第十一章波动光学(上干涉)
光的干涉(第1讲)详解
S
d S2 r
r2
O
d
暗纹中心坐标: d x = (2 k +1) 2d (k=0,1,2,) 0级,1级暗纹 (11-3)
明纹 暗纹
d x = k d P ( k =0,1,2, ) d x = (2 k +1) 2d B r1 S
复色光: 具有多个波长(频率)的光。: 1~2
激光的单色性最好! 如何获得单色光?
E S
2.光的干涉条件
频率相同;E 的振动方向相同; 相差恒定。
普通光源发出的光一般不能满足干涉条件。
3. 获得相干光的方法 对实验仪器的要求: ① 两束相干光取自同一波列:“一分为二”
② 光波的波程差小于波列长度。
理论:(1) 牛顿的微粒说: 光是按照惯性定律沿直线飞行的微粒流。
u水 u空气
(2)惠更斯的波动说: u水 光是在特殊媒质“以太”中传播的机械波。 此间微粒说占据统治地位。
u空气
三.波动光学时期 (19世纪)
实验: 光的干涉(杨-英) 光的衍射(费涅耳-法)。 此间波动 理论: 麦克斯韦建立电磁场理论,指出光也是电磁波。说占主导 地位。 赫兹证实电磁波的存在;并测出光速。 确定光不是机械波 四.量子光学时期(19世纪后期——20世纪初) 普朗克提出能量量子化假说 爱因斯坦提出光量子假说 认为: 光是以光速运动的粒子流。 光到底是什麽? , 光也是物质的一种 它既具有波的性质、也具有粒子的性质。 它既非波、也非粒子、更不是两者的混合物。它就是它自己!
电磁波动说在解释“热幅射”及“光电效应”等实验时遇到困难。
在某些条件下,波动性表现突出,在另一些条件下,粒子性
物理光学-第十一章光的干涉和干涉系统
双光束干涉: I = I1 + I 2 + 2 I1 I 2 cos k∆
1.光程差计算
∆ = n( AB + BC) − n′AN 其中: AB = BC = h cosθ 2
n'
AN = AC sin θ1 = 2htgθ 2 sin θ1 n′ sin θ1 = n sin θ 2
n
29
π phase change
对于亮条纹,∆=mλ;有: mλ
(
x2
) (d 2 ) + (mλ 2 ) 2
2 2
−
y2 + z2
2
=1
15
局部位置条纹
在三维空间中,干涉结果:
等光程差面
16
§11-3 干涉条纹的可见度 - The visibility (contrast) of interference fringes
可见度(Visibility, Contrast)定义: 定义: 可见度 定义 K = (IM − Im ) (IM + Im )
干涉项 I12 与两个光波的振动方向 ( A1 , A 2 ) 和位相 δ有关。
5
干涉条件(必要条件): 干涉条件(必要条件):
(1)频率相同, 1 − ω2 = 0; ω (2)振动方向相同,1 • A2 = A1 A2 A (3)位相差恒定,1 − δ 2 = 常数 δ
注意:干涉的光强分布只与光程差 k • (r1 − k 2 ) 有关。
1
干涉现象实例( Examples) 干涉现象实例(Interference Examples)
2
2
3
二、干涉条件 一般情况下, 一般情况下,
大学物理题库通用版-第11章-波动光学--光的干涉(含答案解析)
大学物理题库通用版11、波动光学 光的干涉一、选择题(共15题)1.如图,S 1、S 2是两个相干光源,它们到P 点的距离分别为r 1和r 2.路径S 1P 垂直穿过一块厚度为t 1,折射率为n 1的介质板,路径S 2P 垂直穿过厚度为t 2,折射率为n 2的另一介质板,其余部分可看作真空,这两条路径的光程差等于 (A) )()(111222t n r t n r +-+(B) ])1([])1([211222t n r t n r -+--+(C) )()(111222t n r t n r ---(D) 1122t n t n - [ ]2.在相同的时间内,一束波长为λ的单色光在空气中和在玻璃中(A) 传播的路程相等,走过的光程相等.(B) 传播的路程相等,走过的光程不相等.(C) 传播的路程不相等,走过的光程相等.(D) 传播的路程不相等,走过的光程不相等. [ ]3.如图所示,折射率为n 2、厚度为e 的透明介质薄膜的上方和下方的透明介质的折射率分别为n 1和n 3,已知n 1<n 2> n 3.若用波长为λ的单色平行光垂直入射到该薄膜上,则从薄膜上、下两表面反射的光束(用①与②示意)的光程差是(A) 2n 2 e . (B) 2n 2 e -λ / 2. (C) 2n 2 e -λ . (D) 2n 2 e -λ / (2n 2).[ ]4.如图所示,波长为λ的平行单色光垂直入射在折射率为n 2的薄膜上,经上下两个表面反射的两束光发生干涉.若薄膜厚度为e ,而且n 1>n 2>n 3,则两束反射光在相遇点的相位差为(A) 4πn 2 e / λ. (B) 2πn 2 e / λ. (C) (4πn 2 e / λ) +π. (D) (2πn 2 e / λ) -π. [ ]P S 1S 2 r 1 n 1 n 2 t 2 r 2 t 1n 3n 1 λ5.如图所示,平行单色光垂直照射到薄膜上,经上下两表面反射的两束光发生干涉,若薄膜的厚度为e ,并且n 1<n 2>n 3,λ1为入射光在折射率为n 1的媒质中的波长,则两束反射光在相遇点的相位差为 (A) 2πn 2e / ( n 1 λ1). (B)[4πn 1e / ( n 2 λ1)] + π. (C) [4πn 2e / (n 1 λ1) ]+ π. (D) 4πn 2e / ( n 1 λ1). [ ]6.一束波长为λ的单色光由空气垂直入射到折射率为n 的透明薄膜上,透明薄膜放在空气中,要使反射光得到干涉加强,则薄膜最小的厚度为(A) λ / 4 . (B) λ / (4n ).(C) λ / 2 . (D) λ / (2n ). [ ]7. 两块平玻璃构成空气劈形膜,左边为棱边,用单色平行光垂直入射.若上面的平玻璃以棱边为轴,沿逆时针方向作微小转动,则干涉条纹的(A) 间隔变小,并向棱边方向平移.(B) 间隔变大,并向远离棱边方向平移.(C) 间隔不变,向棱边方向平移.(D) 间隔变小,并向远离棱边方向平移. [ ]8.用白光光源进行双缝实验,若用一个纯红色的滤光片遮盖一条缝,用一个纯蓝色的滤光片遮盖另一条缝,则(A) 干涉条纹的宽度将发生改变.(B) 产生红光和蓝光的两套彩色干涉条纹.(C) 干涉条纹的亮度将发生改变.(D) 不产生干涉条纹. [ ]9.把双缝干涉实验装置放在折射率为n 的水中,两缝间距离为d ,双缝到屏的距离为D (D >>d ),所用单色光在真空中的波长为λ,则屏上干涉条纹中相邻的明纹之间的距离是(A) λD / (nd ) (B) n λD /d .