第二章热力学第二定律
热力学第二定律
第二章热力学第二定律§2.1 热力学第二定律2.1.1 自发过程1、物质自发变化过程的方向与限度——自发过程A、温度不同的两个物体相互接触热总是从高温物体传到低温物体,直到两物体温度相等达到平稳为止。
相反,热不会自动从低温物体传给高温物体,使温差增大。
B、气箱中充有压力不等的空气,抽去隔板空气必定从压力大的左边向压力小的右边扩散,直到整个气箱中压力相等达到平稳为止。
相反,空气不会自动地从低压向高压方向移动,使压力差增大。
C、水总是自发的从高处向低处流动,直到各处的水位相等。
相反,水绝不会自动倒流。
D、锌片投入硫酸铜溶液中,自动地发生置换反应,生成Cu和ZnSO4。
相反,其逆过程是不会自动发生。
…………以上实例说明:自然界中自动发生的过程是自然地朝着一定方向变化而趋向平衡。
结论:一切自发过程都有方向性和限度。
、自发过程特点⇨局限性:热力学不可逆性(过程)(单向,趋向平衡)区别于不可能倒着来(以上过程均可以倒着来进行,但环境必须对系统做功。
)3、自发过程的热力学不可逆性——不可逆过程Ex1. 理想气体的真空膨胀(恒温槽中),自发过程。
(1)过程L:W=0、△T=0、△U=0、Q=0;环境没有变化;系统:若要使系统复原,我们可以对系统进行等温可逆压缩L`,使系统回复到始态。
(2)过程L`:环境对系统做功W,由热力学第一定律:0=△U=Q +W∴Q= -W 系统散失了热Q。
环境:损失了功- W、得到了热-Q,总能量不变。
(3)系统经真空膨胀L和等温可逆压缩过程L`的循环后:系统:回复到始态环境:损失了功W、得到了热-Q,总能量不变。
要使环境也复原,就要:从环境(单一热源)中取出热-Q,全部转变为功W,而不留下任何痕迹(即不引起其他变化)。
——是不可能的。
∴理想气体的真空自由膨胀是热力学不可逆过程。
Ex2.高温物体自发传热给低温物体自发过程高温物体T1(环境)传给低温物体T2(系统)热量Q1,达到平衡。
热力学第二定律
熵的定义(克劳修斯1865)
dS (
def
Q
T
)R
B
S S B S A (
A
Q
T
)R
式中 QR为可逆热, T 为可逆换热 QR时 体系的温度. 熵是状态函数,广度性质,单位J· K-1
二、不可逆循环过程与不可逆过程的热温 商
由卡诺定理可知,若体系作不可逆循环 T2 T1 Q2 Q1 Q2 Q1 > <0 T2 Q2 T2 T1 即对于任意不可逆循环过程有 ( Qi ) T <0 i
(2)真空膨胀时不可逆过程,所以假设同一 始终态的可逆过程,即为过程(1)
QR WR V2 P S体系 nRT ln nRT ln 1 19.14 J K 1 T T V1 P2 Q实 S环境 T环
实际过程真空膨胀Q实 0 S环境 0 S孤立 S体系 S环境 19.14 J K 1>0
H实 H1 H2 H3
H1 nCp,m,l T
H 2 H H3 nCp,m,s T
s l
P96,5
设计一个可逆相变,外压为标准压力下的相变 QR vap H S体 T T
实际过程是真空蒸发,所以W 0 由U Q +W Q实 U 实
第二章 热力学第二定律
2.1热力学第二定律
一、自发过程的共同特征 自发过程:无需外力,自动发生的过程 水,一般从高处流向低处 热,从高温物体传向低温物体 气体,由高压流向低压
实践告诉我们,自然界一切自发过程都有 确定的方向和限度
2、自发过程的共同特征 自发过程都是不可逆过程。所谓不 可逆性并不是不能逆向进行,而是要借 助外力的作用,但体系虽然完全复原, 但环境不能复原。
物理化学第2章 热力学第二定律
§3.7 熵变的计算
一、单纯状态变化过程
1. 等温过程 2.变温过程
S QR T
①等容变温过程
S T2 Qr T2 nCp,mdT
T T1
T1
T
nC
p,m
ln
T2 T1
②等压变温过程
S T2 Qr T T1
T2 nCV ,mdT
T1
T
nCV
,m
ln
T2 T1
U3 0
p
W3
nRTc
ln V4 V3
A(p1,V1,Th )
B(p2,V2,Th )
Th
Qc W3
D(p4,V4,TC )
C(p3,V3,TC )
Tc
环境对系统所作功如 DC曲线下的面积所示
a db
c
V
过程4:绝热可逆压缩 D( p4,V4,TC ) A( p1,V1,Th )
Q4 0
p
用一闭合曲线代表任意可逆循环。 在曲线上任意取A,B两点,把循环分成AB和 BA两个可逆过程。 根据任意可逆循环热温商的公式:
δ Q
T R
0
将上式分成两项的加和
B Q
( AT
)R1
A Q
( BT
)R2
0
移项得:
B A
(
Q T
)R1
B A
(
Q T
)R
2
说明任意可逆过程的热温商的值决定于始终 状态,而与可逆途径无关,这个热温商具有状态 函数的性质。
所以Clausius 不等式为
