传热学对流换热概述及其数学描述
合集下载
相关主题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
1904年,普朗特提出 了边界层理论大大简 化了纳维——斯托克 斯方程,使许多工程 问题得到了有效的解
c
p
(
tBaidu Nhomakorabea
u
t x
v
t ) y
(
2t x2
2t y2 )
边界层理论,数量级分析
决。
u
x
v y
0
u
u x
v
u y
1
dp dx
2u y 2
二维,稳态,无内热源,常 物性边界层换热微分方程组
u
边界层内任一截面压力与 y 无关而等于主流压力
因此,可由主流伯努利方程得到:
2020/6/27
14
R 青岛科技大学热能与动力工程
层流边界层对流换热微分方程组
2020/6/27
3个方程、3个未知量: u、v、t
15
R 青岛科技大学热能与动力工程
临界距离:由层流边界层开始向 湍流边界层过渡的距离,xc 临界雷诺数:Rec
平板:
湍流边界层: 紊流核心;缓冲区;粘性底层
粘性底层(层流底层):紧靠壁面处,粘滞力会占绝对优势, 使粘附于壁的一极薄层仍然会保持层流特征,具有最大的速度 梯度
2020/6/27
7
R 青岛科技大学热能与动力工程
流动边界层的几个重要特性
粘滞应力为零 — 主流区
流场可以划分为两个区:边界层区与主流区 边界层区:流体的粘性作用起主导作用,流体的运动可用粘性流 体运动微分方程组描述(N-S方程)
主流区:速度梯度为0,=0;可视为无粘性理想流体;
欧拉方程 ——边界层概念的基本思想
2020/6/27
6
R 青岛科技大学热能与动力工程
流体外掠平板时的流动边界层
t x
v
t y
2t y 2
2020/6/27
3
R 青岛科技大学热能与动力工程
边界层的概念(Boundary layer)
当粘性流体流过物体表面时,会形成速度梯度很大的流动边 界层;当壁面与流体间有温差时,也会产生温度梯度很大的 温度边界层(或称热边界层)
1904年,德国科学家普朗特 L.Prandtl
0 y :
2020/6/27
0(1)、0()表示数量级为1和 , 1>> 。“~” — 相当于
10
R 青岛科技大学热能与动力工程
对流换热微分方程组的简化
➢ 二维、稳态、无内热源、层流、忽略体积力
u
x
v y
0
( u
u
u x
v
u ) y
Fx
p x
(
2u x2
2u y 2
)
(
v
u
v x
v
v ) y
传热学
第五章 对流换热
§5-1 对流换热概述及其数学描述 §5-2 对流换热过程的边界层微分方程组 §5-3 比拟理论 §5-4 相似原理与量纲分析 §5-5 强制对流换热 §5-6 自然对流换热
2020/6/27
1
R 青岛科技大学热能与动力工程
§5-2 边界层微分方程
问题的提出 高度非线性
偏微分方程 ➢ 控制微分方程组 难以得到分 ➢ 边界条件
2v y 2
)
c
p
(u
t x
v
t ) y
(
2t x2
2t y 2
)
u ~ 0(1)
tl
~ ~
0(1) 0(1)
~ 0( )
t ~ 0( )
2020/6/27
12
R 青岛科技大学热能与动力工程
2020/6/27
13
R 青岛科技大学热能与动力工程
边界层的 另一特性
表明:边界层内的压力梯度仅沿 x 方向变化,而边界层内法向 的压力梯度极小。
u
x
v y
0
析解
( u
u
u x
v
u y
)
Fx
p x
(
2u x2
2u y 2
)
( v
u
v x
v
v ) y
Fy
p y
(
2v x2
2v y2 )
c
p
(
t
u
t x
v
t ) y
(
2t x2
2t y 2
)
壁面处
u 0 无滑移边界 v 0 无渗透表面
T T0 常壁温
远离壁面处
u U 均匀流
v 0 均匀流
度 u
y = 薄层 —— 流动边界层
或 速度边界层
— 边界层厚度
定义:u/u=0.99 处离壁的距离为边界层厚度
小:空气外掠平板,u=10m/s
边界层内:平均速度梯度很大;y=0处的速度梯度最大
2020/6/27
5
R 青岛科技大学热能与动力工程
由牛顿粘性定律:
速度梯度大,粘滞应力大
边界层外: u 在 y 方向不变化, u/y=0
2020/6/27
9
R 青岛科技大学热能与动力工程
三、边界层换热微分方程组
边界层概念的引入可使换热微分方程组得以简化
数量级分析:比较方程中各量或各项的量级的相对大小;保留 量级较大的量或项;舍去那些量级小的项,方程大大简化
➢ 5个基本量的数量级: 主流速度: 温度: 壁面特征长度: 边界层厚度:
x 与 l 相当:
2020/6/27
8
R 青岛科技大学热能与动力工程
二、热边界层(Thermal boundary layer)
热边界层:当壁面与流体间有温差时,会产生温度梯度很大的 温度边界层
Tw
厚度t 范围 — 热边界层
或温度边界层
t — 热边界层厚度
与t 不一定相等
流动边界层与热边界层的状况决定了热量传递过程和边界 层内的温度分布
求解以上方程组可得到速度场和温度 T T 均匀温度
场,利用傅立叶定律可以得到壁面处
的热流密度。
2020/6/27
2
R 青岛科技大学热能与动力工程
➢ 控制微分方程组
u
x
v y
0
( u
u
u x
v
u y
)
Fx
p x
(
2u x2
2u y 2
)
(
v
u
v x
v
v ) y
Fy
p y
(
2v x2
2v y2 )
Fy
p y
(
2v x2
2v y 2
)
c
p
(
t
u t x
v t ) y
(
2t x2
2t y 2
)
2020/6/27
11
R 青岛科技大学热能与动力工程
➢ 二维、稳态、无内热源、层流、忽略体积力
u
x
v y
0
(u
u x
v
u y
)
p x
(
2u x2
2u y 2
)
(u
v x
v
v y
)
p y
(
2v x2
一、流动边界层(Velocity boundary layer)
由于粘性作用,流体 流速在靠近壁面处随 离壁面的距离的减小 而逐渐降低;在贴壁 处被滞止,处于无滑 移状态
2020/6/27
4
R 青岛科技大学热能与动力工程
从 y=0、u=0 开始,u 随着 y 方向 离壁面距离的增加而迅速增大;经
过厚度为 的薄层,u 接近主流速
(1) 边界层厚度 与壁的定型尺寸L相比极小, << L
(2) 边界层内存在较大的速度梯度 (3) 边界层流态分层流与湍流;湍流边界层紧靠壁面处
仍有层流特征,粘性底层(层流底层) (4) 流场可以划分为边界层区与主流区
边界层区:由粘性流体运动微分方程组描述 主流区:由理想流体运动微分方程—欧拉方程描述