喀兴林高等量子力学习题EX2.算符教学提纲
《量子力学》复习资料提纲
)(Et r p i p Ae-⋅=ρϖηϖψ《量子力学》复习 提纲一、基本假设 1、(1)微观粒子状态的描述 (2)波函数具有什么样的特性 (3)波函数的统计解释2、态叠加原理(说明了经典和量子的区别)3、波函数随时间变化所满足的方程 薛定谔方程4、量子力学中力学量与算符之间的关系5、自旋的基本假设 二、三个实验1、康普顿散射(证明了光子具有粒子性) 第一章2、戴维逊-革末实验(证明了电子具有波动性) 第三章3、史特恩-盖拉赫实验(证明了电子自旋) 第七章 三、证明1、粒子处于定态时几率、几率流密度为什么不随时间变化;2、厄密算符的本征值为实数;3、力学量算符的本征函数在非简并情况下正交;4、力学量算符的本征函数组成完全系;5、量子力学测不准关系的证明;6、常见力学量算符之间对易的证明;7、泡利算符的形成。
四、表象算符在其自身的表象中的矩阵是对角矩阵。
五、计算1、力学量、平均值、几率;2、会解简单的薛定谔方程。
第一章 绪论1、德布洛意假设: 德布洛意关系:戴维孙-革末电子衍射实验的结果: 2、德布洛意平面波:3、光的波动性和粒子性的实验证据:4、光电效应:5、康普顿散射: 附:(1)康普顿散射证明了光具有粒子性(2)戴维逊-革末实验证明了电子具有波动性∑=nnn c ψψ1d 2=⎰τψ(全)()ψψψψμ∇-∇2=**ηϖi j ⎩⎨⎧≥≤∞<<=ax x a x x V 或0,0,0)(0=⋅∇+∂∂j tϖρ⎥⎦⎤⎢⎣⎡+∇-=),(222t r V H ϖημ)(,)(),(r er t r n tE i n n n ϖϖϖηψψψ-=n n n E H ψψ=(3)史特恩-盖拉赫实验证明了电子自旋第二章 波函数和薛定谔方程1.量子力学中用波函数描写微观体系的状态。
2.波函数统计解释:若粒子的状态用()t r ,ρψ描写,τψτψψd d 2*=表示在t 时刻,空间r ρ处体积元τd 内找到粒子的几率(设ψ是归一化的)。
喀兴林高等量子力学EX19-22
19.1 试用公式(2.9)式验证(19.34)式。
(做题人:何贤文 审题人:班卫华) 解: 公式(2.9)为],[!1)(0B A i Bee i i AA∑∞=-= 公式(19.34)为λλλ-==='--R R Q RD D R 11)()( ∑∞=∙∙--∙-==0)(1],)[(!1Re)()(j j P iP iR P ij e RD D λλλλλ将其展开:λλλλλ-=+++++-=++++∙-+∙-=R P R R R P iR P i000}][]R P [{i000],)[(!11],)[(!01)1()0(,,原式 #练习19.2 试用两种方法求轨道角动量算符L 的平移。
(高思泽)证明:设轨道角动量算符L的平移为'L 。
方法一:位置算符R →的空间平移λ-=R R ',动量算符P 的空间平移P P =',则 P L P P R P R P R L ⨯-=⨯-⨯=⨯-=⨯=λλλ)('''方法二:PL P P R D P D D R D D P R D D L D L⨯-=⨯-⨯=⨯=⨯==----λλλλλλλλλλ)()()()()()()()(1111' #练习19.3 试由(19.33)式证明 (赵中亮))()()(ˆλψψλ -=r r D证明:由(19.33)式 λλλ+==r r Q r D )()( (1)和 111)(---=r Q r Q D(2)(1)、(2)联立可得 λλλ -==--r r Q r D )()(11两边取共轭得 λλλ-==-r r Q D r )()(1又由(19.9)式 r Q D Q D r )(ˆ)(=所以)()()(ˆ)()(ˆλψψλψλψλψλ -=-===r r D r r D r D得证。
练习19.4 证明在三维位形空间中两个矢量的点乘积是一个标量。
喀兴林高等量子力学E
#
练习3.4 根据完全性和封闭性的定义,分别证明:在n维空间中的一个完全矢量集{ },( 归一化但彼此不一定正交,i=1,2,3…,n),若从其中去掉一个矢量,例如去掉 ,就不再是完全集。(做题者:杨涛 审题人:吴汉成)
证明:假设在n维空间中的一个完全集 去掉一个矢量 后仍是完全集 新的矢量集 是线性无关的,即
(2)
证明:(1) 为厄米算符,则
所以
即
则 是幺正算符
(2)因为 是 的函数,则 与 可以同时对角化。在 表象中, 表现为对角矩阵,对角矩阵元 为 的本征值,则
而 的本征值
即
则
#
练习4.5(吴汉成完成,董延旭核对)
在三维空间中,有矩阵A和B:
,
(1)证明A和B均为厄米矩阵,而且[A,B]=0;
(2)分别求A和B的本征值与本征矢量;
#
练习4 .1在任何表象中,与厄米算符H对应的矩阵( )称为厄米矩阵,与幺正算符对应的矩阵( )称为幺正矩阵。证明它们分别满足下列关系:
(做题:陈捷狮,审查人:刘强。)
解:(1)
(2)利用完全性关系可得:
证毕!
练习4.2在某表象中,算符 的矩阵形式为
(1)求 的本征值及相应的本征矢量;
(2)用 的一组正交归一化本征矢量集表示这一表象的三个基失。
——————[3]
(5)由于U是幺正矩阵,所以 ,并联系[3]式得
所以对角化:
,其对角元为A的本征值,与(2)小题的结果完全一致.
