钠原子氢原子光谱
原子光谱实验及数据处理
里德伯表插值法
(高铁军,朱俊孔,《近代物理实验》,山东大学出版社,2000年)
里德伯表插值法
0.64 0.62 a12 0.64 *(3185.27 3174.44) 0.635 3185.27 3138.65
所以(m+a) = n’ = 3.635 ;
因此n1’ = 3.635 n2’ = 4.635 即量子缺Δ l = 1.365。 由于n-Δ l=m+a, 令n=5,得Δ l = 1.365
单变量求解法(Excel软件处理)
“单变量解”是一组命令的组成部分,这些命令有时也称
作假设分析工具。如果已知单个公式的预期结果,而用于 确定此公式结果的输入值未知,则可使用“单变量求解” 功能,通过单击“工具”菜单上的“单变量求解”即可使 用“单变量求解”功能。
R R A3s v1 v2 2 2 (3 p) (4 p)
Na原子光谱实验及数据处理
王承悦 07300720365
一、基本结构与概念
碱金属原子结构模型:外层一个价电子围绕原子实
运动,原子实的净电荷Z是1。 在价电子场的作用下,正、负电荷的中心不再重合, 原子实被极化,价电子受库电场和偶极距的共同作 用。 2 2 e e 价电子的势能: V C
1 1 v1 16238.51/ cm T1 615.82nm
1 1 v2 19412.95 / cm T1 515.12nm
| v1 v2 | 3174.44 / cm
查里德伯表可知,这个值介乎于3138.65nm和3185.27nm, 即n’介乎于3.64与3.66之间。 利用线性插值法可知:
三、数据处理
由于个谱线都有一个固定项,因此,同一谱线系中的
钠原子光谱
1.7058E-06
以锐线系为例:
1
1
R [
1
1 1 ] 2 (3 P ) (n1 s ) 2 1 1 ] 2 (3 P ) (n2 s ) 2 1 1 ] 2 (n1 s ) (n2 s ) 2
Δs 约值 计算值 -1.35 -1.3501 Δp -0.88 -0.8854 Δd -0.01 -0.3882
0.08nm
4 D 3P : 568.8193nm
568.8205nm 568.2633nm
1,2
3
参考: 1、杨福家,原子物理学(第四版) 2、戴道宣、戴乐山,近代物理实验(第二版)
谢谢
(Z ) 4 U 3 E0 2n l (l 1)
Z 3.6
漫线系的精细结构
U 4 D U 4 D
(Z 4 D ) 3 1 2 3 E0 3 U 3 P 2n l (l 1) 4 23 hc hc(1 / )
4 3
1
2
3
n, p
hc R hc R hc R
1
(n p )
1
2
n,d
(n d )
1
2
n, f
(n f )
2
2、精细结构(自旋-轨道耦合)
(Z ) 4 U 3 E0 2n l (l 1)
E0 电子静能量 精细结构常数,Z 有效电荷数, 3、选择定则
量子缺的 472.76 锐线系 513.54 614.92 447.00 464.45 漫线系 496.15 567.43 325.90 主线系 496.60 567.97 —— 496.38 567.70 325.90 5D→3P 4D→3P 4P→3S 1.82639E-06 1.67554E-06 —— 514.00 615.72 447.36 464.83 513.77 615.32 447.18 464.64 6S→3P 5S→3P 7D→3P 6D→3P 1.74269E-06 2.11294E-06 1.80027E-06 1.76015E-06 λ 2/nm —— 473.16 λ
大学近代物理实验期末考试复习资料
专题一光谱专题1、氢原子和钠原子光谱实验观察的线系氢原子光谱观察的线系是巴尔末线系钠原子光谱观察的线系是主线系(见课本P9)2、光电倍增管的工作原理光谱仪当光照射到光阴极时,光阴极向真空中激发出光电子。
这些光电子按聚焦极电场进入倍增系统,并通过进一步的二次发射得到的倍增放大。
然后把放大后的电子用阳极收集作为信号输出。
因为采用了二次发射倍增系统,所以光电倍增管在探测紫外、可见和近红外区的辐射能量的光电探测器中,具有极高的灵敏度和极低的噪声。
另外,光电倍增管还具有响应快速、成本低、阴极面积大等优点。
3、光谱仪的构成及工作原理光谱仪的构成:光学系统电子系统软件系统(其工作原理见书P6)4、什么是量子缺?如何测量?由于原子实的极化与贯穿,主量子数n相同、轨道量子数l不同的轨道,其能量并不相同,电子能量与n/l都有关系,暂不考虑电子自旋与轨道运动的相互作用引起的能级分裂。
以有效量子数代替主量子数.主量子数与有效量子数只差称为量子缺.通过光谱仪测出相邻谱线的波长,算出两谱线的波数差,再代入课本(2-7)公式,再通过查里德伯表找出m,a值,即可算出量子缺,相邻两谱线可绝定一个量子缺,对不同测量数据取平均值,即为所求的量子缺。
5、狭缝宽度和高压对测量结果的影响高压作用是提高光电倍增管的放大系数,使其对光信号更为敏感,对谱线宽度和分辨率影响可以忽略,而入射狭缝和出射狭缝的宽度与谱线宽度成正比,与光谱仪的分辨率成反比,因此缝宽不能加得太大以免降低谱线的分辨率,也不能太小,以免谱线强度太弱。
6、氘原子和钠原子光谱实验中,所用到的光源、分光元件、光强探测仪分别是什么?氘灯平面衍射光栅光电倍增管(PMT)钠灯平面闪耀光栅光电倍增管 (PMT)、光电探测器专题二真空专题实验一基础部分1、掌握粗真空、低真空、高真空区域的划分。
答:粗真空:100000Pa—1300Pa 760托~10托低真空:1300Pa-0。
13Pa 10托~10^(-3)托高真空:0。
钠原子光谱测量及量子缺计算
钠原子光谱测量及量子缺计算
陈玉
【摘要】使用光栅光谱仪观察、测量钠原子光谱,利用里德伯表计算量子缺。 【关键字】钠原子光谱,量子缺
一、钠原子光谱的线系
对于氢原子光谱,人们早就发现 它们的光谱线的波数可以用两项值之 差表示:
处轨道的量子数 n 和 l 都有关。轨道 贯穿和原子实的极化都使原子的能量 减少,量子数 l 减少,轨道进入原子 实的部分越多,原子实的极化也越显 著,因而原子的能量减少得越多。与
