铅铋流动漩涡脱落研究

合集下载

六边形组件棒束通道内液态铅铋流动传热特性实验研究

六边形组件棒束通道内液态铅铋流动传热特性实验研究

Copyright©博看网. All Rights Rese技 术 ! ! 第!"卷
际上广泛用于核反应堆堆芯燃料组件热工水力 特性的计算分析程序大部分是基于水冷反应堆 的 研 究 开 发!对 于 液 态 金 属 的 流 动 传 热 求 解 存 在不确定性 % ,B- 因 此!深 入 开 展 液 态 铅 铋 流 动 和传热特性研究对铅基反应堆的设计和安全分 析具有重要意义%
WL+%1#3%(.),6.0!5"(Z#V0#!Z%)!N4#&30.=U%).;1)(&/%1 R=)1)-.%1#&.#-#(7"!J0(!,%R=)((%,"/U%L)'"(),*&&%34,5
@GM</3>KH,(b R8&/2>' KHLM I/255=825>@G( Q;8%) :G,( _32F/>7M b=825;=/>gGM 7=/D;325>
但是将液态铅铋作为第?代反应堆堆芯的 冷却剂和载热剂依然存在很多不确定和不稳定 因素(>#液 态 铅 铋 在 流 动 传 热$中 子 物 理 及 热
物性等方面与水和液态钠等工质存在较大区 别!从 而 使 得 反 应 堆 堆 芯 设 计 上 存 在 较 大 差 别,#-&)#反 应 堆 堆 芯 的 燃 料 组 件 几 何 结 构 复 杂 !影 响 其 流 动 传 热 特 性 的 因 素 众 多 !在 某 些 反 应堆特定结 构 下!节 径 比 "D'U#$六 角 套 管$格 架绕丝及壁面粗糙度等因素对实验数据及相关 经验 关 系 式 的 影 响 较 大!因 此 造 成 经 验 关 系 式 及相关实验数据对不同形式燃料组件的适用性 较差,"-&+#国际上用于预 测 液 态 金 属 在 组 件 内 流动 传 热 关 系 式 虽 然 很 多!但 大 多 基 于 其 他 液 态金 属 实 验 数 据 拟 合 "钠$钠 钾 合 金$汞 等#!目 前没有证明不同液态金属流动传热关系式对于 另一 种 不 同 液 态 金 属 流 动 传 热 的 适 用 程 度!这 些实验年代久远且测量精度可能会受到设备的 技术限制!不 具 备 较 高 的 可 信 度,C-&?#目 前 国

铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型研发与验证

铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型研发与验证

铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型研发与验证摘要:一、引言1.铅铋复杂流场分布的重要性2.氧输运与材料交互作用的研究背景二、模型研发1.针对铅铋复杂流场分布的研究现状2.氧输运模型的构建与改进3.材料交互作用模型的研发三、模型验证1.实验数据的收集与处理2.模型验证方法与过程3.验证结果与分析四、应用前景与展望1.模型在铅铋材料研究中的应用2.对我国铅铋材料产业的促进作用3.未来研究方向与挑战正文:一、引言铅铋复杂流场分布广泛存在于各种工程设备中,对其研究有助于提高设备运行效率和安全性。

同时,氧输运与材料交互作用在许多工业过程中起着关键作用,因此深入研究两者之间的相互作用机制具有重要意义。

本文针对铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型研发与验证展开研究,旨在为相关领域提供理论支持。

二、模型研发针对铅铋复杂流场分布,本文首先分析了当前研究现状,发现现有研究多集中在简单流场,对复杂流场的探究尚不充分。

在此基础上,本文提出了一种适用于铅铋复杂流场分布的氧输运模型,并通过改进氧输运系数,使其更符合实际情况。

同时,本文研发了一种考虑材料交互作用的新模型,以更准确地描述铅铋材料在输运过程中的性能变化。

三、模型验证为验证所研发的模型,本文收集了大量实验数据,并采用多种验证方法对模型进行检验。

验证过程包括模型参数估计、模型预测与实验结果对比等环节。

经过严格的验证,本文所研发的模型在预测铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用方面具有较高的准确性和可靠性。

四、应用前景与展望本文所研发的模型在铅铋材料研究、工程设计和生产过程中具有广泛的应用前景。

它可以为我国铅铋材料产业提供有力的理论支持,提高产品性能和市场竞争力。

在未来研究中,我们将继续优化模型,以适应更多实际应用场景。

环形通道内液态铅铋合金流动换热特性实验研究

环形通道内液态铅铋合金流动换热特性实验研究
ExperimentalStudyonFlowandHeatTransferCharacteristic ofLiquidLeadGbismuthEutecticinAnnularChannel
ZHU Fengjie1,WUJunmei1,∗ ,SHILeitai2,SU Guanghui2
(1.StateKeyLaboratoryforStrengthandVibrationof MechanicalStructures,Xi’anJiaotongUniversity, Xi’an710049,China;2.StateKeyLaboratoryof MultiphaseFlowinPowerEngineering, Xi’anJiaotongUniversity,Xi’an710049,China)
收 稿 日 期 :2018G07G06;修 回 日 期 :2018G08G28 基 金 项 目 :国 家 自 然 科 学 基 金 资 助 项 目 (11475133) 作 者 简 介 :朱 锋 杰 (1994— ),男 ,河 南 南 阳 人 ,硕 士 研 究 生 ,航 空 宇 航 推 进 理 论 与 工 程 专 业 ∗ 通 信 作 者 :武 俊 梅 ,EGmail:wjmxjtu@xjtu.edu.cn 网 络 出 版 时 间 :2018G11G27;网 络 出 版 地 址 :http:∥kns.cnki.net/kcms/detail/11.2044.TL.20181126.1325.012.html
目前,国内外一些学者已在气泡泵对液态金 属循环流动 影 响 的 方 面 做 了 一 些 研 究[3G8],并 且 对液 态 金 属 的 流 动 换 热 特 性 也 有 相 关 的 研 究[9G12].本文主 要 针 对 内 壁 面 加 热 的 环 形 通 道 内液态铅铋合金的流动换热特性进行实验研究, 通过对实验数据的分析,得出气泡泵的注气速度 对液态铅铋合金循环能力的影响以及液态铅铋 合金在环形通道中的流动换热特性关系式.

铅铋堆堆芯燃料组件棒束弯曲工况下流动换热特性研究

铅铋堆堆芯燃料组件棒束弯曲工况下流动换热特性研究

Copyright©博看网. All Rights Reserved.
=!=A
原 子 能 科 学 技 术 ! ! 第!"卷
本文采用 UF` 方 法 !以 )#D=** 卡 尔 斯 鲁 厄 理 工学院"PO:#P,CC, 实 验 室 进 行 的 =? 棒 带 绕丝单组件 流 动 换 热 实 验 为 研 究 对 象 !分 )==D=+* 别构建光棒和带绕丝燃料棒弯曲下单个燃料组 件的三维热 工 水 力 模 型$ 通 过 对 中 心+边 和 角 棒 弯 曲 工 况 下 的 冷 却 剂 流 场 +温 度 场 分 析 !研 究 不同弯曲工况对组件流动换热特性的影响$
收 稿 日 期 )*))D=*D)!%修 回 日 期 )*))D=)D=+ 基 金 项 目 中 核 集 团 ,青 年 英 才 -项 目 " 通 信 作 者 王 明 军
Copyright©博看网. All Rights Reserved.
第#期 ! ! 秋 涵 瑞 等 (铅 铋 堆 堆 芯 燃 料 组 件 棒 束 弯 曲 工 况 下 流 动 换 热 特 性 研 究
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