,其对角元为B的本征值,与(2)小题的结果完全一致。
#
练习4.6在一个9维空间中有二矩阵 和 ;
式中空格及圆点均代表零。
喀兴林高等量子力学习题EX12-18
练习 12.1. 一维谐振子受微扰21X H ε=的问题,使有严格解的,试仿照正文中的方法,在薛定谔绘景中用近似的方法讨论这一问题,并将结果与严格解比较。
(解答人:李泽超 核对人:熊凯) 解:由题意得:受微扰的一维谐振子的哈密顿量是:()1......................................................................10H H H += ()()2.......21212212220⎪⎭⎫ ⎝⎛+=+=+=+++AA A A AA X m P m H ωωω ()()()()⎪⎪⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=+=-=+=+++A A m i P A A m X iP X m m A iP X m m A 222121 ωωωωωω()()()⎪⎭⎫ ⎝⎛=+++=+==+++++ωεττωεεm AA AA A A A A A A m X H 23.........2221谐振子从0=t 时刻起其状态满足薛定谔方程:()()()4.......................................:,10H H H t H t ti +==∂∂其中ψψ0H 的含时本征矢量的展开为:()()()5...........................................21exp ∑⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=jj t a t j i j t ωψ ()()⎪⎪⎭⎫⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛+=t m i t mt a m ωψ21exp微扰1H 的矩阵元为j H i ,具体的形式为:j AA AA A A A A i j H i +++=++++ τ利用算符A A 和+对本征矢量函数的;上升和下降的性质,得:()()()()()()6..................2121,2,,2j i j i j i i i i i i j H +-+++++-=δδδτ 采用微扰方法近似解薛定谔方程时,薛定谔方程可一化为下式: ()()()()7......................................exp 1t a j H t E E i t a t i j S jj i i ∑⎪⎭⎫⎝⎛-=∂∂将(6)式带入(7)式可得到在题意条件下的微扰方程的表达形式如下:()()()()()()()()()8..21121exp ,2,,2t a i i i i i t E E i t a t i j jj i j i j i j i i ∑+-+++++-⎪⎭⎫⎝⎛-=∂∂δδδτ经化简得:()()()()()()()()()()()()9...212exp 122exp 122t a i i t i t a i t a t i i i i t a dtdi i i i +-++-++--=⇒ωωτ将()t a i 的已知的低级的近似()()t a n i 代入方程的右边,即可以解出高一级的近似()()t a n i 1+。
高等量子力学 教材 喀兴林 sakurai
《探究高等量子力学教材:以喀兴林(sakurai)为例》一、引言在物理学习的道路上,量子力学可谓是一道坎。
它的复杂性和抽象性,常常让学习者望而生畏。
然而,高等量子力学教材的选择对于学习者来说至关重要。
本文将以喀兴林(sakurai)为例,探讨高等量子力学教材的特点和价值。
二、丰富多彩的量子世界喀兴林以其严谨的逻辑和深度的物理内涵而著称,其中所阐释的量子理论更是广为学者所推崇。
在量子理论的世界中,我们能够领略到电子、光子、原子核及其它微观粒子的奇妙世界。
而喀兴林教材娴熟地展现了这一世界的精巧和美妙。
三、探究喀兴林教材的深度喀兴林教材以数学严谨而著称,其中不乏对于量子力学相关数学工具的深入探讨。
从线性代数到泛函分析,在阅读喀兴林教材的过程中,我们不仅能够更好地理解量子力学的物理内涵,而且还能够感受到数学在物理中的重要性。
四、喀兴林教材的广度与实用性除了深度之外,喀兴林教材在广度上也别具特色。
它不仅囊括了量子力学的基本原理和基础知识,还涵盖了许多前沿领域的最新进展。
这为学习者提供了一个更为完整的量子力学知识体系,能够更好地拓展学习者的视野和思维方式。
五、喀兴林教材的个人理解与观点在喀兴林教材的阅读和学习过程中,我迷恋于其中所蕴含的严密逻辑和博大精深的物理内涵。
我深信,只有通过深入学习这样一本高质量、深度和广度兼具的教材,才能够更好地领略量子力学的奥妙。
六、总结与回顾通过对喀兴林教材的全面评估和探究,我们更加全面、深刻地理解了量子力学这一高深领域。
喀兴林教材的独特特色,无疑为学习者提供了一个深入学习量子力学的重要途径。
总结:喀兴林教材作为高等量子力学教材的代表,在深度和广度上都有着突出的表现。
通过深入学习这样一本教材,我们能够更好地理解量子力学的奥秘,提升自己的物理素养和思维方式。
相信在未来的学习和研究中,喀兴林教材将为我们指引新的方向,开启新的视野。
七、喀兴林教材对量子力学学习者的启发喀兴林教材所展现的深度和广度,对于量子力学学习者而言,无疑是一种极大的启发和激励。
量子力学电子教案(第三章 量子力学中的力学量)
2
0 0
注:球谐函数 Ylm ( , ) 既是
ˆ ˆ2 的本征函数,也是 Lz L
的
ˆ ˆ 本征函数,是 L2,Lz 共同本征函数,仅本征值不同。
2 2 c.本征值: L l (l 1) , (2l 1) 重简并。
三.坐标算符
ˆ x 的本征方程、本征函数与本征值。
ˆ 1.本征方程: x x ( x) x x ( x) 本征函数: 分析,若粒子处本征态 x (x) ,则其本征值是确定的,
(1) (2)
同理,
2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 r2 R 2 ( ) r 2 2 2 2 M M Xx Yy Zz 2 2
厄米算符的特点: a. 厄米算符的本征值是实数。 b.厄米算符不同本征值的本征函数正交。 二.力学量算符与力学量算符的构成。 1 量子力学中某一力学量总是与一个厄米算符对应(一个基本假 定)。 2.力学量算符的构成 a.基本算符:
ˆ ˆ ˆ ˆ 动量算符 p i pxi py j pz k
i p ( r ) p z p ( r ) z
i p ( r ) p y p ( r ) y
(3) (4)
2.本征函数
(1)、(2)、(3)、(4)本征函数都为
p (r ) Ce
i p.r
其中C为归一化系数。
(1)归一化系数C求法:
其中,
本征函数: nlm (r , , ) Rnl (r )Ylm ( , )
z 2 m es4 本征值: Enl 2 2 2 n
zes2 V (r ) r
n=1.2.3,….
