激光原理第二章2.1-2.5
激光原理与技术:第二章
➢光学谐振腔的种类:
谐振腔的开放程度: 闭腔、开腔、波导腔 开腔通常可以分为: 稳定腔、非稳定腔、临界腔 反射镜形状: 球面腔与非球面腔,端面反射腔与分
布反馈腔 反射镜的多少: 两镜腔与多镜腔(折叠腔、环形
r00
T
r00
共轴球面镜腔 往返传输矩阵:
L A 1
f2
C
1 f1
1 f2
1
L f1
B L 2
L f2
D
L f1
1
L f1
1
L f2
•往返矩阵T与光线的初始坐标参数r0和
轴光线在腔内往返传播的行为
0
无关,因而它可以描述任意近
例:
L 3 R2 4
g1
1
L R1
1;
g2
1
L R2
1 4
§2.1.3. 光学谐振腔的损耗,Q值及线宽
损耗的大小是评价谐振腔的一个重要指标,在激光振荡中, 光腔的损耗决定了振荡的阈值和激光的输出能量,也是腔 模理论的重要研究课题
➢光腔的损耗:
1. 几何损耗
选择性损耗、对不同模式,损耗不同
2. 衍射损耗 3. 腔镜反射不完全引起的损耗
非选择性损耗
4. 腔内介质不均匀引起的损耗
Q 2v R
Q
2v
R
2v
L'
C
❖腔的品质因数Q值是衡量腔质量的一个重要的物理量,它
表征腔的储能及损耗特征。
总之,腔平均单程损耗因子、光子寿命、与腔的品质因数三个 物理量之间是关联的,腔平均单程损耗因子越小,光子寿命越 长,腔的品质因数越高。
第2章激光基本原理优秀PPT
都表示光场的一种分布,也就是光波的一种模式,或称一种
波型。
讨论光在如图2.1所示的体积为V的各向同性介质中运动时,
可能存在的模式数目
分三种情况讨论
1.在偏振和频率都是一定的情况下,因传播方向不同,
可能存在的模式数目。
对应于从尺度为d的光源发出的波长为λ的光,因衍射限制,在R处
h
Px Py P
(2-20)
c
因为∆很小,故有 ≈ ,所以,∆PZ 的测不准量主要来自频率的测不准量
h
Pz P
(2-21)
c
根据前述的光子态在相空间的体积为 xyzP P P
x
y
z
h
3
h3
c3
xyz
2
VCS
来确定光子的一种状态
在六维相空间(x,y,z,Px,Py,Pz)内,光子的一种状态
所对应的相空间体积元为
上述相空间体积元称为相格。
相格是相空间中用任何实验所能分辨的最小尺度。
光子以动量Px,Py,Pz组成的动量空间内,它的一种运动状态占
据动量空间的体积元
由(2-13)得
上式中的V= ΔxΔyΔz是光子运动的体积。
第2章激光基本原理
【学习目标】
掌握有关激光的基本原理及研究有
关问题的思路和方法,了解激光器
的基本结构、各种类型激光器
【学习要求】
☞ 熟悉光子的基本性质,光波模式、光子态、相
干体积、相格等概念,理解光的相干性
☞ 掌握光的受激辐射概念、爱因斯坦系数之间关
系,理解光的自激振荡,掌握激光振荡条件
激光原理第二章习题答案
2.1 证明:如图2.1所示,当光线从折射率1η的介质,向折射率为2η的介质折射时,在曲率半径R 的球面分界面上,折射光线所经受的变换矩阵为⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡-2121201ηηηηηR 其中,当球面相对于入射光线凹(凸)面时,R 取正(负)值。
证明:由图可知 11201θ⋅+⋅=x x 又)()(222111θηθη-=-RxR x 21121122x R ηηηθθηη-∴=+ ⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡-=⎥⎦⎤⎢⎣⎡∴11212122201θηηηηηθx Rx ∴变换矩阵为⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡-2121201ηηηηηR 2.2 试求半径R=4cm,折射率η=1.5的玻璃球的焦距和主面的位置1h 和2h 。
解:变换矩阵⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡-⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡-=2112121221210110101n n R n n n l n n R n n n M 把11=n ,5.12=n ,cm R R 421=-=,cm l 8=代入,可得⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡=⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⨯-⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡--=3531316355.1145.115.10110815.145.1101M )(12f h A -=, f C 1-=, )(11f h D -= 求得 mm f 30-= mm h 201= mm h 202=2.3 焦距1f =5cm 和2f =-10c=m 的两个透镜相距5cm 。
