一种测量光学玻璃应力的光谱方法
光学玻璃应力的自动测试_何勇

图 5 角度 ) 灰度图
人满意的, 它能让测试人员既掌握了整个测试邻域内每一点的应力, 也能知道所测邻域内最大的应力值及其 位置。
3 结论及误差分析
采用传统的 1 / 4波片法测应力时, 相应的双折射光程差的测量精度约为 K/180。当试件厚度为 1cm 时, 测定误差约为 ? 3nm。误差的数值随试件厚度 d 的增加而减小。在利用了高精度的图像采集、高精度的角 度控制以及精密的算法后, 弥补了因肉眼对光强细微变化不敏锐的缺陷, 达到应力双折射光程差测量精度为 ? 0. 2nm / cm, 重复性为 ? 0. 1nm / cm 。这样使得能用简单的光学测试方法 ) ) ) 1 /4波片法来达到高精度的 检测。
Ab stract: Based upon fundam ental g lass stress testing principle of 1 / 4 w ave p late m ethod ang les are contro led by Pho toelectric Encoder. The CCD w hich has a high reso lution and w ithout autom atic ga in has been app lied. And the grab of opt ica l g lass stress pattern w h ich represents the different ang les ' stress is controlled by com puter. T he sam pling po ints can be as m any as 512 @ 512 if required. So ftw are based on the platform o f w indow s 98 im plem ents interferog ram sam p ling and processing . A t the sam e t im e the compu ter draw s a 3D im age o f the stress d istribution. By the experim ent at CYY - 1, its results show that the prec ision is better than 0. 2nm / cm, and the reproducibility is better than 0. 1 nm / cm. Th is system ach ieved the process autom ation and intelligence.
拉曼方法测量应力

拉曼方法测量应力
拉曼光谱技术是一种非破坏性、高精度和高速测量应力的方法。
它通过测量拉曼光谱中的振动能级来推断材料内部的应力状态。
在拉曼光谱中,原子中的电子吸收或释放能量,这种能量变化对应着原子振动的频率。
当材料受到应力作用时,其原子振动的频率发生改变,导致拉曼光谱中的振动能级发生变化。
因此,通过分析拉曼光谱中的振动能级,可以推断材料内部所受的应力状态。
拉曼光谱技术在应力测量中的应用包括:
1. 材料力学测试:拉曼光谱技术可以用于材料力学测试,例如拉伸、压缩、弯曲等。
通过测量拉曼光谱中的振动能级,可以推断材料在受到应力作用时所经历的变形状态。
2. 陶瓷材料应力测量:陶瓷材料具有高硬度、高韧性和高应力承受能力,但它们也易于断裂。
拉曼光谱技术可以用于测量陶瓷材料中的应力状态,以便预测它们的断裂风险。
3. 机械工程应力测量:拉曼光谱技术可以用于机械工程应力测量,例如汽车制造、飞机制造、船舶制造等。
通过测量拉曼光谱中的振动能级,可以推断机械工程系统中的材料应力状态,从而帮助优化制造过程和设备性能。