区,主线系除了共振线在可见区,其
3/5
06300720351 陈玉_钠原子光谱测量及量子缺计算
五、量子缺计算
1、根据量子数的估计值,在里德 伯表中找到相应表项(波数差)
估计值:Δ 1.35,Δ 0.88,
Δ 0.01
量子数差 n
主线系 34
RR …… 1
nn
主量子数 n 相同的氢原子相比,碱金 属金属原子的能量要小,而且不同的
式中 R 为里德伯常数。 碱金属原子只有一个价电子,价
电子在核和内层电子组成的原子实的 中心力场中运动和氢原子有类似。但 是,由于原子实的存在,价电子处在 不同量子态时,或者按轨道模型的描
轨道量子数 l 对应着不同的能量。l 数 值越小,能量越小;l 越大,越接近相 应的氢原子的能级。
R n Δ …… 4
由于电子自旋和轨道运动的相互作用, 使原子具有附加能量。这附加能量除
了与量子数 n,l 有关外,还与原子的
如果令 n’,l’固定,而 n 依次改变 总角动量的量子数 j 有关,因此同一
(l 的选择定则为Δl 1),则得到 光谱项有分裂为不同能级。
一系列的 值,它们构成一个光谱线系,
钠原子光谱实验
6
它与氢原子光谱的差别在于有效量子数 n* 不
是整数,而不是主量子数n减去一个数值 ,即 量子修正 ,称为量子缺,量子缺是由原子实的
极化和价电子在原子实中的贯穿引起的,碱金属原 子的各个内壳层均被子电子占满,剩下的一个电子 在最外层轨道上,此电子称为价电子,价电子与原 子的结合较为松散,与原子核的距离比其他内壳层 电子远的多,因此可以把除价电子之外的所有电子 和原子核看作一个核心,称为原子实.由于价电子 电场的作用,原子实中带正电的原子核和带负电的 电子的中心会发生微小的相对位移,于是负电荷 的中心不再在原子核上,形成一个电偶极子。极 化产生的电偶极子的电场作用于价电子,使它
谱线比较强,在可见光区只有一条谱线,波长为589.3nm,
其余皆在紫外线区.由于自吸收的结果,所得钠黄线实际为
吸收谱线.
11
锐线系:相应于nS—2P跃迁,n=3,4,5…..其第 一条谱线波长为818.9nm,其余谱线在可见区域, 锐张系数强度较弱,但谱线边较清晰.
漫线系:相应于nD—2P跃迁,n=3,4,5,….漫 线系的谱线较粗且边缘模糊,第一条谱线在红外 区,波长约为1139.3nm.其余皆在可见区.
射;
⑷ 室内应具稳压电源装置对仪器供电,并安装有地线,保证仪
器良好接地。
2 测量前的准备
⑴ 接通电源前认真检查接线是否正确;
⑵ 狭缝为直狭缝,宽度为0~2mm连续可调,顺时针旋转为狭
缝宽度加大,反之减小,每旋转一周狭缝宽度变化0.5mm。
为延长狭缝的使用寿命,调节时注意最大不超过2mm,平时
不使用时,狭缝最好开到0.1~0.5mm左右。
1.原子的壳层结构
原子是由原子核与绕核运动的电子所组成。每
一个电子的运动状态可用主量子数n、角量子数l、 磁量子数ml 和自旋量子数mi 等四个量子数来描 述。
1-2钠原子光谱-图文
1-2钠原子光谱-图文1.2钠原子光谱氢原子光谱和波尔理论给出了单纯正负电荷间相互吸引作用的电场量子化规律。
正确认识复杂原子光谱的规律,是完善波尔理论的必要条件。
在多电子原子体系中,碱金属原子只有一个价电子,与氢原子的结构相似,分析二者原子光谱的异同,是研究复杂原子光谱的切入点,不但认清了同种电荷间排斥作用的电场量子化规律,为解释元素的周期律奠定基础,还导致电子自旋的发现。
多电子原子中存在原子核-电子、电子-电子以及自旋-轨道多重相互作用。
通过拍摄钠原子光谱,在测量波长和分析光谱线系的基础上,根据价电子在不同轨道运动时的量子缺来理解电子-电子排斥作用对能级结构的影响,可以较全面地掌握光谱分析技术的基本方法。
一、实验目的(1)测量钠主线系的谱线波长;(2)了解原子光谱与原子结构的关系,求钠原子主线系的量子改正数(量子缺)。
二、实验原理原子中电子绕核运动的能量是量子化的。
电子从一个能级跃迁到另一能级,就要辐射或吸收一定的能量,由此形成原子的发射光谱或吸收光谱。
电子在主量数为n2和n1的上、下能级之间跃迁时,其发射光谱的波数为11~1(EE)R,(1.2.1)2122hcn1n2其中E1与E2分别表示上能级与下能级的能量,h为普朗克常数,c为光速,R为里德伯常数。
每一谱线的波数都可以表达为两光谱项之差,即~TT,(1.2.2)12T为光谱项,对于氢原子,光谱项可写成TRH。
(1.2.3)n2碱金属(Li,Na,K,Rb,C,Fr)原子只有一个价电子,在由原子核和闭壳层电子组成的离子实库仑场中运动,具有和氢原子相仿的结构,但比氢原子和类氢离子(He原子去掉一个核外电子形成的离子)要复杂。
这是由于碱金属原子中存在离子实的极化与贯穿,电子在主量子数n相同、轨道量子数l(l=1,2,…,n-1)不同的轨道上运动,其能量并不相同。
因此,电子的能量与n和l都有关系,即每个主量子数为n的能级分为n个子能级。
离子实的极化(离子实正负电荷中心不重合)与贯穿(价电子穿入离子实封闭电子壳层)都会使价电子受到附加的吸引作用,因此能量比氢原子体系的能量要低。
4[1].1 碱金属原子的光谱
f =3
柏 格 曼 系
H
∞ 7 6 5 4 3
2
30000
40000
厘米-1
2 图 3.2 锂原子能级图
锂的四个线系
主 系:由 →2s能 跃 产 , ≥ 2 线 np 级 迁 生 n 第 辅 系:由 →2 p能 跃 产 , > 2 二 线 ns 级 迁 生 n 第 辅 系:由 →2 p能 跃 产 , > 2 一 线 nd 级 迁 生 n 柏 曼 系:由 →3d能 跃 格 线 nf 级 迁产 , > 3 生 n
�
量子数亏损
= n n
(由于存在内层电子)
也是由于存在内层电子, n相同时能量对的简 n 并消除.谱项需用两个量子数 n , 来描述. = 0 , 1 , 2, 3,分别用s,p,d,f等字母作能级 和电子态的标记. 我们用 s , p , d , f分别表示电子所处状 态的轨道角动量量子数 = 0 , 1 , 2, 3时的量 子数亏损.