但以上解都假设氢原子核不动,处在原点。若考虑原子核与 电子都在运动,如何求解?这是二体问题, 在原子物理课程 里已讲过,只要用二体的约化质量μ 代替电子质量m,就可 得原子核与电子都在运动时的有关公式与结论。 本节对这个问题作进一步说明,并对氢原子的电子几率颁作 一些讨论。 一.原子核在运动时的薛定谔方程及其求解 设电子、原子核坐标为:(x1,y1,z1), (x2,y2,z2) 电子、原子核坐标为:μ 1, μ 2 波函数为:Ψ (x1,y1,z1,x2,y2,z2,t)
喀兴林高等量子力学EX1andEX2
练习 1.1 试只用条件(1)~(8)证明2ψψψ+=,0ψ=O 和1ψψ-=-()。
(完成人:梁立欢 审核人:高思泽) 证明:由条件(5)、(7)得11112ψψψψψψ+=+=+=() 只需证明O =0ψ和ψψ-=-)1(这两式互相等价 根据条件(7)00)00(0ψψψψ+=+= 现在等式两边加上)0(ψ-,得)0()00()0(0ψψψψψ-++=-+ 根据条件(4), 上式左O =-+=)0(0ψψ 根据条件(4)、(2)上式右00)00(0ψψψψψ=O +=-+= O =∴0ψ由O =0ψ,根据条件(4)、(7)得ψψψψψψ-=O =-+=-=)1()11(0 ψψ-=-⇒)1( #练习 1.2 证明在内积空间中若()()ϕψϕψ,,21=对任意ϕ成立,则必有21ψψ=。
(完成人:谷巍 审核人:肖钰斐)证明 由题意可知,在内积空间中若()()ϕψϕψ,,21=对任意ϕ成立,则有(1ψ,)ϕ-(2ψ,)ϕ=0 (1)于是有()0,21=-ϕψψ (2)由于在内积空间中()()ϕψϕψ,,21=对任意ϕ成立,则可取21ψψϕ-=,则有()2121,ψψψψ--=0 成立 (3) 根据数乘的条件(12)可知,则必有21=-ψψ(4) 即21ψψ=故命题成立,即必有21ψψ=. #练习1.3 矢量空间运算的12个条件是不是独立的?有没有一条或两条是其余各条的逻辑推论?如有,试证明之。
(完成人:赵中亮 审核人:张伟) 解:矢量空间运算的12个条件是独立的。
#练习 1.4 (1)在第二个例子中若将加法的规定改为:和矢量的长度为二矢量长度之和,方向为二矢量所夹角()︒〈180的分角线方向,空间是否仍为内积空间? (2)在第二个例子中若将二矢量和内积的定义改为θ或θ,空间是否仍为内积空间? (3)在第三个例子的空间中,若将内积的定义改为 ()4*43*32*21*1432,m l m l m l m l m l +++=空间是否仍为内积空间?(4)在第四个例子的函数空间中,若将内积的定义改为()()⎰⎰==baba dxx x g x f x g x f xdx x g x f x g x f 2**)()()(),()()()(),(或空间是否仍为内积空间?(完成人:张伟 审核人:赵中亮)解:(1)在第二个例子中若将加法的规定改变之后,空间不是内积空间。
量子力学教程课后习题答案(doc)
量子力学习题及解答第一章 量子理论基础1.1 由黑体辐射公式导出维恩位移定律:能量密度极大值所对应的波长m λ与温度T 成反比,即m λ T=b (常量); 并近似计算b 的数值,准确到二位有效数字。
解 根据普朗克的黑体辐射公式dv echv d kThv v v 11833-⋅=πρ, (1) 以及 c v =λ, (2)λρρd dv v v -=, (3)有,118)()(5-⋅=⋅=⎪⎭⎫ ⎝⎛-=-=kThc v v ehc cd c d d dvλλλπλλρλλλρλρρ这里的λρ的物理意义是黑体内波长介于λ与λ+d λ之间的辐射能量密度。
本题关注的是λ取何值时,λρ取得极大值,因此,就得要求λρ 对λ的一阶导数为零,由此可求得相应的λ的值,记作m λ。
但要注意的是,还需要验证λρ对λ的二阶导数在m λ处的取值是否小于零,如果小于零,那么前面求得的m λ就是要求的,具体如下:01151186'=⎪⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⋅+--⋅=-kThc kThce kT hc ehcλλλλλπρ ⇒ 0115=-⋅+--kThc ekThcλλ⇒ kThcekThcλλ=--)1(5 如果令x=kThc λ ,则上述方程为x e x =--)1(5这是一个超越方程。
首先,易知此方程有解:x=0,但经过验证,此解是平庸的;另外的一个解可以通过逐步近似法或者数值计算法获得:x=4.97,经过验证,此解正是所要求的,这样则有xkhc T m =λ把x 以及三个物理常量代入到上式便知K m T m ⋅⨯=-3109.2λ这便是维恩位移定律。
据此,我们知识物体温度升高的话,辐射的能量分布的峰值向较短波长方面移动,这样便会根据热物体(如遥远星体)的发光颜色来判定温度的高低。
1.2 在0K 附近,钠的价电子能量约为3eV ,求其德布罗意波长。
解 根据德布罗意波粒二象性的关系,可知E=h v ,λhP =如果所考虑的粒子是非相对论性的电子(2c E e μ<<动),那么ep E μ22= 如果我们考察的是相对性的光子,那么E=pc注意到本题所考虑的钠的价电子的动能仅为3eV ,远远小于电子的质量与光速平方的乘积,即eV 61051.0⨯,因此利用非相对论性的电子的能量——动量关系式,这样,便有ph=λ nmm m E c hc E h e e 71.01071.031051.021024.1229662=⨯=⨯⨯⨯⨯===--μμ在这里,利用了m eV hc ⋅⨯=-61024.1以及eV c e 621051.0⨯=μ最后,对Ec hc e 22μλ=作一点讨论,从上式可以看出,当粒子的质量越大时,这个粒子的波长就越短,因而这个粒子的波动性较弱,而粒子性较强;同样的,当粒子的动能越大时,这个粒子的波长就越短,因而这个粒子的波动性较弱,而粒子性较强,由于宏观世界的物体质量普遍很大,因而波动性极弱,显现出来的都是粒子性,这种波粒二象性,从某种子意义来说,只有在微观世界才能显现。
《量子力学教程》_课后答案
(n 1, 2, 3,)
∴ 2 ( x) A sin
n x a
由归一化条件
得
( x) dx 1
2
A2
a
2 sin
0
n xdx 1 a
由
a
b
sin
m n a x sin xdx mn a a 2
14
A
2 a 2 n sin x a a
2 ( x)
23
2
23
T 100 K 时, E 1.381021 J 。
7
1.5 两个光子在一定条件下可以转化为正负电子对,如果两个光子的能量相等,问要实现这种转化,光子 波长最大是多少? 解:转化条件为 h ec 2 ,其中 e 为电子的静止质量,而
c h ,所以 ,即有 ec
A2 2 T A2 2T pdq A 0 cos t dt 2 0 (1 cost )dt 2 nh , n 0,1,2,
2 2 T 2
A2 2 nh E nh , n 0,1,2, 2 T
6
v 2 v (2)设磁场垂直于电子运动方向,受洛仑兹力作用作匀速圆周运动。由 evB ,得 R eB R
其解为
2 ( x) A sin kx B coskx
④
13
根据波函数的标准条件确定系数 A,B,由连续性条件,得
2 (0) 1 (0)
2 ( a ) 3 ( a)
⑤ ⑥ ⑥
⑤
B0 A sin ka 0
A0 s i n ka 0 ka n
max
0 h 6.626 1034 c 0.024A (电子的康普顿波长)。 31 8 e c 9.1 10 3 10