4. 生物医学应力测量:在生物医学领域,拉曼光谱技术可以用于测量组织中的应力状态。
例如,通过测量拉曼光谱中的
振动能级,可以推断肿瘤组织中的应力状态,从而帮助医生诊断和预测疾病发展。
拉曼光谱技术在应力测量中的应用非常广泛,它可以帮助人们更好地理解材料内部的应力状态,并为各种工程和应用领域提供高精度、非破坏性的应力测量方法。
光学玻璃强化应力值测试

光学玻璃强化应力值测试光学玻璃强化应力值测试是一项重要的技术,它可以用来评估光学玻璃的强度和耐久性。
在光学设备中,玻璃是一种常用的材料,用于制造透镜、窗户和其他光学元件。
为了确保这些元件能够承受各种应力和环境条件,对光学玻璃进行强化应力值测试是必要的。
光学玻璃强化应力值测试的目的是确定玻璃的强度和耐久性。
在测试过程中,会对玻璃样品施加压力,以模拟实际使用条件下的应力情况。
通过测量玻璃样品在不同压力下的变形和破裂情况,可以得出其强度和耐久性指标。
在进行光学玻璃强化应力值测试时,需要使用一些专用设备和工具。
首先,需要一个测试台架,用于支撑和固定玻璃样品。
其次,需要一个压力机,用于施加压力到玻璃样品上。
还需要一些测量仪器,如应变计和压力传感器,用于测量玻璃样品在不同压力下的变形和应力情况。
在进行光学玻璃强化应力值测试之前,需要准备好测试样品。
通常情况下,会选择一些具有代表性的玻璃样品进行测试。
这些样品可以是从生产线上抽取的,也可以是根据特定要求制造的。
在进行光学玻璃强化应力值测试时,需要注意一些关键问题。
首先,需要确定施加到玻璃样品上的压力范围。
这个范围应该能够覆盖实际使用条件下的应力情况。
其次,需要确定测试的时间和温度条件。
这些条件应该与实际使用条件相匹配,以确保测试结果的准确性和可靠性。
在进行光学玻璃强化应力值测试时,需要进行一系列的实验和测量。
首先,需要将玻璃样品放置在测试台架上,并固定好。
然后,使用压力机施加压力到玻璃样品上,并记录下相应的变形和应力数据。
根据这些数据,可以计算出玻璃样品的强度和耐久性指标。
通过光学玻璃强化应力值测试,可以评估玻璃样品在不同应力条件下的性能表现。
这些测试结果可以帮助制造商改进产品设计和制造工艺,以提高光学玻璃的质量和耐久性。
同时,这些测试结果也可以为用户提供有关产品使用限制和注意事项的参考信息。
总之,光学玻璃强化应力值测试是一项重要的技术,它可以用来评估光学玻璃的强度和耐久性。
基于光干涉法的光学玻璃应力测量方法研究

基于光干涉法的光学玻璃应力测量方法研究郭长立;杨曼;郭朝霞;王守全;杨易【摘要】以平板理论为基础,利用牛顿环应力变形导致干涉图样的微小变化,提出一种基于先干涉法测量玻璃体应力的无损测量方法.理论推导出牛顿环曲率半径与应力之间的变换关系,利用自行设计的可安装在牛顿环仪上的施压装置,实验研究了施加应力与干涉图样的变换关系,通过理论分析与实验比较,证明了用牛顿环干涉法测量应力的可行性.利用该装置及方法对光学玻璃试样的应力进行测量,测量结果与实际施加的应力进行比较,误差最小为0.8%.【期刊名称】《应用光学》【年(卷),期】2015(036)006【总页数】8页(P923-930)【关键词】光干涉法;应力测量;平板理论;牛顿环;应力施加装置【作者】郭长立;杨曼;郭朝霞;王守全;杨易【作者单位】西安科技大学理学院,陕西西安710054;西安科技大学理学院,陕西西安710054;西安科技大学理学院,陕西西安710054;西安科技大学理学院,陕西西安710054;西安科技大学理学院,陕西西安710054【正文语种】中文【中图分类】TN206;TQ171牛顿环是典型的等厚干涉装置,应用领域广泛,可用于测量透镜表面曲率半径、测量液体折射率、判断透镜表面凹凸、检测光学元件表面质量等[1]。
在应用牛顿环测透镜曲率半径过程中,由于透镜和平板玻璃的接触面会受力变形,使二者不再是理想点接触,导致较大测量误差[2-3]。
