菲涅尔衍射

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菲涅尔衍射matlab代码

菲涅尔衍射matlab代码

菲涅尔衍射matlab代码一、菲涅尔衍射原理菲涅尔衍射是一种光的衍射现象,指的是当光通过一个具有有限尺寸的孔或障碍物时,光波会在物体后方的屏幕上产生衍射图案。

这种衍射过程可以通过菲涅尔衍射公式来描述。

二、菲涅尔衍射公式菲涅尔衍射公式是描述菲涅尔衍射的数学模型。

在Matlab中,我们可以使用以下代码来计算菲涅尔衍射的光强分布:```matlablambda = 632.8e-9; % 光波长k = 2*pi/lambda; % 波数a = 0.1; % 孔径z = 1; % 与屏幕的距离N = 512; % 采样点数dx = a/N; % 采样间隔x = linspace(-a/2, a/2, N); % 采样点坐标u0 = rect(x/a); % 孔径函数,这里使用矩形函数作为示例U0 = fftshift(fft(u0)); % 傅里叶变换U = exp(1i*k*z)*exp(1i*k*(x.^2)/(2*z)).*U0; % 菲涅尔衍射计算I = abs(U).^2; % 光强分布```三、菲涅尔衍射的应用菲涅尔衍射广泛应用于光学领域。

以下是几个菲涅尔衍射的应用示例:1. 衍射光栅菲涅尔衍射可以用于制作光栅,光栅是一种具有特定周期性结构的光学元件。

光栅的周期性结构可以通过菲涅尔衍射的原理来实现。

光栅广泛应用于光谱仪、激光打印机等领域。

2. 衍射成像菲涅尔衍射也可以用于成像。

通过控制光源和屏幕之间的距离,可以实现对物体的衍射成像。

这种成像方式被广泛应用于显微镜、望远镜等光学仪器中。

3. 衍射光学元件菲涅尔衍射还可以用于制作光学元件,如透镜、光阑等。

通过控制光源和物体之间的距离和形状,可以实现对光线的调控和控制。

四、Matlab代码实例解读以上给出的Matlab代码示例中,首先定义了光波长、波数、孔径、与屏幕的距离等参数。

然后,根据采样点数和采样间隔,生成了采样点的坐标。

接下来,定义了孔径函数,这里使用了矩形函数作为示例。

光的衍射菲涅尔衍射

光的衍射菲涅尔衍射

光的衍射菲涅尔衍射当我们谈到光的现象时,通常会想到光的直线传播、反射和折射。

然而,光还有一种神奇而有趣的行为,那就是衍射。

在光的衍射中,菲涅尔衍射是一个重要的概念。

让我们先从最基本的开始理解。

光,一直以来被认为是沿着直线传播的。

但在某些特定的情况下,光会偏离这种直线的路径,展现出弯曲和扩散的特性,这就是衍射。

菲涅尔衍射是一种近场衍射现象。

想象一下,有一个光源,比如一个小灯泡,它发出的光通过一个小孔或者障碍物的边缘。

当观察点距离光源或者障碍物比较近的时候,我们所观察到的就是菲涅尔衍射。

那么,菲涅尔衍射是如何发生的呢?这与光的波动性密切相关。

光可以被看作是一种电磁波,它具有波的特性,比如波长和频率。

当光遇到小孔或者障碍物时,就好像水波遇到狭窄的通道一样,会发生弯曲和扩散。

在菲涅尔衍射中,有几个关键的概念需要了解。

首先是衍射条纹。

当光通过小孔或障碍物后,在屏幕上会形成一系列明暗相间的条纹。

这些条纹的间距和亮度分布都有着特定的规律,与光的波长、小孔的大小以及观察点与光源的距离等因素有关。

其次是半波带法。

这是一种用来分析菲涅尔衍射现象的方法。

我们将光波前分成一个个半波带,通过计算这些半波带在观察点处产生的光程差,来确定光的强度分布。

菲涅尔衍射在实际生活中有很多有趣的应用。

比如说,在光学仪器中,如显微镜和望远镜,菲涅尔衍射会影响到成像的质量和清晰度。

为了减小这种影响,科学家们需要精心设计光学系统的参数。

再比如,在通信领域,光的衍射现象也有着重要的意义。

当光信号通过光纤或者其他传输介质时,可能会发生衍射,从而影响信号的传输质量。

因此,研究菲涅尔衍射对于提高通信系统的性能至关重要。

此外,菲涅尔衍射还在艺术和装饰领域有所应用。

我们常见的一些美丽的光影图案,可能就是利用了光的衍射原理制作而成的。

要深入研究菲涅尔衍射,实验是必不可少的手段。

科学家们通过设计各种实验装置,来观察和测量光的衍射现象。

其中,最常见的实验装置包括光源、小孔或障碍物、屏幕以及测量仪器等。

菲涅尔衍射

菲涅尔衍射
– 振幅可以用基尔霍夫衍射公式(3-18)式计算求得;; – 也可以采用振幅矢量加法处理。
振幅矢量加法
• 基本思想:
–先把直边外的波面相对P点分成若干直条状波带, 然后将露出直边的各个条状波带在P点产生的光场 复振幅进行矢量相加。
• 具体方法:
–先将直边屏MM’拿 掉,如图3-32(a) 所示,以SM0P0为 中线,将柱面波 的波面分成许多 直条状半波带。
a5 aN AP a6
结 论
a2
a4 N是偶数
aN AP a2
a4
N是奇数
• 应用惠更斯-菲涅耳原理来计算从点光源发出的光传 播到任一点P时的振幅,只要把球面波相对于P分成半 波带,将第一个和最后一个(第N个)带所发出的次波 的振幅相加或相减即可。
返回
(3) N与ρN间的关系
• 图示O为点光源,DD’为 光阑,其上有一半径为 ρN的圆孔,S为通过圆 孔的波面-球冠(球冠 的高为h),P为圆孔对 称由上任意一点。
max
ρN = λR
称为菲涅耳数, 称为菲涅耳数,它是一个描述圆孔 衍射效应的很重要的参量。 衍射效应的很重要的参量。
此后,随着r 的增大, 此后,随着r0的增大,P点光强不再出现明暗交替 的变化,逐渐进入夫朗和费衍射区 夫朗和费衍射区。 的变化,逐渐进入夫朗和费衍射区。 而当r 很小时, 很大,衍射效应不明显。 而当r0很小时,N很大,衍射效应不明显。当r0小 到一定程度时,可视光为直线传播。 到一定程度时,可视光为直线传播。- -几何区
1.菲涅耳波带法
(1)菲涅耳波带 - -菲涅耳半波带 (2)合振幅的计算 (3)波带数N与圆孔半径ρN间的关系
返回
(1) 菲涅耳半波带
点光源O发出球面波, DD 调制后为一球冠 调制后为一球冠S OP与 点光源O发出球面波,经DD’调制后为一球冠S,OP与S交 --P对波面S 于B0点--P对波面S的极点 为圆心的环形波带,并使: 将波面S分成许多以B0 为圆心的环形波带,并使:

