平板边界层实验
平板边界层速度剖面的测定讲义2
2009年04月20~22日平板附面层速度剖面与厚度的测定一、实验目的：1．熟悉附面层速度分布和厚度的测量方法。
2．具体测定平板附面层层流与湍流附面层的速度分布及其厚度。
3．把实验结果与理论计算结果进行比较，分析其差异产生的原因。
二、实验原理：粘性匀质不可压缩流体，测量边界层内的速度，仍利用风速管（皮托管）测风速的原理，即测出某点的总压P0和静压P后再换算成该点的速度，因为边界层很薄，其厚度往往只有几mm到十几mm，因而只能用极细的探针去探测边界层内的压力。
由于在边界层内部满足∂(P)/∂(Y)=0，即静压P沿着平板的法线方向不变，因此，可以用壁面上的静压P来表示边界层内法线上所有不同高度的静压。
于是，本实验将一根微总压管装在一标架上，使微总压管以很小的间距上下移动，测出不同高度处的总压P0(y)后，即可算出法线上离壁面y处的速度。
实验时，把总压管由壁面逐步往上移动，则测出的总压越来越大。
当移动到某一高度以后，再继续往上移动几个间距，这时所测到的总压已不再随高度的变化而变化。
记录下数据，经软件分析后可得速度边界层厚度和速度剖面，并与理论曲线对照。
理论分析中总是假定从平板（或物体）的前缘（或驻点）就开始形成层流或湍流边界层。
实际上绕流体的运动常常是组合边界层问题，即在物体的前部分首先形成层流边界层，在它的后部分形成湍流边界层，在它们之间还有一个过渡段。
过渡段从层流的失稳点（层流不稳定点）开始直到流动成为完全湍流之点（湍流过渡点）结束。
性质介于两者之间。
为了读出压力的微小变化,本实验采用压力传感器,采用总压和静压之差，将其采集的压力信号转换成电信号，再通过放大器进行信号放大后，输入A/D转换器，由计算机直接计算出速度值。
由于速度剖面是以无量纲形式画成的，因此，不需要计算一点的速度，只要计算出速度的相对值就可以了。
计算各高度上的u y/v和y/δ的值，以y/δ为纵坐标，u y/v为横坐标作图（其中v是边界层δ处所对应的边界层外缘处的速度，相当于来流速度），从流速分布图上判断各测点处是层流还是湍流边界层。
平板边界层实验指导1213
平板边界层实验指导一．实验目的1）测量平板边界层流速剖面，加深对边界层概念的认识；了解层流和湍流边界层的差异。
2）掌握热线风速仪和皮托管测速技术。
二．实验原理U 大Re 数绕平板流动，在平板边界附近有一个薄层，流速从平板处的零值，经过该层迅速增大到接近来流速度U ，此薄层被称为边界层。
通常定义0.99u =处到平板的距离为边界层厚度。
在平板的前段，边界层内流动呈层流状态，即层流边界层。
建立直角坐标系如图1，原点在平板前端，x 轴沿来流方向，轴垂直平板。
定义局地雷诺数y Re x Uxν=，ν为流体的运动学粘性系数。
从平板前端向后，在某个x 位置以后，Re x 足够大，边界层内流动变得不稳定；继续向后，当Re x 超过临界值Re xc 后，边界层内流动发展为湍流。
Re xc 被称为转捩雷诺数，其大小受多种因素影响，包括来流湍流度、平板粗糙度和其他扰动等。
对光滑平板边界层的观测研究表明，在低湍流度风洞中（湍流度低于1%），Re xc 可达；对于较大的来流湍流度，Re 610xc 也可以低至几千甚至几百。
在层流边界层中，粘性力与惯性力同量级。
除平板前端外（Re 100x <），层流边界层流速剖面满足Blasius 解，即()u Uf η′=，f满足200,0,1f ff f f f ηη′′′′′+=⎧⎪′===⎨⎪′=∞=⎩--------------------(1)其中η=该速度剖面如图2所示。
相应地，层流边界层厚度c δ≈从固壁向外，湍流边界层可分为粘性底层、过渡区和湍流核心区。
在粘性底层内，分子粘性应力远大于湍应力，流速呈线性分布。
在湍流核心区，情况正好相反，分子粘性可略，流速呈对数分布。
设u u u +∗=，yu y ν∗+=，其中u为脉动平均流速，u ∗=为摩擦风速，wτ为壁面上的切应力，ρ为流体密度。
在粘性底层u y +=+，-------（2-1） 在湍流核心区1ln u y κ++=C +，-------（2-2）常数和由实验确定。
平板边界层内流速分布实验
沿程阻力实验报告班级：核工程12姓名：李汉臻学号：2110302044实验日期：2013-5-16一、实验目的：1.测量离平板前缘任意截面内的速度分布。
2.根据速度分布确定边界层厚度。
3.了解风洞结构及测量仪器。
二、实验设备：吸入式风洞、（P max=P a 工作截面：300mm x 300mm）、大气压强计、温度计、微压计、U型测压管、平板模型、（325mm×200mm）、总压探针三、实验方法简述：1.调整U型测压管和微压计使管内液面保持水平。
2.校正平板和气流平行。
3.调整总压探头使其头部与平板接触，并读出测量板法线方向上坐标的初读数。
4.改变总压探针在平板法线方向的高度并读数，其与初始读数之差在加上探针半径即为纵坐标Y，并依次读出压力值（用两种方法），直到压强不再变化为止。
