原子吸收分光光度法

原子吸收仪器（1）
原子吸收仪器（2）
一、流程
二、光源
1.作用 提供待测元素的特征光谱。获得较高的灵敏度 和准确度。 光源应满足如下要求； （1）能发射待测元素的共振线； （2）能发射锐线； （3）辐射光强度大，稳定性好。 2.空心阴极灯：结构如图所示
3.空心阴极灯的原理
• 施加适当电压时，电子将从空心阴极内壁流向阳极; • 与充入的惰性气体碰撞而使之电离，产生正电荷，其在 电场作用下，向阴极内壁猛烈轰击; • 使阴极表面的金属原子溅射出来，溅射出来的金属原子 再与电子、惰性气体原子及离子发生撞碰而被激发，于是 阴极内辉光中便出现了阴极物质和内充惰性气体的光谱。 • 用不同待测元素作阴极材料，可制成相应空心阴极灯。 • 空心阴极灯的辐射强度与灯的工作电流有关。 优缺点： （1）辐射光强度大，稳定，谱线窄，灯容易更换。 （2）每测一种元素需更换相应的灯。
3.对数变换器---光强度与吸光度之间的转换。
第四节 定量分析方法及实验技术
一、定量分析方法
1.标准曲线法
配制一系列不同浓度的标准试样，由低到高依次分析， 将获得的吸光度A数据对应于浓度作标准曲线，在相同条件下 测定试样的吸光度A数据，在标准曲线上查出对应的浓度值； 或由标准试样数据获得线 性方程，将测定试样的吸光 度A数据带入计算。 注意在高浓度时 ， 标准 曲线易发生弯曲，压力变宽 影响所致；
五、检测系统
主要由检测器、放大器、对数变换器等装置组成。
1.检测器---将单色器分出的光信号转变成电信号。
如：光电池、光电倍增管、光敏晶体管等。 分光后的光照射到光敏阴极 K上，轰击出的光电子又射向
光敏阴极1，轰击出更多的光电子，依次倍增，在最后放出的
光电子比最初多到106倍以上，最大电流可达 10μA，电流经 负载电阻转变为电压信号送入放大器。 2.放大器---将光电倍增管输出的较弱信号，经电子线路进一 步放大。
二、基态与激发态原子的分配
共振线 波长/ nm Cs 852.1 Na 589.0 Nj/N0 T=2000 K 4.44×10-4 9.86×10-6 T=3000 K 7.24×10-3 5.88×10-4 T=4000 K 2.98×10-2 4.44×10-3 T=5000 K 6.82×10-2 1.51×10-2
锐线 光源
A=κc
190～900
四、特点

1. 选择性高、干扰少。分析不同元素需选择不同的元素灯，共存元素对被测
元素不产生干扰，一般不需要分离共存元素就可以进行测定。

2. 灵敏度高。用火焰原子吸收分光光度法可测到10-9 g/mL数量级。用无火焰
原子吸收分光光度法可测到10-13 g/mL数量级。
三、原子化系统
1.作用
将试样中离子转变成原子蒸气
2.原子化方法
火焰法
火焰原子化装置
主要缺点：雾化效率低。
火焰
试样雾滴在火焰中，经蒸发，干燥，离解（还原）等过 程产生大量基态原子。
火焰温度的选择：
（a）保证待测元素充分离解为基态原子的前提下，尽量采
用低温火焰；
（b）火焰温度越高，产生的热激发态原子越多； （c）火焰温度取决于燃气与助燃气类型，常用空气-乙炔最 高温度2600K，能测35种元素。

三、原子吸收分光光度法的定量基础
1. 吸收线
原子对不同频率的光有不同程度
的吸收，故透过光的强度Iν随着光 的频率ν 而有所变化，其变化规律 如图所示，称为吸收线。原子的 吸收线并不是一条严格的几何意
义上的线，而是占据着有限的、
相当窄的频率或波长范围，即谱 线具有一定宽度和轮廓。 I 与v 关系
2.定量基础
2.标准加入法
取若干份体积相同的试液（cX），依次按比例加入不同 量的待测物的标准溶液（cO），定容后浓度依次为： cX ， cX +cO ， cX +2cO ， cX +3cO ， cX +4 cO …… 分别测得吸光度为：AX，A1，A2，A3，A4……。 以A对浓度c做图得一直线，图中cX点即待测溶液浓度。
元素不能令人满意；测一种元素就得换一种空心阴极灯，使多元素的同时分
析受到限制。
第二节
原子吸收分光光度法基本原理
一、共振线和吸收线

