2012CB921400-G-异质界面诱导的新奇量子现象及调控

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2015年湖南省自然科学基金项目

2015年湖南省自然科学基金项目

2015JJ2107 Wnt信号与TLR4串话在动脉粥样硬化单核细胞中的作用及护心康的影响 2015JJ2108 创伤性深静脉血栓模型大鼠NF-κB信号表达及消栓饮干预研究 2015JJ2109 复明片对血-视网膜屏障损伤的保护作用及其机制的研究 基于线粒体能量代谢的肾气丸“少火生气”作用机理及其“方证相关” 2015JJ2110 研究 2015JJ2111 鱼腥草注射剂超分子结构对(类)致敏性影响的研究 2015JJ2112 基于免疫机理的网络病毒入侵动态风险评估方法研究 2015JJ2113 不饱和烃胺氰化成环合成含氰吲哚的研究 2015JJ2114 超冷偶极玻色量子气体在周期驱动光学晶格中的多体量子动力学 2015JJ2115 低品位硫氧混合铜矿高效分离提取机理研究 2015JJ2116 基于底物的TyrRS抑制剂的设计、合成与活性研究 2015JJ2117 Caveolin-1延缓糖尿病小鼠下肢缺血的作用与机制研究 2015JJ2118 CysC对高脂血症大鼠血管内皮功能的影响及其机制 DCLK1调控Wnt/β-catenin信号通路影响乳腺癌干细胞生物学行为的研 2015JJ2119 究 2015JJ2120 miR-467b对小鼠动脉粥样硬化的影响及机制 2015JJ2121 磁场中亚波长双层复合金属光栅裁剪透射谱的研究 2015JJ2122 核酸适体-AuNPs-Pb(Cd)体系的纳米界面能量转移机制研究及应用 2015JJ2123 颌面部三叉神经的三维行径可视化研究及临床应用初步设计 2015JJ2124 经皮微创腰骶部椎弓根内固定数字解剖模型及工作平台构建研究 内源性硫化氢调控硫酸铍致肺细胞氧化损伤及其PI3K/AKT/Nrf-2/HO-1 2015JJ2125 依赖机制 2015JJ2126 网络视角下中层管理者对企业创新的影响:角色、效应与机制研究 2015JJ2127 伪抛物方程解的存在性及其应用

量子调控和量子信息

量子调控和量子信息

量子调控和量子信息量子调控和量子信息是当今量子科学领域中备受瞩目的研究方向。

随着量子计算、量子通信和量子模拟等应用的发展,人们对于量子调控和量子信息的研究兴趣愈加浓厚。

本文将围绕量子调控和量子信息的重要性、相关技术和应用前景进行阐述。

一、量子调控的重要性量子调控是指通过引导和控制量子系统的演化,实现对量子态的精确操控。

在量子计算、量子通信和量子模拟等领域,量子调控起着至关重要的作用。

首先,量子调控可以用于构建和操作量子比特,实现量子计算中的量子门操作和量子算法。

其次,量子调控还可以用于实现量子纠缠和量子隐形传态等量子通信中的关键技术。

此外,量子调控还可以被应用于量子模拟中,模拟量子系统的行为,帮助理解复杂的量子相互作用。

二、量子调控的相关技术1. 相变调控技术相变调控是指利用量子系统在相变点附近具有的临界性质,通过微小的扰动来控制量子态的演化。

例如,通过调节温度或加入外部场等手段,可以实现在量子相变点附近的精确控制。

相变调控技术不仅可以应用于量子计算和量子通信中,还有望解决复杂系统的优化问题。

2. Steady-state调控技术Steady-state调控是指通过调控量子系统的耗散过程,使其达到稳态。

通过设计系统的耗散强度和耗散通道,可以实现对量子态的精确控制。

Steady-state调控技术在量子计算和量子通信中具有重要意义,有助于抑制量子信息的退化和传输过程中的噪声。

三、量子信息的应用前景量子信息的应用前景广阔,涉及领域众多。

以下是几个重要的应用领域:1. 量子计算量子计算是利用量子比特的叠加态和纠缠态进行计算,能够在某些情况下达到指数级的计算速度。

量子调控技术是实现量子计算的关键,有望在解决复杂问题、优化算法等方面取得突破性进展。

2. 量子通信量子通信是利用量子纠缠和隐形传态等特性保证信息的安全传输。

通过精确的量子调控和量子态的检测,可以实现高效、安全的通信,对于保护敏感信息和抵抗量子计算攻击具有重要意义。

【国家自然科学基金】_物质依赖_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140802

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53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106
科研热词 金刚石 细胞周期 物质相关性障碍 颗粒物质 非平衡相 非newton流体 集成光学 难治复发免疫性血小板减少性紫癜 阿片受体 阿片 阿尔茨海默病 铌镁酸铅-钛酸铅 钾 钙调蛋白 钙调素依赖性蛋白激酶2型 钙/钙调蛋白依赖的蛋白激酶 钙 针刺疗法 通量 透射电镜 辅助系统 载脂蛋白e 软物质 转运 转染 蹦球 路径 超级化 贮藏蛋白 调节 触液神经元 西太平洋板块 表面等离子体波导 表面张力 表面 行为,成瘾 血管舒张作用 螺旋动脉 蛋白质组学 蛋白体 药效物质基础 自旋传输矩 胚乳发育 胆囊收缩素b 肠内脂 肠二醇 肝肠循环 肝癌 耀斑,太阳,日冕物质抛射,太阳 结核 结构和形貌 细胞生长曲线
纳米晶材料热力学 纳洛酮 红色荧光染料 红外 粒径趋势分析 粒度参数 等静压 第一性原理 立方氮化硼 空间谐波 神经元 神经-内分泌-免疫网络 磷 磁场,粒子加速 碳纳米锥 硬度 硫磺素-t 相稳定性 相变 白色发光 电针 电子场发射 电化学沉积 甲磺酸甲酯 生长抑制 生理浓度 生态经济系统 玉米 物质经济代谢 物质禁断综合征 物质流分析 物质戒断综合征 后撤 沉积物输运 汤剂 氮循环 氮 气体信号分子 比热 柠檬烯 杂质 有机电致发光器件 数值模拟 掺杂 抑郁 手性 慢波系统
物质流分析 涨落 海马 浅水湖泊 油藏 水深测量 植保素 有机聚集体 有机红外半导体 最小电导率 时间常数 掺杂 振荡 慢性复合性应激 微生物群落 微生物生态学 应力场 广动力范围神经元 导波光学 学习和记忆 子带间跃迁 大鼠,近交系 大鼠 多酚氧化酶 外延生长 复吸 基因表达 地质环境 圆偏振光抽运-探测光谱 吸收量子拍 含沙水体 吗啡依赖/穴位疗法 受体,血小板源性生长因子 反应路径 双峰现象 单电子输运 单电子泵 单电子旋转门 单层石墨片 力学刺激 力场 创新 分界面 分子生态 分子影像学 分子动力学 光谱特征 光致发光 光波导 光栅 偏振态门 信号转导 依赖 低温胁迫

2012年纵向项目信息

2012年纵向项目信息

Drug delivery system based on natural 科技部 polymer 水泥低能耗制备与高效应用的基础研究 南京工业大学
序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
项目名称 耐火材料裂纹端部场与热震断裂能耗散机制研究
项目分类 国家自然科学基金
项目组人员 董林、贾晓林、王宇、辛荣生 姚志强、辛荣生、张美香、邬华宇、 李泽汉、陈少卿、王淑玲 代坤 罗忠涛、毋雪梅、周颖、韩玉芳、 肖宇领、刘俊霞、李建伟 黄霞、陈家昌、徐小洁、齐新华、 张乱、杨庆良 陈加福、张佳楠、曹艳、郎占林+、 李利花+、徐贵恒+ 徐慎刚、曹少魁、刘应良* 邵国胜 关绍康、朱世杰、孙玉峰、王利国 代坤 范佳杰 张宗涛
项目 负责人 刘新红 陈静波 许 群
刘民英 汤克勇 胡俊华 邵国胜 付建伟 胡俊华 黄 霞
一般项目 12A430017 一般项目 12A430019 高校创新人才 普通工业攻关 121PPTGG360-1 镁合金氦氩磁振 TIG 焊先进成形技术 普通工业攻关 121PPTGG360-2 中子屏蔽复合材料板的研发 普通工业攻关 121PPTGG360-3 硅质熟料及硅质不定形材料的研究与开发 银湖铝业 铝板带 高新区财政局 稳定 MgO-CaO 材料的研究开发 登电集团 阴极电子箔
序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19
级别 河南省科技厅 河南省科技厅 河南省科技厅 河南省科技厅 河南省科技厅 河南省科技厅 河南省科技厅 河南省教育厅 河南省教育厅 河南省教育厅 河南省教育厅 河南省教育厅 河南省教育厅 郑州市科技局 郑州市科技局 郑州市科技局 其他 其他 其他

可调光子晶体研究进展

可调光子晶体研究进展
物理
出 现 以 后, 57$’
H76&: 和 C0I%%G J(:; 提出在反蛋白石结构光子晶体 , 理论计算和实验结果都表明,
[ ,]
这种液晶光子晶体的调制效率有了大幅提高, 在光 子晶体研究领域引起了充分的关注 ! 反蛋白石结构, 即低介电系数的小球 ( 通常是
・ #"!・
前沿进展 此提出, 可通过电流注入或温度变化来改变自由载 流子浓度, 从而调制半导体光子晶体的光子禁带*
[ ** ] @EE@ 年, A060;($# DL0B# 小组采用模板法 用
, 由于与 C#D@ 折射率比值
的显著变化 ( 液晶材料的折射率远大于空气) , 液晶 光子晶体的禁带位置与掺入前相比, 有一明显的红 移 ( 见图 @ ) ! 值得注意的是, 光子禁带的位置还随着 温度的变化而移动, 尤其在该液晶从各向同性相到 向列相的相变点 ( .EF 左右) 附近, 液晶的折射率发 生阶变 ( 见图 ? ) , 光子禁带也有一明显的移动 ( 见图 @ 插图) ! 这些实验初步显示了液晶光子晶体的可调 性, 但这种基于蛋白石结构的液晶光子晶体调制效 率很低, 甚至不能产生或者关闭完全的光子禁带! 模板法( ’%8/10’% 8%’:(" ) 制作 反 蛋 白 石 结 构 ( #;G%$6% (/01 )光 子 晶 体 技 术 中部分掺入液晶
[ ’ —%% ] [ %# , %" ] [ ## ] 体 、 光子双晶体 、 超导光子晶体 等新型
同介电常数的介质材料在空间按一定的周期 ( 尺寸 在光波长量级) 排列所形成的一种人造 “ 晶体” 结 构( 光子晶体中介电系数是空间的周期函数, 类似于 半导体材料中的电子在周期性势场作用下形成能带 结构, 如果介电系数对光子的周期性调制足够强, 在 光子晶体中传播的光子能量也会有带状结构, 带与 带之间会出现光子 “ 禁带” , 频率落在禁带中的光子 不能在晶体中传播( 光子禁带的位置和形状取决于 光子晶体中介质材料的折射率配比以及不同介电系 数材料的占空比和 “ 晶格” 结构

2013年博士点基金——优先发展领域

2013年博士点基金——优先发展领域
002 20131102130002 20130001130003 20130001130015 20130008130001 20130008130005 20130031130003 20130043130001 20130061130001 20130091130003 20130091130005 20130093130001 20130097130004 20130097130005 20130097130006 20130101130006 20130131130010
陈建二 新一代信息技术 优先发展领域 解梅 文红 新一代信息技术 优先发展领域 新一代信息技术 优先发展领域
郑庆华 新一代信息技术 优先发展领域 殷勤业 新一代信息技术 优先发展领域 谢雪梅 新一代信息技术 优先发展领域
序 号 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51
2013年度高等学校博士学科点专项科研基金资助课题名单(优先发展领域)
序 号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 课题编号 20130002130012 20130003130004 20130008130004 20130032130001 20130032130006 20130071130009 20130075130002 20130101130009 20130131130006 20130132130001 20130142130009 20130161130003 20130181130009 20130201130011 20135314130002 20130001130001 课题名称 石墨烯材料处理放射性废水的特性及机理研 究 冻融农区生态环境安全调控关键技术研究 农业纤维物料超细粉碎及其物性表征与改性 机理 基于太赫兹受抑全内反射的管道混油监测技 术研究 高效环保工质泄漏燃爆特性及惰化机理的研 究 温和条件下二价稀土化合物促进的氮气活化 与转化 pH/温度响应型两性聚电解质自组装构筑及在 纤维素纤维界面作用机制研究 利用磁场强化低温精馏的作用机理研究 基于SOFC/GT和吸收式功冷耦合循环的CO2准 零排放分布式冷热电联供系统特性及能量管 理策略研究 兼具低表面能和自抛光性能的有机硅改性聚 丙烯酸锌/铜树脂的合成与防污应用研究 基于碳捕捉的新型煤粉MILD-Oxyfuel燃烧技 术基础研究 现代竹结构大型排架体系的研究 植鞣废液循环利用关键科学问题研究 富氢燃料高压预混层流/湍流燃烧特性基础研 究 抽水蓄能电站可逆式水泵水轮机过渡态湍流 变分多尺度模拟研究 语义Web本体的理论基础和算法实现 申请学校 清华大学 北京师范大学 中国农业大学 天津大学 天津大学 复旦大学 东华大学 浙江大学 山东大学 中国海洋大学 华中科技大学 湖南大学 四川大学 西安交通大学 昆明理工大学 北京大学 申请人 王建龙 郝芳华 韩鲁佳 曾周末 杨昭 周锡庚 蔡再生 邱利民 韩吉田 于良民 郑楚光 肖岩 陈武勇 黄佐华 张立翔 所属领域 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 节能环保 课题类型 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 优先发展领域 资助额度 (万元) 40 40 40 40 40 40 40 40 40 40 40 40 40 40 40 40