5.改变距离（距前缘250mm），重复步奏3、46.记下室内温度和大气压，整理数据绘制曲线。
四、实验数据处理及计算：表4-1 150mm 截面数据表4-2表4-3 250mm 截面数据表4-4五、附图：图5-1 图5-2六、 数据结果分析：临界雷诺数 Re 0 = 3*105 ~ 3*106 流态判断：150mm 截面为 层流流动250mm 截面为 层流向紊流过度区域2.根据边界层的速度分布判断流态：由附图 5-1、5-2、5-3、5-4 图像中，实测曲线均与紊流理论曲线吻合较好。
判断结果为：150mm 截面、250mm 截面均为 紊流流态3. 根据边界层厚度判断流态：层流： δ=5√νXV紊流： δ=0.37（νVX)0.2X由以上数据判断结果为： 150mm 截面流态为： 紊流 250mm 截面流态为： 紊流小结：通过如上三种方法认为，通过实验，该平板模型在实验流场中，150mm 截面处与250mm 界面处均为紊流流态。
原因可能是风洞中流速过快，以及1截面选择过于靠后，因而测不到或测得层流流态。
建议下次试验对100mm 截面进行测试。
平板边界层速度分布测量
平板边界层速度分布测量实验指导书实验目的：通过零迎角平板流动的流速测量，获取流速沿物面法向分布。
学习总压管测速。
实验装置和仪器：（1）风洞：回流开口小型风洞，试验段见右图，矩形有机玻璃管道中夹放一金属板，来流沿管道被该板分开，从出口流出。
出口截面的静压为大气压。
（2）偏平总压探针头：偏平总压探针头顶可在出口截面内水平移动，移动量由微分尺控制。
（3）酒精斜管压力计：斜角θ=30º，系数K=1.0,一头通大气，另一头接总压探头。
实验原理：测量原理，就是伯努利定理：不计重力，气流的动压和静压之和为总压。
设总压为P 0，则 )(])()([21)(220y P y v y u y P ++=ρ （1） y 为探头中心距平板的距离，u 、v 分别为平行于平板的流速和平板法向的流速， p 为当地静压，ρ为气流的密度。
因为 a P y P ≡)( ， u v <<由（1）可得ρ])([2)(0a P y P y u -= （2）实验步骤:图 风洞试验段示意图（1）实验室大气参数读取和记录；（2）探头零位确定；（3）压力计底座水平调解，测压管液面零刻度调节；（4）风洞开车；（5）调节好探头距平板的距离y ，从压力计读取并记录相应的压力值Po-Pa实验要求:测压时，每移动探头至新位置，应等待几秒钟，在压力平衡后再读取数据。
测量中，观察随探头离开平板距离的增大，压力的变化趋势。
实验报告要求：（1）实验参数：大气压P a （毫米汞柱） ，大气温度t (︒C ) ，大气密度 )(15.273)(464.0C t mmHg P o a +⨯=ρ （公斤/米3） 。
测量为之举平板前缘的距离X ；（2）测压原始数据，及由（2）是换算成流速，给出曲线y y u -)(；（3）找出不随距离y 而变的速度值，记为U 1，并找出满足u(y)= U 1的最小的y值作为δ，给出曲线δ//)(1y U y u -。
平板边界层实验数据处理
平板边界层实验数据处理
计算及过程流程对于地球科学的发展与影响不言而喻，对于任何地球物理学家
深入了解地表问题都不可或缺。
平板边界层是实验中常要考虑的问题之一，在大气和海洋研究中2019平板边界层的实验不仅被广泛使用，而且数据处理技术也处于
飞速发展阶段。
这些应用引发了一系列理性计算过程中技术相关挑战。
对于传统用于处理平板边界层实验数据的技术，在估计合理的误差上存在一些
缺点。
首先，传统技术并不能直接提取重要信息，且需要大量的时间、经历和资源来处理数据。
其次，这种技术需要借助大量的推断和假定，从而导致误差增加。
最后，这种技术对于可视化性的进展微乎其微，不能满足有效的数据可视化和分析。
为了改善传统技术的问题，许多学术前沿技术如深度学习、计算流体力学等被
应用到处理平板边界层实验数据，重新想象和创造平板边界层实验数据处理技术。
伴随着先进技术在处理平板边界层实验数据方面的成功实施，这些技术体现出许多优势，从而解决上述传统技术存在的问题。
首先，利用这些先进技术，可以准确地从复杂的实验数据中提取出相关信息，而不需要作出任何推断和假定；其次，这些技术可以帮助我们有效地进行数据可视化分析和结果验证；最后，这些技术还可以最大限度地减少延迟和浪费的可能性，大大缩短处理时间。
因此，通过把这些先进技术应用到处理平板边界层实验数据，这些技术可以在处理数据效率以及准确性上发挥着关键作用。
因此，伴随着现今科技的发展，有效地处理平板边界层实验数据的技术也在不
断发展壮大，应用前沿技术及有效建模等有助于普及技术的推广，加速技术的发展，促进人们对平板边界的深入了解。
平板边界层试验
平板边界层实验（一）（一）实验目的1 .测定平板边界层内的流速分布，从而确定流速分布指数规律、边界层名义厚度3、 位移厚度3 ］、动量厚度32、能量厚度3 3。