3.4 菲涅尔衍射

3.4 菲涅尔衍射

第一、二个半波带 第一、 在P点振动的贡献
a1
n =1/ 2
A = 2 AF I = 2I F
AF
a2
r r A = a1 + a2 2
A
每个半波带是 一个直径逐渐 减小的半圆
向中心逐 渐盘曲的 密螺旋线
P点合振动的位相落后波 点合振动的位相落后波 带中心次波源在P点振动 带中心次波源在 点振动 位相 π / 2
An (P) = a1 − a2 + a3 −... + (−1)n−1an
1
O
S
r0
P
依据菲涅耳依据菲涅耳-基尔霍夫积分 P点的合振动决定于 点的合振动决定于 波带面积 距离 倾斜因子
B
1. 球冠高 h 第K个半波带的外缘半径 个半波带的外缘半径
R
S
O′ h O
ρ
r
P
B′
Kλ 2 ρK = R −(R − h) = (r0 + ) −(r0 + h)2 2 2 2 Kλ 2 = 2Rh − h = r0Kλ + − 2r0h − h2 42 2 Kλ r0Kλ + 4 h= 2(R + r0 )
N =N
max 2 ρN = λR
称为菲涅耳数, 称为菲涅耳数,它是一个描述 圆孔衍射效应的很重要的参量。 圆孔衍射效应的很重要的参量。
此后,随着r 的增大, 此后,随着r0的增大,P点光强不再出现明暗交替 的变化,逐渐进入夫朗和费衍射区。 的变化,逐渐进入夫朗和费衍射区。 夫朗和费衍射区 而当r 很小时, 很大,衍射效应不明显。 而当r0很小时,N很大,衍射效应不明显。当r0小 到一定程度时,可视光为直线传播。 到一定程度时,可视光为直线传播。- -几何区

菲涅尔衍射matlab

菲涅尔衍射matlab

菲涅尔衍射引言菲涅尔衍射是一种光学现象,是光波在通过物体边缘或光阑时发生衍射现象。

菲涅尔衍射是由法国物理学家奥古斯丁·菲涅尔于19世纪中期发现的,成为研究光的传播和衍射的重要工具。

本文将对菲涅尔衍射的基本原理、计算公式和一些应用进行全面深入的探讨。

基本原理菲涅尔衍射的基本原理是光束在通过物体边缘时会发生衍射,产生绕射波。

这种绕射波与原来的波的相位差会导致光波的干涉现象。

菲涅尔衍射可以通过泊松公式来描述。

泊松公式泊松公式是描述菲涅尔衍射的重要公式,它表示了通过一点的衍射光强与入射光强之间的关系。

泊松公式可以用以下数学公式表示:U(x,y)=1jλz∬UΣ(x′,y′)exp(jk2z((x−x′)2+(y−y′)2)) dx′dy′其中,U(x,y)表示在坐标(x,y)处的复振幅,λ表示光波的波长,z表示入射光与观察点的距离,(x′,y′)表示积分变量在发射面Σ上的坐标。

泊松-菲涅尔衍射公式泊松公式可以简化为泊松-菲涅尔衍射公式,它可以用来计算光束经过一块无穷小光阑的菲涅尔衍射。

泊松-菲涅尔衍射公式可以用以下数学公式表示:U(x,y,z)=exp(jkz)jλz∬UΣ(x′,y′)exp(jk2z((x−x′)2+(y−y′)2)) dx′dy′泊松-菲涅尔衍射公式是菲涅尔衍射研究的重要工具,可以用于计算光束经过复杂物体时的衍射效应。

常见应用菲涅尔衍射在许多领域都有重要的应用,下面将介绍几个常见的应用。

衍射光栅衍射光栅是一种利用菲涅尔衍射原理制造的光学元件。

通过在光栅上制造微细的凹槽或凸起,可以使入射光产生衍射现象,从而实现光的分光效应。

衍射光栅广泛应用于光谱仪、激光干涉仪等高精度光学仪器中。

菲涅尔透镜菲涅尔透镜是一种光学透镜,它由一系列同心环状的圆形凸起构成。

这种特殊的结构使得菲涅尔透镜的厚度较薄,重量较轻,透光效果更佳。

菲涅尔透镜广泛应用于相机镜头、投影仪、车灯等光学设备中。

菲涅尔区菲涅尔区是菲涅尔衍射中的一个概念,用来描述光波通过物体边缘时产生的干涉现象。

菲涅尔衍射

菲涅尔衍射

菲涅尔衍射
菲涅尔衍射是一种物理现象,它是通过在流体中进行反射的电磁波形成的。

其原理可以归结为“反射”,这意味着,把一束光通过一个折射介质传播到另一个折射介质时,其中一部分光线会发生反射,会发生改变。

菲涅尔衍射的发现者是德国物理学家梅勒菲涅尔,于1889年在他的著作《物理光学》中首次提出了这一概念。

在光学学科中,菲涅尔衍射被广泛应用于光折射介质的制作。

它由于其稳定和完整的特性,被用于制作镜片、晶体和其他折射介质,如水晶发光体。

在菲涅尔衍射过程中,由于反射的存在,发生的光线将会发生分割和折射,并且可以形成不同的衍射图案。

衍射图案形状的变化与折射介质的参数有关,如介电常数、屈光度、厚度等。

菲涅尔衍射技术用于制造复杂的光学元件,可以大大提高光学表象的精度,具有广泛的应用前景。

菲涅尔衍射在实验室中也广泛应用于干涉实验,其中测量非常微小的参数和结构,如光线在晶体和液体中的变分等。

它也可以用来分析痕量物质,估测其成分和浓度,这也是实验室研究中的一种重要手段。

此外,菲涅尔衍射技术还应用于日常生活,如摄影、电视机、CD 播放机和其他光学仪器等。

例如,将菲涅尔衍射用于摄影,可以更准确地捕捉人物的细节,而利用菲涅尔衍射技术,可以利用光学系统改善家庭影院的画质。

菲涅尔衍射是物理学的一个重要概念,它的发现对于理解光的特
性、微观结构和复杂行为具有重要意义。

它在日常生活中也有着广泛的应用,使得光学技术及其应用越来越受到欢迎,以满足人们的不断变化的需求。

菲涅尔衍射

菲涅尔衍射

y x
P0
讨论:
Σ
K
E
1、圆屏较小时,轴上点P0总是亮点;
2、随P点离开P0点逐渐向外,其光强将时大时小变化,由于系统的 对称性,距离P0相同的点P有相同的光强。故衍射图样为同心圆。
3、圆屏较大时,P0点的光强度接近于0。
6
二、菲涅尔透镜
1、菲涅尔透镜
已知菲涅尔圆孔衍射P0点复振幅为:
E~ E~1 E~2 E~3 E~4 1n E~n
ei
k 2z
2
d
iz
e e 1
2
i 2
1 d
x
iz
1 d
2


e i 2
1 d
x ei
k 2z
2
d
iz
e e 1
2
i
2
1 d
x
iz
1 d
2

代入原式得:
E~(x, y
)

