第5章-电子材料的磁学性能(1).复习进程

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第5章电子材料的磁学性能(1)

I
S = 3 ／2 ， L = 6 ， J = 9 ／2 代入
朗德因子
J ( J 1) S ( S 1) L( L 1) g 1 2 J ( J 1) 9 9 3 3 ( 1) ( 1) 6(6 1) 2 2 1 2 2 0.7273 9 9 2 ( 1) 2 2
3+
3
1 1 1 3 S （最大值） 2 2 2 2
L 2 1 0 3 （可能最大值）
3 J LS 2
基态
4
F3
2
17
例 2。
Dy
3+
的情况，基态电子组态为 4f ，
9
用量子数符号表示出来。
S 7
1 1 5 2 2 2 2
L 3 2 1 0 1 2 3 3 2 5
27
四、磁性的分类
根据物质的磁化率χ，可把物质的磁性分为五类。抗磁性顺磁性铁磁性亚铁磁性反铁磁性
由 M= χ H 可作出它们的 M～H 曲线图
28
1．抗磁体
磁化率χ为数值很小的负数，几乎不随温度变化。χ的典型数值为 -10-5数量级。所有简单的绝缘体，大约一半的金属(各电子支壳层全部填满)都是抗磁体，它们在磁场中受到微弱的斥力。如铜，铋，氢，铅，银，金，氮，水。
J g J ( J 1) B 1.5 6 7 B 9.72 B
23
24
作业：
确定三价钬离子（ Ho 3+ ）的基态并计算基态磁矩（以 μ 为单位），已知 Ho 3+的电子组态为 10 2 6 4f 5s 5p
B
下次课交作业

材料的磁学性能PPT课件

弱磁场下工作的软磁材料，要
求有较大的起始磁导率，信号变压器、电感的磁芯。
最大磁导率 m a x
强磁场下工作的软磁材料，要求有较大的最大磁导率。
磁滞铁磁和亚铁磁材料在技术磁
化过程中存在不可逆过程，磁场
减小时 M 和 B 变化滞后。
剩余磁化强度剩余磁感应强度
去掉磁场后的 M r , B r
矫顽力
具有小Hc值、高μ的瘦长形磁滞回线的材料，适宜作软磁材料。
具有大的Mr和Hc、低μ的短粗形磁滞回线的材料适宜作硬磁(永磁)材料。
而Mr／Ms从接近于 1 的矩形磁滞回线的材料，即矩磁材料则可作为磁记录材料。
3.2 物质的磁性及其物理本质
3.2.1 原子磁性
原子由原子核和核外电子构成，核外电子在各自的轨道上绕核运动的同时还进行自转运动。因此，分别具有轨道磁矩和自旋磁矩。
M0,B0时所需要的退磁场强度 H C
磁滞损耗磁滞回线所围的面积。
通常所说的磁滞回线及其表征参数是指磁化强度随磁场强度的变化的曲线和参数。
M r 和 H C 随最大磁场强度的减
小而减小。
通过逐渐减小最大磁场的强度，可实现退磁。
μ、Mr和Hc都是对材料组织敏感的磁参数，决定于材料的组成、显微组织、形态和分布等因素的影响。不同的磁性材料的应用范围也不同。
级。
3.反铁磁体：χ为正值，很小。 4.铁磁性体：χ为正值，很大，约在10～106数量
级。
5.亚铁磁体：χ为正值，没有铁磁性体大。
物质的磁性分类、磁性特征及磁化机制？？？
3.1.3 磁化曲线和磁滞回线
磁化曲线
物质的磁化强度、磁感应强度、磁导率等磁参量随磁场强度增大的变化曲线。

第5章磁性能1.ppt

三、物质的三种磁性
根据物质在外磁场中的磁化特性，通常将物质的磁性分为抗磁性，顺磁性，铁磁性
三种磁性物质的磁化特点是抗磁性物质：磁化率为负值，约为-10-5，表明抗磁性一般很微弱。顺磁性物质：磁化率为正值，一般也很小，室温下约为10-5。
铁磁性物质：磁化率为正值，室温下其值可达103数量级。铁磁性物质即使在较弱的磁场内，也可得到极高的磁化强度，而且当外磁场移去后，仍可保留极强的磁性。但当外场增大时，由于磁化强度迅速达到饱和，其磁化率变小。
《材料物理学》
第5章材料的磁学性能
《材料物理学》: 第 4 章材料的磁学性能
§1 物质的磁性
什么是磁性？
Magnetism is a force that acts at a distance and is caused by a magnetic field. This force strongly attracts ferromagnetic materials such as iron, nickel and cobalt. In magnets, the magnetic force strongly attracts an opposite pole of another magnet and repels a like pole.
考虑到交换作用只能在最临近之间发生距离远的原子之间aij0所以aij只需考虑aii1并统一用a表示则交换作用能可写为nexijijija?????ij??2exijha??????其中aij为任意两个原子中的电子的交换作用积分1ijj21j1rijiijijijjiijijiavr?rvrrdderr???????????式中rij是第ij个电子之间的距离rirj是第ij个电子与其原子核之间的距离