2 .掌握毕托管和测压计的测速原理和量测技能。
（二）DQS 系列空气动力学多功能实验装置：该装置相当于小型风洞，为组装式结构。
由主机和多种易更换实验段组成，流量可以控 制。
风机提供气流，在压出段设有流量调节阀门，气流通过风道进稳压箱流速减慢进入阻尼 网，阻尼网由二层细密钢丝网构成，可将流体较大尺度的旋涡破碎，使气流均匀地进入收缩 段，经过收缩段可将收缩段进口的速度不均匀度缩小n 2倍，n 为收缩比，本收缩段的收缩比 较大。
收缩曲线应用波兰人维托辛斯基曲线。
收缩段出口接各种实验段，实验排放的气流由 实验台面的孔□进吸音箱回到风机入口，如图1所示。
多管测压计，设有可改变角度的测压排管及调平设置，当测某点压强时取与大气连通7.阻尼网（三）实验段简图稳压箱内的气流经过阻尼网及收缩段均匀进入实验段，在实验段轴心位置安装一块一 面光滑一面粗糙的平板，平板可沿轴线滑动，在实验段的出口装有精致的鸭咀形毕托管，其的测压管与该点测压管的读数差，即为测点的压强水头 如图2所示。
1. 4.联通管 5.通风机 5.输液管 6.吸音箱6.酒精库7.通气管1.测压2.收缩2.角度3.风3.支4.调节阀式(1 — 1 )、( 1-2 )中头部厚度仅有0.3 mm,并配有千分卡尺，灯光显示设置和多管测压计，见图1-1。
（三）实验原理及计算式1 .平板紊流边界层的流速分布实际流体因存在粘性，紧贴壁面的流体将粘附于固体表面，其相对速度为零，沿壁面离作为边界层的厚度。
平板足够长，则边界层可以过渡到紊流，判别过渡位置的特征值是雷诺数Re ,如图1-2所若量测断面坐标为X ，则该断面Re X 为(1-2 )法向随着与壁面距离的增加，流体的速度逐渐增大 当距离为8时，其速度达到未受扰动 的主流流速=这个厚度为8的薄层称为边界层，通常规定从壁面到u = 0.99u 处的距边界层的厚度沿平板长度方向是顺流渐增的， 在平板迎流的前段是层流边界层，如果ReX（本装置用u 代表u ）其中V 为空气运动粘滞系数，VR 为动力粘滞系数,Pa 为空气密度。
微尺度射流、平板边界层及叶栅流动实验研究
南京航空航天大学硕士学位论文微尺度射流、平板边界层及叶栅流动实验研究姓名：***申请学位级别：硕士专业：航空宇航推进理论与工程指导教师：梁德旺;黄国平20060101南京航空航天大学硕士学位论文摘要本文以某型微型涡轮喷气发动机研制为背景，以认识微尺度下粘性流体流动状态及其机理和微涡轮叶栅通道内部流动特性为目的，设计并搭建了除本实验外还可供其他流体力学实验使用的微型风洞，并在该微型风洞基础上进行了微尺度射流实验、微尺度壁面边界层实验和微尺度涡轮叶栅实验。
微射流实验在出口宽度固定为20mm情况下，选取了3种不同出口高度：2mm，3mm和5mm，并通过改变速度使出口高度雷诺数在约20000到约55000之间改变，实验得到了流动图谱和微射流数学模型。
实验发现微射流中内外层流体微团之间的动量交换较常规大尺度下减弱，掺混变得相对缓慢，射流特征半厚度相对减小，从而初始段扩张角和基本段极角都有所减小。
该实验还同时研究了下游较远处射流流动情形，发现其掺混强度在微尺度二维平面射流和常规三维射流之间。
微尺度平板边界层实验选取从总长度为15mm的微平板前缘8mm到14mm之间的7个站位，4种马赫数，13个不同雷诺数（从35000到150000）的实验状态，发现了该尺度下边界层流动的一些新的特点，如形状因子比常规大尺寸下充分发展湍流状态的形状因子更小等。
微尺度叶栅实验使用弦长5.64mm的VKI-1叶型，选取了4种安装角度，3种叶尖间隙，4种出口主流马赫数状态的实验，得到了叶栅出口的总损失分布云图，发现微尺度叶栅栅后高损失区域与栅距的比例较常规大尺度下明显增大；同时对叶栅出口流动损失进行了分析，发现为了提高涡轮的效率，需要尽可能减小叶尖间隙并选择合适的安装角度（针对本实验中叶栅，最佳安装角为45～50度）。
关键词微流动微射流平板边界层流动涡轮叶栅Experimental Research on Micro Jet Flow , Flat Plate Boundary Layer Flow & Turbine Cascades FlowAbstractThis dissertation has on the research and design of a Micro Turbine Engine as background and it is for the purpose of comprehending viscous flow behaviors in micro scaled conditions and that in the mini-turbine cascades. A mini wind tunnel is designed and set up which also can be used in other micro flow