平板边界层实验报告
平板划线法实验报告
平板划线法实验报告导语：平板划线法实验是一种重要的实验方法，是描述地面上的凹凸侧界的常用方法。
该实验用以测量海岸线、山脉、河流谷等地质特征，在地质技术活动中发挥着重要作用。
本文主要介绍了平板划线法实验的原理、器材介绍、实验方法以及数据记录等内容，旨在为读者提供一份平板划线法实验报告，以帮助读者更好地理解和掌握该实验方法。
一、实验原理平板划线法实验是一种基于直线剖面的地面调查方法，主要是把一个宏观大尺度的地形调查结果用多条水平的直线剖面去描述。
它根据地形变化的规律来把一个宏观区域分割成若干划线，从而形成的一组具有特征的划线框架，又称作“划线网”，主要用于描述地面上的凹凸侧界，如海岸线、山脉、河流谷等。
二、器材介绍平板划线法实验所用的器材包括：水准仪、探点架、测距尺、画线画板等。
其中水准仪是主要的设备，是用来水平、高程测量的仪器；探点架是用来测量凹凸深度的，它的底座有微量水平调整；测距尺是用来测量划线之间的距离；画线画板是用来将测量出的结果记录在图纸上的。
三、实验方法1. 测量基准点：首先，用水准仪测量一个基准点，确定地面的水平坐标系；2. 测量基准线：然后，从基准点开始，沿着目标凹凸边界测量出一条水平线，即为基准线；3. 描绘凹凸边界：接着，纵向依次划出几条垂直于基准线的直线，距离基准线有一定距离；4. 测量线距：最后，用测距尺测量出平板网格的线距，并用画板画出来。
四、数据记录测量完后的数据应该记录妥当，其包括基准点和基准线以及平板网格等信息。
包括：1. 基准点：基准点的水平坐标、高程；2. 基准线：基准线的起点及终点水平坐标、高程；3. 网格：每条网格线的起点及终点水平坐标；4. 线距：每行网格之间的线距。
五、总结平板划线法实验是一种常见的实验方法，它可以有效地描述地面的凹凸侧界。
本文简单介绍了该实验的原理、器材介绍、实验方法以及数据记录等内容，以帮助读者更好地理解和掌握该实验方法。
平板边界层实验指导1213
平板边界层实验指导一．实验目的1）测量平板边界层流速剖面，加深对边界层概念的认识；了解层流和湍流边界层的差异。
2）掌握热线风速仪和皮托管测速技术。
二．实验原理U 大Re 数绕平板流动，在平板边界附近有一个薄层，流速从平板处的零值，经过该层迅速增大到接近来流速度U ，此薄层被称为边界层。
通常定义0.99u =处到平板的距离为边界层厚度。
在平板的前段，边界层内流动呈层流状态，即层流边界层。
建立直角坐标系如图1，原点在平板前端，x 轴沿来流方向，轴垂直平板。
定义局地雷诺数y Re x Uxν=，ν为流体的运动学粘性系数。
从平板前端向后，在某个x 位置以后，Re x 足够大，边界层内流动变得不稳定；继续向后，当Re x 超过临界值Re xc 后，边界层内流动发展为湍流。
Re xc 被称为转捩雷诺数，其大小受多种因素影响，包括来流湍流度、平板粗糙度和其他扰动等。
对光滑平板边界层的观测研究表明，在低湍流度风洞中（湍流度低于1%），Re xc 可达；对于较大的来流湍流度，Re 610xc 也可以低至几千甚至几百。
在层流边界层中，粘性力与惯性力同量级。
除平板前端外（Re 100x <），层流边界层流速剖面满足Blasius 解，即()u Uf η′=，f满足200,0,1f ff f f f ηη′′′′′+=⎧⎪′===⎨⎪′=∞=⎩--------------------(1)其中η=该速度剖面如图2所示。
相应地，层流边界层厚度c δ≈从固壁向外，湍流边界层可分为粘性底层、过渡区和湍流核心区。
在粘性底层内，分子粘性应力远大于湍应力，流速呈线性分布。
在湍流核心区，情况正好相反，分子粘性可略，流速呈对数分布。
设u u u +∗=，yu y ν∗+=，其中u为脉动平均流速，u ∗=为摩擦风速，wτ为壁面上的切应力，ρ为流体密度。
在粘性底层u y +=+，-------（2-1） 在湍流核心区1ln u y κ++=C +，-------（2-2）常数和由实验确定。
平板边界层速度分布测量
平板边界层速度分布测量实验指导书实验目的：通过零迎角平板流动的流速测量，获取流速沿物面法向分布。
学习总压管测速。
实验装置和仪器：（1）风洞：回流开口小型风洞，试验段见右图，矩形有机玻璃管道中夹放一金属板，来流沿管道被该板分开，从出口流出。
出口截面的静压为大气压。
（2）偏平总压探针头：偏平总压探针头顶可在出口截面内水平移动，移动量由微分尺控制。
（3）酒精斜管压力计：斜角θ=30º，系数K=1.0,一头通大气，另一头接总压探头。
实验原理：测量原理，就是伯努利定理：不计重力，气流的动压和静压之和为总压。
设总压为P 0，则 )(])()([21)(220y P y v y u y P ++=ρ （1） y 为探头中心距平板的距离，u 、v 分别为平行于平板的流速和平板法向的流速， p 为当地静压，ρ为气流的密度。
因为 a P y P ≡)( ， u v <<由（1）可得ρ])([2)(0a P y P y u -= （2）实验步骤:图 风洞试验段示意图（1）实验室大气参数读取和记录；（2）探头零位确定；（3）压力计底座水平调解，测压管液面零刻度调节；（4）风洞开车；（5）调节好探头距平板的距离y ，从压力计读取并记录相应的压力值Po-Pa实验要求:测压时，每移动探头至新位置，应等待几秒钟，在压力平衡后再读取数据。
测量中，观察随探头离开平板距离的增大，压力的变化趋势。
实验报告要求：（1）实验参数：大气压P a （毫米汞柱） ，大气温度t (︒C ) ，大气密度 )(15.273)(464.0C t mmHg P o a +⨯=ρ （公斤/米3） 。
测量为之举平板前缘的距离X ；（2）测压原始数据，及由（2）是换算成流速，给出曲线y y u -)(；（3）找出不随距离y 而变的速度值，记为U 1，并找出满足u(y)= U 1的最小的y值作为δ，给出曲线δ//)(1y U y u -。
平板边界层实验数据处理
平板边界层实验数据处理
计算及过程流程对于地球科学的发展与影响不言而喻，对于任何地球物理学家
深入了解地表问题都不可或缺。
平板边界层是实验中常要考虑的问题之一，在大气和海洋研究中2019平板边界层的实验不仅被广泛使用，而且数据处理技术也处于
飞速发展阶段。
这些应用引发了一系列理性计算过程中技术相关挑战。
对于传统用于处理平板边界层实验数据的技术，在估计合理的误差上存在一些
缺点。
首先，传统技术并不能直接提取重要信息，且需要大量的时间、经历和资源来处理数据。
其次，这种技术需要借助大量的推断和假定，从而导致误差增加。
最后，这种技术对于可视化性的进展微乎其微，不能满足有效的数据可视化和分析。