dS 0
等号表示绝热可逆过程,不等号表示绝热不
可逆过程。
熵增加原理可表述为:
第二章热力学第二定律
第二章热力学第二定律§2.1热力学第二定律2.1.1 什么是热力学第二定律热力学第一定律指出能量在转化的过程中严格遵守守恒的原则,但并没有指出能量转化的方向。
例如温度不同的铁球相接触,两球进行热传递时,第一定律指出一个球放出的热量必等于另一个球吸收的热量,但并没有指出哪个球放热,哪个球吸热。
事实上我们总是看到温度高的球放热,温度低的球吸热。
其相反的过程是不可能发生的。
例如一石块从高处自由落下,其势能变为动能,动能在石块与地面发生撞击时变为热能被环境吸收。
第一定律指出石块失去的势能与环境得到的热能严格相等,但并未指出静止在地面的石块能否从环境中吸热使之变为等量的功将石块举起。
虽然这个过程并不违反第一定律,但是它是不能发生的。
例如在一个恒温槽中置一容器,容器内有一隔板,隔板两边一边是真空,另一边盛有一定量理想气体。
若将隔板上开一个孔,气体将自动充满整个容器。
第一定律指出气体初、末态的热力学能是严格相等的,但并未指出终态的气体能否通过隔板上的孔自动地从一边聚集到另一边。
这样的过程并不违反第一定律,事实上它也是不可能发生的。
无数事实说明能量在转化过程中不仅严格遵守守恒的原则,而且总是沿着一定的方向进行的。
这个方向就是热力学第二定律所揭示的能量转化的方向。
热力学第二定律是人类长期生产实践与科学研究的经验总结。
它是十九世纪人们对蒸汽机的应用进行深入研究过程中发现的。
1824年法国工程师卡诺分析了热机工作的基本过程,设想了一部理想热机(可逆热机),即卡诺热机,此热机的循环过程称为卡诺循环(§1.4.2)。
卡诺在当时的历史条件下曾经证明如下结论:“所有工作于两个温度一定的热源之间的热机,以可逆机的效率为最大。
”并推论出“可逆热机的效率与工作物质无关”。
这就是著名的卡诺定理及其推论。
卡诺定理提出的时候,热力学第一定律尚未建立,当时卡诺对这个定理的证明采用了错误的“热质说”。
十九世纪中叶在热力学第一定律建立后,人们重新研究卡诺的工作,发现尽管卡诺定理的证明是错误的,但卡诺定理是不能违背的。
第二章 热力学第二定律
从而使众多 小卡诺循环的总 效应与任意可逆 循环的封闭曲线 相当,所以任意 可逆循环的热温 商的加和等于零, 或它的环程积分 等于零。
对于任意可逆循环,可用一连串极小的卡诺循环来代替。 (Qi ) R (Qi ) R 0 0 因此, 或
TI
TI
任意可逆循环的热温商之和等于零。
若任意一循环由可逆过程Ⅰ (A→B ) 和Ⅱ( B → A )构成, 则必有
V2 R(T2 T1 ) ln V1 T2 T1 T1 W R 1 V Q2 T2 T2 RT2 ln 2 V1
ηR 只与T1 、 T2 有关;热机须工作于两热源( 以T 为标志 )间,
否则η =0 ;0 K 不可能达到,故η <1 。
第四节
卡诺定理: 1、ηR ≥ η任意 ;
∵
T2V2γ-1 = T1V3γ-1
T2V1γ-1 = T1V4 γ-1 ∴ (V2/ V1) = (V3 / V4 ) W = -(Q1 +Q2 ) = RT2 ln(V2/ V1) -RT1 ln (V3 / V4 )
= R(T2 - T1 ) ln(V2/ V1)
热机从高温(T2 ) 热源吸热Q2 ,作功为W ,向低温(T1 ) 热源 放热Q1 。则热机效率η 为
ΔS体=
第六节 B Q R
熵变的计算
ΔS环= -
A
Q实际 T环
T
一、等温过程中熵变的计算 (一) 理想气体等温过程 ΔU = 0 ,QR = Wmax
ΔS体=
例 1 ΔS体 ΔS环
pdV p1 V2 = nR ln = nR ln T p2 V1
( 无论可逆或不可逆过程,将体系始终态的 p V T 变化代入上式计算) 。故始终态相同, ΔS体相同。 ( 按实际过程计算Q实际 )
2第二章 热力学第二定律
/ S 2 定压
/ 1
/
三、理想气体PVT均变化过程的熵变
理想气体发生(T1V1---T2V2)状态变化:
V2 S nR ln nCv , mLn T 2 T1 V1
理想气体发生(T1P1-----T2P2)状态变化:
p1 S nR ln nCP , mLn T 2 T1 p2
13
第三节 熵的概念—熵与熵增原理
一、可逆循环过程与可逆过程的热温商: 对于一任意可逆循环过程:
p
a
2
QR Q R T T 0
再将循环分成途径a(12)和b(21), 有
1 QR 0 1 2 T a T b 2 QR
1
b
第二类永动机:从单一热源吸热使之完全变为功而不留 下任何影响的机器。
7
第二节 卡诺循环与卡诺定理 蒸气机发展史上研究热机效率的初衷, 只是寻求解决 热功转化的方向和限度问题。 热不能完全转化成功,如何在理论上求热功转化的 最大效率?