主 线系:由 →最 np 低的 能 跃 s 级 迁产 生 第二 线 辅 系由 →最 ns 低的 能 p 级跃 产 迁 生 第一 线 辅 系由 →最低 p能 nd 的 级跃 产生 迁 柏格 线 曼 系由 →最 nf 低的 能 d 级跃 产 迁 生
二,碱金属原子的光谱项
R R R 光谱项: T(n) = *2 = > 氢原子光谱项T(n) = 2 2 n (n ) n钠 Nhomakorabea四个线系
主 系:由np →3s能级 迁 线 跃 产生 n ≥ 3 , 第二 线 :由 →3p能级 迁 辅 系 ns 跃 产生 n > 3 , 第一 线 :由 →3p能级 迁 辅 系 nd 跃 产生 n ≥ 3 , 柏格 线 :由 →3d能 跃迁 生 n > 3 曼 系 nf 级 产 ,
钠原子光谱
钠原子发射光谱实验目的:1、通过对钠原子光谱的观察与分析加深对碱金属原子的外层电子与原子实相互作用级轨道自旋相互作用的了解。
2、在分析光谱线和测量波长的基础上计算钠原子在不同轨道上运动时的量子数之损3、绘制钠原子的能级跃迁图,并与氢原子的能级进行比较。
实验仪器:钠灯光源 光栅光谱仪 计算机实验原理:对钠原子光谱的研究能使我们获得有关原子结构,原子内部电子的运动,碱金属原子的外层电子与原子核相互作用以及自旋与轨道运动相互作用的知识,并能对电子自旋的发现和元素周期表做出解释。
(一) 原子光谱的产生:1、原子的壳层结构原子是由原子核与绕核运动的电子所组成。
每一个电子的运动状态可用主量子数n 、角量子数l 、磁量子数l m 和自旋量子数S m 等四个量子数来描述。
主量子数n ,决定了电子的主要能量E 。
角量子数l ,决定了电子绕核运动的角动量。
电子在原子核库仑场中在一个平面上绕核运动,一般是沿椭圆轨道运动,是二自由度的运动,必须有两个量子化条件。
这里所说的轨道,按照量子力学的含义,是指电子出现几率大的空间区域。
对于一定的主量子数n ,可有n 个具有相同半长轴、不同半短轴的轨道,当不考虑相对论效应时,它们的能量是相同的。
如果受到外电磁场或多电子原子内电子间的相互摄动的影响,具有不同l 的各种形状的椭圆轨道因受到的影响不同,能量有差别,使原来简并的能级分开了,角量子数l 最小的、最扁的椭圆轨道的能量最低。
磁量子数l m (轨道方向的量子数),决定了电子绕核运动的角动量沿磁场方向的分量。
所有半长轴相同的在空间不同取向的椭圆轨道,在有外电磁场作用下能量不同。
能量大小不仅与n 和l 有关,而且也与l m 有关。
自旋量子数S m (自旋方向量子数),决定了自旋角动量沿磁场方向的分量。
电子自旋在空间的取向只有两个,一个顺着磁场;另一个反着磁场,因此,自旋角动量在磁场方向上有两个分量。
电子的每一运动状态都与一定的能量相联系。
元素常用光谱特征线解析
元素常用光谱特征线解析元素的光谱特征线是指在元素的光谱中具有较强的发射或吸收强度的特定频率的谱线。
每种元素都具有一组独特的光谱特征线,这些特征线可以用来鉴定元素的存在和测量其浓度。
本文将对元素常用的光谱特征线进行解析。
元素的光谱特征线可以分为两类:发射谱特征线和吸收谱特征线。
发射谱特征线是指当元素被加热或激发时,电子从高能级跃迁到低能级时产生的辐射。
这种辐射的频率和波长是特定的,由元素原子的电子能级结构决定。
每个元素都有一组特定的发射谱特征线,可以用来确定元素的存在和浓度。
以氢为例,氢原子的电子能级结构简单,只有一个电子。
当氢原子的电子从高能级跃迁到低能级时,会产生一系列的发射谱特征线。
其中最常见的是氢原子的巴尔末系列,包括巴尔末系、帕舍特系、布拉开特系等。
吸收谱特征线是指当元素被辐射物质(如气体或溶液)或固体吸收辐射时产生的谱线。
这些吸收谱特征线通常是元素的发射谱特征线的反向谱线,即在原子吸收谱中出现的吸收峰对应于原子发射谱中的发射峰。
以钠为例,钠原子的光谱中有两个重要的吸收谱特征线,分别是在波长为589.0纳米(黄线)和589.6纳米(黄线)的位置。
这两个吸收谱特征线被广泛用于测量钠的浓度,特别是在食品、环境和药物等领域。
除了上述的发射和吸收谱特征线,还有一些元素具有其他特殊的光谱特征线,如锂的谱线在紫外和蓝光区域,铝的谱线在紫外和红外区域,铜的谱线在绿光区域等。
光谱特征线的解析可以通过光谱仪进行。
光谱仪是一种将光谱分解为不同波长的光线的仪器。
常用的光谱仪包括光栅光谱仪、衍射光谱仪和干涉光谱仪等。
总之,光谱特征线是元素光谱中具有较强发射或吸收强度的特定频率的谱线。
各元素的光谱特征线是由其原子的电子能级结构决定的,可以用于鉴定元素的存在和测量其浓度。
了解和解析元素的光谱特征线对于理解和应用光谱学在化学分析、物质检测和新材料研究等领域具有重要意义。
1-2钠原子光谱
1.2钠原子光谱氢原子光谱和波尔理论给出了单纯正负电荷间相互吸引作用的电场量子化规律。
正确认识复杂原子光谱的规律,是完善波尔理论的必要条件。
在多电子原子体系中,碱金属原子只有一个价电子,与氢原子的结构相似,分析二者原子光谱的异同,是研究复杂原子光谱的切入点,不但认清了同种电荷间排斥作用的电场量子化规律,为解释元素的周期律奠定基础,还导致电子自旋的发现。
多电子原子中存在原子核-电子、电子-电子以及自旋-轨道多重相互作用。
通过拍摄钠原子光谱,在测量波长和分析光谱线系的基础上,根据价电子在不同轨道运动时的量子缺来理解电子-电子排斥作用对能级结构的影响,可以较全面地掌握光谱分析技术的基本方法。
一、实验目的(1)测量钠主线系的谱线波长;(2)了解原子光谱与原子结构的关系,求钠原子主线系的量子改正数(量子缺)。
二、实验原理原子中电子绕核运动的能量是量子化的。
电子从一个能级跃迁到另一能级, 就要辐射或吸收一定的能量,由此形成原子的发射光谱或吸收光谱。
电子在主量数为n 2和n 1的上、下能级之间跃迁时,其发射光谱的波数为⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=-=22211211)(1~n n R E E hc γ, (1.2.1) 其中E 1与E 2分别表示上能级与下能级的能量,h 为普朗克常数,c 为光速, R 为里德伯常数。