本文利用应力变形这一影响测量误差的因素,借助应力作用下牛顿环干涉图样的微小变化,以平板理论为基础,理论推导出牛顿环曲率半径与应力之间的变换关系,应用自行设计的可安装在牛顿环仪上的施压装置,探索研究一种基于光干涉法测量光学玻璃应力的无损测量方法。
牛顿环实验装置结构如图1所示,在一块水平的玻璃片B上,放一曲率半径R很大的平凸透镜A,上下2块玻璃用3个固定螺丝连接,用来调节A和B的相对位置,以改变牛顿环的形状和位置,同时上面的平凸透镜A将固定螺旋的张力传递到下面圆板玻璃B的中心[4]。
基于光干涉法的光学玻璃应力测量方法研究

基于光干涉法的光学玻璃应力测量方法研究
光学玻璃应力测量方法基于光干涉原理,通过测量光波在不同应力下经过玻璃时的折射率变化来获得玻璃应力的信息。
该方法具有高精度、非接触、无损、可实时测量等优点,被广泛应用于材料力学、地质学、工程领域等。
基于光干涉法的光学玻璃应力测量方法主要包括以下几个方面:
1. 基本原理:光干涉是指两束光波在相遇时发生干涉现象,干涉结果取决于两波的相位差。
玻璃表面的微小应力会导致光的相位差发生变化,因此可以通过测量光干涉条纹的变化来获得玻璃的应力信息。
2. 实验装置:实验装置包括激光光源、光学元件、检测器等。
激光光源发出单色、相干的光波;光学元件包括透镜、反射镜、波片等,用于调整和分割光路;检测器用于探测干涉条纹的变化。
3. 测量方法:测量方法分为直接法和间接法。
直接法是指将光束垂直入射到玻璃表面上,通过观察干涉条纹的变化来测量应力。
间接法是指将光束从侧面或背面照射到玻璃上,通过测量不同入射角度下的反射光干涉条纹来计算表面应力。
4. 应力分析:应力分析是将测量结果转化为应力分布的过程,常见的方法有线性回归法、有限元法、逆向分析法等。
总之,基于光干涉法的光学玻璃应力测量方法具有高精度、非接触、无损、可实时测量等优点,在材料力学、地质学、工程领域有着广泛应用前景。
偏光镜片检测应力的方法

偏光镜片检测应力的方法随着现代科技的发展,人们对光学材料的要求越来越高,特别是在一些精密仪器和光学设备中的应用。
而光学材料在制造过程中常常会产生应力,这些应力如果不得到有效的检测和控制,会对材料的性能和使用寿命产生重大影响。
因此,如何准确、可靠地检测光学材料中的应力成为了一个重要的课题。
偏光镜片作为一种常用的光学元件,广泛应用于显微镜、光谱仪、激光器等设备中。
它的制造过程中常常会产生各种应力,如热应力、机械应力等。
为了保证偏光镜片的质量和性能,需要对其中的应力进行准确的检测和评估。
常用的偏光镜片应力检测方法主要有两种:光弹法和干涉法。
光弹法是利用光学原理和材料的力学性质来测量应力的一种方法。
它的基本原理是利用光学材料在受力作用下产生的光学变化来反映应力的大小和分布。
常见的光弹法检测方法有斯特雷什尔法、拉曼散射法和激光扩散法等。
斯特雷什尔法是最早被应用于偏光镜片应力检测的一种方法。
它利用光学材料在受力作用下产生的双折射效应来测量应力的大小。
通过在偏光镜片上施加一定的载荷,然后观察在不同光源下产生的光强变化,可以得到应力的分布情况。
拉曼散射法是一种基于拉曼散射效应的应力检测方法。
它利用光学材料中的拉曼散射光谱来分析应力的大小和分布。
通过测量偏光镜片上不同位置的拉曼光谱,可以得到应力的空间分布情况。
激光扩散法是一种利用激光的散射效应来检测应力的方法。
它通过在偏光镜片上照射一束激光,然后观察激光在材料中的散射情况来判断应力的大小和分布。
通过测量散射光的强度和方向,可以得到应力的信息。
除了光弹法,干涉法也是一种常用的偏光镜片应力检测方法。
干涉法是利用光的干涉现象来测量应力的一种方法。
它的基本原理是利用光在不同介质中传播时的相位差来分析应力的大小和分布。
常见的干涉法检测方法有白光干涉法、相位差法和多普勒法等。
白光干涉法是一种基于干涉现象的应力检测方法。
它利用光在不同波长下通过材料时的相位差来测量应力的大小。
