长理水力学复习资料

合集下载

水力学复习资料汇总

第零章绪论0.1水力学的任务与研究对象(了解)水力学的任务是研究液体(只要是水)的平衡和机械运动的规律及其实际应用. 水力学研究的基本规律有两大主要组成部分:一是关于液体平衡的规律.它研究液体处于静止或相对平衡状态时,作用于液体上各种力之间的关系,这一部分称为水静力学;二是关于液体运动的规律,它研究液体在运动状态时,作用于液体上的力与运动要素之间的关系,以及液体的运动特性与能量转换等,这部分称为水动力学.0.2液体的粘滞性(理想液体与实际液体最大的差别)粘滞性当液体处于运动状态时,若液体质点之间发生相对运动,则质点间会产生内摩擦力来阻碍其相对运动,液体的这种性质就称为粘滞性,产生的内摩擦力叫做粘滞力.0.3牛顿内摩擦定律当液体做层流运动时，相邻液层之间在单位面积上作用的内摩擦力(或粘滞力)的大小与速度梯度成正比,同时和液体的性质有关.即.0.4牛顿内摩擦定律的另一种表述(了解)P70.5运动粘度系数它是动力黏度系数与液体密度的比值,是表征液体粘滞性大小的物理量.其值是随温度的变化而变化的,即温度越高,其值越小(液体的流动性是随温度的升高而增强的)0.6牛顿内摩擦定律只适用于牛顿流体(符合牛顿内摩擦定律的液体,其特点是温度不变,动力黏度系数就不变P8图0.3)0.7体积压缩率液体体积的相对缩小值与压强的增大值之比.(水的压缩性很小,一般不考虑)0.8表面张力表面张力是指液体自由表面上液体分子由于两侧引力不平衡,使其受到及其微小的拉力(表面张力仅存在于液体表面,液体内部不存在,其值表示为自由面单位长度受到拉力的大小,并且随液体种类和温度的变化而变化,怎样变化)0.9毛细现象在水力学实验中，经常使用盛有水或水银细玻璃管做测压计，由于表面张力的影响使玻璃管中液面和与之向连通容器中的液面不在同一水平面上.这就是物理学中所讲的毛细现象.0.10由实验得知,管的内经越小,毛细管升高值越大,所以实验用的测压管内径不宜太小.P10图0.4,0,50.11连续介质在水力学中,把液体当作连续介质看待,即假设液体是一种连续充满其所占据空间毫无空隙的连续体.(水力学所研究的液体运动是连续介质的连续流动,但实际上,从微观角度来看,液体分子与分子之间是存在空隙的,但水力学研究的是液体的宏观运动,故将液体看作连续接介质)0.12把液体看作连续介质的意义如果我们把液体看作连续介质,则液流中的一切物理量都可以视为空间坐标和时间坐标的连续函数,这样,在研究液体的运动规律时,就可以运用连续函数的分析方法.0.13理想液体所谓理想液体,就是把液体看作绝对不可压缩,不能膨胀,没有粘滞性,没有表面张力的连续介质.0.14表面力和质量力表面力表面力是作用于液体的表面,并于受作用的的表面面积成比例的力.质量力质量力是指通过所研究液体的每一部分质量而作用与液体的,其大小和液体的质量成比例的力(质量力又称体积力)课后习题0.2第一章水静力学1.1液体在平衡状态下.没有内摩擦力的存在,因此理想液体和实际液体都是一样的,故在静水中没有区分的必要.1.2静水压力静止(或处于平衡状态)的液体作用在与之接触的表面上的水压力称为静水压力,常以表示.1.3静水压强取微小面积，令作用在上的静水压力为,则面上单位面积上所受的平均静水压力为称为面上的平均静水压强，当无限趋近与一点时，比值的极限值定义为该点的静水压强.1.4静水压强的两个重要特性⑴静水压强的方向与受压面垂直并指向受压面(若不垂直,则必存在一个与液面平行的分力,这样必会破坏液体的平衡状态;静水压强若不指向受压面而是背向受压面,则必会受到拉力,同样不能保持平衡状态)⑵作用在同一点上的静水压强相等(推导过程:在平衡液体内分割出一块无限小的四面体,倾斜面的方向任意选取,为简单起见,建立如图所示的坐标系,让四面体的三个棱边与坐标轴平行,并让轴与重力方向平行,各棱边长为,四面体四个表面上受有周围液体的静水压力,因四个作用面的方向各不相同,如果能够证明微小四面体无限缩小至一点时,四个作用面上的静水压强都相等即可.令为作用在面上的静水压力, 令为作用在面上的静水压力, 令为作用在面上的静水压力, 令为作用在面上的静水压力.又假定作用在四面体上单位质量力在三个坐标方向的投影为,则总质量力在三个坐标方向的投影分别为…因为液体处于平衡状态,由力的平衡条件得:+若…以分别表示四面体四个面的面积,则…将上式都除以,并且有化简可得,上式中分别表示面上的平均静水压强, ,如果微小四面体无限缩小至一点时,均趋近于0,对上式取极限有,同理可证,故作用在同一点上的静水压强相等)1.5等压面在平衡液体中可以找到这样一些点,他们具有相同的静水压力,这些点连成的面称为等压面(对于静止的液体其等压面是水平面,对于处于相对平衡的液体,其等压面与自由液面平行,例如称有液体的圆柱形容器绕桶轴做等角速度旋转,其等压面就是抛物面)1.6等压面的两个性质⑴在平衡液体中等压面即为等势面.⑵等压面与质量力正交.1.7绝对压强和相对压强绝对压强以设想没有大气存在的绝对真空状态作为零点计量的压强,称为绝对压强.相对压强把当地大气压作为零点剂量的压强,称为相对压强.1.8P29图1.11中各字母表示的含义1.9真空及真空度真空当液体中某点的绝对压强小于当地大气压强，即相对压强为负值时，就称该点存在真空.真空度真空度是指该点绝对压强小于当地大气压强的数值.(例题1.4 1.5 .16) 1.10压强的液柱表示法1.11水头与单位势能1.12液体的平衡微分方程式(欧拉平衡微分方程式)的推导过程P20,以及重力作用下静水压强的基本公式的推导过程P24.1.13压强的测量(各种压差计的计算)计算中找等压面须注意:①若为连续液体，高度相等的面即为等压面.②若为不连续液体(如液体被阀门隔开或者一个水平面穿过了不同介质，则高度相等的面不是等压面③两种液体的接触面是等压面.1.14作用于矩形平面上的静水总压力,为压强分布图面积.(压力中心的位置:当压强为三角形分布时, 压力中心离底部距离为当压强分布为梯形分布时，压力中心离底部距离为)1.15作用于曲面上的静水总压力分为水平方向和竖直方向计算,水平方向方法同作用于矩形平面上的静水总压力(将曲面投影在方向的图形即为矩形，则=为形心点处的压强),竖直方向需画出压力体(压力体包括六个面:曲面本身,自由液面或者其延长面,曲面四个边延长至自由液面的四个面.这里注意自由液面必须是只受到大气压强作用的液面),则,其中为压力体的体积.1.16几种质量力同时作用下的液体平衡1.17作用于物体上的静水总压力,潜体与浮力的平衡及其稳定性第二章液体运动的流束理论2.1描述液体运动的两种方法(拉格朗日法和欧拉法)P632.2流线和迹线迹线某一液体质点在运动过程中,不同时刻所流经的空间点所连成的线称为迹线,即迹线就是液体质点运动时所走过的轨迹线流线它是某一瞬时在流场中绘出的一条曲线,在该曲线上所有点的速度向量都与该曲线相切,所以流线表示除了瞬间的流动方向.