第一个透镜前表面和第二个透镜后表面为参考平面的系统,其等效焦距为多少?焦点和主平面位置在何处?距1f 前表面20cm 处放置高为10cm 的物体,能在2f 后多远地方成像?像高为多少? 解:(1)2110101010********1131101011110552A B L M CD f f ⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥====⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥-----⎣⎦⎣⎦⎣⎦⎢⎥⎢⎥-⎣⎦⎣⎦⎣⎦⎣⎦⎣⎦)(12f h A -=, f C 1-=, )(11f h D -=,求得cm f 5-= cm h 5.21= cm h 52-=第一个透镜前表面与前主面的距离为2.5cm ,第二个透镜后表面与后主面的距离为-5cm,前主面离焦点的距离为-5cm ,) (2)21201011===l x θ⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡-=⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡-=⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡-=⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎥⎦⎤⎢⎣⎡=⎥⎦⎤⎢⎣⎡45252110235150235150111122θθθx x D C B A xcm l cm x 2,5.222-==(距2f 后表面-2cm )2.4 一块折射率为η,厚度为d 的介质放在空气中,其两界面分别为曲率半径等于R 的凹球面和平面,光线入射到凹球面上。
第2章陈鹤鸣激光原理
1
Ani
如果同时存在非辐射跃迁,则寿命也缩短。
2.2.2 受激吸收
E2
h
E1
吸收前
吸收后
h E2 E1
受激吸收跃迁几率:
W12
( dn12 dt
)st
1 n1
W12 B12
与原子本身性质和辐射场能量密度有关
B12 :受激吸收跃迁爱因斯坦系数
只与原子本身性质有关
2.2.3 受激辐射
对激光工作物质的要求:尽可能在其工作粒子的特定能级 间实现较大程度的粒子数反转;使这种反转在整个激光发射 作用过程中尽可能有效地保持下去。
2.4.3 泵浦源
作用:对激光工作物质进行激励,将激活粒子 从基态抽
运到高能级,以实现粒子数反转。
泵浦方式:
气体激光器气体放电激励示意图
1. 光泵浦; 2. 气体放电激励 3. 化学激励 4. 电子注入
I 0 —— z 0 处的初始光强
②大信号增益系数:
g0 g(I)
I(z) 1
Is
I s ——饱和光强(决定于增益介质的性质)
I(z) Is
g(I) g0
进一步讨论可知,增益系数还与光的频率有关。
(2) 损耗系数
dI(z) 1
dz I(z)
损耗因素:衍射、散射、透射、吸 收等
激发态
非辐射跃迁
泵浦
E2
亚稳态 (激光上能级)
产生激光
E1
基态 (激光下能级)
红宝石中铬离子能级图
Energy
E3
Laser Radiation
E2 Fast transition
Abs. E1
N
激光原理第二章答案解析
第二章 开放式光腔与高斯光束1. 证明如图2.1所示傍轴光线进入平面介质界面的光线变换矩阵为121 00 ηη⎡⎤⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦。
证明:设入射光线坐标参数为11, r θ,出射光线坐标参数为22, r θ,根据几何关系可知211122, sin sin r r ηθηθ== 傍轴光线sin θθ则1122ηθηθ=,写成矩阵形式2121121 00 r r θθηη⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎢⎥=⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦⎣⎦⎢⎥⎣⎦得证 2. 证明光线通过图2.2所示厚度为d 的平行平面介质的光线变换矩阵为1210 1d ηη⎡⎤⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦。
证明:设入射光线坐标参数为11, r θ,出射光线坐标参数为22, r θ,入射光线首先经界面1折射,然后在介质2中自由传播横向距离d ,最后经界面2折射后出射。
根据1题的结论和自由传播的光线变换矩阵可得212121121 0 1 01 0 0 0 1r r d θθηη⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎢⎥⎢⎥=⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦⎣⎦⎣⎦⎢⎥⎢⎥⎣⎦⎣⎦ 化简后2121121 0 1d r r θθηη⎡⎤⎡⎤⎡⎤⎢⎥=⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦⎣⎦⎢⎥⎣⎦得证。
3.试利用往返矩阵证明共焦腔为稳定腔,即任意傍轴光线在其中可以往返无限多次,而且两次往返即自行闭合。