玻璃应力检测方法

玻璃应力检测方法玻璃应力是指玻璃由于外因(受力、湿度、温度场变化等)而变形时,在玻璃内各部分之间产生相互作用的内力,以抵抗这种外因的作用,并试图使玻璃从变形后的位置恢复到变形前的位置。
玻璃应力测试方法为无损测量的测试方法,需要深圳东仪精工设备有限公司专门提供的玻璃应力检测仪来完成检测。
玻璃应力检测仪因应用偏振光干涉原理检查玻璃内应力而得名,专业用于检测玻璃瓶应力指标,可用于安瓿瓶、西林瓶、输液瓶、酒瓶、罐头瓶、化妆品瓶等玻璃容器的应力指标检测,用于玻璃瓶的质量控制。
玻璃应力测试方法:1、将灵敏色片取下,将四分之一波片置入视场,调整偏光应力仪零点,使之呈暗视场。
2、把试样放入视场中,使试样的轴线与偏振平面成45°,这时侧壁上出现亮暗不同的区域。
3、旋转检偏镜直至侧壁上暗区聚会,刚好完全取代亮区为止。
4、绕轴线旋转供试品,借以确定最大应力区。
5、记录测得最大应力区的检偏镜放置角度,并用CHY-B玻璃瓶壁厚测厚仪分别测量两侧壁原的厚度(记录两侧壁壁厚之和)。
玻璃的应力直接影响到玻璃的强度。
玻璃的热炸裂是由于热应力过大而引起的;玻璃的受击破裂是由于玻璃受到机械冲击力或撞击力而产生的机械应力过大而导致的;玻璃的自爆是由于玻璃内部应力过大所致,另外,由于热钢化或化学钢化而使玻璃的强度增加,则是由于玻璃的表面压应力的增加所致。
所以,玻璃的应力与强度有着密不可分的关系。
而偏光应力仪可以检测的应力多数属于热应力。
热应力是由于温度梯度造成的。
这是因为玻璃是一种经高温熔融、快速冷却而固化的非晶态产品,所以在生产过程中,玻璃板面上各部位的温度变化不可能均匀一致,因此就会产生热应力。
正因如此,玻璃瓶需经过退火过程,但仍会有残留。
借助深圳东仪精工设备有限公司的玻璃应力检测仪,则可测定玻璃瓶的残余应力是否达到相关标准的规定。
以上就是深圳东仪精工设备有限公司关于玻璃应力检测方法的分享。
玻璃应力检测,在玻璃质量检测环节非常重要。
一种测量光学玻璃应力的光谱方法

一
种 测量 光 学玻 璃应 力 的光 谱 方 法
姚 文 卿 董 良威 邬 华芝
( . 州工 学 院 电 子信 息 与 电 气 工程 学 院 , 苏 常 州 2 30 ;. -l 学 院 光 电工 程 学 院 , 苏 常州 230 ) 1常 江 10 22  ̄k 工 , 1 江 10 2
摘 要 : 学玻 璃 的应力使其 出现 双折射性 质 , 重影 响成 像 质 量和 导致 波 面形 变 , 光 严 因此 需要进 行 精确 定量 的测 量 。为 了满足 高精度玻 璃应 力测量 的需求 , 文章提 出了一种 测量应 力 的新 方法 : 在
2 S h o f h te c i n ie r g C a g h u Is tt o e h oo y C a g h u2 3 0 ) . c o l oo l t cE gn ei , h n z o n tue fT c n lg , h n z o 1 0 2 oP er n i
Absr c : r fi e c r p ris ofo i a g a s c u e te s wo d a v re y fe tt e i a e ta t Bierng n e p o e t pt l ls a s d by sr s ul d e s l af c h m g e c qu l y a e d t a e fo td f r ai n,h tn e s p e ie qu n iaie m e s r me t To me tt e d — ai nd l a o w v — n e o m to tusi e d r cs a ttt a u e n . e h e t r v m a o i h— r cso ls te sme s r m e t an w t o o a u n te si r p s d,. . o