为了改善传统技术的问题，许多学术前沿技术如深度学习、计算流体力学等被
应用到处理平板边界层实验数据，重新想象和创造平板边界层实验数据处理技术。
伴随着先进技术在处理平板边界层实验数据方面的成功实施，这些技术体现出许多优势，从而解决上述传统技术存在的问题。
首先，利用这些先进技术，可以准确地从复杂的实验数据中提取出相关信息，而不需要作出任何推断和假定；其次，这些技术可以帮助我们有效地进行数据可视化分析和结果验证；最后，这些技术还可以最大限度地减少延迟和浪费的可能性，大大缩短处理时间。
因此，通过把这些先进技术应用到处理平板边界层实验数据，这些技术可以在处理数据效率以及准确性上发挥着关键作用。
因此，伴随着现今科技的发展，有效地处理平板边界层实验数据的技术也在不
断发展壮大，应用前沿技术及有效建模等有助于普及技术的推广，加速技术的发展，促进人们对平板边界的深入了解。
边界层内外域实验
四、邊界層內外域實驗第一部分：邊界層實驗目的：在定壓及變壓之情況下，量測平滑及粗糙兩平板之邊界層速度分布，以明瞭邊界層之現象。
器具：空氣動力實驗測定台、邊界層儀。
照1 邊界層實驗儀理論：1.當流體流經一固體表面時，沒有滑移的現象，其速度剖面由零增至自由流線之速度，此速度變化之層稱為邊界層。
2.當一等速均勻流V 流經一平板時，邊界層厚度隨著距離而增加，先為層流，若平板夠長則將經一轉換區而發展成為亂流。
3.若令轉換區之雷諾數為x R 則νVxR x =(1)x R 之範圍通常為55105101⨯⨯ɩ。
4.定義位移厚度（displacement thickness ）*δ：如圖1所示。
圖1 位移厚度示意圖()⎰-=∆dy v V Q(2) *δ=∆V Q(3)()⎰⎰∞∞*⎪⎭⎫ ⎝⎛-=-=δ∴00dy V v 1dy v V V1 ⎩⎨⎧==δ>0V v -1Vv y 當 ⎰δ*⎪⎭⎫⎝⎛-=δ∴0dy V v 1(4)因此由邊界層之速度分布可求得*δ值。
5.圖2中：圖2 質量和動量通量示意圖x dx m d V M x dx M d M x -w δ--δ+=δτ ()M mV dxd dx M d dx m d -=-=V w τ (5) 而 ⎰δρ=0vdy m(6) ⎰δρ=02dy v M (7)代入(5)式，得⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛-⋅ρ=τ⎰δ02w dy V v 1V v dx d V (8) =τ=ρ2V wf 2C local skin friction coeff.(9)(8)式變為⎭⎬⎫⎩⎨⎧⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎰δdy V v 1V v dx d 2C 0f (10)6.定義動量厚度（momentum thickness ）θ：⎰δ⎪⎭⎫ ⎝⎛-=θ0dy V v 1V v (11)(10)式變為dxd 2C f θ= (12)作用於一L 長，單位寬度平板表面之總摩擦力(total skin friction force per unit width on a plate of length)⎰=Lw dx D 0f τ(13)與(9)式比較得⎰=L f dx C V D 02f 2ρ由(12)(13)式，⎰⨯=Ldx dxd V D 02f 22θρ 當x =0時，θ=0若L θ表從邊緣至L 距離時之動量厚度L V D θρ222f ⨯=(14) ==ρ2L V ff 2D C Overall skin friction coeff.代入(14)式L C L f /2θ=(15)定義形狀因子（shape factor ）H ：動量厚度位移厚度=θδ=*H (16)（一）層流邊界層沿一平板之速度剖面可得x R x 721.1=δ* (17) x R x664.0=θ(18) 59.2H =(19)（二）亂流邊界層n1y V v ⎪⎭⎫ ⎝⎛δ= (20) 95101085ɩǩɩ==x R n 當2.0x R x 046.0=δ* (21) 2.0x R x 036.0=θ (22) 29.1H =(23)上述為壓力無變化時之情況，若壓力沿著流線變化，如加入Liners ，則 伯努利方程式：dxdV V dx dp ρ-= (24)(1) 流線加速、減壓使得動量增加，則邊界層成長較慢。
平板边界层实验报告
平板边界层实验报告引言平板边界层实验是一种常见的流体力学实验方法，用于研究在流体与固体界面发生的各种现象和特性。
通过实验可以获取边界层厚度、速度剖面、摩擦系数等参数，对于理解流体边界层的特性具有重要意义。
本实验报告将详细介绍平板边界层实验的原理、实验装置、实验过程和实验结果，并对实验结果进行分析和讨论。
实验原理在实验中，我们使用平板边界层实验装置对流体的边界层进行研究。
其原理基于以下几点：1.边界层理论：边界层是指流体流动过程中处于流体与固体物体之间的一层流动区域，其特点是速度梯度较大、流动剪切应力较高。
边界层的特性对于流体的运动、传热和传质等过程具有重要影响。
2.平板边界层：平板边界层是指位于平板表面附近的边界层，它是边界层研究中最常见的情况之一。
通过对平板边界层的研究，可以深入理解边界层的结构、特性及其对流体流动的影响。
3.流动速度剖面：边界层中流体的速度随距离平板表面的距离而变化，一般呈现一定的速度剖面形态。
通过测量流体速度剖面，可以确定边界层的厚度和速度分布特性。
实验装置实验装置由以下几个主要部分组成：1.平板：平板用于产生平板边界层。
通常采用光滑的表面，材质多为金属或塑料。
2.流体：实验中常使用空气或水作为流体介质。
流体通过输送装置注入到实验装置中。
3.流量计：流量计用于精确测量流体的流量，以保证实验条件的准确性。
4.速度测量装置：速度测量装置用于测量流体在平板边界层中的速度。
常见的测量方法包括热线法、激光多普勒测速法等。
5.数据记录系统：数据记录系统用于记录实验过程中获得的各项数据，包括流体流量、速度剖面等。
实验步骤本实验的具体步骤如下：1.准备工作：清洁实验装置，确保平板表面光滑且无杂质。
2.实验装置搭建：按照实验要求搭建实验装置，包括安装平板、连接流体输送装置和速度测量装置。
3.流体注入：启动流体输送装置，将流体注入实验装置中，并调节流量控制阀以控制流体的流量。
4.测速：使用速度测量装置对流体在平板边界层中的速度进行测量。
清华水力学实验18平边
γ 2g(
s
⋅l
⋅
N
+ψ
)
γa
式中：空气重度 γ a ；酒精重度 γ s ；微压计斜管中液柱长度 l ；毕托管修正系数ϕ ；微压
计修正系数ψ ； N = n ；微压计常数因子 n .