起伏对强迫循环下铅铋合金阻力及换热特性影响实验研究

起伏对强迫循环下铅铋合金阻力及换热特性影响实验研究

!第!"卷第#期原子能科学技术$%&'!"!(%'# !)*)+年#月,-%./012345670/3203829:30;2%&%56,<5')*)+起伏对强迫循环下铅铋合金阻力及换热特性影响实验研究赵亚峰 刘志鹏 王成龙" 于启帆 苏光辉 秋穗正 田文喜"西安交通大学核科学与技术学院!陕西西安!"=**>?#摘要 受起伏运动的影响!铅铋回路的流量发生波动!流动阻力与换热特性会发生变化$本文采用实验方法!研究了起伏条件下强迫循环液态铅铋合金在竖直圆管内的流动阻力与换热特性$结果表明(起伏运动引起的瞬时附加压降峰值低于理论值%在强迫循环下!起伏会造成回路流量周期性波动!在最大起伏幅度+**..+周期>W的工况下!流量瞬时波动最大达到=A B$拟合得到了流量波动的无量纲数表达式$在强迫循环范围内!起伏运动下的管道时均摩擦阻力系数与静止条件下一致!起伏运动不会影响回路的时均传热特性$本研究结果可为起伏运动下反应堆设计提供数据参考$关键词 铅铋合金%起伏条件%流动换热%强迫循环中图分类号 :C+++文献标志码 ,文章编号 =***D A?+=")*)+#*#D=!*>D=*!"# =*'"!+#&6H I')*))'6%<J/82'*#""D48%/#+%)0(,903!=")2,">1%(0C/()*-%/.'(/(&0%/#*0#&* "-J%(!7:#*+30'D30%&0#&3)!%/1%(M#)6.")!#0#")i Q,M E8V325!C O Li;/[325!Y,(KU;325&%25"!E L h/V82!7L K<825;</!h O L7</H;325!:O,(Y32J/"!P1)).)+@-P.$#*!P/$5P$#5RS$P15).)8&!9/'#5:/#)")58;5/<$*2/"&!9/'#5"=**>?!=1/5##;:*0/(&0(!C389D\8W394380-%40%%&82-;8W;/5;-;34.8&0%29<0-/]/-6!5%%9-;34.8& 3J[82W/%2829W-4%2528-<48&0/40<&8-/%28\/&/-6!^;/0;;8W%<-W-829/2589]82-853W/2 W8V3-6!30%2%.6829./2/8-<4/H8-/%2',--;3W8.3-/.3!&389D\/W.<-;4380-%4W;8]3 [%-32-/8&8[[&/08-/%2W/2W.8&&2<0&384[%^34W%<403W!.84/234380-%4W829W%%2'`/V V34D 3203V4%.&829D\8W392<0&384[%^34[&82-W!.84/232<0&384[%^34[&82-W^/&&[4%9<03 W^86/25!;38]/25!-/&-/25829%-;34.%]3.32-W9<3-%-;3/4&%25D-34.%[348-/%2/2-;3 %038232]/4%2.32-'O2%4934-%W-<96-;3-;34.8&D;6948<&/00;8480-34/W-/0W%V-;3&389D \/W.<-;4380-%4W6W-3.<2934.84/230%29/-/%2W!823J[34/.32-8&W-<96^8W0%29<0-39 \6\</&9/258&389D\/W.<-;3J[34/.32-8&0/40</-\8W39%28;38]/25.%-/%2[&8-V%4.' L2934-;3/2V&<3203%V;38]/25.%-/%2!-;3V&%^48-3%V&389D\/W.<-;0/40</-V&<0-<8-3W 829-;3V&%^43W/W-8203829;38--482W V340;8480-34/W-/0W0;8253'O2-;/W[8[34!-;3V&%^收稿日期 )*))D=)D*A%修回日期 )*)+D*=D*?基金项目 中核集团领创科研项目"通信作者 王成龙Copyright©博看网. All Rights Reserved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在海洋环境中运行的核动力舰船及浮动式核电站!受海洋条件的影响会产生起伏+倾斜+摇摆等运动!进而引起反应堆内冷却剂的流动阻力和换热特性发生改变)=*$国内外学者针对海洋条件下水的热工水力特性已经开展了众多研究))D#*$液态铅铋合金因其具有高热导率+低熔点+低运动黏度等特性被选作先进铅基快堆的冷却剂)*$铅铋反应堆在小型核电源+海洋反应堆等方面拥有潜在用途)=**$但是!目前针对海洋条件下铅铋冷却剂流动换热特性的研究还比较缺乏$西安交通大学通过自主开发的运动条件下铅铋反应堆瞬态分析系统程序!分析了运动条件对小型模块化铅铋反应堆自然循环热工水力特性的影响)==*$南华大学基于二次开发的Z1C,X!&SM`+@=程序!开展了海洋条件下自然循环铅铋反应堆的偏环运行特性研究)=)*$目前!国内仅西安交通大学有针对海洋条件下铅铋合金流动换热的实验研究工作)=+*$起伏运动使流体受到竖直方向的附加力!进而影响自然循环流动)=>D=!*$高璞珍等)=A*在研究起伏对强迫循环和自然循环的影响时指出!在主泵强制循环时!起伏对冷却剂流量的影响很小!基本不影响反应堆输出功率%在自然循环下!流量波动与起伏规律相似$由于液态铅铋合金的密度+普朗特数与水差别较大!其流动+传热现象与水存在较大区别!因此受起伏运动的影响可能会更加显著!有必要开展起伏条件下铅铋合金流动阻力特性及流动换热特性实验研究!为相关研究提供数据参考$本文在强迫循环工况范围!对铅铋合金在起伏条件下的流动和传热特性进行实验研究$!实验系统实验系统主要由起伏运动平台和热工实验回路组成!图=为实验回路示意图$回路包括铅铋主回路+油冷回路和氩气回路等$主要设计参数列于表=$铅铋主回路使用核级高纯铅铋合金! X\含量为">>@!f=#B!G/含量为"!!@!f=#B!杂质总含量&=**[[.$油冷回路可控制套管式换热器进口导热油的温度及流速$氩气回路用于!*!=第#期!!赵亚峰等(起伏对强迫循环下铅铋合金阻力及换热特性影响实验研究Copyright©博看网. All Rights Reserved.将铅铋压入回路+维持回路无氧环境$图=!实验回路示意图F/5'=!70;3.8-/09/8548.%V3J[34/.32-8&V80/&/-6表!实验回路主要设计参数C(:,%?!S%*#6)8(/(+%0%/"-%48%/#+%)0(,-(&#,#0=参数数值铅铋回路运行压力!S X8*@=!"*@!铅铋回路温度!g)**">**铅铋回路尺寸"高b宽#!.+@?b=@#主回路管道尺寸!..++#b+实验段材质+=A C不锈钢实验段最大加热功率!I Y=!回路最大流量!I5&W=A起伏运动平台载重!-=@+@?!铅铋主回路铅铋主回路包括预热段+实验段+套管式换热器+标定筒+电磁流量计+电磁泵等$主回路放置在起伏平台之上!其余设备放置于地面!之间通过高压金属软管连接$铅铋主回路管道外缠绕加热丝!用于实验前的预热以及实验中的壁温控制$预热段用来确保实验段入口处的铅铋温度达到设计温度$使用永磁式电磁流量计测量回路流量!回路中最大流速可达)@*.&W$标定筒用于标定电磁流量计!同时用作回路膨胀箱$回路热电偶布置位置为换热器进出口+导热油进出口+电磁流量计进出口和电磁泵进出口$实验过程中回路表压保持在=**I X8左右!以防止空气进入实验段!造成铅铋合金氧化$@A!实验段实验段为竖直圆管!材质为+=A C不锈钢!外表面采用电加热丝紧密缠绕!以提供均匀热流密度!最大加热功率为=!I Y$流阻实验所采用的实验段尺寸为++)..b A..!换热实验所采用的实验段尺寸为+>"..b A..!长度均为).$实验段的测点布置如图)所示!前>**..保证流动充分发展!后=A**..每隔)**..布置热温度测点$每个轴向截面测量流体及壁面温度!截面>到截面#沿截面周向布置>个热电偶测量壁温!热电偶距实验段内壁的距离,为)..$此外!采用压差传感器测量实验段压差!压力测点之间的高度差为=@!.$图)中(S V!5为流体温度测点%S^!5为壁面温度测点%S^!>D="S^!>D>为轴向截面>的>个周向温度测点$图)!实验段热电偶布置图F/5')!70;3.8-/0%V3J[34/.32-8&W30-/%2?@B!起伏运动平台在实验中!使用六自由度海洋条件运动平台产生起伏运动!在竖直方向上的位移D有如下规律(D""#>D."W/2))S#""=#式中(D.为起伏位移最大幅度!.%S为起伏周期!W%"为时间!W$对位移方程进行求导!可得平台起伏的速度-和加速度#(-""#>9D""#9">))SD."0%W))S#"")# #""#>9-""#9">G>))S)D."W/2))S#""+#A*!=原子能科学技术!!第!"卷Copyright©博看网. All Rights Reserved.A!实验工况实验分别研究了起伏条件下铅铋合金在竖直圆管中流动的阻力和换热特性!工况均在强迫循环范围内$流阻实验所用的实验段内径为)*..$实验过程中控制实验段进口温度并保持实验段内流体温度恒定!进而排除加速压降的影响$雷诺数范围为)++*"")!)*"#$主要变量为实验段入口温度+铅铋质量流量和起伏运动条件$换热实验所用的实验段内径为+!..$佩克莱数范围为!)>">>!*$实验变量主要有实验段入口温度+铅铋质量流量+实验段热流密度和起伏运动条件$通过控制单一变量确定实验工况$实验工况汇总列于表)$表A!实验工况汇总C(:,%A!93++(/="-%48%/#+%)0(,&")!#0#")实验工况内径&..流速&".1W e=#起伏幅度&..起伏周期&W入口温度&g实验段热流密度&"I Y1.e)#流阻实验)**@=")@*=**>+**!+!*)**>!#!=)+**>换热实验+!*@="=@*=**#+**)*!>*)**#!=)!=A+**#B!实验结果与讨论B@?!流动阻力特性=#数据处理在起伏运动条件下!流体流经实验段的总压降为(,0>,05B,08B,0V B,0899">#式中(,0为流经实验段的总压将!X8%,05为实验段进出口之间的重力压降!X8%,08为加速压降!X8%,0V 为实验段内摩擦压降!X8%,0899为起伏运动引起的附加压降!X8$,05+,08+,0V和,0899的计算公式如下$,05>+!8'"!#,08>E")=!)G=!#="A#,0899>+!#'""#,0V>+'K!-))"##式中(+!为流体密度!I51.e+%8为重力加速度!.1W e)%'为压力测点垂直高度=@!.% E为质量流速!I51.e)1W e=%!=为实验段入口流体密度!I51.e+%!)为实验段出口流体密度!I51.e+%+为摩擦阻力系数%K为实验段直径!.$实验前进行压力表的校准!去除了压力表引压管与实验段温差引起的重力压降差值$此外!