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107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160
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2009年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52
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53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106
科研热词 推荐指数 磁控溅射 7 薄膜 5 电沉积 4 溶胶-凝胶法 4 化学镀 4 zno薄膜 4 表面改性 3 自组装 3 脉冲激光沉积 3 聚合物 3 结构 3 生物相容性 3 水热法 3 概念设计 3 射频磁控溅射 3 复合材料 3 原子力显微镜 3 量子阱 2 量子尺寸效应 2 表征 2 聚苯胺 2 聚偏氟乙烯 2 结构控制 2 细胞培养 2 细胞吸附 2 纳米粒子 2 纳米管 2 纳米 2 碳纳米管 2 碳纤维 2 硅纳米孔柱阵列(si-npa) 2 疏水性 2 界面 2 生长型设计 2 生物活性 2 生物信息学 2 热处理 2 液晶 2 氧化锌薄膜 2 显微结构 2 掺杂 2 快淬薄带 2 微胶囊 2 异质结 2 导电聚合物 2 密度泛函理论 2 壳聚糖 2 吸附 2 合成 2 功能表面 2 功能材料 2 制备 2

铋基光催化剂Bi4MO8X(M=V,Nb,Ta;X=Cl,I)的制备及其对有机污染物的光催化降解

铋基光催化剂Bi4MO8X(M=V,Nb,Ta;X=Cl,I)的制备及其对有机污染物的光催化降解
122晶体结构对于晶体结构与半导体光催化性能的关联性目前最主要的观点是被广为接受的局部结构畸变模型17珈它认为多面体内部产生的畸变场或偶极矩能促使电子空穴对分邢精成等21通过研究了bati02州z12和4系列材料的光催化性能与结构的关系认为堆积率越小材料的晶体结构越开放越有利于光生电子一空穴的传输和分离其光催化性能越好
conservation.development ofvisible-lightinduced photocatalystswith high activityisindispensable
Bi4Nb。n】…O In this work
I pho ocataiysts have been synthesized by solid stale reaetion method and
12 h的反应,甲基橙的去除率为92%。同样条件下,在紫外光条件下照射40min,甲基 橙可以完全被降解。在太阳光条件下.经过7 h的反应,甲基橙的去除率为60%。为了 进一步说明材料的光催化能力咀及排除光敏化效应的影响,我们又考察丁
Bi4t羽o。1‰。08I对双酚A的降解。结果表明,经过16 h的可见光照射,99%的双酚A
被去除,这说明甲基橙的降解丰要是靠材料的光催化作用。通过液相色谱与质谱联甩技 术.我们分析了甲基橙可能的降解产物.并推测其可能的结构。以上结果表明,该系列 材料在利用太阳光降解偶氮染料方面具有潜在的应用价值。
另一系列的村料Bi。V08CI通过水热方法,调节反应液的DH值来合成一系列材料: 材料的物理化学性质通过x射线衍射(XaD),扫描电子显微镜(SEM).紫外可见漫反射 (UV—Vis DRS),X射线光电子能谱分析(XPS),Zeta电位分析仪.BET氮吸比表面积分 析倥来表征;在光催化性质的研究中,用可见光作光源,辟j台成的材料来降解6种常见 的药物,有甲硝唑,阿昔洛韦,盐酸定氧瓶沙星,磺胺,盐酸肾上腺素,利巴韦林。在 这6种药物中.我们选择甲硝唑作为代表物质来详细评价催化剂的光催化降解药物的能

碳化硅颗粒增强铝基复合材料颗粒表面改性技术研究现状

碳化硅颗粒增强铝基复合材料颗粒表面改性技术研究现状

精密成形工程第15卷第12期表面改性技术研究现状甘国强1,韩震2,鲍建华1,WOLFGANG Pantleon3(1.合肥工业大学材料科学与工程学院,合肥 230009;2.中国兵器科学研究院宁波分院,浙江宁波 315000;3.丹麦技术大学,哥本哈根 2800)摘要:SiC颗粒增强铝基复合材料因具有高的比强度、比刚度、耐磨性及较好的高温稳定性而被广泛应用于航空航天、电子、医疗等领域,但由于SiC颗粒高熔点、高硬度的特点以及SiC颗粒与铝基体间存在界面反应,碳化硅铝基复合材料存在加工性差、界面结合力不足等问题,已无法满足航天等领域对材料性能更高的要求,因此开展如何改善基体与颗粒之间界面情况的研究对进一步提升复合材料综合性能具有重要的科学意义。

结合国内外现有研究成果,总结了SiC颗粒与铝基体界面强化机制、界面反应特点、表面改性技术原理及数值建模的发展现状,结果表明,现有经单一表面改性方法处理后的增强颗粒对铝基复合材料性能的提升程度有限,因此如何采用新的手段使复合材料性能进一步提升将成为后续研究热点,且基于有限元数值模拟方法进行复合材料设计也是必然趋势。

最后针对单一强化性能提升有限的问题,提出了基于表面改性的柔性颗粒多模式强化方法,同时针对现有的技术难点展望了后续的研究方向,以期为颗粒增强复合材料的制备提供理论参考。

关键词:碳化硅颗粒;表面改性;复合材料;模拟;界面DOI:10.3969/j.issn.1674-6457.2023.12.008中图分类号:TB333 文献标识码:A 文章编号:1674-6457(2023)012-0058-10Research Status of Particle Interface Modification Technology for Silicon CarbideParticle Reinforced Aluminum Matrix CompositesGAN Guo-qiang1, HAN Zhen2, BAO Jian-hua1, WOLFGANG Pantleon3(1. School of Materials Science and Engineering, Hefei University of Technology, Hefei 230009, China;2. Ningbo Branch of China Academy of Ordnance Science, Zhejiang Ningbo 315000, China;3. Technical University of Denmark, Copenhagen 2800, Denmark)ABSTRACT: SiC particle reinforced aluminum matrix composites are widely used in aerospace, electronics, medical and other fields due to their excellent properties such as high specific strength, high specific stiffness, high wear resistance, and high tem-perature stability. However, due to the high melting point and high hardness of SiC particles, as well as the interface reaction between silicon carbide reinforced particles and aluminum matrix, SiC aluminum matrix composites have problems such as poor收稿日期:2023-09-03Received:2023-09-03基金项目:安徽省重点研究与开发计划(JZ2022AKKG0100)Fund:Anhui Provincial Key Research and Development Project (JZ2022AKKG0100)引文格式:甘国强, 韩震, 鲍建华, 等. 碳化硅颗粒增强铝基复合材料颗粒表面改性技术研究现状[J]. 精密成形工程, 2023, 15(12): 58-67.GAN Guo-qiang, HAN Zhen, BAO Jian-hua, et al. Research Status of Particle Interface Modification Technology for Silicon第15卷 第12期 甘国强,等:碳化硅颗粒增强铝基复合材料颗粒表面改性技术研究现状59processability and insufficient interfacial adhesion. It is no longer possible to meet the requirements for material performance in fields such as national defense and aerospace. Therefore, studying the ways to improve the interface between particles and ma-trix is of great scientific significance for improving the comprehensive performance of composite materials. In combination with existing research results at home and abroad, the interface strengthening mechanism, interface reaction characteristics, existing surface modification technology principles and numerical simulation development status of SiC reinforced particles and alumi-num matrix composites were summarized. The results showed that the performance improvement of reinforced particle alumi-num matrix composites after strengthening was limited after being treated with a single surface modification method. Therefore, how to adopt new methods to improve the performance of composite materials will become a hot research topic in the future, and the design of composite materials based on finite element numerical simulation methods is also an inevitable trend. Finally, in response to the limited improvement of single strengthening performance, the author proposes a flexible particle multimodal strengthening method based on surface modification, and looks forward to future research directions in response to existing technical difficulties, hoping to provide theoretical reference for the preparation of particle reinforced composite materials. KEY WORDS: SiCp; surface modification; composite material; simulation; interface碳化硅颗粒增强铝基复合材料是以碳化硅颗粒(SiCp )作为增强相,以铝或铝合金作为基体的一种复合材料,因具有密度和价格成本低、高温性能良好、耐腐蚀耐磨及比强度和比弹性模量高等特点,已成为热门的新型结构材料之一,现已广泛应用于航空航天、电子、汽车及体育等多个领域,如汽车刹车盘、发动机缸体活塞等结构件中。