流线的基本特性P672.3恒定流与非恒定流恒定流如果在流场中所有的运动要素都不随时间而改变,这种水流称为恒定流(也就是说,在恒定流的情况下,任一空间点上,无论哪个液体质点通过,其运动要素都是不变的.运动要素仅仅是空间坐标的函数,而与时间无关)非恒定流如果在流场中所有的运动要素都是随时间而改变的这种水流称为非恒定流.注：本章只研究恒定流.2.4流管在水流中任意取一微分面积,通过该面积周界上的每一给点,均可以作一根直线,这样就构成了一个封闭的管状曲面,称为流管.2.5微小流束充满以流管为边界的一束液流称为微小流束(按照流线不能相交的特性,微小流束内的液体不会穿过流管的管壁向外流动,流管外的液体也不会穿过流管的管壁向流束内流动,当水流为恒定流时,微小流束的形状和位置不会随时间而改变,在非恒定流中,微小流束的形状和位置将随时间而改变.微小流束的很横断面积是很小的,一般在其横断面上各点的流速或动水压强可看作是相等的)2.6总流任何一个实际水流都具有一定规模的边界,这种有一定大小尺寸的实际水流称为总流(总流可以看作由无限多个微小流束所组成)2.7过水断面与微小流束或总流的流线成正交的横断面称为过水断面.2.8流量2.9均匀流与非均匀流均匀流当水流的流线为相互平行的直线时,该水流称为均匀流(直径不变的管道中的水流就是均匀流的典型例子)非均匀流若水流的流线不是相互平行的直线时,该水流称为非均匀流.如果流线虽然相互平行但不是直线(如管径不变的弯管中的水流)或者流线虽直线但不相互平行(如管径沿程缓慢均匀扩散或收缩的渐变管中的水流)都属于非均匀流.2.10均匀流的特性⑴均匀流的过水断面为平面,且过水断面的形状和尺寸沿程不变⑵均匀流中,同一流线上不同点的流速相等⑶均匀流过水断面上的动水压强分布规律与静水压分布规律相同2.11均匀流过水断面上的动水压强分布规律与静水压分布规律相同的推导过程2.12渐变流和急变流渐变流当水流的流线虽然不是相互平行的直线,但几乎近于平行直线称为渐变流急变流若水流的流线之间夹角很大或者流线的曲率半径很小,这话水流称为急变流.2.13恒定总流连续性方程的推导P712.14理想液体恒定流微小流束能量方程的推导P722.15实际液体恒定总流的能量方程的推导P782.15恒定总流动量方程的推导P94第三章液流形态及水头损失3.1沿程水头损失和局部水头损失沿程水头损失在固体边界平直且无障碍物的水道中,单位重量的液体自一断面流至另一断面所损失的机械能叫做沿程水头损失,常用表示.局部水头损失当固体边界发生改变或液体遇到障碍物时,由于边界或障碍物的作用使液体质点相对运动加强,内摩擦增加,产生较大的能量损失,这种发生在局部范围之内的能量损失叫做局部水头损失,常用表示.(就液体内部的物理作用来说,水头损失不论其产生的外因如何,都是因为液体内部质点之间有相对运动,因粘滞性的作用产生切应力的结果)当固体边界发生改变或液体遇到障碍物时,为什么会产生局部水头损失(了解)P1203.2影响水头损失的液流边界条件3.2.1横向条件(过水段面积,湿周和水力半径)湿周液流过水断面与固体边界接触的周界线叫做湿周,常用表示.(当过水段面积相等时,周长不一定相等,水与固体边界的接触要长些,故湿周对水损会产生影响,同样,当湿周相等时, 过水段面积不一定相等,通过同样大小的流量水损也不一定相等,故用水力半径来表征过水断面的水力特征)水力半径过水段面积与湿周的比值称为水力半径,即 .3.2.2纵向条件P1233.3均匀流时无局部水头损失，非均匀渐变流时局部水头损失可以忽略不计,非均匀急变流时两种水头损失均有(知道).3.4均匀流沿程水头损失与切应力的关系,以及半径为r处的（圆管中）切应力计算公式的推导P1323.5计算均匀流沿程水头损失的基本公式——达西公式对圆管来说，水力半径 ,故达西公式也可以写做达西公式的推导过程应该不会考3.6层流和紊流层流当留速较小时,各流层的液体质点是有条不紊的运动,互不混杂,这种形态的流动叫层流.紊流当流速较大时,各流层的液体质点形成涡体,在流动过程中,相互混杂,这种形态的流动叫紊流.3.7雷诺试验雷诺试验数据图形(两点三段.两点即上临界流速—水流从层流刚刚进入到紊流状态的速度和下临界流速—水流从紊流刚刚进入到层流状态的速度.三段即层流,过渡区,紊流所对应的曲线段.)P1293.8根据雷诺实验的结果,层流时雷诺试验图形为一条直线,即沿程水损v呈线性的一次方关系,但是由达西公式知与v是平方关系，试解释其原因.P1323.9雷诺数的物理意义(为什么雷诺数可以判别液流形态)P1313.10为什么采用下临界雷诺数而不采用上临界雷诺数来判断水流的型态这是因为经大量试验证明,圆管中下临界雷诺数是一个比较稳定的数值,其值一般维持在2000左右,但上临界雷诺数是一个不稳定数值(一般在12000-2000),在个别情况下也有高达40000-50000.这要看液体的平静程度和来流有扰动而定,凡雷诺数大于下临界雷诺数的,即使液流原为层流,只要有任何微小的扰动就可以是层流变为紊流.在实际工程中扰动总是存在的,所以上下临界雷诺数之间的液流是极不稳定的,都可以看作紊流,因此判别液流型态以下临界雷诺数为标准:实际雷诺数大于下临界雷诺数的是紊流,小于下临界雷诺数的是层流.3.11雷诺实验虽然都是以圆管液流为研究对象,但其结论对其他边界条件下的液流也是适用的.只是边界条件不同,下临界雷诺数的数值不同而已.例如明渠的雷诺数,其中R为水力半径(知道).3.12紊流的特征P133(4点，后两个特点很重要)3.13粘性底层在紊流中并不是整个液流都是紊流,在紧靠固体边界表面有一层极薄的层流存在该层流层叫粘性底层.3.14沿程阻力系数的变化规律⑴即液体处于层流状态,只与雷诺数有关,而与相对光滑度无关,且⑵即液体处于从层流进入紊流的过渡区,只与雷诺数有关,而与相对光滑度无关.因其范围很窄,实际意义不大.⑶即液流进入紊流状态,这时决定于粘性底层厚度和绝对粗糙度的关系:①当较小时粘性底层较厚,可以淹没,抵消管壁粗糙度对水流的影响,从而只与雷诺数有关,而与相对光滑度无关.②继续增大, 粘性底层厚度相应减薄,一直不能完全淹没, 管壁粗糙度对水流产生影响, 从而既与雷诺数有关,又与相对光滑度有关.③当增大到一定程度时, 粘性底层厚度已经变得很薄,已经不能再抵消管壁粗糙度对水流的影响,这时管壁粗糙度对起主要作用,从而只与相对光滑度有关,而与雷诺数无关.(因这时与v是平方关系,故该区又叫做阻力平方区)3.15谢齐公式和曼宁公式谢齐公式 ,其中J为水力坡度,/l ,R水力半径.曼宁公式 ,其中n为粗糙系数，简称糙率.