本实验中实验段压差表安装在实验段正中间!进而去除了实验段和引压管之间的附加压力差值$因此!实验压差表所测量的压差,0-3W-即为重力压降,05+摩擦压降,0V和附加压降,0899之和$图+!同起伏周期+不同起伏幅度下的附加压降F/5'+!,99/-/%28&[43W W<4394%[<29349/V V3432-;38]/258.[&/-<93W/2-;3W8.3;38]/25[34/%9)#起伏引起的附加压降由于铅铋合金的密度较大!因此起伏运动引起的附加压降较大!实验首先在回路铅铋流量为零的情况下进行不同工况下的起伏运动!测量得到附加压降的实验值$图++>分别为实验段中流体温度为+!*g时!相同起伏周期不"*!=第#期!!赵亚峰等(起伏对强迫循环下铅铋合金阻力及换热特性影响实验研究Copyright©博看网. All Rights Reserved.同起伏幅度+相同起伏幅度不同起伏周期下的瞬时附加压降$可以看出!附加压降呈正弦规律波动!波动周期与起伏周期一致$同起伏周期下!起伏幅度越大!附加压降波动越大%同起伏幅度下!起伏周期越大!附加压降波动越小$图>!同起伏幅度+不同起伏周期下的附加压降F/5'>!,99/-/%28&[43W W<4394%[<29349/V V3432-;38]/25[34/%9W/2-;3W8.3;38]/258.[&/-<93!!由式"+#和式""#可知!在实验段内流体温度相同!即密度不变时!起伏运动引起的附加压降理论值与起伏加速度呈正比!实验结果与理论结果一致$但定量分析发现!在起伏运动加速度较大时!实验所得附加压降最大值较理论值偏小!表明高频的起伏运动所产生的附加压降并不会如式""#所示$分析认为!实验台架起伏运动所产生的加速度与实验段中流体所受到的附加加速度并不一致$图!为!种实验中起伏运动下所产生的瞬时附加压降最大值与理论最大值比较$由图!8可见!在起伏周期同为>W时!实验最大值仅为理论值的"!B左右$由图!\可见!起伏幅度为)**..时!随着起伏周期的增加!实验值与理论值之间的差值减小$在起伏幅度)**..+周期=)W时!实验值略大于理论值!原因是实验中压差信号受实验室内电源等干扰!存在一定的底噪!测量低压差时误差较大$图!!不同起伏条件下实验与理论附加压降最大值F/5'!!1J[34/.32-8&829-;3%43-/08&899/-/%28&[43W W<4394%[.8J/.<.]8&<3<29349/V V3432-;38]/250%29/-/%2W!!+#起伏引起的流量+压降波动起伏运动引入的附加力造成实验回路流量+实验段压降的波动$对于本实验!回路铅铋流动由电磁泵驱动!强迫循环流速范围为*@)" )@*?.&W!雷诺数范围为)++*"")!)*"#$起伏对回路流量的影响程度取决于附加力与电磁泵驱动力之间的比值$图A+"示出起伏幅度和起伏周期对瞬时流量+实验段瞬时总压降的影响$可以看出!起伏幅度越大+起伏周期越小!瞬时流量波动越大!压降波动与流量波动受起伏参数影响结果一致$定义起伏运动下瞬时流量波动值,T与对应条件下静态时平均流量(T之比为流量变化的无量纲值-(->,T(T"# !!图#为实验获得的不同起伏幅度及周期下,T和-随雷诺数的变化$可以看出!在不同的起伏条件下!瞬时流量波动值,T随雷诺数的增加略微增加$而-随雷诺数的增大而迅速减小!在J$&=*****时!减小速率很快%在J$'=*****后!减小速率变缓$此外!在雷诺数最低为)++*"左右时!流量波动最大可达静止流量的=A B$#*!=原子能科学技术!!第!"卷Copyright©博看网. All Rights Reserved.图A !起伏幅度和周期对流量波动的影响F /5'A !1V V 30-%V ;38]/258.[&/-<93829;38]/25[34/%9%2V &%^48-3V &<0-<8-/%2图"!起伏幅度和周期对压降波动的影响F /5'"!1V V 30-%V ;38]/258.[&/-<93829;38]/25[34/%9%2[43W W <4394%[图#!起伏下流量波动值及-随雷诺数的变化F /5'#!$84/8-/%2%V V &%^V &<0-<8-/%2]8&<3829-^/-;J $<2934;38]/250%29/-/%2!!)**#年!X 32968&8等)="*在分析垂直振荡条件下竖直圆管内水的压降和流量变化时将流量的波动值拟合为振荡加速度和雷诺数的关系式!结果与实验符合较好$基于相同的方法!结合本实验获得的数据!建立流量波动无量纲值-与起伏加速度#和平均雷诺数J $之间的关联式为(->"!=+=##8=J $*M ""!"=*#式中!#&8为起伏项!表征起伏运动的影响$图为实验流量波动值与式"=*#计算曲面的对比!可看出式"=*#与实验值吻合较好$但在起伏幅度和周期为)**..D >W !即起伏加速度为*@*=)A 8时!式"=*#的预测值偏高$因此!在起伏加速度小于*@*=+8时单独进行拟合!进而得到-的新关系式(->"!=+=##8=J$*@""!!#,*@*=+8">A )"##8=J$*@#*A !#&*@*=+-./8"==#图!实验值与拟合得到的式"=*#曲面F /5'?!1J [34/.32-8&]8&<3829W <4V 803%V1T@"=*#!!图=*为式"==#预测值与实验值间的对比!两者吻合度较高$通过以上方法建立了基于本实验台架下起伏运动对铅铋流量影响的预测关系式!结合X 32968&8等的研究结果!证明了以上拟合方法的准确性$图==示出流速为*@).&W +)@*?.&W !起伏幅度为+**..+周期为>W 时!回路质量流量与实验段压降的相位关系$从图==可发现!在此起伏条件下!质量流量与压降存在=@+W 的相位差!但此相位差并不会随流量的变大而?*!=第#期!!赵亚峰等(起伏对强迫循环下铅铋合金阻力及换热特性影响实验研究Copyright ©博看网. All Rights Reserved.明显减小$图=*!式"==#预测值与实验值对比F /5'=*!U %.[84/W %2\3-^332[439/0-39]8&<3%V1T@"==#8293J [34/.32-8&]8&<3!!>#起伏下的时均阻力特性为分析起伏条件下的时均阻力特性!取整数周期内的流量+压降平均值来计算摩擦阻力系数+$图=)为静止+起伏条件下实验段流动阻力特性实验结果$实验段进口温度为+**g ++!*g !静态是指每组起伏工况前回路静止过程!起伏是指起伏运动过程$图=)中展示了在起伏幅度和周期分别为=**..D >W +)**..D >W ++**..D >W +)**..D #W 下!静止和起伏状态下的摩擦阻力系数随雷诺数的变化$相同的雷诺数下!对应>个静止数据点+>个起伏数据点$通过分析静态和起伏下的拟合曲线可知!起伏运动对等温流动没有影响!静态下的摩擦阻力计算式也适用于起伏运动$图==!质量流量与实验段压降的相位差F /5'==!X ;8W 39/V V 343203\3-^332.8W W V &%^48-3829[43W W <4394%[/23J [34/.32-8&W 30-/%2图=)!静止与起伏条件下摩擦阻力系数随雷诺数的变化F /5'=)!+0;8253^/-;J $<2934W -8-/%2846829;38]/250%29/-/%2W 从图=)中+**g ++!*g 实验段进口温度下的实验数据拟合曲线可知!+**g 时的摩擦阻力系数略微大于+!*g 的摩擦阻力系数!但是差异较小!基本可认为两个温度下的阻力特性一致$对于表面光滑的圆形通道!常用的摩擦阻力系数关系式为G &8W /<W 关系式(+>*@+=A>J $*@)!"=)#!!综合实验段进口温度+**g ++!*g !静止与起伏下的所有实验数据!拟合得到的摩擦阻力关系式为(+>=@#)>J $*@+!"=+#!!可以看出实验得到的摩擦阻力系数高于G &8W /<W 关系式!这是因为实验段为粗糙圆管$图=+为实验拟合得到的关系式计算值与实验*=!=原子能科学技术!!第!"卷Copyright ©博看网. All Rights Reserved.值的对比!两者最大相对偏差在)*B 之内$图=+!实验值与拟合值间的相对偏差F /5'=+!Z 3&8-/]393]/8-/%2\3-^3323J [34/.32-8&98-8829V /--390%443&8-/%2B @A !流动换热特性=#数据处理由于起伏运动会引起回路流量发生周期性变化!因此为了分析平均传热特性!取整数周期内的平均流体温度+平均壁面温度+平均流量及平均热流密度进行数据处理$实验段中的换热系数1为(1>#HS .^G S .V"=>#!!努塞尔数为(@->1K /)"=!#!!佩克莱特数为(6$>-K /#"=A#式中(#H 为平均热流密度!Y 1.e )%S .^为壁面平均温度!P %S .V 为流体平均温度!P %K /为实验段内径!.%)为流体导热系数!Y 1.e =1P e =%#为热扩散率!.)1W e =$取温度测点>"#两个截面之间的实验段做数据处理!则流体温度为(S .V >"S .V !>B S .V !##&)"="#式中!S .V !>+S .V !#分别为测点>+#截面的流体平均温度!P $实验段内壁面温度S .^!/2为(S .^!/2>S .^!%<-G.)))^.&2K %K /"=##式中(S .^!%<-为壁面>个测点温度的平均值!P %K %为实验段外径!.%.为测点>与#间的距离!.%)^为基于外壁温的壁面导热系数!Y 1.e =1P e =%.为单位时间内实验段流体对流传热量!Y $.>0U P 0"S .V !#G S .V !>#"=?##H>.(K /.")*#)^>=>M #!B *M *=>++"S ^!%<-")=#!!壁面平均温度S .^为(S .^>"S .^!/2>B S .^!/2!B S .^!/2A BS .^!/2"B S .^!/2##&!"))#式中(P 0为比定压比热%S ^!%<-为实验段外壁面温度!P %S .^!/2>"S .^!/2#为实验段截面>"#的内壁面温度!P$图=>!起伏运动下的回路流量+实验段进出口温度+实验段进出口温差与瞬时换热系数F /5'=>!F &%^48-3!/2&3-829%<-&3--3.[348-<43!-3.[348-<439/V V 343203829/2W -82-823%<W ;38--482W V 340%3V V /0/32-%V 3J [34/.32-8&W 30-/%2<2934;38]/250%29/-/%2)#起伏引起的温度波动为分析引入起伏运动后实验段内的温度波动特性!取实验段进出口温度+温差及瞬时换热系数进行分析$图=>为实验段进口温度为+*+g +热流密度为+#?!>Y &.)+雷诺数为!"*>A +起伏幅度为+**..+周期为#W 时!回==!=第#期!!赵亚峰等(起伏对强迫循环下铅铋合金阻力及换热特性影响实验研究Copyright ©博看网. All Rights Reserved.