国家重大科学研究计划2012年立项项目清单

国家重大科学研究计划2012年立项项目清单

国家重大科学研究计划2012年立项项目清单项目编号项目名称项目首席2012CB910100 代谢相关蛋白质修饰在肿瘤发生发展过程中的作用及机制赵世民复旦大学教育部上海市科学技术委员会2012CB910200 天然免疫应答相关蛋白的鉴定、结构与功能舒红兵武汉大学教育部湖北省科学技术厅2012CB910300 泛素-蛋白酶体:系统性发现其底物、发掘新作用机制及其生物学意义秦钧军事医学科学院放射与辐射医学研究2012CB910400 重要G蛋白偶联受体的结构与功能研究及配体发现刘明耀华东师范大学教育部上海市科学技术委员会2012CB910500 植物表观遗传机制与重要调控蛋白质的功能和结构研究沈文辉复旦大学教育部上海市科学技术委员会2012CB910600 蛋白质定量新方法及相关技术研究张丽华中国科学院大连化学物理研究所中国科学院2012CB910700 肿瘤发生发展中关键蛋白的功能与调控肖智雄四川大学教育部四川省科学技术厅2012CB910800 炎症诱导肿瘤的分子调控网络研究林安宁中国科学院上海生命科学研究院上海市科学技术委员会中国科学院2012CB910900 植物表观遗传调控及其在重要发育过程中的作用机制及结构基础研究邓兴旺北京大学教育部2012CB911000 蛋白质的生成、修饰与质量控制 Sarah Perrett 中国科学院生物物理研究所中国科学院2012CB911100 病毒与宿主细胞相互作用分子机制的研究于晓方吉林大学教育部2012CB911200 端粒相关蛋白对人类重大疾病作用机制的研究刘俊平杭州师范大学浙江省科学技术厅2012CB921300 极端条件下量子输运的研究和调控牛谦北京大学教育部2012CB921400 异质界面诱导的新奇量子现象及调控龚新高复旦大学教育部上海市科学技术委员会2012CB921500 人工微结构材料中光、声以及其它元激发的调控彭茹雯南京大学教育部2012CB921600 受限空间中光与超冷原子分子量子态的调控及其应用贾锁堂山西大学山西省科学技术厅2012CB921700 功能关联电子材料及其低能激发与拓扑量子性质的调控研究鲍威中国人民大学教育部2012CB921800 全固态量子信息处理关键器件的物理原理及技术实现肖敏南京大学教育部2012CB921900 光场调控及与微结构相互作用研究王慧田南开大学教育部天津市科学技术委员会2012CB922000 氧化物复合量子功能材料中的多参量过程及效应陆亚林中国科学技术大学中国科学院2012CB922100 囚禁单原子(离子)与光耦合体系量子态的操控詹明生中国科学院武汉物理与数学研究所中国科学院2012CB932200 纳米金属材料的多级结构制备及优异性能探索研究卢柯中国科学院金属研究所中国科学院2012CB932300 纳米材料功能化宏观体系的构筑和性能研究姜开利清华大学教育部2012CB932400 光功能导向的硅纳米结构高效、可控制备及其应用的基础研究张晓宏中国科学院理化技术研究所中国科学院2012CB932500 肝癌治疗的新型纳米药物研究杨祥良华中科技大学教育部2012CB932600 纳米界面生物分子作用机制的基础研究及其在前列腺癌早期检测中的应用樊春海中科院上海应用物理研究所中国科学院2012CB932700 新型高性能半导体纳米线电子器件和量子器件徐洪起北京大学教育部2012CB932800 高比能直接甲醇燃料电池关键纳米材料与纳米结构研究杨辉上海中科高等研究院中国科学院上海市科学技术委员会2012CB932900 纳米结构材料在先进能源器件应用中的表界面问题研究王春儒中国科学院化学研究所中国科学院2012CB933000 基于扫描探针技术的纳米表征新方法研究白雪冬中国科学院物理研究所中国科学院2012CB933100 高频磁性纳米材料的电磁性能调控及其在磁性电子器件中的应用薛德胜兰州大学教育部2012CB933200 高效节能微纳结构材料体系研究杨振忠中国科学院化学研究所中国科学院2012CB933300 基于纳米技术的肺癌早期检测研究赵建龙中国科学院上海微系统与信息技术研究所中国科学院上海市科学技术委员会2012CB933400 石墨烯材料的宏量可控制备及其应用基础研究石高全清华大学教育部2012CB933500 面向高性能计算机超结点的关键微纳光电子器件及其集成技术研究郑婉华中国科学院半导体研究所中国科学院2012CB933600 多级微纳结构生物活性材料促进骨组织快速修复的研究刘昌胜华东理工大学教育部上海市科学技术委员会2012CB933700 新型铜基化合物薄膜太阳能电池相关材料和器件的关键科学问题研究肖旭东中国科学院深圳先进技术研究院中国科学院2012CB933800 仿生可控粘附纳米界面材料张广照中国科学技术大学中国科学院2012CB933900 纳米材料在骨、牙再生修复中的生物学过程研究林野北京大学教育部2012CB934000 基于肿瘤微环境调控的抗肿瘤纳米材料设计和机制研究聂广军国家纳米科学中心中国科学院2012CB934100 微纳惯性器件运动界面纳米效应基础问题研究刘晓为哈尔滨工业大学工业和信息化部2012CB934200 新型微纳结构硅材料及广谱高效太阳能电池研究李晋闽中国科学院半导体研究所中国科学院2012CB934300 基于纳米材料的太阳能光伏转换应用基础研究戴宁中国科学院上海技术物理研究所上海市科学技术委员会中国科学院2012CB944400 雌性生殖细胞减数分裂的分子基础孙青原中国科学院动物研究所国家人口和计划生育委员会中国科学院2012CB944500 心脏与肝脏发育和再生的遗传调控研究彭金荣浙江大学教育部浙江省科学技术厅2012CB944600 生殖细胞基因组结构变异的分子基础金力复旦大学上海市科学技术委员会教育部2012CB944700 排卵障碍相关疾病发生机制研究陈子江山东大学教育部山东省科学技术厅2012CB944800 植物胚乳发育及储藏物质累积的分子调控机制研究薛红卫中国科学院上海生命科学研究院上海科学技术委员会2012CB944900 辅助生殖诱发胚胎源性疾病的风险评估和机制研究黄荷凤浙江大学教育部浙江省科学技术厅2012CB945000 上皮组织的形成、更新及其调节机理朱学良中国科学院上海生命科学研究院中国科学院上海市科学技术委员会2012CB945100 血管发育和稳态维持的遗传及表观遗传机制杨晓中国人民解放军军事医学科学院生物工程研究所2012CB955200 东亚季风区年际-年代际气候变率机理与预测研究刘征宇北京大学教育部2012CB955300 全球典型干旱半干旱地区气候变化及其影响黄建平兰州大学教育部2012CB955400 全球变化与环境风险关系及其适应性范式研究史培军北京师范大学教育部2012CB955500 气候变化对人类健康的影响与适应机制研究刘起勇中国疾病预防控制中心卫生部2012CB955600 太平洋印度洋对全球变暖的响应及其对气候变化的调控作用谢尚平中国海洋大学教育部2012CB955700 气候变化对社会经济系统的影响与适应策略黄季焜中国科学院地理科学与资源研究所中国科学院2012CB955800 气候变化经济过程的复杂性机制、新型集成评估模型簇与政策模拟平台研发王铮中科院科技政策与管理科学研究所2012CB955900 全球气候变化对气候灾害的影响及区域适应研究宋连春国家气候中心中国气象局2012CB956000 全球变暖下的海洋响应及其对东亚气候和近海储碳的影响袁东亮中国科学院海洋研究所中国科学院2012CB956100 湖泊与湿地生态系统对全球变化的响应及生态恢复对策研究沈吉中国科学院南京地理与湖泊研究所中国科学院2012CB956200 全球典型干旱半干旱地区年代尺度气候变化机理及其影响研究马柱国中国科学院大气物理研究所中国科学院2012CB966300 神经分化各阶段细胞命运决定的调控网络研究及其转化应用章小清同济大学上海市科学技术委员会教育部2012CB966400 人多能干细胞向胰腺β细胞和神经细胞定向分化的机制研究邓宏魁北京大学教育部2012CB966500非整合人诱导性多能干细胞(iPS)及相关技术用于β地中海贫血治疗的研究潘光锦中科院广州生物医药与健康研究院中科院2012CB966600 中胚层干细胞自我更新分化的机制与功能研究冯新华浙江大学教育部浙江省科学技术厅2012CB966700 多能干细胞定向分化的表观遗传学调控网络沈晓骅清华大学教育部2012CB966800 干细胞分裂模式和干细胞干性维持的机制研究高维强上海交通大学教育部上海市科学技术委员会2012CB966900 体内间充质干细胞自我更新、分化及其调控相关组织干细胞的机制研究李保界上海交大教育部上海科学技术委员会2012CB967000 肿瘤干细胞的动态演进及干预研究刘强中山大学教育部2011年生命科学部资助重点项目清单。

