第11章动矩定理
动量矩定理
第十一章动量矩定理§11-1 引言建立质点或质点系的动量对于某固定点（或固定轴）的矩的变化与作用在该质点或质点系上的力系对同一点（或轴）的主矩之间的关系。
Pr ωε§11-2 动量矩一、质点动量矩Vm r V m M L o o r r r r r ×==)(的动量矩为则质点对固定点的速度为时作空间曲线运动，在瞬的作用下在力的质点设质量为O V t F M m ,r r 方向：右手螺旋法则大小：OAB o S d mV L ∆==2)(1、动量对点之矩V m r L o r r r ×=2、动量对轴之矩)(V m M L z z r =正负：右手规则是标量z L 质点对O 点的动量矩矢在通过O 点的任意轴上的投影，等于质点对该轴的动量矩。
zz O L L =)(r OabS ∆±=2d v m ′′±=)(二、质点系动量矩各质点动量对某点O 的矩的矢量和（即质点系动量对O 点的主矩）称为该质点系对点的动量矩。
n n n o V m r V m r V m r L r r L r r r r r ×++×+×=222111各质点动量对某轴的矩的代数和称为该质点系对该轴的动量矩。
)()()(2211n n z z z z V m M V m M V m M L r L r r +++=∑=)(i i O V m M r r ∑×=i i i V m r r r ∑=)(i i z V m M rV m r L o r r r ×=由§11-3 质点的动量矩定理V m dt r d dt V m d r dt V m r d r r r r r r ×+×=×)()(得：V dt r d r r =∴dt V m r d )(r r ×∴O 点为固定点V m dt r d r r ×∴一、矢量形式0=V m V r r ×=F r r r ×=dt V m d r )(r r ×=oM F)()(F M dt L d F r dt V m r d o o r r r r r r r =×=×或质点的动量对任一固定点的矩对时间的导数等于作用于该质点的力对同一点的矩。
11)动量矩定理
动量矩定理
质点对某定点的动量矩对时间的一阶导数
等于作用力对同一点的矩
第十一章 动量矩定理
2、质点系的动量矩定理
根据质点动量矩定理：
e i d M O mi vi M O Fi M O Fi dt e i d 对于质点系： M O mi vi M O Fi M O Fi dt i 内力总是成对出现： M O Fi 0
时圆盘和人静止，求圆盘的角速度和角加速度
z
v
B
R
O
r
第十一章 动量矩定理
§11-3 刚体绕定轴的转动微分方程
z
F1
O1
定轴转动刚体的动量矩： L J z z
Fn
d 根据动量矩定理： J z M z Fi dt d d 2 Jz J z J z 2 M z F dt dt
第十一章 动量矩定理
将 mi vi mvC 和 vi vC vir 代入： rC mi vi ri mi vi rC mvC ri mi vC vir rC mvC mi ri vC ri mi vir
C
A
e
r
P
第十一章 动量矩定理
3、相对于质心的动量矩定理
dLO d e ri rC ri rC mvC LC ri Fi dt dt e e 右边 rC Fi ri Fi drC dLC d 左边 mvC rC mvC dt dt dt e dLC vC mvC rC maC maC Fi dt e dLC rC Fi dt
《理论力学》课件 第十一章
第十一章动量定理动量定理、动量矩定理和动能定理统称为动力学普遍定理.§11--1 动量与冲量1、动量的概念：产生的相互作用力⑴定义：质点的质量与速度的乘积称为质点的动量，-----记为mv。
质点的动量是矢量，它的方向与质点速度的方向一致。
kgms/单位)i p v 质点系的动量()i i i i c im r m r r m m ∑∑==∑质心公式：⑵、质点系内各质点动量的矢量和称为质点系的动量。
)idr p v dt ()i i dm r dt∑注意：质量m i是不变的如何进一步简化？参考重心、形心公式。
李禄昌()i i i i c im r m r r m m ∑∑==∑) p r r cm v =质点系的动量等于质心速度与其全部质量的乘积。
求质点系的动量问题转化为求刚体质心问题。
cωv C =0v Ccωcov C2．冲量的概念：tF IF I d d IF d 物体在力的作用下引起的运动变化，不仅与力的大小和方向有关，还与力作用时间的长短有关。
用力与作用时间的乘积来衡量力在这段时间内积累的作用。
冲量是矢量，方向与常力的方向一致。
冲量的单位是N.S 。