高等量子力学喀兴林答案
高等量子力学喀兴林答案【篇一:量子力学】03 1309050325 吴富贤摘要:给出了不同学者关于量子力学态叠加原理的几种表述,分析比较了关于该原理的有关观点的争议,并对其中的原因进行了讨论,与此同时,也对量子力学在其它方面的应用进行了表述。
关键词:量子态;态叠加原理;量子力学基本问题;量子力学的应用。
一.引言:量子态的叠加原理是量子力学中一个重要的原理.但是在目前量子力学的一些专著和教科书中对这一原理的表述方式却是多种多样的,其中存在不少有争议的问题。
对一些有关的问题进行讨论,并提出一种新的关于这一原理的表述方式的建议。
同时量子力学是现代物理学的两大支柱之一,是20 世纪基础物理学取得的两大成就之一,是反映微观粒子运动规律的理论.量子力学态叠加原理(以下简称态叠加原理)是量子力学的一个基本原理,在量子力学理论体系中占有相当重要的地位.虽然量子力学诞生至今已近80年了,叠加原理也得到了一系列实验的证明,如电子衍射实验、中子干涉实验、电子共振俘获等,但时至今日,人们对态叠加原理的认识却仁者见仁、智者见智.本文对这个问题进行了比较、分析和讨论还对量子力学的应用和发展进行了一些研究。
二.正文:原理的表述在量子力学发展史上,尤其是现行的量子力学专著或教材里,不同的学者对态叠加原理进行了不同的描述.我们选择国内外3种比较典型的说法作一下简单介绍.(1)狄拉克的表述据说,狄拉克1930年在《量子力学原理》一书的初版里,首次系统地论述了量子力学里的态叠加原理.他在此书第一章“态叠加原理”里[4],先是正确地强调了态叠加原理的物理意义:“量子力学的叠加的一般原理,应用于任何一个动力学系统的态.”“把一个态表示成为一些其他态的叠加的结果,那是一种数学运算,总是可以允许的,??然而,这种运算是否有用,取决于所研究问题的特殊物理条件.” 可是,狄拉克接着是这样讲解“叠加过程的非经典本性”的:“我们考虑两个态a和b的叠加,这两个态的性质是??当观察处在态a的系统时,肯定得出一个特定的结果,比方说是a;而当观察处在态b的系统时,则肯定得出一个不同的结果,比方说是b.当观察处在叠加态的系统时??所得到的结果将有时是a,有时是b??而决不会既不是a,又不是b.”然而,狄拉克在这里讲的,不正是对于所有普通统计学都适用的规则吗?例如,一个年级有两个班,a班的年龄分布是集合{a},b班的年龄分布是另一个集合{b}.那么全年级的年龄分布不就是{a}与{b}这两个集合的和集吗?亦即是说,全年级任何一位同学的年龄,都决不会既不属于{a},又不属于{b}.这哪里是什么“非经典本性”呢?由于狄拉克在这里没有把握住量子力学里的态叠加原理的要领,在接下来的一句关于“由叠加而成的态的中间性质”的论断里,就难免出了点毛病[5,6].他自己也不得不为此加了一处脚注,承认他的结论没有普遍性,它的成立是“有一些限制”的.总而言之,在狄拉克书中的第一章里,还没有引入概率幅这个概念,因而不可能讲清楚量子力学里的态叠加原理.可以这样说,在这一章里,还没有进入到量子力学(2)朗道的表述(3)喀兴林的表述态叠加原理对态叠加原理的表述我们还可以列出许多.从这些不同表述中可以看出学者们关于以下几个方面的观点是一致的(1)关于态和态函数的表述基本上大多数人们都认为体系的态(运动状态或状态的简称)是指一个体系的每一种可能的运动方式,即在受到独立的、互不矛盾和完全的条件限制下而确定的每一种运动方式.与宏观体系的运动状态的确定是决定性的相对立,微观体系的运动状态的确定是非决定性的、统计性的,称微观体系的态为量子态.量子态由希尔伯特空间中的矢量表征,称为态矢量.希尔伯特空间又称为态矢量空间或态空间(2)态叠加原理的基本内容(3)量子叠加与经典、数学叠加的区别经典物理中也有叠加原理,例如波的叠加、矢量的叠加等,它们与量子力学里的态叠加原理形式上有相似之处,但实质内容不同.首先经典矢量叠加是物理量的叠加,遵循平行四边形法则;而态矢量无明显的物理意义,且完全由希尔伯特空间中的矢量方向决定,与矢量长度无关.经典波的叠加是两列或多列波的叠加,量子态叠加则是同一体系的两个或多个同时可能的运动状态的叠加.其次,量子态叠加也不同于数学上将体系的一个波函数按一个基函数完备组展开.后者要求基函数完备,但量子叠加不需要相叠加的波函数完备。
《高等量子力学》课程教学大纲
《高等量子力学》课程教学大纲一、中文课程简介(含课程名、课程编号、学分、总学时、课程内容概要等内容)课程名称:高等量子力学课程编号:学分:3学时:48高等量子力学是本科初等量子力学的延伸。
本课程简明扼要地介绍量子力学的基本概念和重要框架后,简要讲解:粒子数表象、形式微扰理论、角动量理论、量子力学体系的对称性、时间反演对称性、相对论量子力学、前沿专题介绍。
二、英文课程简介(含课程名、课程编号、学分、总学时、课程内容概要等内容)Course Title:Advanced Quantum MechanicsCourse Code:Credit Value :3Total Hours :48Course Introduction :Quantum mechanics underpins a variety of broad subject areas within the physical sciences from high energy particle physics, solid state and atomic physics through to chemistry. By building upon the conceptual foundations introduced in the undergraduate Quantum Physics course, the aim of Advanced Quantum Mechanics is to develop further conceptual insights and technical fluency in the subject. The subjects involve occupation representation, perturbation theory, angular momentum theory, symmetries, relativistic quantum mechanics, and some introduction of research sunjects.三、教学目标1、通过本课程的学习要求学生掌握高等量子力学的基本方法,并能较熟练的运用基本规律解决问题。
高等量子力学喀兴林答案
高等量子力学喀兴林答案【篇一:量子力学】03 1309050325 吴富贤摘要:给出了不同学者关于量子力学态叠加原理的几种表述,分析比较了关于该原理的有关观点的争议,并对其中的原因进行了讨论,与此同时,也对量子力学在其它方面的应用进行了表述。
关键词:量子态;态叠加原理;量子力学基本问题;量子力学的应用。
一.引言:量子态的叠加原理是量子力学中一个重要的原理.但是在目前量子力学的一些专著和教科书中对这一原理的表述方式却是多种多样的,其中存在不少有争议的问题。
对一些有关的问题进行讨论,并提出一种新的关于这一原理的表述方式的建议。
同时量子力学是现代物理学的两大支柱之一,是20 世纪基础物理学取得的两大成就之一,是反映微观粒子运动规律的理论.量子力学态叠加原理(以下简称态叠加原理)是量子力学的一个基本原理,在量子力学理论体系中占有相当重要的地位.虽然量子力学诞生至今已近80年了,叠加原理也得到了一系列实验的证明,如电子衍射实验、中子干涉实验、电子共振俘获等,但时至今日,人们对态叠加原理的认识却仁者见仁、智者见智.本文对这个问题进行了比较、分析和讨论还对量子力学的应用和发展进行了一些研究。
