紫外-可见光检测器(3)

紫外-可见光检测器

第三节光电二极管阵列检测器

光电二极管阵列检测器的开发是近10多年内高效液相色谱技术最重要的进步。1975 年Talmi首次报道了二极管阵列系统的使用，后来Yates、Kuwanan和Milano等人对该项技术做了进一步发展。1982 年惠普公司推出世界上第一台商品化二极管阵列检测器HP 1040A（图4-3-14），是根据该公司开发的第一台光电二极管阵列分光光度计技术设计而成的。从此液相色谱分析获得许多重大发展，一次进样可得到更多的信息，数据处理更快，不仅可以克服普通紫外可见吸收检测器的缺点，而且还能获得色谱分离组分的三维光谱色谱图，为分析工作者提供十分丰富的定性定量信息。此后该种检测器又有一些新的改进，获得了更好的波长分辨率和更高的灵敏度。

光电二极管阵列检测器，又称光电二极管列阵检测器或光电二极管矩阵检测器，表示为PDA（photo-diode array）、PDAD（photo-diode array detector）或DAD （diode array detector）。此外，还有的商家称之为多通道快速紫外-可见光检测器（multichannel rapid scanning UV-VIS detector），三维检测器（three dimensional detector）等。光电二极管阵列检测器目前已在高效液相色谱分析中大量使用，一般认为是液相色谱最有发展、最好的检测器。

光学多通道检测技术不仅仅可以采用光电二极管阵列做为光电检测元件。硅光导摄像管是首先被应用到液相色谱阵列检测器的光电检测元件，但由于紫外响应弱，成本比光电二极管阵列高，响应慢等缺点而较少应用。电荷耦合阵列检测器（charge-coupied device array detector，CCD检测器）具有很多优异的性能：光

谱范围宽、量子效率高、暗电流小、噪声低、线性范围宽等。但CCD检测器的紫外响应弱信号收率低，有碍它的进一步发展。其它的光电检测元件同样具有以上这些缺点，因此光电二极管成为目前最主要、最常用的光学多通道检测技术的光电检测元件。

一、工作原理和仪器结构

由于光电二极管阵列检测器在结构上的主要特点是用光电二极管阵列同时接受来自流通池的全光谱透过光。为了适应这种特点，所以它在结构和光路安排上与普通的色散型紫外-可见光检测器有重要区别（图4-3-15）。色散型紫外-可见光检测器光源发出的光线，先经过单色器（光栅式或滤光片式）分光，选择特定波长的单色光进入样品池，再由光电接收元件（光电管、光电倍增管等）接收。因此，它一次只能接收检测一个波长的光强度，其光学系统又称单色仪。而光电二极管阵列检测器是令光线先通过样品流通池，然后由一系列分光技术，使所有波长的光在接收器同时被检测，其光学系统又称多色仪。这种与普通的光谱检测器相比，样品与光栅的相对位置正好相反的结构，经常被称为“倒光学”（reversed optics）系统。

二极管阵列检测器的结构如图4-3-14所示。氘灯光源发出的连续光，经过一消色差透镜系统聚焦在流通池内。然后透过光束经会聚后通过入射狭缝进入多色仪。在多色仪中，透过光束在全息光栅的表面色散，并投射在二极管阵列元件上。多色仪是经过精心设计的，保证其聚焦面与接收器能很好地吻合。因此列阵上各个元件同时收到不同波长的光波。检测器的阵列由211个二极管组成，每个二极管宽50μm，各自测量一窄段的光谱。光电二极管所接收的光强度是通过测

量固态线路开关连接到公共输出线上的存储电容器的电荷量来传播。这些开关由一个寄存器控制，首先，给电容器充电到一个特定的量，在每一次测量周期开始时，由于光照射二极管，产生入射光二极管电流，导致充电电容器的部分放电，因而给电容器重新充电的电流量正比于放电所需的光强度。二极管阵列检测器通过其光电二极管阵列的电子线路，快速扫描提取光信号，在10ms左右测出整个波长范围190nm-600nm的光强。扫描速度非常快，远远超出色谱峰的流出速度，因此可用来观察色谱柱流出物的每个瞬间的动态光谱吸收图，即不需要停留跟随色谱峰扫描。经计算机处理后，构成时间-波长-吸光值三维光谱色谱图（4-3-16）。

图4-3-17是双光束二极管阵列检测器的光学系统，以氘灯（200nm-380nm）及钨灯（381nm-600nm）作为光源，从光源发出的光经反射通过狭缝后进入分光器。当光束照在分光器不能转动的扇形镜上时，被反射到环形镜1上，再进入参比池，透过参比池的光经会聚和反射通过狭缝进入多色仪。在多色仪中，参比光束和样品光束快速地交替照在单色器上，由全息凹面光栅色散后，投射到光电二极管阵列元件上。二极管阵列可以是线性阵列，也可以是多极二极管阵列。一般来说，二极管数目多（以35到1024支不等），则每个二极管跨越的波长范围窄，光谱分辨率高，成本也高。

早期的二极管阵列检测器有两大弱点：灵敏度偏低；光谱分辨率远低于普通的紫外-可见分光光度计。整个光路系统中的聚光镜及光路长度是一对影响光能量的矛盾。聚光镜厚，光路可短一些，以减少光能量损失，但是聚光镜的玻璃及消色差镜也会损失光能量，反之其能量将损失在光路中。另外，狭缝宽度也影响

光能量，狭缝窄一半，其能量下降至原来的1/8，而较大的狭缝宽度可降低信号噪音。

高分辨率是进行光谱精细结构分析、光谱对照和化合物鉴定的前提。二极管阵列检测器的波长分辨率是由两个指标来决定的，一是光学单元，一是二极管数目。控制光谱分辨率射光学单元的关键是进入光谱仪的入口狭缝。光学系统如同一个滤光器，它的光谱带宽取决于入口狭缝的宽度。狭缝宽度一般在几十微米到几百微米，产生几个纳米的光谱带宽，视光路的结构、光电二极管的尺寸不同而有些差异。显然，狭缝越窄，光谱分辨率越高。光谱带宽（光学分辨率）对整个波长分辨率的影响比数学带宽（数学分辨率：由二极管数目和整个波长范围决定的每个二极管所接受的波长范围）要大一些。

随着技术的发展，二极管阵列检测器的性能已得到较大提高。如有的生产商家采用新的光路设计，在整个光路中无透镜，全部使用反光镜，最大限度地减少光能量损失，在狭缝宽度降低时仍可保证足够的光通量，从而同时提高灵敏度、分辨率和线性范围。采用优化的色谱检测条件参数，选择合适的检测带宽、参比波长和响应时间等，这些都有利于灵敏度的提高。一般选择光谱吸收峰的半峰宽（即最大光谱吸收值一半处的谱带宽度）作为检测带宽。对大多数有机分子而言，最佳带宽为30nm左右。以提高检测灵敏度为目的的单一波长检测带宽在5nm左右，以获得高光谱分辨率为目的的光谱扫描带宽可减少到1nm。从检测波长下的