第四章有压管中的恒定流4.1简单管道简单管道管道直径不变且无分支的管道.4.2自由出流和淹没出流自由出流管道出口水流流入大气,水股四周都受大气压强的作用,称为自由出流淹没出流管道出口如果淹没在水下,则称为淹没出流4.3短管和长管短管管道中若存在较大的局部水头损失,它在总水损中占的比重较大,不能忽略不计的管道称为短管.长管若管道较长,局部水损和流速水头可以忽略不计,这样的管道叫做长管.4.4简单管道的水力计算(以下均属于连续性方程和能量方程的具体应用)总原则首先确定按长管还是短管计算.若按短管计算,则沿程损失,局损和流速水头都要计算;若按长管计算,只需计算沿程损失, 局部水损和流速水头可以忽略不计;在没有把握估计局损的影响程度时,均按短管计算.(先按短管计算,求出具体的沿程损失和局损数值,比较后可确定到底如何计算,若无法确定具体数值一般的,给水管道按长管计算,虹吸管按短管计算,水泵吸水管按短管计算,压水管根据情况而定.4.4.1自由出流和淹没出流的水力计算自由出流上游存在行近流速,即有一个行近水头,列能量方程需计算在内(但其值一般很小,在计算结果以忽略不计,即公式中的).淹没出流上游存在行近流速,即有一个行近水头,列能量方程需计算在内(但其值一般很小,在计算结果时可以忽略不计,即公式中的). 下游也存在一个流速水头,但由于管道的过水断面积很小,而下游过水断面积很大,水流速度在下游已经变得很小,可以忽略,不需计入能量方程.4.4.2几种基本类型4.4.3虹吸管和水泵装置的水力计算4.4.4串联管道整个管道的水头损失等于各支管水损之和.4.4.5并联管道并联管道一般按长管计算,各支管的水损相等(各支管的水损相等,只表明通过每一并联支管的单位重量液体的机械能损失相等;但各支管的长度,直径及粗糙系数可能不同,因此其流量也不同,股通过各并联支管的总机械能损失是不相等的)4.4.6分叉管道在分叉处分为若干个串联管道进行计算.4.5沿程均匀泄流的水力计算本章的水力计算题均是围绕这能量方程来设计的，所以熟练掌握能量方程的应用，加上对各个类型的管道特点的了解，不用背繁琐的公式也可以解决本章的计算题，当然背下来更好第五章明渠恒定均匀流5.1明渠恒定均匀流(知道)明渠恒定均匀流当明渠水流的运动要素不随时间而变化时,称为明渠恒定流.否则称为明渠非恒定流.明渠恒定流中,如果流线是一簇相互平行的直线,则水深,断面平均流速和流速分布沿程不变,称为明渠恒定均流,否则称为明渠恒定非均匀流.(明渠均匀流中,摩阻力与重力沿水流方向的分力相平衡)5.2矩形,梯形横断面水力要素的计算梯形中,为梯形与水平面的夹角.5.3底坡明渠渠底的纵向倾斜程度称为明渠的底坡, 以符号表示.且,其中为渠底线与水平面的夹角.5.4顺坡,水平和逆坡明渠当明渠渠底沿程降低时,称为顺坡明渠;沿程不变时称为水平明渠;沿程升高时称为逆坡明渠.(在水平明渠中,由于故在其流动过程中，只存在摩阻力；在逆坡明渠中，摩阻力与重力沿水流方向的分力方向一致,因此这两种情况都不可能产生明渠均匀流;只有在顺坡渠道中才可能产生明渠均匀流)5.5明渠恒定均匀流的特性及其产生条件5.6明渠均匀流的计算公式(连续性方程和谢齐公式, 谢齐系数采用曼宁公式) 5.7矩形和梯形水力最佳断面的推导过程5.8允许流速不冲允许流速能够避免渠道遭受冲刷的流速.不於流速能够保证水中悬浮的泥沙不淤积在渠槽的流速.5.9明渠均匀流的水力计算第六章明渠恒定非均匀流6.1明渠非均匀渐变流和明渠非均匀急变流(知道)在明渠非均匀流中,若流线是接近于相互平行的直线,或流线间的夹角很小,流线的曲率半径很大,这种水流称为明渠非均匀渐变流.反之为明渠非均匀急变流.(本章着重研究明渠非均匀渐变流的基本特性及其水力要素沿程变化的规律) 6.2正常水深(知道)因明渠非均匀流的水深沿流程是变化的,为了不致引起混乱,把明渠均匀流的水深称为正常水深.并以表示.6.3明渠水流的三种形态一般明渠水流有三种形态,即缓流,临界流和急流.6.4明渠水流三种形态的判别方法(5种:微波波速法,比能曲线法,Fr法,临界水深法,临界底坡法)6.4.1微波波速法微波波速的描述（了解）P216当 v<,水流为缓流,干扰波能向上游传播;v=,水流为临界流,干扰波恰不能向上游传播;v>,水流为急流,干扰波不能向上游传播.要判别流态,必须首先确定微波传播的相对速度,相对速度的推导过程(了解)P217(如图6.3,对平静断面1-1和波峰所在断面2-2列连续性方程和能量方程.1-1断面流速为,2-2断面流速为,最后令即可得出=,这就是矩形明渠静水中微波传播的相对速度公式.如果明渠为任意形状时,则有=.式中为断面平均水深,A为断面面积,B为水面宽度.在实际工程中水流都是流动的,设水流断面平均流速为v，则微波传播的绝对速度应是静水中的相对波速与水流速度的代数和,即,正号为顺水方向,负号为逆水方向)6.4.2 Fr法当 Fr<1,水流为缓流;Fr=1,水流为临界流;Fr>1,水流为急流.对临界流来说,断面平均流速恰好等于微波相对波速,即,该式可改写为,其中称为弗劳德数,用符号Fr表示.弗劳德数的两个物理意义P2186.4.3比能曲线法断面比能把基准面选在渠底,所计算的单位液体所具有的能量称为断面比能,并以表示.则,在实际应用上,因一般坡底较小,,故常采用 .比能曲线当流量Q和过水断面的形状及尺寸一定时, 断面比能仅仅是水深的函数,按照此函数可以绘出断面比能随水深变化的关系曲线,该曲线称为比能曲线.比能曲线上存在可以使断面比能取最小值的K点.K点把曲线分成上下两支,上支即为缓流所对应的曲线,下支即为急流所对应的曲线.(比能曲线见P220图6.5)比能曲线与弗劳德数的联系()及其推导过程(了解)P2216.4.4临界水深法临界水深相应于断面比能最小值的水深称为临界水深,以表示.当 h> ,Fr<1,水流为缓流;h= ,Fr=1,水流为临界流;h< ,Fr>1,水流为急流.临界水深的计算在矩形断面明渠中,临界流的流速水头是临界水深的1/2,而临界水深则是最小断面比能的2/3.（原题）P221（将.对水深h求导，并令其等于0.得,规定对应于临界水深的水利要素以脚标K,则.对于矩形断面明渠, ,代入得 ,即临界流的流速水头是临界水深的1/2.再代入 ,得,即临界水深是最小断面比能的2/3.断面为任意形状时，临界水深的计算(了解)见P222(试算法和图解法)重要例题:例题6.16.4.5临界底坡法(只适用于均匀流)第七章水跃7.1水跃当明渠中的水流又急流状态过渡到缓流状态时，会产生一种水面突然跃起的特殊局部水力现象,即在较短的渠道内水深从小于临界水深急剧的跃到大于临界水深.这种特殊的局部水力现象称为水跃.跃高跃后水深与跃前水深之差跃长跃前断面至跃后断面的水平距离完全水跃有表面旋滚的水跃。