§11-2 动量定理—-确定动量与冲量的关系由牛顿第二定律：F v m )F v m d )称为质点动量定理的微分形式，即质点动量的增量v v ~ ⎰==-21d 12t t It F v m v m称为质点动量定理的积分形式，即在某一时间间隔⎰==-21d 12t t It F v m v m 2、质点系的动量定理(F (F外力：，内力：(F (F M FF F v tF F v i i d )(∑+)()(d d d e ie i It F p ∑=∑=)(d d e i F tp ∑=称为质点系动量定理的微分形式，即质点系动量的质点系动量对时间的导数等于作用于质点系的外力的矢量和（主矢）动力学与静力学联系。
)(112e ini Ip p =∑=-p p ~ 称为质点系动量定理的积分形式，即在某一时间)(d d e xx F tp ∑=)(d d e yy Ftp ∑=)(d d e z z F tp ∑=动量定理微分形式的投影式：动量定理积分形式的投影式：)(12e xx x Ip p ∑=-)(12e yy y Ip p ∑=-)(12e zz z Ip p ∑=-动量定理是矢量式，在应用时应取投影形式。
第11章 动量矩定理
O点为矩心
M O (F ) r (F )
描述：质点相对某点“转动”运动强度。
§11-1 动量矩计算
质点对轴的动量矩
Lz M z (mv ) [MO (mv )]z
M z (F ) M O (F )
一般规定：
与轴的正向一致（逆时针转动）取“+”， 与轴的正向相反（顺时针转动）取“-”。
n dLx M x (Fi ( e ) ) dt i 1 n dLy M y (Fi ( e ) ) dt i 1
§11-2 动量矩定理
3. 质点动量矩定理(固定点、动点)
A为动点 L A (mv ) r rA mv d d d L A (mv ) r rA mv r rA (mv ) dt dt dt
n (e) dLO MO ( Fi ) dt i 1
其中： LO M O (mi vi ) ri mi vi
i 1 i 1 n n
§11-2 动量矩定理
2. 质点系动量矩定理
B. 对固定轴
n (e) dLz M z ( Fi ) dt i 1
1 4 1 J z r dm r 2rdr 2 R MR2 4 2 0
2 2
R
2 z R 2
要求记住！
§11-1 动量矩计算
D. 匀质薄圆板对于径向轴的转动惯量
圆板对于x与y轴的转动惯量相等： Jx J y
J z mr i m( xi yi ) mx i my i
§11-2 动量矩定理
4. 质点系动量矩定理
任意质点对动点A动量矩定理：
第11章 动量矩定理
M z Q(v1r1 cos1 v2r2 cos2 )
例 3 （书上例 11-7，动量矩守恒。）
质量为 m1 = 5kg，半径 r = 30cm 的均质圆盘，可绕铅直轴 z 转
动，在圆盘中心用铰链 D 连接一质量 m2 = 4kg 的均质细杆
AB，AB = 2r，可绕 D 转动。当 AB 杆在铅直位置时，圆盘的
三、 刚体 1. 平动刚体
11-1
LO r MvC
2. 转动刚体（对定轴或平面上定点）
Lz I z
LO IO
3. 平面运动刚体
对质心 C： LC IC
对定点 O： LO mO (MvC ) IC
对瞬心 C＇： LC IC
11.2 动量矩定理
一、 质点动量矩定理
由牛顿第二定律： ma F
l 3g
而 aC
2
4
则
W 3g W
NA W g
4
4
IV. 绳子剪断前后 A 反力的变化：
WW W ΔN A N A N A0
42 4
例 2 例 11-5 （较典型题目）
作业：11-18
11.4 质点系相对动点的动量矩定理(*)
此部分较难，特别是公式推导不易理解。主要掌握两种：①对质心的动量矩定理；②平
m2 g
转速为 n = 90rpm。试求杆转到水平位置，碰到销钉 C 而相对
静止时，圆盘的转速。
解：系统对 z 轴动量矩守恒。
初时系统动量矩： Lz I z盘 1 m1r 2 4
末时系统动量矩： Lz Iz盘 Iz杆 1 m1r2 1 m2 (2r)2
4
12
Lz Lz
11-4
1 4
m1r 2
理论力学：第11章 动量矩定理
对瞬心 C＇： LC IC
11.2 动量矩定理
一、 质点动量矩定理
由牛顿第二定律： ma F
易证：
dmO (mv )
dt
mO
(F)
微分形式动量矩定理
其中 O 为定点。
或
dmO (mv) mO (dS )
LH
P vr
b
1
Q r2
Q vC
r
b
sin
1
Q r2
g 2 2 g
g 2 2g
(P
2Q)r
P
b b
(1
sin
)
vC g
系统外力对 H 的力矩：
11-3
ΣmH
(F
(e)
)
m
P
r
b
Q
b
Q
sin
绳子剪断前为静力学问题，易求反力。
绳子剪断后为定轴转动动力学问题，用质心运动定理求： MaC
F (e)
但需要先求出 aC ，用刚体定轴转动微分方程可求： Iz mz (F (e) )
11-5
解：I. 绳子剪断前，受力如图(a)。 W
由对称性： N A0 2
II. 绳子剪断瞬时，受力、运动如图(b)。
11-2
欲用动量矩定理求 aC ， aC 只跟三个运动物体有关，并且有一个“轴”O，如图。 但其中的 N 如何处理？
事实上，滚子沿斜面法向是静平衡的， N = Q cosα。 解：① 求加速度 aC 。