0.81
实验设备
实验在空气动力学多功能实验装置上进行。该多功能实验台相当于一个小型风洞，它包
平边-1
括风机、稳压箱、收缩段与试验段等。风机提供风源，风量由调节阀调节，气流经风道送入 稳压箱，稳压箱下接收缩段，在收缩段进口装设阻尼网以均化气流，出口接各种试验段。实 验后的气流从实验台面上的孔口吸入风机，以供循环使用。
进行平板边界层实验时，在实验段中心轴线位置安装一长为 L=300mm 的铝制平板，其一 面光滑一面粗糙。平板能沿轴线上下移动，以便选择不同的量测断面。
在实验段出口装一小型毕托管，连接一个千分卡尺，用以调节和记录毕托管的横向位置， 将毕托管刚接触到平板时的位置作为量测的起始点，此时指示灯发亮。
毕托管与微压计相连，以测定各点流速。
2. 为什么在量测断面处的层内外压强，都可按均布的大气压来考虑。
注意事项
1. 千分卡尺应缓慢旋转以防碰伤毕托管。 2. 实验过程中实验台两侧阀门不能动，实验台面泄流口不能有物体阻挡气流。 3. 若多功能实验台为两台共用一个通风机，实验时应尽量避免互相干扰。
平边-4
5. 接通电源，取走实验台面上的活动板，开启调节阀到最大位置，当流动稳定后，记录第 二测点的微压计读数 l 值。
6. 反时针旋转千份卡尺使毕托管远离实验板以改变测点位置，它每转一圈其 y 值增加 0.5mm每转一小格则增加 0.01mm. 测点在紧靠平板处布置要密，间距约 0.02mm至 0.03mm，随 y 增加间隔可逐渐增加为 0.05mm，0.3mm甚至为 1mm，测点总数约 25 左右。 每次量测需有一定稳定时间，并记下相应千分卡尺读数 y′′ 和微压计读数 l . 测点坐标为 y = ( y′′ − y′) + b . 当微压计读数 l 不再继续变化时，表明测点已达主流区。在主流区中需任
边界层测定_-_副本
一、实验目的和要求（必填）二、实验内容和原理（必填） 三、主要仪器设备（必填） 四、操作方法和实验步骤 五、实验数据记录和处理 六、实验结果与分析（必填）七、讨论、心得一、实验目的和要求1. 了解实验装置的原理、测量系统及测试方法。
2. 掌握流动边界层内速度分布和热边界层内温度分布的规律，加深对边界层理论中各概念的理解。
3. 了解动量传递与热量传递间的类比关系。
二、实验内容和原理图1 平板附近形成的流动边界层和热边界层示意图如图1所示，平板表面具有恒定的热流密度0q ，当温度为∞T 的空气以均匀来流∞u 掠过平板时，在平板附近形成流动边界层和热边界层。
记δ、T δ为平板流动边界层及热边界层厚，则δ、T δ仅为x 的函数，且T δδ/为常数。
δ、T δ与x 的关系可通过测量不同x 处气流的速度分布()y ux、温度分布()y T x 来确定。
实验中，用热电偶可得到温差；用毕托管可测得气体流速。
具体如下：热电偶A 、B 均为铜—康铜热电偶，以空气来流作为参考温度，热端、冷端每度温差的热电偶实验报告课程名称： 过程工程原理实验（甲）指导老师： 叶向群 成绩：实验名称： 空气纵掠平板时流动边界层、热边界层的测量实验类型：同组学生姓名： 周恒 周冰洁专业： 化学工程与工艺姓名： 高子岳学号：3110101849 日期：2013.9.18 地点：教十3203输出可近似取为C mv ︒/043.0，因此()C T T E T T W W ︒-=-∞∞043.0/ (1)()C T T E T T ︒-=-∞∞043.0/ (2)其中E 为温差所对应的热电势。
用毕托管测得的u 按下式计算：ρp u ∆=2 (g KR p 0ρ=∆) (3)由此可以得到边界层内外的空气速度。
其中：u ——空气速度，s m /；0ρ——倾斜式微压计指示液密度，3/m kg ；ρ——空气密度，3/m kg ；R ——倾斜式微压计读数，mm ； g ——重力加速度，9.18m /s 2Κ——倾斜式微压计倾斜常数。
二、平板边界层测量
二、平板边界层速度剖面测量1实验目的：了解平板边界层特性，学习测量平板边界层速度剖面的方法。
在离平板前缘不同位置处，测量平板边界层内速度分布，确定边界层厚度，并和理论值进行比较。
2实验装置：图 1 实验装置示意图图 2 平板边界层测量原理（1）平板：在三维小风洞中安装一块宽240毫米、长750毫米的尖前缘平板。
平板表面光滑，零攻角安装。
沿平板中线有若干静压孔（见上图）。
（2）总压管：头部直径1毫米的总压管，用于测量边界层内总压分布。
总压管安装在坐标架上，总压管前端与静压孔齐平，小孔对准气流轴线且与平板平行。
（3）坐标架：安装在风洞上方，用于调节总压管位置。
（4）压力扫描测试仪：用于测量压差。
使用时需注意仪表初始读数，以便对测量值进行修正。
仪表拨盘位置与平板上测点相对应。
3实验步骤：（1）安装好平板，并使其表面与风洞轴线平行。
安装好总压管，使其对准气流方向并与平板平行。
（2）将总压管、静压孔分别与压力扫描测试仪相连。
（3）记录当天大气压和温度和仪表初读数。
（4）将总压管降到刚好与平板表面接触（必须反复调整总压管数次，以求找到最佳位置）。
这时总压管中心离平板表面的高度为y1=h/2 (h为总压管，外径=1mm)，此时坐标架的位置高度应为0.5毫米。
（5）启动风洞，调整到设定风速（变频器频率植）。
记录仪表读数。
（6）上下移动坐标架，改变总压管位置，重复测量边界层内压力分布和总压管高度。
由于总压管较细、管道较长，压力平衡需要一定时间。
实验中要等到压力平衡后再读数。
总压管上下移动步长为1mm。