证:设光线在球面镜腔内的往返情况如下图所示:其往返矩阵为:由于是共焦腔,则有12R R L ==将上式代入计算得往返矩阵()()()121010110101n nnn n n r L r L ⎡⎤⎡⎤⎡⎤===-=-⎢⎥⎢⎥⎢⎥⎣⎦⎣⎦⎣⎦A B C D T T T T T 可以看出,光线在腔内往返两次的变换矩阵为单位阵,所以光线两次往返即自行闭合。
于是光线在腔内往返任意多次均不会溢出腔外,所以共焦腔为稳定腔。
4.试求平凹、双凹、凹凸共轴球面镜腔的稳定性条件。
解:共轴球面腔稳定性条件1201g g <<其中121211,1L Lg g R R =--=- 对平凹共轴球面镜腔有12,0R R =∞>。
光的受激辐射 激光原理及应用 [电子教案]电子
光的受激辐射激光原理及应用第一章:激光概述1.1 激光的定义激光的中文全称:Light Amplification Stimulated Emission of Radiation 激光的特点:相干性好、平行度好、亮度高、单色性好1.2 激光的产生原理受激辐射:外来的光子与一个束缚电子发生能量交换,使电子从较低能级跃迁到较高能级,成为激发态电子。
激发态电子回到较低能级时,会释放出一个与外来光子频率、相位、偏振方向相同的光子,这就是受激辐射。
激光的放大过程:受激辐射产生的光子与入射光子具有相同的频率和相位,导致更多的束缚电子发生受激辐射,从而实现光的放大。
1.3 激光的应用领域科研领域:光谱分析、激光干涉、激光雷达等。
工业领域:激光切割、激光焊接、激光打标等。
医疗领域:激光手术、激光治疗、激光美容等。
生活领域:激光打印、激光投影、激光视盘等。
第二章:激光器的基本原理2.1 激光器的组成激光介质:产生激光的物质,如半导体、气体、固体等。
泵浦源:提供能量,使激光介质中的电子发生跃迁。
光学谐振腔:限制激光的传播方向,增强激光的放大效果。
输出耦合器:将激光输出到外部。
2.2 激光的产生过程泵浦源激发激光介质,使电子从基态跃迁到激发态。
激发态电子回到基态时,发生受激辐射,产生激光。
激光在光学谐振腔内多次反射,实现光的放大。
输出耦合器将激光输出到外部。
2.3 激光器的类型及特点气体激光器:采用气体作为激光介质,如二氧化碳激光器、氦氖激光器等。
固体激光器:采用固体材料作为激光介质,如钕激光器、钇铝石榴石激光器等。
半导体激光器:采用半导体材料作为激光介质,如激光二极管等。
光纤激光器:采用光纤作为激光介质,具有高亮度、低阈值等优点。
第三章:激光的性质与应用3.1 激光的相干性3.2 激光的平行度3.3 激光的亮度亮度高的特点:可用于激光投影、激光显示等。
3.4 激光的单色性3.5 激光的应用实例激光切割:用于金属和非金属材料的切割加工。
激光原理与技术完整ppt课件
够存在于腔内的驻波(以某一波矢k为标志)称为电磁被的模式或光波模。一种模式是电
磁波运动的一种类型,不同模式以不同的k区分。同时,考虑到电磁波的两种独立的偏振,
同一波矢k对应着两个具有不同偏振方向的模。
精选ppt
9
下面求解空腔v内的模式数目。设空腔为V=ΔxΔyΔz的立方体,则沿三个
坐标轴方向传播的波分别应满足的驻波条件为
第八章 激光器特性的控制和改善
8.1 模式选择 8.2 频率稳定 8.3 Q调制 8.4 注入锁定 8.5 锁模
精选ppt
5
第九章 激光器件
9.1 固体激光器 9.2 气体激光器 9.3 半导体激光器 9.4 染料激光器
精选ppt
6
第一章 激光的基本原理
本章概激光器基本原理。讨论的重点是光的相干性和光波模式的联系、光的受激辐
(1.1.4)
式中E0为光波电场的振幅矢量,ν为单色平面波的频率,r为空间位置坐标矢量,k为波
矢。而麦克斯韦方程的通解可表为一系列单色平面波的线性叠加。
在自由空间,具有任意波矢k的单色平面波都可以存在。但在一个有边界条件限制的
空间V(例如谐振腔)内,只能存在一系列独立的具有特定波矢k的平面单色驻波。这种能
第六章 激光器的放大特性
6.1 激光放大器的分类 6.2 均匀激励连续激光放大器的增益特性 6.3 纵向光均匀激励连续激光放大器
的增益特性 6.4 脉冲激光放大器的增益特性 6.5 放大的自发辐射(ASE) 6.6 光放大的噪声
精选ppt
4
第七章 激光振荡的半经典理论
7.1 激光振荡的自洽方程组 7.2 原子系统的电偶级距 7.3 密度距阵
二、光波模式和光子状态相格 从上面的叙述已经可以看出,按照量子电动力学概念,光波的模式和光子的状态是等
激光原理第二章 激光器的工作原理
可以证明,在对称共焦腔内,任意傍轴光线可往返多次
而不横向逸出,而且经两次往返后即可自行闭合。
整个稳定球面腔的模式理论都可以建立在共焦腔振荡理 论的基础上,因此,对称共焦腔是最重要和最具有代表性的 一种稳定腔。
3.平行平面腔——由两个平面反射镜组成的共轴谐振腔
R1=R2=∞,g1=g2=1, g1 g2=1
图(2-2) 共轴球面腔的稳定图
➢凹凸稳定腔,由一个凹面镜和一个凸面镜组成,对应图中5区和6区。
➢ (g1>1,g2<1; g2>1,g1<1)
➢共焦腔,R1=R2=L,因而,g1=0,g2=0,对应图中的坐标原点。(特殊的稳定腔) ➢半共焦腔,由一个平面镜和一个R=2L的凹面镜组成的腔,对应图中E和F点g1=1,g2=1/2
1. 工作物质 2. 激励能源
受激辐射>受激吸收
3. 光学谐振腔
受激辐射>自发辐射
是否只要具备激励能源和工作物质就一定可以实 现粒子数反转? 粒子数反转和什么因素有关?