二.正文:原理的表述在量子力学发展史上,尤其是现行的量子力学专著或教材里,不同的学者对态叠加原理进行了不同的描述.我们选择国内外3种比较典型的说法作一下简单介绍.(1)狄拉克的表述据说,狄拉克1930年在《量子力学原理》一书的初版里,首次系统地论述了量子力学里的态叠加原理.他在此书第一章“态叠加原理”里[4],先是正确地强调了态叠加原理的物理意义:“量子力学的叠加的一般原理,应用于任何一个动力学系统的态.”“把一个态表示成为一些其他态的叠加的结果,那是一种数学运算,总是可以允许的,??然而,这种运算是否有用,取决于所研究问题的特殊物理条件.” 可是,狄拉克接着是这样讲解“叠加过程的非经典本性”的:“我们考虑两个态a和b的叠加,这两个态的性质是??当观察处在态a的系统时,肯定得出一个特定的结果,比方说是a;而当观察处在态b的系统时,则肯定得出一个不同的结果,比方说是b.当观察处在叠加态的系统时??所得到的结果将有时是a,有时是b??而决不会既不是a,又不是b.”然而,狄拉克在这里讲的,不正是对于所有普通统计学都适用的规则吗?例如,一个年级有两个班,a班的年龄分布是集合{a},b班的年龄分布是另一个集合{b}.那么全年级的年龄分布不就是{a}与{b}这两个集合的和集吗?亦即是说,全年级任何一位同学的年龄,都决不会既不属于{a},又不属于{b}.这哪里是什么“非经典本性”呢?由于狄拉克在这里没有把握住量子力学里的态叠加原理的要领,在接下来的一句关于“由叠加而成的态的中间性质”的论断里,就难免出了点毛病[5,6].他自己也不得不为此加了一处脚注,承认他的结论没有普遍性,它的成立是“有一些限制”的.总而言之,在狄拉克书中的第一章里,还没有引入概率幅这个概念,因而不可能讲清楚量子力学里的态叠加原理.可以这样说,在这一章里,还没有进入到量子力学(2)朗道的表述(3)喀兴林的表述态叠加原理对态叠加原理的表述我们还可以列出许多.从这些不同表述中可以看出学者们关于以下几个方面的观点是一致的(1)关于态和态函数的表述基本上大多数人们都认为体系的态(运动状态或状态的简称)是指一个体系的每一种可能的运动方式,即在受到独立的、互不矛盾和完全的条件限制下而确定的每一种运动方式.与宏观体系的运动状态的确定是决定性的相对立,微观体系的运动状态的确定是非决定性的、统计性的,称微观体系的态为量子态.量子态由希尔伯特空间中的矢量表征,称为态矢量.希尔伯特空间又称为态矢量空间或态空间(2)态叠加原理的基本内容(3)量子叠加与经典、数学叠加的区别经典物理中也有叠加原理,例如波的叠加、矢量的叠加等,它们与量子力学里的态叠加原理形式上有相似之处,但实质内容不同.首先经典矢量叠加是物理量的叠加,遵循平行四边形法则;而态矢量无明显的物理意义,且完全由希尔伯特空间中的矢量方向决定,与矢量长度无关.经典波的叠加是两列或多列波的叠加,量子态叠加则是同一体系的两个或多个同时可能的运动状态的叠加.其次,量子态叠加也不同于数学上将体系的一个波函数按一个基函数完备组展开.后者要求基函数完备,但量子叠加不需要相叠加的波函数完备。
高等量子力学_第二章_算符
主要内容:
§2-1 定义 §2-2 算符的代数运算 §2-3 作用于左矢的算符 §2-4 厄米算符和幺正算符 §2-5 投影算符
算符是矢量空间中又一重要概念。在这一节里,我们在右 矢空间中引入算符,并从左右矢空间的对应关系去讨论算符及 其性质。这些性质很容易回到单一空间的表示方法中去。
§2-1 定义
这是量子力学中常用的一个公式,是一个真正的无穷级数。 证明:利用(2.8)式,有
A A
A
e Be
1 A A A B e n 0 n!
A e Be A Be
i
1 n 1 n! A i n i A [ A B]e A , B A e n 0 n! n 0 n! i 0 n i !i! i
a a
其中两个特殊的算符:
,, 1 1
对一切 成立;前者称为零算符,后者称为单位算符。
两个算符 A与B 的和 A B 及乘积 BA 的定义是:
A B
BA B A
A B
A B 的定义域是 A与B 两算符的定义域的共同部分(数学上称
为交) 至于 BA 的定义域, A 的值域在 B 的定义域之内, BA ; 若 则 的定义域就是 A 的定义域,若 A 的值域只有一部分在 B 的定义 域内,则 BA 的定义域要比 A 的定义域小。
两个算符相等的定义是: A与B 有相同的定义域并且对域内 任意矢量 有
这时我们记作
A B
A !
,B A
n i
A 1 i 1 1 n i A e A , B A e A i , B n i ! i 0 i! n 0 i 0 i!
量子力学第三章算符及量子力学主要知识点复习资料
第三章 算符和力学量算符3.1 算符概述设某种运算把函数u 变为函数v ,用算符表示为:ˆFuv =(3.1-1)ˆF 称为算符。
u 与v 中的变量可能相同,也可能不同。
例如,11du v dx=,22xu v =,3v =(,)x t ϕ∞-∞,(,)x i p x hx edx C p t -=,则ddx ,x dx ∞-∞,x ip x he-⋅都是算符。
1.算符的一般运算(1)算符的相等:对于任意函数u ,若ˆˆFuGu =,则ˆˆG F =。
(2)算符的相加:对于任意函数u ,若ˆˆˆFuGu Mu +=,则ˆˆˆM F G =+。
算符的相加满足交换律。
(3)算符的相乘:对于任意函数u ,若ˆˆˆFFu Mu =,则ˆˆˆM GF =。
算符的相乘一般不满足交换律。
如果ˆˆˆˆFGGF =,则称ˆF 与ˆG 对易。
2.几种特殊算符 (1)单位算符对于任意涵数u ,若ˆIu=u ,则称ˆI 为单位算符。
ˆI 与1是等价的。
(2)线性算符对于任意函数u 与v ,若**1212ˆˆˆ()F C u C v C Fu C Fv +=+,则称ˆF 为反线性算符。
(3)逆算符对于任意函数u ,若ˆˆˆˆFGuGFu u ==则称ˆF 与ˆG 互为逆算符。
即1ˆˆG F -=,111ˆˆˆˆˆˆ,1FG FF F F ---===。
并非所有的算符都有逆算符,例如把零作为算符时,称之为零算符,零算符就没有逆算符。
对于非齐次线性微分方程:ˆ()()Fux af x =,其中ˆF 为ddx与函数构成的线性算符,a 为常数。
其解u 可表示为对应齐次方程的通解u 。
与非齐次方程的特解υ之和,即0u u v =+。
因0ˆ0Fu =,所以不存在1ˆF -使100ˆˆF Fu u -=。
一般说来,在特解υ中应允许含有对应齐次方程的通解成分,但如果当a=0时,υ=0,则υ中将不含对应齐次方程的通解成分,这时存在1ˆF-使11ˆˆˆˆF Fv FF v v --==,从而由ˆFv af =得:1ˆF af υ-=。
喀兴林高等量子力学习题EX(docX页)
练习31.1 证明)(b a 与)'(b a 的对易关系(31.4)和)(b a 与)'(b a +的对易关系(31.6)式。