（7）重复步骤（6），直到压力计读数不再随总压管位置不同而改变为止。
这时表明总压管已经到达边界层外面。
由于接近边界层外边界时速度变化很小，所以必须再要往上移动总压管若干次，确认总压管已经到达边界层外部。
（8）改变总压管水平位置，同时转动压力扫描测试仪拨盘，使指针指向对应静压孔位置。
重复上述步骤，测量3-5个边界层速度剖面。
高超声速平板边界层转捩的实验研究
高超声速平板边界层转捩的实验研究随着飞行器技术的发展，越来越多的飞行器操作在高超声速环境下，如宇宙飞行器、飞机以及飞行器动力装置等，在设计和应用上都需要对空气动力学行为有一定的了解。
而平板边界层转捩(BLT)则是目前对空气动力学行为理解最完备的模型，它能够解释和预测在实际飞行情况下大量的飞行器和动力系统的运动状况。
高超声速的平板边界层转捩是指在高超声速飞行状态下，它的边界层从层流状态一举跳跃转变成湍流状态，并不断发展而形成新结构，即流动态转捩。
BLT在高超声速空气动力学中具有重要意义，其研究对提升飞行器的性能以及飞行安全有重要的作用。
为深入了解高超声速的BLT空气动力学，我们研究了在高超声速环境下的平板边界层转捩实验，并以此为基础提出了有关的实验参数。
实验数据考虑了各种可能的流动状态，如静压、能量和温度等，以及各种可能的爆炸状态。
本实验采用柱形紊流发生器、数字流动计、温度探头等研究仪器，通过改变被观测平面的机械属性，如车速、管道长度等，来获取边界层的数据，获取的数据分析结果可以更好的预测平板边界层转捩状态。
实验结果发现，BLT的空气动力学行为在不同的飞行状态下发挥了重要作用。
在高超声速飞行状态下，平板边界层转捩可以缓解高超声速飞行过程中应力的突变，减少飞行器运动时产生的热量，从而增加飞行器的效率。
在实验中，我们观察到空气动力学行为改变是由于边界层转捩引起的，这对如何设计和操纵飞行器的性能和飞行安全有重要的意义。
随着飞行器技术的发展，平板边界层转捩的研究正在进行，以提供一个可预测的高超声速飞行空气动力学性能，以便更好地操纵和控制飞行器。
未来，将继续对此进行深入研究，为飞行器的性能和安全性提供更好的保障。
综上所述，本文以《高超声速平板边界层转捩的实验研究》为题，详细介绍了BLT空气动力学行为的实验研究，分析了在高超声速飞行状态下的边界层转捩的特性以及对飞行器的性能和安全的影响，为进一步研究提供了重要的参考。
平板边界层测试实验
增厚，开始是层流，经过一段时间后转变成湍流。流态转变由当地雷诺数 Rex 决定。
图一 平板边界层示意图
Rex
=
Ux ν
(1)
式中 x 为从平板前缘点算起的距离，ν 为流体运动粘度。
转捩雷诺数由多种因素决定，如来流湍流度、壁面粗糙度等，因此转换雷诺数值有一定
的范围。平板边界层转捩的下临界雷诺数约为
Rex,cr = 3.2 ×105
2，边界层厚度定义 习惯上，边界层厚度定义为边界层外边界流速达到来流速度的 99%时的厚度。这是带
有人为因素的概念，称为名义厚度。较为客观的厚度概念有位移厚度 δ ∗ 和动量厚度θ ，定
义如下 ， （2） （3）
∫ δ ∗ = δ (1 − u )dy
3.15 平板边界层测试实验
一、实验目的： 1，通过测定平板边界层内的流速剖面加深对边界层概念的认识。
2．计算边界层厚度 δ 、位移厚度 δ ∗ 、动量厚度θ 。
2，掌握总压管和微压计测压技术和测速原理。
二、实验原理 1，壁面流动边界层
当实际流体以较大的速度U 沿物体壁面流动时，壁面上满足不滑移条件。在ห้องสมุดไป่ตู้面附近 垂直方向来流速度从U V 迅速跌落为零，形成速度梯度较大的剪切薄层，称为边界层。实
0
U
∫ θ = δ u (1 − u )dy 0U U
式中 u( y) 为边界层内速度分布函数。
如 果 测 得 了 边 界 层 的 速 度 分 布 曲 线 u( y) ， 就 可 以 分 别 画 出 (1 − u ) �����������������������������������������������������������
流体力学平板边界层内的流速分布实验报告电子版
平板边界层内的流速分布实验实验日期 2011-5-21 小组成员：李超，郭静文（93班）等 报告人 周楠 能动95 09031125实验目的1） 测量离平板前缘任意截面边界层内的速度分布； 2） 根据速度分布确定边界层厚度； 3） 了解风洞结构及测量仪器。
仪器设备吸入式风洞、大气压强计、温度计、微压计、U 型测压管、平板模型、总压探针及三维坐标架。
其中仪器的重要参数包括：(1)吸入式低速风洞P max =P a , 工作截面尺寸300mm ×300mm;(2)风洞的气体流速u max <25m/s, M<0.3,所以风洞内气体流动可以看成二维不可压缩流动即ρ=ρa(3)平板尺寸325mm ×200mm (4)总压探针头部直径：d=0.9mm实验原理1 流体在大雷诺数下绕物体流动时，由于流体粘性的作用，与物体表面接触的流体速度为零，然后沿法向很快增至主流速度，这层贴近物体表面，沿着法向有很大速度梯度的流动薄层，称为边界层；2 在边界层内，速度梯度很大，不能忽略流体的粘性，因此流动作实际流动u x 和p o 都在变化且u x <v ∞,p o <p a ；而在边界层外，流体粘性对流动的影响很小，可作理想流体分析，即总压p o =p a ,来流速度v ∞不变；3 对于平板而言，各点静压相同；4 对平板模型解N-S 方程可得总压与静压之关系22x o j u p p ρ=+5 任意点速度为x u =其中Δh 为总压与静压的压差水柱高度,本次实验中采用电测法测量静压和总压的压差Δp ，所以x u =6 边界层的厚度由下列条件确定，在该点边界层的流速与主流速相差1%时规定为边界层的边界，该点距平板的距离为边界层的厚度δ。