路从静止状态开始起伏运动然后又回到静止状态过程中!回路流量+实验段进出口温度+温差及瞬时换热系数随时间的变化$从图=>可知!起伏运动虽然会引起回路流量的周期性波动!但对于实验段的进出口温度+温差+瞬时换热系数几乎不产生影响$此外!回路中其他位置的温度也都不会产生波动$由此可见!在本次实验工况范围内!尽管起伏引起流量的波动!但实验段进出口瞬时温差+实验段瞬时换热系数1并没有明显波动!起伏对瞬时换热特性的影响很小$+#起伏下的时均传热特性图=!为实验段进口温度为+*+g +热流密度为+#?!>Y &.)时!静止与起伏条件下时均努塞尔数与佩克莱特数的关系$从图=!可看出!起伏运动对强迫循环下时均换热特性没有影响$图=!!起伏条件下的时均传热特性F /5'=!!:/.3D 8]348539;38--482W V 340;8480-34/W -/0<2934;38]/250%29/-/%2E !结论在强迫循环范围内!对起伏运动条件下铅铋合金的流动和传热特性进行了实验研究!其中流动阻力实验的雷诺数范围为)++*"")!)*"#!流动换热实验的佩克莱特数范围为!)>">>!*!实验主要结论如下$=#起伏运动引起的附加压降呈周期性波动!但其最大值比理论值低$起伏过程中回路的流量发生周期性波动$在*@).&W 低流速时!流量波动可达=A B !随着J $增大!起伏对流量波动造成的影响逐渐减小$拟合得到了起伏运动引起的回路流量波动与起伏加速度和雷诺数之间的关系式!与实验结果吻合较好$)#强迫循环时起伏下的时均阻力特性与静止条件下无明显区别$+#在强迫循环下!起伏条件的引入仅会造成回路流量的小幅波动!不会影响实验段流体及壁面温度!起伏运动并不会影响回路的传热特性$上面分析指出!流速较低时回路流量波动较大$因此!自然循环下起伏运动对铅铋合金流动换热的影响更为严重!在未来工作中计划进行此方面实验研究$参考文献)=*!高璞珍!庞凤阁!王兆祥'核动力装置一回路冷却剂受海洋条件影响的数学模型)N *'哈尔滨工程大学学报!=??"!=#"=#()>D )"'K ,M X <H ;32!X ,(K F 32553!Y,(K i ;8%D J /825'S 8-;3.8-/08&.%93&%V [4/.8460%%&82-/22<0&384[%^34[&82-/2V &<32039\6%03820%29/D -/%2W )N *'N %<428&%VQ 84\/2125/2334/25L 2/]34D W /-6!=??"!=#"=#()>D )""/2U ;/23W 3#'))*!O 77Q O P O('1V V 30-W%V;38]/25829&/W -/25<[%2-;34.%D ;6948<&/0[34V %4.820382904/-/08&;38-V &<J%V^8-34D 0%%&39.84/234380-%4W )N *'(<0&384125/2334/25829`3W /52!=?A A !>")#(=+#D =A )')+*!SL Z,:,Q !7,Y,`,P !P M G ,E ,7Q OS'(8-<48&0/40<&8-/%20;8480-34/W -/0W %V 8.84/234380-%4/24%&&/25.%-/%2829;38--482W V 34/2-;30%43)N *'(<0&384125/2334/25829`3W /52!)**)!)=!"=D )#(A ?D #!')>*!杜思佳!张虹'海洋条件对单相强迫流动影响的理论研究)N *'核动力工程!)**?!+*"!#(A *D A >'`L 7/R /8!i Q,(K Q %25':;3%43-/08&W -<96%23V V 30-%V%03820%29/-/%2W%2W /25&3D [;8W 3V %40390/40<&8-/%2)N *'(<0&384X %^34125/2334/25!)**?!+*"!#(A *D A >"/2U ;/23W 3#')!*!杜思佳!张虹!贾宝山'海洋条件下竖直圆管内单相传热特性实验研究)N *'核动力工程!)*==!+)"+#(?)D ?A '`L7/R /8!i Q,(K Q %25!N O ,G 8%W ;82'1J [34/D .32-8&43W 3840;%2W /25&3D [;8W 3;38--482W V 340;8480-34/W -/0W/28]34-/08&0/40<&84-<\3<2934.84/230%29/-/%2W )N *'(<0&384X %^34125/2334D /25!)*==!+)"+#(?)D ?A "/2U ;/23W 3#')A *!E ,(G 'Z3]/3^%V-;32<0&3844380-%4-;34.8&)=!=原子能科学技术!!第!"卷Copyright ©博看网. All Rights Reserved.;6948<&/043W3840;/2%0382.%-/%2W)N*'(<0&384125/2334/25829`3W/52!)*="!+=+(+"*D+#!' )"*!程坤!谭思超'海洋条件下反应堆热工水力特性研究进展)N*'哈尔滨工程大学学报!)*=?!>*">#(A!!D A A)'U Q1(K P<2!:,(7/0;8%'Z3W3840;[4%543W W%V2<0&3844380-%4-;34.8&D;6948<&/00;8480-34/W D -/0W<2934%03820%29/-/%2W)N*'N%<428&%VQ84\/2125/2334/25L2/]34W/-6!)*=?!>*">#(A!!D A A)"/2U;/23W3#')#*!马建!李隆键!黄彦平!等'海洋条件下舰船反应堆热工水力特性研究现状)N*'核动力工程!)*==!+)")#(?=D?A'S,N/82!C O C%25R/82!QL,(KE82[/25!3-8&' X4%543W W/2/2]3W-/58-/%2W%2-;34.%D;6948<&/00;8480-34/W-/0W%V W;/[2<0&3844380-%4W<2934%03820%29/-/%2W)N*'(<0&384X%^34125/2334D /25!)*==!+)")#(?=D?A"/2U;/23W3#')*!Z M1C M F7F':;34.8&;6948<&/0W8W[30-W%V&/T D </9.3-8&0%%&392<0&3844380-%4W)S*'125&829(Y%%9;389X<\&/W;/25!)*=#')=**吴宜灿!王明煌!黄群英!等'铅基反应堆研究现状与发展前景)N*'核科学与工程!)*=!!+!")#( )=+D))='YL E/082!Y,(K S/25;<825!QL,(K h<2D6/25!3-8&'`3]3&%[.32-W-8-<W829[4%W[30-W%V &389D\8W394380-%4W)N*'(<0&38470/3203829125/2334/25!)*=!!+!")#()=+D))="/2U;/D23W3#')==*刘志鹏!王成龙!张大林!等'运动条件下铅铋反应堆热工水力特性研究)N*'原子能科学技术!)*)=!!!"!#(#==D#)='C O L i;/[325!Y,(K U;325&%25!i Q,(K`8D&/2!3-8&':;34.8&D;6948<&/0828&6W/W%V&389D\/W D.<-;4380-%4<2934.%]/250%29/-/%2W)N*',-%.D /012345670/3203829:30;2%&%56!)*)=!!!"!#( #==D#)="/2U;/23W3#')=)*王旭!赵亚楠!赵鹏程!等'海洋条件下自然循环铅铋反应堆偏环运行特性分析)N*'强激光与粒子束!)*))!+>"!#(>)D!)'Y,(K_<!i Q,M E8282!i Q,M X3250;325!3-8&',W6..3-4/08&%[348-/%20;8480-34/W-/0W%V28-<48&0/40<&8-/%2&389D\/W.<-;4380-%4<2934%03820%29/-/%2W)N*'Q/5;X%^34C8W34829X84D -/0&3G38.W!)*))!+>"!#(>)D!)"/2U;/23W3#' )=+*C O Li!i Q,M E!Y,(KU!3-8&'1J[34/.32D -8&W-<96%2;38--482W V340;8480-34/W-/0W%VC G1V&%^/28]34-/08&-<\3<2934W-8-/08294%&&/250%29/-/%2W)N*'O2-3428-/%28&N%<428&%VQ38-829S8W W:482W V34!)*)+!)**(=)+!=*')=>*宫厚军!黄彦平!昝元峰'起伏条件下自然循环密度波不稳定性研究)N*'核动力工程!)*=A!+""A#(="+D="A'K M(K Q%<R<2!QL,(K E82[/25!i,(E<82D V325'7-<96%228-<48&0/40<&8-/%2932W/-6^8]3 /2W-8\/&/-6<2934;38]/250%29/-/%2W)N*'(<0&384X%^34125/2334/25!)*=A!+""A#(="+D="A"/2U;/23W3#')=!*姜胜耀!杨星团!宫厚军!等'起伏因素影响自然循环流动的机理分析)N*'原子能科学技术!)**?!>+"增刊#(?)D?A'N O,(K7;32568%!E,(K_/25-<82!K M(KQ%<R<2!3-8&'S30;82/W.%V28-<48&0/40<&8-/%2-8I/25800%<2-/2-%;38]/25.%]3.32-)N*',-%./012345670/3203829:30;2%&%56!)**?!>+"7<[[&'#(?)D?A"/2U;/23W3#')=A*高璞珍!王兆祥!刘顺隆'起伏对强制循环和自然循环的影响)N*'核科学与工程!=???!=?")#( ==A D=)*'K,M X<H;32!Y,(K i;8%J/825!C O L7;<2D &%25'1V V30-W%V;38]/25<[%2V%40390/40<&8-/%282928-<48&0/40<8&-/%2)N*'(<0&38470/3203829125/2334/25!=???!=?")#(==A D=)*"/2U;/D23W3#')="*X1(`E,C,Z!N,E,(:O7!G,C,P Z O7Q(,( ,'F&%^829[43W W<4394%[V&<0-<8-/%2W/28]34D -/08&-<\3W<\R30--%&%^V43T<3206%W0/&&8-/%2W)N*'(<0&384125/2334/25829`3W/52!)**#!)+#"=#(="#D=#"'+=!=第#期!!赵亚峰等(起伏对强迫循环下铅铋合金阻力及换热特性影响实验研究Copyright©博看网. All Rights Reserved.。