第四章材料的磁学性能

这表明，自旋磁矩在空间只有两个可能的量子化方向。
用自旋量子数本征值s=1/2代入，即可得到一个电子的自旋磁矩的绝对值等于
原子磁矩
如果要确定一个原子的磁矩，并考虑核外电子多于一个电子的情况，则首先要了解原子中电子的分布规律以及原子中电子的角动量是如何耦合的。电子壳层与磁性在多电子原子中，决定电子所处的状态的准则有两条：一是泡利（Pauli）不相容原理，即是说在已知体系中，同一（n,l,ml,ms）量子态上不能有多于一个电子；二是能量最小原理，即体系能量最低时，体系最稳定。
磁场强度和磁感应强度的关系为式中的为磁导率，是材料的特性常数。表示材料在单位磁场强度的外磁场作用下，材料内部的磁通量密度，只和介质有关，表征磁体的磁性、导磁性及磁化难易程度。的单位为H/m。
在真空中，磁感应强度为式中0为真空磁导率。它是一个普适常数，其值: 4π×10-7 单位: H（亨利）/m。
洪德法则
洪德法则是基于对光谱线的实验而建立的。其内容如下：法则一：在Pauli原理允许下，给定的电子组态具有S最大值法则二：在相应最大值时给出的L值应最大，法则三：未满壳层中电子总角动量J分别由下述情况给出： J=L-S, 次壳层上的电子数不够半满数 J=L+S,次壳层上的电子数等于或大于半满数。
在均匀磁场中,磁矩受到磁场作用的力矩JF
J为矢量积,B为磁感应强度,其单位为Wb/m2 ,Wb (韦伯)是磁通量的单位。磁矩在磁场中所受的力 ,对于一维为：
磁矩的意义
表征磁偶极子磁性强弱和方向的一个物理量。磁矩是表征磁性物体磁性大小的物理量。磁矩愈大,磁性愈强,即物体在磁场中所受的力也大。磁矩只与物体本身有关,与外磁场无关。和磁偶极矩具有相同的物理意义，但μm和jm各有自己的单位和数值，有如下关系

材料磁学性能(材料科学基础)

➢ 在外磁场中，这类磁化了的介质内部，B小于真空中的B0 ➢ 抗磁性物质的抗磁性一般很微弱，磁化率一般为-10-5 磁化率χ ＜0，相对磁导率μr ＜1，磁感应强度B < B0 ➢ 周期表中前18个元素主要表现为抗磁性，这些元素构成了陶瓷材料中几乎所有的阴离子，如O2-、F-、Cl-、S2-等。
h
2
（3）磁感应强度
真空
B。＝。H 。
B 磁感强度（Wb·m-2） (magnetic flux density)
H 磁场强度（A·m-1）(magnetic field strength)
0 真空磁导率，4×l0-7（H／m） (亨/米）
介质 B0(HM )HM: 磁化强度
h
3
（4）磁化率 χ(magnetic susceptibility)
➢ 不具“永久磁矩” ：原子各层都充满电子（电子自旋磁矩相互抵消）
如锌(3d104s2)，具有各层都充满电子的原子结构，其电子磁矩相互抵消，因而不显磁性。
h
5
（2）“交换”作用
铁具有很强的磁性，这种磁性称为铁磁性。铁磁性除与电子结构有关外，还决定于晶体结构。
处于不同原子间的、未被填满壳层上的电子发生特殊的相互作用，这种相互作用称为“交换”作用。这是因为在晶体内，参与这种相互作用的电子已不再局限于原来的原子，而是“公有化”了，原子间好象在交换电子，故称为“交换”作用。
由这种“交换”作用所产生的“交换能”J与晶格的原子间距有密切关系。当距离很大时，J接近于零，随着距离的减小，相互作用有所增加。 J为正值，就呈现出铁磁性，J为负值，就呈现出反铁磁性。
a：原子间距 D：未被填满的电子壳层直h 径
a/D ＞3时交换能为正值，为铁磁性 a/D ＜3时交换能为负值，为反铁磁性