每一谱线的波数都可以表达为两光谱项之差, 即21~T T -=γ , (1.2.2) T 为光谱项, 对于氢原子,光谱项可写成2n R T H=。
(1.2.3) 碱金属(Li ,Na ,K ,Rb ,Cs ,Fr )原子只有一个价电子,在由原子核和闭壳层电子组成的离子实库仑场中运动,具有和氢原子相仿的结构,但比氢原子和类氢离子(He 原子去掉一个核外电子形成的离子)要复杂。
这是由于碱金属原子中存在离子实的极化与贯穿,电子在主量子数n 相同、轨道量子数l (l = 1, 2, …, n - 1)不同的轨道上运动,其能量并不相同。
第二章,氢原子光谱
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第五节:玻尔理论的推广
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碱金属的光谱
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第五节:玻尔理论的推广
原子实是一个球形对称的 结构,它里边的原子核带 有Ze正电荷和(Z-1)e负 电荷,在原子最外层运动 的价电子好象是处在一个 单位正电荷的库仑场中, 当价电子运动到靠近原子 实时,由于价电子的电场 作用,原子实中带正电的 原子核与带负电的电子的 中心会发生微小的偏移, 于是负电的中心不再在原 子核上,形成一个电偶极 子。这就是原子实的极化。
rnn2a 0
c vnn
n1 ,2 ,3 ,K
a0 4m πee0h22 0.53Å 玻尔半径
En
1 2n2
e2 4π0a0
e2 1 精细结构常数 4π0hc 137
1 2n2
m e
2c 2
n 1 E 1 1 3 . 6 e V r 1 a 0 基态(ground state)
n 2 激发态(excited state)
质心系
核系
En
1 2n2
Z 2e2 4π0a0
1 2n2
Z
2
2c 2
rnn Z 2a0
vnZ nc n1 ,2 ,3 ,K
r1n
me rn
n2
Z
4π0h2
mee2
e4
1
RM4π4π02h3c1m e MR
R1 0 7m 1 M 1 .0 9 73 7 3 1
1 1H 1 .0 9 67 7 58 1 2D 1 .0 9 70 7 42 1 3T 1 .0 9 7 1 7 35 4 2H e 1 .0 9 72 2 27 3 7L i2 1 .0 9 72 8 80 9 4H e3 1 .0 9 73 0 70
碱金属原子的光谱
4.954
4389. 2
5.955
3046. 9
6.954
2239. 4
d,l 2 n
12202. 5 6862. 5
5.000
4381. 2
6.001
3031. 0
7.000
0.001
0.000
f ,l 3
n*
T T
4.000
27419. 4 12186. 4 6854. 8
轨道贯穿
e
e
非贯穿轨道
贯穿轨道
当 l 很小时,价电子的轨道极扁, 价电子的可能穿过原子实 轨道贯穿。 实外 Z*=1 贯穿 Z* > 1 平均:Z* > 1
R * 2 TZ 光谱项: 2 n
T R R n* 2 n 2
R R n 2 n* 2 ( ) * Z
~ 3s np
~ 第一辅线系:
~ 3 p nd
第二辅线系:
~
~ 3 p ns
柏格曼系:
~
R ( 3 d )2
( n f )2
R
~ 3d nf
总结 谱线特征:1)四套线系(四套动项); 2)三个终端(三套固定项); 3)两个量子数(n,l)确定能级 。 光谱项
5.004
4387. 1 3046. 6 2238. 3
氢
n
~
~
R n
*2
n
*
RLi 109729 T T
n *以及 , 表4.1列出了从锂原子的各个线系算出的T、 从表中可以看出: (1) n *一般略小于 n , 只有个别例外。 (2) 同一线系的 差不多相同,即 l 相同的 大概相同。 (3) 不同线系的 不同,且l愈大, 愈小。 (4) 每个线系的系限波数恰好等于另一个线系的第二 项的最大值。
钠、氢原子光谱实验
氢、钠原子光谱研究元素的原子光谱,可以了解原子的内部结构,认识原子内部电子的运动,并导致电子自旋的发现。
原子光谱的观测,为量子理论的建立提供了坚实的实验基础。
1885年末,巴尔末(J.J.Balmer)根据人们的观测数据,总结出了氢光谱线的经验公式。
1913年2月,玻尔(N.Bohr)得知巴尔末公式后,3月6日就寄出了氢原子理论的第一篇文章,他说:“我一看到巴尔末公式,整个问题对我来说就清楚了。
”1925年,海森伯(W.Heisenberg)提出的量子力学理论,更是建筑在原子光谱的测量基础之上的。
现在,原子光谱的观测研究,仍然是研究原子结构的重要方法之一。
20世纪初,人们根据实验预测氢有同位素,1912年发明质谱仪后,物理学家用质谱仪测得氢的原子量为1.00778,而化学家由各种化合物测得为1.00799。
基于上述微小的差异,伯奇(Birge)和门泽尔(Menzel)认为氢也有同位素2H(元素左上角标代表原子量),它的质量约为1H的2倍,据此他们算得1H和2H在自然界中的含量比大约为4000:1,由于里德伯(J.R.Rydberg)常量和原子核的质量有关,2H的光谱相对于1H的应该会有位移。
1932年,尤雷(H.C.Urey)将3L液氢在低压下细心蒸发至1毫升以提高2H的含量,然后将那1mL 注入放电管中,用它拍得的光谱,果然出现了相对于1H移位了的2H的光谱,从而发现了重氢,取名为氘,化学符号用D表示。
由此可见,对样品的考究,实验的细心,测量的精确,于科学进步非常重要。
一、【实验目的】本实验通过氢氘光谱的测量、氘氢质量比的测定,加深对氢光谱规律和同位素位移的认识,并理解精确测量的重要意义。
通过对钠原子光谱的观察与分析,加深对碱金属原子的外层电子与原子实相互作用以及自旋与轨道运动相互作用的了解。
学会使用光谱仪测量未知元素的光谱。
二、【实验仪器】1、WGD—8A型组合式多功能光栅光谱仪由光栅单色仪、接收单元、扫描系统、电子放大器、A/D采集单元、计算机组成。
氢氘原子光谱
原子吸收光谱 红外吸收光谱
紫外吸收光谱
拉曼吸收光谱
一、实验目的
1.