防液态铅铋合金中颗粒物沉积管道性能研究

防液态铅铋合金中颗粒物沉积管道性能研究

卵 一 唧 { .

竽c — T w ) ×

1 1 一 e x p ( 一 — V ) × 1 0 0 %, ( 3 ) pc p D 】
第3 6卷 第 5期
2 0 1 4年 5月
华 电技 术
Hua d i a n Te c h n o l o g y
Vo 1 . 3 6 No. 5
Ma v . 2 01 4
防液 态 铅 铋 合 金 中颗 粒 物 沉 积 管 道 性 能 研 究
刘亮, 周涛, 杨旭 , 苏子威
壁 面 与 管道 中心 处 液 态铅 铋 合 金 温 差 最大 , 靠 近 壁面 处温 差逐 渐 缩 小 , 热 泳 力 作 用 方 向 指 向温度 下 降 的方 向 。防液 态铅铋 合 金 中颗粒 物沉 积 管道 工
( N o . 3 0 9 2 0 1 6 ) ; 教 育部 博 士点 基金 资 助项 目
( 华北 电力 大学 核热工安全与标准化研究所 , 北京 1 0 2 2 0 6 )

要: 针对圆柱形管道 的特点 , 提 出了一种适用 于以液态铅铋合 金作为冷 却剂 的防颗粒物沉 积管道 。借 助热泳模 型 ,
分别计算 了该管 道在不同温差和不 同颗粒物粒径下 的防沉 积能力 。通过计算可 以看 出 , 壁 面与冷却剂温差越高 , 防沉 积 能力越好 ; 颗粒物粒径越 大 , 防沉积能力越低 ; 温差对防沉积 能力 的影 响 比粒径对 其影 响更 大。该管道 可 以解 决液态 粒 物形 式存 在 。液 态铅 铋合 金 中颗粒 物沉
积 于管 壁 时会影 响液 态 铅 铋 合 金 的 流动 能力 , 进 而 影 响堆 芯热 量 导 出能 力 , 这 极 大 地 影 响 了 反 应 堆 的

铅铋复杂流场分布氧输运与材料交互作用的模型研发与验证

铅铋复杂流场分布氧输运与材料交互作用的模型研发与验证

铅铋复杂流场分布氧输运与材料交互作用的模型研发与验证引言铅铋材料作为一种广泛应用于航空航天、能源等领域的复合材料,其性能的研究一直是科学家和工程师们关注的焦点。

其中,铅铋材料的流场分布、氧输运以及材料与氧的相互作用对其性能具有重要影响。

因此,本文旨在探索铅铋材料的复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型研发与验证。

铅铋材料的流场分布模型是研究其性能的关键,主要包括流速、流向、流动态等流场参数的描述。

在开展模型研发过程中,可以通过计算流体力学(CFD)的方法建立流场分布模型。

该方法基于牛顿流体动力学方程,通过离散化和求解数值方法,可以较准确地模拟流体的流动。

在建立模型时,考虑到铅铋材料的复杂特性,如铅铋颗粒的尺寸分布以及材料的非均匀性等,需要尽可能多地采集实验数据并结合理论分析,以确保模型的准确性和可靠性。

此外,模型的验证也是不可或缺的一步,可以通过与实际实验结果进行对比,评估模型的准确性和适用性。

氧输运是铅铋材料对外部环境反应的关键过程之一,对材料的稳定性和性能有很大影响。

在研发氧输运模型时,需要考虑氧在材料中的扩散速率、输运路径、表面反应等因素。

可以通过研究铅铋材料的微观结构和表面形貌等,结合氧在材料中的传质理论,建立氧输运模型。

此外,还可以利用计算化学方法,如密度泛函理论(DFT)等,对材料的表面反应进行定量计算和分析。

为确保模型的准确性,可以通过气体吸附实验、电化学分析等手段对模型进行实验验证。

材料与氧的相互作用是影响铅铋材料性能的重要因素,其中包括表面氧化、氧的解吸附、活化能等。

在研发材料与氧的相互作用模型时,需要考虑材料的晶格结构、表面形貌以及氧的传质动力学等因素。

可以通过表面分析技术,如扫描电镜、X射线光电子能谱等,对材料的表面结构和形貌进行研究。

同时,还可以通过表面等离子体共振(SPR)技术,对材料的吸附和解吸附行为进行实时监测和分析。

最后,通过比较模型预测结果与实验数据,验证模型的准确性和可靠性。

铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型研发与验证

铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型研发与验证

铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型研发与验证【原创实用版】目录一、引言1.1 背景介绍1.2 研究目标与意义二、铅铋复杂流场分布2.1 铅铋流场的特点2.2 复杂流场分布的建模与模拟三、氧输运与材料交互作用3.1 氧输运机制3.2 材料交互作用的影响四、模型研发与验证4.1 模型构建方法4.2 模型验证与分析五、结论与展望5.1 研究成果总结5.2 未来研究方向正文一、引言1.1 背景介绍铅铋是一种重要的低成本、环保型液态金属材料,被广泛应用于核能、能源转换等领域。

然而,在实际应用过程中,铅铋材料的性能受流场分布、氧输运与材料交互作用等因素的影响,对其性能及寿命产生重要影响。

因此,研究铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型研发与验证具有重要的理论指导和实际应用价值。

1.2 研究目标与意义本研究旨在建立一个能够描述铅铋复杂流场分布、氧输运与材料交互作用的模型,并进行验证,以期为优化铅铋材料性能和应用提供理论依据。

二、铅铋复杂流场分布2.1 铅铋流场的特点铅铋流场分布具有以下特点:首先,铅铋材料在流动过程中,由于其粘度低、密度差小,容易形成复杂的流场;其次,流场分布受温度、压力等因素影响,呈现出非线性、时变性特点。

2.2 复杂流场分布的建模与模拟在建模过程中,采用计算流体力学(CFD)方法,结合铅铋材料的物性参数,模拟其流场分布。

通过调整模型参数,优化模型结构,建立一个能够较好描述铅铋复杂流场分布的模型。

三、氧输运与材料交互作用3.1 氧输运机制氧输运在铅铋材料中主要通过扩散、对流和传质等机制进行。

其中,扩散机制是氧输运的主要方式,对流和传质机制在特定条件下也会对氧输运产生影响。

3.2 材料交互作用的影响氧与铅铋材料之间的交互作用会影响氧输运过程。

例如,材料表面的氧化膜会影响氧的扩散速率;同时,材料的孔隙结构也会对氧输运产生影响。

四、模型研发与验证4.1 模型构建方法在模型构建过程中,采用有限元方法对流场进行离散化处理,并利用物质守恒定律、动量守恒定律等基本物理原理建立模型。

液态铅铋横向流作用下单棒流致振动特性数值研究

液态铅铋横向流作用下单棒流致振动特性数值研究

Nuclear Science and Technology 核科学与技术, 2023, 11(2), 155-167 Published Online April 2023 in Hans. https:///journal/nst https:///10.12677/nst.2023.112017液态铅铋横向流作用下单棒流致振动特性 数值研究王东东1,赵 海2,周志伟1,王 端3,孙 林1,张 泂1,杨红义1*1中国原子能科学研究院,北京2哈尔滨工程大学核科学与技术学院,黑龙江 哈尔滨 3核工业学院,北京收稿日期:2023年2月22日;录用日期:2023年2月28日;发布日期:2023年4月26日摘 要铅铋堆中的液态铅铋金属流体与常规介质物性差异较大,其流致振动特性需要明确。

针对反应堆中的圆柱横向流致振动,本文对单棒在不同铅铋来流工况下流致振动特性进行了数值研究。

首先通过悬臂棒的理论固有频率验证了模态分析的正确性,通过模态分析获得单棒在空气和铅铋中的固有属性。

然后采用流固耦合仿真计算开展不同工况下的铅铋流质中单棒流致振动特性研究。

结果表明铅铋绕流固定单棒时漩涡脱落频率对应的斯特劳哈尔数为0.2,与经典单圆柱绕流斯特劳哈尔数一致。

对于与流体有耦合的弹性棒,当入口流速和温度恒定时,受铅铋流体冲击,棒先发生脉动幅值较小的静变形,然后逐渐稳定地脱落漩涡,使得振幅逐渐增大。

关键词铅铋介质,流致振动,漩涡脱落Numerical Study on VibrationCharacteristics of Single Rod Suffered Liquid Lead-Bismuth Cross-FlowDongdong Wang 1, Hai Zhao 2, Zhiwei Zhou 1, Duan Wang 3, Lin Sun 1, Jiong Zhang 1, Hongyi Yang 1*1China Institute of Atomic Energy, Beijing2College of Nuclear Science and Technology, Harbin Engineering University, Harbin Heilongjiang 3Institute of Nuclear Industry, Beijing*通讯作者。

铅铋合金自然循环稳定流动的析因分析研究

铅铋合金自然循环稳定流动的析因分析研究

铅铋合金自然循环稳定流动的析因分析研究Analysis of Natural Circulation Stability Flow of Lead-Bismuth Alloy作者:邓湘红,陈家骏,毛金华,李建平,黄勇,贾新建Author:Deng Xianghong, Chen Jiajun, Mao Jinhua, Li Jianping, Huang Yong, Jia Xinjian摘要:为了探讨铅铋合金自然循环稳定流动的析因,本文建立了铅铋合金稳定流动的数学模型,采用ANSYS FLUENT软件进行了数值模拟,研究了流体流动特性、温度分布及温度梯度对流动的影响,并且结合实验结果进行了比较。

结果表明:铅铋合金的自然循环稳定流动是由于温度梯度的作用和对流热传递的影响,当温度梯度增大时,流体流动的动量增大,自然循环稳定流动的能力也增大;当入口温度增加时,流体流动的动量增大,自然循环稳定流动的能力也增大。

Abstract:In order to investigate the cause of natural circulation stability flow of lead-bismuth alloy, a mathematical model of stable flow of lead-bismuth alloy was established in this paper. The numerical simulation was carried out by ANSYS FLUENT software. The effects of fluid flow characteristics, temperature distribution and temperature gradient on flow were studied, and the results were compared with the experimental results. The results show that the natural circulation stability flow of lead-bismuth alloy is due to the effect of temperature gradient and convective heat transfer. When the temperature gradient increases, themomentum of fluid flow increases and the ability of natural circulation stability flow increases. When the inlet temperature increases, the momentum of fluid flow increases and the ability of natural circulation stability flow increases.。