材料的磁学性能PPT课件

原子的磁矩来源于电子的运动和原子核的自旋。
原子的磁矩
电子轨道磁矩电子自旋磁矩原子核自旋磁矩
第15页/共105页
1. 磁矩
与电荷类似，将磁荷定义成磁的基本单位。两磁极若分别有q1和q2磁荷的磁极强度，则其
作用力
F
k
q1q2 r2
其中r为磁极间距，k为比例常数。磁极q在外磁场中要受到力的作用，且有该力
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3. 电子自旋磁矩电子自旋角动量 L s 和自旋磁矩 m s 取决于自旋量子数 s ， s = 1 / 2 ，
Ls
s(s 1) 3 2
ms 2 s(s 1)B 3B
他们在外磁场z方向的分量取决于自旋磁量子数mss=1/2，即
Lsz
F=qH 其中H为外磁场的强度。
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实际上磁极总是以正负对的形式存在，目前尚未发现单独存在的磁极。（此句要修正——《Science, 2009,9,3》）
将相互接近的一对磁极＋q和－q称为磁偶极子真空中，单位外磁场作用在相距d的磁偶极子上的最大的力矩
Pm＝qd 称为该磁偶极子的磁偶极矩（磁动量）。磁偶极矩与真空磁导率0的比值称为磁矩，用m表示，即
磁介质在磁场中发生磁化而影响磁场，所以磁介质中的磁感应强度B等于真空中的磁感应强度B0和由于磁介质磁化而产生的附加磁感应强度B之和，即
B=B0+B
第4页/共105页
——磁感应强度B描述的是传导电流的磁场和磁介质中磁化电流的磁场的综合场的特性。
电介质中的电场强度E为真空中的电场强度E0和由于电极化而产生的附加电场强度E之和
B=H 其中称为材料的磁导率或绝对磁导率。

磁学性能课件

二、材料的磁学性能内容：材料磁性的本质、抗磁性、顺磁性及铁磁性）：（一）基本磁学性能材料所在空间的磁场强度是外加磁场强度H和材料磁化强度M之和：H总= H + M = H (1+χ)。

磁化率：χ，表示材料在磁场中磁化的难易程度。

Μ=χΗ。

根据磁化率的符号和大小，可将材料的磁性分为铁磁性、亚铁磁性、反铁磁性、顺磁性和抗磁性。

磁感应强度Β：通过磁场中某点，垂直于磁场方向单位面积的磁力线数。

Β = μΗ，μ：磁导率。

Β = μ0Η总=μ0 (1+χ) H。

μ0 (1+χ) =μ。

相对磁导率: μr= μ/μ0 = 1 + χ（一）基本磁学性能磁偶极子：强度相等、极性相反且其距离无限接近的一对“磁荷”。

p m = ml 。

磁极化强度：单位体积内磁偶极矩矢量和。

J=∑p m /∆V, J = μ0M对磁偶极子外加一夹角为θ的恒磁场，磁偶极子受到的作用力矩为Τ = pm ×H 。

当θ为0时，力矩为0，磁偶极子处于稳定状态。

在磁场作用下，磁偶极子将转向与磁场平行的方向，该过程中磁场对磁矩所做的功为：E = ∫Td θ= p m H cos θ。

静磁能：原子磁矩与外加磁场的相互作用能。

（二）抗磁性与顺磁性材料分类：抗磁性、顺磁性与铁磁性抗磁性：材料受外磁场H 作用后，感生出和H 相反的磁化强度，使磁场减弱。

磁化率χ＜0，抗磁性的磁化率约10-4–10-6，且和温度、磁场无关。

材料的抗磁性来源于将材料放入外磁场中时，外磁场对电子轨道运动产生洛仑兹力，附加磁矩方向与外磁场方向相反。

抗磁矩为外磁场对电子轨道运动的作用结果，任何材料在磁场作用下都产生抗磁性。

抗磁磁化率绝对值很小，只有在材料的原子、离子或分子固有磁矩为0时，才能观察出抗磁性。

Cu, Au, Ag 及大多数有机材料在室温下是抗磁性材料，超导态的超导体也是抗磁性材料。

形成抗磁矩的示意图（二）抗磁性与顺磁性顺磁性：材料在外磁场中感生出和H 相同方向的磁化强度，使磁场略有增强。

第5章电子材料的磁学性能(2)