1

e
iz
1 d
2
cos 2
x
d
15
z
定义:不用透镜可对周期性物体成像的方法成为泰伯效应或泰伯 自成像(Selfimaging)。
12
说明: (以振幅型正弦光栅为例)
设光栅的振幅透射系数为
x1,y1
2
t(x1, y1) 1 cos d x1
z
若单位平面波垂直照射,刚刚透过光栅的光场为: E~(x1, y1) t(x1, y1)
13
被光栅调制的光场 E~(x1, y1) 传播到菲涅尔衍射区到达距离z
时的复振幅分布为:
E~x, y eikz iz

菲涅尔单缝衍射

菲涅尔单缝衍射

四年级数学下册教案5.3 方程(3)北师大版教案:四年级数学下册教案5.3 方程(3)北师大版一、教学内容今天我们要学习的是北师大版四年级数学下册的第五章第三节,主要内容是关于方程的进一步理解。

我们将学习如何解含有两个未知数的方程,以及如何判断方程的解是否正确。

二、教学目标通过本节课的学习,我希望学生们能够掌握解含有两个未知数的方程的方法,并能够灵活运用到实际问题中。

同时,培养学生们的逻辑思维能力和解决问题的能力。

三、教学难点与重点本节课的重点是让学生们掌握解含有两个未知数的方程的方法。

难点是让学生们能够理解并运用到实际问题中。

四、教具与学具准备我将准备一些含有两个未知数的方程的题目,以及解题的草稿纸和黑板。

五、教学过程1. 导入:我会通过一些简单的数学问题引入方程的概念,让学生们回顾一下之前学过的关于方程的知识。

2. 讲解:我会通过一些例题来讲解如何解含有两个未知数的方程。

我会让学生们一起跟我解题,并且解释每一步的思路和方法。

3. 练习:我会给出一些练习题,让学生们自己尝试解决。

我会个别指导学生们解题,并及时纠正他们的错误。

4. 应用:我会让学生们分组讨论,尝试将所学的方程知识应用到实际问题中,比如购物问题、旅行问题等。

六、板书设计我会在黑板上写出一些关键的步骤和公式,比如解方程的基本步骤:去括号、移项、合并同类项、化简等。

七、作业设计答案:x = 2,y = 1答案:一本书 = 6元,一支笔 = 3元八、课后反思及拓展延伸通过本节课的学习,我发现学生们对解含有两个未知数的方程掌握得比较好,但在应用到实际问题中时,有些学生还是有些困难。