(C) λd / (nD ). (D) λD / (2nd ). [ ]10.在双缝干涉实验中,若单色光源S 到两缝S 1、S 2距离相等,则观察屏上中央明条纹位于图中O 处.现将光源S 向下移动到示意图中的S '位置,则 (A) 中央明条纹也向下移动,且条纹间距不变.(B) 中央明条纹向上移动,且条纹间距不变. (C) 中央明条纹向下移动,且条纹间距增大. (D) 中央明条纹向上移动,且条纹间距增大. [ ]11.在双缝干涉实验中,入射光的波长为λ,用玻璃纸遮住双缝中的一个缝,若玻璃n 1λ1 S S '纸中光程比相同厚度的空气的光程大2.5 λ,则屏上原来的明纹处(A) 仍为明条纹;(B) 变为暗条纹;(C) 既非明纹也非暗纹;(D) 无法确定是明纹,还是暗纹.[]12.在牛顿环实验装置中,曲率半径为R的平凸透镜与平玻璃扳在中心恰好接触,它们之间充满折射率为n的透明介质,垂直入射到牛顿环装置上的平行单色光在真空中的波长为λ,则反射光形成的干涉条纹中暗环半径r k的表达式为(A) r k =Rkλ.(B) r k =nRk/λ.(C) r k =Rknλ.(D) r k =()nRk/λ.[]13.把一平凸透镜放在平玻璃上,构成牛顿环装置.当平凸透镜慢慢地向上平移时,由反射光形成的牛顿环(A)向中心收缩,条纹间隔变小.(B)向中心收缩,环心呈明暗交替变化.(C)向外扩张,环心呈明暗交替变化.(D)向外扩张,条纹间隔变大.[]14.如图a所示,一光学平板玻璃A与待测工件B之间形成空气劈尖,用波长λ=500 nm (1 nm=10-9 m)的单色光垂直照射.看到的反射光的干涉条纹如图b所示.有些条纹弯曲部分的顶点恰好与其右边条纹的直线部分的连线相切.则工件的上表面缺陷是(A) 不平处为凸起纹,最大高度为500 nm.(B) 不平处为凸起纹,最大高度为250 nm.(C) 不平处为凹槽,最大深度为500 nm.(D) 不平处为凹槽,最大深度为250 nm.[]15.在迈克耳孙干涉仪的一条光路中,放入一折射率为n,厚度为d的透明薄片,放入后,这条光路的光程改变了(A) 2 ( n-1 ) d.(B) 2nd.(C) 2 ( n-1 ) d+λ / 2.(D) nd.(E) ( n-1 ) d.[]二、填空题(共15题)1. 在双缝干涉实验中,两缝分别被折射率为n1和n2的透明薄膜遮盖,二者的厚度均为e.波长为λ的平行单色光垂直照射到双缝上,在屏中央处,两束相干光的相位差∆φ=________.图b2. 如图所示,假设有两个同相的相干点光源S 1和S 2,发出波长为λ的光.A 是它们连线的中垂线上的一点.若在S 1与A 之间插入厚度为e 、折射率为n 的薄玻璃片,则两光源发出的光在A 点的相位差∆φ=_2π (n -1) e / λ_.若已知λ=500 nm ,n =1.5,A 点恰为第四级明纹中心,则e =_____nm .(1 nm =10-9 m)3. 如图所示,两缝S 1和S 2之间的距离为d ,媒质的折射率为n =1,平行单色光斜入射到双缝上,入射角为θ,则屏幕上P 处,两相干光的光程差为___ ______.4.在双缝干涉实验中,所用光波波长λ=5.461×10–4 mm ,双缝与屏间的距离D =300 mm ,双缝间距为d =0.134 mm ,则中央明条纹两侧的两个第三级明条纹之间的距离为________ _______.5.用波长为λ的单色光垂直照射折射率为n 的劈形膜形成等厚干涉条纹,若测得相邻明条纹的间距为l ,则劈尖角θ=________.6.把双缝干涉实验装置放在折射率为n 的媒质中,双缝到观察屏的距离为D ,两缝之间的距离为d (d <<D ),入射光在真空中的波长为λ,则屏上干涉条纹中相 邻明纹的间距是_____________.7.用λ=600 nm 的单色光垂直照射牛顿环装置时,从中央向外数第4个(不计中 央暗斑)暗环对应的空气膜厚度为____________.(1 nm=10-9 m)8.用波长为λ的单色光垂直照射折射率为n 2的劈形膜(如图)图中各部分折射率的关系是n 1<n 2<n 3.观察反射光的干涉条纹,从劈形膜顶开始向右数第5条暗条纹中心所对应的厚度e =____________.9.波长为λ的平行单色光,垂直照射到劈形膜上,劈尖角为θ,劈形膜的折射率为n ,第三条暗纹与第六条暗之间的距离是______.10. 一束波长为λ=600 nm (1 nm=10-9 m)的平行单色光垂直入射到折射率为n =1.33的透明薄膜上,该薄膜是放在空气中的.要使反射光得到最大限度的加强,薄膜最小厚度应为________________nm .11.波长为λ的平行单色光垂直照射到劈形膜上,劈尖角为θ,劈形膜的折射率为n ,第k 级明条纹与第k +5级明纹的间距是__________.12.波长λ=600 nm 的单色光垂直照射到牛顿环装置上,第二个明环与第五个明环所对应的空气膜厚度之差为____nm .(1 nm=10-9 m)n 1n 2n 313.折射率分别为n 1和n 2的两块平板玻璃构成空气劈尖,用波长为λ的单色光垂直照射.如果将该劈尖装置浸入折射率为n 的透明液体中,且n 2>n >n 1,则劈尖厚度为e 的地方两反射光的光程差的改变量是_______.14.如图所示,在双缝干涉实验中SS 1=SS 2,用波长为λ的光照射双缝S 1和S 2,通过空气后在屏幕E 上形成干涉条纹.已知P 点处为第三级明条纹,则S 1和S 2到P 点的光程差为___3λ ____.若将整个装置放于某种透明液体中,P 点为第四级明条纹,则该液体的折射率n =________.15.已知在迈克耳孙干涉仪中使用波长为λ的单色光.在干涉仪的可动反射镜移动距离d 的过程中,干涉条纹将移动__________条. 三、计算题(共5题)1.白色平行光垂直入射到间距为a =0.25 mm 的双缝上,距D =50 cm 处放置屏幕,分别求第一级和第五级明纹彩色带的宽度.(设白光的波长范围是从400nm 到760nm .这里说的“彩色带宽度” 指两个极端波长的同级明纹中心之间的距离.) (1 nm=10-9 m)2.在双缝干涉实验中,波长λ=550 nm 的单色平行光垂直入射到缝间距a =2×10-4 m 的双缝上,屏到双缝的距离D =2 m .求:(1) 中央明纹两侧的两条第10级明纹中心的间距;(2) 用一厚度为e =6.6×10-5 m 、折射率为n =1.58的玻璃片覆盖一缝后,零级明纹将移到原来的第几级明纹处?(1 nm = 10-9 m)3.用波长为500 nm (1 nm=10-9 m)的单色光垂直照射到由两块光学平玻璃构成的空气劈形膜上.在观察反射光的干涉现象中,距劈形膜棱边l = 1.56 cm 的A 处是从棱边算起的第四条暗条纹中心.