5
理论计算表明，在大量原子集合体中，当邻近原子相互靠近到一定距离时，它们的内d壳层电子之间产生一种静电的交互作用，其交换能由量子力学给出
E 2 A12 cos
式中 E 为相邻原子 3d 电子的交换作用能，A为交换积分
（常数），它是点阵常数 a 和 3d 电子层半径r3d的函数，即
8
综上所述，铁磁性产生的两个条件是： ①原子内部要有未填满的电子支壳层； ② a／r 介于2.8～5.7之间，使交换积分 A 为正且较大。前者指的是原子本征磁矩不为零；后者指的是要有一定的晶体结构。根据自发磁化理论，可以解释许多铁磁特性例如温度对铁磁性的影响，当温度升高时，原子间距加大，降低了交换作用，使交换积分 A 减小；同时热运动不断破坏原子磁矩的规则排列取向，故自发磁化强度 Ms 下降，直到温度高于居里点 Tc，完全破坏了原子磁矩的规则取向，自发磁矩就 9 不存在了，材料由铁磁性变为顺磁性。
5.2 自发磁化理论
铁磁现象虽然发现很早，然而对这些现象的本质和规律，直到20世纪初才开始认识。 1907年法国科学家外斯系统地提出了铁磁性的三点假说： a. 铁磁物质内部存在很强的“分子场”，在“分子场”作用下，原子磁矩趋于同向平行排列，即自发磁化至饱和，称为自发磁化； b. 铁磁体自发磁化分成若干个小区域（这种自发磁化至饱和的小区域称为磁畴）； c. 由于各个磁畴的磁化方向不相同，其磁性相互抵消，所以大块铁磁体对外不显磁性。
25
磁化曲线、磁滞回线与磁畴结构
铁磁体在外磁场作用下，随外 H 增加 B 最初缓慢增加，以后增加很快最后趋于饱和。当减小外磁场时，材料的磁感强度 B 不再沿原路线减弱。当外磁场完全去除（ H=0 ）时，表现有剩磁场 Br ，这个剩磁只有外加反向磁场 Hc时才能消除, Hc称为矫顽力，磁滞回线如图。

材料性能----磁学性能

e 2 m l 0.5er 2 i F m r 2 e 2r He r 2 2 F F m r（） F H m l er H 4m
2 2
将左手掌摊平，让磁力线穿过手掌心，四指表示正电荷运动方向，则和四指垂直的大拇指所指方向即为洛伦兹力的方向。运动电荷受到磁场的作用力，叫做洛伦兹力Δ F
基本磁学性能
Tc，居里温度 TN，奈尔温度
第一节
三抗磁性与顺磁性
基本磁学性能
材料被磁化后，磁化矢量与外加磁场方向相反的称为抗磁性材料被磁化后，磁化矢量与外加磁场方向相同的称为顺磁性磁化曲线磁化强度与磁场强度之间均呈直线关系存在磁化可逆性
第一节
抗磁性
基本磁学性能
材料的抗磁性来源于电子循轨运动时受外加磁场作用所产生的抗磁矩 (1) 电子作轨道运动
程度可以用原子固有磁矩（矢量）的总和表示。单位体积磁矩称为磁化
强度M
P M
V
m
磁化强度M(附加磁场强度H’）不仅与外加磁场强度有关，也与物质本
性，磁化率（χ
）有关，
即：
M H B （H M）（）H 0 r H H 01 0
第一节
二物质磁性的分类
第一节
顺磁性
基本磁学性能
产生条件：原子的固有磁矩不为零
顺磁物质磁化率是抗磁物质磁化率的1-1000倍，顺磁物质中抗磁性被掩盖了。
第一节
居里定律
基本磁学性能
少数物质原子的磁化率与温度成反比（即服从居里定律）

C T
相当一部分固体顺磁物质，原子的磁化率与温度的关系由居里-外斯（Curie-Weiss）定律表示
180o畴壁：一个易磁化轴上有两个相反的磁化方向 90o 畴壁：易磁化轴互相垂直