a d nd f rh g p e ii n g a ssr s a u e n , e me h d f rme s r g sr s sp o o e i e t d i h l- a e p aea eba ei e d ly ba e h a i o ls e to c pi e s r me ts se . e sr s f afw v lt st s ln ea s d on t et d t na p c r s o c m a u e n y t m Th te so h r i
光学检测用玻璃考核试卷

C.钠钙玻璃
D.聚合物玻璃
18.光学检测中,以下哪种现象是由于光通过透明介质时速度变化引起的?()
A.光的干涉
B.光的衍射
C.光的折射
D.光的全反射
19.以下哪种光学元件在光学检测中用于延长光路?()
A.透镜
B.反射镜
C.棱镜
D.光栅
20.光学检测中,以下哪个参数用于描述光学系统的成像质量?()
1.光学玻璃的折射率随温度的升高而增加。()
2.在光学检测中,全反射只会在光从光密介质进入光疏介质时发生。()
3.光的干涉和衍射现象都表明光具有波动性。()
4.在光学系统中,透镜的表面质量对成像质量没有影响。()
5.高硼硅玻璃的膨胀系数比硅酸盐玻璃的膨胀系数高。()
6.光学检测中,使用激光作为光源可以提高测量的精度。()
2.描述干涉显微镜的工作原理,并说明它在光学检测中的应用。
3.讨论光学检测中如何利用偏振光来分析材料的结构和性质。
4.解释在光学玻璃加工过程中,为什么需要进行表面抛光,并说明抛光过程对光学性能的影响。
标准答案
一、单项选择题
1. A
2. D
3. B
4. D
5. A
6. C
7. A
8. B
9. A
10. D
11. A
12. A
13. A
14. C
15. B
16. C
17. A
18. C
19. B
20. A
二、多选题
1. ABD
2. AB
3. AB
4. ABC
5. ABC
6. ABCD
7. AC
8. ABC
光学玻璃的光学性能测试方法考核试卷

1. B
2. C
3. C
4. D
5. B
6. A
7. C
8. B
9. C
10. D
11. C
12. C
13. A
14. C
15. A
16. B
17. D
18. B
19. A
20. C
得分:__________/20
二、多选题(本题共20小题,每小题1.5分,共30分,在每小题给出的四个选项中,至少有一项是符合题目要求的)
A.材料的折射率
B.光的波长
C.玻璃表面的粗糙度
D.玻璃的颜色
11.下列哪种测试设备通常不用于光学玻璃的光学性能测试?()
A.分光光度计
B.折射仪
C.电子天平
D.紫外可见光谱仪
12.光学玻璃的光学均匀性测试通常使用:()
A.透射法
B.反射法
C.干涉法
D.拉曼光谱法
13.光学玻璃的波前畸变主要与以下哪个因素相关?()
4.光学玻璃的内部应力可以通过偏振光法进行检测。()
5.光学玻璃的表面质量只与其透射率有关。()
6.光学玻璃的色散系数与光的波长成正比关系。()
7.在光学玻璃的生产过程中,熔炼时间的延长可以增加光学均匀性。()
8.光学玻璃的透射率与材料的折射率成正比。()
9.透射率测试是评估光学玻璃反射率的有效方法。()
10.光学玻璃的折射率只与其化学成分有关,与其他因素无关。()
五、主观题(本题共4小题,每题5分,共20分)
1.请简述光学玻璃折射率测试的原理,并列举在实际测试中可能遇到的问题及解决方法。()
2.描述光学玻璃色散特性对光学系统成像质量的影响,并说明如何通过光学设计来补偿色散问题。()
玻璃应力的测量方法

书山有路勤为径;学海无涯苦作舟
与偏振方向成45o,如样品是瓶子等圆柱形制品,则将瓶子水平放置、使
瓶子轴线与水平线重合即可。
检偏器是可以旋转的,转动角度由刻度指示。使用时,先将检偏器转