长沙理工大学水力学习题集资料

第一章绪论第一节思考题1-1 重力加速度的大小与哪些因素有关？在水力学中是怎样考虑重力加速度的大小？1-2 液体的容重和密度在什么情况下可视为常数？1-3 影响液体γ与ρ变化的因素有哪些？水的γ和ρ与这些因素的变化关系如何？1-4 固体间的摩擦力与液层之间的内摩擦力有何不同之处？1-5 静止液体是否存在粘滞性？为什么？1-6 举例说明液层上切应力方向的确定方法。

1-7 假设明渠水流的垂线流速分布为：①常数；②底部速度u=0，表面u=u max的斜直线；③二次抛物线。

则其切应力τ的垂线分布规律各是怎样的（作图说明）？1-8 液体压缩时，其质量和密度各有无变化？影响β（或K）变化的因素有哪些？1-9 引入连续介质假设有何实际意义？1-10 何谓理想液体？理想液体流动的垂线流速与切应力分布规律如何？在自然界中存在理想液体吗？第二节计算题1-1 体积为2.5m3，重量为17.1kN的液体，其容量、密度各为若干？1-2 某液体的密度为13600kg/ m3，运动粘滞系数为1.14×10-7㎡/s，求动力粘滞系数。

1-3 已知水的动力粘滞系数μ=0.00129Pa·s，求其运动粘滞系数。

1-4 两水平平行板间充满y=7.84kN/ m3的液体，上板固定，下板在τ=1.5N/㎡的切应力作用下，以u=0.3m/s的速度平移，两板间距l=1mm，求液体的粘滞系数μ和υ。

1-5 一质量m=5kg的木板如计1-5图，沿着涂有润滑油的斜面等速下滑，油的动力粘滞系数μ=0.1225N·s/㎡，油层厚t=0.1cm，木板的接触面积A=0.25㎡，求木板的下滑速度u。

1-6 某滑动轴承如计1-6图，轴承宽a=20cm,轴的直径d=13cm，间隙t=0.1cm，当轴的转速n=210rpm时，内摩擦力对轴中心的力矩M=0.4N·m，求μ。

1-7 当压强由240kN/㎡增至 300kN/㎡时，液体的体积缩小0.025%，求该液体的体积弹性系数。

水力学复习要点和真题

2．何谓断面比能曲线？比能曲线有哪些特征？
答：一、比能曲线：当流量Q ，过水断面形状，尺寸一定时，断面比能Es 随水深h 的变化关系曲线：
2
2()2s Q E h f h gA α=+=
二、特征：1）一条二次曲线，下端以水平轴线为渐进线，h →0，Es →∞；曲线上端与以坐标轴成45°角
直线为渐近线h →∞，Es →∞；
2）当h 由0→∞，Es 由∞→∞，其中有一最小值Esmin ，相应的水深为hk ；
3）最小比能Esmin 相应K 点将曲线分成上下两支，上支Fr<1,为缓流；下支Fr>1，急流；
4）临界水深hk 可判断流态：
（1）当h=hk 临界流；
（2）当h>hk 缓流；
（3）当h<hk 急流。

2．在各段都长而直的棱柱体渠道中，已知Q ，糙率n 均为一定，试定性绘出下列各渠道中的水面线。

10、液流为恒定均匀流时，必有（ A ）为零。

A 时变加速度
N
3N N 1N K b 1c 1
a 2c 2N 2
b 2。

长沙理工大学水力学考研复习资料第十章消能

1溢流坝、溢洪道、隧洞、水闸、……)：上游的势能大部分转化为下游的动能>>下游天然水流的能量→对下游河床的冲刷，且威胁建筑物本身的安全底流型衔接消能（Energy dissipation by hydraulic jump 在泄水建筑物下游修建消能池(Stilling basin)，池内形成水跃，其主流在底部，漩滚位于表层。

理论、技术比较成熟，适用于低水头的泄水建筑物，应用广泛。

漩滚在底部，主流在表层以免直接冲刷河床（有一定涌浪）。

由于衔接段主流在表层，故称为面流型衔接消能。

要求较高且比较稳定的下游水位．戽流型衔接消能（Energy dissipation by roller bucket ）与面流型衔接消能相比，增加一消能戽斗，形成戽旋滚和下游次生的表面旋滚，兼有底流型和面流型的水流特点。

利用高于下游水位的挑流鼻坎将水流向空中抛射至远离建筑物的下游，通过冲刷坑水垫中形成的旋滚和水舌与空气摩擦消除余能。

适用于岩基上的中、高水头泄水建筑物，应用广泛。

78第一节底流型衔接与消能一、底流型水流衔接与消能的原则1．泄水建筑物下游收缩断面的水深和流速图形ϕ0.85～0.9514二、泄水建筑物下游衔接形式h c 的跃后水深()⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛−+=−+=′′18121812322c c cccgh q h Frh h h t =h c "，临界式水跃衔接。

h t ＜h c "，远驱（离）式水跃衔接h t ＞h c "，淹没式水跃衔接远离式水跃要求过长的护坦临界水跃不稳定17降低护坦后的收缩断面水深为h c1，其相应的跃后水深为h c1″消能池末端水深h ＝σh ″h c1满足方程与d 有关21221002c c h g q h d E E φ+=+=′在升坎两侧列能量方程（以下游水面为基准面）：gv g v z 2)1(22221ζ+=+Δ池的轮廓尺寸。

H = 5 m ，h t = 3 m 。

《水力学》自己复习整理知识框架

《水力学》自己复习整理知识框架水力学是研究水流在各种流动条件下的物理规律的学科。

水力学的研究对象包括河流、湖泊、水库、海洋等自然水体的运动规律，以及水力工程中涉及的渠道、管道、泵站等的水流行为。

以下是水力学的知识框架及复习整理。

一、基本概念和基本方程1.水力学的研究对象、目标和意义2.水的物理性质及其在水力学中的应用3.流动的基本概念：流线、流量、流速、剖面平均流速、平均流速、瞬时流速、表观流速、临界流速等4.流体运动的宏观描述：物质守恒定律、动量守恒定律、能量守恒定律5.海森堡统一速度场二、流态分类和力学特性1.流态分类：层流和湍流2.湍流的产生和发展机制3.湍流的统计特性：平均流速、涡度、雷诺应力、雷诺应力公式等4.湍流的判别方法和湍流的传输性质三、流动的基本方程1.牛顿第二定律和欧拉方程2.曼宁公式和雨道公式3.马克斯韦方程组和势流理论4.控制体分析法和控制体微分形式四、流动的能量方程1.泊肃叶方程和能量守恒方程2.流动过程中的能量转化和能量损失3.流体摩擦和阻力的计算五、水力学实验和模型1.水力学原理实验、水工模型2.模型尺度和相似理论3.型流和真流的关系4.实测资料的处理和分析六、流动的计算方法1.数值方法在水力学中的应用2.一维水流数值模拟方法3.CFD在水力学中的应用4.流动的计算机模拟与可视化技术七、水动力学1.水体运动的动力学机制2.水体运动的力学特性3.溶解氧和氨氮的弥散4.水体温度和盐度的传输以上是《水力学》的知识框架和复习整理，通过掌握这些知识点，可以对水力学的基本概念、基本方程和流态分类等进行全面地理解和复习。