7 空气的密度ρ可以根据理想气体状态方程以及测量得到的实验室温度和大气压可得,pM RT ρ=。
实验步骤1 调整U型测压管和微压计，使管内两液面保持水平。
平板边界层实验报告
X 层= 340mm
Re层
v1x层
83096.18
风
风速管静压 风速管总压 h1 h静 h总
2
速
v1 h1 sin
管
h初
102
96
6
数
h末
136
102
34
据 h=h 末-h 初
34
6
28
由已知：
v1
2 h1 sin =
2 800 0.028 sin10 =8.01m/s 0.1212
小要比层流边界层的减小慢些； （4）在同一 下，紊流边界的摩擦阻力比层流边界层的大得多，这是因为层流中的
摩擦阻力只是由不同流层之间发生相对运动而引起的，紊流还有流体微团的很剧烈的横向 掺混，因而产生更大的摩擦阻力。
3． 用边界层厚度的经验公式求出δ层和δ紊 ，再与实验求得的δ层和δ紊作比较，分析产
生误差的原因。
2．实验曲线：
（自备坐标纸画出 vi f ( yi ) 曲线）
v1
1．
计算出各
yi 点处的
vi v1
，并求出δ层，δ紊。
2． 在坐标纸上画出 vi v1
f ( yi ) ，用曲线板连成光滑曲线，并比较层流边界层和紊流边
界层速度分布的差别。
层流边界层速度分布： 紊流边界层速度分布：
通过上面两图的比较，我们结合所学知识发现层流边界层和紊流边界层速度分布的差别： （1）紊流边界层沿平板壁面法向截面上的速度比层流边界层的速度增加得快，也即
答：因为垂直于板面方向的静压梯度等于零，即 p 0 ，所以只需在平板表面开一 y
静压孔，所测的静压就等于该点所在的平板法线方向上各点的静压。
总压排管
平板边界层实验报告
平板边界层实验报告一、实验目的本次实验旨在通过测量平板边界层的速度分布、压力分布和阻力系数等参数，了解平板边界层的特性及其对流体运动的影响。
二、实验原理平板边界层是指流体在与固体表面接触时，由于黏性作用而形成的一层极薄的流动区域。
在平板上方，流体速度逐渐增大，而在靠近平板表面处，由于黏性作用，流体速度减小并趋于零。
因此，在平板表面附近会形成一个速度梯度很大的区域，即平板边界层。
本次实验采用热线法测量平板边界层速度分布，并利用静压法测量压力分布。
根据这些数据可以计算出阻力系数等参数。
三、实验装置本次实验所使用的装置如下：1. 平板：宽300mm，长600mm，厚10mm。
2. 电源：直流电源。
3. 流量计：利用热线法测量气流速度。
4. 压力传感器：利用静压法测量气流压力。
5. 数据采集系统：将测得的数据传输到计算机上进行处理。
四、实验步骤1. 将平板放置在风洞中央，并调整风洞风速为指定值。
2. 开始测量速度分布。
将热线传感器插入平板上，并通过电源对其加热，使其温度高于周围空气。
当气流通过热线时，由于黏性作用，会导致热线周围的空气速度发生变化。
通过测量热线电阻的变化，可以计算出气流速度。
3. 测量压力分布。
将静压传感器插入平板上，并记录不同位置处的静压值。
4. 根据测得的数据计算出阻力系数等参数。
五、实验结果及分析1. 速度分布图根据测得的数据绘制出平板边界层内的速度分布图如下：从图中可以看出，在与平板表面距离较远处，气流速度基本保持不变；而在距离平板表面较近处，由于黏性作用，气流速度逐渐减小并趋于零。
因此，在平板表面附近会形成一个速度梯度很大的区域，即平板边界层。
2. 压力分布图根据测得的数据绘制出平板表面上的压力分布图如下：从图中可以看出，在平板表面附近，气流静压较高；而在距离平板表面较远处，气流静压逐渐减小。
这是由于在平板表面附近，由于黏性作用，气流速度减小，因此气流静压会增大。
3. 阻力系数计算根据测得的数据可以计算出阻力系数等参数。
平板边界层实验
平板边界层实验（一）（一）实验目的1．测定平板边界层内的流速分布，从而确定流速分布指数规律、边界层名义厚度δ、位移厚度1δ、动量厚度2δ、能量厚度3δ。
2．掌握毕托管和测压计的测速原理和量测技能。
（二）DQS 系列空气动力学多功能实验装置：该装置相当于小型风洞，为组装式结构。
由主机和多种易更换实验段组成，流量可以控制。
风机提供气流，在压出段设有流量调节阀门，气流通过风道进稳压箱流速减慢进入阻尼网，阻尼网由二层细密钢丝网构成，可将流体较大尺度的旋涡破碎，使气流均匀地进入收缩段，经过收缩段可将收缩段进口的速度不均匀度缩小n 2倍，n 为收缩比，本收缩段的收缩比较大。
收缩曲线应用波兰人维托辛斯基曲线。
收缩段出口接各种实验段，实验排放的气流由实验台面的孔口进吸音箱回到风机入口，如图1所示。
多管测压计，设有可改变角度的测压排管及调平设置，当测某点压强时取与大气连通的测压管与该点测压管的读数差，即为测点的压强水头，如图2所示。
1.稳压箱1.测压管2.收缩段 2.角度盘3.风道 3.支架4.调节阀门4.联通管5.通风机 5.输液管6.吸音箱 6.酒精库7.阻尼网 7.通气管图 1 图 2 （三）实验段简图稳压箱内的气流经过阻尼网及收缩段均匀进入实验段，在实验段轴心位置安装一块一面光滑一面粗糙的平板，平板可沿轴线滑动，在实验段的出口装有精致的鸭咀形毕托管，其头部厚度仅有0.3㎜,并配有千分卡尺，灯光显示设置和多管测压计，见图1-1。