(1) 求此空气劈形膜的劈尖角θ;(2) 改用600 nm 的单色光垂直照射到此劈尖上仍观察反射光的干涉条纹,A 处是明条纹还是暗条纹?(3) 在第(2)问的情形从棱边到A 处的范围内共有几条明纹?几条暗纹?2分4.图示一牛顿环装置,设平凸透镜中心恰好和平玻璃接触,透镜凸表面的曲率半径是R =400 cm .用某单色平行光垂直入射,观察反射光形成的牛顿环,测得第5个明环的半径是0.30 cm . (1) 求入射光的波长. (2) 设图中OA =1.00 cm ,求在半径为OA 的范围内可观察到的明环数目.5.用波长λ=500 nm 的平行光垂直照射折射率n =1.33的劈形膜,观察反射光的等厚干涉条纹.从劈形膜的棱算起,第5条明纹中心对应的膜厚度是多少? P E光的干涉习题答案一、选择题1、B ;2、C ;3、B ;4、A ;5、C ;6、B ;7、A ;8、D ;9、A ;10、B ;11、B ;12、B ;13、B ;14、B ;15、A二、填空题1、 2π(n 1 – n 2) e / λ2、4×103 nm3、d sin θ +(r 1-r 2)4、7.33 mm5、nl 2λ6、D λ / (dn )7、1.2=2λ μm8、249n λ9、3λ / (2n θ)10、113nm11、5λ / (2n θ)12、900 nm13、2 ( n – 1) e – λ /214、1.3315、2d /λ三、计算题1解:由公式x =kD λ / a 可知波长范围为∆λ时,明纹彩色宽度为∆x k =kD ∆λ / a2分 由 k =1可得,第一级明纹彩色带宽度为∆x 1=500×(760-400)×10-6 / 0.25=0.72 mm2分 k =5可得,第五级明纹彩色带的宽度为∆x 5=5·∆x 1=3.6 mm1分2解:(1) ∆x =20 D λ / a2分 =0.11 m2分 (2) 覆盖云玻璃后,零级明纹应满足(n -1)e +r 1=r 22分 设不盖玻璃片时,此点为第k 级明纹,则应有r 2-r 1=k λ 2分所以 (n -1)e = k λ k =(n -1) e / λ=6.96≈7 零级明纹移到原第7级明纹处 2分3解:(1) 棱边处是第一条暗纹中心,在膜厚度为e 2=21λ处是第二条暗纹中心,依此可知第四条暗纹中心处,即A 处膜厚度 e 4=λ23 ∴ ()l l e 2/3/4λθ===4.8×10-5 rad 5分(2) 由上问可知A 处膜厚为 e 4=3×500 / 2 nm =750 nm对于λ'=600 nm 的光,连同附加光程差,在A 处两反射光的光程差为λ'+2124e ,它与波长λ'之比为0.321/24=+'λe .所以A 处是明纹 3分 (3) 棱边处仍是暗纹,A 处是第三条明纹,所以共有三条明纹,三条暗纹.4解:(1) 明环半径 ()2/12λ⋅-=R k r 2分()Rk r 1222-=λ=5×10-5 cm (或500 nm) 2分 (2) (2k -1)=2 r 2 / (R λ) 对于r =1.00 cm , k =r 2 / (R λ)+0.5=50.5 3分 故在OA 范围内可观察到的明环数目为50个. 1分5解: 明纹, 2ne +λ21=k λ (k =1,2,…) 3分 第五条,k =5,ne 2215λ⎪⎭⎫ ⎝⎛-==8.46×10-4 mm 2分。
大学物理11-4 薄膜干涉(2)汇总
例 11-8 干涉膨胀仪如图所示,
干涉膨胀仪
一个石英圆柱环B放在平台上,
其热膨胀系数极小,可忽略不计。l
环上放一块平破璃板P,并在环
内放置一上表面磨成稍微倾斜的 柱形待测样品R,石英环和样品
l0
B
的上端面已事先精确磨平,于是
R的上表面与P的下表面之间形
成楔形空气膜,用波长为 的
单色光垂直照明,即可在垂直方 向上看到彼此平行等距的等厚条
dk
2n
n
2
b
n1 n
sin n 2
b
3)条纹间距(明纹或暗纹)
b 2n
tan D L
D n L L
2b 2nb
L
n n / 2 D
n1
b
劈尖干涉
11 - 4 薄膜干涉(2)
4 )干涉条纹的移动
每一条 纹对应劈尖 内的一个厚 度,当此厚 度位置改变 时,对应的 条纹随之移 动.
2
所以对于厚度均匀的平面薄膜来说,光程差是随光线的倾
角(入射角)的改变而改变,倾角相同,光程差相同,干
涉条纹的级数也相同。
11 - 4 薄膜干涉(2)
第十一章 波动光学
1 劈 尖干涉
n
T
L
n1
n1
d
S
劈尖角
M
2nd
D
2
n n1
k, k 1,2, 明纹
b
(2k 1) , k 0,1, 暗纹
B
膨胀值为 l N
2
根据热膨胀系数的定义
l
l0T
得样品的热膨胀系数
l N
l0T 2l0T
11 - 4 薄膜干涉(2) 劈尖干涉的应用
《波动光学》ppt课件
马吕斯定律是定量描述偏振光通过检偏器后透射光强与入射线 偏振光和检偏器透振方向夹角之间关系的定律,是波动光学中 的重要公式之一。
晶体中双折射现象解释
双折射现象
当一束光入射到各向异性的晶体时,会分成两束光沿不同方向折 射的现象。
产生原因
晶体内部原子排列的规律性使得晶体具有各向异性,导致不同方向 上折射率不同。
研究中的应用。
03
非线性波动光学应ห้องสมุดไป่ตู้领域
概述非线性波动光学在光通信、光计算、光信息处理等领域的应用前景。
量子波动光学发展动态
量子波动光学基本概念
阐述光的量子性质及其与波动光学的关系,包括光子、量子态、量子纠缠等。
量子波动光学研究方法
介绍量子光学实验技术、量子信息处理方法等在量子波动光学研究中的应用。
薄膜干涉实验操作
阐述薄膜干涉实验的基 本原理和实验方法,包 括等厚干涉和等倾干涉 的实现方式及条纹特征。
衍射实验数据处理方法分享
衍射实验基本概念
解释衍射现象的产生条件和基本原理,介绍衍射光栅、单 缝衍射等实验方法。
01
衍射光栅数据处理
分享衍射光栅实验的数据处理技巧,包 括光栅常数、波长等参数的测量方法和 误差分析。
03
复杂介质中波动光 学应用领域
概述复杂介质中波动光学在生物 医学成像、环境监测与治理、新 能源等领域的应用前景。
06
实验方法与技巧指 导
基本干涉实验操作规范介绍
干涉实验基本概念
阐述干涉现象的产生条 件和基本原理,解释相 干光波的概念及获得方 法。
双缝干涉实验操作
详细介绍双缝干涉实验 的实验装置、操作步骤 和注意事项,以及双缝 干涉条纹的特点和分析 方法。
第十一章波动光学(1)—光程差分波面干涉
长波无线电波
红外线 760nm 短波无线电波
紫外线 400nm X射线
可见光
射线
波长 m 10 8
10 4
10 0
10 4
10 8
10 12
10 16
无线电波 3 10 4 m ~ 0 . 1cm 5 红外线 6 10 nm ~ 760nm 可见光 760 nm ~ 400 nm
求 此云母片的厚度是多少?