速率方程方法: 量子理论的一种简化形式
——速率方程理论:把光频电磁场看成量子化的光子,把 物质体系描述成具有量子化能级的粒子体系。
(三)临界腔: g1 g2 = 0 , g1 g2= 1
临界腔属于一种极限情况,其稳定性视不同的腔而不同. 在谐振理论研究和实际应用中,临界腔具有非常重要的意义.
1.对称共焦腔——腔中心是两镜公共焦 点且:
R1=L
R2=L
R1= R2= R = L=2F F——二镜焦距
F
L
∵ g1 = g2 = 0 ∴ g1 g2 = 0
简化前提: 忽略量子化辐射场的位相特性及光子数的起伏特 性
优点: 形式特别简单, 且可给出激光的强度特性,并粗略描 述烧孔、兰姆凹陷、多模竞争等效应
激光原理第2章
初态: 初态:激发态原子
终态: 终态:基态原子
E2
外来光子 hν = E2 – E1
发射光子 hν = E2 – E1
E1 特点: 才能引起受激辐射; 特点:只有外来光子能量为 hv =E2-E1才能引起受激辐射; 受激辐射的光子与外来光子的特性完全相同, 受激辐射的光子与外来光子的特性完全相同,即具有相同的 频率、偏振方向、传播方向以及相同的位相;是相干光。 频率、偏振方向、传播方向以及相同的位相;是相干光。 受激辐射是激光器的物理基础
爱因斯坦A 5、 爱因斯坦A、B系数关系
在光和原子相互作用达到动平衡的条件下, (1) 在光和原子相互作用达到动平衡的条件下,
自发辐射、 自发辐射、受激辐射和受激吸收间关系
A21n2dt + B21ρ ν n2dt = B12 ρ ν n1dt
自发辐射光子数 受激辐射光子数 受激吸收光子数
n2 B12 ρ v = n1 A21 + B21ρ v
的光波, 的连续功率, 2、某激光器,输出波长500nm的光波,输出 某激光器,输出波长 的光波 输出1W的连续功率, 的连续功率 问每秒从激光上能级向下能级跃迁的粒子数是多少? 问每秒从激光上能级向下能级跃迁的粒子数是多少?
2.3
光的受激辐射
1900年 1900年,普朗克利用辐射量子化假 设成功解释黑体辐射分布规律 1913年 1913年,波尔提出原子中电子运动状 态量子化假设
(2)自发辐射跃迁几率 设t 时刻 ,体系处于E2 的总粒子数密度为 n2(t),从t ~t + dt 体系处于 正比于n : 时间间隔内自发辐射粒子数密度 dn21 正比于 2(t):
− dn2 = A21n2 (t )dt
周版激光原理课件第二章
数为:
P
nVd
8 2
c3
Vd
由此关系知,只能压缩V,但是不现实。从而提出开式腔
(无侧壁的封闭腔)。从发散角来看,封闭时为2 ,而
开式时为
a
2
L
压缩倍数为
2
/
a L
2
• 但是,我们知道开式腔是无侧壁的封闭 腔,那么内部会不会有稳定的电磁波存 在?如何求出该电磁波?
§ 2.1光腔理论的一般问题
(t
z
)
A2
A0
cos 2
(t
z
)
总波为二者叠加:
A
A1
A2
2 A0
cos
2
z
cost
稳定波存在必须满足驻波条件:
一维: L q
2
与谐振条件等价
从波动理论知:驻波是稳定存在的波。满足驻波条件的 那些光波称之为光腔的纵模,q为波节数,一般很大。一般 把由整数q所表征的腔内的纵向场分布称为腔的纵模。其特 点是:在腔的横截面内场分布是均匀的,而沿腔的轴线方向 形成驻波,驻波的波节数由q来决定。
共轴
球面 R1
共轴 R2
2. 开放式: 除二镜外其余部分开放 共轴: 二镜共轴 球面腔: 二镜都是球面反射镜(球面镜)
三.光腔按几何损耗(几何反射逸出)的分类:
稳定腔 (光腔中存在着伴轴模,它可在腔内多次传播而不逸出腔外) 光腔 临界腔 (几何光学损耗介乎上二者之间)
非稳腔 (伴轴模在腔内经有限数往返必定由侧面逸出腔外,有很高的
a
在这种条件下,可认为均匀平面波是F-P谐振腔内的最低损 耗模,从而为F-P谐振腔的模式提供一种粗略的,也是有用 的形象。
所以考虑均匀平面波在F-P谐振腔内沿轴线方向往返传播的 情形
激光原理第二章ppt课件
篮球比赛是根据运动队在规定的比赛 时间里 得分多 少来决 定胜负 的,因 此,篮 球比赛 的计时 计分系 统是一 种得分 类型的 系统
四、光腔的损耗--光子在腔内的平均寿命
四、光腔的损耗
损耗的大小是评价谐振腔的一个重要指标,(与激 光阈值相关)本小节对无源、开腔的损耗进行分析。
• 开腔的损耗及其描述 • 光子在腔内的平均寿命 • 无源谐振腔的Q值 • 无源腔的本征振荡模式带宽 • 损耗计算举例
篮球比赛是根据运动队在规定的比赛 时间里 得分多 少来决 定胜负 的,因 此,篮 球比赛 的计时 计分系 统是一 种得分 类型的 系统
篮球比赛是根据运动队在规定的比赛 时间里 得分多 少来决 定胜负 的,因 此,篮 球比赛 的计时 计分系 统是一 种得分 类型的 系统
四、光腔的损耗--开腔的损耗及其描述
2、平均单程损耗因子:
•定义:
I1 I0e2
若有多种损耗:
1 ln I0 2 I1
(与1-91比较)
n
i 12n
i
I1I0e 21e 22I0e 2
三、光腔的纵模--多纵模振荡
1、腔内存在模式要形成稳定的振荡,还必须满足自激振荡
条件:单程小信号G0l增益大于单程损耗δ,即:G0l