（三）实验原理及计算式1．平板紊流边界层的流速分布实际流体因存在粘性，紧贴壁面的流体将粘附于固体表面，其相对速度为零，沿壁面法向随着与壁面距离的增加，流体的速度逐渐增大，当距离为δ时，其速度达到未受扰动的主流流速∞u ，这个厚度为δ的薄层称为边界层，通常规定从壁面到∞=u u x 99.0处的距离作为边界层的厚度。
边界层的厚度沿平板长度方向是顺流渐增的，在平板迎流的前段是层流边界层，如果平板足够长，则边界层可以过渡到紊流，判别过渡位置的特征值是雷诺数x Re ，如图1-2所示。
平板边界层实验报告
流体力学实验平板边界层实验报告班级姓名实验日期指导教师北京航空航天大学流体力学研究所流体力学实验平板边界层实验报告一、实验目的测定平板边界层内的流速分布，并比较层流边界层及紊流边界层的速度分布的差别。
二、实验设备本实验使用的是一个二维开路闭口低速风洞，在该风洞实验段中装有两块平板，以分别测量层流及紊流边界层的速度分布。
为测量速度分布，在平板板面上安装有总压排管及静压管。
这些测压管分别用橡皮管连接到多管压力计上，通过测量多管压力计液柱高度推算出速度来，具体原理见后。
为测出实验段风速，在实验段侧壁上装有风速管，风速管的总压孔及静压孔也分别用橡皮管连接于多管压力计上，装备情况见图1。
图1三、实验原理当气流流过平板时由于粘性作用使紧贴平板表面处的流速为零，离开板面速度就逐渐增大，最后达到相当于无粘时的气流速度。
对平板来说，就等于来流速度了。
由于空气粘性很小，只要来流速度不是很小时，流速变化大的区域只局限在靠近板面很薄的一层气流内，这一薄层气流通常叫作边界层。
人为地规定，自板面起，沿着它的法线方向，至达到99%无粘时的速度处的距离，称为边界层厚度δ。
不可压流场中，每一点处的总压P 0，等于该点处的静压和动压122ρv 之和。
p p v 0212=+ρ 则 v p p =-20()ρ（1）因此只需测出边界层内各点处的静压p ，总压p 0，就可计算出各点的速度来。
但考虑到垂直平板方向的静压梯度等于零（即∂∂p y /=0），我们只需在平板表面开一静压孔，所测的静压就等于该点所在的平板法线方向上各点的静压。
要测边界层内的速度分布就只要测出沿平板法线上各点的总压即可。
p i 0──为各测点的总压。
p i ──为各测点的静压。
v i ──为各测点的速度。
γ ──为多管压力计所使用的液体重度（公斤/米3）。
∆h i ──为各测点总压管与静压管的液柱高度差。
ρ ──为空气的密度，实验时可依据当时室温及大气压强由表查出。
实验四 空气纵掠平板时流动边界层和热边界层的测量
实验四空气纵掠平板时流动边界层和热边界层的测量一、试验目的1、了解流体流过热固体表面时形成流动边界层和热边界层的特性。
2、了解流体的流速和固体表面温度对流动边界层和热边界层的影响。
二、实验原理当实际流体流过固体表面时，在接触表面的地方因为粘性作用的缘故，其速度为零，离开表面处，速度逐渐增加，至一定厚度以后，其速度不再增加，即与主流速度相等，这种在固体表面附近流体速度发生剧烈变化的簿层称之为流动边界层（又称速度边界层）。
其厚度记为δ。
根据流体的雷诺准数不同，形成的边界层可分为层流边界层和紊流边界层，边界层的厚度定义为流体速度等于99 %主流速度处至固体表面速度为零处的厚度。
在对流换热条件下，主流与壁面之间存在着温度差。
实验观察同样发现，在壁面附近的一个簿层内，流体温度在壁面的法线方向上发生剧烈的变化，而在此簿层之外，流体的温度梯度几乎等于零。
流动边界层的概念可以推广到对流换热中去，固体表面附近流体温度发生剧烈变化的这一簿层称为温度边界层或热边界层，其厚度记为δt。
对于纵掠平板的对流换热，一般也以过余温度为来流过余温度的99 %处定义为δt的外边界，而且除液态金属及高粘性的流体外，热边界层的厚度δt在数量级上是个与运动边界层厚度δ相当的小量。
在测量平板局部换热系数后，仍保持平板相同的热状态不变，可以利用边界层速度分布、温度分布测量机构，即用全压探头测量边界层内全压的变化，以及用测温探头测量边界层内温度的变化。
最后测出流动边界层厚度δ和温度边界层厚度δt。
三、实验设备测量流动边界层厚度δ和温度边界层厚度δt的装置见图4—1。
测温探头3与4和测压探头5一同固定在位移机构6上，由于边界层的厚度很小，用千分表来精确测量二探头的位移。
位移机构上固定探头处有一微调件，可以调节探头的伸出距离，使二探头处于对平板壁面有同样的相对位置。
探头接触平板壁的初始位置由一电回路上的指示灯来确定。
边界层速度分布、温度分布测量机构是装压在试验风道出口处，所测边界层截面位置紧靠空气流射流出口，因此全压管所反映的即为气流的动压。
平板边界层内的流速分布实验
平板边界层内的流速分布实验（一）.实验目的测定平板上离前缘某一定点处边界层内的流速分布及其厚度。
（二）仪器设备吸入式风洞~大气压强计~温度计~微压计~U形测压管~平板模型~总压探针及三维坐标架。
（三）实验原理1.边界层外为理想流体（总压P0=P a和速度V无穷不变）。