CuxSy-MoS2异质结构的介电损耗调控及其高效电磁波吸收

CuxSy-MoS2异质结构的介电损耗调控及其高效电磁波吸收

第53卷第2期2024年2月人㊀工㊀晶㊀体㊀学㊀报JOURNAL OF SYNTHETIC CRYSTALS Vol.53㊀No.2February,2024Cu x S y -MoS 2异质结构的介电损耗调控及其高效电磁波吸收蒋㊀肖,李㊀博,何㊀邦,曾小军(景德镇陶瓷大学材料科学与工程学院,景德镇㊀333403)摘要:二硫化钼(MoS 2)因高的比表面积和独特的电子结构在电磁波(EMW)吸收领域备受关注,但其高导电性导致EMW 吸收性能较差㊂为了解决这个问题,本文引入Cu x S y 纳米颗粒,构建一种独特的Cu x S y -MoS 2异质结构,以实现适当的阻抗匹配和衰减能力㊂通过调控Cu x S y 纳米颗粒,达到调节介电损耗能力,以使Cu x S y -MoS 2材料在低㊁中㊁高频率下都能表现出优异的EMW 吸收性能㊂Cu x S y -MoS 2样品在12.68GHz 的频率下,表现出高达-72.77dB 的反射损耗(R L ),而材料的匹配厚度仅为1.99mm,优于大多数金属硫化物异质结构㊂此外,它还具有宽的有效吸收带宽(EAB),在1.73mm 处达到5.1GHz (12.9~18.0GHz)㊂这项工作为设计具有强吸收㊁宽频带和薄厚度的MoS 2基吸波材料提供了新的策略㊂关键词:Cu x S y ;MoS 2;异质结构;介电损耗;电磁波吸收中图分类号:O441.4㊀㊀文献标志码:A ㊀㊀文章编号:1000-985X (2024)02-0276-10Dielectric Loss Regulation and Efficient Electromagnetic Wave Absorption of Cu x S y -MoS 2HeterostructureJIANG Xiao ,LI Bo ,HE Bang ,ZENG Xiaojun(School of Materials Science and Engineering,Jingdezhen Ceramic University,Jingdezhen 333403,China)Abstract :Molybdenum disulfide (MoS 2)has attracted much attention in the field of electromagnetic wave (EMW)absorption due to its high specific surface area and unique electronic structure,but its high conductivity leads to poor EMW absorption performance.To address this issue,this work introduces Cu x S y nanoparticles and constructs a unique Cu x S y -MoS 2heterostructure to achieve appropriate impedance matching and attenuation capabilities.By regulating Cu x S y nanoparticles,the dielectric loss capacity of heterostructure is adjusted.As a result,Cu x S y -MoS 2exhibits excellent EMW absorption performance at low,medium and high frequencies.The Cu x S y -MoS 2heterostructure shows a reflection loss (R L )of -72.77dB at a frequency of 12.68GHz,with a matching thickness of only 1.99mm,surpassing most metal sulfide heterostructures.Moreover,it also exhibits a wide effective absorption bandwidth (EAB),reaching 5.1GHz (12.9~18.0GHz)at 1.73mm.This work provides a new strategy for designing MoS 2-based absorption materials with strong absorption,broadband and thin matching thickness.Key words :Cu x S y ;MoS 2;heterostructure;dielectric loss;electromagnetic wave absorption㊀㊀收稿日期:2023-10-19㊀㊀基金项目:国家自然科学基金(22269010);江西省自然科学基金(20224BAB214021);景德镇市陶瓷产业重大产学研协同攻关和成果转化专项(2023ZDGG002)㊀㊀作者简介:蒋㊀肖(1998 ),男,江西省人,硕士研究生㊂E-mail:jiangxiao7509@ ㊀㊀通信作者:曾小军,博士,教授㊂E-mail:zengxiaojun@ 0㊀引㊀㊀言随着电子设备㊁无线通信设施和第五代网络(5G)的快速发展,电磁污染对电子设备正常运行和人体器官健康构成了严重威胁,引起了广泛关注[1]㊂然而,单一组分材料在电磁波(electromagnetic wave,EMW)吸收性能方面不如复合材料㊂在这一背景下,高效EMW 吸收的复合材料的研究已成为未来的重要方向㊂因㊀第2期蒋㊀肖等:Cu x S y-MoS2异质结构的介电损耗调控及其高效电磁波吸收277㊀此,EMW吸收材料的研究和实际应用正受到越来越多的关注㊂对于新型高性能吸波材料而言, 强吸收㊁薄厚度㊁轻重量㊁宽频带 是其必备特性[2]㊂近年来,纳米材料,如MOF[3]㊁MoS2[4-5]和MXene[6]等,已被证明是理想的EMW吸收材料㊂目前,金属硫化物因高导电性和出色的介电性能,受到广泛关注,特别在EMW吸收领域[7]㊂MoS2由S-Mo-S层结构组成,是硫系吸波材料的代表之一,具有广泛的应用前景㊂然而,由于高表面能和层间范德瓦耳斯力的作用,MoS2纳米片容易重新堆叠和团聚,从而影响性能[8]㊂为了克服这一问题,通常需要将MoS2纳米片组装成三维结构或与其他材料进行复合㊂例如,Zhang等[9]通过组装MoS2纳米片合成了花状的MoS2微球,这种三维结构表现出较好的EMW吸收性能,反射损耗(R L)为-26.11dB,有效吸收带宽(effective absorption bandwidth,EAB)为3.44GHz㊂然而,MoS2吸收材料存在阻抗失配的问题,限制了其EMW吸收性能,从而影响实际应用[10]㊂将MoS2与其他材料,如Si3N4㊁MXene和半导体材料等进行复合,可以提高EMW 吸收性能[11-13]㊂在此背景下,构建异质结构被认为是一种有潜力的策略[14]㊂例如,Li等[15]制备了CoS2/Cu2S 镶嵌N/S共掺杂网状碳质复合材料,该复合材料表现出优异的EMW吸收性能,在频率为5.2GHz处的反射损耗为-51.68dB,匹配厚度为4.5mm,有效吸收带宽为3.84GHz㊂Liu等[16]通过阳离子交换法将Ag2S纳米颗粒负载在CuS纳米片上,制备出具有可调异质界面的CuS/Ag2S复合材料㊂通过改变Ag2S的负载量,获得良好的介电性能,从而改善阻抗匹配㊂在频率为9.28GHz处,反射损耗为-47.2dB,匹配厚度为2.89mm,有效吸收带宽为4.4GHz㊂因此,可以通过复合MoS2和CuS来构建异质结构,调控复合材料的介电常数和磁导率,从而实现优异的阻抗匹配特性和衰减能力,以达到 薄㊁轻㊁宽㊁强 的需求㊂在上述研究背景下,本文开发一种界面调控策略,以改善复合材料的介电损耗性能㊂具体地,先利用水热法合成Cu x S y颗粒,再通过水热工艺将这些颗粒嵌入MoS2纳米花结构中㊂通过该过程构建一种独特的异质结构,有助于提高复合材料的阻抗匹配特性和衰减能力㊂这一研究为设计新型高性能EMW吸收材料提供有力的策略,以满足 强吸收㊁薄厚度㊁轻重量㊁宽带宽 的要求㊂1㊀实㊀㊀验1.1㊀实验原料和制备方法实验药品:四水合钼酸铵((NH4)6Mo7O24㊃4H2O,纯度99%),硫脲(CH4N2S,纯度99%),乙二醇((CH2OH)2,试剂级),一水合乙酸铜(C4H6CuO4㊃H2O,纯度99%)和一水合柠檬酸(C6H8O7㊃H2O,纯度99.8%)均购自国药集团化学试剂有限公司㊂Cu x S y纳米颗粒的制备:将0.1574g C4H6CuO4㊃H2O加入60mL乙二醇,搅拌5min,随后超声处理30min㊂加入0.06g硫脲,搅拌10min㊂最后,将混合溶液转移到容积为100mL的反应釜中,在180ħ下水热反应12h㊂冷却后,用去离子水洗涤数次,然后在真空干燥箱60ħ下干燥12h㊂Cu x S y-MoS2异质结构的制备:将0.3259g硫脲和0.1661g四水合钼酸铵溶解于10mL去离子水,并搅拌30min㊂然后加入0.02g一水合柠檬酸和0.04g Cu x S y纳米颗粒,并搅拌30min㊂最后,将混合溶液转移到容积为25mL的反应釜,在200ħ下水热反应20h㊂冷却后,用去离子水洗涤数次,然后在真空干燥箱中70ħ下干燥12h㊂1.2㊀性能测试与表征使用X射线衍射仪(XRD)(D8-Advance,Bruker,Germany)和Cu K a辐射源(λ=0.15406nm,40kV, 30mA)分析样品的结晶相㊂通过场发射扫描电子显微镜(FE-SEM,HITACHI SU8010,Japan)和透射电子显微镜(TEM,JEM-2100F,Japan)观察样品的微观结构㊂采用能量色散X射线能谱(EDS)对样品的元素分布进行分析㊂通过X射线光电子能谱(XPS,Thermo escalade250Xi)分析样品的化学成分㊂1.3㊀电磁参数测定使用矢量网络分析仪(Agilent E5071C),通过同轴传输方式测量样品在2~18GHz频率范围内的电磁参数㊂吸波环的制备过程是:先将样品与石蜡按1ʒ1的质量比混合,然后压制成内径为3.04mm㊁外径为7.00mm㊁厚度为3.00mm的环㊂278㊀研究论文人工晶体学报㊀㊀㊀㊀㊀㊀第53卷样品的EMW吸收特性是通过符合传输线假设的反射损耗(R L)值确定的㊂这些值可以通过复介电常数εr和复磁导率μr之间的关系来计算[17]㊂R L=20log10∣(Z in-Z0)/(Z in+Z0)∣(1)Z in=Z0(μr/εr)1/2tanh[j(2πfd/c)(μrεr)1/2](2)式中:Z in和Z0分别是输入阻抗和自由空间阻抗,c㊁d和f分别是光速㊁样品的厚度和电磁波的频率㊂2㊀结果与讨论2.1㊀Cu x S y-MoS2异质结构的形成过程Cu x S y-MoS2异质结构的合成路线如图1所示㊂首先,使用水热工艺促使一水合乙酸铜和硫脲合成Cu x S y 纳米颗粒㊂随后,将四水合钼酸铵㊁硫脲㊁Cu x S y纳米颗粒和一水合柠檬酸加入反应体系,并再次进行水热反应,从而合成Cu x S y-MoS2异质结构㊂其中,钼源和硫源合成的MoS2呈现纳米花状,同时Cu x S y纳米颗粒被锚定在MoS2纳米花上㊂此外,添加的一水合柠檬酸充当表面活性剂,有助于控制MoS2纳米花的合成,促进Cu x S y-MoS2异质结构的形成[18]㊂图1㊀Cu x S y-MoS2异质结构的合成过程示意图Fig.1㊀Scheme of the synthesis process for Cu x S y-MoS2heterostructure2.2㊀Cu x S y-MoS2异质结构的物相和元素组成图2(a)为样品的XRD图谱㊂对于Cu x S y样品,可以发现三种有关硫化铜的晶相,分别对应CuS(PDF# 06-0464),Cu9S8(PDF#36-0379)和Cu7S4(PDF#23-0958)㊂对MoS2样品分析发现,在14.08ʎ㊁33.38ʎ㊁39.5ʎ和58.68ʎ的衍射峰分别对应MoS2(PDF#37-1492)相的(002)㊁(101)㊁(103)和(110)晶面㊂对Cu x S y-MoS2样品进行分析发现,物相中MoS2的衍射峰出现较大的低角度偏移㊂具体地,(101)晶面由原来的33.38ʎ偏移到32.2ʎ,(110)晶面由原来的58.68ʎ偏移到56.94ʎ㊂这表明MoS2被Cu x S y锚定后层间距有所增大[19]㊂值得注意的是,在Cu x S y-MoS2样品中没有观察到CuS的晶相,而且Cu9S8和Cu7S4的衍射峰数量减少㊂这可能是因为MoS2的大量形成覆盖了与硫化铜相关的信号㊂Cu x S y-MoS2样品的XPS图表明,异质结构中存在Mo㊁Cu㊁S和C元素(见图2(b))㊂Mo和Cu的摩尔比大约为4ʒ1,表明Cu x S y-MoS2样品中MoS2相占主体,而Cu x S y起到调节作用㊂图2(c)中的Mo3d的XPS图表明,232.67和229.49eV的峰对应于2H-MoS2的Mo3d3/2和Mo3d5/2㊂231.97和228.8eV处的峰与1T-MoS2的Mo3d3/2和Mo3d5/2相关㊂MoS2中2H和1T相的存在说明有部分2H相转变成1T相,这导致缺陷的产生,有利于促进偶极子极化㊂此外,在226.41和235.84eV处对应于S2s和Mo6+,表明S离子与Mo离子形成键以及部分Mo元素出现氧化态现象[20-21]㊂Cu2p的XPS表明(见图2(d)),结合能为952.27和932.37eV的峰分别对应Cu2p1/2和2p3/2[22]㊂S2p的XPS表明(见图2(e)),在162.2和163.43eV处的峰分别属于S2p3/2和S2p1/2,而在169eV处的峰则归因于S4+[23]㊂此外,图2(f)中C1s的XPS表明,288.3㊁284.59和285.48eV 处的结合能分别对应于C O键㊁C C/C C键和C O键[2,22]㊂2.3㊀Cu x S y-MoS2异质结构的微观结构图3为Cu x S y㊁MoS2和Cu x S y-MoS2异质结构的SEM照片㊂由图3(a)可知,合成的Cu x S y纳米颗粒的尺寸非常小,约为10nm㊂合成的MoS2则呈现出纳米花结构(见图3(b)),由厚度为1.5nm的超薄纳米片组装而㊀第2期蒋㊀肖等:Cu x S y-MoS2异质结构的介电损耗调控及其高效电磁波吸收279㊀成,这可以带来大的比表面积,有助于纳米颗粒的锚定和电磁波的多重反射㊂如图3(c)所示,大量的Cu x S y 纳米颗粒分布在MoS2纳米花的夹层和表面,形成独特的异质结构,有效地扩大纳米片之间的间隙[24]㊂这类异质结构既有利于EMW的进入,实现多重散射和反射,又有利于形成大量的异质界面,提供电子传导路径和界面极化,以增强介电损耗[25]㊂此外,EDS元素分布图揭示Cu x S y-MoS2异质结构中Mo㊁Cu和S元素的均匀分布(见图3(d)),进一步证明Cu x S y纳米颗粒均匀地锚定在MoS2纳米花上㊂图2㊀不同样品的XRD图谱(a)和Cu x S y-MoS2的XPS图(b)~(f)Fig.2㊀XRD patterns(a)of different samples and XPS(b)~(f)of Cu x S y-MoS2利用透射电子显微镜(TEM)照片和高分辨率透射电子显微镜(HRTEM)照片进一步表征样品的微观结构和物相㊂如图4(a)和4(b)所示,MoS2样品是由许多超薄纳米片构成的纳米花,这与SEM照片结果一致,进一步证明MoS2样品中形成大量具有大比表面积的纳米花结构,有助于EMW的耗散[2]㊂HRTEM照片显示晶面间距为0.63nm的晶格条纹(见图4(c)),这与MoS2的(002)晶面相匹配[26-27]㊂此结果进一步表明MoS2物质的存在㊂从图4(d)和4(e)可知,Cu x S y-MoS2样品保留了MoS2的纳米花结构,且花瓣之间的间隔增大,这是由于Cu x S y纳米颗粒的嵌入㊂TEM照片进一步证实了Cu x S y和MoS2之间的相互结合,有助于形成异质界面,促进界面极化㊂如图4(f)所示,0.25和0.63nm的晶格条纹分别对应Cu7S4的(155)晶面和MoS2的(002)晶面㊂这些晶格条纹的出现进一步证明Cu x S y-MoS2异质结构的形成㊂280㊀研究论文人工晶体学报㊀㊀㊀㊀㊀㊀第53卷图3㊀不同样品的SEM照片(a)~(c)及Cu x S y-MoS2的EDS元素分布图(d)Fig.3㊀SEM images(a)~(c)of different samples and EDS elemental mapping images(d)of Cu x S y-MoS2图4㊀MoS2和Cu x S y-MoS2的TEM和HRTEM照片Fig.4㊀TEM and HRTEM images of MoS2and Cu x S y-MoS22.4㊀Cu x S y-MoS2异质结构的EMW吸收性能为了评估异质结构的EMW吸收特性,主要考虑样品的R L,EAB和匹配厚度(d)㊂图5(a)~(f)是Cu x S y㊁MoS2和Cu x S y-MoS2在2~18GHz频率范围的R L值㊂如图5(a)和5(b)所示,在1~5mm的匹配厚度下,Cu x S y样品的R L值都大于-10dB㊂这说明Cu x S y样品基本没有EMW吸收性能,当EMW入射样品后,不能保证90%以上的吸收㊂如图5(d)和5(e)所示,MoS2样品的R L值在5mm的匹配厚度下为-14.79dB㊂这说明MoS2形成后有大于90%的有效吸收,但是在实际应用上仍不能达到要求㊂根据Cu x S y和MoS2样品的㊀第2期蒋㊀肖等:Cu x S y-MoS2异质结构的介电损耗调控及其高效电磁波吸收281㊀EMW吸收性能比较差的结果,可以认为单一材料无法满足合理的阻抗匹配和优异的衰减能力㊂值得注意的是,当Cu x S y和MoS2两种材料进行异质结构设计后,获得的Cu x S y-MoS2的性能有了大幅提升(见图5(g)和5(h))㊂具体地,在12.68GHz处R L值达为-72.77dB,d为1.99mm㊂在2.44mm处R L值也高达-70.35dB,频率为10.24GHz㊂在低频段的5.78GHz处,R L值也达到-51.74dB,d也仅为4mm㊂除此之外,还可以发现, Cu x S y-MoS2样品在1.73mm处,具有5.1GHz(12.9~18.0GHz)的宽EAB值㊂另外,通过四分之一波长相消理论(d m=nc/(4f m(|μr||εr|)1/2),(n=1,3,5, ))来判断d和相关频率间是否满足此关系[28]㊂如图5(c)㊁5(f)和5(i)所示,Cu x S y-MoS2异质结构满足四分之一波长相消理论,进一步证明Cu x S y-MoS2具有优异性能㊂另外,也可以通过设计合适的EMW吸收层厚度来尝试设计实际应用中使用的频率[15]㊂综上所述,Cu x S y-MoS2样品在低㊁中㊁高频段都表现出优异的EMW吸收性能,这表明介电材料之间可以发挥出良好的协同效应和出色的阻抗匹配,从而实现高效的EMW吸收㊂图5㊀不同样品的3D R L值㊁2D R L值和d m(d m sim)versus f mFig.5㊀3D R L values,2D R L values,and d m(d m sim)versus f m of different samples一般情况下,材料的EMW吸收特性与其复介电常数(εr=εᶄ-jεᵡ)和复磁导率(μr=μᶄ-jμᵡ)有关㊂介电常数的实部(εᶄ)和磁导率的实部(μᶄ)与存储EMW能量有关,而介电常数的虚部(εᵡ)和磁导率的虚部(μᵡ)与耗散能力有关㊂介电常数正切(tanδε=εᵡ/εᶄ)和磁导率正切(tanδμ=μᵡ/μᶄ)是通过将虚部除以实部得到的,这分别决定了吸波材料的介电损耗和磁损耗㊂通常而言,为了实现更好的阻抗匹配,过低的复介电常数值是不被期望的[29]㊂图6(a)和6(b)表明,随着频率的增加,复介电常数呈减小趋势,这可以归因于较高频率下的极化滞后现象㊂同时,在高频段可以观察到明显的极化峰,说明极化损耗的存在[30]㊂在Cu x S y㊁MoS2和Cu x S y-MoS2样品中,Cu x S y-MoS2具有最大的复介电常数,这说明其具备更强的存储和耗散能力㊂此282㊀研究论文人工晶体学报㊀㊀㊀㊀㊀㊀第53卷外,εᵡ值与电导率成正比关系,由此可见,Cu x S y-MoS2异质结构的电导性高,有助于提高介电性能㊂从图6(c)可以看出,Cu x S y-MoS2具有最大的tanδε值,说明该材料具有良好的介电损耗能力,这有助于提高EMW吸收性能㊂综上所述,在MoS2纳米花中锚定Cu x S y纳米颗粒,可以带来适当的介电常数,以达到调节介电损耗的效果㊂如图6(d)~(f)所示,μᶄ保持在1左右,而μᵡ几乎为0,并且tanδμ在0附近波动,这说明Cu x S y-MoS2异质结构以介电损耗为主㊂值得注意,Cu x S y-MoS2异质结构在2~18GHz频率范围内的tanδμ值出现了较为明显的波动,表明材料中还是存在自然共振和交换共振,但是以介电损耗为主㊂μᵡ在高频处会出现负值,这可能是由于自身磁损耗能力较弱,不足以抵消高频辐射产生的能量,以及在异质界面处所形成的电场会产生磁场来抵抗外来磁场,抑制磁损耗,并产生负数[15,31]㊂图6㊀不同样品的复介电常数和复磁导率的频率相关性Fig.6㊀Frequency dependence of complex permittivity and complex permeability for different samples根据Debye理论((εᶄ-εɕ)2+(εᵡ)2=(εs-εɕ)2),εᶄ和εᵡ之间的关系与Debye介电弛豫有关[32]㊂如图7(a)~(c)所示,Cu x S y㊁MoS2和Cu x S y-MoS2样品的Cole-Cole曲线表明,样品的吸收机理可以用Debye介电弛豫模型来描述㊂所有样品都具有多个Cole-Cole半圆,表明其多重极化弛豫的产生[15,33]㊂如图7(c)所示,Cu x S y-MoS2样品的半圆最多,表明其具备较强的极化损失能力,这有利于增强EMW吸收性能㊂同时,由于Cu x S y和MoS2之间会形成异质界面,导致Cu x S y-MoS2样品的介电损耗主要来源于界面极化㊂磁损耗主要分为涡流损耗㊁自然共振和交换共振㊂如果涡流损耗(C0=μᵡ(μᶄ)-2f-1=2πμ0d2σ)是磁损耗的唯一损耗机制,则C0将保持恒定[34]㊂如图7(d)所示,在6~18GHz频率范围内C0基本保持稳定状态,这表明材料中存在涡流损耗㊂但是在2~6GHz范围内呈现下降趋势,这主要是由于样品中存在磁共振㊂对于EMW吸收材料,衰减常数(α=[((2)1/2πf)/c]/{(μᵡεᵡ-μᶄεᶄ)+[(μᵡεᵡ-μᶄεᶄ)2+(εᶄμᵡ+εᵡμᶄ)2]1/2}1/2)和阻抗匹配(Z=(μr/εr)1/2tanh j2πfd(μrεr)1/2/c)是影响EMW吸收性能的关键因素㊂其中,α值从大到小依次是Cu x S y-MoS2㊁MoS2和Cu x S y(见图7(e))㊂显然,Cu x S y-MoS2表现出最佳的衰减能力,这也与介电常数正切的结果一致㊂图7(f)~(i)表明,Cu x S y-MoS2样品在最佳反射损耗对应的频率下具有接近于1的Z 值,表明该样品具有优异的阻抗匹配特性,EMW在样品表面基本没有反射㊂综上所述,一方面,在MoS2纳米花上锚定Cu x S y纳米颗粒会对Cu x S y-MoS2样品的介电损耗能力产生较大影响㊂另一方面,合成的Cu x S y-MoS2异质结构具有优异的衰减能力和阻抗匹配特性㊂此外,Cu x S y-MoS2样品展示出优异的EMW吸收性能和宽的EAB,优于大多数金属硫化物异质结构㊂㊀第2期蒋㊀肖等:Cu x S y-MoS2异质结构的介电损耗调控及其高效电磁波吸收283㊀图7㊀不同样品的εᶄ-εᵡ曲线(a)~(c)㊁C0(d)㊁α(e)和Z值(f)~(i)Fig.7㊀εᶄ-εᵡcurves(a)~(c),C0㊀(d),α(e),and Z(f)~(i)values of different samples图8为Cu x S y-MoS2异质结构的EMW吸收机制㊂首先,当EMW进入样品后,可以在Cu x S y-MoS2异质结构提供的界面处进行多次反射和散射,导致EMW衰减[35]㊂其次,Cu x S y-MoS2异质结构中包含多维尺寸和良图8㊀Cu x S y-MoS2异质结的EMW吸收机制示意图Fig.8㊀Schematic diagram of EMW absorption mechanisms for Cu x S y-MoS2heterostructure284㊀研究论文人工晶体学报㊀㊀㊀㊀㊀㊀第53卷好的导电性,可以形成导电网络,促进传导损耗[36]㊂Cu x S y相和MoS2相之间有大量的异质界面,导致空间电荷在该界面处积累㊂因此,不均匀的电荷分布形成类似电容器的结构,可以促使正负电荷的积累和重新分布,形成局部电场,导致界面极化的产生[37]㊂此外,异质结构中的缺陷和官能团可以作为极化中心来捕获未中和的电荷并引起偶极极化㊂综合表明,适当的介电损耗和异质结构引发的多重散射和反射是Cu x S y-MoS2异质结构实现卓越EMW吸收性能的主要机制㊂3㊀结㊀㊀论综上所述,本文通过简单的水热工艺成功合成独特的Cu x S y-MoS2异质结构㊂通过改变Cu x S y纳米颗粒的加入量可以调控样品的介电常数,从而实现介电损耗的调控,以达到理想的阻抗匹配特性㊂在多重散射和反射㊁传导损耗㊁界面极化以及偶极极化等多种机制的综合作用下,Cu x S y-MoS2异质结构展现卓越的EMW吸收性能,涵盖了低㊁中㊁高频率范围㊂具体地,Cu x S y-MoS2质结构在12.68GHz处的反射损耗高达-72.77dB,匹配厚度仅为1.99mm㊂同时,在1.73mm处,展现出高达5.1GHz的有效吸收带宽(12.9~18.0GHz)㊂这项工作揭示组分控制对介电损耗能力的精确调控机制,为设计具有强吸收㊁宽频带和薄厚度的MoS2基吸波材料提供了新的策略㊂参考文献[1]㊀OU P 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【期刊名称】《应用化学》
【年(卷),期】2024(41)4
【摘要】团队负责人侯旭厦门大学南强特聘教授丨博士生导师国家杰出青年基金获得者,国家重点研发计划纳米科技重点专项项目负责人,厦门大学电化学科学与工程研究所所长、固体表面物理化学国家重点实验室副主任。