至0刻度处;然后放置被测样品,调整样品方向,使被测点主应力的方向
与偏振方向成45o;再转动检偏器,直到被测点变得最暗;记下转角读数,
故此方法的测量精度要好于senarmont24babinet补偿器法babinet补偿器是一种光程差可调的双折射元件相当于在应力仪中加入一个应力值可调的人工应力片其方向与被测玻璃样品中的应力方向相反当两者数值相等时应力相互抵消在正交偏光下观babinet补偿器般由两块石英楔构成二者尺寸相同光轴互相垂直
按565 nm计。
所以用白光作光源时,玻璃就出现多彩的干涉色,可用来估计应力值。
相同的干涉色连成的色带称“等色线”,线上的应力值相等。
2.常用的应力测量方法
2.1定性、半定量测量方法
使用正交偏光观察玻璃中残余应力的方法为大家所熟知,此种方法广
泛用于定性或半定量判定玻璃中的应力情况。
最简易的应力仪通常由一个白光光源及二片偏光片组成,偏光片的光
一波片的光轴均与偏振方向成45o,两块波片均能从光路中移走;玻璃样
品中的主应力方向与偏振方向重合。其余部分与Senarmont法类似。
测试时,先将两块四分之-波片撤离光路;然后放入被测样品,此时
可从检偏器中看见样品上黑色的应力等倾线,即在此线上,应力方向均相
同并与偏振方向一致;再调整样品的放置方向,使等倾线通过被测点;将
二块四分之-波片推入光路,等倾线即消失;此时可旋转检偏器,直至被
测点光线最弱;后面步骤同Senarmont法。
光学玻璃力学特性的光学测量方法研究

光学玻璃力学特性的光学测量方法研究
针对现有光学玻璃力学特性测量方法存在的测量周期长、耗材大、易损损坏和难以测量小样品等问题,提出了基于光干涉法测量小样品光学平板玻璃弯曲刚度、弹性模量和泊松比等力学量的光学测量方法。应用平板理论和牛顿环原理推导了光学平板玻璃弯曲刚度、弹性模量和泊松比与牛顿环干涉图像之间的解析公式,通过自行设计的牛顿环应力测量装置测量了光学平板玻璃的应力及对应的牛顿环干涉图像中心黑斑的半径。
实验结果显示:测得的弯曲刚度数据,在应力29.02N-38.66N范围内,测量相对误差不超过±6.9%;在应力16.07N~29.02N范围内,测量相对误差不超过±11%。弹性模量在应力30.90 N的时候相对误差为-2.8%。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
m 2P+ U= 2KP1 Q( K1 ) d
( 6)
(m - 1) 2P+ U= 2KP2 Q( K2 ) d
由式 ( 6)得到级次 m 为:
m=
1-
K1 K2
Q( K2 ) Q( K1 )
U- 2P
2P
K1 K2
Q( Q(
K2 K1
) )
-
1
U= P; m = 0, 1, 2, 3, , ( 7)
片, 得到其 K) T 曲线; 此时, 曲线在 633 nm 处出
现极大值。然后插入被测玻璃, 玻璃应力引入新
的延迟量, K) T 曲线极大值点开始偏移 633 nm 到新的位置 K。这样便可通过两次测量的极值位
置得到延迟量的变化量, 即由玻璃应力引起的延
迟量。此延迟量一般用钠黄光 ( K= 58913 nm )通 过 1 cm 厚的玻璃 o 光和 e 光产生的光程差来表
光谱扫描精度为 0125 nm 时, 系统测量误差小于 014 nm。
关键词: 光学玻璃; 光谱方法; 应力测量
中图分类号: TM 930. 12
文献标志码: A
文章编号: 1671- 0436( 2010) 04- 0062- 04
A Spectroscop ic M ethod for M easuring Stress of Optical G lass
K ey w ord s: opt ical g lass; spectro scopic m etho d; stressm easure
0 引言