在今后的教学中,我将继续强调方程的实际应用,让学生们更好地理解和运用所学知识。

同时,我也会给学生们提供更多的练习机会,提高他们的解题能力。

重点和难点解析在上述教案中,有几个重点和难点是我认为需要特别关注的。

让学生们理解并掌握解含有两个未知数的方程的方法是本节课的核心目标。

菲涅尔圆孔衍射思考问题

菲涅尔圆孔衍射思考问题

菲涅尔圆孔衍射思考问题菲涅尔圆孔衍射是一种重要的物理现象,它产生的衍射图样对理解光的传播和波动特性具有重要意义。

在本文中,将从菲涅尔圆孔衍射的原理、特点和应用等方面展开讨论,通过详细的分析和描述,深入探究菲涅尔圆孔衍射的相关问题。

一、菲涅尔圆孔衍射的原理菲涅尔圆孔衍射是当光线通过圆孔时产生的一种衍射现象。

它的原理可以通过赫尔姆霍兹衍射定律来解释,即光线在通过孔径较小的圆孔时会发生衍射,产生一系列明暗交替的环形条纹。

这种现象是由于光波在通过圆孔时发生了偏折和干涉而产生的。

具体来说,当光波通过圆孔时,会在孔径边缘产生衍射波,这些衍射波在前方相互干涉形成了衍射图样。

因此,菲涅尔圆孔衍射的原理是基于光波的衍射和干涉现象。

二、菲涅尔圆孔衍射的特点菲涅尔圆孔衍射具有一些独特的特点,这些特点有助于我们理解和分析衍射现象的特性。

首先,菲涅尔圆孔衍射具有明暗交替的环形条纹,这些条纹的分布规律和形状都可以通过数学公式来精确描述。

其次,菲涅尔圆孔衍射的条纹密度和对比度都与光波的波长、圆孔的大小和光源的位置等因素密切相关,这些因素对衍射图样的形成和特性有重要影响。

此外,菲涅尔圆孔衍射还具有衍射极值和最小值的规律,这些极值和最小值的位置和强度也可以通过数学公式来计算和预测。

三、菲涅尔圆孔衍射的应用菲涅尔圆孔衍射在实际中具有广泛的应用价值,它在光学、激光技术和通信等领域都有重要应用。

首先,菲涅尔圆孔衍射可以用于光学仪器的设计和测试,例如用于检验透镜的质量和焦距等参数。

其次,菲涅尔圆孔衍射可以用于激光技术中的光束整形和调制,通过对光束形状和强度分布的调控,可以实现激光束的精确控制和加工。

此外,菲涅尔圆孔衍射还可以用于光通信中的编解码和信号传输,通过对衍射图样的分析和处理,可以实现光信号的高效传输和处理。

四、菲涅尔圆孔衍射的研究现状菲涅尔圆孔衍射是一个广受关注的研究课题,近年来在相关领域已经取得了一系列重要成果。

一方面,通过理论模拟和实验测试等手段,研究者们对菲涅尔圆孔衍射的特性和应用进行了深入探讨,提出了许多新颖的理论模型和实验方法。

光学现象中的菲涅尔衍射与菲涅尔透镜分析

光学现象中的菲涅尔衍射与菲涅尔透镜分析

光学现象中的菲涅尔衍射与菲涅尔透镜分析光学是一门研究光的传播和相互作用的学科,而光学现象中的菲涅尔衍射与菲涅尔透镜则是光学中的两个重要概念。

本文将对菲涅尔衍射与菲涅尔透镜进行分析,探讨其原理和应用。

一、菲涅尔衍射菲涅尔衍射是一种光波在绕过障碍物或通过缝隙后发生的衍射现象。

它是由法国物理学家菲涅尔在19世纪初提出的。

在菲涅尔衍射中,光波通过一个有限大小的孔或缝隙时,会发生衍射现象,形成一系列明暗相间的衍射环或条纹。

菲涅尔衍射的原理可以通过菲涅尔衍射公式来描述。

该公式是由菲涅尔根据赫姆霍兹衍射积分公式推导而得。

菲涅尔衍射公式表达了衍射波的振幅与入射波的振幅之间的关系。

通过菲涅尔衍射公式,我们可以计算出衍射波的幅度和相位分布。

菲涅尔衍射在实际应用中有着广泛的应用。

例如,它可以用于显微镜中的分辨率提高,通过控制光的衍射现象可以增强显微镜的分辨能力。

此外,菲涅尔衍射还可以用于光学数据存储、光学通信等领域。

二、菲涅尔透镜菲涅尔透镜是一种特殊的光学透镜,它是由一系列环形透镜片组成的。

菲涅尔透镜的设计原理是通过将传统的连续曲面透镜分解成一系列薄透镜片,从而减小透镜的厚度和重量。

菲涅尔透镜的优点在于它可以提供与传统透镜相当的成像质量,同时又具有更轻、更薄的特点。

这使得菲涅尔透镜在光学系统中得到广泛应用。

例如,在摄影镜头中,菲涅尔透镜可以用于减小镜头尺寸和重量,提高成像质量。

在激光器中,菲涅尔透镜可以用于聚焦激光束,实现高能量密度的光束。

菲涅尔透镜的工作原理是通过透镜片的形状和相位差来实现光的聚焦。

每个透镜片的形状和相位差都被精确设计,以使得光线在经过透镜片时能够被正确聚焦。

通过合理的设计和组合,菲涅尔透镜可以实现高质量的成像效果。

总结菲涅尔衍射与菲涅尔透镜是光学中的两个重要概念。

菲涅尔衍射描述了光波在通过孔隙或缝隙时发生的衍射现象,而菲涅尔透镜则是一种特殊的透镜,通过分解连续曲面透镜成一系列薄透镜片来减小透镜的厚度和重量。

光的衍射中的菲涅尔衍射和菲涅尔衍射公式

光的衍射中的菲涅尔衍射和菲涅尔衍射公式

光的衍射中的菲涅尔衍射和菲涅尔衍射公式光的衍射是指光通过物体边缘或孔径时发生偏离直线传播的现象。

其中,菲涅尔衍射和菲涅尔衍射公式是对光的衍射现象进行描述和计算的重要工具。

一、菲涅尔衍射介绍在光的衍射现象中,光波在传播过程中会受到物体边缘或孔径的影响,形成新的光波。

这种现象被称为菲涅尔衍射。

二、菲涅尔衍射公式简述菲涅尔衍射公式是描述光的衍射现象的方程式,它能够计算出衍射光的干涉模式。

菲涅尔衍射公式的表达式如下:U(P) = \frac{e^{ikr}}{r} \cdot \int \int_S U(P') \cdote^{ik(\frac{x'^2+y'^2}{2r}-\frac{x'x+y'y}{r})} \cdot dxdy其中,U(P)表示由衍射光源到观察点P的光波传播场,r表示光传播距离,P’表示光源平面上的某一点,S表示光源平面,x、y分别表示观察点P和光源平面上的坐标,k为波数,i为虚数单位。

三、菲涅尔衍射公式的应用菲涅尔衍射公式可以应用于各种光学设备和现象的研究。

例如,在望远镜、显微镜、光栅等设备中,可以利用菲涅尔衍射公式来解释并计算出光的衍射现象。

此外,菲涅尔衍射公式还可用于研究光的衍射对图像的影响。

通过对观察点P处光强的计算,可以得到衍射图样的亮度分布情况,从而分析影响图像清晰度和分辨率的因素。

四、菲涅尔衍射公式的发展随着光学理论的发展,菲涅尔衍射公式也得到了不断的完善和改进。

例如,基于菲涅尔衍射公式的近场矢量衍射理论能够更准确地描述光的衍射现象,应用于复杂的光学系统研究中。

此外,菲涅尔衍射公式还为其他领域的研究提供了基础。

例如,在声波、水波等领域中,也可以运用类似的衍射公式来研究传播现象和干涉效应。

总结:光的衍射中的菲涅尔衍射和菲涅尔衍射公式是描述和计算光的衍射现象的重要工具。

通过菲涅尔衍射公式,我们可以深入理解光的衍射现象,并应用于光学设备的设计和研究中。

菲涅尔衍射公式与基尔霍夫衍射公式的推导与比较

菲涅尔衍射公式与基尔霍夫衍射公式的推导与比较

菲涅尔衍射公式与基尔霍夫衍射公式的推导
与比较
菲涅尔衍射公式和基尔霍夫衍射公式都描述了光波通过一个狭缝或孔径时的衍射现象,但它们的推导和适用条件有所不同。

菲涅尔衍射公式是根据菲涅尔衍射理论推导出来的,适用于衍射角比较大的情况。

菲涅尔衍射公式表达为:
I = (A/λ) * sin(θ)^2
其中,I表示在角度θ处的衍射强度,A是狭缝或孔径的宽度,λ是光波的波长。

基尔霍夫衍射公式则是根据基尔霍夫衍射理论推导得到的,适用于衍射角比较小的情况。

基尔霍夫衍射公式表达为:
I = (A^2 * sin(πa sin(θ) / (πa sin(θ))^2) * (sin(πb sin(θ)) / (πb sin(θ))^2))^2
其中,A是狭缝或孔径的宽度,a和b分别表示狭缝或孔径在x和y方向的宽度,θ是衍射角。