通过氢氘光谱的测量、氘氢核质量比的测定, 加深对氢光谱规律和同位素位移的认识。
2.
学会使用光谱仪测量未知元素的光谱。
二、实验仪器
1、WGD—8A型组合式多功能光栅光谱仪
待测光源
氢灯电源 实验氢氘灯 电控箱 计算机
天津港东科技发展有限公司生产的光栅光谱仪
7
1 1 1 ~ RH ( 2 2 ) k n
1
k = 1 (n = 2, 3, 4, … ) 谱线系 ——莱曼系 k = 2 (n = 3, 4, 5, … ) 谱线系 —— 巴耳末系 k = 3 (n = 4, 5, 6, … ) 谱线系 ——帕邢系 k = 4 (n = 5, 6, 7, … ) 谱线系 —— 布拉开系
电控箱 光电倍增管
氢灯电源
汞、或钠光源
实验氢氘灯
光栅光谱仪光路
接 受 狭 缝 决 定 光 谱 的 强 度
入 射 狭 缝 决 定 光 谱 的 分 辨 率
S2,3 S1
三 实验原理
1. 氢原子光谱波数表达式及能级跃迁
谱线的波数可表示为
氢光谱的里德伯常量 RH 1.097 373 1 10 m
2×10-2~ 4×10-4
微波
105~102
4×10-4~ 4×10-7
4×10-7~ 4×10-10
射频(无线电波) 1~1000m
100~0.1
光谱测量的意义
1. 研究分子、原子、原子核 结构 2. 分析未知物的成分----定性分析 3. 分析各成分含量----定量分析 等等
发射光谱(钠原子)
1
钠原子光谱
实验简介碱金属是元素周期表中的第一列元素(H除外),包括Li、Na、K、Rb、Cs、Fr,是一价元素,具有相似的化学、物理性质。
碱金属原子的光谱和氢原子光谱相似,也可以归纳成一些谱线系列,而且各种不同的碱金属原子具有非常相似的谱线系列。
碱金属原子的光谱线主要由4个线系组成:主线系、第一谱线系(漫线系)、第二辅线系(锐线系)和柏格曼线系(基线系)。
碱金属原子与氢原子在能级方面存在差异,而且谱线系种类也不完全相同。
原子实的极化和轨道贯穿理论很好的解释了这种差别。
进一步对碱金属原子光谱精细结构的研究证实了电子自旋的存在和原子中电子的自旋与轨道运动的相互作用,即自旋-轨道相互作用,这种作用较弱,由它引起了光谱的精细结构。
钠原子光谱及其相应的能级结构具有碱金属原子光谱和能级结构的典型特征。
本实验以钠原子光谱为研究对象,通过摄谱、识谱和波长测量,求出量子缺和钠原子若干激发态能级。
实验原理⏹原理●钠原子由一个完整而稳固的原子实和它外面的一个价电子组成。
原子的化学性质以及光谱规律主要决定于价电子。
●与氢原子光谱规律相仿,钠原子光谱线的波数可表示为两项差(1)其中为有效量子数,当无限大时,,为线系限的波数。
●钠原子光谱项它与氢原子光谱项的差别在于有效量子书不是整数,而是主量子数n减去一个数值,即量子修正,成为量子缺。
量子缺是由原子实的极化和价电子在原子实中的贯穿引起的。
碱金属原子的各个內壳层均被电子占满,剩下的一个电子在最外层轨道上,此电子称为价电子,价电子与原子的结合较为松散,与原子核的距离比其他內壳层电子远得多,因此可以把除价电子之外的所有电子和原子核看作一个核心,称为原子实。
由于价电子电场的作用,原子实中带正电的原子核和带负电的电子的中心会发生微小的相对位移,于是负电子的中心不再在原子核上,形成一个电偶极子。
极化产生的电偶极子的电场作用于价电子,使它受到吸引力而引起能量降低,降低了势能,此即轨道贯穿现象。
原子能量的这两项也将受到原子实的附加引力,降低了势能,此即轨道贯穿现象。
Na原子光谱实验报告
钠原子光谱实验报告一、实验目的与实验仪器实验目的:1)了解钠原子光谱的实验规律及原子结构关系2)测定钠原子光谱;辨认同一线系的钠原子光谱线3)根据钠原子双黄线估计钠原子有效电荷数和内部磁场实验仪器:WGD-8A 型组合式多功能光栅光谱仪,钠光谱灯,汞灯等二、实验原理(要求与提示:限400字以内,实验原理图须用手绘后贴图的方式)1.钠原子光谱对于氢原子,当电子在主量子数n2和n1上下能级间跃迁时发射光谱波数R H是氢原子的里德伯常量。
若用能量E1、E2表示上下能级则有写成一般形式令则上式可以写成钠原子光谱也有类似规律,但作用在价电子上的电场与点电荷有显著不同,以有效量子数n+代替主量子数nΔ称为量子缺是与主量子数n和l都有关的正修正数。
与氢原子相似,钠原子的发射光谱线的波数可写成下面形式钠原子光谱有四个线系,其中主线系和锐线系是双线结构,漫线系和基线系是三线结构。
各谱线系的波数公式为:2、原子有效电荷数和内部磁场估算电子具有两种自旋取向,即自旋向上和自旋向下。
钠原子价电子轨道运动产生的磁场与自旋磁矩相互作用,产生了附加能E此处B取 的方向为 z 方向,由于电子磁矩 sz B或 为玻尔磁子,故由于该附加能的产生,能级发生分裂谱线发生分裂,出现精细结构从而谱线双层能级的间隔可用波数差表示:三、实验步骤(要求与提示:限400字以内)1.准备工作:选择光电倍增管接收方式,并启动软件同时初始化2.校正光谱仪指示波长:使用汞灯三线作为标准值校正,调节合适的测量参数后开始测量汞灯谱线,并对测量结果进行修正。
3.分波段测量钠原子光谱4.处理数据四、数据处理(要求与提示:对于必要的数据处理过程要贴手算照片)1)锐线系3p-4s 3p-5s 3p-6s=3166.07在3 185.27和3 138.66之间。