理论力学第十一章动量矩定理
JO
d 2
dt 2
mga
即：
d 2
dt 2
mga
JO
0
解： 令 2 mga
JO
——固有频率
得
2 0
通解为 O sin(
mgat )
JO
周期为 T 2 2 JO
mga
例11-3 用于测量圆盘转动惯量的三线摆中，
三根长度相等（l）的弹性线，等间距悬挂被测量的圆盘。
已知圆盘半径为 R、重量为W。
dt
dt dt
v dr dt
r d(mv) d(r mv)
dt
dt
dLO dt
MO F
矢量式
质点对固定点的动量矩对时间的导数等于作 用于质点上的力对该点的矩。
★ 质点系的动量矩定理
0
d
dt
i
ri mivi
i
MO (Fii )
i
MO (Fie )
MO (Fie )
i
F2
z
F1
LO rC mvC LC
dLO d
dt dt
rC mvC LC
ri Fie (rC + ri) Fie
rC Fie ri Fie
③
即
drC dt
mvC
rC
d dt
mvC
dLC dt
rC
Fie
dLC dt
由于
① ① drC dt
② vC ,
drC dt
mvC
★ 相对质心的动量矩
LC MC mivi ri mivi
vi vC vir
LC = rimivC rimivir
其中
ri mivC ( miri)vC 0 （rC
转动惯量
图 11-5
d 2ϕ ＋ g ϕ ＝0 dt 2 l 解此微分方程，得单摆作微小摆动时的运动方程为：
ϕ
＝ ϕ0 sin(
g ⋅t +α ) l
式中 ϕ0 为角振幅，α 为初位相，由初始条件确定，其周期为：
T＝2π l
g 这种周期与初始条件无关的性质，称为等时性。
三、质点系的动量矩定理
设质点系由
n
个质点组成，作用于每个质点的力分为内力
m0(F) O
mv F
M r
y
x 图 11-1
z
A
mv
α
m0(mv) θ
M
O
r
y
A΄
x
M΄ (mv)xy
图 11-2
二、质点系的动量矩
质点系对某点
O
的动量矩等于质点系内各质点的动量对该点的矩的矢量和。用
v L0
表
示。即
v L0
=
∑ mv 0 (mi vvi )
=
∑ rvi
× mi vvi
（11-4）
影 (mvv)xy 对于点 O 的矩，定义为质点动量对于 z 轴的矩,简称对于 z 轴的动量矩。对轴
的动量矩是代数量（图 11-2），即 m z (m vv ) = m 0 (m vvxy ) = ±2ΔOM A′ = x(mv y ) − y (mv x )
同样，质点对于点 O 的动量矩与对 z 轴的动量矩的关系，和力对点的矩与力对轴的
192
矩关系相似。动量 mvv 对通过点 O 的任一轴的矩，等于动量对点 O 的矩矢在轴上的投影。
即
故
mv
[ mv 0（m
ovv(m）=vvm)x](zm=mvv )z(ivm+vvm)y
力学11-动量矩,动量矩定理,动量矩守恒定律
v
∴ ∑ miυi = 0 v
v
转动时， 转动时，
∴ ∑ miυi = 0
结论： 结论： 无论刚体静止，快转或慢转，其各质点动量之和恒为零。 无论刚体静止，快转或慢转，其各质点动量之和恒为零。 即动量已不能确切的反映刚体转动的运动状态， 即动量已不能确切的反映刚体转动的运动状态， 必须引入新的物理量——动量矩（角动量） 动量矩（ 必须引入新的物理量 动量矩 角动量）
A外 + A = mgs 内
∆Ek = 1 mυ 2 + 1 Jω 2 2 2 = 1 mR2ω 2 + 1 MR2ω 2 2 4 mgs 2 ω= 并非匀速） R 2m + M （并非匀速）
+
2mg 2 mg 1 ds dω = = β= (2m + M )R R 2m + M 2 s dt dt
L = rp = mrv
Lz = r × p = r × mv
2
Lz = rmυ = r mω = J zω
第六章 刚体力学基础 动量矩
10
质点作任何运动都可以用动量矩来描述其运动状态
例 质点对圆心的动量矩。 行星在椭圆轨道上的动量矩。 质点对圆心的动量矩。 行星在椭圆轨道上的动量矩。 v v mυ1 L v v v mυ2 ov v r2 o r1 mυ r
三. 定轴转动的动能定理 ——力矩的持续作用规律 力矩的持续作用规律
作用下，角坐标由θ 设刚体在外力矩 M 作用下，角坐标由 1→ θ2， 角速度ω1 → ω2 ， 由刚体转动定理： 角速度 由刚体转动定理：
dω M = Jβ = J dt
Mdθ = Jωdω
对于整个运动过程
∫θ
θ2
理论力学第十一章动量矩定理
2．规则几何形状物体的转动惯量
J Z = ∫ r 2 dm
均质圆环：
J z = ∑ ΔmR 2 =MR 2
往三个坐标轴投影：得到质点对轴的动量矩定理： d m x (mv ) = m x ( F ) dt d m y (mv ) = m y ( F ) dt d m z (mv ) = m z ( F ) dt （1）若Σmo(F)≡0, mo(mv)=常矢量； 两种特殊情况： （2）若Σmx(F)≡0, mx(mv)=常量。 以上两种情况均称为动量矩守恒