2.边界层内为实际流体（P0和u x都在变化，Po<Pa,u x<V无穷）3.对平板而言：⊿P/⊿x=0,⊿P/⊿y=0,各点静压相同）4.任一点的总压，静压，速度之间的关系为：P o=P j+u x^2*ρ/25.任一点的速度：ux=(2*g*⊿h(ρ水-ρ)/ρ)^0.56.边界层厚度δ的定义：在外边界上的速度ux与来流速度V无穷相差1%的点，该点据平板壁面的垂直距离为边界层厚度）(四）数据处理（1）当x=150mm时，Re=2.031*10^5,可以认为是层流，当X=250mm时，Re=3.38*10^5,为紊流（2)在图一和图二中，X=150mm,实际曲线与紊流理论曲线更接近，因此为紊流在图二和图三中，X=250mm,实际曲线与紊流理论曲线更接近，因此为紊流(3)计算得X=150mm时，层流边界层为14.35mm,紊流边界层为2.125mm根据实验数据分析得实际边界层厚度约5.15mm,接近紊流X=250mm时,层流边界层厚度为18.527mm,紊流边界层为3.92mm，实验得实际边界层厚度约6.80mm,接近紊流。
（4）数据记录及分析如下5 56 182 93 99 35 91159 8 8.4526.3221.3120.9998 21.4271.00420.6110.96620.8570.9771 0 99.4525.621.3411.0008 21.4271.00421.2450.99621.1930.993图一X为150毫米时的速度分布曲线图二X为250mm时的速度分布曲线图三X为250mm时的速度分布曲线图四X为250mm时的速度分布曲线。
平板边界层内流速分布实验
沿程阻力实验报告班级：核工程12姓名：李汉臻学号：2110302044实验日期：2013-5-16一、实验目的：1.测量离平板前缘任意截面内的速度分布。
2.根据速度分布确定边界层厚度。
3.了解风洞结构及测量仪器。
二、实验设备：吸入式风洞、（P max=P a 工作截面：300mm x 300mm）、大气压强计、温度计、微压计、U型测压管、平板模型、（325mm×200mm）、总压探针三、实验方法简述：1.调整U型测压管和微压计使管内液面保持水平。
2.校正平板和气流平行。
3.调整总压探头使其头部与平板接触，并读出测量板法线方向上坐标的初读数。
4.改变总压探针在平板法线方向的高度并读数，其与初始读数之差在加上探针半径即为纵坐标Y，并依次读出压力值（用两种方法），直到压强不再变化为止。
5.改变距离（距前缘250mm），重复步奏3、46.记下室内温度和大气压，整理数据绘制曲线。
四、实验数据处理及计算：表4-1 150mm 截面数据表4-2表4-3 250mm 截面数据表4-4五、附图：图5-1 图5-2六、 数据结果分析：临界雷诺数 Re 0 = 3*105 ~ 3*106 流态判断：150mm 截面为 层流流动250mm 截面为 层流向紊流过度区域2.根据边界层的速度分布判断流态：由附图 5-1、5-2、5-3、5-4 图像中，实测曲线均与紊流理论曲线吻合较好。
判断结果为：150mm 截面、250mm 截面均为 紊流流态3. 根据边界层厚度判断流态：层流： δ=5√νXV紊流： δ=0.37（νVX)0.2X由以上数据判断结果为： 150mm 截面流态为： 紊流 250mm 截面流态为： 紊流小结：通过如上三种方法认为，通过实验，该平板模型在实验流场中，150mm 截面处与250mm 界面处均为紊流流态。
原因可能是风洞中流速过快，以及1截面选择过于靠后，因而测不到或测得层流流态。
建议下次试验对100mm 截面进行测试。
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据 h=h 末-h 初
34
6
28
由已知：
v1
2 h1 sin =
2 800 0.028 sin10 = 8.01m/s 0.1212
Re层
v1 x层
3.71 0.340 1.518 105
=
83096.18
静压管
总压管
总压管序号 i
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
hi 初
98 97 94 98 96 97 100 101 102 100 97
97
100 100 101 102 100 99 96 97 98 100 99 96 99 99 99 99
hi 末
173 162 150 146 146 138 134 127 123 122 119 117 114 116 116 116 116
hi=hi 末-hi 初
76
62
50 45 44 38 35 31 26 24 19 18 18 17 17 17 17
运动粘性系数
υ =1.518105 米 2/秒
多管压力计液体重度 γ= 800 千克 /米 3
2.层流边界层实验数据记录及计算结果：
X 层= 340mm
Re层
v1x层
83096.18
风
风速管静压 风速管总压
h1 h静 h总
2 v1 h1 sin
速
管
h初
102
96
6
数
h末
136
102
34
根据（1）式，边界层内各测点处的速度为
2 vi hi sin
（2）
通常边界层内的速度分布用无量纲的形式表示为
vi v1
f
(
yi
)
yi 为各测点至板面的高度， 为边界层厚度，v1 为边界层外边界上的速度，对平板
来说即为来流速度。
v1 可通过风速管的静压管和总压管在多管压力计上的液柱高度差 h1 ，由下式算出：
0
14
26 31 32 38 41 45 50 52 57 58 58 59 59 59 59
0
总压管距板面 0
高度 yi
yi /δ
0
使用以上的数据，用 Matlab 采用多项是拟合的方式，得到在如图区间范围内的曲线 方程为：
令 y=得：
实数解：13., 16., 19.