总体来说,菲涅尔衍射公式适用于衍射角比较大的情况,而基尔霍夫衍射公式适用于衍射角比较小的情况。

在实际应用中,需要根据具体情况选择合适的衍射公式来进行计算。

另外,需要注意的是,菲涅尔衍射公式和基尔霍夫衍射公式都是近似公式,在某些情况下可能会存在误差,需要谨慎使用。

菲涅尔衍射积分 python

菲涅尔衍射积分 python

菲涅尔衍射是关于光的衍射现象的一个重要理论,它描述了光线通过边缘的几何扩散,形成交替的明暗条纹。

菲涅尔衍射理论的应用非常广泛,涉及光学、无线电、声学等多个领域。

在这里,我将重点介绍菲涅尔衍射在光学领域中的应用,并介绍如何使用Python进行菲涅尔衍射积分计算。

一、菲涅尔衍射理论简介1. 菲涅尔衍射是法国物理学家奥古斯丁·菲涅尔在19世纪提出的一种光的衍射现象理论。

2. 菲涅尔衍射理论描述了光波通过边缘时的衍射现象,即光在传播过程中会发生弯曲和扩散,形成明暗交替的衍射图样。

3. 菲涅尔衍射理论在光学领域中有着重要的应用,例如光学仪器设计、天文学观测、天体测量等领域。

二、菲涅尔衍射积分的基本原理1. 菲涅尔衍射积分是菲涅尔衍射理论的数值计算方法,主要用于模拟光波经过边缘时的复杂衍射现象。

2. 菲涅尔衍射积分的基本原理是通过将较复杂的菲涅尔衍射积分公式化简为一维或二维离散积分,然后使用数值计算方法求解。

3. 菲涅尔衍射积分的计算方法可以通过基于传统的数值计算方法,如离散傅里叶变换(DFT)、快速傅里叶变换(FFT)等。

三、使用Python进行菲涅尔衍射积分计算的实现1. Python是一种功能强大的编程语言,拥有丰富的科学计算库和数值计算工具,非常适合菲涅尔衍射积分的计算和模拟。