3 185.27对应的有效量子数*1n =3.64 右侧*2n =4.64;3 138.66对应的有效量子数*1n =3.66 右侧*2n =4.66 由内插法:648.0)64.066.0(66.313827.318507.316627.318564.0aa m l n 5 n 3 m 1.352 l同理 =1638.76 526.0 aa m l n 6 n 4 m 1.348 l1.35-l固定项)()(*~**0n T n T nn=4 12*~**072.24492)352.04(31.10973769.16246)()(cm n T n T nn=5 12*~**027.24492)352.05(31.1097379412.761)()(cm n T n T n n=6 12*~**057.12449)352.06(31.10973721051.52)()(cm n T n T n2)漫线系 3p-3d 3p-4d 3p-5d=2484.68在2 502.87 和2 469.09 之间。
1-3钠原子光谱
1-3 钠原子光谱引言研究元素的光谱是了解原子结构的一个重要途径。
通过对原子光谱的研究,可以了解原子内部电子的运动,并导致电子自旋的发现和元素周期表的解释。
通过对氢原子光谱的研究,人们认识到电子绕原子核运动时只能处于一些能量不连续的状态,得到了关于氢原子结构的认识。
氢原子是单电子原子,结构比较简单,原子内部相互作用也比较简单。
对于多电子原子,除了原子核与电子的相互作用外,还存在着电子之间的相互作用,电子的自旋运动和轨道运动间的相互作用也更加显著。
钠原子序数为11,具有稳定的满内壳层结构,外层有一个价电子,其光谱结构比较简单,也比较典型。
在激光光谱日益发展的今天,钠原子光谱仍是人们深入研究的对象之一。
本实验以钠原子光谱为例,研究多电子原子的光谱结构。
以加深对碱金属原子的外层电子与原子实相互作用以及自旋运动与轨道运动相互作用的理解。
预习思考1.与氢原子主量子数相同的能级相比,钠原子的能级有哪些差别,造成这些差别的原因是什么?2.如何通过光栅光谱仪获得钠原子的光谱图像? 3.根据测量的钠光谱线结果,如何利用里德伯表求出各个线系谱线对应的上下能级的主量子数、量子缺和光谱项,进而绘制出钠原子的能级图?实验目的1.学习使用光栅光谱仪测量钠原子光谱的实验方法。
2.加深对碱金属原子的外层电子与原子实相互作用以及自旋与轨道运动相互作用的理解。
3.掌握计算钠原子的价电子在不同轨道运动时的量子缺的方法,学会绘制钠原子的部分能级图。
实验原理一、钠原子光谱的线系 氢原子光谱线的波数可写成:221211H R n n ν⎡⎤=-⎢⎥⎣⎦(1.3.1) 式中R H 是氢的里德伯常数。
当n 1=2,n 2依次为3,4,5,…时,为巴耳末线系各谱线波数。
原子能级E n 可表示为2H n R E cn=- (1.3.2)令2n H T R n =,则n n E cT =- ,T n 称为光谱项。
对于只有一个价电子的碱金属原子,例如钠原子,其价电子是在核与内层电子所组成的原子实的库仑场中运动,和氢原子有些类似。
钠原子光谱理科物理实验报告_实验原理数据分析分析讨论
钠原子光谱实验报告一、实验目的与实验仪器1、了解钠原子光谱的实验规律以及与原子结构的关系;2、测定钠原子光谱;学会辨认同一线系的钠原子光谱线,由波长计算光谱项、量子缺和主量子数,并绘制钠原子能级图;3、根据钠原子双黄线波长差,估算钠原子有效电荷数和内部磁场,加深对自旋轨道耦合的认识。
仪器:WGD-8A型组合式多功能光栅光谱仪,钠光谱灯,汞灯等二、实验原理(要求与提示:限400字以内,实验原理图须用手绘后贴图的方式)钠原子光谱有类似于氢原子的规律,但是由于作用于价电子上的电场与点电荷有显著不同,所以光谱项是用有效量子数n‘’代替主量子数n。
若不考虑电子自旋和轨道运动的相互作用引起的能级分裂,钠原子光谱项可以写成其中为钠原子的里德伯常数;称为量子缺,是和主量子数n和轨道量子数l有关的修正系数。
当n不是很大时,量子缺的大小主要取决于轨道量子数l,本实验近似认为与n无关。
钠原子光谱线的波数或其中表示下能级的有效量子数,表示上能级的有效量子数。
也可以写成它表示电子从上能级跃迁到下能级发射的光谱线的波数。
如果固定下能级,而改变上能级,则得到一系列值,构成一个光谱线系。
在各谱线系中,不变,称为固定项,记作。
光谱中常用这种符号表示一个线系,并且分别用表示。
原子有效电荷数和内部磁场估算电子具有两种自旋取向,即自旋向下和自旋向上。
钠原子价电子轨道运动产生的磁场与自旋磁矩相互作用,产生了附加能,此处取的方向为z方向,由于电子磁矩,故由于该附加功能的产生,能级发生分裂,谱线发生分裂,出现精细结构,,从而由此可以估算出原子内部的磁场大小。
谱线双层能级的间隔可用波数差表示:其中,为里德伯常数,α为精细结构,z为原子的有效电荷数,n为主量子数,l为轨道量子数,若已知α、、l、n、和波数差,就可以计算出原子的有效电荷数z。
三、实验步骤1、把光栅光谱仪上的接收方式选择开关扳到光电倍增管位置,接通光栅光谱仪电源,接通控制计算机电源,将光电电压调至500-800V之间,在控制计算机上启动WGD-8A型软件。