当有入射光通过基态的原子蒸气时，如果入射光的频率等于原子中外
层电子由基态跃迁至激发态所需要的能量频率，原子就会与对应频率
的光相互作用，产生共振，电子从基态跃迁至激发态，同时使入射光 强度减弱，产生原子吸收光谱。电子从基态跃迁至第一激发态所需能
Ca 422.7
Zn 213.9
1.21×10-7
7.29×10-15
3.69×10-5
5.58×10-10
6.03×10-4
1.43×10-7
3.33×10-3
4.32×10-6

在一定温度下，当处于热力学平衡时，激 发态原子数 Nj 与基态原子数 N0 之比服从玻 耳兹曼分布定律。
常用的火焰温度多低于 3000 K，对于大多 数元素来说，Nj / N0 值都很小（小于1％）， 即火焰中激发态的原子数远小于基态原子 数，Nj 与 N0 相比， Nj 可以忽略不计，可 以认为基态原子数 N0 与火焰中待测元素的 原子总数 N 相等。
二、工作条件的选择

（一）分析线的选择 每种元素都有若干条吸收线，通常选用待测元素的共振线作为分 析线，因为这样可使测定具有较高的灵敏度。在光谱干扰、待测元素 浓度过高或最灵敏线位于远紫外或红外区时，也可选用次灵敏线或其 它谱线进行测定。

（二）空心阴极灯的工作电流 空心阴极灯一般需要预热 15 min 以上才能有稳定的光强输出。 灯电流过小，放电不稳定，光强输出小；灯电流过大，造成被气体离 子激发的金属原子数增多，由于热变宽和碰撞变宽的影响，使发射线 明显变宽，导致灵敏度下降，灯寿命缩短。选用灯电流时应通过试验 选择灵敏度高、强度适当、稳定性好的最小工作电流。通常以空心阴 极灯上标注的最大工作电流（约 5～10 mA）的 40％～60％ 为宜。
其他原子化方法
（1）低温原子化方法
主要是氢化物原子化方法，原子化温度700~900 ゜C ； 主要应用于：As、Sb、Bi、Sn、Ge、Se、Pb、Ti等元素 原理：在酸性介质中，与强还原剂硼氢化钠反应生成气 态氢化物。例
AsCl3 +4NaBH4 + HCl +8H2O = AsH3 +4NaCl +4HBO2+13H2
不同点 方 法 比 色 法 原子 吸收 吸收 机理 分子 吸收 带状 光谱 原子 吸收 线状 光谱 光源 连续 光源 样品 状态 分子 或离 子的 溶液 原子 蒸汽 仪器 排布 光源 →单色器 →吸收池 →检测器 光源→ 原子化器 →单色器 →检测器 应用 定性分析 定量分析 结构分析 定量分析 定量 A=κbc 相同点 工作波长 /(nm) 190～900
从理论上讲，积分吸收即峰面积,与单位体积原
子蒸气中的基态原子数成正比，在一定条件下
即与试液的浓度成正比。但是由于原子吸收线
的半宽度仅为 10-3 nm 数量级，在目前的技术
条件下还无法通过测量积分吸收来确定被测元
素的浓度。

研究证明 K0 与 单位体积原子蒸气中
的基态原子数成正比。K0 的测定，需 要使用锐线光源。实际上，目前原子 吸收光谱分析都是用测定吸收线中心 频率处的峰值吸收系数，来计算待测
将待测试样在专门的氢化物生成器中产生氢化物，送入 原子化器中检测。特点：原子化温度低 ；灵敏度高（对砷、 硒可达10-9g）；基体干扰和化学干扰小；
（2）冷原子化法
低温原子化方法（一般700~900゜C） 主要应用于：各种试样中Hg元素的测量 原理：将试样中的汞离子用SnCl2或盐酸羟胺完全还原为 金属汞后，用气流将汞蒸气带入具有石英窗的气体测量管中 进行吸光度测量。
特点：常温测量；灵敏度、准确度较高（汞可达10-8g）
四、分光系统：单色器
1.作用 将待测元素的共振线与邻近线分开。 2.组件 色散元件（棱镜、光栅），凹凸镜、狭缝等。 3.单色器性能参数 （ 1 ）线色散率（ D）两条谱线间的距离与波长差的比值 ΔX/Δλ。实际工作中常用其倒数 Δλ/ΔX （2）分辨率 仪器分开相邻两条谱线的能力。用该两条 谱线的平均波长与其波长差的比值λ/Δλ表示。 （ 3）通带宽度（ W）指通过单色器出射狭缝的某标称波 长处的辐射范围。当倒色散率（ D）一定时，可通过选择 狭缝宽度（S）来确定： W=DS