R 别为J 1 和J 2 ，两轮的半径分别为 R1 、 2 ，传 动比 i12 = R2 / R1 。轴Ⅰ上作用主动力矩 M 1 ， 轴Ⅱ上有阻力矩 M 2，转向如图。忽略摩擦。 求轴Ⅰ的角加速度。
例 图示传动轴，轴Ⅰ和轴Ⅱ的转动惯量分
Ⅱ
M2
M1
Ⅰ
解 ：分别取轴Ⅰ和Ⅱ为研究对象。受力如图。 两轴对各自轴心的转动微分方程分别为
体积
2π R
π R2
4 π R3 3
4π R 2
Δm
1 1 J O = ∑ ΔMR 2 = MR 2 2 2
N维球
均质直杆：
J z = ∫ x 2 ρ l dx =
0
l
ρl l 3
3
1 2 J z = Ml 3
z
1 1 2 2 J z = ∑ (Δm)l = Ml 3 3
l
x
z
dx
Δm
x
第十一章 动量定理
FOx
P
d LO M Oi dt
Fy
Q
P 2 Q 2 P 3Q 2 LO l l l 3g g 3g
Q
Fx
M Oi
l P cos Ql cos 2
P 3Q 2 l 3g
P 2Q l cos 2
由上式解出
P 2Q 3g cos P 3Q 2l
J C Fd r
有:
x
aC
Fd f d FN
m 2 及: J C r 2
Fd
FN
得:
aC g (sin f d cos )
g 2 f d cos r
例14：匀质杆OA长l，重力为P。可绕过点O的水平轴转动，A端 铰接一半径为R、重力为Q的匀质圆盘，初瞬时OA杆处于水平 位置，然后系统无初速释放。略去各处摩擦，试求杆OA转到任 意位置（用角表示）时的角速度及角加速度。 解： 由圆轮受力图， J A＝0 A 因此A＝A0＝0， 圆盘在运动过程中作平移 整体对点O应用动量矩定理
或
Jz
d2 dt
2
M zi
例8 已知：半径为r，滑轮重力为G，将其视为圆环。物A 重力为P，物B重力为Q，且P>Q。试求(1)两重物的加速度 及轮的角加速度; (2)支座O处的约束力。 解： 研究对象为轮、物体A和B。
分析受力，
运动分析
d LO M Oi dt
Fy
对O点应用动量矩定理
d LI MI dt
vA
A
对杆AB
I
C
vC
vC
O
O C
I
q
第十一章动量矩定理习题解答
习题11-1质量为m的质点在平面Oxy内运动，其运动方程为：。
其中a、b和w均为常量。
试求质点对坐标原点O的动量矩。
11-2 C、D两球质量均为m，用长为2 l的杆连接，并将其中点固定在轴AB上，杆CD与轴AB的交角为，如图11-25所示。
如轴AB以角速度w转动，试求下列两种情况下，系统对AB轴的动量矩。
<1）杆重忽略不计；<2）杆为均质杆，质量为2m。
b5E2RGbCAP图11-25(1>(2>11-3 试求图11-26所示各均质物体对其转轴的动量矩。
各物体质量均为m。
图11-26(a>(b>(c>(d>11-4如图11-27所示，均质三角形薄板的质量为m，高为h，试求对底边的转动惯量Jx。
图11-27面密度为在y处微小区域对于z轴的转动惯量11-5 三根相同的均质杆，用光滑铰链联接，如图11-28所示。
试求其对与ABC所在平面垂直的质心轴的转动惯量。
p1EanqFDPw图11-2811-6 如图11-29所示，物体以角速度w绕O轴转动，试求物体对于O轴的动量矩。
(1> 半径为R，质量为m的均质圆盘，在中央挖去一边长为R的正方形，如图11-32a所示。
(2> 边长为4a，质量为m的正方形钢板，在中央挖去一半径为a的圆，如图11-32b所示。
DXDiTa9E3d图11-29(1>(2>11-7如图11-30所示，质量为m的偏心轮在水平面上作平面运动。
轮子轴心为A，质心为C，AC＝e；轮子半径为R，对轴心A的转动惯量为JA；C、A、B三点在同一直线上。
试求下列两种情况下轮子的动量和对地面上B点的动量矩：(1>当轮子只滚不滑时，已知vA；(2>当轮子又滚又滑时，已知vA、w。
RTCrpUDGiT图11-30(1>(2>11-8曲柄以匀角速度w绕O轴转动，通过连杆AB带动滑块A与B分别在铅垂和水平滑道中运动，如图11-31所示。
动量矩定理
Theorem of Angular Momentum
Law of Moment of Momentum
问题的提出： 图示定轴转动刚体，质心C过转轴，恒有
p mvC 0
可见： 动量只能反映刚体随质心运动的强弱， 不能反映刚体绕质心转动运动强弱。
C
本章基本内容：
1. 质点、质点系对点和轴的的动量矩概念及计算； 2. 质点、质点系对于固定点、固定轴及质心的动量矩定理； 3. 刚体定轴转动、刚体平面运动的微分方程及其应用。 4. 转动惯量概念及计算。
质点的动量 mv 对 x 轴之矩 ：
Lx
M x (mv) MO (mv)x
LO
x
y mvz z mvy
Ly
M y (mv) MO (mv)y
LO
y
z mvx
x mvz
Lz
M z (mv)
MO (mv)z
LO
z
x mvy y mvx
质点的动量 mv 对 x 轴之矩 —— 代数量。 其正负由右手法则确定。
zi y( y)
xi (xi)
Jz
?