experiments. On the basis of this mini wind tunnel, three mini flow experiments, including micro jet experiment, micro boundary layer experiment and mini-turbine cascades experiment, have been carried out.The micro jet experiment is under conditions of 3 different heights, 2mm, 3mm and 5mm of 2D (2 dimensional) rectangle jet outlet and the width of each is same, 20mm. 5 Reynolds numbers vary from 20,000 to 55,000.The experiment characters tell that compared with that of the normal scaled jet flow, the dilution power of this micro jet becomes weaker. Furthermore, the flow in the far down stream are also researched. The diluting power of the flow within this area is between that of 2D micro jets and normal scale 3D jets.The micro boundary layer experiment is carried out from 8mm to 14mm of a 15mm-long micro plane. Re numbers vary from 35,000 to 150,000 and 4 different Mach numbers are selected. Some new characters are discovered, such as velocity curve factor is smaller than that of well developed normal scale turbulence Boundary Layer.VKI-1 cascade with 5.64mm chord is adopted in mini-turbine cascades experiment. 4 assembly angles, 3 different blade tip clearances and 4 Mach number statuses are chosed as status variables. From 12 total pressure distribution maps, a conclusion is formed that ratio of high-loss area to full width of cascades period is large that that of normal scaled cascedes. Based on effiociency analysis,it has been found that narrower blade tip clearance and right assembly angle lead to utmost efficience. (e.g. 45~50 degree for this micro VKI-1 cascades)Keywords: Micro Flow, Micro Fluid, Micro jet(s), Flat Plate Boundary Layer Flow, Turbinary Cascades.承诺书本人郑重声明：所呈交的学位论文，是本人在导师的指导下，独立进行研究工作所取得的成果。
边界层内外域实验
四、邊界層內外域實驗第一部分：邊界層實驗目的：在定壓及變壓之情況下，量測平滑及粗糙兩平板之邊界層速度分布，以明瞭邊界層之現象。
器具：空氣動力實驗測定台、邊界層儀。
照1 邊界層實驗儀理論：1.當流體流經一固體表面時，沒有滑移的現象，其速度剖面由零增至自由流線之速度，此速度變化之層稱為邊界層。
2.當一等速均勻流V 流經一平板時，邊界層厚度隨著距離而增加，先為層流，若平板夠長則將經一轉換區而發展成為亂流。
3.若令轉換區之雷諾數為x R 則νVxR x =(1)x R 之範圍通常為55105101⨯⨯ɩ。
4.定義位移厚度（displacement thickness ）*δ：如圖1所示。