0)()'()'()(=-b a b a b a b a ε (31.4)0)()'()'()(=-++b a b a b a b a ε (31.6)(解答:熊凯 ; 校对:李泽超)证明:将)'()(b a b a 和)()'(b a b a 分别作用在n 粒子基左矢νγβαb b b b n ....;上νγβανγβανγβαεbb b b bb n n n b b b bb b n n n b a b a b b b b n ....';2)2)(1(....';2)2)(1()'()(....;+++=+++= (1)νγβανγβαb b b b bb n n n b a b a b b b b n ....';2)2)(1()'()(....;+++= (2)由)2()1(ε-得:0)()'()'()(=-b a b a b a b a ε(2)将)'()(b a b a +与)()'(b a b a +分别作用在右矢νγβαb b b b n ....;上μγβανγαβνγβανγβανγβανγβαδεδεεδδb b b b b n b b b b b b n b b b b b b n b b b b b b n b b b b b b b n b a n b b b b n b a b a v n ....';)(........';)(....';)(....;)'(....';1)(1....;)'()(2-++-+-+-=++=+ (3)μγβανγαβνγβαμγβνβαγνγαβνγβανγβαδεεδδδεδεεδδb b b b b n b b b b b b n b b b b b b n b b b b b n b b b b b n b b b b b n b b b b b n b b nb a b b b b n b a b a v n v n ....';)(........';)(....';)(]....;1)(........;1)(....;1)(....;1)([1)'(....;)()'(112-++-+-=--++--+--+--=--++ (4)由)4()3(ε-得:)'()()'()'()(b b b a b a b a b a -=-++δε □练习31.2 计算下列对易关系:)]()'()'()(),()([b a b a b a b a b a b a +++ )]()'()'()(),'()'([b a b a b a b a b a b a +++(解答:熊凯 ; 校对:李泽超)解:(1)令)()()(b a b a b N +=为处于b 态的占有数算符由(31.10)、(31.11)两式可得:)'()()](),([b b b a b a b N -=++δ (31.10) )'()()](),([b b b a b a b N --=δ (31.11))'()]()'()'()([)'()'()()'()()'()'()]'(),([)]'(),()['()]'()'(),([)]'(),([=--=-+--=+==+++++++b b b a b a b a b a b b b a b a b b b a b a b a b a b N b a b N b a b a b a b N b N b N δδδ从上式可以看出当'b b =时中括号为0,'b b ≠时δ函数为0,所以上式为零 因为:)()]'(),()[()()]'()'(),()()[()()]'()'(1),()(1)[()()]'()'(),()()[()()]()()'()'()'()'()()()[()()()()'()'()()()'()'()()()()]()'()'()(),()([22===++==-=-=++++++++++++++++++++++++b a b N b N b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a b a εεεε上式中第四步计算用到了(31.6)式∴ 0)]()'()'()(),()([=+++b a b a b a b a b a b a(2))}'()'()()()'()'(){'()}'()'()()'()()'()'()'({)}'()'()'()()()'()'()'({)]}(),'()['()()()'()](),'({[)]}()'(),'()[()()'()](),'({[)]()'()(),'([)]()'()'()(),'([)]()'()'()()(),'([)]()'()'()()()(),'([)]())'()'(1)((),'([)]())'()'()''()((),'([)]()'()'()(),'()'([b a b N b a b a b N b a b b b a b N b a b b b a b N b a b b b b b a b N b a b a b N b b b a b a b N b N b a b a b N b a b N b a b N b N b a b a b N b a b N b a b N b a b N b a b a b a b a b N b a b a b a b a b N b N b a b a b a b a b a b a b N b a b a b a b a b N b a b a b a b b b a b N b a b a b a b a b a b a +++++++++++++++++++++++++--=---=---=+=+===+=+=+=+-=εδδδεδδεεεεεεεεεδ从上式可以看出:当'b b =时括号为0,'b b ≠时δ函数为0,所以上式为0∴0)]()'()'()(),'()'([=+++b a b a b a b a b a b a□练习31.3 讨论全同粒子的自旋态,设自旋为1/2的粒子的单粒子z S 的本征矢量为>>βα||和,相应的本征值为2/2/ -+和;ββααa a a a ,,++和分别是α态和β态的产生和消灭算符。
陈鄂生《量子力学教程》习题答案第二章力学量算符
陈鄂生《量子力学教程》习题答案第二章_力学量算符陈鄂生《量子力学教程》习题答案第二章_力学量算符含答案第一节算符理论基础1.量子力学中的基本假设包括哪些?它们各自的物理意义是什么?答:量子力学中的基本假设包括:(1) 波函数假设:用波函数Ψ(x)描述微观粒子的运动状态,波函数的模的平方表示找到粒子在空间中某一点的概率。
(2) 物理量算符假设:每个物理量都对应一个算符,而对应的测量值是算符的本征值。
(3) 波函数演化假设:波函数随时间的演化遵循薛定谔方程。
(4) 基态能量假设:系统的最低能量对应于基态,且能量是量子化的。
这些基本假设反映了量子力学的基本原理和规律。
2.什么是算符的本征值和本征函数?答:算符的本征值是指对应于某个物理量的算符的一个特征值,它代表了该物理量的一个可能的测量结果。
本征函数是对应于某个物理量的算符的一个特征函数,它表示的是该物理量的一个可能的状态。
3.什么是算符的厄米性?答:算符的厄米性是指一个算符与其共轭转置算符相等。
对于一个算符A,如果满足A†=A,则称该算符是厄米算符。
4.什么是算符的厄米共轭?答:算符的厄米共轭是指将算符的每一项的系数取复共轭得到的新算符。
对于一个算符A,它的厄米共轭算符A†可以通过将A的每一项的系数取复共轭得到。
5.什么是算符的共同本征函数?答:算符的共同本征函数是指对于两个或多个算符A和B,存在一组波函数Ψ(x)使得同时满足AΨ(x)=aΨ(x)和BΨ(x)=bΨ(x)。
其中a和b分别是A和B的本征值。
6.什么是算符的对易性?答:算符的对易性是指两个算符之间的交换顺序不改变它们的结果。
如果两个算符A和B满足[A,B]=AB-BA=0,则称它们对易。
第二节动量算符1.什么是动量算符?它的本征值和本征函数分别是什么?答:动量算符是描述粒子动量的算符,用符号p表示。