2、如果以△νT表示增益曲线高于阈值部分的频带宽度,则 可能同时振荡的纵模数为:
讨论:
q [T ] 1 q
•
当 T q
1,激光器中至少有两个以上的纵模振荡。即多纵
§2.1 光腔理论的一般问题
篮球比赛是根据运动队在规定的比赛 时间里 得分多 少来决 定胜负 的,因 此,篮 球比赛 的计时 计分系 统是一 种得分 类型的 系统
一、光腔的构成与分类
激光原理(第2章)
三、光腔的损耗 损耗的大小是评价谐振腔的一个重要指标,也是腔模理论的重要研究 课题。光学的损耗大致包括如下几个方面: (1)几何偏折损耗。光线在腔内往返传播时,可能从腔的侧面偏折出 去,这种损耗为几何偏折损耗。其大小首先取决于腔的类型和几何尺寸。 例如,稳定腔内傍抽光线的几何损托应为各零,非稳腔则有较高的几何 损耗。以非稳腔而论,不同几何尺寸的非稳腔,其损耗大小亦各不相同。 其次,几何损耗的高低依模式的不同而异。比如同一平行平面腔内的高 阶横模由于其传播方向与轴的夹角较大,因而其几何损耗也比低阶横模 为大。 (2)衍射损耗。由于腔的反射镜片通常具有有限大小的孔径,因而当 光在镜面上发生衍射时,必将造成一部分能量损失。本节以及本书后面 几章的分析表明,衍射损耗的大小与腔的菲涅耳数 N=a2/Ll有关,与 腔的几何参数g有关,而且不同横模的衍射损耗也将各不相同。
(3)腔镜反射不完全引起的损耗。它包括镜中的吸收、散射以及镜的 透射损耗,通常的光腔至少有一个反射镜是部分透射的,有时透射率还 可以很高(例如,某些固体激光器的轴输出透射率可以> 50%),另一个 反射镜即使通常称为“全反射”镜,其反射率也不可能做到100%。 (4) 材料中的非激活吸收、散射,腔内插入物 ( 如布儒斯特窗、调 Q 元件、调制器等)所引起的损耗,等等。 上述 (1)(2) 两种损耗常常又称为选择损耗,因为不同模式的几何损 耗与衍射损耗各不相同。 (3)(4)两种损耗称为非选择损耗,在一般情况 下它们对各个模式都一样。 不论损耗的起源如何,我们都可以引进一个“平均单程损耗因子” d 来定量地加以描述。该因子的定义如下:如果初始出发时的光强为 I0, 在无源腔内往返一次后,光强衰减为I1,则
2.1 光腔理论的一般问题
一、光腔的构成和分类
在激活物质的两端恰当地放置两个反射镜片,就构成一个最简单的 光学谐振腔。
周炳琨激光原理第二章习题解答(完整版)
周炳琨激光原理第二章习题解答(完整版)1.试利用往返矩阵证明对称共焦腔为稳定腔,即任意傍轴光线在其中可以往返无限多次,而且两次往返即自行闭合。
证明:设从镜M 1→M 2→M 1,初始坐标为⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛θ00r ,往返一次后坐标变为⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛θ11r =T ⎪⎪⎭⎫⎝⎛θ00r ,往返两次后坐标变为⎪⎪⎭⎫⎝⎛θ22r =T •T ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛θ00r 而对称共焦腔,R 1=R 2=L 则A=1-2R L 2=-1 B=2L ⎪⎪⎭⎫⎝⎛-2R L 1=0 C=-⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+121R L 21R 2R 2=0 D=-⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--211R L 21R L 21R L 2=-1 所以,T=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--1001故,⎪⎪⎭⎫⎝⎛θ22r =⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--1001⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--1001⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛θ00r =⎪⎪⎭⎫⎝⎛θ00r 即,两次往返后自行闭合。
2.试求平凹、双凹、凹凸共轴球面镜腔的稳定性条件。
解:共轴球面腔的稳定性条件为0<g 1•g 2<1,其中g 1=1-1R L ,g 2=1-2R L(a 对平凹腔:R 2=∞,则g 2=1,0<1-1R L<1,即0<L<R 1 (b)对双凹腔:0<g 1•g 2<1, 0<⎪⎪⎭⎫⎝⎛-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-21R L 1R L 1<1 LR >1,L R >2或L R <1L R <2且LR R >+21(c)对凹凸腔:R 1=1R ,R 2=-2R ,0<⎪⎪⎭⎫⎝⎛+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-21R L 1R L 1<1,L R >1且LR R <-||213.激光器的谐振腔由一面曲率半径为1m 的凸面镜和曲率半径为2m 的凹面镜组成,工作物质长0.5m ,其折射率为1.52,求腔长L 在什么范围内是稳定腔。