解 设云母片厚度为d。无云母片时,零级亮纹在屏上P点,
到达P点的两束光的光程差为零。加上云母片后,到达P 点的两光束的光程差为
(n 1)d
当 P 点为第七级明纹位置时
7
d 7 n 1 7 550 10 1.58 1
6
P
d
6.6 10 mm
第十一章 波动光学
11-1 11-2 光的相干性 光程 分波面干涉
11-3
分振幅干涉
11-4 光的衍射 4-0 第四章教学基本要求 11-5 衍射光栅 4-0 第四章教学基本要求 11-6 光的偏振 4-0 第四章教学基本要求
* 光学发展简史
十七世纪以前 几何光学
十七世纪后半叶
微粒说(牛顿) 机械波动说(惠更斯)
假定 1 0
2 0,则:
2 r2
n2
2
2 r1
s1
*
r1
n1
n1
P
s 2*
r2
n2
( n 2 r2 n 1 r1 )
2 r2
n2
2 r1
n1
2
大学物理第十一章波动光学习题答案
第十一章 波动光学习题11-1 在杨氏双缝实验中,双缝间距d =0.20 mm ,缝屏间距D =1.0 m ,若第2级明条纹离屏中心的距离为6.0 mm ,试求:(1)入射光的波长;(2)相邻两明条纹间的距离。
解:(1)由λk d D x =明知, λ22.01010.63⨯⨯= 30.610m m 600n m λ-=⨯= (2)3106.02.010133=⨯⨯⨯==∆-λd D x mm 11-2 在双缝装置中,用一很薄的云母片(n =1.58)覆盖其中的一条缝,结果使屏幕上的第7级明条纹恰好移到屏幕中央原零级明纹的位置。
若入射光的波长为550 nm ,求此云母片的厚度。
解:设云母片厚度为e ,则由云母片引起的光程差为e n e ne )1(-=-=δ 按题意 λδ7= ∴610106.6158.1105500717--⨯=-⨯⨯=-=n e λm 6.6=m μ 11-3 在折射率n 1=1.52的镜头表面涂有一层折射率n 2=1.38的MgF 2增透膜,如果此膜适用于波长λ=550 nm 的光,问膜的最小厚度应取何值?解:设光垂直入射增透膜,欲透射增强,则膜上、下两表面反射光应满足干涉相消条件,即λ)21(22+=k e n ),2,1,0(⋅⋅⋅=k 222422)21(n n k n k e λλλ+=+=)9961993(38.14550038.125500+=⨯+⨯=k k o A令0=k ,得膜的最薄厚度为996o A 。
11-4 白光垂直照射在空气中厚度为0.4μm 的玻璃片上,玻璃的折射率为1.50。
试问在可见光范围内(λ= 400~700nm ),哪些波长的光在反射中增强?哪些波长的光在透射中增强?解:(1)222n d j λδλ=+= 24 3,480n m 21n d j j λλ===- (2)22(21) 22n d j λλδ=+=+ 22n d j λ= 2,600n m j λ==;3,400nm j λ== 11-5 白光垂直照射到空气中一厚度为380 nm 的肥皂膜上,设肥皂膜的折射率为1.33,试问该膜的正面呈现什么颜色?背面呈现什么颜色? 解:由反射干涉相长公式有42221ne ne k k λδλλ=+==-, ),2,1(⋅⋅⋅=k 得4 1.3338002674nm 2214 1.3338003404nm 231k k λλ⨯⨯===⨯-⨯⨯===⨯-,红色,紫色所以肥皂膜正面呈现紫红色。
第11章 波动光学(习题与答案)
第11章 波动光学一. 基本要求1. 解获得相干光的方法。
掌握光程的概念以及光程差与相位差的关系。
2. 能分析、确定杨氏双缝干涉条纹及等厚、等倾干涉条纹的特点(干涉加强、干涉减弱的条件及明、暗条纹的分布规律;了解迈克耳逊干涉仪的原理。
3. 了解惠更斯——菲涅耳原理;掌握分析单缝夫琅禾费衍射暗纹分布规律的方法。
4. 理解光栅衍射公式,会确定光栅衍射谱线的位置,会分析光栅常数及波长对光栅衍射谱线分布的影响。
5. 理解自然光和偏振光及偏振光的获得方法和检验方法。
6. 理解马吕斯定律和布儒斯特定律。
二. 内容提要1. 相干光及其获得方法 能产生干涉的光称为相干光。
产生光干涉的必要条件是:频率相同;振动方向相同;有恒定的相位差。
获得相干光的基本方法有两种:一种是分波阵面法(如杨氏双缝干涉、洛埃镜干涉、菲涅耳双面镜和菲涅耳双棱镜等);另一种是分振幅法(如平行波膜干涉、劈尖干涉、牛顿环和迈克耳逊干涉仪等)。
2. 光程、光程差与相位差的关系 光波在某一介质中所经历的几何路程l 与介质对该光波的折射率n 的乘积n l 称为光波的光学路程,简称光程。
若光波先后通过几种介质,其总光程为各分段光程之和。
若在界面反射时有半波损失,则反射光的光程应加上或减去2λ。
来自同一点光源的两束相干光,经历不同的光程在某一点相遇,其相位差Δφ与光程差δ的关系为δλπϕ2=∆ 其中λ为光在真空中的波长。
3. 杨氏双缝干涉 经杨氏双缝的两束相干光在某点产生干涉时有两种极端情况:一种是相位差为零或2π的整数倍,合成振幅最大—干涉加强;另一种是相位差为π的奇数倍,合成振动最弱或振幅为零——称干涉减弱或相消。
其对应的光程差为⎪⎩⎪⎨⎧=-±=±= 21k 212 210 干涉减弱),,()(干涉加强),,( λλδk k k 杨氏双缝干涉的光程差还可写成Dx d=δ ,式中d 为两缝间距离,x 为观察屏上纵轴坐标,D 为缝屏间距。
波动光学(习题与答案)
第11章 波动光学一. 基本要求1. 解获得相干光的方法。
掌握光程的概念以及光程差与相位差的关系。
2. 能分析、确定杨氏双缝干涉条纹及等厚、等倾干涉条纹的特点(干涉加强、干涉减弱的条件及明、暗条纹的分布规律;了解迈克耳逊干涉仪的原理。
3. 了解惠更斯——菲涅耳原理;掌握分析单缝夫琅禾费衍射暗纹分布规律的方法。
4. 理解光栅衍射公式,会确定光栅衍射谱线的位置,会分析光栅常数及波长对光栅衍射谱线分布的影响。
5. 理解自然光和偏振光及偏振光的获得方法和检验方法。
6. 理解马吕斯定律和布儒斯特定律。
二. 内容提要1. 相干光及其获得方法 能产生干涉的光称为相干光。
产生光干涉的必要条件是:频率相同;振动方向相同;有恒定的相位差。
获得相干光的基本方法有两种:一种是分波阵面法(如杨氏双缝干涉、洛埃镜干涉、菲涅耳双面镜和菲涅耳双棱镜等);另一种是分振幅法(如平行波膜干涉、劈尖干涉、牛顿环和迈克耳逊干涉仪等)。
