铁电体的电滞回线

铁电体的电滞回线

1、电滞回

线是铁电体的极化强度P随外加电场强度E的变化轨迹。当外电场施加于铁电体晶体时，极化强度沿电场方向分量的电畴变大、而与之反平行方向的电畴则变小。

2、随着电场强度的增加，铁电体的极化强度开始时慢慢增大，其后随着电

场强度的增加而迅速增大；当电场强度E继续增大到使晶体内只存在与E同向的单个电畴时，铁电体的极化强度达到饱和；

3、若再继续增大电场强度E，则极化强度P随E线性增长(这时与一般线性

电介质相同)。将这些线性部分外推全外电场为零时，在纵轴P上所得的截距称为饱和极化强度P s，极化强度开始达到饱和时对应的外加电场强度称为饱和电场强度E sat。饱和极化强度Ps实际上是每个电畴原来已经存在的极化强度。如果电场强度自饱和电场强度处开始降低，晶体的极

化强度也随之下降。但是当电场强度降至零时，晶体的极化强度并不等于零，还存在一个剩余极化强度P r。

4、当电场反向时，剩余极化强度迅速降低，至反向电场达到E c时，剩余

极化全部消失，晶体的极化强度为零，这时的电场强度E c称为矫顽电场强度。

5、化强度也迅速增大，达到D处时，反向极化强度达到饱和，此后电场由

负饱和值(-E sat如果反向电场强度继续增大时，晶体的极化强度也反向，并随反向电场强度的增大，反向极)连续变为正饱和值(E sat)时，极化强度则沿回线的另一部分DHC曲线回到C点，构成一闭合曲线，此曲线称为电滞回线。如果矫顽电场强度大于晶体的击穿场强，那么在极化反向之前晶体已被击穿，便不能说该晶体具有铁电性性了。