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实验二十 钠原子光谱引言研究元素的原子光谱,可以了解原子的内部结构,认识原子内部电子的运动,并导致电子自旋的发现。
钠原子是一个多电子原子,原子序数为11,既有稳定的满内壳层,又有自由电子,既存在着原子核和电子的相互作用,又存在着电子之间的相互作用,还有电子自旋运动与轨道运动的相互作用,其光谱结构比较简单,即可用吸收光谱,也可用发射光谱进行研究,在激光光谱日益发展的今天,钠光谱仍是深入研究的对象之一。
一、实验目的1、WGD-8型组合光栅光谱仪拍摄钠原子光谱的实验方法;2、测定钠光谱线的波长,通过里德伯关系计算钠原子能级和量子亏损,并绘出能级图。
二、实验原理在原子物理中,氢原子光谱的规律告诉我们:当原子在主量子数为2n 与1n 的上下两能级间跃迁时,它们的谱线波数可以用两光谱项之差表示:2221~n R n R −=ν, (1) 式中R 为里德伯常量(109 677.581−cm ).当21=n ,2n =3,4,5,…,则为巴尔末线系。
对于只有一个价电子的碱金属原子(Li ,Na ,K ,…),其价电子是在核和内层电子所组成的原子实的库仑场中运动,和氢原子有点类似。
但是,由于原子实的存在,价电子处在不同量子态时,或者按轨道模型的描述,处于不同的轨道时,它和原子实的相互作用是不同的。
因为价电子处于不同轨道时,它们的轨道在原子实中贯穿的程度不同,所受到的作用不同。
还有,价电子处于不同轨道时,引起原子实极化的程度也不同。
这二者都要影响原子的能量。
即使电子所处轨道的主量子数n 相同而轨道量子数l 不同,原子的能量也是不同的,因此原子的能量与价电子所处轨道的量子数n 、l 都有关,轨道贯穿和原子实极化都使原子的能量减少,量子数l 越小,轨道进入原子实部分越多,原子实的极化也越显著,因而原子的能量减少得越多。
与主量子数n相同的氢原子相比,金属原子的能量要小,而且不同的轨道量子数l 对应着不同的能量。
l 值越小,能量越小;l 越大,越接近相应的氢原子的能级。
对于钠原子,我们可以用有效量子数*n 代替n ,来统一描述原子实极化和轨道贯穿的总效果。
若不考虑电子自旋和轨道运动的相互作用引起的能级分裂,可把光谱项表示为*22()nl l R RT nn ==−Δ (2) 上式的l Δ称为量子缺;而*n 不再是整数,由于0>Δl ,因此有效量子数*n 比主量子数n 要小。
理论计算和实验观测都表明,当n 不很大时,量子缺的大小主要决定于l ,而与n 的关系很小。
在本实验中近似认为它是一个与n 无关的量。
由于由上能级跃迁到下能级时,发射光谱谱线的波数可用下式表示:222*22*1)()(~l l n R n R n R n R Δ−−Δ−′=−=′ν , (3) 式中*2n 与*1n 分别为上、下能级的有效量子数,n ,l Δ与n ′,l ′Δ分别为上下能级的主量子数与量子缺。
式(3)以两个光谱项之差的形式表达了钠原子某一谱线的波数值,l 及l ′分别为上、下能级所属轨道量子数。
如果令n ′,l ′固定,而n 依次改变(l 的选择定则为1±=−′l l ),则可得到一系列的ν~值,从而构成一个光谱线系。
在光谱学中通常用nl l n −′′这种符号表示线系,当l =0,1,2,3,…时,分别以S ,P ,D ,F ,…表示。
钠原于光谱有四个线系: 主线系(P 线系) 3S -nP =22(3)()s p R Rn −−Δ−Δ , n=3,4,5,…; 漫线系(D 线系) 3P -nD =22(3)()p d R Rn −−Δ−Δ , n =3,4,5,…; 锐线系(S 线系) 3P -nS =22(3)()p s R Rn −−Δ−Δ , n =4,5,6,…; 基线系(F 线系) 3D -nF =22(3)()d f R Rn −−Δ−Δ, n =4,5,6,…. 在各线系中,式(3)中n ′,l ′是不变的,第一项称为固定项,以l n A ′′表示;第二项称为可变项,因此式可写成2)(~l l n n RA Δ−−=′′ν (4) 钠原子光谱具有碱金属原子光谱的典型特征,一般可以观测到四个光谱线系。
分析钠原子谱线时,可以发现以下几点:1.主线系和锐线系都分裂成双线结构,漫线系和基线系为三重结构(要用分辨率较高的仪器方可分辨)。
对于不同的线系,这种分裂的大小和各线的强度比是不同的,但它们都是有规律的,这称为精细结构。
这种精细结构可用电子自旋与轨道耦合而引起能级分裂来解释,本实验不准备作详细研究。
2.主线系在可见光区只有一对共振线,即钠黄线,其余都在紫外光区。
由于自吸收的结果,所得到的钠黄线实际上是一对吸收谱线。
主线系各对谱线的间隔向短波方向有规律地递减。
3.锐线系的谱线除第一组在红外区外,其余均在可见光区,通常可测到3~4组谱线。
谱线较明锐,边缘较清晰,各双线都是等宽的。
4.漫线系的谱线除第一组在红外区外,其余亦在可见光区,也可测到3~4组谱线,但谱线稍弱,边缘漫散模糊。
5,基线系在红外区,谱线很弱,本实验不作研究。
用摄谱仪拍摄的光谱中,这些线系互相彼此穿插排列,根据强度、间隔和线形(精细结构),以区分出属于同一线系的各谱线,每个线系中的各谱线的强度都是向短波方向很有规律的递减。
三、实验仪器WGD-8型组合式多功能光栅光谱仪,由光栅单色仪、接受单元、扫描系统、电子放大器、A/D 采集单元和计算机组成。