1824年Carnot N L S 提出热机效率有一个极限; Clausius R J E和Kelvin L 分别于1850年和1851年得出了热力学 第二定律.
4
第一节 自发过程的共同特征-不可逆性 • 要使环境也恢复原状,则取决于在不引起其他变化 的条件下,环境得到的热能否全部转变为功。
• 自发过程的不可逆性本质: • 功和热转化的不可逆性-----功可以全部转变为热, 但在不引起其他变化条件下,热不能全部转变为功。 要使热全部转变为功,必然引起其他变化(即一定 有一部分热传给温度较低的热源。 所以实际可能发 生的过程都必然是不可逆的.)
二、不可逆循环过程与不可逆过程的热温商
第二章 热力学第二定律(简明教程物理化学)
§2.1 热力学第二定律的经典表述
1. Clausius说法:不可能把热从低温物体传到高温物 体而不引起其它变化。 2. Kelvin & Plank说法:不可能从单一热源吸热使之 完全变为功而没有任何其它变化。 3.第二类永动机是不可能造成的。 第二类永动机乃是一种能够从单一热源吸热,并 将所吸收的热全部变为功而无其他影响的机器。 强调说明: 1. 第二类永动机是符合能量守恒原理的; 2. 热可以完全变为功,注意其限制条件; 3. 可以判断过程进行的方向。
T2
2.卡诺热机的效率只与热源温度有关,而与工作 介质无关。 卡诺定理告诉人们:提高热机效率的有效途径是加 大两个热源之间的温差。 单一热源:T1=T2, = 0,即热不能转化为功。
证明卡诺定理1:
反证法 假定I > R , 则|W’ | > | W |
高温热源T2
吸热Q2 吸热 Q 22 放热 Q
* 不同种理气 (或理想溶液)的等温混合过程,并 V 符合分体积定律,即 xB B
V总
1mol A,T,V
1mol B,T,V
n=nA + nB T, 2V
mix S R nB ln xB
B
二、定容或定压变温过程
定容
S
T2
T1
Qr
T
nCV ,m
T1
T2
若CV,m为常数
第二章 热力学第二定律
不可能把热从低温 物体传到高温物体, 而不引起其它变化
化学与材料科学学院
§2.1 自发过程的共同特征
自发过程:能够自动发生的过程。
经验说明:自然界中一切自发过程都是有方向和限度的。
如: 方向 热: 高温低温 电流:高电势低电势 气体:高压低压 钟摆:动能热
大学课程《物理化学》第二章(热力学第二定律)知识点汇总
VB ,m
V nB T , p ,n jB
H nB T , p ,n jB G nB T , p ,n jB
U B ,m
U nB T , p ,n jB
S nB T , p ,n jB
T2 p1 dT S S '1 S '2 nR ln C p p2 T1 T
dU TdS pdV
T p V S S V
dH TdS Vdp
( U )V T S
T V p S S p
S系统 S B S A
Qr
T
S孤立=S系统 S环境 0
A
熵变的计算
总则
S环境
Q实际 T环境
理想气体等温过程的熵变
S S B S A
B
Qr
A
Q ( )r T T
Wmax Qr S T T
可逆相变过程的熵变
V2
V1
dG SdT Vdp B dnB
B
dU TdS pdV B dnB
B
U dU TdS pdV dnB nB S ,V ,n j B
B
U H F G nB S ,V ,n j B nB S , p ,n j B nB T ,V ,n j B B nB T , p ,n j B
B
dG SdT Vdp B dnB
B
纯理想气体的化学势
Gm Vm p T p T
热力学第二定律
3. 可逆过程的热温商与熵变是否相等,为什么? 不可过程的热温商与熵变是否相等? 答:可逆过程的热温商即等于熵变。即ΔS=QR/T (或ΔS=∫δQR/T)。不可逆过程热程的热温商的值就是一定的,因而
AT
ΔS 是一定的。 答:(1) 熵是状态函数,ΔS=SB-B SA 即体系由 A 态到 B 态其变化值 ΔS是一定的,与
过程的可逆与否无关;而热温商是过程量,由 A 态到 B 态过程的不可逆程度不同,则 其热温商值也不相同。产生上述错误的原因在于对熵的状态函数性质不理解,把熵变与
第二章 热力学第二定律
1. 什么是自发过程?实际过程一定是自发过程? 答:体系不需要外界对其作非体积功就可能发生的过程叫自发性过程,或者体系在理论
上或实际上能向外界做非体积功的过程叫自发过程。实际过程不一定是自发性过程, 如电解水就是不具有自发性的过程。
2. 为什么热力学第二定律也可表达为:“一切实际过程都是热力学不可逆的”? 答:热力学第二定律的经典表述法,实际上涉及的是热与功转化的实际过程的不可逆性。
9. 如有一化学反应其等压热效应ΔH<0,则该反应发生时一定放热,且ΔS<0,对吗? 为什么?