圖1 位移厚度示意圖()⎰-=∆dy v V Q(2) *δ=∆V Q(3)()⎰⎰∞∞*⎪⎭⎫ ⎝⎛-=-=δ∴00dy V v 1dy v V V1 ⎩⎨⎧==δ>0V v -1Vv y 當 ⎰δ*⎪⎭⎫⎝⎛-=δ∴0dy V v 1(4)因此由邊界層之速度分布可求得*δ值。
5.圖2中：圖2 質量和動量通量示意圖x dx m d V M x dx M d M x -w δ--δ+=δτ ()M mV dxd dx M d dx m d -=-=V w τ (5) 而 ⎰δρ=0vdy m(6) ⎰δρ=02dy v M (7)代入(5)式，得⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛-⋅ρ=τ⎰δ02w dy V v 1V v dx d V (8) =τ=ρ2V wf 2C local skin friction coeff.(9)(8)式變為⎭⎬⎫⎩⎨⎧⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎰δdy V v 1V v dx d 2C 0f (10)6.定義動量厚度（momentum thickness ）θ：⎰δ⎪⎭⎫ ⎝⎛-=θ0dy V v 1V v (11)(10)式變為dxd 2C f θ= (12)作用於一L 長，單位寬度平板表面之總摩擦力(total skin friction force per unit width on a plate of length)⎰=Lw dx D 0f τ(13)與(9)式比較得⎰=L f dx C V D 02f 2ρ由(12)(13)式，⎰⨯=Ldx dxd V D 02f 22θρ 當x =0時，θ=0若L θ表從邊緣至L 距離時之動量厚度L V D θρ222f ⨯=(14) ==ρ2L V ff 2D C Overall skin friction coeff.代入(14)式L C L f /2θ=(15)定義形狀因子（shape factor ）H ：動量厚度位移厚度=θδ=*H (16)（一）層流邊界層沿一平板之速度剖面可得x R x 721.1=δ* (17) x R x664.0=θ(18) 59.2H =(19)（二）亂流邊界層n1y V v ⎪⎭⎫ ⎝⎛δ= (20) 95101085ɩǩɩ==x R n 當2.0x R x 046.0=δ* (21) 2.0x R x 036.0=θ (22) 29.1H =(23)上述為壓力無變化時之情況，若壓力沿著流線變化，如加入Liners ，則 伯努利方程式：dxdV V dx dp ρ-= (24)(1) 流線加速、減壓使得動量增加，則邊界層成長較慢。
平板边界层实验报告
平板边界层实验报告引言平板边界层实验是一种常见的流体力学实验方法，用于研究在流体与固体界面发生的各种现象和特性。
通过实验可以获取边界层厚度、速度剖面、摩擦系数等参数，对于理解流体边界层的特性具有重要意义。
本实验报告将详细介绍平板边界层实验的原理、实验装置、实验过程和实验结果，并对实验结果进行分析和讨论。
实验原理在实验中，我们使用平板边界层实验装置对流体的边界层进行研究。
其原理基于以下几点：1.边界层理论：边界层是指流体流动过程中处于流体与固体物体之间的一层流动区域，其特点是速度梯度较大、流动剪切应力较高。
边界层的特性对于流体的运动、传热和传质等过程具有重要影响。
2.平板边界层：平板边界层是指位于平板表面附近的边界层，它是边界层研究中最常见的情况之一。
通过对平板边界层的研究，可以深入理解边界层的结构、特性及其对流体流动的影响。
3.流动速度剖面：边界层中流体的速度随距离平板表面的距离而变化，一般呈现一定的速度剖面形态。
通过测量流体速度剖面，可以确定边界层的厚度和速度分布特性。
实验装置实验装置由以下几个主要部分组成：1.平板：平板用于产生平板边界层。
通常采用光滑的表面，材质多为金属或塑料。
2.流体：实验中常使用空气或水作为流体介质。
流体通过输送装置注入到实验装置中。
3.流量计：流量计用于精确测量流体的流量，以保证实验条件的准确性。
4.速度测量装置：速度测量装置用于测量流体在平板边界层中的速度。
常见的测量方法包括热线法、激光多普勒测速法等。
5.数据记录系统：数据记录系统用于记录实验过程中获得的各项数据，包括流体流量、速度剖面等。
实验步骤本实验的具体步骤如下：1.准备工作：清洁实验装置，确保平板表面光滑且无杂质。
2.实验装置搭建：按照实验要求搭建实验装置，包括安装平板、连接流体输送装置和速度测量装置。
3.流体注入：启动流体输送装置，将流体注入实验装置中，并调节流量控制阀以控制流体的流量。
4.测速：使用速度测量装置对流体在平板边界层中的速度进行测量。
清华水力学实验18平边
γ 2g(
s
⋅l
⋅
N
+ψ
)
γa
式中：空气重度 γ a ；酒精重度 γ s ；微压计斜管中液柱长度 l ；毕托管修正系数ϕ ；微压
计修正系数ψ ； N = n ；微压计常数因子 n .