同时，了解水力学实验和模型、流动的计算方法以及水动力学等内容，可以为深入研究水力学提供一定的基础。

在复习过程中，可以结合教材、参考书籍和相关研究论文进行学习和理解，通过刷题和实践练习来提高对该学科的应用能力和实际问题解决能力。

(完整版)水力学期末复习总结(考试时的宝典)

1.粘性是有分子间的相互吸引力和分子不规则运动的动量交换产生的；2.液体温度增高时粘性减小，这是因为液体分子间的相互吸引力随温度增高而减小，而分子动量交换对液体粘性的作用影响不大；3.气体粘性的决定性因素是分子不规则运动的动量交换产生的阻力，温度增高，动量交换加剧，因此气体粘性随温度增高而增大；4.动力粘度(Ns/㎡) 运动粘度=/（㎡/s ）表面张力系数（N/m ）5.内摩擦力T=dyduA 切应力/(N dy du㎡) 6.静水压强nz y x P P P P 7.如果流场中各空间点上的所有运动要素不随时间变化，这种流动称为恒定流；否则，称为非恒定流；8.迹线是表示一个质点在一段时间内流过的轨迹线；流线是表示某瞬时，在流场中，不同质点沿流动方向组成的一条空间曲线，流速方向为该曲线上切点的方向；恒定流是，迹线与流线重合；9.若液体运动时每个液体质点都不存在绕自身轴的旋转运动，即角速度ω=0,称为无旋流，反之，称为有旋流；10.在边壁沿流程无变化的均匀流流段上，产生的流动阻力称为沿程阻力；由于沿程阻力做功而引起的水头损失称为沿程水头损失；11.①层流与紊流的判别标准是临界雷诺数（Re=vd ），V<Vc 为层流，V>Vc 为紊流；②流态的判别数为弗劳德数（Fr=gh v )，Fr<1时，水流为缓流；Fr=1时，水流为临界流；Fr>1时，水流为急流；12.水跃水深)181(23'2'''gh q h h 13.沿程水头损失与切应力的关系为0=ρgRJ ；14.在恒定流动中某一点的流速的数值不是一个常数，而以某一常数为中心，不断地上下跳动，这种跳动叫做脉动；15.紊流中液体质点的脉动使相邻液层之间的质量交换形成动量交换，从而在液层分界面上产生了紊流附加切应力；16.紊流切应力22)(dy dv l dy dv xx17.断面单位能量（断面比能）22v hg e ，比能最小时为临界流；18.尼古拉兹曲线：第一区：层流区，λ与相对粗糙度Δ/d 无关，只是Re 的函数第二区：层流转变紊流过渡区，λ与相对粗糙度Δ/d 无关，只是Re 的函数第三区：紊流光滑区，λ与相对粗糙度Δ/d 无关，只是Re 的函数第四区：紊流过渡区，λ与相对粗糙度Δ/d 有关，又与Re 有关第五区：紊流粗糙区，λ与相对粗糙度Δ/d 有关，与Re 无关；19.明渠均匀流的水力特征：①明渠均匀流的断面流速分布、流量、水深和过水断面的形状大小沿程不变②明渠均匀流的总水头线坡度、测压管水头线和渠底坡度彼此相等；20.明渠均匀流的形成条件：①明渠水流恒定，流量沿程不变②渠道为长直的棱柱形顺坡渠道③底坡、粗糙系数沿程不变④渠道沿程设有建筑物或障碍物的局部干扰；21.无压缓流经障壁顶部溢流，上游壅水，然后水面降落，这一水力现象称为堰流，按H 分类：薄壁堰（H <0.67）、实用断面堰（0.67≤H <2.5）、宽顶堰(2.5≤H <10）；22.堰流基本公式：Q=mb g 2H 023；23.薄壁堰按堰口形状不同，可分为矩形薄壁堰、三角形薄壁堰和梯形薄壁堰；24.流体在孔隙介质中的流动称为渗流，达西定律：Q=KAJ= - KA ds dH，其中KJ v 适合于Re ≤1；渗流中不透水的边界线是一条流线；25.液体平衡微分方程理想液体运动微分方程26.实际液体运动微分方程。

长沙理工大学水力学考研复习资料第九章堰闸

1堰流及闸孔出流0.65 为闸孔出流0.75 为闸孔出流否则为堰流＝堰顶水头或闸前水头。

水利水电学院赵昕3水舌下缘与堰顶为线接触。

形状：矩形，三角形，……: 水舌与堰顶为面接触曲线形，折线形）一段水流近似与堰顶平行；二次水面跌落ζ+α=11太小时水舌附壁（一般应使H>2.5cm）二、三角形薄壁堰优点：在小流量时仍然能够保持一定的稳定水头，适合用作量水堰。

将每个宽度db看成一个矩形薄壁堰的设计是关键，要求：流量系数尽可能地大体型较瘦堰面不产生大的负压13一、曲线型实用堰的剖面形状实用堰的外形轮廓基本上参照矩形薄壁堰的水舌下缘曲线设计（略向上凸出一点以消除壁面摩擦产生的负压）★实用堰的堰顶与薄壁堰的堰顶不同，水头H 约为后者的0.888倍。

问题：水头随流量改变，薄壁堰水舌随之改变，但实用堰外形不可能改变。

14时流量系数增大。

要求选取的剖面即使在高水头是也不产生大的负压。

17yH x d 85.085.12=xy与下游直线段（坡度m l ）的切点C ：C H x .dx dy 9250⎜⎜⎝⎛=⎟⎠⎞⎜⎝⎛19随着水头设计水头20三、侧收缩系数(1)弗朗西斯公式（Francis ）([([⎪⎩⎪⎨⎧+−−+−=2.012.01n nn K K c ξξσ或[[⎪⎩⎪⎨⎧−+−==2.02.0b nb nb B B K K c c ξξσ2223[]nbH k n k pa 0)1(2−+−24252627实用堰水力计算问题的基本类型设计已知Q d ，确定：H d →堰剖面，堰顶高程堰宽B →b ，校核已知H ，计算Q →Q ~ H 关系已知Q ，计算H,10002H P m b H H h H P d c s ⎜⎜⎝⎛⎟⎠⎞⎜⎝⎛σ⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛中行进流速水头含流量，计算时需要试算或迭代28P 1/H d ≧1.33 时为高堰：H 0≈H ，,2m b H H h H P Q c s s ⎟⎠⎞⎜⎝⎛σ⎟⎠⎞⎜⎝⎛σ=29五、低实用堰：过流能力大于宽顶堰堰0241.01)(4988.0dd H P m =驼峰堰折线实用堰流量系数32有底坎的宽顶堰1. 矩形宽顶堰无侧向收缩的自由溢流()gv h g v H H cc 222200∑ζ+α+ξ=α+=流量系数kk m ξ−ϕ=12/302H g mb Q =()00112k k k gH bkH Q −ϕ=ξ−ϕ=3638390.3550.3460.3400.3340.3300.3270.80.70.60.50.40.340八字形翼墙进口的平底宽顶堰流量系数0.3730.3750.3760.3750.3650.3690.3700.3690.3600.3640.3660.3640.3560.3640.3660.3640.3520.3580.3600.3580.3500.3560.3580.3560.3480.3540.3570.3540.3460.3520.3550.3520.3440.3510.3540.3510.3430.3500.3530.3500.51.02.03.00.80.70.60.50.40.30.20.10.0b/B41m s边孔流量系数m = 0.385，用弗朗西斯公式43．宽顶堰流动的淹没系数（有坎、无坎）求流经直角进口无侧收缩宽顶堰的流量Q。