答:不对。因为化学反应的热效应ΔH是指在等温等压、无非体积功条件下,这时Qp= ΔH,当ΔH<0,Qp<0,反应发生时放热。如果反应不是在等温等压、无非体积 功的条件下,Q≠ΔH,ΔH<0,也不一定放热。例如:绝热容器中H2与O2燃烧 反应,反应的等压热效应ΔH<0,但该条件下 Q=0,不放热,也不吸热。再如等 温等压下在可逆电池发生的反应,虽然ΔH<0,但 Q 可能大于零。即使是放热反应, ΔS也不一定小于零,例如:浓 H2SO4 溶于水,放热,但 ΔS>0。
[笔记]第二章热力学第二定律
第二章热力学第二定律一、基本要求(1)了解热力学第二定律与卡诺定律的联系。
理解克劳休斯不等式的重要性。
(2)理解热力学第二、第三定律的叙述及数学表达式。
(3)明确热力学熵、亥姆霍茨函数和吉布斯函数等热力学函数以及标准摩尔熵、标准生成吉布斯函数等概念和对熵的微观理解。
(4)掌握熵增原理和各种平衡判据。
(5)掌握单纯p,V,T变化过程,相变化过程系统熵变的计算。
(6)理解环境熵变的计算(7)掌握化学反应标准摩尔熵变的计算。
(8)理解亥姆霍茨函数及吉布斯函数的定义。
(9)理解亥姆霍茨函数判据及吉布斯函数判据。
(10)理解人类学基本方程的表达式及应用条件。
(11)了解由热力学基本方程分别加上相应条件(如定容,定熵;定压,定熵;定容,定温;定压,定温)得到的偏微熵与相应的热力学函数的关系。
(12)掌握单纯p,V,T变化(定温下p,V变化)、相变化过程ΔA,ΔG 的计算。
(13)了解利用热力学函数的基本关系式即热力学基本方程、麦克斯韦关系式,焓、熵、亥姆霍茨函数。
(14)教熟练地运用吉布斯——亥姆霍茨公式、克拉贝龙方程式。
(15)明确偏摩尔量和化学势的意义,了解它们之间的区别。
二、主要概念、定理及公式(一)自发过程的共同特征1.自发过程的定义自发过程就是在指定的条件下不消耗外力,而仅由体系的内在性质决定的一类热力学过程。
此过程是可以自动进行的。
2.宏观过程的不可逆性自然界中一切实际发生的宏观过程,总是:非平衡平衡态(为止)而不可能由平衡态非平衡态结论:自然界中发生的一切实际过程(指宏观过程,下同)都有一定方向和限度。
不可能自发按照原过程逆向进行,即自然界中一切实际发生的过程都是不可逆的。
3.可逆过程的共同特征(1)自发过程有方向性和限度性。
所有自发过程都有方向和限度,其反过程虽然并不逆反能量守恒定律,但不能无条件自发进行。
(2)自发过程是不可逆性。
总的来说,自发过程的共同特征是不可逆的,这一不可逆性的本质是功与热转换的不可逆性。
第二章:热力学第二定律(物理化学)
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31
克劳修斯不等式的意义
克劳修斯不等式引进的不等号,在热力学上可以
作为变化方向与限度的判据。
dS Q T
dSiso 0
“>” 号为不可逆过程 “=” 号为可逆过程
“>” 号为自发过程 “=” 号为处于平衡状态
I < 20% 1度电/1000g煤
高煤耗、高污染(S、N氧化物、粉尘和热污染)
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16
火力发电厂的能量利用
400℃
550℃
ThTC67330055%
Th
673
I < 40% 1度电/500g煤
ThTC82330063%
Th
823
精选可编辑ppt
17
火力发电厂的改造利用
精选可编辑ppt
十九世纪,汤姆荪(Thomsom)和贝塞罗特(Berthlot) 就曾经企图用△H的符号作为化学反应方向的判据。他们认 为自发化学反应的方向总是与放热的方向一致,而吸热反应 是不能自动进行的。虽然这能符合一部分反应,但后来人们 发现有不少吸热反应也能自动进行,如众所周知的水煤气反 应就是一例。这就宣告了此结论的失败。可见,要判断化学 反应的方向,必须另外寻找新的判据。
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4
2.2 自发变化不可逆症结
T1高温热源 Q1
M
W
Q2
T2低温热源
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5
2.3 热力学第二定律(The Second Law of Thermodynamics)
开尔文(Kelvin) :“不可能从单一热源取出热使之完全 变为功,而不发生其它的变化。”
热力学第二定律
1、 气、液、固体的定p或定V的变T 过程
定压变温过程:由δQp=dH=nCp,mdT
得:S= 2 Qr T2 nC p,m dT ;
1T
T1 T
视C
为常
p,m
数
S
nC
p ,m n
T2 T1
(2-4-1)
定容变温过程:由δQV=dU=nCV,mdT
同理得:S
nCV ,mn
自发
S孤立 0 或 dS孤立 0平衡
(2-3-4) (2-3-5)
熵增加原理:系统经绝热过程由一状态到达另一状态, 熵值不减少;自发变化的结果,必使孤立系统的熵增加 (孤立系统中可以发生的实际过程都是自发过程)。
方向:孤立系统的熵增加
限度:孤立系统熵值达到最大——平衡态。
二、 熵增原理及平衡的熵判据
mix