激光原理教案第二章
I m = I0 e
( )
−2δ
'
m
= I 0e
t
−2mδ '
t ,m = 2L '/ c
I (t ) = I 0 e
−
τR
,τ R
L' = δc
激光原理与技术
时间后, 的物理意义: 时间常数τR的物理意义 经过τR时间后, 腔内光强衰减为初始值的1/ 腔内光子数将 腔内光强衰减为初始值的 /e,腔内光子数将 随时间依指数规律衰减, 随时间依指数规律衰减,到τR 时刻衰减为初 始值1/ 。 愈大, 愈小, 始值 /e。δ愈大, τR愈小,说明腔的损耗 愈大,腔内光强衰减得愈快。 愈大,腔内光强衰减得愈快。 2.无源谐振腔的Q值 .无源谐振腔的 值
c ∆ν q = ν q+1 −ν q = , (频率梳) 2L 例:L = 10cm,η = 1气体激光器, ∆ν q = 1.5 ×109 Hz L = 100cm,η = 1气体激光器, ∆ν q = 1.5 ×10 Hz
8
L = 10cm,η = 1.76的红宝石激光器∆ν q = 8.5 ×10 Hz
激光原理与技术
激光原理与技术
光 学 谐 振 腔
闭 腔 稳 定 腔 开 腔 非 稳 腔 临 界 腔 气 体 波 导 腔
激光原理与技术
谐振腔可以按不同的方法可分为: 谐振腔可以按不同的方法可分为: 端面反馈腔与分布反馈腔,球面腔与非球 端面反馈腔与分布反馈腔, 面腔,高损耗腔与低损耗腔, 面腔,高损耗腔与低损耗腔,驻波腔与行波 两镜腔与多镜腔, 腔,两镜腔与多镜腔,简单腔与复合腔 等.本章讨论两镜腔。 二、模的概念、腔与模的一般联系 模的概念、 腔的模式:光学谐振腔内可能存在的电磁场的 腔的模式 光学谐振腔内可能存在的电磁场的 本征态称。 本征态称。场的每一个本征态将具有一定的振 荡频率和一定的空间分布。 荡频率和一定的空间分布。
激光原理 第二章光学谐振腔理论
光学谐振腔一方面具有光学正反馈作用,另一方面 也存在各种损耗。损耗的大小是评价谐振腔质量 的一个重要指标,决定了激光振荡的阈值和激光的 输出能量。本节将分析无源开腔的损耗,并讨论表 征无源腔质量的品质因数Q值及线宽。
一、损耗及其描述 (1)几何偏折损耗: 光线在腔内往返传播时,可能从腔的侧面 偏折出去,我们称这种损耗为几何偏折损 耗。其大小首先取决于腔的类型和几何尺 寸。
概述
3.波动光学分析方法 从波动光学的菲涅耳-基尔霍夫衍射积分理论出发,可以建立 一个描述光学谐振腔模式特性的本征积分方程。 利用该方程原则上可以求得任意光腔的模式,从而得到场的 振幅、相位分布,谐振频率以及衍射损耗等腔模特性。 虽然数学上已严格证明了本征积分方程解的存在性,但只有在 腔镜几何尺寸趋于无穷大的情况下,该积分方程的解析求解 才是可能的。 对于腔镜几何尺寸有限的情况,迄今只对对称共焦腔求出了 解析解。 多数情况下,需要使用近似方法求数值解。虽然衍射积分方 程理论使用了标量场近似,也不涉及电磁波的偏振特性,但与 其他理论相比,仍可认为是一种比较普遍和严格的理论。
第一节 光学谐振腔的基本知识
本节主要讨论光学谐振腔的构成、分类、作用,以及 腔模的概念
光学谐振腔的构成和分类
根据结构、性能和机理等方面的不同,谐振腔有不同 的分类方式。
按能否忽略侧面边界,可将其分为
开腔、 闭腔 气体波导腔
第一节 光学谐振腔的基本知识
开腔而言: 1. 根据腔内傍轴光线几何逸出损耗的高低,又可分为 稳定腔、非稳腔及临界腔; 2. 按照腔镜的形状和结构,可分为球面腔和非球面腔; 3. 就腔内是否插入透镜之类的光学元件,或者是否考 虑腔镜以外的反射表面,可分为简单腔和复合腔; 4. 根据腔中辐射场的特点,可分为驻波腔和行波腔; 5. 从反馈机理的不同,可分为端面反馈腔和分布反馈 腔; 6. 根据构成谐振腔反射镜的个数,可分为两镜腔和多 镜腔等。
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2.1.3 稳定图的应用
第 1.制作一个腔长为L的对称稳定腔,反射镜曲率半径的取值范围如何确定? 二 章 2.给定稳定腔的一块反射镜,要选配另一块反射镜的曲率半径,其取值范围如 激 何确定? 光 器 的 2 3.如果已有两块反射镜,曲率半径分别为R1、R2,欲用它们组成稳定腔,腔长 范围如何确定? 工 作 1 原 光 理 学
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2.1.2 共轴球面谐振腔的稳定图及其分类
第 1.常常稳定图来表示共轴球面腔的稳定条件 ,定义:g1 1 L R1 及g2 1 L R2 二 共轴球面谐振腔的稳定性条件可改写为: 0 g1 g 2 1 章 当0 g1 g2 1 时,共轴球面谐振腔为稳定腔 激 光 当 g1 g2 0或g1 g2 1 时,共轴球面谐振腔为非稳腔 器 的 2 当 g1 g2 0或g1 g2 1 时,共轴球面谐振腔为临界腔 工 作 1 原 光 理 学 如图(2-2)所示,图中没有斜线的部分是谐
谐 振 腔 结 构 与 稳 定 性
§ .