2. 光程、光程差与相位差的关系 光波在某一介质中所经历的几何路程l 与介质对该光波的折射率n 的乘积n l 称为光波的光学路程,简称光程。
若光波先后通过几种介质,其总光程为各分段光程之和。
若在界面反射时有半波损失,则反射光的光程应加上或减去2λ。
来自同一点光源的两束相干光,经历不同的光程在某一点相遇,其相位差Δφ与光程差δ的关系为δλπϕ2=∆ 其中λ为光在真空中的波长。
3. 杨氏双缝干涉 经杨氏双缝的两束相干光在某点产生干涉时有两种极端情况:一种是相位差为零或2π的整数倍,合成振幅最大—干涉加强;另一种是相位差为π的奇数倍,合成振动最弱或振幅为零——称干涉减弱或相消。
其对应的光程差为⎪⎩⎪⎨⎧=-±=±= 21k 212 210 干涉减弱),,()(干涉加强),,(ΛΛλλδk k k 杨氏双缝干涉的光程差还可写成Dx d=δ ,式中d 为两缝间距离,x 为观察屏上纵轴坐标,D 为缝屏间距。
波动光学
第一节 波的干涉
1.1 光波 光的相干性
杨氏双缝干涉
光波:光是一种电磁波。光矢量是指电场强度E。 单色光:具有单一频率或波长的光。 非相干光:不能产生干涉的光叫做非相干光。 1.2 杨氏双缝干涉
1. 相干光的获得:同一光源在同一波阵面上的两个子 波源。
2、实验现象--在接收屏上接收到一组等距的明、暗 相间的直条纹。 P r
1
3、分析 1)两列子波在P点相遇,空间 r2 r1 距离差为 由空间距离所产生的相位差为
S1
d
r2
x
S2
D
xd D
2 x d D
2)两列子波在P点相遇,产生明条纹的条件
D 2 x d 2k 即 x k d D
k 0, 1, 2
两束相干光的光程差
2h
2
2h是由于空间隙的厚度所产生的光程差,/2是附加光 程。光从光疏媒质进入光密媒质时要产生一个的相位 突变,对应于相位的光程是 /2 ,叫半波损失。 产生明条纹的条件: 2h 产生暗条纹的条件: 2h
2
k 2k 1
1)若单色光的波长一定,双缝间的间距d增大或双缝 至屏的距离D变小即条纹变密。 2)若d和D一定,则光波的波长越长,条纹间距超期 在。即红光的间距最大,紫光的间距最小。
第二节
2.1 光程:
光程
薄膜干涉
光在介质中传播时,其相位的变化不但与几何路程及 光在真空中的波长有关,而且还与介质的折射率有关。
定义:介质折射率与几何路程的乘积定义为光程nr。 由光程所产生的相位 光程差:
2
nr
2.2
第十一章 光的波动性
2.光程差
两束光的光程之差,叫做光程差,
用符号 表示,即
S1 n1 n2 S1 r1
L2 L1 n2 r2 n1r1
2
P
r2
3.相位差与光程差之间的关系
Байду номын сангаас36
4.两束相干光在相遇区域内产生干 涉极大(又称相长干涉)和干涉极小 (又称相消干涉)的条件
由 =
3
1808年马吕斯发现光在两种介质界面上反射时的 偏振现象,随后发现偏振光的干涉。进一步确定光 是横波。 1845年法拉第发现光的振动面在强磁场中的旋转, 揭示了光学现象和电磁现象的内在联系。 1865年,麦克斯韦在他的理论研究中指出,光波 是一种电磁波。 4、量子光学时期 十九世纪末到二十世纪初,光学研究深入到光的 发生、光和物质相互作用的微观结构中。光的电磁 理论的困难是不能解释光和物质相互作用的某些现 象。例如:炽热黑体辐射中能量按波长分布的问题, 特别是1887年赫兹发现的光电效应。
I
表示。可以证明,光
的强度与光波的电场强度振幅 E 的二次方成
正比,即
IE
2
17
4.单色光和复色光
频率或波长单一的光叫做单色光,如氦 —氖激光器射出的波长为632.8nm的红光 就是单色光。
由不同频率的光按某种比例混合而成的 光叫做复色光,比如我们生活中常见的太阳 光、白炽灯光、日光灯光等都是复色光。
如气体放电管、钠光灯、水银灯、日光灯等;
H2 Hg Na 26
连续谱光源: 发射频率连续变化的光
如白炽灯、弧光灯、太阳等, 热辐射光源 。
400nm
500nm
600nm
700nm
第十一章 波动光学
第十一章波动光学习题一、单选题1、下列哪个能产生稳定的光干涉现象( B )A. 一束相位变化的光通过圆孔B. 杨氏双缝干涉实验C. 当相位变化的两束光相遇D.两个白炽灯的二束光相遇2、洛埃镜的实验表明( C )A.当光从光密介质射到光疏的介质时,反射光的相位会发生π的变化B.当光从光疏介质射到光密的介质时,入射光的相位会发生π的变化C.当光从光疏介质以接近于90o的角度入射到光密的介质时,反射光的相位会发生π的变化D.当光从光密介质射到光疏的介质时,入射光的相位会发生π的变化3、光程为( D )A.光在真空中经过的几何路程r与介质的折射率n的乘积nrB.光在介质中经过的几何路程r与真空的折射率n的乘积nrC.光在介质中经过的几何路程r与介质的折射率n的商r/nD.光在介质中经过的几何路程r与介质的折射率n的乘积nr4、增透膜的作用是( A )A.反射光产生相消干涉、透射光产生相长干涉,以减少反射光,增强透射光B.反射光产生相长干涉、透射光产生相消干涉,以减少反射光,增强透射光C.反射光产生相消干涉、透射光产生相长干涉,以增强反射光,减少透射光D.反射光产生相长干涉、透射光产生相消干涉,以增强反射光,减少透射光5、在夫琅和费衍射单缝实验中,仅增大缝宽而其余条件均不变时,中央亮纹的宽度将如何变化?( C )A.减小B.增大C.先减小后增大D. 先增大后减小6、下列哪种情况可能会出现光的衍射现象( C )A.光通过眼镜向前传播B.光通过平面镜反射传播C.光通过狭缝向前传播D.光通过凹面镜反射传播7、对于透射光栅,光栅常数(a+b)中a、b的含意是( B )A.狭缝的缝宽为b,缝与缝之间不透光部分的宽度为aB.狭缝的缝宽为a,缝与缝之间不透光部分的宽度为bC.狭缝的缝宽为a ,缝与缝之间透光部分的宽度为bD.狭缝的缝宽为b ,缝与缝之间透光部分的宽度为a8、光栅衍射条纹是( D )A .反射和干涉的综合效应 B.衍射和反射的综合效应C.折射和干涉的综合效应D.衍射和干涉的综合效应9、在光栅常数(a +b )=1.8×10-6m 的透射光栅中,第三级光谱可观察到的最长波长是多少( B )A.700nmB.600n mC.500n mD. 400n m10、波的振动面是( C )A .由波的反射方向和波的折射方向所确定的平面B.由波的反射方向和波的透射方向所确定的平面C.由波的传播方向和波的振动方向所确定的平面D.