S
SA nARn
S 1 yA
BnBnRARnny1VB AVAVnBRBnByRBnnyVBAV(B2V-4B-6)
∵yB < 1,∴ΔmixS > 0
结论:定T定p理气混 合过程系统熵增加
nA, V + nB, V 定温定容 nA+nB, V
AT
BT
BQir BQr S
AT
AT
得:S BQ
AT
或
dS
Q
T
不可逆 可逆
(2-3-3)
——热力学第二定律的数学表达式 依具体情况方向判据的形式
二、 熵增原理及平衡的熵判据
绝热过程,δQ=0,则有
S绝热 0
或
不可逆
dS绝热 0 可逆
物理化学 第二章 热力学第二定律
101.325kPa,变到100℃,253.313 kPa,计
算△S。
S
p S1
S2
T
分析:此题是p、V、T三者都变的过程,若要计 算熵变,需要设计成两个可逆过程再计算。先等 压变温,再等温变压。
S
p S1
S2
T
S
S1
S2
C pm
ln T2 T1
R ln
p1 p2
5 R ln 37315 R ln 101325 114J K 1
-5℃苯(l)→5℃苯(l)
S1
278 Cpm(l) dT 268 T
C pm(l )
ln
T2 T1
126g77 ln 278 268
4 64J K 1
(2) 相变点的相变 5℃苯(l)→5℃苯(s)
S2
H T
9916 08 278
35 66J
K 1
(3) 恒压变温 5℃苯(S)→-5℃苯(S)
4.绝热可逆缩D(p4V4)→A(p1V1)
下面计算每一步的功和热 以1mol理想气体为体系
第一步: U1 0
W1
Q2
RT2
ln V2 V1
第二步:
T1
Q 0 W2 U2 CVmdT
T2
第三步: U3 0 第四步: Q 0
W3
Q1
RT1
ln
V4 V3
T2
W4 U4 CVmdT
T1
解:(1)
S体
nR ln V2 V1
8314 ln10 19 15J
K 1
S环
QR T
nR ln V2 V1
19 15J gK 1
S体 S环 0
热力学第二定律
W Q1 Q2
Q1
Q1
nR(T1
T2
)
ln
V2 V1
nR T1
ln
V2 V1
T1 T2 1 T2
T1
T1
卡诺热机推论:
1 可逆热机的效率与两热源的温度有关,两热源的温差越 大,热机的效率越大,热量的利用越完全;两热源的温差 越小,热机的效率越低。 2 热机必须工作于不同温度两热源之间,把热量从高温热 源传到低温热源而作功。当T1 T2= 0 ,热机效率等于零。 3 当T2 → 0k,可使热机效率→100%,但这是不能实现 的,因热力学第三定律指出绝对零度不可能达到,因此
绝热(Q=0)可逆膨胀,由p2V2T1 到 p3V3T2 (BC)
C(p3V3)
W2 U2
T2 T1
CV dT
nCV ,m (T2
T1)
所作功如BC曲线下的面积所示。
V1
V2
V
卡诺循环第二步
步骤3
等温(T2)可逆压缩,由 p3V3到 p4V4 (CD)
U 3 0
Q2 W3
V4 pdV
1mol理想气体的卡诺循环在pV 图上可以分为四步:
步骤1:等温可逆膨胀,由p1V1到p2V2(AB)
U1 0
Q1 W1
V2 V1
pdV
nRT1
ln
V2 V1
所作功如AB曲线下的面积所示
p A(p1V1) Q1
B(p2V2)
V1
V2 V
卡诺循环第一步
步骤2
p A(p1V1) Q2 B(p2V2)
第二章 热力学第二定律
第一节 自发过程的特征 第二节 热力学第二定律经典表述
第一节 自发过程的共同特征-不可逆性
热力学第二定律
第五节 熵(entropy)
一、熵的概念 据第一定律: I: ∆ UI=Qr +Wr II: ∆ UII=Qir +Wir Qr +Wr = Qir +Wir Qr–Qir=-(Wr –Wir )>0 Qr>Qir
等温过程: I:可逆
始态
终态
II:不可逆
除以T:
Qr > Qir
TT
1. 恒压变温过程:始态(P1,V1,T1)
终态(P1,V2,T2)
变温过程中 无相变
S
T2 δQr T T1
T2 T1
C pdT T
Cp
ln T2 T1
2. 恒容变温过程: 始态(P1,V1,T1)
终态(P2,V1,T2)
S
T2 Qr
T T1
T2 T1
CV dT T
CV
ln T2 T1
2244.8 300
7.48
J
K 1
100
S孤立=S系统+S环境=19.14-7.48=11.66 J K1 0
(2) S只决定于始终态,与过程无关, 所以 S系统 = 1914 JK1
由于 p外= 0,所以 Q = W = 0 , S环境= 0
S孤立=S系统+S环境=19.14 J K1 0
若T2>T1,则S >0,S高温>S低温
二、变温过程中熵变的计算
等容过程 等压过程
ΔS =
C T2
T1 v
dT T
ΔS =
T2 T1
C
p
dT T
S高温 >S低温
七、不可逆相变系统熵变的计算
∆S总=∆S体+∆S环境≧0
第二章 热力学第二定律
高温热源
Q1>0
(T1)
W<0
Q2<0 低温热源 (T2)
U= Q1 +W+ Q2 =0
def W Q1 Q2 Q1 Q1
图 热转化为功的限度
问题:能否 Q2 =0,– W = Q1 ,
=100 ?