原子吸收分光光度分析，就是利用处于基态的待测原子蒸气对光源发 射的特征谱线光的吸收特性来进行分析测定的。
二、分析过程
1.铜空心阴极灯 2.火焰 3.气态铜原子 4.单色器 5.光电检测器 6.数据处理及输出装置 7.原子化系统 8.燃气 9.助燃气 10.含铜试液
原子吸收分析示意图
三、比色法与原子吸收分光光度
吸收线轮廓与半宽度
元素的含量，这种方法称为称为峰值
吸收法。A 与K0成正比，设 b 为光通 过的原子蒸汽的厚度，c 为样品溶液 的浓度，则有（其中 K,K‘ 在一定实 验条件下为常数）
I0 A lg KN 0b I A K 'c

锐线光源：能发射 出谱线半宽度很窄
吸收线
的光源
发射线
第三节 原子吸收分光光度计
量最低，最易发生，所产生的吸收谱线称为共振吸收线，当它再返回
基态时，会发射出相同频率的谱线，称为共振发射线。共振吸收线和 共振发射线统称为共振线。

各种元素的原子结构和外层电子排布各不相同，因而它们的共振线各
有特征，所以这种共振线称为元素的特征谱线。对大多数元素来说， 共振线是元素的分析灵敏线，又称为分析线。
例：As的共振线193.7nm 由图可见，采用空气-乙炔火焰时，火焰产生吸收 ，而选氢-空气火焰则较好；
空气-乙炔火焰：最常用；可测定30多种元素；
N 2 O- 乙炔火焰：火焰温度高，可测定的增加到 70
多种。
无火焰法-电热高温石墨管，激光
石墨炉原子化装置
（1）结构：外气路中Ar气体沿石墨管外壁流动，冷 却保护石墨管；内气路中 Ar 气体由管两端流向管中 心，从中心孔流出，用来保护原子不被氧化，同时 排除干燥和灰化过程中产生的蒸汽。

3. 测定的范围广。它可用来测定70多种元素，既可做痕量组分分析，又可进 行常量组分测定。应用无火焰法，试样溶液仅需1～100 μL。

4. 操作简便、分析速度快、用途很广。已在冶金、地质、采矿、石油、轻工、
农药、医药、食品及环境监测等方面得到广泛应用。

5. 局限性。测定一些难熔元素，如稀土元素、锆、铪、铌、钽等以及非金属
火焰类型：
化学计量火焰： 温度高，干扰少，稳定， 背景低，常用。 富燃火焰：
还原性火焰，燃烧不完全
，测定较易形成难熔氧化物的 元素Mo、Cr稀土等。 贫燃火焰： 火焰温度低，氧化性气氛
，适用于碱金属测定。
火焰种类 及对光的 吸收：
选择火焰 时，还应考虑 火焰本身对光 的吸收。根据 待测元素的共 振线，选择不 同的火焰，可 避开干扰：
该法可消除基 体干扰；不Fra Baidu bibliotek消 除背景干扰；
使用标准加入法应注意以下几点： （1）标准加入法的基础是待测元素浓度与其吸光度 成正比，因此待测元素的浓度应在此线性范围内。 （2）为了得到较为准确的外推结果，最少应采用4 个点来作校准曲线。加入标准溶液的量应适当，以 保证曲线的斜率适宜，太大或太小的斜率，会引起 较大的误差。 （3）本法能消除基体效应带来的影响，但不能消除 背景吸收的干扰。如存在背景吸收，必须予以扣除， 否则将得到偏高的结果。
原子吸收分光光度法
第 一节 概
述
一、定义

原子吸收分光光度法（AAS）亦称为原子吸收光谱法，它是基于试样
蒸气对待测元素特征谱线（共振线）的吸收特性来测定试样中待测元
素含量的分析方法。当含有待测元素特征谱线的入射光通过基态的原 子蒸气时，原子就会与对应频率的光相互作用，产生共振，电子从基 态跃迁至激发态，同时使入射光强度减弱，产生原子吸收光谱，即原 子吸收光谱。
（2）原子化过程
原子化过程分为干燥、灰化（去除基体）、原子化、净化（ 去除残渣） 四个阶段，待测元素在高温下生成基态原子。
（3）优缺点
优点：原子化程度高，试样用量少（1-100μL），可测固
体及粘稠试样，灵敏度高，检测极限10-12 g/L。
缺点：精密度差，测定速度慢，操作不够简便，装置复 杂。

（三）原子化条件的选择