无机材料磁学性能

铁磁质的 r 不是一个常数，
它是 H的函数。
B的变化落后于H，从而具
有剩磁，即磁滞效应。
4. 铁磁性理论
4.2 磁化机制
一、磁畴
所谓磁畴，是指磁性材料内部的一个个小区域，每个区域内包含大量原子，这些原子的磁矩都象一个个小磁铁那样整齐排列，但相邻的不同区域之间原子磁矩排列的方向不同。磁畴的体积约为 10-9 cm3 ,约有1015个原子.
当J大于零时，交换作用使得相邻原子磁矩平行排列，产生铁磁性。
当J小于零时，交换作用使得相邻原子磁矩反平行排列，产生反铁磁性。
当原子间距离足够大时，J值很小时，交换作用已不足于克服热运动的干扰，使得原子磁矩随机取向排列，于是产生顺磁性。
2. 物质的各类磁性
2.1 抗磁性
一、定义：
由于外磁场使电子的轨道运动发生变化而引起的，方向与外磁场相反的一种磁性。它是一种很弱的、非永久性的磁性，只有在外磁场存在时才能维持。原子的本征磁矩为零，外磁场作用使电子的轨道运动发生变化而引起的。
• 此材料的磁化率可高达103，M>>H
60°
α -FeTc=1043K
Ni Tc=631K
Co Tc=1404K
图体心立方α-Fe、面心立方Ni和六方密堆Co中的铁磁性有序
2. 物质的各类磁性
2.4 反铁磁性
在有些材料中，相邻原子或离子的磁矩呈反方向平行排列，结果总磁矩为零，叫反铁磁性。反铁磁性物质有某些金属如 Mn，Cr等，某是B-H曲线上的斜率
• 在B-H曲线上，当H→0时的斜率称为初（起）始磁导率µ0 • 初（起）始磁导率是磁性材料的重要性能指标之一
4. 铁磁性理论
4.1 铁磁体的磁化曲线

纳米材料导论第五章纳米材料的磁学性能

第五章纳米材料的磁学性能第一节磁学性能的尺寸效应当磁性物质的粒度或晶粒进入纳米范围时，其磁学性能具有明显的尺寸效应。

因此，纳米材料具有许多粗晶或微米晶材料所不具备的磁学特性。

例如纳米丝，由于长度和直径比很大，具有很强的形状各向异性，当其直径小于某一临界值时，在零磁场下具有沿丝轴方向磁化的特性。

此外，矫顽力、饱和磁化强度、居里温度等磁学参数都与晶粒尺寸相关。

一、矫顽力在磁学性能中，矫顽力的大小受晶粒尺寸变化的影响最为强烈。

对于大致球形的晶粒，矫顽力随晶粒尺寸的减小而增加，达到一最大值后，随着晶粒的进一步减小，矫顽力反而下降。

对应于最大矫顽力的晶粒尺寸相当于单畴的尺寸，对于不同的合金系统，其尺寸范围在几十至几百纳米。

当晶粒尺寸大于单畴尺寸时，矫顽力cH 与平均晶粒尺寸D 的关系为：D C H c（5-1）式中C 是与材料有关的常数。

纳米材料的晶粒尺寸大于单畴尺寸时矫顽力亦随晶粒的减小而增加，符合（5-1）式。

当纳米材料的晶粒尺寸小于某一尺寸后，矫顽力随晶粒的减小急剧降低。

此时矫顽力与晶粒尺寸的关系为：6'D C H c（5-2）式中'C 为与材料有关的常数。

这种6D 关系与实测数据符合很好。

图5-1显示了一些Fe 基合金的cH 与晶粒度的关系。

图5-2补充了Fe 和Fe-Co 合金微粒在1～1000nm 范围内矫顽力cH 与微粒平均尺寸D 之间的关系，图中同时给出了剩磁比s R M M 与D 的关系。

图5-1 矫顽力c H 与晶粒尺寸D 的关系图5-2 Fe 和Fe-Co 微粒磁性的尺寸效应（a ）Fe （b ）Fe-Co矫顽力的尺寸效应可用图5-3来定性解释。

图中横坐标上直径D 有三个临界尺寸。

当critD D >时，粒子为多畴，其反磁化为畴壁位移过程，c H 相对较小；当critD D <时，粒子为单畴，但在crit crit D D d<<时，出现非均匀转动，c H 随D 的减小而增大；当crit th d D d<<时，为均匀转动区，c H 达极大值。