2. 使用Python进行菲涅尔衍射积分计算,首先需要导入相关的科学计算库,如NumPy、SciPy等。

3. 编写菲涅尔衍射积分的数值计算算法,并结合Python的绘图库Matplotlib进行结果可视化,可以直观地观察到菲涅尔衍射图案的形成和变化规律。

四、结语菲涅尔衍射理论在光学领域有着重要的应用价值,菲涅尔衍射积分计算是实现菲涅尔衍射现象模拟和可视化的重要手段。

借助Python这一强大的科学计算工具,我们可以更方便地进行菲涅尔衍射积分的数值计算和模拟,有助于深入理解菲涅尔衍射理论,并促进其在实际光学应用中的进一步发展。

菲尼尔衍射

菲尼尔衍射

菲尼尔衍射菲涅尔衍射是一种光学现象,利用此现象可以观察到光的衍射效应。

菲涅尔衍射是一种光波通过一个有限大小的孔或物体边缘时发生的衍射现象。

它与傅里叶变换、频谱分析和光学成像等领域密切相关,在物理学和工程学中具有广泛的应用。

菲涅尔衍射的一个经典实例是夫琅禾费衍射。

在夫琅禾费衍射中,光波通过一个光学元件(一般为透镜或光栅)后发生衍射。

衍射光波的干涉图案形成了空间频率的信息,通过对这些信息的测量和分析,我们可以推导出入射光波的各种性质。

菲涅尔衍射不仅被用来研究光的性质,还在光学成像中发挥着重要作用。

菲涅尔衍射是现代光学中一种重要的分析工具,通过对光的传播路径和衍射过程进行精确计算,可以得到非常精确的成像结果。

例如,在透射式显微镜中,利用夫琅禾费衍射可以提高图像的分辨率,并且允许我们观察到更小尺寸的细节。

菲涅尔衍射还被广泛应用于光学信息处理、光纤通信和激光技术等领域。

在这些应用中,菲涅尔衍射被用来实现光的调制、光路的控制和光信号的处理等功能。

通过调整光源、透镜和衍射元件的位置和角度,可以实现对光信号的高效处理和传输。

除了在实际应用中的重要性,菲涅尔衍射还对我们的认识光的性质起到了重要的指导作用。

通过对光的衍射现象的研究,我们可以更深入地理解光的波动性质和干涉效应,揭示光学现象背后的物理机制。

这对于发展更高效的光学设备和技术,以及推动光学研究的进一步发展具有重要意义。

总之,菲涅尔衍射是光学科学中一项重要的研究内容。

它不仅应用广泛,而且对于我们深入理解光的性质和开拓新的光学应用具有重要意义。

进一步研究和探索菲涅尔衍射的机制和性质将为光学科研和技术发展提供更多的启示和指导。

通过理解和应用菲涅尔衍射,我们将能够更好地利用光的特性,推动光学技术的创新和进步。

菲涅尔衍射

菲涅尔衍射

菲涅尔衍射菲涅尔衍射是物理学家威廉布莱克菲涅尔所发现的一种现象。

它是一种内部反射的光学现象,当光线穿过某种特定介质时,由于介质的性质,光线会发生反射,并呈现出临界角,使光线具有规律地分散或汇集并产生特殊的形状。

菲涅尔衍射现象发生在一种叫做“员里糖”的介质上,这种物质可以分子旋转,它是一种发生菲涅尔衍射的最常见介质。

菲涅尔衍射可以用于测量光波长,因为光线会以不同的角度发生反射,这些反射的角度取决于光波长。

菲涅尔衍射的一个应用是测量某种物质的晶体结构,因为晶体结构决定了光波长,来自同一材料的光线会以不同的角度发生反射,因此可以用菲涅尔衍射来分析某种物质的晶体结构。

菲涅尔衍射所使用的光波长主要有可见光和紫外线,而光C字型是菲涅尔衍射的一种常见图案,它是由许多微小的反射点组成的,反射的角度决定了反射的颜色。

此外,菲涅尔衍射还可以用于研究物质的表面结构。

当紫外线穿过物质时,表面的结构会影响反射的角度,因此菲涅尔衍射也被用于研究物质表面的形状。

菲涅尔衍射也可以与其他物理现象结合使用,比如激光和电场等,使其发挥更大的作用。

例如,激光可以把菲涅尔衍射的图案变得非常清晰,并且可以用来分析物质内部结构。

另外,当物质在一个电场中时,会出现“电场菲涅尔衍射”现象,即光在衍射时产生变化。

这种现象可以用来研究光的极化特性。

菲涅尔衍射的原理很简单,但它的应用非常广泛,从分析物质的晶体结构到研究物质表面的形状,都可以使用菲涅尔衍射。

它对物理学的发展产生了深远的影响,许多有关物质结构的知识都是由菲涅尔衍射发现的,它可以与其他物理现象结合使用,扩大了它的应用范围。

菲涅尔衍射不仅在物理学上有着重要作用,也在化学、生物学、地理学等科学领域中有着重要的应用。

菲涅尔衍射原理及应用

菲涅尔衍射原理及应用

菲涅尔衍射原理及应用
菲涅尔衍射原理是指,当光线通过一个孔、缝或障碍物后,会在其后面形成干涉图样,这个干涉图样和原始光线的干涉图样相比,会有一些差异。

菲涅尔衍射原理是由法国物理学家奥古斯特·菲涅尔于1818年提出的,其重要性在于它使我们能够理解物光学现象,并且与光的波动性质密切相关。

菲涅尔衍射原理中,光经过一个障碍物后,它会形成一个干涉图样,这个干涉图样的形态取决于障碍物的形状和大小。

如果障碍物是一个小孔或者缝隙,那么干涉图样就会有一系列的亮、暗条纹,这些条纹的宽度和间距取决于光线的波长和缝隙的大小。

这些条纹被称为夫琅和费衍射图样,这是一种特殊类型的干涉图样,它被广泛应用于光学测量领域。

夫琅和费衍射图样也可以由平行的、单色的光线通过一个孔或者缝隙形成,这个过程被称为夫琅和费衍射。

夫琅和费衍射图样也可以通过反射和折射产生,产生的夫琅和费衍射图样具有不同的形态和特点。

反射和折射夫琅和费衍射还可以通过把光线通过一系列的透镜、棱镜等光学组件来形成。

菲涅尔衍射原理的应用非常广泛。

例如,在干涉仪中使用了夫琅和费衍射图样的形态来测量非常小的位移和长度变化。

在电脑和手机屏幕上使用菲涅尔衍射结构,可以减少反射和提高显示的清晰度。

在高科技领域,利用夫琅和费衍射的原理来制造能够反射、分光或者聚焦光线的器件,例如天体望远镜的反射镜、通过光纤
进行通信的光纤分光器、光学准直器等等。

此外,菲涅尔衍射原理还广泛应用于电子显微镜、X射线衍射仪、成像色谱等其他许多领域。

菲涅尔衍射

菲涅尔衍射
第九讲 菲涅尔衍射 夫琅和费衍射
衍射惠更斯—菲涅尔—基尔霍夫标量 理论
• 经典的标量衍射理论最初是1678年惠更斯提出的,1818年菲涅耳 引入干涉的概念补充了惠更斯原理,1882年基尔霍夫利用格林定 理,采用球面波作为求解波动方程的格林函数,导出了严格的标 量衍射公式
• 衍射理论要解决的问题是:光场中任意一点为的复振幅能否用光 场中其它各点的复振幅表示出来
• 显然,这是一个根据边界条件求解波动方程的问题。
• 惠更斯—菲涅尔提出的子波干涉原理与基尔霍夫求解波动方程所 得的结果十分一致,都可以表示成类似的衍射公式
点光源照明平面屏幕的衍射
• 衍射公式
U P
C U P
K
e jkr
r
ds
• 倾斜因子 K cosn,r cosn,r'
• 复常数 C
U (x, y, z)
U
(
x
,
y
,)
ex
p
(j
z
f x f y )
exp{j[ f x (x x ) f y ( y y )]}dfx dfy dxdy
• 上式的四重积分是类似基尔霍夫公式的一个精确的表达式,尽 管它不含三角函数,但是使用起来仍很不方便。下面还是要按 照菲涅耳的办法进行化简,首先对不同传播距离衍射的情况做 个直观的说明
exp
jz
fx
f
y
• 因而
exp j
fxx fyy
dfxdfy
jz
exp
j
z
x
y
U(x, y, z) exp(jkz)
jz
U (x ,y ,) exp{j
z
[(x
x

光的衍射与菲涅尔衍射公式

光的衍射与菲涅尔衍射公式

光的衍射与菲涅尔衍射公式光的衍射是指光通过一个或多个小孔后,产生的波的传播现象。

它是光的波动性质的一种表现,也是研究光的重要原理之一。

菲涅尔衍射公式是用来计算光的衍射现象的数学表达式,它是基于菲涅尔衍射原理和赫兹互衍原理推导得出的。

1. 衍射的基本原理光的衍射是基于光的波动性质,当光通过一个孔或者绕过一个物体时,波的振幅将发生变化,从而导致光的传播方向和强度的变化。

根据衍射的基本原理,可以推导出光的衍射公式。

2. 菲涅尔衍射公式的推导假设光通过一个孔或绕过一个物体后,在衍射屏上形成一系列衍射波阵列,每个波的振幅和相位都会受到影响。

根据菲涅尔衍射原理和赫兹互衍原理,可以得到菲涅尔衍射公式:A = (A1 + A2)e^(ikr)/r其中,A表示在衍射屏上的某一点的光强度(振幅的平方),A1和A2分别表示入射波和散射波的振幅,k是波矢量,r是衍射点到源点的距离。