mh2
由质心坐标的计算公式，有
mi yi myC 0
J z J z mh2
(11-20)
—— 转动惯量的平行轴定理
几点说明：
① 轴 z 与轴z′ 必须平行； ② z 轴必须过质心 C ；
③ 过质心 C 的转动惯量最小。
如： 均质杆，质量 m
Jz
1 12
ml2
—— 质点动量对某固定点O 的矩 将上式两边对时间求导，有
dLO d (r mv) dr mv r d (mv)
dt
第11章 动量矩定理
三．质点系的动量矩定理及守恒 1．质点系的动量矩定理
dLO dLz (e) (e) (e) M O (F ) M O 或 M z (F (e) ) M z dt dt
2．质点系的动量矩守恒 四．质点系相对质心的动量矩定理
dLC (e) MC dt
或
dLC z (e) MC z dt
五．刚体定轴转动微分方程和刚体平面运动微分方程 1．刚体定轴转动微分方程
J z M z ( F ) 或 J z M z ( F )
2．刚体平面运动微分方程
maCx Fx
maCy Fy
或
mC Fx x
mC Fy y
JC M C (F )
内力不能改变质点系的动量矩。
注意
１、质点系动量矩定理，适合惯性坐标系，故矩心Ｏ 点是固定点。 ２、内力不能使整个系统的动量矩发生变化。只有外
力才使其发生变化，但内力可使每一个质点的动量矩
发生变化。 3、质点系对点之动量矩是说明在某一瞬时质点系运动 的一个量度。
3．动量矩守恒定理
(e) 若 M O ( F ) 0 , 则 LO 常矢量； (e) 若 M z ( F ) 0 , 则 Lz 常量。
R
2. 回转半径 定义：
z
Jz m
则
J z m z
2
即物体转动惯量等于该物体质量与回转
对于几何形状相同而材料不同（密度不同）的均质刚体，
其回转半径是相同的。
3．平行轴定理
J z J zC md
2
即：刚体对于任一轴的转动惯量，等于刚体对于通过
x
§11-2 动量矩定理
理论力学第11章(动量矩定理)
解：以系统为研究对象，系统所受的外力有小球的重力和轴承处的反
力，这些力对转轴之矩都等于零。所以系统对转轴的动量矩守恒，即
Lz1 Lz2
z
z
Lz1 2(ma0 )a 2ma20
质点系对任一固定点的动量矩 对时间的导数，等于作用在质 点系上所有外力对同一点之矩 的矢量和（外力系的主矩）。
将上式在通过固定点O的三个固定直角坐标轴上投影，得:
dLx dt
Mx(F(e))
,
dLy dt
M y(F(e))
,
dLz dt
Mz(F(e))
上式称为质点系对固定轴的动量矩定理。即质点系对任 一固定轴的动量矩对时间的导数，等于作用在质点系上所有 外力对同一固定轴之矩的代数和（外力系对同一轴的主矩）。
理论力学
9
将上式在通过固定点O的三个直角坐标轴上投影，得
d dt
M
x
(mv
)
M
x
(F
),
d dt
M
y
(mv )
M
y
( F ),
d dt
M
z
(mv )
M
z
(F
)
上式称质点对固定轴的动量矩定理，也称为质点动量矩定 理的投影形式。即质点对任一固定轴的动量矩对时间的导数， 等于作用在质点上的力对同一轴之矩。
理论力学
14
[例3] 已知: PA PB ; P ; r 。求 。
解: 取整个系统为研究对象，
受力分析如图示。
运动分析： v =r
第11章 动量矩定理
·125·第11章 动量矩定理一、是非题(正确的在括号内打“√”、错误的打“×”)1. 质点系对某固定点(或固定轴)的动量矩，等于质点系的动量对该点(或轴)的矩。
(×)2. 质点系所受外力对某点(或轴)之矩恒为零，则质点系对该点(或轴)的动量矩不变。
(√)3. 质点系动量矩的变化与外力有关，与内力无关。
(√)4. 质点系对某点动量矩守恒，则对过该点的任意轴也守恒。
(√)5. 定轴转动刚体对转轴的动量矩，等于刚体对该轴的转动惯量与角加速度之积。
(×)6. 在对所有平行于质心轴的转动惯量中，以对质心轴的转动惯量为最大。
(×)7. 质点系对某点的动量矩定理e 1d ()d nOO i i t ==∑L M F 中的点“O ”是固定点或质点系的质心。
(√)8. 如图11.23所示，固结在转盘上的均质杆AB ，对转轴的转动惯量为20A J J mr =+2213ml mr =+，式中m 为AB 杆的质量。
(×) 9. 当选质点系速度瞬心P 为矩心时，动量矩定理一定有e 1d()d nP P i i t ==∑L M F 的形式，而不需附加任何条件。
(×)10. 平面运动刚体所受外力对质心的主矩等于零，则刚体只能做平动；若所受外力的主矢等于零，刚体只能作绕质心的转动。
(×)图11.23二、填空题1. 绕定轴转动刚体对转轴的动量矩等于刚体对转轴的转动惯量与角速度的乘积。
2. 质量为m ，绕z 轴转动的回旋半径为ρ，则刚体对z 轴的转动惯量为2ρm J z =。