担任《应用化学》第十一届编委会编委,曾获哈佛大学博士后事业发展奖、美国化学会CAS Future Leaders、中国化学会青年化学奖、全国创新争先奖和科学探索奖等重要奖项。

【总页数】1页(PF0003-F0003)
【正文语种】中文
【中图分类】G64
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韩拯:奋楫争先的“追光人”

韩拯:奋楫争先的“追光人”

韩拯:奋楫争先的“追光人”科学之友 402023-11一路高光是他“追光之旅”的名片韩拯是江苏扬州人,本科考入吉林大学物理学院,开始核物理专业学习。

之后考入中国科学院金属研究所材料学硕士专业。

2010年,他在法国攻读纳米电子学与纳米科技博士学位,导师对于他的评价是:“充满创新活力。

”此后,韩拯作为博士后在美国哥伦比亚大学物理系开展超高迁移率石墨烯-氮化硼异质结构的低温磁电性能方面的研究工作。

2015年10月博士后出站后,韩拯开展新型人工纳米器件的量子输运调控研究,这一研究领域涉及材料、电子、物理等基础研究学科,国际竞争激烈。

在韩拯回国研究期间,他多次与山西大学光电研究所的老师们进行密切的科研合作,在合作中了解到山西大学光电研究所扎实的学风和浓厚的科技底蕴。

2020年,他应邀出任山西大学光电研究所教目前世界上鳍片最薄的鳍式晶体管是中国制造,而它到底有多薄呢?鳍片宽度只有0.6纳米,相当于3个原子的厚度。

这项成果属于山西大学光电研究所教授、博士生导师韩拯,2020年底,他带领团队成员与湖南大学、中国科学院金属研究所等合作,最终成功制备出了世界上最薄的鳍式场效应晶体管。

关于“薄”的研究,就是韩拯的科研探索。

作为一名“85后”科研工作者,韩拯研究的,是尽可能找到二维世界里尺寸非常小的最薄功能材料,堆积成自然界中没有的新结构,探索其新奇有趣的物理性质,再利用这些物理现象来组装制造纳米尺度下的小型电子器件来服务于未来的应用。