无窗散裂靶液态铅铋合金的流动特性和热输运数值研究

无窗散裂靶液态铅铋合金的流动特性和热输运数值研究

无窗散裂靶液态铅铋合金的流动特性和热输运数值研究秦雪;王锋【摘要】散裂靶作为加速器驱动次临界系统(ADS)的核心部件,其设计是ADS研究中的关键技术问题之一.该文采用计算流体力学程序CFX对欧洲MYRRHA无窗散裂靶进行数值模拟分析,采用-湍流模型、Cavitation模型和VOF界面捕捉方法,研究了液态铅铋合金(LBE)及其蒸汽两相含气蚀相变的流动特性,分析了不同流体入口速度和出口压力下靶区冷却剂稳定自由界面的形态特征.采用MCNPX程序和CFX 程序模拟无窗靶内具有稳定流动界面时高能质子束轰击靶核的热输运过程,计算得到了稳定状态下无窗散裂靶区内的温度场分布,为无窗散裂靶冷却设计的分析提供了一定的参考价值.【期刊名称】《科技创新导报》【年(卷),期】2017(014)017【总页数】5页(P66-70)【关键词】无窗散裂靶;流动特性;热输运【作者】秦雪;王锋【作者单位】中国核动力设计研究院核反应堆系统设计技术重点实验室四川成都610041;重庆大学低品位能源利用技术及系统教育部重点实验室重庆 400030【正文语种】中文【中图分类】TL33随着核电的大规模发展,核废料处理问题受到了越来越多的关注。

加速器驱动次临界系统(ADS)可通过嬗变核废料中的次锕系核素和长寿命裂变产物来实现核废料的有效处理和利用,被国际界认为是未来最具潜力的用于处理核废物和安全可靠利用核能的系统[1]。

中子散裂靶作为耦合加速器和次临界系统的重要部件,其设计和选材是目前国际上ADS研究的热点[2]。

对于液态重金属靶件,目前国际上提出了有窗靶件和无窗靶件两种设计方案。

无论是有窗靶内的靶窗散热和结构材料问题,还是无窗靶内的自由界面的稳定形成问题,都是目前ADS散裂靶需解决的技术难点[3]。

相对于有窗靶,无窗靶避免了靶窗结构材料选择的难题,在国际上得到了越来越多的关注。

德国的KIT、意大利的GRS4和比利时的SCK.CEN等研究机构以水或汞作实验工质展开了对无窗靶件的实验测量和数值模拟研究分析[4]。

液态铅铋合金管内流动传热特性研究

液态铅铋合金管内流动传热特性研究
%&'()*$+,*$#&#&-.#/ 0(,*12,&)3(245,2,6*(2$)*$6 #37(,"89$):;*5<;*(6*$6=..#>
^IQK ,;/8!^IQK ,;/8*4-8*" !\GIQK Y18!\GIQK L14)8" ! ODIQ ^/8<)!cDW T7)];/8*!TW K718*;7)
第&期 ! ! 王 ! 琛 等 $液 态 铅 铋 合 金 管 内 流 动 传 热 特 性 研 究
பைடு நூலகம்
>!B
!! 近 年 来!铅 铋 快 堆 作 为 一 种 十 分 具 有 竞 争 力的堆型!已 引 起 广 泛 的 重 视 和 竞 相 研 究" 在 研究铅铋快堆的热工水力特性和设计其相关组 件 时!对 铅 铋 合 金 流 动 传 热 特 性 的 高 度 认 识 十 分重要!同 时 针 对 铅 铋 合 金 的 计 算 流 体 力 学 *,(L%研 究 也 十 分 重 要 "
*!"#$$%$& '()*+,-(. /$0)*'(+1())*1(+!21,-(31-$4$(+ 5(16)*714,!21,-('#""V$!8#1(-%
=9)*2,6*$!D8-.9/.6-2679A6;/34-5 ;/166.1823/.:;1.1:6/.)26):2-34)Z7)94/19P@)2076; /76/:6):144-A!6;/:-../2=-89)8* /<=/.)0/8614@/8:; 512/261@4)2;/9!1896;/ ;/16 6.1823/.:;1.1:6/.)26):26/26512:1..)/9-76+I 2/6-3;/166.1823/../416)-823-.4)Z7)9 4/19P@)2076;/76/:6):144-A 5/./-@61)8/9@12/9-86;//<=/.)0/86149161+I66;/210/ 6)0/!(47/86=.-*.10 51272/96-2)07416/6;/34-5;/166.1823/.-34/19P@)2076;/76/:P 6):144-A)81:).:741.67@/!2-126-2679A6;/)8347/8:/-39)33/./8667.@74/8:/H.18964 870@/. 0-9/421896;/2/4/:6)-8 -39)33/./8667.@74/8:/ 0-9/42 -8 6;/ :14:7416)-8 ./27462+()8144A!@12/9-86;/:14:7416)-8./27462!6;/)8347/8:/-39)33/./8667.@74/8:/ H.18964870@/.0-9/42-86;/:14:7416)-8./274625129)2:722/9!1896;/./:-00/89/9 =;A2):140-9/42789/.9)33/./86.18*/-3H/:4/6870@/.5/./=./2/86/9+ ?(>/#2")$4)Z7)94/19P@)2076;/76/:6):144-A&34-5 ;/166.1823/.:;1.1:6/.)26):&67.@7P 4/86;/166.1823/.

铅铋流体热工力学及安全特性研究进展

铅铋流体热工力学及安全特性研究进展

铅铋流体热工力学及安全特性研究进展周涛;漆天;陈娟;冯祥【期刊名称】《核科学与工程》【年(卷),期】2021(41)6【摘要】加速器驱动的次临界反应堆(ADS)是最有前景的嬗变技术之一,铅铋流体作为堆内靶件和冷却剂,其热工安全特性成为广泛关注的热门课题。

目前国内外已经开展了一些程序计算、数值模拟和实验研究,也得到了相应铅铋流体热工及安全特性。

研究表明:气体注入可在一定范围内增强流体自然循环;气体注入率超过一定范围会降低流体自然循环流量。

铅铋自然循环中,热分层最严重的区域存在于变温段;且在回路中,热分层状态不同;回路温差较大时,流速提高,热分层现象较明显。

对于流动铅铋介质中的控制棒落棒,正常工况条件下,落棒时间随着铅铋流速的增大而增大;地震工况下,控制棒配重增加,初始加速度比正常工况要大,在曲线上呈现为速度时间曲线斜率较正常工况大。

在未来研究中,进一步强化实验研究是应该努力的重要方向;开展多数学方法特别是新数学方法比较研究;要确定论与非确定论结合,发现铅铋流体机理特性,明确其可靠性标准;提升其自然循环能力,强化增重和自凝固等其安全特性。

【总页数】14页(P1105-1118)【作者】周涛;漆天;陈娟;冯祥【作者单位】东南大学能源与环境学院;华北电力大学核科学与工程学院;核热工安全与标准化研究团队【正文语种】中文【中图分类】TL48【相关文献】1.双功能锂铅实验包层模块第一壁冷却流道热工水力学设计优化分析研究2.铅铋快堆燃料组件热工水力学数值模拟研究3.基于CFD方法的铅铋冷却燃料棒束的热工水力特性分析4.运动条件下铅铋反应堆热工水力特性研究5.液态铅铋靶热工水力学系统程序的开发因版权原因,仅展示原文概要,查看原文内容请购买。

液态铅铋循环泵水力性能及内部流动分析

液态铅铋循环泵水力性能及内部流动分析

第36期2021年12月No.36December ,2021液态铅铋循环泵水力性能及内部流动分析孙海龙1,龚卫锋2*,李长江2,丁可金2(1.浙江浙能绍兴滨海热电有限责任公司,浙江绍兴312072;2.中国船舶重工集团有限公司704所,上海200000)摘要:文章采用计算流体动力学方法,对液态铅铋循环泵的运行性能及内部液态金属三维流动进行数值计算。

研究输送介质对液态铅铋循环泵水力性能的影响,并对其内部流场进行分析,为液态铅铋循环泵优化设计及内部流动控制提供参考。

结果表明:输送介质为液态铅铋时模型泵的性能整体优于输送介质为清水时的性能。

关键词:液态铅铋循环泵;数值模拟;水力性能;内部流动;磨蚀中图分类号:U121文献标志码:A江苏科技信息Jiangsu Science &Technology Information作者简介:孙海龙(1985—),男,浙江杭州人,高级工程师,硕士;研究方向:离心泵的优化设计。

*通信作者:龚卫锋(1984—),男,上海人,高级工程师,硕士;研究方向:离心泵的优化设计。

0引言核能作为一种清洁高效的能源,目前,全球约有400多座核电站投入运行。

随着核能的大规模使用,由核裂变产生的核废料问题成为制约核能可持续发展的重要影响因素,特别是核反应堆产生的乏燃料,具有较强的放射性以及射线危害,对人类生存环境构成严重威胁。