图(2-3) 稳定图的应用
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一、速率方程组
n1 B12 f ( )
n2 B21f ( )
E2
n2 A20 E1 E0
第 1. 图(2.4.1)为简化的四能级图,n0、n1、 二 n2分别为基态、上能级、下能级的粒子数密 R2 n2 A21 章 度;n为单位体积内增益介质的总粒子数, 激 R1、R2分别是激励能源将基态E0上的粒子抽 光 n1 A10 R1 运到E1、E2能级上的速率;则E2能级在单位 器 的 2 时间内增加的粒子数密度为: 图(2.4.1)简化的四能级图 dn2 工 R n A ( n B n B ) f ( ) 2 2 2 2 21 1 12 作 1 dt 原 光 理 学 同理,单位时间内E1能级上增加的粒子数密度为 : dn1 谐 R1 n2 A21 (n2 B21 n1B12 ) f ( ) n1 A1 振 dt 腔 n0 n1 n2 n
谐 振 腔 结 构 与 稳 定 性
§ .
振腔的稳定工作区,其中包括坐标原点。 图中画有斜线的阴影区为不稳定区,在稳 定区和非稳区的边界上是临界区。对工作 在临界区的腔,只有某些特定的光线才能 在腔内往返而不逸出腔外。
图(2-2) 共轴球面腔的稳定图
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2.1.2 共轴球面谐振腔的稳定图及其分类
谐 振 腔 结 构 与 稳 定 性
4)依此类推,求出h4,h5,…,可以计算出: 在反射镜M1上,有:h0 < h1 < h3 < …
§ .
A F
A O
B M1 M2 M1 图(2.2.3)(a) 对称共焦腔
B M2 图(2.2.3)(b)共心腔
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第 二 章 O 激 光 器 的 2 M1 工 图(2.2.3)(c)不稳定凹面腔 作 1 原 光 2.1.4 对称凸面镜腔 理 学
谐 振 腔 结 构 与 稳 定 性
2. 同理,如图(2.2.3)(c)当两块凹面镜的腔长L > 2R的时候就称为了不稳 定腔。
§ .
M2
如图(2.2.4)由两块凸面镜组成的光学谐振腔也是不稳定腔。
图(2.2.4)不稳定凸面腔
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2.1.5 稳定腔的表达式
第 光学谐振腔的稳定与否是由谐振腔的几何形状决定的。可用一个不等式来表示 二 谐振腔的稳定条件。稳定腔应该满足的条件是hn≤h0,可以证明满足这个不等式 章 的腔必然满足: L L 激 0 (1 ) (1 ) 1 光 R1 R2 器 的 2 2.1.6 稳定图和稳定腔的分类 工 g2 令 g1为横坐标,g 2为纵坐标,由下式可以作出两条 1 作 原 光 双曲线,它们是稳定腔和非稳定腔的分界线。如图 理 学 (2.2.5)所示。把稳定腔大致分为四类,在图上用
谐 振 腔 结 构 与 稳 定 性
2. 如果继续将两反射镜之间的距离拉大,使L>2f,如图(2.2.2)(c)所示。
1)平行光A1A2经M2反射后的光线A2B1经过焦点F,由ΔA2O2F∽ΔB1O1F,
L-f L - 2f h1 h 0 (1 )h 0 h 0 ; 其中= 0 f f
谐 振 腔 2.成像公式为: 结 构 与 稳 定 性
§ .
1 1 1 s s f
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2.1.2 平凹腔 第 二 章 激 光 器 的 2 工 作 1 原 光 理 学
谐 振 腔 结 构 与 稳 定 性
1. 平凹腔是由一块平面镜和一块曲率半径为R的凹面镜组成的光学谐振腔。 图(2.2.2)(a)为半共焦腔,凹面镜的焦点正好落在平面镜上;图(2.2.2) (b)为半共心腔,凹面镜的球心正好落在平面镜上。
谐 Ⅰ、Ⅱ、Ⅲ、Ⅳ标出。 振 L g 1 其中: 腔 1 R1 结 L 构 g2 1 与 R2 稳 L L g g ( 1 ) ( 1 ) 1 1 2 定 R1 R2 性
§ .