2、卡诺循环 卡诺(Carnot)循环是一个特殊的循环过程,它是以理想气体为
§3—1 热力学第二定律
1、自发过程 系统中无需环境施加影响就可以自动进
行的过程称为自发过程(spontaneous process) 。 自发过程的共同特征:不可逆性 例如:热传递过程; 气体的膨胀过程; 化学反应过程; 水从高处流向低处; 溶液从高浓度向低浓度扩散。
• 在绝热条件下系统发生一个变化后系统
的熵值永不会减小,这个结论叫做熵增 原理(principle of entropy increasing)。 • 在绝热过程或孤立系统中熵永不减少。
根据熵增原理,对于绝热过程可以利用系统本
身熵变值的符号来判别过程的可逆性; 在孤立系统中可以用熵的增量来判断过程的自 发和平衡。
S
2
Q r
T
1
2
1
T2 C p , m dH dT T1 T T
S nC p , m ln
T2 T1
S (3 29.1 ln
300 )J K 1 25.1J K 1 400
• 由于等压热δQp与焓变dH相等,而dH与等压过程是否
可逆无关,即有δQp=dH=δQr, • 上式对理想气体的等压可逆过程和不可逆过程都是适 用的。
02热力学第二定律
Q
Q
四、热力学第二定律数学表达式
Clausius不等式:S 意义:
δQi δQ 或dS Ti T
(1)在热力学可逆过程中, dS δQR
注意: (1) Q是实际过程热,可逆过程与不可逆过程中的Q 不同。 (2)式中的T是环境的温度,可逆过程中, T体系 T环境
T (2)在热力学不可逆过程中, dS > δQIR T (3) dS < δQ 的过程不存在。 T
(3)熵S是广度性质的状态函数,不守恒。
五.熵增加原理
δQi δQ Clausius不等式:S 或dS Ti T 1.绝热过程
δQ 0
S (绝热) 0或dS (绝热) 0 结论:绝热过程中,封闭体系的熵永不减少。 如果过程是可逆的,则熵的数值不变;如果过程 是不可逆的,则熵的数值增加。 思考题:熵变是否与过程有关?
气体流动 溶质扩散
P高P低 c高c低
两处P相等 两处C相等
压力差 浓度差
自发过程的逆过程不能自动发生,但可由环境来完成。
二、热力学第二定律的经典表述
1.开尔文说法:
不可能从单一热源取热使之全部变为功而不产生其它 的变化。
2.克劳修斯说法:
不可能把热从低温物体传到高温物体而不发生其它 变化。
3.Ostwald说法:
T T相
T相
T
例1:1mol金属银在定容下由273.2K加热到303.2K,求 ΔS。 CV ,m 24.48J K -1 mol-1 。 已知在该温度区间银的 解:
T2 303.2 S nCV,m ln 1 24.48 ln T1 273.2 2.531(J K -1 )
绝热可逆过程和绝热不可逆过程所到达的最终状态是不同 的,因而熵也不同,因而不能错误地理解为熵变与过程有关。
热力学第二定律
(1) 焦耳热功当量中功自动转变成热;
(2) 气体向真空膨胀; (3) 热量从高温物体传入低温物体; (4) 浓度不等的溶液混合均匀; (5) 锌片与硫酸铜的置换反应等。 自发变化的方 向是由什么因 素决定的?
决定自发变化方向的共同因素是什么?
例如1气缸中理想气体作等温膨胀时,气体从恒温
热源吸收的热量就可以全部用来对外做功(即从单 一热源吸热作功),但气体p、V发生了变化!