俄罗斯SVBR-75/100快堆中采用2台机械泵驱动液态铅铋的循环[1]。

美国Los Alamos National Laboratory 的DELTA 回路中采用液下式机械泵,泵内铅铋的质量流量为16.2kg/s [2]。

法国原子能研究院构建的STELLA 回路中采用离心式液下机械泵驱动液态铅铋[3]。

西班牙能源环境技术研究中心的LINCE 强迫对流实验回路中采用离心式机械泵[4],回路中的最大流量可达2.5m 3/h 。

而液态铅铋的流动是一种特殊的低普朗特数流动,其无论在层流还是湍流状态下的热传递规律均与常规流体不同[5],研究液态铅铋的输送装置均需从液态铅铋的流动规律出发。

环形通道内液态铅铋合金流动换热特性实验研究

环形通道内液态铅铋合金流动换热特性实验研究

环形通道内液态铅铋合金流动换热特性实验研究朱锋杰;武俊梅;石磊太;苏光辉【摘要】通过对环形通道内液态铅铋合金的流动换热特性进行实验研究,得到了气泡泵注气对液态金属流动的影响,并拟合出环形通道内液态铅铋合金的摩擦系数关系式和换热特性关系式.结果表明:采用气泡泵注气能有效提升铅铋合金的质量流速;相同Reynolds数下环形通道内液态铅铋合金的摩擦系数大于由布拉休斯公式计算得到的摩擦系数;液态铅铋合金对流换热过程中,导热项占主导地位,并且N usselt 数随Peclet数的增大而增大.【期刊名称】《原子能科学技术》【年(卷),期】2019(053)005【总页数】7页(P819-825)【关键词】气泡泵;环形通道;液态铅铋合金;摩擦系数;流动换热【作者】朱锋杰;武俊梅;石磊太;苏光辉【作者单位】西安交通大学机械结构强度与振动国家重点实验室,陕西西安710049;西安交通大学机械结构强度与振动国家重点实验室,陕西西安 710049;西安交通大学动力工程多相流国家重点实验室,陕西西安 710049;西安交通大学动力工程多相流国家重点实验室,陕西西安 710049【正文语种】中文【中图分类】TL332液态铅铋合金以其低熔点、高沸点、良好的导热性能等优点,成为目前加速器驱动的次临界系统(ADS)设计中冷却剂的首选材料[1],同时采用气泡泵代替传统的机械泵来强化冷却剂的循环能力,能有效提高ADS的固有安全性[2]。

但由于液态铅铋合金的热工水力性质与常规流体(水、油等)相比有较大的差异,因此常规流体的流动换热计算关系式并不适用于液态铅铋合金。

目前,国内外一些学者已在气泡泵对液态金属循环流动影响的方面做了一些研究[3-8],并且对液态金属的流动换热特性也有相关的研究[9-12]。

本文主要针对内壁面加热的环形通道内液态铅铋合金的流动换热特性进行实验研究,通过对实验数据的分析,得出气泡泵的注气速度对液态铅铋合金循环能力的影响以及液态铅铋合金在环形通道中的流动换热特性关系式。

铅铋离心泵叶轮和导叶内部流动及磨损特性研究

铅铋离心泵叶轮和导叶内部流动及磨损特性研究

铅铋离心泵叶轮和导叶内部流动及磨损特性研究铅铋离心泵叶轮和导叶内部流动及磨损特性研究引言离心泵作为一种常见的流体输送设备,广泛应用于农业、城市供水和工业领域等。

铅铋合金被广泛用作离心泵叶轮和导叶的制造材料,因其具有良好的耐磨性和耐腐蚀性。

然而,由于长期运行以及液体颗粒的侵蚀,离心泵叶轮和导叶内部的流动与磨损特性一直是研究的重点和难点。

一、流动特性研究离心泵叶轮和导叶内部的流动特性对泵的性能和效率有着重要影响。

通过数值模拟方法,研究了铅铋离心泵叶轮和导叶内部的流动状态。

结果表明,叶轮出口处的涡旋结构明显,流速分布不均匀。

在导叶的设计过程中,合理的曲线形状和叶片角度可以减少附属回旋涡,并改善流态分布。

此外,流道的平滑度和头部设计也对内部流动特性起着重要作用。

二、磨损特性研究离心泵叶轮和导叶长时间运行会导致其表面的磨损现象,进而降低泵的性能和效率。

通过实验研究和理论分析,分析了铅铋离心泵叶轮和导叶的磨损机理。

结果表明,磨损主要由涡轮和导叶表面的微观颗粒撞击引起,撞击力的大小与颗粒的大小和速度有关。

此外,液体的粘度和颗粒的硬度也会影响磨损的程度。

减少磨损的方法包括改变材料性能、优化流体参数以及增加保护涂层等。

三、材料研究铅铋合金作为离心泵叶轮和导叶的制造材料,具有良好的耐磨性和耐腐蚀性。

通过改变铅铋合金中不同元素的含量和加工工艺,可以改善材料的性能。

研究了铅铋合金的力学性能、耐蚀性和摩擦学特性等。

结果表明,添加适量的合金元素可以提高材料的硬度和强度,从而改善其耐磨性。

此外,优化加工工艺可以减少材料内部的缺陷,提高其整体性能。

结论离心泵叶轮和导叶内部的流动与磨损特性是泵性能和效率的关键因素。

通过研究铅铋离心泵叶轮和导叶的流动特性、磨损机理以及材料性能,可以为提高离心泵的运行效果和使用寿命提供理论依据和技术支持。

进一步的研究还需要从实验和仿真角度深入分析铅铋离心泵叶轮和导叶的内部流动与磨损特性,以及新材料的开发和应用通过实验研究和理论分析,我们分析了铅铋离心泵叶轮和导叶的磨损机理。

三角形棒束内铅铋湍流普朗特数模型研究

三角形棒束内铅铋湍流普朗特数模型研究

三角形棒束内铅铋湍流普朗特数模型研究最近,以三角形棒束内铅铋湍流普朗特数模型为研究对象的研究受到了越来越多的关注。

本文旨在探讨这一模型,以期更好地了解任何给定形状的棒束内铅铋湍流的流动特性。

首先,我们来介绍一下三角形棒束内铅铋湍流普朗特数模型的基本原理。

棒束内的铅铋湍流是一种非定常的较复杂的液体流动现象,它包含了潜流、反冲和湍流三种流动特性。

在这里,我们定义的普朗特数模型是基于棒束内铅铋湍流涡旋的动量方程,从而对其进行分析。

通过推导出棒束内铅铋湍流的数学模型,可以揭示出给定形状的棒束内铅铋湍流的流动特性,帮助我们更好地把握流体动力学的要素。

其次,我们来看看普朗特数模型在三角形棒束内铅铋湍流中的应用。

首先,由于模型可以计算出棒束内铅铋湍流的所有组成部分,因此可以更精确地表示出涡旋的动量方程,从而使我们能够探究三角形棒束内铅铋湍流的流动特性。

此外,普朗特数模型在计算三角形棒束内铅铋湍流的相对压力和涡度时也可以发挥作用。

该模型还可以计算出流体动量方程以及它们之间的关系,并使用CFD方法进行模拟以实现更精细的湍流分析。

最后,我们来看看普朗特数模型的发展趋势。

首先,近年来,普朗特数模型被广泛应用于各种复杂流体系统的研究中,取得了比较不错的结果。

此外,随着计算机技术的发展,许多普朗特数模型也得到了优化,并逐渐成为研究者探讨流体动力学的首选模型。

未来,普朗特数模型可能会更多地被应用于工业流体动力学领域,以帮助我们更好地理解不同形状的棒束内铅铋湍流的流动特性,并最终更准确地预测流体运动。

总之,三角形棒束内铅铋湍流普朗特数模型是一种非常有效的研究工具,可以帮助我们更好地理解任何给定形状的棒束内铅铋湍流的流动特性。

为了进一步研究这一模型,我们需要收集更全面的实验数据,以及开发更为精确的模型,来更准确地模拟这一棒束内铅铋湍流的运动。

高温液态铅铋与高压水混合流场相界面形态及行为机理研究

高温液态铅铋与高压水混合流场相界面形态及行为机理研究

高温液态铅铋与高压水混合流场相界面形态及行为机理研究好家伙,今天咱们聊聊一个挺有意思的课题——高温液态铅铋与高压水混合流场相界面的形态及行为机理。

听起来像是科幻电影里的情节,对吧?但其实它可跟咱们的日常生活、能源利用息息相关。

别担心,虽然这名字让人觉得高大上,但是我们还是能轻松聊一聊,绝对不会让你晕头转向。

咱得了解啥是高温液态铅铋。

简单来说,这是一种混合物,主要由铅和铋两种金属组成,熔点比较低,液态状态下可在高温环境下稳定存在。

你可以想象它就像是一种“热乎乎”的金属汤,能够在核反应堆中发挥重要作用,帮助散热。

不过,这个东西不止是热,它还很重,密度大得吓人。

铅铋液体流动时,它的“滑溜”程度可不低,想象一下它像熔化的巧克力,倒出来一大堆,速度那叫一个快。

接下来说说“高压水”。

嘿,这个就不陌生了,咱们平时喝的水就属于这个范畴,但要说它是高压水,那可就不是普通的自来水了。

高压水通常是指在核电站中使用的冷却剂,得承受很大的压力,这样它才不会在高温下蒸发,能更好地带走反应堆里的热量。

别看水的密度比铅铋要小得多,它的运动就像是比划得更精准的舞蹈,动作虽然轻盈,但每一步都能带来巨大能量。

那么问题来了,当这两种看似“不搭界”的物质相遇时,会发生什么呢?就像两个来自不同星球的物种撞个正着,它们的“相界面”——也就是它们之间的分界面——就成为了研究的焦点。

你可能会想,这界面怎么看都不会太和谐吧。

错!虽然液态铅铋和水看起来没啥亲和力,但是它们相遇后,界面上却能展现出一些特别的“行为”。

比如,它们的接触面会因为热交换、化学反应等原因形成复杂的流动模式,甚至可能会出现类似“波纹”的形态。

这些波纹可不仅仅是美观,它们代表着热量和物质交换的过程,揭示着一系列重要的热力学和力学特性。

咱们要是深挖下去,还得看看这个“界面行为”到底如何影响整个系统的运行。

你想啊,铅铋一旦流动,它的热量可就往水里传递,水再把这些热量带走。

可是,问题来了——这两者的相容性可不怎么好,它们的流动往往会产生激烈的混合现象。

基于灰色关联度的铅铋流体湍流抖振研究

基于灰色关联度的铅铋流体湍流抖振研究

基于灰色关联度的铅铋流体湍流抖振研究管内极度紊流诱发管子的湍流抖振,是管道振动的主要影响因素。

ADS是当前最有前景的嬗变技术之一,铅铋液态合金作为散裂靶和冷却剂应用其中。

对铅铋流体环境下的湍流抖振,采用反映系统序列间正、负相关性的灰色关联度模型,以湍流抖振的抖振系数为参考序列,对铅铋流体湍流抖振现象产生影响的因素进行分析。

在所取参数范围内,得到:流速影响>横向热管中心距影响>纵向热管中心距影响的结果,但灰色关联度数值差别不大,影响基本对等。

在危险工况,即湍流抖振系数?燮2时,除横向热管中心距影响在多跨数下突变为0外,其余因素影响程度均变化不大,保持基本对等。

标签:铅铋流体;湍流抖振;灰色关联度1 概述湍流抖振又称湍流激振,是指管道内流体的极度紊流诱发管子的振动,且紊流具有一个较宽的频带,当频带中的某一频率与管道的固有频率接近或保持一致时,便会大大增加管道的振动幅度。