多年来,每一次突破都是韩拯“追光之旅”的成果。

文|李炼授、博士生导师。

“科研是一个不断挑战未知领域、努力创新的过程。

科技教育则是在前人基础上使青年学子们了解已知领域,并热爱上挑战未知领域的过程。

”韩拯坦言,在山西省大力推进科技创新的大背景下,在彭堃墀院士创建的山西大学光电研究所这个平台上,青年科技工作者的发展空间十分广阔。

入职山西大学3年来,韩拯的科研成果多次入选科技领域重要进展,同时在山韩拯人物经纬创新 41西大学光电研究所聚集了一支优秀青年科学家队伍。

基于水下摄影的床面泥沙运动特性试验研究

基于水下摄影的床面泥沙运动特性试验研究

第32卷第3期2021年5月㊀㊀水科学进展ADVANCESINWATERSCIENCEVol.32ꎬNo.3May2021DOI:10 14042/j cnki 32 1309 2021 03 013基于水下摄影的床面泥沙运动特性试验研究刘明潇1ꎬMicheleGuala2ꎬ孙东坡1(1.华北水利水电大学水利学院ꎬ河南郑州㊀450046ꎻ2.St.AntonyFallLaboratoryꎬUniversityofMinnesotaꎬMinneapolis㊀55414ꎬUSA)摘要:为提高推移质试验的观测精度与效率ꎬ基于水下摄影和粒子跟踪(UP/PTV)技术ꎬ实现明槽流床面泥沙运动状态的精细试验观测ꎮ通过剔除床面颗粒震颤干扰㊁设置颗粒临界运动阈值和多重滤波筛选程序ꎬ提高采集样本数据的有效性ꎮ利用多组低强度推移质试验ꎬ提取床面颗粒运动轨迹㊁速度㊁单步时长等数据ꎬ并进行粒子运动的Lagrange过程分析和概率密度分布(PDF)研究ꎮ研究表明:粒间碰撞和近底紊流扫荡的影响使粒子速度在单步步长内呈现先急剧增加再缓慢衰减的变化特征ꎻ速度PDF曲线显示细尾Gamma函数特性ꎬ同时受粒子震颤效应影响ꎬ加速度PDF曲线则具有拉普拉斯分布特征ꎻ粒子速度与摩阻流速之间关系密切ꎬ保持3.4~3.5的比值ꎻ粒子单步时长与步长的联合分布呈幂函数变化规律ꎬ拟合曲线指数一般为1.25~1.3ꎮ幂律指数大小受推移质输沙强度与床面粒子异质性的影响ꎮ关键词:床面泥沙ꎻ粒子跟踪技术ꎻ水下摄影ꎻ粒子状态ꎻ活跃等待ꎻ细尾分布中图分类号:TV131.6㊀㊀㊀文献标志码:A㊀㊀㊀文章编号:1001 ̄6791(2021)03 ̄0449 ̄09收稿日期:2020 ̄03 ̄03ꎻ网络出版日期:2021 ̄02 ̄04网络出版地址:https:ʊkns.cnki.net/kcms/detail/32.1309.P.20210204.1107.002.html基金项目:国家自然科学基金资助项目(51909093ꎻ52079032)作者简介:刘明潇(1986 )ꎬ女ꎬ河南周口人ꎬ讲师ꎬ博士ꎬ主要从事河流动力学方面研究ꎮE ̄mail:elinunu@163.com通信作者:孙东坡ꎬE ̄mail:psdp@163.com河流床面泥沙颗粒(以下简称粒子)的随机状态受粒子与近底水流相互作用以及床面边界效应的影响ꎬ是研究推移质输移规律的基础ꎮ从微观视角揭示粒子行为特征与近底水沙相干机制是泥沙科学继续发展的一个重要理论突破点[1]ꎮ借助先进的PIV/PTV(激光测速/粒子跟踪)技术开展对床面粒子间歇运动精细追踪观测ꎬ获取准确可靠的粒子运动特征值和等待参量ꎬ剖析 粒子运动 ̄休息循环间歇过程 的物理机制等ꎬ这些基础研究工作都离不开可靠的试验数据支撑ꎮ在微观层面进行粒子尺度的推移质实验研究方面ꎬ国内学者胡春宏[2]较早使用高速摄影技术获取粒子运动轨迹ꎬ探索粒子间歇位移的随机性ꎬ分析了粒子步长㊁跃高的统计规律ꎬ指出粒径㊁水流强度㊁边界条件是床面粒子随机运动的重要影响因素ꎻ白玉川等[3]在试验研究基础上考虑床面粒子各阶段受力情况ꎬ分析了跃移参数的确定性关系及其统计分布规律ꎮ国外学者Hassan等[4]通过在天然河流中放入大量示踪剂ꎬ观测洪水过后示踪粒子位移的概率分布ꎬ进而研究推移质的扩散特征ꎻRoseberry等[5]和Fathel等[6]借助水槽实验研究发现ꎬ粒子速度顺流向分量和横向分量的概率分布均表现为类指数函数特征ꎬ分布特征参数受水流强度影响ꎬ粒子速度的指数分布特征也已有初步试验验证ꎮ但目前对试验研究结果尚存一些分歧ꎬ有研究者认为粒子运动停时应服从指数分布形式ꎬ也有研究者认为粒子停时应服从 双隆起分布 ꎬ由快㊁慢速输移机制所引发的时间尺度分离效应与分布特征有关[7]ꎮFan等[8]研究指出粒子速度㊁单步距离㊁单步运动时间(简称 单步时长 )㊁等待时间这些变量的概率密度函数(PDF)并不全是细尾分布ꎻ在微观尺度上ꎬ床面粒子各自的单步位移均不相同ꎻ在宏观空间 ̄时间尺度上ꎬ床面群体粒子输移呈现出扩散性ꎮMartin等[9]通过水槽实验发现具有长尾分布特征的粒子随机停时会导致群体泥沙的奇异扩散ꎮ限于试验观测技术与图像分析难度ꎬ目前难以给出足量的可靠试验数据支撑建立理论模型ꎮ因此ꎬ改进推移质试验观测技术ꎬ开展床面粒子状态特征的系统试验研究ꎬ获取更精准的试验观测数据ꎬ对厘清床面粒子随机状态与群体输移规律十分450㊀水科学进展第32卷㊀必要ꎮ另外在粒子随机运动特征研究领域ꎬ涉及粒子尺度的运动要素(速度ꎬ加速度ꎬ单步时长ꎬ等待时间等)概率分布及其对水流强度的依赖性[10 ̄11]方面还存有认识的差异ꎮ例如多数研究认为纵向粒子速度的概率密度函数呈指数分布ꎬ但存在这一特征的机理以及这种分布特征在低水流强度时的适用性还不清楚ꎻ尽管研究表明粒子单步运动距离(Ls)和单步时长(Ts)的PDF呈细尾分布ꎬ但分布函数形式以及与水流强度的关系尚存在争议[12]ꎻ虽然学界都认为床面待动粒子的状态对其后续运动很重要ꎬ但目前对等待状态参量的概率分布特征还研究甚少ꎬ粒子动 ̄静的判别阈值定义也并不明确[13]ꎮ目前明槽流床面泥沙运动的精细观测多采用基于图像识别的PTV技术ꎬ俯视图像采集受水面波动影响效果欠佳ꎻ采用压波板改善也避免不了水珠㊁气泡等干扰ꎬ还是难以获得床面粒子高清图像ꎮ因此ꎬ有必要对这些问题深入开展研究ꎮ本文拟利用开发的水下摄影技术(UP)ꎬ借助水槽系列试验ꎬ精细观测床面泥沙运动状态ꎻ在数据滤波处理㊁误差分析基础上ꎬ利用试验数据进行床面粒子运动状态的分析ꎬ探寻粒子运动要素遵循的统计学规律ꎮ1㊀水下摄像试验观测系统与工作流程1.1㊀试验观测系统(1)试验水槽ꎮ床沙运动观测试验在可调坡精密水槽中进行ꎮ水槽为矩形断面ꎬ宽0.3mꎬ高0.5mꎬ长16mꎻ水槽前端采用多层卧管梳理稳定来流ꎬ如图1所示ꎬ其中ꎬH为水深ꎬδ为测点距底高度ꎮ水槽顺序设置上游粗砾过渡段L1ꎬ动床铺沙段L2ꎬ近底泥沙信息采集区L3㊁动床近底流速采集区L4ꎬ下游过渡段L5ꎮ水槽采用循环供水方式ꎬ由变频器调控试验水流流量ꎮ为观测推移质运动状态ꎬ试验床面为厚8~10cm的泥沙ꎬ级配相对均匀ꎬ见图2ꎮ图1㊀试验水槽及观测设施示意Fig.1ExperimentalFlumeandmeasureinstruments(2)主要量测仪器ꎮ流量采用E ̄mag电磁流量计测量ꎬ水深测量采用超声波水位仪ꎬ流速测量使用ADV多普勒测速仪ꎬ分上下2个区域采集ꎬ仪器布置见图1ꎮ采用UP技术ꎬ对床面泥沙运动进行图像采集ꎬ装在自由旋转卡上的水下相机设置在近底泥沙信息采集区上方ꎬ推移质输移量采用电子天平动态记录ꎮ1.2㊀试验水沙条件及图像采集有研究认为[14 ̄15]ꎬ适当控制床面粒子运动强度ꎬ有助于采集清晰的粒子运动图像ꎬ减小识别难度ꎬ能够获取粒子随机运动的较完整信息ꎮ故本试验按满足泥沙初动条件控制水流强度:近底流速u=0.3~0.4m/sꎬH=0.15~0.20mꎬ弗劳德数Fr=0.25~0.32ꎬ相应床面切应力τ0=0.3~0.7Paꎬ其中摩阻流速u∗利用实测脉动流速确定ꎬ并考虑测速位置及床面剪切力分布特性影响[16]ꎮ为避免粒径差异对粒子起动及等待的干扰ꎬ采用粗细相对均匀的床沙ꎬ密度ρs=2600kg/m3ꎬ中值粒径D50=1.15mmꎬ泥沙级配见图2ꎮ采用表1所示水流控制条件开展5种工况的床沙运动试验ꎬ粒子视频采集密度不低于30个/组次ꎻ利用UP技术采集的水下粒子状态见图3ꎮ㊀第3期刘明潇ꎬ等:基于水下摄影的床面泥沙运动特性试验研究451㊀图2㊀床沙粒径级配Fig.2Sedimentgradationusedinexperiments㊀㊀㊀表1㊀试验控制水流条件㊀㊀Table1flowconditionsof㊀㊀㊀㊀experimentcontrol试验工况流量/(L s-1)水深/mA49.50.15B54.40.16C59.50.17D66.60.18E72.20.19㊀图3㊀试验床沙的水下图像Fig.3Underwaterimageofthetestbedsands1.3㊀工作流程1.3.1㊀基于UP技术的床面粒子运动图像采集采用分辨率为640ˑ480像素的超薄小型防水相机ꎬ将相机固定在360ʎ全方位可调的相机卡架上ꎻ在水槽试验段布置LED补偿光源和卤素灯晕光装置ꎬ增加光漫射效果ꎮ图像采集频率采用120帧/sꎬ每2帧图像间隔0.0083sꎻ能够完整采集粒子动㊁静2种状态及交替转换过程ꎮ为不影响近底流场同时又可获取高清图像ꎬ分析Musa等[17]㊁王浩等[18]的水槽试验研究成果ꎬ结合Liu等[19]在以往水槽试验中对粒子图像采集的分析ꎬ认为在水深较大㊁流速较低时ꎬ相机镜头距床面高度(hs)按hs/D50>90且H/hs<1.7控制为宜ꎮ本试验中一般hs>10cmꎬ相机对近底流场干扰的影响在可忽略的范围内ꎻ水下拍摄粒子图像没有自由面水纹噪点ꎬ虽然粒子很细但图像清晰度依然很高ꎬ见图3ꎮ采用UP方式可实现对无压明流床面泥沙运动的精细观测ꎬ同时又避免水面波动对采集图像质量的影响ꎮ1.3.2㊀基于动态阈值的粒子运动跟踪识别流程粒子追踪识别基本过程包括对采集视频图像进行读取㊁解析及运算等ꎬ具体工作流程为:导入床面粒子运动图像文件ꎻ利用Matlab工具ꎬ识别目标粒子及位置信息ꎻ粒子命名ꎬ多目标动态锁定㊁追踪ꎻ计算粒子运动状态参量ꎻ筛选提取有效长序列粒子踪迹数据ꎻ输出粒子Lagrange运动过程线ꎻ输出粒子各状态参量ꎮ为提高粒子识别精度ꎬ采用动态阈值和优化的Baek ̄Lee松弛算法ꎬ开发粒子追踪专用识别程序ꎻ利用数据滤波技术ꎬ建立有效粒子的时空信息数据集ꎮ2㊀试验成果及分析2.1㊀床面粒子状态分析采用前述试验设备及控制条件进行多组次试验观测ꎬ基于UP/PTV技术获取了大量清晰的粒子运动图像信息ꎻ利用采集视频中连续帧上移动的粒子质心像素坐标(xpꎬyp)ꎬ理论上可以获取粒子运动轨迹及相应的运动学指标ꎬ但实际上还必须通过数据筛选ꎬ才能得到可供分析的床面粒子运动时空信息及各状态特征值ꎬ包括粒子运动的空间轨迹㊁运动要素㊁等待时间及单步时间等ꎮ2.1.1㊀床面粒子的活跃性与速度阈值的设定在床面粒子随机运动过程中ꎬ运动与休息(等待再起动)是2种基本存在状态ꎬ但很难准确界定ꎮ很多情况下粒子处于动与不动之间的非稳态ꎬ如何科学定义和度量床面粒子的这2种状态非常重要ꎬ这直接影响粒子各运动要素的构成及随机分布特性ꎮ为精准反映床面粒子行为特点㊁合理筛选分类数据ꎬ根据获取的床面粒子图像特征ꎬ需要区分活性粒子与惰性粒子ꎮ活性粒子在床面表现为活跃运动状态ꎬ而惰性粒子在床面处于上静止或仅有小幅度震颤ꎮ利用跟踪获取到床面上单颗泥沙的运动轨迹ꎬ这里给出床面上一个典型粒子运动和静止状态交错出现的452㊀水科学进展第32卷㊀图像轨迹与时空序列图ꎬ如图4(a)所示ꎮ从粒子运动轨迹的空间重构中ꎬ可以看到粒子间歇运动(步进㊁跳跃)和休息(等待)的时间特征ꎬ如图4(b)ꎬ进而获取粒子单步运动时间及单步步长ꎬup为粒子速度ꎮ图4㊀运动 ̄休息状态循环交替的粒子间歇运动Fig.4Particletrajectoryinintermittentmotionwiththecirculatetransitionsbetweenmotionandreststates为区分粒子运动与休息2种基本存在状态ꎬ需要区分粒子的当地摇摆与运动的差异ꎮ通过水槽试验采集的水下摄影图像分析表明ꎬ不少床面粒子处于在原地摇摆而没有明显净位移的状态ꎻ为了剔除这些干扰因素ꎬ应设置界定床面粒子发生有效运动的临界指标ꎬ即粒子运动阈值(uc)(临界速度)ꎮ根据本试验数据分析ꎬ可以选择单次采样时间内纵向净位移达到0.25D50的粒子速度为运动阈值ꎬ这与Lajeunesse[20]等采用的速度阈值基本一致ꎬ一般约为实测运动粒子质心不确定所产生误差的2倍ꎮ对于处于不断振荡摇摆状态的粒子ꎬ虽然它们似乎具有运动特征ꎬ但只在自身位置处震颤ꎬ净位移很小ꎻ故将这种(惰性粒子)状态定义为非运动的活跃等待状态ꎮ区分粒子处于运动或等待状态时ꎬ要考虑床面颗粒晃动状态ꎬ还须关注颗粒起动临界特征ꎮ根据大量试验数据分析认为ꎬ判别粒子运动应满足:①沿流向的局部累积净位移必须超过D50/4才被认为是运动ꎻ②仅当粒子速度高于设定的粒子速度阈值ꎮ滤除惰性粒子的干扰数据ꎬ在视频连续帧上采集达到起动识别标准的床面活性粒子像素的平面坐标ꎻ识别每个活性粒子在各帧间的运动轨迹ꎬ获取粒子的帧间纵横向位移和相应流场中纵横向分速度与加速度ꎮ2.1.2㊀粒子间歇运动状态特征及精度评估根据试验统计分析[19]ꎬ以粒子运动轨迹10D50为界ꎬ当床面活性粒子运动轨迹累积超过此界以后ꎬ通常粒子都会显示出运动与等待交替出现的行为过程特征ꎮ在对运动粒子的图像识别中ꎬ粒子图像在每个后续视场中的移动都会发生独具特色的变化ꎬ从而被识别与跟踪ꎬ见图5ꎮ图5㊀颗粒在1个有效样本中的运动状态及定位特征Fig.5Particlestatesinonereliablesampleofparticletrajectoryandparticlelocatingcharacteristics图5(a)为追踪到的1颗粒子的运动轨迹ꎬ图中清晰显示了间歇运动粒子的床面位置(xꎬy)变化过程ꎻ图中标识的5处 停 表示在这些位置粒子进行了短暂休息ꎬ随后又继续运动ꎮ2个休息(停)之间为1个单步运动ꎬ即1个步长ꎬ其中的每1小步为1次步进ꎮ粒子运动跟踪精度取决于对粒子定位的准确性ꎬ这可以通过对沿运动轨迹采集到的等效粒径(当量粒径)标准偏差(Dᶄ)来估计ꎬ图5(b)显示了运动粒子当量粒径沿流㊀第3期刘明潇ꎬ等:基于水下摄影的床面泥沙运动特性试验研究453㊀向的变化情况ꎮ经估算分析ꎬDᶄ约为0.11DaveꎬDave为沿流向运动粒子检测面的平均直径(本试验约为1.25mm)ꎻ统计分析样本误差约为0.048Dave(0.06mm)ꎬ实验观测精度满足要求ꎮ为了减小定位误判ꎬ试验中要求单颗泥沙的直径在采集图像中不小于3个像素ꎬ试验泥沙粒径不小于0.25mmꎮ2.1.3㊀粒子运动的拉格朗日时间变化特征通过观察沿运动轨迹的活性粒子数量㊁粒子速度ꎬ可以分析粒子在拉格朗日时空体系中的运动特征ꎮ从起动开始分析活性粒子的单步运动ꎬ提取单步运动时间点上(单步运动中每1帧时间间隔内)的平均粒子速度ꎬ探寻粒子速度(up)与拉格朗日特征时间(τl)的变化规律ꎮ图6表明了运动粒子数量(Np)与粒子运动要素沿τl的变化ꎮ在图中只选取粒子处于运动状态的数据ꎬ不牵涉止动(等待)阶段的影响ꎮ图6(a)中up变化曲线体现了床面粒子典型运动特征:在τl<0.3s时段内ꎬ粒子运动速度先是急剧增加然后表现为缓慢衰减ꎬ随着拉格朗日时间增长ꎬ运动粒子数量显著减少ꎻ在τl>0.3s后只有很少粒子还在维持运动状态ꎬ同时近底紊流的强脉动性导致残余粒子的运动速度呈现随机波动ꎮ粒子纵向加速度(as)在τl<0.3s的变化特征与up相近ꎬ只是衰减更快ꎬ如图6(b)所示ꎻ在τl>0.3s后(右侧)少量粒子速度急剧变化引起加速度更明显的随机波动ꎮ这样的粒子运动场景本质上是近底紊动猝发机制的产物:在拉格朗日体系中ꎬ开启粒子单步运动旅程的粒子位移ꎬ最初源于粒子 ̄粒子相互碰撞[21]ꎬ或紊流强扫荡[22]的突然 激发 ꎬ瞬时紊流脉冲力使粒子突然加速进入床面群体运动层中ꎻ但在持续的床面摩阻力作用下ꎬ在1个步长内粒子速度逐渐减慢ꎬ同时加速度在由正变负过程中随机波动ꎻ这和粒子与床面的碰触摩擦有关ꎬ同时也受紊流强扫荡后的喷射影响ꎬ粒子加速度的阵发性特征也是对近底紊流脉动的响应ꎮ图6㊀颗粒数量㊁纵向速度和加速度随Lagrange时间的变化Fig.6DevelopmentofparticlesquantityꎬvelocitiesandaccelerationasafunctionoftheLagrangetime2.2㊀床面粒子运动特性的统计学规律分析2.2.1㊀粒子纵向运动速度的概率分布利用系列水槽试验结果ꎬ分析了不同水流条件下床面粒子运动速度的概率分布特征ꎮ分析表明ꎬ5种试验工况(见表1)下所得到的粒子速度的概率分布具有相似特征ꎬ主要体现在概率密度曲线都具有指数分布的尾部变化特征ꎮ图7仅给出试验工况D和工况E条件下粒子纵向速度的概率密度分布曲线ꎬ基于统计学理论分析ꎬ可用数学上的细尾Gamma函数来表示其概率密度分布特征:f(up)=1baΓ(a)ua-1pexp(-u/b)(1)式中:Γ(a)为Gamma函数ꎻa和b是决定概率分布特性的2个参数ꎮ图7中对应2种工况的特性参数(aꎬb)分别为:工况D(2.827ꎬ0.030)ꎬ工况E(2.618ꎬ0.033)ꎮ如果考虑粒子原地颤动㊁前后摇摆对起动判别的影响ꎬ即使较低的粒子速度也遵循指数分布ꎬ这与Roseberry等近年的试验结果基本一致[4]ꎮ454㊀水科学进展第32卷㊀图7㊀粒子运动速度纵向分量概率密度分布曲线Fig.7Probabilitydistributionofthestreamwiseparticlevelocitycomponent㊀㊀在水流强度逐渐增大的过程中ꎬ床面剪切速度(摩阻流速)也相应增加ꎬ从0.067m/s逐渐增大到0.086m/s(工况A 工况E)ꎮ对比各种摩阻流速条件下粒子速度概率分布密度与速度均值的变化ꎬ发现水流摩阻流速是粒子速度的密切相关因子ꎮ试验结果分析表明ꎬ粒子纵向运动速度与摩阻流速间存在基本稳定的比率关系:up/u∗=3.4~3.5ꎮ这2个物理量是影响推移质输移率的关键因素ꎮ2.2.2㊀粒子纵向加速度的概率分布利用采集的粒子轨迹ꎬ分析了纵向加速度的统计特征ꎬ图8给出了工况B和工况C中as的PDF曲线ꎮ在5种试验工况中ꎬ粒子加速度的概率密度分布均呈现拉普拉斯分布特征ꎬ其函数表达如式(2)所示:图8㊀颗粒加速度纵向分量的概率分布曲线Fig.8Probabilitydistributionoftheparticleaccelerationcomponentf(as|μꎬb0)=12b0exp-|as-μ|b0æèçöø÷(2)式中:μ为位置参数ꎬ可以用中值来表征ꎬ试验数据的中值在0.23~0.33之间ꎬ已接近于预期值0ꎬ这对于变化范围很大(ʃ40)的粒子加速度而言ꎬ样本数据体现了很好的统计特征ꎻb0为尺度参数ꎬ反映随机量的主要分布范围ꎬ可用as与μ的标准差来表征ꎮ㊀㊀㊀表2㊀粒子加速度统计特征值Table2Statisticsvalueofparticleacceleration工况asrms/(m s-2)asrmsTs/u∗B4.426.4C5.228.8D5.429.0E6.129.9㊀㊀利用数据较多的4个试验组次(工况B 工况E)ꎬ得到加速度的统计特征值ꎬ如表2所示ꎻ其中asrms为加速度的标准差ꎬasrmsTs/u∗为量纲一加速度ꎻ这里使用摩阻流速与单步时长的水沙组合因子u∗/Ts对加速度进行量纲一化处理ꎮ表2的统计数据分析表明ꎬ决定PDF曲线分布宽度的加速度标准差和量纲一加速度均呈现随水流强度增加(工况B 工况E)而增加的变化趋势ꎮ㊀第3期刘明潇ꎬ等:基于水下摄影的床面泥沙运动特性试验研究455㊀2.2.3㊀粒子单步运动时间的概率分布单步运动时间(单步时长)既是体现单个粒子运动状态又是可以表征群体粒子输移强度的重要指标ꎬ在5种工况中选取B和Cꎬ图9给出了Ts的PDF分布特征ꎬ曲线一致呈现出指数分布的细尾特征ꎬ可用式(3)表示:f(Ts)=1λexp-Tsλæèçöø÷(3)式中:参数λ为变量Ts的均值ꎮ由试验数据分析得到5种水流条件对应的Ts平均值分别为0.11s㊁0.12s㊁0.12s㊁0.13s㊁0.13sꎬ表明在试验输沙强度范围内ꎬ单步时长随水流强度增加略有增大ꎻ这意味着参与运动的粒子总数增加和对应粒子等待时间减少ꎮ图9㊀颗粒单步运动时间的概率分布曲线Fig.9Probabilitydistributionoftheparticlesteptime图10㊀颗粒单步步长与单步运动时间的联合分布Fig.10Jointscatterplotofparticlesteptimeandsteplength粒子单步步长和单步时长是相关的ꎬ试验数据分析表明步长的PDF也呈指数细尾分布ꎬ且二者的联合分布有较好的幂指数变化特征ꎬ如图10所示ꎮ分析4种水流条件(工况B 工况E)的数据拟合趋势线(约有22%的偏差)ꎬ各趋势线斜率(即幂律指数)随水流强度增大呈减小趋势ꎬ变化范围在1.25~1.30之间ꎮ与Roseberry等研究发现的指数1.67相比[4]ꎬ本试验幂指数略小ꎮ两者的差异可能与前者的试验Fr数较低有关ꎬ粒子步长对水流强度的响应使幂指数偏大ꎻ另外床沙异质性也会对粒子运动特性产生影响ꎮ本试验床沙粒径80%为0.7~1.3mmꎬ前者试验床沙多为0.45~0.55mmꎮ从图可以看出作者试验数据得到的联合分布点据丰富㊁集中且分布趋势明显ꎬ与Roseberry曲线(图10中SR趋势线)基本一致ꎬ说明试验数据具有较好的质量与精度ꎮ3㊀结㊀㊀论为精细研究床面粒子状态特征ꎬ研发了一种基于水下摄影和粒子跟踪技术的床沙运动试验观测方法ꎬ探讨了水下图像采集的关键技术与数据处理方法ꎬ提出了活性粒子与考虑震颤效应的起动阈值ꎬ可以保证粒子图像识别精度ꎻ通过5种水流强度多组次动床水槽试验表明ꎬ采集试验数据质量比较高ꎬ能满足基于拉格朗日体系的粒子状态特性研究需求ꎮ研究表明:456㊀水科学进展第32卷㊀(1)在1个单步步长内ꎬ粒子速度先是急剧增加然后缓慢衰减ꎻ同时ꎬ随着拉格朗日时间(τl)增长ꎬ粒子运动数量也在显著衰减ꎬ在τl>0.3s后只有很少量粒子的运动还在持续ꎻ同时粒子速度与加速度都呈现强烈的随机波动ꎬ这种特性与粒子间的碰撞和近底紊流的扫荡现象有关ꎮ(2)床面粒子运动速度的概率密度函数(PDF)曲线表现出很好的细尾Gamma函数分布特性ꎬ粒子加速度的PDF曲线具有拉普拉斯函数分布特征ꎻ粒子的当地震颤摇摆效应会影响其速度概率分布特性ꎻ粒子运动速度与摩阻流速之间关系密切ꎬ比率基本在3.4~3.5之间ꎮ(3)粒子的单步运动时间与单步步长的概率密度分布曲线都一致地呈现出指数分布的细尾特征ꎬ两者的联合分布则呈幂函数规律变化ꎮ试验拟合曲线的指数一般为1.25~1.30ꎬ研究表明幂律指数会随推移质输沙率增加而逐渐降低ꎬ床面粒子的异质性也对幂律指数的大小产生影响ꎮ参考文献:[1]ANCEYCꎬHEYMANJ.Amicrostructuralapproachtobedloadtransport:meanbehaviourandfluctuationsofparticletransportrates[J].JournalofFluidMechanicsꎬ2014ꎬ744:129 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项目名称:异质界面诱导的新奇量子现象及调控首席科学家:龚新高复旦大学起止年限:**至2016.8依托部门:教育部上海市科委一、关键科学问题及研究内容异质界面由于对称性的破缺,两侧通过晶体场、应力场、电荷转移、自旋交换、和化学键合等相互作用,能够诱导出与本体极不相同的新奇量子态和量子过程。