水力学考试重点总结

水力学考试重点总结(总9页) -CAL-FENGHAI.-(YICAI)-Company One1-CAL-本页仅作为文档封面，使用请直接删除水力学考试重点总结水力学考试重点总结篇一：水力学课程总结1，水力学基础知识（液体的基本特征及其物理力学性质，量纲分析法。

a，液体只承拉不受压；b，牛顿内摩擦定律；c，作用于液体上的力为表面力和质量力。

d，p定理法）2，水静力学（静水压强的基本性质、量测以及压强分布，静水总压力的计算。

a，静水压强的指向性和各向等值性；b，相对压强、绝对压强概念；c，图解法、解析法求解静水总压力。

）3，水动力学基本方程（液体运动的基本概念与分类，恒定总流的连续方程、能量方程以及动量方程。

a，描述液体运动的方法拉格朗日法、欧拉法；b，流管、元流、总流的概念；c，恒定流与非恒定流、均匀流与非均匀流；d，恒定总流能量方程。

）4，液流型态与水头损失（水头损失的分类：局部、沿程；均匀流沿程水流损失；雷诺试验确定水流型态：层流、紊流；层流水流特性及沿程水头损失计算；紊流水流特性及沿程水流损失计算；实际工程中沿程水头损失计算的经验公式：舍齐公式；局部水头损失的成因及计算。

）5，有压管道流动（有压管流的特点及分类：长管、短管；简单管道恒定流的水力计算分自由出流与淹没出流；复杂管道恒定流的水力计算：管道串联与并联。

有压管中的非恒定流：水击现象的分类、消弱和水击压强计算。

）6，恒定明渠水流（明渠水流概念、水力要素的定义与计算；渠道的允许流速、水力最佳断面的计算；明渠水流的流态及其判别：缓流、临界流以及急流；断面比能以及最小断面比能对应的临界水深与临界低坡计算；水跌现象以及水跃现象的水力计算：共轭水深、水跃长度计算；棱柱体明渠恒定流非均匀渐变流水面曲线的分析：12种水面曲线；明渠恒定非均匀渐变流的水面曲线计算：分段求和法。

）7，过流建筑物的水力计算（堰闸出流的特点与区别：堰流、闸孔出流；堰流的类型及水力计算：薄壁堰、宽顶堰、WES堰的过流能力计算；闸孔出流水力计算；泄水建筑唔下游水流衔接与消能：底流消能与调流消能。

长沙理工水力学复习资料参考答案

一、判断题（每题2分，共计20分）（请在你认为正确的题后划√，错误的题后划×）1、理想液体就是没有粘滞性的液体。

（√）2、静水压强的大小由表面气体压强和液体重量共同构成。

（√）3、流线上某一点的流速方向与该点的位置无关。

（√）4、雷诺数的物理意义在于它表示了质点所受惯性力和粘性力的对比关系。

（√）1、静止的液体由于没有相对运动，因此没有粘滞性。

（√）2、静水压强的方向与受压面的外法线方向一致。

（x ）3、即使是在恒定层流中，液体运动要素的时均值和瞬时值也是不相等的。

（x ）4、长直管道中产生沿程水头损失的根本原因在于液体具有粘滞性。

（√）1、理想液体就是不考虑表面张力的液体。

（x ）2、静水压强的大小与作用的方向无关。

（√）1、理想液体就是忽略液体粘滞性的液体。

（√）3、欧拉法主要研究特定质点在某一段时间内的运动规律。

（x ）4、若液体作恒定流动，则其流线与迹线必定重合。

（√）5、处于紊流运动状态的液体内部，将不可能出现层流流动。

（x ）6、简单长管的作用水头等于其沿程水头损失。

（√）7、雷诺数的物理意义在于它表示了质点所受惯性力和粘性力的对比关系。

（√）8、在相同条件下，简单短管自由出流与淹没出流的泄流能力相同。

（x）9、明渠均匀流的总水头线与测压管水头线重合。

（√）10、明渠非均匀流的水深和流速沿程不断变化，所以属于非恒定流。

（x ）3、欧拉法不研究液体质点的运动特性。

（√）4、雷诺数的物理意义在于它表示了质点所受惯性力和粘性力的对比关系。

（√）5、在相同条件下，简单短管自由出流与淹没出流的泄流能力相同。

（x ）1、因为实际液体存在粘滞性，故实际液体在任何情况下都存在内摩擦力。

（ x ）2、只要静水总压力的作用点与受压面的形心点重合，则该受压面必为水平面。

（ x ）3、在连续、均质、静止的液体中，液体内部各点的测压管水头保持相等。

（√）1、牛顿内摩擦力定律适用于急流。

（x ）2、若静水中某一点的相对压强小于0，则其绝对压强一定小于当地大气压。

长沙理工大学水力学水力学考试题答案

填空题（每空1分，共20分）1、流体阻抗变形运动的特性称为粘滞性，其大小由粘滞系数来表征，它与切应力以及剪切变形速率之间符合牛顿内摩擦定律。

2、按运动要素是否随时间变化，把液体分为恒定流和非恒定流，其中各点运动要素都不随时间变化的流动称为恒定流。

3、按流体微团是否绕自身轴旋转，将流体运动分为有涡流和无涡流。

4、水头损失的从本质上讲都是液体质点之间相互摩擦和碰撞，或者说，都是液流阻力做功消耗的机械能。

5、液体运动的两种流态是层流和紊流。

6、雷诺数之所以能判别液流形态，是因为它反映了流体惯性力和粘滞力的对比关系。

7、对于不可压缩的液体，三元流动连续性方程为。

8、液体微团运动的四种基本形式分别为：平移、旋转、角变形和线变形。

9、以渠底为基准面，过水断面上单位重量液体具有的总机械能称为断面单位能量。

10、在明渠水流中，从缓流到急流过渡的局部水力现象叫水跌。

11、水流经过泄水建筑物时发生水面连续地光滑跌落的现象称为堰流。

12、在水力计算中，根据堰的体型特点，即按堰壁厚度与水头的相对大小，将堰分为薄壁堰、实用堰和宽顶堰。

13、确定渗流系数的方法有：经验法、实验室测定法和现场测定法。

二、作图题（共14分）1、绘出图中各挡水面上的静水压强分布图。

（每题4分，共2题）2、绘出图中二向曲面上的铅垂水压力的压力体。

（每题3分三、简答题（每题6分，共2×6=12分）1、有哪两种描述液体运动的方法? 分别叙述这两种方法。

拉格朗日法以研究个别流体质点的运动为基础，通过对每个流体质点运动规律的研究来获得整个流体的运动规律。

欧拉法以考察不同流体质点通过固定的空间的运动情况来了解整个流体空间内的流动情况，即着眼于研究运动要素的分布场。

2、明渠均匀流形成的条件是什么？1、明渠中水流必须是恒定流2、渠道必须是长直棱柱形渠道，糙率系数沿程不变3、明渠中的流量沿程不变4、渠道必须是顺坡一，名词解释：1．连续介质：流体质点完全充满所占空间，没有间隙存在，其物理性质和运动要素都是连续分布的介质。