p p1
p2
1 ( p1 ,V1 , T )
( p2 ,V2 , T )
QT
2
E
U 0 Q W
W
W
V1
o
V2
V
卡诺循环(Carnot cycle)
1824 年,法国工程师
N.L.S.Carnot (1796~1832)设计
了一个循环,以理想气体为
工作物质,从高温 (Th )热源吸 收 Qh 的热量,一部分通过理 想热机用来对外做功W,另一 部分 Qc的热量放给低温 (Tc ) 热
源。这种循环称为卡诺循环。
§2.2
卡诺(Carnot )定理
二、热机效率(efficiency of the engine )
§ 2.2 热力学第二定律
Clausius说法
• 说明⑴: Clausius表述中强调了“在不引起
其它变化的条件下,热量不可能自动地从低温 物体传向高温物体。” • 说明⑵:如果允许“其它变化”,例如,利用 致冷机做功,热量便可以从低温物体传向高温 物体,而致冷机做功就属于“其它变化”。
§ 2.2 热力学第二定律
22.4 mix S S (O2 ) S (N2 ) R ln R ln 2 12.2
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第三章热力学第二定律一、选择题1、如图,可表示理想气体卡诺循环的示意图是:()(A) 图⑴(B)图⑵(C)图⑶(D) 图⑷2、工作在393K和293K的两个大热源间的卡诺热机,其效率约为()(A) 83%(B) 25%(C) 100%(D) 20%3、不可逆循环过程中,体系的熵变值()(A) 大于零(B) 小于零(C)等于零(D)不能确定4、将1 mol 甲苯在101.325 kPa,110 ℃(正常沸点)下与110 ℃的热源接触,使它向真空容器中汽化,完全变成101.325 kPa 下的蒸气。
该过程的:()(A) Δvap S m= 0 (B) Δvap G m= 0 (C) Δvap H m= 0 (D) Δvap U m= 05、1mol理想气体从300K,1×106Pa绝热向真空膨胀至1×105Pa,则该过程()(A)ΔS>0、ΔG>ΔA (B)ΔS<0、ΔG<ΔA(C)ΔS=0、ΔG=ΔA (D)ΔA<0、ΔG=ΔA6、对理想气体自由膨胀的绝热过程,下列关系中正确的是( )(A)ΔT>0、ΔU>0、ΔS>0 (B)ΔT<0、ΔU<0、ΔS<0(C)ΔT=0、ΔU=0、ΔS=0 (D)ΔT=0、ΔU=0、ΔS>07、理想气体在等温可逆膨胀过程中( )(A)内能增加(B)熵不变(C)熵增加(D)内能减少8、根据熵的统计意义可以判断下列过程中何者的熵值增大?()(A) 水蒸气冷却成水(B) 石灰石分解生成石灰(C) 乙烯聚合成聚乙烯(D) 理想气体绝热可逆膨胀9、热力学第三定律可以表示为:()(A) 在0 K时,任何晶体的熵等于零(B) 在0 K时,任何完整晶体的熵等于零(C) 在0 ℃时,任何晶体的熵等于零(D) 在0 ℃时,任何完整晶体的熵等于零10、下列说法中错误的是( )(A)孤立体系中发生的任意过程总是向熵增加的方向进行(B)体系在可逆过程中的热温商的加和值是体系的熵变(C)不可逆过程的热温商之和小于熵变(D)体系发生某一变化时的熵变等于该过程的热温商11、两个体积相同,温度相等的球形容器中,装有同一种气体,当连接两容器的活塞打开时,熵变为( )(A)ΔS=0 (B)ΔS>0 (C)ΔS<0 (D)无法判断12、下列过程中系统的熵减少的是( )(A)在900O C时CaCO3(s)→CaO(S)+CO2(g)(B)在0O C、常压下水结成冰(C)理想气体的恒温膨胀(D)水在其正常沸点气化13、水蒸汽在373K,101.3kPa下冷凝成水,则该过程( )(A)ΔS=0 (B)ΔA=0 (C)ΔH=0 (D)ΔG=014、1mol单原子理想气体在TK时经一等温可逆膨胀过程,则对于体系( )(A)ΔS=0、ΔH=0 (B)ΔS>0、ΔH=0(C)ΔS<0、ΔH>0 (D)ΔS>0、ΔH>015、300K时5mol的理想气体由10dm3等温可逆膨胀到100dm3,则此过程的( )(A)ΔS<0;ΔU=0 (B)ΔS<0;ΔU<0(C)ΔS>0;ΔU>0 (D)ΔS>0;ΔU=016、某过冷液体凝结成同温度的固体,则该过程中( )(A)ΔS(环)<0 (B)ΔS(系)> 0(C)[ΔS(系)+ΔS(环)]<0 (D)[ΔS(系)+ΔS(环)]>017、100℃,1.013×105Pa下的1molH2O(l)与100℃的大热源相接触,使其向真空器皿中蒸发成100℃,1.013×105Pa的H2O(g),判断该过程的方向可用( )(A)ΔG (B)ΔS(系) (C)ΔS(总) (D)ΔA18、下列四个关系式中,哪一个不是麦克斯韦关系式?