光学玻璃在退火不均匀或者光学元件安装不 当时都会在内部产生应力, 从而出现双折射性质, 使通过光学玻璃的波面发生变形, 严重影响光学 元件的成像质量, 因此在加工光学元件前, 必须对 玻璃材料的应力进行测量, 否则会造成严重的浪 费和损失。同时, 应力的大小是衡量光学玻璃性 能的重要指标之一, 因此精确地测量光学玻璃的 应力是非常必要和有意义的。
2) Senam on t定量测量法是最传统、最广泛的 测量方法, 将被测玻璃放入由起偏器、检偏器和四
收稿日期: 2010-05-11 作者简介: 姚文卿 ( 1981)
) , 男, 讲师。
第 4期
姚文卿, 董良威, 邬华芝: 一种测量光学玻璃应力的光谱方法
63
分之一波片组成的测量系统中, 要求玻璃的主应 力方向与偏振方向成 45b角, 通过旋转检偏器的 角度得到应力的大小, 系统对四分之一波片的精 度要求很高。还有在 Senam ont方法的基础上, 等 角度旋转检偏器, 实现移相, 得到应力大小。
Abstract: B iref ring ence propert ie s o f optica l g la ss caused by stress w ould adversely affect the im age qua lity and lead to w ave-front defo rm ation, thus it needs precise quantitative m easurem en.t T o m eet the dem and fo r h igh-precision g la ss stressm ea surem en,t a new m e thod for m ea suring stress is propo sed, .i e. to add ha lf-w av e p la te a s the base line delay based on the trad itiona l spectro scopic m easurem ent sy stem. T he stre ss o f g lassw ould be m easured accurate ly and quantitative ly by m easuring retarda tion af ter the g lass inserted. S tress in a cube o f g lass is m easured in d ifferent reg ions. Analy sis o f the experim ent show s that w hen the accuracy of 0. 25nm spec tra l scans, the sy stem m easurem ent error is le ss than 0. 4nm.
小于 2P, 不易在 K) T 曲线上找到极 值点, 为 了
增加延迟量的级次, 使 曲线出现明显 的极值点,
将图 1所示系统 中的被测波片 换成工作波长 为 633 nm 的半波片, 被测玻璃放置在半波片后, 相
当于构成 了一 个新的 半波 片, 这样 曲线 中就 可
出现明显的极值点。
假设被测玻璃的光轴方向和 x 轴成 H角, 此
2 实验
测量系统使用 PE 公司 lam bda950 型分光光 度计 (如图 2所示 ) , 扫描范围 450~ 750 nm, 扫描 间隔取 0125 nm; 2个 偏振片分别作为起偏器 P1 和检偏器 P2; 实验对 1块光学玻璃进行测量, 其 厚度 l = 5 cm。
图 2 实验测量系统 首先标定工作波长为 633 nm 的半波片。将 半波片放入如图 1所示的测量系统, 调整 P1 和 P2
(m
+
1 2
)
K0
( 8)
由此得到此波片对应波长的延迟量为:
D= d Q( K) =
(m
+
1 2