长沙理工大学水力学考研复习资料第八章明槽恒定非均匀流1

武汉大学水利水电学院赵昕
1 2
(b) 流速v < c
c=
gh
边随水流向下游运动。
棱柱形平坡渠道静止水体中的微幅波波速
v
v
(c) v > c
(d) v = c
波动不能向上游传播。明槽中，其微幅波与两侧壁面的反射波叠加，在远处近似为平面波。
假设波速、波高保持不变，取一运动惯性参考系随波峰一起移动，相对运动呈恒定非均匀流动水深过水断面面积相对流速断面1 h A v1=c 断面2 h+Δh A+ΔA v2 = cA/(A+ΔA) 能量方程
15
临界坡度的计算式 i K =
gχ K Q2 = 2 2 2 AK CK R K αC K BK
若用曼宁公式计算CK ，得
iK =
gn 2 χ K 13 αR K BK
（长度单位均为m，g单位为m·s-2）
iK的大小与流量、糙率和断面形状及尺寸有关：其它条件相同，糙率n越大，iK越大；流量增加， iK是增是减，与断面形状、流量和临界水深的大小有关。
第八章
明槽恒定流动
第三节明槽恒定渐变流
单一波源在等深度无穷大静止水域中产生的微幅扰动波以波源为圆心呈同心圆状向四周扩展
一、微幅扰动波与明槽流态
c
使水流偏离均匀流的因素：流量、断面、底坡和糙率的沿程变化，水流中的建筑物和障碍物＝对水流的干扰
c c
(a) 静水中
c
v
c- v
c+v
扰动以重力表面波的形式向上、下游ห้องสมุดไป่ตู้播 ――扰动波，所到之处使水深、流速等发生变化。微幅波：水深波幅Δh << 原水深h；有限幅度波（断波）：其波幅与原水深为同一数量级或更大。在流速为v的动水中，固定波源产生的圆形波面一边扩展，一浅水长波理论: 大水体中微幅波传播速度

水力学考试复习题

水力学考试复习题第一章1、水力学是研究液体平衡和运动规律及其工程应用的一门科学。

2、液体的基本特性：易流动性、不能承受拉力、均质液体。

3、液体的粘滞性：在运动状态下，液体具有抵抗剪切变形的能力。

4、液体的粘滞性是液体固有的物理性质之一。

静止的液体，粘滞性不起作用。

只有在运动状态下，液体的粘滞性才能表现出来。

5、动力粘滞系数和运动粘滞系数间的关系6、液体的粘滞系数随温度的升高迅速变小。

7、流体的粘滞性是流体分子间动量交换和内聚力作用的结果。

9、牛顿内摩擦定律：做直线运动的液体，相邻两液层间单位面积上的内摩擦力与流速梯度成正比，与液体的性质有关。

表示为dudy 。

10、液体的压缩性：液体受压后，体积缩小，压力撤出后，体积恢复的性质。

11、连续介质：在水力学中，认为液体的物理性质和运动要素在时间和空间上具有连续性。

12、液体作为连续介质看待，即假设液体是一种充满其所占据空间毫无空隙的连续体。

13、实际液体：可压缩、能膨胀、具有粘滞性、具有表面张力的液体。

理想液体：不可压缩、不能膨胀、没有粘滞性、没有表面张力的连续介质。

其中，有无粘滞性是实际液体和理想液体最主要的差别。

14、作用在液体上的力质量力表面力重力惯性力水压力摩擦力15、单位质量力fFm第二章1、水静力学的任务是研究液体的平衡规律及其工程应用。

2、液体的平衡状态有两种：静止、相对静止。

3、静水压强的特性：方向：垂直指向受压面；大小：同一点上各方向的静水压强的大小相等。

4、平衡液体微分方程：dp(某d某YdyZdz)。

该方程反映的物理意义是：平衡的液体中，空间点的静水压强的变化是单位质量力作用的结果。

5、等压面：液体中，由压强相等的点构成的面。

等压面与质量力正交。

6、只受重力作用的静止液体，等压面为一水平面。

7、重力作用下静水压强基本公式：zp常数或pp0h8、标准大气压patm：在国际单位制中，把101.325kN/m2称为一个标准大气压。

9、当地大气压pa：由于大气压强随海拔高程变化，地球上不同地点的大气压强值不同，此压强称为当地大气压。

长沙理工大学水力学总复习概要

动量方程
反映了液流与边界液流对边界的冲击力，方程本身上作用力之间的关或边界对液流的反作不涉及能系用力、已知全部作用量损失力，求平均流速或流量等
19
（3）动量方程——求解水流与固体边界之间的相互作用力
20
（4）应用三大方程解题
对于一个具体的水力计算问题，怎样正确地选用方程
最为适当、可行；遇到需多方程联立求解的问题时，如
何安排方程的应用次序更为简捷、合理。力求做到以下四点：
① 熟悉各方程的应用条件。
② 弄清各方程所反映的物理量与物理量之间及运动与边界之间的关系。 ③ 解题前，必须先明确“求什么？”，了解所求问题的性质，类型。
5
4、静水压强分布图的绘制中应注意的问题 1）绘制压强分布的理论依据是静水压强的两个特性及静水压强计算的基本方程； 2）所绘的压强分布图应是相对压强分布图。 5、平面上静水总压力计算中应注意的问题 1）图解法仅适用于矩形受压面；
2）图解法应先作出受压面上的压强分布图，而解析法则不必作压强分布图。
点1 的压强：p A 点2 的压强： PA－ρ 2 (Z2－Z1)g 点3的压强： PA－ρ 2 (Z2－Z1)g+ρ 1(Z2－Z3)g 点4的压强： PA－ρ 2 (Z2－Z1)g+ρ 1(Z2－Z3)g－ ρ 2 (Z4－Z3)g= PB
所以：PA－PB=ρ 2 (Z2－Z1+ Z4－Z3)g－ρ 1(Z2－Z3)g
3
1、静水压强特性、分布规律方向垂直并且指向受压面各向等值性
p p0 gh
均匀流和非均匀渐变流过水断面动水压强分布规律符合静水压强分布规律
4
2、等压面的定义及特性同一种静止相连通的流体的等压面必是水平面（只有重力作用下）自由表面、不同流体的交界面都是等压面。几何意义和能量意义 3、绝对压强、相对压强、液柱表示法、真空

水力学2复习资料(长理港航)(DOC)