3. 质点系的质量与质心速度的乘积称为质点系的动量。
4. 质点系的动量对某点的矩随时间的变化规律只与系统所受的外力对该点的矩有关，而与系统的内力无关。
5. 质点系对某点动量矩守恒的条件是质点系所受的全部外力对该点之矩的矢量和等于零，质点系的动量对x 轴的动量矩守恒的条件是质点系所受的全部外力对x 轴之矩的代数·126·和等于零。
《理论力学》第十一章 动量矩定理
LO lOi ri mi v i
将动量矩投影到以O为原点的直角坐标轴上
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Lx l x mv m yv z zv y
L y l y mv m zv x xv z Lz l z mv m xv y yv x
（二）质点系的动量矩L
设质点系由n个质点组成，其中第i个质点 的质量为mi，速度为vi。 质系对任意固定点O的动量矩：
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LO lOi ri mi v i
质系对任意固定点O的动量矩为各质点 的动量对O点矩的矢量和。
3、刚体动量矩的计算
1）刚体平动
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例1：均质细长直杆长l，质量m1，与质量为m2,半径
为r，均质圆盘固结。已知角速度为,试求对转轴的 动量矩。 解：
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第十一章
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动量矩定理
§1 动量矩（表征物体转动的物理量）
一、动量矩的定义及计算
1. 对任意固定点O的动量矩（矢量）：
质点对固定点的动量矩即质点的动量对固定点的矩： z lO r mv r p mv lo M r F
平轴z的转动惯量。轴z过O点垂直纸面
动量定理
23
§12-4 质心运动定理
将 p MvC 代入到质点系动量定理，得
( e) d ( MvC ) Fi dt
若质点系质量不变，则有
MaC F
(e)
上式称为质心运动定理（或质心运动微分方程）。质点 系的质量与加速度的乘积，等于作用于质点系上所有外力的 矢量和（外力系的主矢）。 24
c Fx ( e ) Macx M x (e) c Fy Macy M y (e) c Fz Macz M z
写成投影形式：
c F( e) Mac M s 2 vc n (e) Mac M Fn
R (W P1 P2 ) Q(v2 v1 )
静反力 R' (W P P ) ， 1 2 动反力 R '' Q(v2 v1 )
计算 R ' ' 时，常采用投影形式
Rx '' Q(v2 x v1x )
Ry '' Q(v2 y v1 y )
与 R ' ' 相反的力就是管壁上受到的流体作用的动压力．
v
FA
FB
27
质心运动守恒定律 若 F (e) 0，则 ac
0, vc 常矢量，质心运动守恒。 0, vx 常量，质心沿x方向运动
若 Fx
守恒。
(e)
0，则 ax
质心运动定理可求解两类动力学问题：
⑴已知质点系质心的运动, 求作用于质点系的外力(包括动
约束反力)。
t1 t1
3．合力的冲量：等于各分力冲量的矢量和．
I
t2
F
t1
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第11章 动量矩定理上一章我们学习了动量定理，它只是从一个侧面反映物体间机械运动传递时，动量的变化与作用在物体上力之间的关系。
但当物体作定轴转动时，若质心在转轴上，则物体动量等于零，可见对于转动刚体而言，动量不再用来描述转动物体的物理量。
在这一章里我们学习描述转动物体的物理量——动量矩，以及作用在物体上力之间的关系。
11.1 动量矩定理11.1.1质点和质点系动量矩1．质点的动量矩如图11-1所示，设质点在图示瞬时A 点的动量为m v ,矢径为r ，与力F 对点O 之矩的矢量表示类似，定义质点对固定点O 的动量矩为v r v M m ×=)(m o （11-1）图11-1图11-2质点对固定点O 的动量矩是矢量，方向满足右手螺旋法则，如图11-1所示，大小为固定点O 与动量AB 所围成的三角形面积的二倍，即mvh =OAB =)(m M 0的面积Δ2v 其中，h 为固定点O 到AB 线段的垂直距离，称为动量臂。
单位为kg.m 2/s 。
质点的动量对固定轴z 的矩与力F 对固定轴z 的矩类似，如图11-2所示，质点的动量v m 在oxy 平面上的投影xy )m (v 对固定点O 的矩，定义质点对固定轴z 的矩，同时也等于质点对固定点O 的动量矩在固定轴z 上的投影。