)
K0
Q( K) Q( K0 )
( 9)
112 光学玻璃应力的测量
上述的 光谱扫 描法 需 要在 K) T 曲线 上 找
到极值点, 以 此为 基准计 算出 其他 波长 下的 延 迟量。光学玻璃由应力引起 的相位延 迟量一 般
目前, 测量光学玻璃应力的方法主要有 [ 1- 3] : 干涉色法, Senam ont定量测量法和光谱扫描法。
1) 干涉色法是根据样品的干涉色与标准片组的 干涉色比对, 得到光程差数据, 从而计算出玻璃的应 力。但该方法只能定性和半定量地测量应力。 Bab-i net补偿器法, 利用补偿器产生与玻璃应力大小相 等、方向相反的延迟量, 从而在正交偏光下得到消光 黑条纹。
因此, K) T 曲线在此处取得极值。同时, 由式 ( 4) 可知 A和 B不 影响极值 位置, 为了 简便, 令 A=
45b, B= 135b, 即 P1 与 P2 垂直, 式 ( 3) 可化为:
T=
1 2
(
1-
co sU)
( 5)
此时, 半波 片对应曲 线的极 大值位 置。在 K) T
曲线 上取两 个相 邻的 极大 值点 K1 和 K2 ( K1 < K2 ), 对应这两个波长下的半波片, 且级次相差 1; 设波长 K1 对应的级次为 m , 则 K2 级次为 m - 1; 波片材料的双折射率为 Q, 厚度为 d; 于是得到:
64
常州工学院学报
2010 年
时系统的透射率为:
T c=
Байду номын сангаас
cos2 H 1+
sin2H- cos2H 2
-
co s2 Hsin2Hco s( U1 + U2 )
( 10)
其中, U1 为半波片的相位延迟, U2 为由玻璃
应力引起的相 位延迟。与前面的分析相同, H角
不会改变 K) T 曲线极大值的位置, 也不影响延 迟量的测量。首先不放入被测玻璃, 仅测量半波
到消光位置, 扫描得到的 K) T 曲线如图 3所示。 测量中使用的波片是石英晶体, 使用经验公式 [ 6] 来计算不同波长对应的双折射率:
Q( K) = 0. 031 558 0 + 0. 008 287 08 ( 12) K- 1 469. 20
图 3 半波片的 K) T 曲线
图 4 插入玻璃后的 K) T 曲线 在图 3曲线上找到两个邻近的极大值点 526 nm, 630175 nm; 根据式 ( 7) 和式 ( 12)得到对应工作 波长 526 nm 的级次为 5, 对应工作波长 630175 nm 的级次为 4。图 3中, 曲线在波长 K1 = 630175 nm 处出现极大值; 插入被测玻璃后, 由于存在应力, 延 迟量发生变化, 极大值位置偏移, 如图 4所示, 极大 值位置为 K2 = 611 nm; 且 m = 4, Q( 58913) = 01009 11, l = 5 cm; 根据式 ( 11), 该处由玻动应力引起的 延迟量为: R = | D1 - D2 | = 1914 nm。实验过程中,
( 2)
在分光光度计中, 得到的是光强的透过率 T,
由式 ( 2) 得:
T
=
I I0
=
cos2 ( A- B) -
1 2
sin2Bsin 2A+
1 2
sin2Bsin2Aco sU
( 3)
对 U求一阶偏导为:
55TU=
-
1 2
sin 2Bs in2Asin U
( 4)
由式 ( 4)得到, 对于半波片, U= P, 此时 55TU= 0,
11112 延迟量测量
光谱 扫 描 法 可以 精 确 测 得 半 波 片 的 延 迟
量 [ 4] , 因此以该半波片的延迟量为基准, 便可得到 被测波片对应于任意波长的延迟量。在 K) T 曲
线上找到一个极大值位置 K0, 则此波片为对应 K0 的半波片, 延迟量为:
D0 = d Q( K0 ) =
co s2 B
1 2
sin2B
1
0
co sA
G=
( 1)
1 2
s in2B