水力学（二）复习资料第一部分：判断题1、当水头H 降低，宽顶堰可能转化为实用堰。

（）2、堰流计算的特点是必须考虑局部水头损失j h 的影响。

（）3、堰流自由出流的能力小于淹没出流的能力。

（）4、消能池深的设计流量大于消能池长的设计流量（）5、均匀流一定是势流。

（）6、做圆周运动的液体一定是有涡流。

（）7、对明渠非恒定流而言，当0<∂∂t A ，0>∂∂SQ 时将产生涨水波。

（） 8、平面势流中，某根流线各点的流速势函数值均相等。

（）9、流网中每个网格的对角线应该正交。

（）10、边界层外的液体应视为实际液体，边界层内的液体可视为理想液体。

（）11、边界层内的液体型态只能是紊流（）12、确定底流式消能池深，应该采用最大流量来计算。

（）13、在其他情况相同的前提下，弧形闸门的过流能力强于平面闸门。

（）14、理想液体的流动不一定是有势流动。

（）15.只要下游水位不超过宽顶堰的堰顶，堰流就必然为自由出流。

（）16.正坡地下河槽中的浸润线可存在于a 区或b 区。

（）17.堰流水力计算时，水头损失必须同时考虑沿程与局部水头损失。

（）18.只要是运动液体，则其任一点的动水压强各方向是不相等的。

（）19.在远驱式水跃衔接的情况下，堰的过流能力按自由出流公式计算。

（）20. 底流式消力池池深和池长的设计流量都采用最大流量。

（）21.渗流系数及边界条件相同，作用水头不同，两者渗流流网相同。

（）22.无旋运动必须满足y x u u x y∂∂=∂∂。

（） 23.实际水深等于其相应的临界水深时的渗流，称为临界渗流。

（）24.底流消能设计中，取最大流量作为设计流量时，消力池的深度也最大。

（）25.堰顶厚度δ与堰上水头0H 之比0.67＜0H δ＜2.5时的堰流为实用堰流。

（）26.有旋运动是指流动过程中液体微团有绕自身轴旋转的流动。

水力学总复习题+答案.

第1章绪论一、选择题1．按连续介质的概念，流体质点是指（）A .流体的分子； B. 流体内的固体颗粒； C . 无大小的几何点； D. 几何尺寸同流动空间相比是极小量，又含有大量分子的微元体。

2．作用在流体的质量力包括（）A. 压力；B. 摩擦力；C. 重力；D. 惯性力。

3．单位质量力的国际单位是：（）A . N ； B. m/s ； C. N/kg ； D. m/s 2。

4．与牛顿内摩擦定律直接有关系的因素是（）Ａ. 切应力和压强； B. 切应力和剪切变形速率；C. 切应力和剪切变形。

5．水的粘性随温度的升高而（）A . 增大； B. 减小； C. 不变。

6．气体的粘性随温度的升高而（）A. 增大；Ｂ. 减小；Ｃ. 不变。

7．流体的运动粘度υ的国际单位是（）Ａ. m 2/s ；B. N/m 2 ； C. kg/m ；D. N ·s/ｍ2 8．理想流体的特征是（）Ａ. 粘度是常数；B. 不可压缩；C. 无粘性； D. 符合pV=RT 。

9．当水的压强增加１个大气压时，水的密度增大约为（）Ａ. 200001；Ｂ. 100001；Ｃ. 40001。

10．水力学中，单位质量力是指作用在（）Ａ. 单位面积液体上的质量力；Ｂ. 单位体积液体上的质量力；Ｃ. 单位质量液体上的质量力；Ｄ. 单位重量液体上的质量力。

11．以下关于流体粘性的说法中不正确的是（）Ａ. 粘性是流体的固有属性；Ｂ. 量度Ｃ. 大。

12．已知液体中的流速分布µ－y Ａ.τ＝０；Ｂ.τ＝常数；Ｃ. τ＝13 Ａ. 液体微团比液体质点大；Ｂ.Ｃ. 液体质点没有大小，没有质量；Ｄ. 液体质点又称为液体微团。

14．液体的汽化压强随温度升高而（）Ａ. 增大；Ｂ. 减小；Ｃ. 不变；15．水力学研究中，为简化分析推理，通常采用以下三种液体力学模型（）Ａ. 牛顿液体模型；Ｂ. 理想液体模型；Ｃ. 不可压缩液体模型；Ｄ. 非牛顿液体模型；Ｅ. 连续介质模型。

水力学复习重点(可编辑修改word版)

水力学复习重点1绪论1、作用在液体上力的分类：表面力、质量力2、流体的粘性：牛顿内摩擦定律，粘滞系数3、什么是理想液体？4、什么是牛顿液体？1．与牛顿内摩擦定律直接有关的因素是）。

切应力和压强切应力和剪切变形速度切应力和剪切变形 2．液体的粘性是液体具有抵抗剪切变形的能力。

( √ )3．作用于液体上的力可以分为质量力和表面力两类。

惯性力属于质量力。

4．液体流层之间的内摩擦力与液体所承受的压力有关。

( ×) 粘度为常数无粘性不可压缩符合pRT 5．凡符合牛顿内摩擦定律的液体均为牛顿液体。

( √ ) 6．自然界中存在着一种不具有粘性的液体，即为理想液体。

( × )2流体静力学欧拉平衡微分方程1、液体平衡微分方程的表达式及其理解2、等压面概念，静止液体形成等压面的条件；质量力与等压面正交3、重力作用下流体压强分布规律；静止液体压强基本方程及其应用； 4、测压管水头概念及其理解1．在重力作用下静止液体中，等压面是水平面的条件是。

同一种液体，相互连通相互连通不连通同一种液体2．等压面不一定和单位质量力相互垂直。

( ×) 3．在重力作用下平衡的液体中，各点的单位势能相等。

( √) 4．静止液体中某一点的测压管水头是）。

测压管的液柱高度测压管液面到测点的高差测压管液面到基准面的高差点的位置与基准面的高差 5．一密闭容器内下部为水，上部为空气，液面下米处的测压管高度为，则容器内液面的相对压强为－2m 水柱。

水5．液体平衡微分方程为X1p1p1p，Y ，Z 。

xzy液体压强的测量1、绝对压强、相对压强、真空度2、金属测压计和真空计的区别1．某点的真空度为65000Pa，当地大气压为，该点的绝对压强为 35000 Pa 。

2．水力学中的真空现象是指该处没有任何物质。

( ×)3．水中某点的绝对压强 pabs=55kPa，其相对压强 p =－43 kPa ,真空高度hv= m 。

长沙理工大学水力学总复习共60页

Thank you
பைடு நூலகம்
6、最大的骄傲于最大的自卑都表示心灵的最软弱无力。——斯宾诺莎 7、自知之明是最难得的知识。——西班牙 8、勇气通往天堂，怯懦通往地狱。——塞内加 9、有时候读书是一种巧妙地避开思考的方法。——赫尔普斯 10、阅读一切好书如同和过去最杰出的人谈话。——笛卡儿
长沙理工大学水力学总复习
16、人民应该为法律而战斗，就像为了城墙而战斗一样。 ——赫拉克利特 17、人类对于不公正的行为加以指责，并非因为他们愿意做出这种行为，而是惟恐自己会成为这种行为的牺牲者。—— 柏拉图 18、制定法律法令，就是为了不让强者做什么事都横行霸道。— —奥维德 19、法律是社会的习惯和思想的结晶。—— 托·伍·威尔逊 20、人们嘴上挂着的法律，其真实含义是财富。— —爱献生