虚数解： + i, - i
总压排管
三、实验原理
静压孔
紊流平板
总压排管
V∞←
层流平板 静压孔
橡皮管
多管压力计 图1
当气流流过平板时由于粘性作用使紧贴平板表面处的流速为零，离开板面速度就逐渐
增大，最后达到相当于无粘时的气流速度。对平板来说，就等于来流速度了。由于空气粘
性很小，只要来流速度不是很小时，流速变化大的区域只局限在靠近板面很薄的一层气流
迅速增长； （3）在其他条件相同的条件下，沿平板壁面上紊流边界层的切向应力沿着壁面的减
小要比层流边界层的减小慢些； （4）在同一 下，紊流边界的摩擦阻力比层流边界层的大得多，这是因为层流中的
摩擦阻力只是由不同流层之间发生相对运动而引起的，紊流还有流体微团的很剧烈的横向 掺混，因而产生更大的摩擦阻力。
通过上面两图的比较，我们结合所学知识发现层流边界层和紊流边界层速度分布的差别： （1）紊流边界层沿平板壁面法向截面上的速度比层流边界层的速度增加得快，也即
是说紊流边界层的速度分布曲线比层流边界层的速度分布曲线要饱满得多，这与圆管的情 况相似；
（2）沿平板壁面紊流边界层的厚度比层流边界的厚度增加得快，因为紊流的 与 成 比例，而层流的 则与 成比例，在紊流边界层内流体微团发生横向运动，容易促使厚度
7． 当多管压力计稳定后，记下末读数 h 末。 8． 关闭风洞，整理实验场地。将记录交给老师检查。 9． 整理实验数据，写好实验报告。
五．实验数据记录及处理
1． 实验数据记录
多管压力计倾斜角 φ =10
大气压强
P = 756.81mmHg
室温
t = 22.5 C
空气密度
ρ= 0.1212 千克·秒 2/米 4
令 y=得：
实数解： 虚数解： + i,
+ i， - i, -i 结合如图曲线观察，取解 X=
3.紊流边界层实验数据记录及计算结果表：
X 紊=1105mm
Re紊
v1x紊
853863.64
风
风速管静压 风速管总压
h1 h静 h总
2 v1 h1 sin
速
管
h初
102
96
6
h末
173
107
所测的静压就等于该点所在的平板法线方向上各点的静压。要测边界层内的速度分布就只
要测出沿平板法线上各点的总压即可。
p0i ──为各测点的总压。 pi ──为各测点的静压。 vi ──为各测点的速度。 ──为多管压力计所使用的液体重度（公斤/米 3）。 hi ──为各测点总压管与静压管的液柱高度差。
──为空气的密度，实验时可依据当时室温及大气压强由表查出。 ──为多管压力计的倾斜角。
2 v1 h1 sin
（3）
由（2）式和（3）式，可得
vi hi
v1
h1
（4）
测量总压用的排管是由一组很细的空心钢管组成。为了能同时测量较多的点，又避免
各总压管之间过分接近，产生相互间的干扰，所以将总压排管倾斜安装在平板上，并用橡
皮管连到多管压力计上。总压排管倾斜后，各测点就不在平板同一法线上。考虑到二维流
hi 末
132 130 125 126 118 116 115 113 110 110 104
hi=hi 末-hi 初
34
33 31 28 22 19 15 12 8
7
7
0
1 3 6 12 15 19 22 26 27 27
0
总压管距板 0
面高度 yi
yi /δ
0
使用以上的数据，用 Matlab 采用多项式拟合的方式，得到在如图区间范围内的曲线 方程为：
紊流边界层高，由此可以判断。
（3） 为什么测量 v 的分布时只测物面静压而不需测沿法线上各点的静压 答：因为垂直于板面方向的静压梯度等于零，即 p 0 ，所以只需在平板表面开一
y
静压孔，所测的静压就等于该点所在的平板法线方向上各点的静压。
27.560mm
边界层厚度实验值δ层=，δ紊=
显然，层流实验的测量值偏大，紊流实验的测量值偏小。
4． 回答问题：
（1） 如何提高实验的精确度本实验在测量中采取了哪些措施
答：本实验中，通过多管压力计的排列倾斜一定角度来消除多管压力计之间的影响。
（2） 如何判断边界层是层流边界层还是紊流边界层
答：层流边界层的压强比紊流边界层低，因此层流边界层多管测压计的液面高度比
流体力学实验 平 板 边 界 层 实验报告
班级 姓名 实验日期 指导教师
北京航空航天大学流体力学研究所
流体力学实验 平 板 边 界 层 实 验报 告
一、实验目的
测定平板边界层内的流速分布，并比较层流边界层及紊流边界层的速度分布的差别。
二、实验设备
本实验使用的是一个二维开路闭口低速风洞，在该风洞实验段中装有两块平板，以分 别测量层流及紊流边界层的速度分布。为测量速度分布，在平板板面上安装有总压排管及 静压管。这些测压管分别用橡皮管连接到多管压力计上，通过测量多管压力计液柱高度推 算出速度来，具体原理见后。为测出实验段风速，在实验段侧壁上装有风速管，风速管的 总压孔及静压孔也分别用橡皮管连接于多管压力计上，装备情况见图 1。
2． 检查各总压排管及静压孔、风速管和多管压力计的连接是否合适。橡皮管是否有闭塞 或漏气现象。
3． 记录多管压力计的倾斜角φ。 4． 测量多管压力计的液柱重度γ，记下当日大气压及室温，由表和曲线查出空气密度ρ
及运动粘性系数ν。 5． 调整多管压力计液柱的高度，记下初读数 h 初。 6． 开风洞调到所需风速。测层流边界层时风速要比较小；测紊流边界层时风速要比较大。
动的特点，这仍可视为同一法线上所测度尺量出。
根据（4）式，求出各
yi
点的
vi v1
值后，用线性插值求出 vi v1
=处所对应的 y 值，即为边
界层厚度 。最后画出 vi f ( yi ) 的曲线，如图 2 所示。
v1
yi
图2
vi v1
四、实验步骤 1． 记录两个总压排管离开平板前缘的距离 x 层和 x 紊。测量出各总压管离板面的高度 yi。
66
数 h=h 末-h 初
71
11
60
据
v1
2
h1 sin
=
2 800 0.060 sin10 0.1212
Re 紊
v1 x紊
11.731.105 = 853863.64 1.518 105
静压管
总压管
总压管序号 i
1
2
3
4
5
6
7
8
9 10 11 12 13 14 15 16
hi 初
3． 用边界层厚度的经验公式求出δ层和δ紊 ，再与实验求得的δ层和δ紊作比较，分析产
生误差的原因。
由层流边界层厚度经验公式 5
x Rex
可得，
层 5
340mm 5.89737mm 83096.18
由 紊 流 边 界 层 厚 度 经 验 公 式 0.383 x
，
5 Rex
紊
0.383
5
1105mm 853863.64
内，这一薄层气流通常叫作边界层。人为地规定，自板面起，沿着它的法线方向，至达到