由波的传播方向和波的反射方向所确定的平面11、一束光强为I 0的自然光,垂直照射在两块前后放置且相互平行、偏振化方向相交60o 角的偏振片上,则透射光的强度为多少( C )A. I 0/4B. I 0/2C. I 0/8D.83I 012、旋光计中的三荫板的作用是为观察者提供一个较易判断的标准,那么,最适合人眼的判断标准是下列哪一个( C )A.两边暗,中间较亮B.中间较亮,两边较暗C.亮暗界线消失,均较昏暗D.亮暗界线消失,均较亮13、下列哪个现象能证明光的波动说( A )A.衍射等现象B.光电效应C.热效应D.光的散射14、晶体的主截面是指( B )A.由光线和晶体表面的法线所组成的平面B.由光轴和晶体表面的法线所组成的平面C.由光线的传播方向和光轴所组成的平面D.由光线的传播方向和晶体表面的法线所组成的平面15、全息照相是( D )A.由激光器发出的两束光线发生干涉,产生干涉图像B.由景物不同处反射的光两束光线发生干涉,产生干涉图像C.由景物同一处反射的光两束光线发生干涉,产生干涉图像D.由参考光和物光在底片上相遇时发生干涉,产生干涉图像二、判断题1、光具有波粒二象性。
11-08 光的偏振现象
i0 + γ =
π
2
11 - 8 光的偏振现象
第十一章 波动光学
i0 i0
玻璃
γ
n1 n2
i0
玻璃
γ γ
n1 n2
2)根据光的可逆性,当入射光以 γ 角从 n2 介 )根据光的可逆性, 可逆性 质入射于界面时, 质入射于界面时,此 γ 角即为布儒斯特角 .
n2 tan i0 = n1
n1 π cot i0 = = tan( − i0 ) = tan γ n2 2
11 - 8 光的偏振现象 光的波动性 光的波动性 光波是横波 光波是横波
机械横波与纵波的区别 机 械 波 穿 过 狭 缝
第十一章 波动光学
光的干涉、 光的干涉、衍射 . 光的偏振 .
11 - 8 光的偏振现象
一 自然光 偏振光
第十一章 波动光学
一般光源发出的光中, 自然光 :一般光源发出的光中,包含着各个方 向的光矢量在所有可能的方向上的振幅都相等( 向的光矢量在所有可能的方向上的振幅都相等(轴 对称) 对称)这样的光叫自然光 . 自然光以两互相垂直 垂直的互 自然光以两互相垂直的互 v 无确定的相位关 为独立的 (无确定的相位关 系)振幅相等的光振动表示 , E 一半的振动能量 并各具有一半 并各具有一半的振动能量 . 注意 二互相垂直方向是任选的 . 互相垂直方向是任选的 各光矢量间无固定的相位关系 . 符号表示
反射光为完全偏振光,且 反射光为完全偏振光, 振动面垂直入射面, 振动面垂直入射面,折射 光为部分偏振光。 光为部分偏振光。
1)反射光和折射光互相垂直 . )
sin i0 n2 = sin γ n1
n2 sin i0 tan i0 = = n1 cos i0
杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜
p
s
x
o
o
s2
r
x r d d'
减弱 k 0,1,2, (2k 1) 2k 加强 2
k 0,1,2,
第11章 波动光学
6
k
加强
(2k 1) 减弱
物理学
第五版
11-2 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜
2) 明纹、暗纹中心位置 x k 加强 r d k 0,1,2, d' (2k 1) 减弱 2 d' k 明纹中心 d x k 0,1,2, d' ( 2k 1) 暗纹中心 d 2 其它地方的亮度介于最明和最暗之间
第11章 波动光学
29
物理学
第五版
11-2 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜
典型实验参数 双缝间距 d:0.1~1mm
屏与双缝间距 d’:1~10m
横向观察范围 x 1~10cm 一般情况 d’ >> d ,x
S为线光源
第11章 波动光学
d’
30
第11章 波动光学
16
物理学
第五版
11-2 杨氏双缝干涉实验 劳埃德镜
例2 用白光作双缝干涉实验时,能观察到几 级清晰可辨的彩色光谱? 解: 用白光照射时,除中央明纹为白光外, 两侧形成内紫外红的对称彩色光谱. 当k级红色明纹位置xk红大于k+1级紫色明纹位 置x(k+1)紫时,光谱就发生重叠。据前述内容有
d
s1
r1
r2
B
p
s
x
o
o
s2
r
d ' d
x sin tan d'
第11章波动光学(知识题与答案解析)
第11章波动光学一.基本要求1. 解获得相干光的方法。
掌握光程的概念以及光程差与相位差的关系。
2. 能分析、确定杨氏双缝干涉条纹及等厚、等倾干涉条纹的特点(干涉加强、干涉减弱的条件及明、暗条纹的分布规律;了解迈克耳逊干涉仪的原理。
3. 了解惠更斯——菲涅耳原理;掌握分析单缝夫琅禾费衍射暗纹分布规律的方法。
4. 理解光栅衍射公式,会确定光栅衍射谱线的位置,会分析光栅常数及波长对光栅衍射谱线分布的影响。
5. 理解自然光和偏振光及偏振光的获得方法和检验方法。
6. 理解马吕斯定律和布儒斯特定律。
二. 内容提要1. 相干光及其获得方法能产生干涉的光称为相干光。
产生光干涉的必要条件是:频率相同;振动方向相同;有恒定的相位差。
获得相干光的基本方法有两种:一种是分波阵面法(如杨氏双缝干涉、洛埃镜干涉、菲涅耳双面镜和菲涅耳双棱镜等);另一种是分振幅法(如平行波膜干涉、劈尖干涉、牛顿环和迈克耳逊干涉仪等)。
2. 光程、光程差与相位差的关系光波在某一介质中所经历的几何路程l与介质对该光波的折射率n的乘积n l称为光波的光学路程,简称光程。
若光波先后通过几种介质,其总光程为各分段光程之和。
若在界面反射时有半波损失,则反射光的光程应加上或减去2λ。
来自同一点光源的两束相干光,经历不同的光程在某一点相遇,其相位差Δφ与光程差δ的关系为δλπϕ2=∆其中λ为光在真空中的波长。
3. 杨氏双缝干涉 经杨氏双缝的两束相干光在某点产生干涉时有两种极端情况:一种是相位差为零或2π的整数倍,合成振幅最大—干涉加强;另一种是相位差为π的奇数倍,合成振动最弱或振幅为零——称干涉减弱或相消。
其对应的光程差为⎪⎩⎪⎨⎧=-±=±= 21k 212 210 干涉减弱),,()(干涉加强),,( λλδk k k 杨氏双缝干涉的光程差还可写成Dx d=δ ,式中d 为两缝间距离,x 为观察屏上纵轴坐标,D 为缝屏间距。