其光学原理如图所示:M1:反射镜 M2:准光镜 M3:物镜 G :平面衍射光栅 S1:入射狭缝 S2:光电倍增管接受 S3:CCD 接受入射狭缝、出射狭缝均为直狭缝,宽度范围0-2mm连续可调,顺时针旋转为狭缝宽度加大,反之减小,每旋转一周狭缝宽度受化0.5mm。
光源发出的光束进入入射狭缝S1,Sl位于反射式准光镜M2的焦面上,通过Sl射入的光束经M2反射成平行光束投向平面光栅G上,衍射后的平行光束经柚镜M3成象在S2上或S3上。
M2、M3的焦距500mm,光栅G为1200 l/mm,波长范围200-800 nm。
四、实验内容1、测量钠原子谱线的波长,区分谱线的双线结构;2、计算量子缺;3、绘制能级图。
根据计算结果,以波数为单位,绘出钠原子的主线系及锐线系的能级图。
五、思考题如何通过实验测量量子缺?附录:钠光谱的波长表波长(Å) 平均波长(Å) 所属线系6,160.726,157.465 锐6,154.215,895.935,892.949 主5,889.965,688.925,685.42 漫5,682.625,153.655,185.42 锐5,149.104,982.874,980.74 漫4,978.614,748.024,749.955 锐4,751.894,668.604,666.73 漫4,664.863,302.943,302.64 主3,302.342,853.632,853.23 主2,852.832,680.442,680.59 主2,680.74实验二十一 光谱分析引言光谱线系的规律与原子结构有内在的联系,因此,原子光谱是研究原子结构的一种重要方法。
1885年巴尔末总结了人们对氢光谱测量的结果,发现了氢光谱的规律,提出了著名的巴尔末公式,氢光谱规律的发现为玻尔理论的建立提供子坚实的实验基础,对原子物理学和量子力学的发展起过重要作用。
1932年尤里(H .C .Urey)根据里德伯常数随原子核质量不同而变化的规律,对重氢赖曼线系进行摄谱分析,发现氢的同位素-氘的存在。
通过巴尔束公式求得的里德伯常数是物理学中少数几个最精确的常数之一,成为检验原子理论可靠性的标准和测量其他基本物理常数的依据。
WGD-8型光栅光谱仪用于近代物理实验中的氢(氘)原子光谱实验,一改以往在大型摄谱仪上用感光胶片记录的方法,而使光谱即可在微机屏幕上显示,又可打印成图谱保存,实验结果准确明了。
一、实验目的1、掌握WGD-8型光栅光谱仪的工作原理和使用方法。
2、 通过所测得的氢原子光谱在可见和近紫外区的波长验证巴尔末公式并准确测出氢的里德伯常数。
二、实验原理1913年玻尔提出了氢原子模型并进一步假设:(1)电子在原子中沿特殊轨道运动时电子处于稳定状态,虽然电子绕核作加速运动,但不会随意吸收和发射辐射,故将这些态称为定态。
(2)当一个电子以某种方式从一个定态m E 向另一个定态n E 跃迁时,原子就会吸收或发射光子。
光子的频率为:hE E mn −=ν 而当电子从状态n E 跃迁到m E 时,就发射出同频率的光子。
由于m E ,n E 都是不连续的值,因此光子的频率也是分立的,故可以知道原子光谱为线状光谱。
(3)为了简单起见,电子运动的轨道选择为一些圆形轨道,但电子在这些轨道运动时的角动量是)2/(πh =h h 的整数倍,即角动量是量子化的:h n hnmvr L ===π2, n = 1, 2, 3 … 根据玻尔假设,结合经典电学和力学,很容易求得氢原子中电子能级的大小。
电子在轨道上运动时,核对它的静电吸引力提供向心力。
对于圆周运动,则有20224r e r v m πε= 2024mve r πε= 根据玻尔角动量量子化假设mvn r h =故有:2024mve mv n πε=h 则:ncn e v απε==h0242022204n a men r ==h πε 式中α为精细结构常数,0a 为玻尔半径。
电子的能量为动能与势能之和,当它在第n 个轨道运动时,能量为:222040228421nh me r e mv E n επε−=−= 由上可见,无论是电子的轨道半径r 、运动速度v ,还是电子的能量E ,它们均是分立的。
1=n 的状态称为氢原子的基态,2≥n 的态称为激发态。
将n 代入上式可以得到各能级值。
根据玻尔假设,当电子从高能级n E 向低能级m E 跃迁时会发射光子,而相反的过程就会吸收光子。
光子的波数为==c νν~hc E E m n −)()11(8223204m n nm c h me >−=ε里伯德常数R 为:ch me R 32048ε−=上式得到的值R 与实验得到的H R 很接近,但还有一些偏离。
这是由于在推导过程中,假定电子是围绕固定不动的核转动,这相当于假定核具有无限大的质量。
事实上核的质量是有限的,氢核的质量约为电子的2000倍,因此必须因核的运动而作一修正,式中电子的质量m 应由折合质量mM Mm+来代替,这样将得到与实验相符的R 值。
广义巴耳末公式为:⎟⎠⎞⎜⎝⎛−=2211~n mR v (1)其中:m 取1、2、3、4、5等正整数,每一个m 值对应一个光谱线系,如当m =2时便得到在可见光和近紫外区的巴耳末线系;n 取m+1、m+2、m+3、…等正整数,每一个n 值对应一条谱线;R 称为里德伯常数。