动量算符的本征值是粒子的可能动量值,本征函数则是对应于这些可能动量的波函数。
动量算符的本征函数是平面波函数,即Ψp(x)=Nexp(ipx/ħ),其中N是归一化常数,p是动量的本征值。
喀兴林高等量子力学习题
练习 在ψ按A 的本征矢量{ia 展开的()式中,证明若ψ是归一化的,则1=∑*iii cc ,即A 取各值的概率也是归一化的。
(杜花伟)证明:若ψ是归一化的,则1=ψψ。
根据式∑=ii ic aψ, ψi i a c =可得1===∑∑*ψψψψi ii i ii a a c c即A 取各值的概率是归一化的。
#练习 (1) 证明在定态中,所有物理量取各可能值的概率都不随时间变化,因而,所有物理量的平均值也不随时间改变.(2) 两个定态的叠加是不是定态? (杜花伟 核对:王俊美)(1)证明:在定态中i E i H i = , Λ3,2,1=i 则()t E i i i i t η-=ψ所以i A i e i A e A t E i t E i i i ==-ηηψψ.即所有物理量的平均值不随时间变化.(2)两个定态的叠加不一定是定态.例如()()()t E i t E i ex v ex u t x 21,ηη--+=ψ当21E E =时,叠加后()t x ,ψ是定态;当21E E ≠时, 叠加后()t x ,ψ不是定态. #证明:当函数)(x f 可以写成x 的多项式时,下列形式上含有对算符求导的公式成立:)(]),([)()](,[X f X i P X f P f Pi P f X ∂∂=∂∂=ηη(解答:陈玉辉 核对:项朋)证明:(1))()()()()()()()()](,[P f Pi P i P f P i P f P f P i Pi P f P f P i X P f P Xf P f X ∂∂=∂∂-∂∂+∂∂=∂∂-∂∂=-=ηηηηηηψψψψψψψψψ所以 )()](,[P f Pi P f X ∂∂=η(2))()()())(())(()()())(()()(]),([X f Xi X f X i X i X f X i X f X f X i X i X f X Pf P X f P X f ∂∂=∂∂--∂∂--∂∂-=∂∂--∂∂-=-=ηηηηηηψψψψψψψψψ所以 )(]),([X f Xi P X f ∂∂=η#练习 下面公式是否正确?(解答:陈玉辉 核对:项朋) ),()],(,[P X f Pi P X f X ∂∂=η 解:不正确。
《 高等量子力学》课程教学大纲
《高等量子力学》课程教学大纲一、课程名称(中英文)中文名称:高等量子力学英文名称:Advanced Quantum Mechanics二、课程代码及性质课程编码:课程性质:学科(大类)专业选修课/选修三、学时与学分总学时:64(理论学时:64学时)学分:4四、先修课程先修课程:无五、授课对象本课程面向物理学各专业学生开设六、课程教学目的(对学生知识、能力、素质培养的贡献和作用)量子力学理论是20世纪物理学取得的两个(相对论和量子理论)最伟大的进展之一,以研究微观物质运动规律为基本出发点建立的量子理论开辟了人类认识客观世界运动规律的新途径,开创了物理学的新时代。
本课程是物理学专业本科课程《量子力学》的后续课程,用以弥补量子力学课程与学生实际进入科研前沿之间的知识鸿沟。
其内容分为两部分:第一部分是在量子力学课程的基础上归纳阐述量子力学的基本原理(公设)及表述形式。
第二部分主要是讲述量子力学的基本方法及其应用。
在分析清楚各类基本应用问题的物理内容基础上,掌握量子力学对一些基本问题的处理方法。
课程的教学目的是使得学生掌握微观粒子的运动规律、量子力学的基本假设、基本原理和基本方法,掌握量子力学的基本近似方法及其对相关物理问题的处理,并了解量子力学所揭示的互补性认识论及其对人类认识论的贡献。
七、教学重点与难点:课程重点:本课程所讲授的内容均为学生从事前沿科学研究所必备,因此所有内容均为重点课程难点:本课程所讲授的内容抽象程度较高,理论推导计算量大,因此所有内容均为难点八、教学方法与手段:教学方法:采用课堂讲授、讨论、习题等多种授课形式相结合的教学新模式。
课堂讲授基本概念、基本原理,通过讨论课加深学生对基本内容的理解,通过习题课提高学生运用基本理论分析问题、解决问题的能力。
教学手段:采用多媒体与板书相结合的教学手段,传统授课手段与现代教育技术手段相互取长补短,相得益彰。
特别的,将Mathematica 和Matlab等计算软件引入本课程的教学,以实现抽象复杂的数学物理问题的直观展现,提高学生的学习兴趣。
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喀兴林高等量子力学习题E X2.算符EX2.算符2.1证明下列常用公式 (陈玉辉解答 项鹏核对 )(1)C B A C A B BC A ],[],[],[+=证明:CB AC A B CBA AB CA AC B BAC ABC BCA BAC BCAABC BC A ],[],[][][],[+=-+-=-+-=-=(2)B C A C B A C AB ],[],[],[+=证明:BC A C B A BCA AC CB BC A CABACB ACB ABC CABABC C AB ],[],[][][],[+=-+-=-+-=-=2.2 若算符B 与],[B A 对易,证明: (陈玉辉解答 项鹏核对 )],[],[1B A nB B A n n -=证明:],[],[],[],[111---+=⋅=n n n n B A B B B A B B A B A将n 换成(n-1),就有],[],[],[221---+=n n n B A B B B A B A],[],[2],[],[],[],[2212211-----+=++=⇒n n n n n n B A B B B A B A B B B A B B A B A重复这种递推过程(n-1)次,即得],[],[],)[1(],[],)[1(],[111)1(11B A nB B A B B B A n B A B B B A n B A n n n n n n n n -------=+-=+-=#练习2.3 证明: (输入人:杜花伟 核对人:王俊美)(1)若A 有逆,a ≠0,则aA 也有逆,且111)(--=A aaA ; (2)若A,B 都有逆,则AB 也有逆,且111)(---=A B AB ;(3)})(1{)(111---+-=+B A B A B A ;(4)⋅⋅⋅+++=--------11121111)(BA BA A BA A A B A λλλ.(λ为复数);证明:(1)若A 有逆,a ≠0,满足1,111==--aa AA ,则11111==----AA aa A aAa所以aA 有逆,且111)(--=A aaA . (2) 若A,B 都有逆,满足1,111==--BB AA ,则1111==---AA A ABB所以AB 有逆,且111)(---=A B AB .(3)})(1{})())({(}))({(})({)()(111111111111------------+-=+-++=+-+=+=+=+B A B A B A B B A B A A B A B B A A B A A A B A A A B A(4) 由于1)1(--χ(x 极小,即x →0时)展为级数:⋅⋅⋅++++=--3211)1(χχχχ故(⋅⋅⋅+++=⋅⋅⋅+++=-=-=----------------111211*********11)1()1()]1([)(BA BA A BA A A BA BA BA A BA A BA A B A λλλλλλλ#2.4 若线性算符A 有逆,{|μ>}(i=1,2,3,…,n )是A 的有限维的定义域的中的一组完全集。