杨氏双缝干涉明、暗条纹的中心位置 λdD kx ±= 明纹中心 212λd D k x )(+±= 暗纹中心 相邻明纹或暗纹中心距离λd D x =∆。
11-3薄膜干涉-等倾干涉(精)
f
1
1)形状: 一系列同心圆环
S
n1 n2> n1 n1
2
L
r环= f tgi
2)条纹级次分布: d一定时,
k 32 i rk 中心级次高
i
· A·· C r · B
i D
d 3)膜厚变化时,条纹的移动:
k一定, d i rk 条纹冒出
4)波长对条纹的影响:
11-3 薄膜干涉--等倾厚干涉
第十一章 波动光学
1)迈克耳孙干涉仪的结构 反射镜 M1
M1 M2
反 射 镜
M1 移动导轨
单 色 光 源 分光板 G1
M2
补偿板 G 2 成 45 角
0
G1//G 2 与 M1 , M2
11-3 薄膜干涉--等倾厚干涉
第十一章 波动光学
M 2 的像 M'2 反射镜 M 1
k,d 一定, i rk 白光,条纹内红外紫
11-3 薄膜干涉--等倾厚干涉
第十一章 波动光学
讨论:用波长为的单色光观察等倾条纹(设不考虑半波 损失),看到视场中心为一亮斑,外面围以若干圆环,如图 所示.今若慢慢增大薄膜的厚度,则看到的干涉圆环会有 什么变化? 解答: k 2 2 2 Δ32 2d n2 n1 sin i (2k 1) 2 中心,i = 0,级次最高,且满足:
2.怎样理解光程?光线a、b分别从两个同相的相干点光 n 源S1、S2发出,试讨论: S1 a (1)A为S1、S2连线中垂线上的一点,在S1 与A之间插入厚度为e,折射率为n 的玻璃 b 片,如图(a),a、b两光线在A点的光程 S 2 差及相位差Δφ为何?分析A点干涉情况; (a) (2)如图(b),上述a、b两束光与透 a S 镜主光轴平行,当两束光经过透镜相 遇于P点时,光程差 P点是亮还是暗? S
波动光学-干涉1
0.4 0.76
0.4
0
三. 条纹的衬比度(对比度)
I max I min 衬比度V I max I min
I1 I 2
衬比度V差;
I1 I 2
衬比度 V 好;
(Imax=4I1,Imin=0——V=1.)
§3.3 其他分波面的干涉实验(自学)
14
§ 3.4 空间相干性(spatial coherence )
2. 多普勒增宽:分子、原子的热运动引起. 3. 碰撞增宽:碰撞可增加原子能级宽度. 由于谱线频率的展宽,一般波列的长度 只有几厘米或几毫米。
6
三、光的相干性
两列光波相遇,只讨论电振动,E —光矢量.
设E1‖E2 1=2=
r1
r2
P: E1 E10 cos( t 10 r1 )
2
E 2 E 20 cos( t 20 r2 )
2
E=E1+E2 E E 0cos(t )
2 2 2 E0 E10 E 20 2 E10 E 20 cos
20 10
2
( r2 r1 )
7
P点光强: I I 1 I 2 2 I 1 I 2 cos 若S1,S2是完全独立,无规地发光, 没有固定位相差(10, 20是无规则变化的 ) 即它们是非相干光源,则
例如:普通灯泡发的光;火焰;电弧;太阳光等等
------自发辐射
3
2.激光光源 全同光子源自完全一样(频率,相位,振动,传播方向) 可以实现光放大;单色性好;相干性好 ------受激辐射 例如:氦氖激光器;红宝石激光器; 半导体激光器等等.
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L2 = r2
(3)明纹(极大)条件 ΔL= kλ ,k = 0时为中央明纹
可得 r2 - r1 = ( n - 1 ) l , 即 7 λ -(n-1)l = 0
(4)结果
n 1 1.58 1 4 5 l 6.64 10 5.5 10 (cm) 7 7
五、薄膜干涉
四、光程
1。光程 光波在真空中的传播速度为c=3.0×108 m·-1 ,在不同媒质中 s 的传播速度不同 ,v =c/n,n 为媒质的折射率 。设光在真空中的 波长为λ,在折射率为 n 的媒质中的波长为λ ′。 由于光波每经过一个波长的距离,相位改变2π,则光波在折 射率为 n 的媒质中传播的路程为 r 时,其相位变化为 r nr 2 2
光在折射率为 n 的媒质中通过 r 的几何路程时产生的相位变化 与光在真空中通过的路程 nr 时产生的相位变化相同。
把光在媒质中经过的几何路程r与媒质的折射率n的乘积n r称为光程。 2。迭加性 若光波相继经过折射率为n1、n2、n3 …的媒质,且经过各媒质的 几何路程分别为r1、r2、r3 …,则光经过的总光程为: L = n1r1 + n2r2 + n3r3 + …。
新闻
量子计算机、光子钟将成可能
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瑞典皇家科学院9日宣布,将2012年诺贝尔 物理学奖授予法国物理学家塞尔日· 阿罗什和美 国物理学家戴维· 瓦恩兰,以表彰他们在量子物 理学方面的卓越研究。他们提出了突破性的实 验方法,使测量和操控单个量子体系成为可能 。
波动光学
因此,讨论两相干光经过不同的媒质后产生的干涉情况,可以先 求出两光波各自光程L1、L2,再求出光程差ΔL= L2 - L1,然后求 出两光波的相位差: L 2 3。干涉条件的一般表示 2kπ ( k = 0, 1, 2 ,…) 极大 Δφ (1)相位条件 = (2k-1)π ( k = 1, 2 ,…) 极小
第一 极小 第二 极小
根据图示可得,波程差
x r2 r1 d sin d tg d D 所以得到 D (1)亮纹位置 x k d
D (2)暗纹位置 x (2k 1) d 2
k = 0, 1, 2 ,…
中央 亮纹 一级 亮纹 二级 亮纹
k=
1, 2 ,…
日常所见的肥皂泡或浮在水面上的薄油层显示出彩色的条纹 是由于光波在薄膜的上下两个表面反射后相叠加(干涉)的结果。
1。一般公式
S
M
P
N 单色光源S发出的光到达A点,其中一部分光 反射至P点,另一部分光折射至下表面B点。 n i 1 A D 有一部分反射到上表面的C点后又有一部分 n γ C d 回到空气中,最后到P点。这两束光为相干 n2 B 光,在P点产生干涉,这种相干光的获得方 薄膜干涉 法称为分振幅法。P点的干涉情况取决于光 线ADMP和ABCNP的光程差。 (1)求光路光程 L1=ADMP =AD+DMP , L2 =ABCNP =AB+BC+CNP