质点对z 轴的动量矩是代数量，即z o xy o m =m M =m M Z)]([])[()(v M v v （11-2）2．质点系的动量矩质点系对固定点O 的动量矩等于质点系内各质点对固定点O 的动量矩的矢量和，即∑==ni i i o )(m 1v M L o （11-3）质点系对固定轴z 的矩等于质点系内各质点对同一轴z 动量矩的代数和，即Zo ni i i z z )(m =L ][L v M =∑=1（11-4）刚体作平移时动量矩的计算：将刚体的质量集中在刚体的质心上，按质点的动量矩计算。
刚体作定轴转动时动量矩的计算： 设定轴转动刚体如图11-3所示，其上任一质点i 的质量为m i ，到转轴的垂直距离为i r ，某瞬时的角速度为ω，刚体对转轴z 的动量矩由式（11-4）得图11-3ωJ =ω)r m (=)r ωr (m =)r v (m =)(m M =L z ni i i n i i i i ni i i i ni i i z ∑∑∑∑====12111v z即ωJ =L z z （11-5）其中，∑=ni i i z r m =J 12为刚体对转轴z 的转动惯量1。
定轴转动刚体对转轴z 的动量矩等于刚体对转轴z 的转动惯量与角速度的乘积。
11.1.2质点和质点系动量矩定理1．质点的动量矩定理如图11-1所示，设质点对固定点O 的动量矩为)(m o v M ，力F 对同一点O 力矩)(o F M ，将式（11-1）对时间求导得)(m dtd m ×dt d =)m ×(dt d =)(m dt d o v r v r v r v M ×+][ )(=m ×=o F M F r v v ×+即)(=)(m dtdo o F M v M ][ （11-6） 质点的动量矩定理：质点对某一固定点的动量矩对时间的导数等于作用在质点上力对同一点的矩。
将式（11-6）向直角坐标系投影得⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨⎧)(M =)(m M dt d )(M =)(m M dtd)(M =)(m M dt dzz y y x x F v F v F v ][][][ （11-7） 特殊情形：当质点受有心力F 的作用时，如图11-4所示，力矩0=)(o F M ，则质点对固定点O 的动量矩)(m o v M =恒矢量，质点的动量矩守恒。
例如行星绕着恒星转，受恒星的引力作用，引力对恒星的矩0=)(o F M ，行星的动量矩)(m o v M =恒矢量，此恒矢量的方向是不变的，因此行星作平面曲线运动；此恒矢量的大小是不变的，即mvh=恒量，行星的速度v 与恒星到速度矢量的距离h 成反比。
1刚体对转轴的转动惯量计算见附录Ⅱ图11-4例题11-1如图11-5所示单摆，由质量为m 的小球和绳索构成。
单摆悬吊于点O ，绳长为l ，当单摆作微振幅摆动时，试求单摆的运动规律。
图11-5解：根据题意以小球为研究对象，小球受力为铅垂重力g m 和绳索拉力F 。
单摆在铅垂平面内绕点O 作微振幅摆动，设摆与铅垂线的夹角为ϕ，ϕ为逆时针时正，如图11-5所示。
则质点对点O 的动量矩为mvl )m (M o =v 作用在小球上的力对点O 的矩为ϕsin mgl )(M o -=F 由质点的动量矩定理得ϕsin mgl l v m -=& （1）由于ϕ&l ωl v ==，则ϕ&&&l v =，又由于单摆作微振幅摆动，则ϕϕ≈sin从而由式（1）得单摆运动微分方程为022=+ϕϕlgdt d （2） 解式（2）得单摆的运动规律为)t sin(ωn o θϕϕ+= 其中，lgωn =称为单摆的角频率，单摆的周期为 gl πωπT n22==o ϕ称为单摆的振幅，θ称为单摆的初相位，它们由运动的初始条件确定。
2．质点系的动量矩定理设质点系由n 个质点组成，对每一个质点列式（11-6）有)(+)(=)(m dtdi i o e i o i i o F M F M v M ][ 其中，)(ei o F M 为外力矩，)(i i o F M 为内力矩，上式共列n 个方程，将这些方程进行左右连加，并考虑内力矩之和为零，得∑∑==ni e i o n i i i o )(=)(m dt d11F M v M ][ ∑∑==ni e i o ni i i o )(=)(m dt d 11F M v M ][ 即 ∑=ni e i o o )(=dt d1F M L （11-8）质点系的动量矩定理：质点系对某一固定点的动量矩对时间的导数等于作用在质点系上的外力对同一点矩的矢量和（或称外力的主矩）。
将式（11-8）向直角坐标系投影得⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨⎧∑∑∑===ni e i z z n i ei y y ni e i x x )(M =L dtd )(M =L dt d )(M =L dt d 111F F F （11-9）特殊情形：（1）当作用在质点系上外力对某点的矩等于零时，即01=∑=ni e i o )(M F ，由式(11-8)知，质点系动量矩=o L 恒矢量，则质点系对该点的动量矩守恒。