电子材料物理Ch5-3

(
)
1 Fd = μ 0 NM 2
2
3、磁畴的成因
无外磁场和外应力作用，FH=0，Fσ=0。
假设FK和J都同时满足最小值条件
降低退磁场能是磁畴形成的根本原因
在铁磁体表面出现磁极，产生退磁化场→Fd 为降低能量，自发磁化矢量分布状态改变
3、磁畴的成因
磁壁的存在，增加了交换能和磁晶各项异性能构成的磁畴壁能
（1）磁化曲线(magnetization curve)
磁化曲线：磁性体的磁感应强度、磁化强度随磁场强度变化的曲线。
抗磁体、顺磁体和反铁磁体的磁化曲线为直线。铁磁性和亚铁磁性材料的磁化曲线为非线性关系。 ①静态磁化曲线：磁场强度变化足够慢，以致不受磁场变化速率影响的情况下测得的磁化曲线。 ②动态磁化曲线：在磁场强度变化足够快，以致影响磁化曲线的情况下测得的磁化曲线。 ③起始磁化曲线：处于磁中性的磁体在磁场作用下，且磁场强度从零逐渐地增加到磁化强度达到饱和所得到的磁化曲线
FK、J、Fd 磁畴的产生是自发磁化平衡分布要满足能量最小原理的结果。
退磁场能最小要求是磁畴形成的根本原因磁畴的数目和尺寸形状等由退磁场能和磁畴壁能的平衡条件决定。
4、磁化过程
磁化过程：施加磁场于磁性体，当磁场的值逐渐增大时，磁性体的磁化强度也随之增大的过程称为磁化过程。反磁化过程：从一个方向上的技术饱和磁化状态变为相反方向的技术饱和磁化状态的过程。技术磁化：强磁体在准静态磁场作用下，其自发磁化方向通过磁畴转动和畴壁移动而指向磁场方向的过程。内禀磁化：铁磁体被技术磁化到饱和后，强磁场使磁畴内磁化强度发生变化的过程。磁场是准静态的为静态磁化，是动态变化的为动态磁化。
W = ∫ HdB

《电工基础教案》——铁磁材料的性能磁路欧姆定律教案

通过问题提出，提起学生的学习兴趣，使学生对磁铁有进一步认识磁化：使原来没有磁性的物质具有磁性的过程称为磁化。

只有铁磁材料才能被磁化，而非铁磁性材料是不能被磁化的。

这是因为铁磁物质可以看作由许多被称为磁畴的小磁体所组成。

磁化曲线：当一个线圈的结构、形状、匝数都已确定时，线圈中的磁通①随电流I 变化的规律可用①一I 曲线来表示，称为磁化曲线。

它反映了铁心的磁化过程。

与自然界一些事物和现象的联系，满足学生渴望获取新知识的需求。

~~教学过程备注提出学习任务导入新课:列举电磁铁在现实生活中的应用，提出问题：怎样选择磁铁来增强磁铁的性能？任务：在课前请同学通过网络去获知有关的知识。

一、课程概述 1、本节研究对象一-铁磁材料（1）铁磁物质的磁化（2）铁磁材料的分类（3）磁路欧姆定律2、本课程性质、内容及地位本课程是电子电工类应用专业的一门理论和实践相结合的必修课，其任务是使学生掌握电气技术人员所必须具备的电工基本理论、分析计算的基本方法以及一些基本的实践操作技能，为学生后续学习电子技术基础、维修电工技能训练打下坚实基础。

通过本节的学习，可以让学生更加深入地掌握有关交流电的知识，是进一步学习更复杂内容的基础。

3、本课程学习方法本课程是一门理论和实践性很强的专业基础课，为实现培养目标安排学生边学边做，在做中学、学中做，由简到繁，由浅入深，先直流后交流,按照循序渐进的原则培养学生的综合应用能力。

二、讲授新课1、铁磁物质的磁化磁铁吸引铁钉演示磁铁磁化物质的过程，引发学生思考，通过PPT 图片讲解，对电磁铁进行深入解析。

磁化曲线的特点：1、曲线Oa 段较为陡峭，①随I 近似成正比增加。

2、b 点以后的部分近似平坦，这表明即使再增大线圈中的电流I,①也已近似不变了，铁心磁化到这种程度称为磁饱和。

3、a 点到b 点是一段弯曲的部分，称为曲线的膝部。

这表明从未饱和到饱和是逐步过渡的。

各种电器的线圈中，一般都装有铁心以获得较强的磁场。

第5章-电子材料的磁学性能(1).复习进程