明纹 暗纹 中央明纹 P
0
S
S1
S2
暗纹 明纹
杨氏双缝干涉实验
2、干涉条纹形成的条件 现在讨论屏幕上距离中心P0点 为x的P1点,由S1、S2发出的 光波到达时相叠加的情况。波 源S1 ,S2发出的光波的波动方 程分别为:
S1
θ
P1
r1
θ N
r2 D P0
x
S d S2
杨氏双缝干涉条纹的分析
r E1 ( r , t ) E10 cos (t ) 1 c r E2 (r , t ) E20 cos (t ) 2 c r E1 (r , t ) E10 cos (t 1 ) 1 1 c r2 E2 ( r2 , t ) E20 cos (t ) 2 c
2。光的单色性
可见光的波长为400nm~760nm ,频率在4.3×1014 ~ 7.5×1014 Hz 的电磁波。具有一定频率的光称为单色光(红光、蓝光等)。光源 中一个分子在某一瞬时所发出的光具有一定的频率,是单色光;但 是光源中有大量分子和原子,所发出的光具有各种不同的频率。由 各种频率不同的光复合起来称为复合光。当复合光通过三棱镜时, 由于各频率光在玻璃中的传播速度不同,折射率也不同,因此复色 光将按不同的折射角分开,成为一个光谱,这种现象称为色散。
2
( r2 r ) 1
2
δ = r2 — r1 称为 波程差
(1)极大条件(亮纹条件)
ΔΦ= 2kπ ,即 δ = kλ, E0max=E10+E20 , k = 0, 1,2 ,…
(2)极小条件(暗纹条件)
中央 第一 第二 极大 极大 极大
ΔΦ= (2k-1)π ,即δ = (2k-1)λ/2,E0min=| E10 — E20 | = 0, k = 1, 2 , …
本章要点和学习要求
1、掌握杨氏双缝干涉的极大和极小条件,明暗条纹位置的公式 及光强分布的规律。 2、理解光程和光程差的概念。掌握光程差与相位差的关系,掌 握用光程差描述干涉极大和干涉极小的条件。
3、理解薄膜干涉的原理和一般公式, 反射光发生半波损失的 条件,特别掌握垂直入射时等厚干涉的分析和计算。
4、理解衍射的概念,了解惠更斯—菲涅耳原理,掌握夫琅禾费 单缝衍射条纹的规律及其光强分布曲线 5、掌握光栅衍射公式、光栅衍射的特点和光栅光谱的特点。 6、理解自然光、线偏振光和部分偏振光的概念,了解起偏和检 偏的方法,理解马吕斯定律。
3。光的相干性 与两列机械波产生干涉现象所需满足的必要条件一样,当这 两束光在空间经不同路径而重聚时就能实现干涉现象。两束 光波在空间重叠区域内产生干涉的必要条件为: (1)两束光的频率相同,
(2)光矢量(即电场强度矢量)的振动方向相同,
(3)两束光在重叠区域内有恒定的相位差。
满足上述三个条件的两束光称为相干光,产生相干光的 光源称为相干光源。 4。产生相干光源的两种方法 分波面法 杨氏双缝干涉 和 分振幅法 薄膜干涉
利用某些方法,可以将同一光源发出的光分成两束光,当这两 束光在空间传播不同的路程而重聚时,就能实现干涉现象 。 同一光源的两发光点所发出的光不是相干光,至于两个独立 光源发出的光,则更不是相干光了。
本章主要讨论的是相干光源发出的相干光及其干涉问题。 5。光波的波动方程
r E ( r , t ) E0 cos (t ) c
设P1点与S1、S2的距离分别为r1、r2。两列波传播到 P1点的振动 方程分别为:
P1点 的电场的合成振动的振幅为:
E0
2 2 E10 E20 2 E10 E20 cos
其中,总的位相差为:
( 2 1 )
光源的初相差
2
(r2 r ) 1
空间位相差
对于杨氏双缝干涉实验,φ1=φ2 ,所以第一项为零,从而有
一级 暗纹 二级 暗纹
3。干涉条纹的间距、条纹的宽度
相邻两亮纹(或相邻两暗纹)之间的距离是相等的,条纹宽度相等。
D x xk 1 xk d
可见所用单色光波长λ越长,条纹间距Δx也就越大,但与k无关。 实验中可利用上式,通过测出双缝间距 d,双缝到屏幕的距离 D, 以及条纹间距Δx,就可测出单色光的波长。 同样可见,对于同一级亮纹,条纹位置x ,条纹间距Δx 都正比于 波长。因此,当一束白光做光源 S 时,在同一级亮纹(k=0除外) 处,会观察到从上到下排列的从红光到紫光的光谱,且红光的宽度 大于紫光的宽度。
§ 1
光的干涉
一、光的相干性 1。光源
(1)光是一种电磁波,且是横波。光振动的方向就是电场的方 向,速度约为3.0×108米/秒。
(2)光源:发光的物体称为光源
(3)光源的种类:光源从发光机制可分为普通光源和激光光源两 大类。 热光源:利用热能激发的光源—白炽灯,弧光灯 普通光源 冷光源:利用化学热、电能或光能激发的光源—日光灯 在热光源中,大量的分子和原子在热能的激发下辐射电磁波, 每个分子或原子的发光时间极短约10-8s~10-10s。发射出的光 是一个一个脉冲波列,这个波列只有几厘米~几米长。 各个分子或原子的激发和辐射参差不齐,它们发出的光波的 振动方向和位相一般并不相同,甚至频率也不相同。
例1 用一厚度为6.64×10-4cm,折射率为1.58的云母片盖在双缝 的一条缝上,如图所示,这时屏上的中央明纹移到未覆盖时第7 级明纹处,求入射光波的波长λ。 P1 r1 解:设入射光波的波长为λ,则未盖云 S1 N r2 母时两缝到第7级明纹的光程差为波程 P0 差 δ = r 2 - r1 = 7 λ。 (1)覆上盖云母片后,两缝到该位 置的光程差分别为 L1=LS1N+NP1=nl+(r1 - l)= (n-1)l + r1 , (2)光程差为 ΔL= L2 - L1= (r2 - r1)-(n-1)l
这里,E为电场强度,c为光速,ω为频率,φ为光源的初位相。
二、杨氏双缝干涉 1801年杨氏首先用实验方法研究了光的干涉现象 1。实验装置
在一单色平行光前放一狭缝S,S 相当于新的光源。在S后面放置两 个相距很近的,并与S缝平行的双 缝S1和S2 的遮光板,使S1和S2两缝 恰在由光源S发出的光的同一波面 上,这样S1和S2可看成新的光源, 它们的初相差为零。这样S1和S2发 出的两束光满足相干条件,它们在 空间相遇时就产生干涉现象。在屏 幕上将出现明暗相间的平行条缝, 这就是获得相干光的波面分割法。 在实验中,缝宽都必须充分小,否 则就不能得到清晰的干涉图k = 0, 1, 2 ,…)
亮纹
(2k-1)λ/2 ( k = 1, 2 ,…) 暗纹