Ⅳ A 1Ⅱ Ⅰ Ⅳ Ⅱ ⅢⅠ O 1 B Ⅲ
g1
图(2.2.5)稳定腔图
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h1 : h0 = (L-f) : f
2)M1的反射光B1B2对M2来说相当于由F在M1中的象B0发出的,即B0O1=L-f, 所以B0到M2的距离sB=B0O2=2L-f,由ΔB0O1B1∽ΔB0O2B2, h2 : h1 = (2L-f) : (L-f)
§ .
h2
3)M2的反射光B2C1将通过B0在M2中的象点B'0,则象距s'B=B'0O2可由成像 2 公式求出。 又由ΔC1B‘0O1∽ΔB2B‘0O2,
在坐标系上,直线线段BOA代表第一类腔(Ⅰ)---对称腔。其特点是:R =R =R。
谐 代表曲率半径小于腔长的非对称腔。其特点: 振 R ≠R2;0<R1<L,0<R2<L,但必须满足 腔 1 R +R >L 结 1 2 构 (四)凹凸腔 与 坐标系上 g1 1、0 g 2 1 和 g 2 1、0 g1 1 稳 的区域代表第四类腔,即图中的第Ⅳ部分,它是 定 由一块R<0的凸面镜和一块R>L的凹面镜构成, 性
(一)对称腔
1 2 第 而坐标原点O则代表R1=R2=L,即共焦腔;A点代表R1=R2→∞,即平行平面腔;B 二 代表R1=R2=L/2,即共心腔。 章 激 (二)长焦距非对称腔 光 在坐标系上 0 g1 1 和 0 g 2 1 的区域,这是第二类腔,即图中的第Ⅱ部分, 器 的 2 代表曲率半径大于腔长的非对称腔。其特点:R1≠R2;R1>L,R2>L 工 g2 1 作 (三)短焦距非对称腔 原 光 在坐标系上除去OB的整个 g1 0 和 g 2 0 理 学 的区域,这是第三类腔,即图中的第Ⅲ部分,
§ .
图(2-3) 稳定图的应用
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2.1.1共轴球面谐振腔的稳定性条件
第 1. 规定曲率半径为R,焦距为f,物距s和象距s´在反射镜前面为正,在反射镜 二 后面的为负,则有: 章 1) 对于凹透镜,R>0,f=R/2>0 激 光 2) 对于凸透镜,R<0,f=R/2<0 器 3) 对于平面镜, R , f 的 2 1 1 1 工 2.成像公式为: 1 作 s s f 原 光 理 学 3.如图(2-1)所示,共轴球面腔的结构可以用三个参数来表示:两个球面反射镜
A O A M2 B
M1
F B 图(2.2.2)(a)半共焦腔
M2
M1
§ .
图(2.2.2)(b)半共心腔
C1
B0Biblioteka h3 A1h01
B'0
F f
h0
A2 O2
O1 h B1 M1
h2
B2 L M2
图(2.2.2)(c)不稳定腔
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第 二 章 激 光 器 的 2 工 作 1 原 光 理 学
第 2.利用稳定条件可将球面腔分类如下: 二 章 (1) 稳定腔 激 双凹稳定腔,由两个凹面镜组成,对应图中l、2、3和4区 光 器 平凹稳定腔,由一个平面镜和一个凹面镜组成,对应图中AC、AD段 的 2 凹凸稳定腔,由一个凹面镜和一个凸面镜组成,对应图中5区和6区。 工 共焦腔,R1=R2=L,因而,g1=0,g2=0,对应图中的坐标原点。 作 1 原 光 半共焦腔,由一个平面镜和一个R=2L的凹面镜组成的腔,对应图中E和F点。 理 学
§ .
结 构 以上三式即为在增益介质中同时存在抽运、吸收、自发辐射和受激辐射时各能级 与 上的粒子数密度随时间变化的速率方程组。 稳 定 性
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第 二 在反射镜M2上,有:h0 < h2 < h4 < … 章 这种腔中的傍轴光线不能在腔内往返传播任意多次而不逸出腔外。 激 光 5)由上面的分析得出结论:用平、凹反射镜构成的稳定腔其腔长L必须满足 器 L≤2f,否则都是不稳定腔。 的 2 工 作 1 2.1.3 对称凹面镜腔 1. 由两块凹面镜也能组成光学谐振腔,如图(2.2.3)(a)是对称共焦腔,图 原 光 理 学 (2.2.3)(b)是共心腔。
谐 振 腔 结 构 与 稳 定 性
§ .
(2) 临界腔 平行平面腔,对应图中的A点。只有与腔轴平行的光线才能在腔内往返。 共心腔, 满足条件R2+R2=L,对应图中第一象限的g1g2=1的双曲线。 半共焦腔,由一个平面镜和一个凹面镜组成,对应图中C点和D点。 (3) 非稳腔 对应图中阴影部分的光学谐振腔都是非稳腔。