3. 菲涅尔衍射公式的应用菲涅尔衍射公式可以用于计算不同形状和大小的开孔、物体或间隙对光的衍射效应。

通过将衍射公式应用于实际情况,我们可以计算光的衍射现象,并预测光的传播方向和强度的变化。

4. 衍射的实际应用光的衍射在许多领域都有重要的应用,例如光学显微镜、天文学、图像处理等。

通过掌握和应用衍射原理和衍射公式,人们可以改善光学仪器的性能,提高光学成像的分辨率,并且在物理学和工程学领域有更深入的研究。

5. 总结光的衍射是光的波动性质的一种表现,通过菲涅尔衍射公式可以定量地计算光的衍射效应。

菲涅尔衍射公式基于菲涅尔衍射原理和赫兹互衍原理推导而来,并广泛应用于光学领域的实际问题。

衍射现象的研究和应用有助于改善光学仪器性能,并在科学研究和工程实践中发挥重要作用。

(总字数:241)。

菲涅尔衍射-菲涅尔衍射课件

菲涅尔衍射-菲涅尔衍射课件

实验结果分析
分析衍射条纹的形状和分布规律, 理解光的波动性和衍射原理。
比较不同障碍物(如狭缝、圆孔) 对衍射条纹的影响,探究衍射现
象与障碍物形状的关系。
通过实验数据,计算出光的波长 等参数,进一步验证光的波动性。
04
菲涅尔衍射的应用实例
光栅的制造
菲涅尔衍射在光栅制造中的应用
光栅是一种重要的光学元件,用于分光和光谱分析。 在光栅制造过程中,菲涅尔衍射原理被用来控制光束 的衍射方向和模式,从而实现精确的光束分离和光谱 分析。
行性和性能指标。
全息摄影技术
菲涅尔衍射在全息摄影技术中的应用
全息摄影技术是一种记录和重现三维图像的技术。在全息摄影过程中,菲涅尔衍射原理被用来控制光的衍射和干 涉,从而实现三维图像的记录和再现。
全息摄影技术的过程
全息摄影技术通常包括记录和再现两个步骤。在记录步骤中,利用菲涅尔衍射原理和干涉原理,将三维物体发出 的光波分散并记录在感光材料上。在再现步骤中,通过特定的衍射结构将记录的光波重新组合并投影到空气中或 特定的观察屏幕上,以重现三维图像。
THANKS
感谢观看
菲涅尔衍射公式
菲涅尔衍射公式描述了光波在遇到边缘或障碍物时,衍射光强度的分布情况。 该公式基于波动理论,能够准确预测衍射现象。
菲涅尔半波带法
菲涅尔半波带法是一种分析衍射现象 的方法,通过将衍射区域划分为一系 列半波带,分析各半波带的贡献来解 释衍射现象。
该方法有助于直观理解衍射现象,简 化分析过程。
菲涅尔衍射的应用
光学仪器设计
菲涅尔衍射在光学仪器设计中具有重 要应用,如透镜、反射镜、光栅等光 学元件的设计,都需要考虑菲涅尔衍 射的影响。
干涉测量
光信息处理