（2）当作用在质点系上的外力对某一轴的矩等于零时，则质点系对该轴的动量矩守恒。
例如01=∑=ni e i x )(M F ，由式（11-9）知，质点系对x 轴的动量矩=x L 恒量，则质点系对x轴的动量矩守恒。
例题11-2在矿井提升设备中，两个鼓轮固联在一起，总质量为m ，对转轴O 的转动惯量为o J ，在半径为1r 的鼓轮上悬挂一质量为1m 的重物A ，而在半径为2r 的鼓轮上用绳牵引小车B 沿倾角θ的斜面向上运动，小车的质量为2m 。
在鼓轮上作用有一不变的力偶矩M ，如图11-6所示。
不计绳索的质量和各处的摩擦，绳索与斜面平行，试求小车上升的加速度。
M图11-6解：选整体为质点系，作用在质点系上的力为三个物体的重力g m 、g 1m 、g 2m ，在鼓轮上不变的力偶矩M ，以及作用在轴O 处和截面的约束力为ox F 、oy F 、N F 。
质点系对转轴O 的动量矩为222111r v m r v m ωJ L o o ++=其中，ωr v 11=，ωr v 22=， 则ωr m ωr m ωJ L o o 222211++=作用在质点系上的力对转轴O 的矩为θsin gr m gr m M M o 2211-+= 由质点系的动量矩定理∑=ni e i o o )(=dt d1F M L 得θsin gr m gr m M ωr m ωr m ωJ o 2211222211-+=++&&& 解得鼓轮的角加速度为2222112211r m r m J sin gr m gr m M αo ++-+=θ小车上升的加速度为22222112211r r m r m J g)sin r m r m (M a o ++-+=θ例题11-3如图11-7所示的装置，质量为m 的杆AB 可在质量为M 的管CD 内任意的滑动，AB=CD =l ，CD 管绕铅直轴z 转动，当运动初始时，杆AB 与管CD 重合，角速度为o ω，各处摩擦不计。
试求杆AB 伸出一半时此装置的角速度。
解：以整体为质点系，因作用在质点系上的外力为重力和转轴处的约束力，对转轴的力矩均为零，故质点系对转轴的动量矩守恒。
即z L =恒量管CD 作定轴转动，杆AB 作平面运动，由运动学知CD AB ωωω== 杆AB 的质心E 速度为Er Ee Ea v v v +=管CD 对转轴的动量矩为ωMl ωJ L z zCD 231== 当杆AB 伸出为x 时，对转轴的动量矩为ωml ωx l m ωJ x l mv L c Ee zAB 22121)2()2(++=++=当0=x 时：o o o zAB zCD z ωml ωl m ωMl L L L 2221121431++=+=当2lx =时：ωml ωl l m ωMl L L L zAB zCD z 2222121)22(31+++=+=ωml ωMl 22121331+= 由21z z L L =得此装置在该瞬时的角速度为o ωmM m M ω413++=3．质点系相对质心的动量矩定理建立定系oxyz ，和以质心C 为坐标原点的动坐标系z y x C '''。
设质点系质心C 的矢径为c r ,任一质点i 的质量i m ，对两个坐标系的矢径分别为i r 、i ρ，三者的关系如图11-8所示。
ρ+r =r质点系对固定点O 的动量矩为∑∑∑∑====⨯⨯⨯ni i i ni i ni i i c ni i o m +m ×=m )+(=m =1111i i c i i i v ρv r v ρr v r L （1）其中，质点系对质心C 的动量矩为∑=⨯ni i i c m =1i v ρL （2）质点系相对定系的动量为c i i v v P M =m =ni ∑=1 （3）将式（2）和式（3）代入式（1）得有质点系对固定点O 的动量矩和质点系对质心C 的动量矩间的关系为Co L +P ×r =L c （4）式（4）对时间求导得dtd +dt d +M =dt d cc L P r v v L c c o ⨯⨯ （5） 作用在质点系上的外力对固定点O 的力矩为∑∑∑∑====⨯⨯⨯ni e i i ni ei c ni ei i c ni ei i +=)+(==1111F ρF r F ρr F ×r M o (6)作用在质点系上的外力对质心C 的力矩为∑=⨯ni e i i c =1F ρM （7）将式（5）、（6）和（7）代入质点系动量矩定理式（11-8）中，并考虑质点系动量定理，从而得c cdtd M L = （11-10）质点系相对质心的动量矩定理：质点系相对质心的动量矩对时间的导数等于作用在质点系上的外力对质心之矩的矢量和（或称主矩）。