目前,各种新奇的界面量子现象的研究仍处于零散、孤立的发现阶段;对具体哪些相互作用如何诱导新奇量子现象以及如何影响界面处的量子过程缺乏系统的研究和认识。

本项目拟解决的关键问题是:异质界面诱导的新奇量子态和量子过程的基本规律是什么?如何通过异质界面来实现对新奇量子态的有效调控?具体包括:1.界面结构和晶格应力、电荷转移、自旋极化、轨道重构等界面物理性质的关系。

2.界面对电荷、自旋和轨道等新奇量子序、以及对激子和载流子动力学等量子过程的影响。

3.界面新奇量子态和量子过程与输运、非线性光学响应、光电能量转换等物性的关系。

4. 界面成分和缺陷、结构构筑、光/电/磁等外场如何诱导和调控界面新奇量子现象和物性。

主要研究内容:1.发展精确控制的制备和表征技术,研制高品质的异质界面1)发展精准控制的激光分子束外延(LMBE)技术,制备高品质的复杂氧化物异质界面。

发展精确控制的生长技术,制备具有高品质清晰界面和精确层数的氧化物低维异质结构材料是研究界面诱导新奇量子现象和调控其效应的前提和基础。

利用激光分子束外延设备在原子层面上精控生长的优势,与反射高能电子衍射仪(RHEED)的原位实时监控功能,结合扫描隧道显微镜(STM)在原子尺度上的高空间分辨率表征能力,探索精确控制生长高质量、具有原子级平整界面的氧化物低维异质结构。

另外,氧空位是氧化物中一个难以回避的问题,它对氧化物的物理性质有着极其重要的影响。

特别是在氧化物异质结的界面特性方面,氧空位是影响其性质的一个关键因素。

该项目拟发展精确控制的LMBE生长技术, 精确控制氧缺陷的数量,制备复杂结构、高品质的氧化物异质界面。

结合正在发展的球差校正电镜技术和二阶非线性光学方法,对氧化物界面的微观结构,包括晶格变化、氧空位浓度,甚至包括电子全息下对界面电荷进行表征,为后续的关于氧化物异质结的界面特性研究提供材料基础和保障。

2)发展分子束外延(MBE)技术,实现原子级尺度平滑的界面生长通过全面提升样品台,蒸发源,臭氧收集系统等关键部件的稳定性,和建立全自动生长的软件控制系统,实现单原子层级精确控制的氧化物薄膜的分子束外延生长技术。

结合对高阶RHEED布拉格散射斑点的实时监控,晶体振荡器,蒸发源流量控制,以及Shutter自动控制,实现成熟的数字化地单原子层生长,即达到原子尺度的平滑,和精确控制各原子(包括掺杂)在晶体原胞的位置。

同时,完善生长系统和其它in situ测量系统的高效接驳,以实现可靠的电子结构和输运性质测量。

并结合小角XRD,卢瑟福背散射,XPS,TEM,EDX等外部结构和化学成分分析手段,达到对薄膜和界面质量的全面了解,帮助完善生长技术。

把分子束外延技术应用在钙钛矿结构的氧化物异质界面,在实践中不断完善技术与数据库;同时构筑新的量子态,以及构筑不同量子态的异质结构,研究量子态随外界环境如外场、应力等的演化。

寻找新的量子现象和调控的新途径,并为相关物性和电子结构测量打下坚实的基础。

3)结合STM和CVD技术,制备高品质的单原子层异质界面。

利用常压的化学气相沉积(CVD)技术和超高真空系统内部的超低压化学气相沉积(LPCVD)技术,在多种金属衬底上,比如Ni(111)单晶和多晶,Pt(111)以及Pt箔等,研究衬底晶形、界面晶格失配、界面热膨胀系数的失配、石墨烯和衬底的相互作用对于石墨烯生长的影响,获得高品质单原子层石墨烯的生长条件,从而构筑理想的异质界面。

利用原子尺度的高分辨扫描隧道显微镜(STM),对于石墨烯的形貌和电子结构进行原位的精确表征,并在此基础上深入理解石墨烯生长的内在机制。

通过引入不同的碳源和金属元素,控制生长具有特殊微观结构和界面缺陷态的单原子层异质界面,为研究其微观结构和探索新奇量子现象提供高品质样品。

2.异质界面诱导的新奇量子态和新奇量子序1)异质界面的二阶非线性光学探测和研究建立和发展非线性光学技术在氧化物低维异质结构表界面探测技术,利用二次谐波、光学和频在内的二阶非线性光学方法研究其他手段难以探测的氧化物低维异质结构材料的界面特性。

由于在各向同性的体材中没有二阶非线性响应,而在对称性出现破缺的表面、界面才会有响应,于是二阶非线性光学方法就成了对表面、界面敏感的独特探测手段。

采用该方法探测氧化物低维异质结构界面,通过探测界面的声子与电子跃迁能谱、以及对出/入射光偏振态的调控与分析,获取包括界面对称性突变、界面晶格重构、及界面诱导的电荷有序相、自旋有序相、轨道有序相在内的各类信息。

实现非线性光学技术在氧化物低维异质结构精确控制生长阶段的原位测量,来探索界面诱导的新奇量子态和新奇量子序的形成过程。

通过测量界面的动态响应过程,研究不同界面序参量间的关联和耦合,例如多铁材料中电、磁极矩间的相互作用。

2)氧化物异质界面的新奇量子态的光电子能谱研究采用角分辨光电子能谱(ARPES),研究氧化物异质界面的新奇量子态。

结合电子结构测量、光学测量、输运测量与理论计算,理解异质界面的电子态、低能元激发以及带间跃迁的行为和其宏观物性的关系。

钙钛矿结构是高温超导、巨磁阻锰氧化物、镍基电荷有序材料等等具有丰富物性的多种氧化物材料的共有结构。

不同材料间晶格匹配高,便于构造异质结,而且通过生长不同的钙钛矿结构可实现维度的调节。

因此将重点研究钙钛矿结构的氧化物异质结的电子结构,具体包括:研究LSCO,Bi2212等高温超导和绝缘体异质结的超导特性,Mott绝缘体-超导转变及其电子结构演化。

生长高温超导/铁磁或反铁磁锰氧化物的异质结,构筑新的量子态,寻找他们相互作用所产生的新物理效应。

通过选择不同的钙钛矿结构的基底,研究应力对于电荷/轨道/自旋有序的调节以及最终它们对量子态所产生的影响。

如把立方锰氧化物系R1-xAxMnO3,(R:三价稀土金属离子,A:二价的Ca、Sr、Ba、Pb离子)生长在SrTiO3和LaAlO3两种不同的衬底上,在横向和纵向上分别对晶格产生拉升扭曲,调节其磁电阻和居里温度。

研究SrTiO3/LaAlO3异质结,通过选择接触面是LaO/TiO2或者是AlO2/SrO来控制界面处的轨道杂化,进而控制其金属-绝缘体相变和磁性质的变化。

通过光电子能谱,研究超薄膜及异质结,研究不同氧化物材料界面处的电荷转移行为,为这类氧化物异质结的器件化积累经验,用电子结构测量结果指导过渡金属氧化物器件的设计。

从单层原子的微观尺度对NiO,V2O3,CrO2等经典氧化物体系的结构和电子结构参数进行调节,通过ARPES实验,研究其电子结构的演化,期望加深对凝聚态物理中的Mott相变等基础科学问题的认识。

3)界面电子结构、新奇量子态的理论研究发展预言界面几何结构、界面量子态及量子序的全局优化方法。

研究各种氧化物的界面态及由界面诱导的、不同于体相的、新奇量子态的性质,包括能带绝缘体与莫特绝缘体之间的界面,多铁性材料与磁性材料或铁电材料之间的界面等。

研究氧空位缺陷、界面处阳离子互相混合等对界面量子态的影响。

研究石墨烯与高介电常数绝缘体形成的界面的几何结构,理解石墨烯与绝缘体之间的化学成键对无质量Dirac费米子量子态的调制。

根据表面构型配合全局优化(如Basin-Hopping)算法构建多元半导体界面模型,研究其界面的电子结构性质,如态密度、能级位置、波函数分布、界面相对于材料内部的能带带阶(band offset)、跃迁矩阵等,研究界面对光电子产生,及光生电子-空穴对的影响。

3.异质界面的新奇物性及其机理研究1)异质界面与激子、载流子动力学行为研究界面在体材料带隙中产生的界面态,考察其对激子产生和拆分,光生载流子复合、扩散和漂移的影响。

发展皮秒分辨的瞬时光电压和光电流技术,提高实验探测的稳定性和可重复性,建立能够描述具有界面特征的瞬时光电压和光电流实验的物理模型。

由此,通过研究不同类型的界面(有机/有机、有机/无机、无机/无机)处的激子和载流子动力学行为,揭示激子界面拆分对包括瞬时光电压的极性转变和瞬时光电流的初始尖峰等界面效应的关系。

研究界面相关的光生和电注入的载流子输运过程,揭示各种界面对电荷(自旋)注入效率的影响及界面过程的内在机理,以期揭示界面对激子、载流子动力学行为影响的普适规律。

2)晶格/电荷/自旋/轨道之间的耦合对界面新奇物性的影响深入了解界面中不同序参量(包括电子电荷、自旋、轨道、晶格)之间的相互耦合与协同作用,提出准确描述界面量子态的模型哈密顿。

通过选择不同的基底材料,研究外延应力对界面或超晶格电荷序/轨道序/自旋序的调制。

研究极化激变(polar catastrophe)导致的电荷转移和氧空位主导的电导机制,探讨绝缘氧化物界面二维电子气的形成机理和输运性质。

研究界面诱导的轨道重构、量子尺寸效应、电子极化强度对界面磁性耦合的影响。

研究外场(磁场和电场)调制界面电荷序/轨道序/自旋序的物理机制。

3)氧化物低维结构光物理效应的关键影响因素和物理机制的研究从理论计算和实验出发,研究影响氧化物低维异质结构光电效应的关键因素及其物理机制。

氧化物异质结构中界面能够导致新奇的光电性质,如氧化物异质结中纵向超快光电响应的发现和横向丹倍(Dember)光电响应的增强,这些新奇特性使得通过界面结构调控光电特性成为可能。

实验上,研究氧化物不同异质结构中界面应力、界面电场、薄膜和超薄膜厚度、氧空位浓度、载流子迁移率以及外加磁场等因素对其光电性能的影响及其物理机制。

理论上,通过对光场作用下氧化物异质结中载流子泊松方程和含时漂移-扩散方程的自洽求解,研究和揭示氧化物低维异质结构光电响应的动态过程和对其产生影响的关键因素。

4.异质界面设计、修饰及功能化调控1)单原子层异质界面的修饰及功能化调控选用不同晶格的金属基底,调节石墨烯生长过程中的应力分布和局域电子结构,利用衬底与石墨烯间的异质界面,实现对石墨烯的微观结构、电子学特性、表面缺陷态乃至输运性质的调控。

引入磁性的金属元素,对于石墨烯/金属(或半导体)异质界面和表面进行修饰,调控石墨烯微观结构和电子结构,探索体系可能存在的新奇量子现象,例如反常量子霍尔效应。

制备石墨烯锯齿形点电极对阵列,设计并构建电极与分子材料界面确定的分子异质结,通过外场激励实现在分子水平上对材料的新奇量子特性的功能化调控。

设计纳米电极与分子间的不同化学键合方式,如共轭化学键、非共轭化学键、半共轭化学键以及超分子键合等,利用电极与分子间不同界面实现对分子量子输运性能的调控。

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