菲涅尔圆环衍射形状

菲涅尔圆环衍射形状

菲涅尔圆环衍射形状
菲涅尔圆环衍射是一种特殊的衍射现象,它是由于波前上的每一点都可以被视为一个次波源,这些次波源发出的次波在空间中相互叠加而形成的。

当观察者位于圆环的边缘时,会观察到明显的衍射现象,其形状取决于观察者的位置和光源的位置。

在菲涅尔圆环衍射中,当观察者位于圆环的边缘时,会观察到一个明亮的中心亮斑,这是由于光源直接传播到观察者的眼睛所致。

而在这个中心亮斑周围,则会观察到一些明亮的衍射环,这些衍射环是由于光源发出的次波在空间中相互叠加而形成的。

这些衍射环的形状取决于观察者的位置和光源的位置。

如果观察者和光源位于同一直线上,则衍射环将是一个完美的圆形。

如果观察者和光源不在同一直线上,则衍射环将是一个椭圆形的形状。

此外,菲涅尔圆环衍射的形状还受到波长的影响。

如果使用的光源的波长较长,则衍射环的宽度将较窄,而如果使用的光源的波长较短,则衍射环的宽度将较宽。

除了观察到明亮的衍射环外,还会观察到一些暗区。

这些暗区是由于某些方向的次波相互抵消所致。

在某些方向上,次波的相位是相同的,它们会相互增强,导致衍射环更加明亮。

而在其他方向上,次波的相位是相反的,它们会相互抵消,导致暗区的出现。

总之,菲涅尔圆环衍射是一种非常有趣的物理现象,它展示了光的波动性质和干涉原理。

通过观察菲涅尔圆环衍射的形状,我们可以更好地理解光的传播和干涉现象,以及它们在现实中的应用。

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(2)ρN对衍射现象的影响
当孔趋于无限大当孔趋于无限大- -即没 有光阑时, 有光阑时,
a n → 0, A∞ a1 = 2
• 若圆孔具有一定大小,对观察点P,仅有一个半波带露 出,则有Ap=a1, • 与不用光阑相比,此时P点的光强是不用光阑时的4倍。
亦即有光阑比没光阑时还要亮,小光阑具有聚光本领。
a1 An ≈ 2
2.菲涅耳圆孔衍射
圆孔衍射
S
*
H
P
(1)r0对衍射现象的影响 (2)ρN对衍射现象的影响 (3)光源对衍射现象的影响 (4)轴外点Q的衍射
返回
(1)r0对衍射现象的影响
当波长λ 圆孔位置R 当波长λ、圆孔位置R、大 给定后, 小ρh给定后,由
2 ρN 1 1 N = ( + ) λ r0 R
(4) 轴外点的衍射
• 方法:图3-27所示,为 了确定不在轴上的任意 点P的光强。 –先设想衍射屏不存在, 以M0为中心,对于P点 作半波带; –然后再放上圆孔衍射 屏,圆孔中心为O。 图3-27 轴外点波带的分法
由于圆孔和波面对P点的 波带不同心,波带的露 出部分如图 3-28所示, 图中为了清楚起见,把 偶数带画上了网格线。 波带在Q点引起振动的 振幅大小,不仅取决于 波带的数目,还取决于 每个波带露出部分的大 小。
菲涅耳衍射 Fresnel diffraction
菲涅耳衍射
菲涅耳菲涅耳-基尔霍夫衍射积分直接进行近场衍射积分非常复杂 代数加法或矢量加法 一.菲涅耳半波带法
r0 + 3λ 2
定性 半定量解释 各半波带在P点的振 各半波带在 点的振ai 相邻 点的振 带在P点产生的振动位相 带在 点产生的振动位相 相反
• 条状波带面积随波带 序数N的增大而快速 减小。
(a)A(OC)是M0上边两个条状波 带M0M1、M1M2在P点的光场; (b)A(OZ)是M0上边所有条状波 带在P点的光场; (c)A(Z’Z)是所有条状波带在P 点的光场。 • 图中曲线称为科纽螺线。
2.菲涅耳直边衍射
• 根据振幅矢量法,可 以很方便地讨论菲涅 耳直边衍射图样。 ① 讨论右图中P0点 –光源与直边边缘连 线上的观察点, • 直边屏把下半部分波面全部遮住,只有上半部分波面 对P0点产生作用; • P0点的光场振幅大小OZ为波面无任何遮挡时的振幅大 小Z’Z的一半,而光强为其1/4。
②讨论图中P1点光强
与P0点情况相比较,相 当于M0点移到了C1, C1以上的半个波面 完全不受遮挡,它 在P1点产生的光场 振幅由科纽螺线上 的OZ表示;
–C1以下的半个波面, 有一部分被直边 屏遮挡, 只露出 一小部分对P1有作 用,以M1’O表示.
泊松亮点: 泊松亮点:1818年,巴黎科学院 年 巴黎科学院
举行了一次解释衍射的有奖竞赛, 举行了一次解释衍射的有奖竞赛 评委中许多著名科学家,如毕奥 如毕奥,拉 评委中许多著名科学家 如毕奥 拉 普拉斯,泊松等 泊松等,都是光的微粒学说 普拉斯 泊松等 都是光的微粒学说 的忠实拥护者。 的忠实拥护者。 年轻的菲涅耳报 告了“ 告了“应用子波叠加原理解释衍射 现象”的论文。会后, 现象”的论文。会后,泊松仔细审 阅了菲涅耳的论文,导出了“ 阅了菲涅耳的论文,导出了“园屏 衍射中心会出现一个亮点” 衍射中心会出现一个亮点”这一看 似离奇的结论, 似离奇的结论,使菲涅耳原理又面 临新的考验。不久, 临新的考验。不久,阿喇果在实验 中果然观察到了这一惊人现象( 中果然观察到了这一惊人现象(又 阿喇果亮斑) 称为阿喇果亮斑)。这一发现对光 的波动学说提供了有力的支持。
∆S = SK − SK−1 =
πRλ
R + r0
任一半波带的面积和它到P电 rK 任一半波带的面积和它到 电
的距离之比是与K无关的常数 的距离之比是与 无关的常数
各半波带P点的振幅区别只与倾斜因子有关 各半波带 点的振幅区别只与倾斜因子有关
1+ cosθ θ = 0 → F(θ ) = 2 θ = π → F(θ ) = 0
0
2
r0 +
2N
第一半波带分成N个子带 第一半波带分成 个子带
S O
r0
P 第一半波带中心到边缘划分的各相 邻子带对应点相同的光程差 λ / 2N 和相同的位相差 π / N
n =1
第一个半波带在P 第一个半波带在P点振动贡献
a1
π
相邻子带在P 相邻子带在P 点的振动相差 π/N
a1
N
C
O
n=2 a2 < a1
振幅矢量加法
• 基本思想: –先把直边外的波面相对P点分成若干直条状波 带,然后将露出直边的各个条状波带在P点产 生的光场复振幅进行矢量相加。 • 具体方法:
–先将直边屏MM’拿 掉,如图3-32(a) 所示,以SM0P0为 中线,将柱面波 的波面分成许多 直条状半波带。
波带特点 P点的振幅
• 各波带在P点的光场复振幅, 当波带序数N的增大时,迅速 下降; –波带面积减小、到P点的距 离增大、倾角θ加大。 • 不能应用环形波带的有关公式 进行讨论。如何做? • 微积分思想: –将每个直条波带按相邻波 带间相位差相等的原则,再 分成若干个波带元。 –先求出每个波带元在P点的 光场再合成求出整个波带在 P点的光场。
图3-28 轴外点带的分布
圆屏菲涅耳衍射
应用巴比内原理: 应用巴比内原理: E∑′ ( P) = E∞ ( P) − E∑ ( P)
E1 E∞ ( p) = 。 E∑ ( p) = 1 ( E1 + EM ) ①轴上 p 点:由于 2 2
E1 1 1 ∴ E∑′ ( P ) = − ( E1 + EM ) = − EM 2 2 2 点对圆屏所作的半波带数) (M 是从 p 点对圆屏所作的半波带数)
r0 + λ
R
43 2
r0 +
λ
2
1
O
S
r0
P
An (P) = a1 − a2 + a3 −... + (−1)n−1an
依据菲涅耳依据菲涅耳-基尔霍夫积分 P点的合振动决定于 点的合振动决定于 波带面积 距离 倾斜因子
B
1. 球冠高 h 第K个半波带的外缘半径 个半波带的外缘半径
R
S
O′ h O
• 即整个波面对P点的作用等于第一半波带在该点作用的 一半。 • 由于半波带的面积非常小,
2 ρN 1 1 N = ( + ) λ r0 R
所以没有遮蔽的整个波面的光能传播, 所以没有遮蔽的整个波面的光能传播,几 乎可以看作是沿直线OP进行的-- OP进行的 乎可以看作是沿直线OP进行的--光在没
有遇到障碍物时是沿直线传播的。 有遇到障碍物时是沿直线传播的。
ρ
r
P
B′
Kλ 2 ρK = R − (R − h) = (r0 + ) − (r0 + h)2 2 2 2 Kλ 2 = 2Rh − h = r0Kλ + − 2r0h − h2 42 2 Kλ r0Kλ + 4 h= 2(R + r0 )
2 2 2
根据球冠面积可求出第K个半波带的面积 根据球冠面积可求出第 个半波带的面积
(3)光源对衍射的影响
• 波长对衍射的影响
2 ρN 1 1 N = ( + ) λ r0 R
– 当波长增大时,N减少。即在ρN、R、r0一定的情况 下,长波长光波的衍射效应更为显著,更能显示出其 波动性。 。
• 若S不是理想的点光源--扩展光源(实际光源)
–光源上的每一点均要产生自己的衍射图样,各图样间 是不相干的,若某些点的亮纹落在另外一些点的暗纹 上,叠加后整个图样就模糊了。 –这就是通常情况下,不易见到光的衍射现象的原因之 一。
1.振幅矢量加法
S为一个垂直于图 面的线光源,其波 面AB是以光源为 中心的柱面,MM’ 是垂直于图面有一 直边的不透明屏, 并且直边与线光源 平行。 • 观察屏上各点的光强度取决于波阵面上露出部分在该点 产生的光场; • 屏上与线光源S平行方向上的各观察点具有相同的振幅。 –振幅可以用基尔霍夫衍射公式(3-18)式计算求得;; –也可以采用振幅矢量加法处理。
自由空间传播的球面波 an →0 球面波自由传播时整个波面上各次波源在 P 点产生的 合振动振幅等于第一半波带在该点产生振幅之半强度 为振幅矢量法 考虑每一个半波带分为更小的子波带— 考虑每一个半波带分为更小的子波带 λ 一个均匀的振幅矢量对P点的贡献 一个均匀的振幅矢量对 点的贡献 iλ r +
第一、二个半波带 第一、 在P点振动的贡献
a1
n =1/ 2
A = 2 AF I = 2I F
AF
a2
r r A2 = a1 + a2
A
每个半波带是 一个直径逐渐 减小的半圆
向中心逐 渐盘曲的 密螺旋线
P点合振动的位相落后波 点合振动的位相落后波 带中心次波源在P点振动 带中心次波源在 点振动 位相 π / 2
各半波带在P点的振幅是 各半波带在 点的振幅是 一个单调下降的收敛数列
a1 > a2 > a3... > an
a3 a3 a5 a1 a1 An (P) = + ( − a2 + ) + ( − a4 + ) +... 2 2 2 2 2 an−2 an an n为奇数 +( − an−1 + ) + 2 2 2 an−3 an−1 an−1 + ( − an−1 + ) + − an n为偶数 2 2 2 ai−1 ai+1 近似有 ai ≈ + 2 2 a1 an n为奇数 ∴An (P) = + a1 an 2 2 A(P) = ± a1 an−1 2 2 An (P) = + − an n为偶数 2 2
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