(A) (∂T/∂V)s=(∂T/∂V)p (B) (∂T/∂V)s=(∂T/∂V)p(C) (∂T/∂V)T=(∂T/∂V)v (D) (∂T/∂V)T= -(∂T/∂V)p19、25℃时,1 mol 理想气体等温膨胀,压力从 10 个标准压力变到1个标准压力,体系吉布斯自由能变化多少? ( )(A) 0.04 kJ (B) -12.4 kJ (C) 1.24 kJ (D) -5.70 kJ20、从热力学基本关系式可导出 (∂U/∂S)v 等于:( )(A) (∂H/∂S)p (B) (∂F/∂V)T (C) (∂U/∂V)s (D) (∂G/∂T)p21、1mol 某液体在其正常沸点完全汽化,则该过程( )(A)ΔS =0 (B)ΔH =0 (C)ΔA =0 (D)ΔG =022、对于不做非体积功的封闭体系,下面关系式中不正确的是:( )(A) (∂H/∂S)p = T (B) (∂F/∂T)v = -S (C) (∂H/∂p)s = V (D) (∂U/∂V)s = p23、热力学基本方程 d G = -S d T + V d p ,可适应用下列哪个过程:( )(A) 298K 、标准压力下,水气化成蒸汽 (B) 理想气体向真空膨胀(C) 电解水制取氢气 (D) N 2 + 3H 2 =2NH 3未达到平衡24、一个由气相变为凝聚相的化学反应在恒温恒容下自发进行,问下列各组答案中,哪一个是正确( )(A) ΔS 体>0,ΔS 环<0 (B)ΔS 体<0,ΔS 环>0(C)ΔS 体<0,ΔS 环=0 (D)ΔS 体>0,ΔS 环=025、下列四种表述:(1) 等温等压下的可逆相变过程中,体系的熵变ΔS =ΔH 相变/T 相变;(2) 体系经历一自发过程总有 dS > 0 ;(3) 自发过程的方向就是混乱度增加的方向 ;(4) 在绝热可逆过程中,体系的熵变为零 ;两者都不正确者为:(A) (1),(2) (B)(3),(4) (C)(2),(3) (D)(1),(4)二、判断题1、不可逆过程一定是自发的,而自发过程一定是不可逆的。
( )2、对于绝热体系,可以用0≥∆S 判断过程的方向和限度。
( )3、在-10℃,101.325 kPa 下过冷的H 2O ( l )凝结为冰是一个不可逆过程,故此过程的熵变大于零。
( )4、功可以全部变成热,但热一定不能全部转化为功。
( )5、系统达平衡时熵值最大,自由能最小。
( )6、在绝热系统中,发生一个从状态A→B 的不可逆过程,不论用什么方法,系统再也回不到原来状态了。
( )7、因为⎰=∆BA R T Q S /δ,所以只有可逆过程才有熵变;而T Q S BA IR /∑>∆δ,所以不可逆过程只有热温商,但是没有熵变。
( )8、因为T Q S BA IR /∑>∆δ,所以体系由初态A 经不同的不可逆过程到达终态B,其熵的改变值各不相同。
( )9、物质的标准熵△S m θ(298K)值就是该状态下熵的绝对值。
( )10、可逆热机的效率最高,在其它条件相同的情况下,由可逆热机牵引火车,其速度将最慢。
( )三、计算题1、300K 的2mol 理想气体由6.0×105Pa 绝热自由膨胀到1.0×105Pa ,求过程的ΔU 、ΔH 、ΔS 、ΔA 、ΔG ,并判断该过程的性质。
2、1mol 理想气体B ,在298.15K 下,由1.00dm 3膨胀至10.00dm 3,求该过程的ΔU 、ΔH 、ΔS 、ΔA 、ΔG 。
3、1mol 水由始态273K ,1×105PaH 2O(l)变到终态473K ,3×105PaH 2O(g),计算该过程的ΔS 。
已知水的正常沸点时的汽化热为40610J·mol -1,水的比热为4.18J·K -1·g -1,水蒸汽的比热为1.422J·g -1·K -1 ,假定水蒸汽为理想气体。
4、1mol 液态苯在101,3kPa ,268K 能自动地凝固成101,3kPa ,268K 的固态苯,并放热9874J ,计算该过程的ΔS 和ΔG 。
已知苯的正常熔点为278.5K ,苯的熔化热为9916J·mol -1,C p ,m (C 7H 16,l)=126.8J·K -1·mol -1,C p ,m (C 7H 16,s)=122.6J·K -1·mol -1。
5、苯的正常沸点为353.1K ,在此温度压力下,1molC 6H 6(l)完全蒸发为蒸气,已知C 6H 6(l)的汽化热为34.7kJ·mol -1,计算此过程的W 、Q 、ΔU 、ΔH 、ΔS 、ΔA 、ΔG 。
6、计算下列过程的ΔH 、ΔS 、ΔG 。
298K ,101.325kPa H 2O(l)→473K ,405.3kPa H 2O(g)已知:S m ø(298K ,H 2O ,l)=188.7 J·K -1水的比热为4.18 J·g -1·K -1水蒸气的比热为1.422 J·g-1·K-1水在正常沸点时的汽化热为40610 J·mol-1。
假设水蒸气为理想气体。
7、2mol理想气体在269K时,由4×105Pa,11.2dm3绝热向真空膨胀到2×105Pa,22.4dm3,计算ΔS,是否能利用熵判据判断该过程的性质?如何判断?8、对于气相反应CO2+H2=H2O+CO,已知Δr G mø=42218.0-7.57TlnT+1.9×10-2T2-2.8×10-6T3-2.26T(J),求上述反应在1000K时的Δr H mø、Δr S mø9、1mol,C p,m=25.12J·K-1·mol-1的理想气体B由始态340K,500kPa分别经(1)可逆绝热;(2)向真空膨胀。
两过程都达到体积增大一倍的终态,计算(1)、(2)两过程的ΔS。
10、计算将10克He(设为理想气体)从500.1K,202.6KPa变为500.1K,1013kPa的ΔU,ΔH,ΔS,ΔG,ΔA。