空隙率一定时,通常管束的湍流振动响应会随质量流量的增加而增大,直到出现流体弹性不稳定。

也就是说,在出现流体弹性不稳定之前,管束的振动响应主要是由湍流激振引起的[1]。

而液态铅铋合金因其优良的物理特性,被选作ADS系统的散裂靶兼冷却剂,在下一代反应堆的铅铋冷快堆中作为冷却剂也有其应用前景。

运用灰色关联度分析[2]方法,对铅铋流体的湍流抖振问题进行研究,分析影响铅铋流体湍流抖振的各因素之间的关系。

通过对影响因素的研究,发现铅铋流体流动时可能存在的问题,在将来的设计施工中对这些问题进行解决和规避,以提高反应堆的经济性和安全性,对保障ADS系统和铅铋冷快堆的安全运行,促进它们更加安全、高效,更加完善具有重要的意义。

2 研究对象2.1 铅铋自然循环回路以华北电力大学核热工安全与水力研究所ADS研究团队[4]设计的铅铋自然循环回路为研究对象,该铅铋自然循环回路如图1所示。

由图1可以看出,台架主要包括上升段、下降段、加热段和冷凝段四个部分。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

Nuclear Science and Technology 核科学与技术, 2014, 2, 5-8/10.12677/nst.2014.21002 Published Online January 2014 (/journal/nst.html )Lead-Bismuth Flow Vortex Shedding ResearchYunbo Li, Tao Zhou *, Ziwei Su, Xu YangInstitute of Nuclear Thermal-Hydraulic Safety and Standardization, North China Electric Power University, BeijingEmail: *676850083@Received: Sep. 9th, 2013; revised: Sep. 24th , 2013; accepted: Sep. 27th , 2013Copyright © 2014 Yunbo Li et al. This is an open access article distributed under the Creative Commons Attribution License, which permits unre-stricted use, distribution, and reproduction in any medium, provided the original work is properly cited. In accordance of the Creative Commons At-tribution License all Copyrights © 2014 are reserved for Hans and the owner of the intellectual property Yunbo Li et al. All Copyright © 2014 are guarded by law and by Hans as a guardian.Abstract: In the pipeline, if the phenomenon of the vortex shedding occurs, it will cause the heat transfer tube damage and rupture, and cause a great impact on the whole circuit safety. Based on the parameters of Sweden TALL loop and the defined type of the vortex shedding frequency: v l f S v d =, to calculate the Pb-Bi loop heat exchanger pipeline, we can get the relationship between the vortex shedding frequency and the flow velocity, pipe diameter, Castro HA. The results show that: 1) When the pipe diameter is larger, the vortex shedding frequency is smaller. 2) As the flow velocity is increasing, the probability of occurrence of the vortex shedding frequency is greater. 3) The larger the Castro HA number is, the bigger the probability of occurrence of the vortex shedding frequency is.Keywords: Lead Bismuth; V ortex Shedding; Castro HA Number铅铋流动漩涡脱落研究李云博,周 涛*,苏子威,杨 旭华北电力大学核热工安全与标准化研究所,北京Email: *676850083@收稿日期:2013年9月9日;修回日期:2013年9月24日;录用日期:2013年9月27日摘 要:管路中,如果发生漩涡脱落现象,将会造成传热管损坏、破裂,对整个回路安全性造成不良影响。

基于瑞典TALL 回路的各项参数,以及漩涡脱落频率的定义式:v l f S v d =,对铅铋回路换热器管路进行计算,得到了漩涡脱落频率与来流速度、管道直径、斯特罗哈数之间的关系。

计算结果表明:1) 管道直径越大,发生漩涡脱落的频率越小。

2) 来流速度越大,发生漩涡脱落频率的概率越大。

3) 斯特罗哈数越大,发生漩涡脱落频率的概率越大。

关键词:铅铋;漩涡脱落;斯特罗哈数1. 引言换热器管中的铅铋流体的漩涡脱落极易造成管子的磨损或破裂。

据国外有关报告,约40%核电站存在传热管破损事故[1]。

对于铅铋回路,国际上进行实验研究的国家还不多,瑞典、韩国、印度、意大利、美国[2-4]等不多的几个国家拥有比较完整的实验台架并进行了实验研究,研究内容主要集中在材料、流动换热。

在中国,艾辛格、张继业等对于环形管道铅铋的湍流传热有研究。

华北电力大学核热工安全与标准化研究所周涛、刘梦影、苏子威[5-10]对铅铋的物性和换热进行了研究。

由于铅铋流体密度较大,接近于水的10倍,各方面物性都与水有着巨大差别,如果发生漩涡现象,将造成传热管道的破损、泄漏,严重影*通讯作者。

响整个循环回路的安全性。

因此对漩涡脱落进行研究和计算,对于铅铋回路换热器的设计和整个反应堆的安全性是十分必要的。

2. 研究对象2.1. TALL回路建在瑞典皇家理工学院KTH的TALL回路[4],如图1所示,是一个中等尺寸的实验设备。

它的目的是来测试铅铋冷却反应堆的稳态和瞬态热工水力特性的。

根本目的是为了支持欧洲嬗变示范堆ETD用铅铋冷却加速器驱动的次临界系统XADS。

从图1看到,主回路是封闭的LBE回路,包括一个泵,一个流量计,多个加热器、管路、换热器和大容器。

二回路的循环回路包括:油泵、换热器、沉淀池、流量计、管道、阀门、温度和压力传感器。

2.2. 回路相关参数如表1。

2.3. 漩涡脱落定义当铅铋流体横掠换热管时,雷诺数达到一定程度,管子背面两侧将产生周期性漩涡尾流,管束因漩涡脱Table 1. TALL design parameters表1. TALL设计参数主回路管道:外径33.4 mm,内径27.8 mm二回路管道:外径26.7 mm,内径23.3 mm主回路管道材料:AISI316不锈钢二回路管道材料:碳素钢主回路工质:LBE 二回路工质:甘油主回路最大流量:15 L/min 二回路最大流量:260 L/min 主回路工质:LBE 二回路工质:甘油主回路预热管道:绳式加热器二回路预热管道:带式加热器设备总高:6.8 m 设备总电功率:55 kWLBE在热交换器管中最大流速:3 m/sLBE的体积最大流量:2.5 m3/h 换热器顶端压力:0.1 MPa 换热器底端压力:0.8 MPa最大自然对流速率:50 cm/s LBE的最高温度:500℃换热器雷诺数数量级:103~105管道固有频率范围:20 Hz~200 HzFigure 1. Schematic diagram of the TALL loop 图1. TALL回路示意图落引起的振幅随流体掠过管束流速的不同而不同,流速较低时,振幅接近线性增大,随后则呈现迅速上升的特性,当达到漩涡脱落流速v 时,漩涡脱落频率与换热管固有频率吻合,换热管振动强烈,振幅达到第一个高峰,之后随着流速的继续增大,这种共振现象就会消失。

3. 计算模型3.1. 漩涡脱落频率方程v l f S v d = (1)其中:f v :漩涡脱落频率,Hz ;S l :斯特罗哈数(strousal);v :来流速度,m/s ;d :管道直径,m 。

3.2. 雷诺数方程dRe v ρη=(2) 其中:Re :雷诺数;ρ:流体密度,kg/m 3;v :来流速度,m/s ;d :管道直径,m ;η:密度粘度,pa ⋅s 。

3.3. 铅铋密度方程周涛[6]所归纳如下铅铋的密度方程。

11096 1.3236LBE T ρ=− (3)其中:LBE ρ:铅铋密度,kg/m 3;T :铅铋温度,K 。

3.4. 斯特罗哈数取值斯特罗哈数是与流场的不定常性有关的无量纲数,根据吴科学所著涡街流量计工作原理[11],当雷诺数的数量级在102~105之间的,斯特罗哈数范围取经验值0.14~0.27之间。

4. 计算结果及分析4.1. 漩涡脱落频率与管道直径关系在公式(1)中,取v 与S l 分别为3 m/s 、0.25,2 m/s 、0.2,1 m/s ,0.15,管道直径变化范围为35 mm~45 mm ,漩涡脱落频率与管道直径关系如图2所示。

由图2中的三条曲线可知,漩涡脱落频率与管道直径的关系是互成反比关系的一条平滑的曲线。

管道直径越大,漩涡脱落频率越小。

因为随着管道直径的增加,同等速度下水的质量流量增大,单位质量的水与管间的应力变小,扰动减小,产生涡旋的概率越来越低。

如图2中所示,当管径为35 mm 时,三组数据中的漩涡脱落频率分别为21.4 Hz 、11.4 Hz 、4.2 Hz ,并随着直径的增大越来越小,直到管径变为45 mm 时,漩涡脱落频率分别为16.6 Hz 、8.8 Hz 、3.3 Hz ,与表1中所示管道的固有频率范围20 Hz~200 Hz 相差越来越远,发生漩涡脱落的概率变小。

4.2. 漩涡脱落频率与来流速度的关系取d 与s l 分别为三组数值45 mm 、0.25,35 mm 、0.2,30 mm 、0.15,v 变化范围是0.5 m/s~3.5 m/s ,漩涡脱落频率与来流速度的关系如图3所示。

f v (H z )d (m)Figure 2. The relationship between vortex shedding frequency andthe pipe diameter图2. 漩涡脱落频率与管道直径关系f v (H z )v (m/s)Figure 3. The relationship between the vortex shedding frequencyand the velocity图3. 漩涡脱落频率与来流速度的关系由图3可知,漩涡脱落频率和来流速度之间的关系是一条有斜率的直线。

相关文档
最新文档