证明在A 的值域中{A|μ>}也是一组完全集,从而证明值域的维数与定义域相同。
证明:已知A 为可逆算符得111==--A A AA{|μ>}(i=1,2,3,…,n ) 是A 的有限维的定义域中的一组完全集>μ>=|Ψ|A定义域 |μ>为n 维的假设值域|Ψ>不是一组完全集,那么值域中的每一个|Ψ>在定义域中有且只有一个|μ>所以的|Ψ>为数肯定小于n 。
又因为A 算符是可逆的,所以得>μ>=|Ψ|A -1定义域|Ψ>维数小于n 的那么不论|μ>是否为完全集都应该小于或等于n 维的。
这样的话|μ>的维数与题目相矛盾由此得之A 的值域中{A|μ>}也是一组完全集,而值域的维数与定义域相同。
练习 2.5 有逆算符A 的定义域是有限维的,若已知1=AB ,证明 1=BA 。
证明:(何建贤解答 项朋核对)已知A 是可逆算符,所以11=-AA 和11=-A A又因为1=AB ,即1-=AA AB两边同时右乘得A AA ABA 1-=两边同时左乘1-A 得A AA A ABA A 111---=所以得:1=AB#练习2.6 证明任何线性算符作用于零矢量ο上,必得零矢量。
证明:(高召习解答 孟祥海核对)设A 为任意线性算符,由线性算符的性质得:αϕαϕ)|A ()A(|>=>令0=α,由于>=>ϕααϕ||, 0|0>=ϕ所以 )|(0|A >>=ϕA令>>=φϕ||A ,所以0|00|0|>==>>=φφA#练习 2.7 (2.7)式与(2.8)式还各有一个用()[]i A B ,型多重对易式表示的式子,试把它们求出来。
(高召习解答 孟祥海核对)解:(1)由于]],,[[],[],[],[],[)2()1()0(A A B A B A B A B BA B ===L L L L L L 显然,对于],[)1(A B 型多重对易式有],[]],,[[)1()(+=i i A B A A B],[],[],[)1()1()1(+=-i A B A B A A A B即],[],[],[)1()1()1(A B A A B A A B i -+=+(2)由于],[],[)()(i i A B B A -= (1) 且1)(11)(1],[!)!(!],[-=-=∑∑-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=n i n i n i ni n A B A i i n n A B A i n B A (2) 把(1)代入(2)得1)(11)(1],[!)!(!],[-=-=∑∑--=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=n i n i n i ni n A A B i i n n A A B i n B A #练习2.8 试用数学归纳法证明:(陈玉辉解答 项鹏核对)111],[],[-=-∑=i ni n nB B A B B A 证明:用数学归纳法,当n=1时原式成为],[],[B A B A =原式显然成立;现设原式对n 成立,推出它对n+1也成立:1111)1(1)1()1()1(111)1(1111],[],[],[],[],[],[],[],[],[-+=-+-++-+-=-+-=-+∑∑∑=+=+=+=⋅=i n i n n n n i ni n ni n i n nn n n B B A B B B A B B B A B B B A B B A B B B B A B A B B B A B A这就证明了原式对n+1也成立,所以111],[],[-=-∑=i ni n nB B A B B A #2.92.10 若算符A 有逆,证明A 的伴算符也有逆,而且()()+--+=11A A 证明:取一任意ϕ ()ϕϕϕϕB A B A ++===1可见对于任意ϕ,确有ψ存在,这个ψ就是ϕB 。
若21ψψ++=A A ,用C 作用在此式两边 21ψψ++=CA CA但此式就是21ψψ=,所以()1-+A 存在,因此A 的伴算符也有逆。
又因A 有逆,即11=-AA则()*++--==ϕψψϕψϕA A AA 11由于*=ϕψψϕ则()11=++-A A又因+A 有逆,所以()()+--+=11A A #2.11 伴算符的定义式(2.24)或ψϕψϕ+=B B 可否改成对任意ψ有:ψψψψ+=B B ?(许中平 核对:田军龙) 证明:取一任意ψ,都有()()ψψψψB B =式中的B 是右矢空间的算符,此式右边的()ψψB 的右矢ψ与左矢B ψ的内积,单用右矢空间的话说,就是右矢ψ与右矢ψ+B 的内积,在单一空间中,此式正是伴算符+B 的定义式,写成单一空间的形式就是:()()ψψψψ,,+=B B因此,ψϕψϕ+=B B 可改成对任意ψ有:ψψψψ+=B B#练习 2.12本节提到的由0A ψψ=断定0A =的定理对于实空间(即数乘中的数是实数)是不成立的。
试在三维位行空间(内积定义为标量积y x ⋅)中举出一个反例,证明此定理对实空间不成立。
(邱鸿广解答 田军龙审核)证明:在实空间中只要算符A 为一个把矢量逆时针旋转90度的变换矩阵。
则当它作用到任何一个位行空间矢量ψ上后再与原来的矢量ψ点积都为零。
但A 不为零。
所以不成立。
例: ⎪⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=100001010A#2.13 证明:若A,B 是厄米算符,则当且仅当A,B 对易时,算符AB 才是厄米算符。
(李泽超解答 董廷旭核对)证明: 充分性:A,B 对易,则AB BA =; A , B 为厄米算符,则++==B B A A ,现任取一ψ,则:***++===ψψψψψψψψAB BA A B AB即:ψψAB 是实数。
即:AB 是厄米算符。
必要性:A ,B 为厄米算符,则++==B B A A ,;AB 为厄米算符:则()+++==A B AB AB . 现任取一ψ,则:()***+===ψψψψψψψψAB BA AB AB⇒ 0=-BA AB即:算符A 与B 对易。
#2.14 证明,有逆的等距算符是幺正算符。
(李泽超解答 董廷旭核对)证明: 设算符A 是等距算符,则:1=+A A (1)由题意知算符A 有逆,则:11=-A A (2)用1-A 右乘式(1)得:1-+=A A (3)由(3)式得A 为幺正算符。
#练习2.15 设H 是厄米算符,U 是幺正算符,A 是任意算符,问下列算符是厄米的还是幺正的? (孟祥海解答 高召习核对)(1)1-UHU , (2)HA A +, (3)iH e , (4)iH iH +-11, (5)11+-U U i 证明:(1)先证: 1-UHU 是否为厄米算符,对任意矢量|ϕ>有:*1*1||||||||||>>=<=<>>=<>=<<-+++++-ϕϕϕϕϕϕϕϕϕϕUHU UHU U H U U H U UHU 即得证。
再证:1-UHU 是否为幺正算符,由上可知,+++=UHU UHU )(则++++=UHHU UHU UHU )(只有当1-=H H 时上式才为1,即只有当1-=H H 时1-UHU 为幺正算符。
(2)厄米性的证明:**||||||||>=<>>=<>=<<++ϕϕϕϕϕϕϕϕHA A A H A A H A HA A即得证。