0.81
实验设备
实验在空气动力学多功能实验装置上进行。该多功能实验台相当于一个小型风洞，它包
平边-1
括风机、稳压箱、收缩段与试验段等。风机提供风源，风量由调节阀调节，气流经风道送入 稳压箱，稳压箱下接收缩段，在收缩段进口装设阻尼网以均化气流，出口接各种试验段。实 验后的气流从实验台面上的孔口吸入风机，以供循环使用。
进行平板边界层实验时，在实验段中心轴线位置安装一长为 L=300mm 的铝制平板，其一 面光滑一面粗糙。平板能沿轴线上下移动，以便选择不同的量测断面。
在实验段出口装一小型毕托管，连接一个千分卡尺，用以调节和记录毕托管的横向位置， 将毕托管刚接触到平板时的位置作为量测的起始点，此时指示灯发亮。
毕托管与微压计相连，以测定各点流速。
2. 为什么在量测断面处的层内外压强，都可按均布的大气压来考虑。
注意事项
1. 千分卡尺应缓慢旋转以防碰伤毕托管。 2. 实验过程中实验台两侧阀门不能动，实验台面泄流口不能有物体阻挡气流。 3. 若多功能实验台为两台共用一个通风机，实验时应尽量避免互相干扰。
平边-4
5. 接通电源，取走实验台面上的活动板，开启调节阀到最大位置，当流动稳定后，记录第 二测点的微压计读数 l 值。
6. 反时针旋转千份卡尺使毕托管远离实验板以改变测点位置，它每转一圈其 y 值增加 0.5mm每转一小格则增加 0.01mm. 测点在紧靠平板处布置要密，间距约 0.02mm至 0.03mm，随 y 增加间隔可逐渐增加为 0.05mm，0.3mm甚至为 1mm，测点总数约 25 左右。 每次量测需有一定稳定时间，并记下相应千分卡尺读数 y′′ 和微压计读数 l . 测点坐标为 y = ( y′′ − y′) + b . 当微压计读数 l 不再继续变化时，表明测点已达主流区。在主流区中需任
二、平板边界层测量
二、平板边界层速度剖面测量1实验目的：了解平板边界层特性，学习测量平板边界层速度剖面的方法。
在离平板前缘不同位置处，测量平板边界层内速度分布，确定边界层厚度，并和理论值进行比较。
2实验装置：图 1 实验装置示意图图 2 平板边界层测量原理（1）平板：在三维小风洞中安装一块宽240毫米、长750毫米的尖前缘平板。
平板表面光滑，零攻角安装。
沿平板中线有若干静压孔（见上图）。
（2）总压管：头部直径1毫米的总压管，用于测量边界层内总压分布。
总压管安装在坐标架上，总压管前端与静压孔齐平，小孔对准气流轴线且与平板平行。
（3）坐标架：安装在风洞上方，用于调节总压管位置。
（4）压力扫描测试仪：用于测量压差。
使用时需注意仪表初始读数，以便对测量值进行修正。
仪表拨盘位置与平板上测点相对应。
3实验步骤：（1）安装好平板，并使其表面与风洞轴线平行。
安装好总压管，使其对准气流方向并与平板平行。
（2）将总压管、静压孔分别与压力扫描测试仪相连。
（3）记录当天大气压和温度和仪表初读数。
（4）将总压管降到刚好与平板表面接触（必须反复调整总压管数次，以求找到最佳位置）。
这时总压管中心离平板表面的高度为y1=h/2 (h为总压管，外径=1mm)，此时坐标架的位置高度应为0.5毫米。
（5）启动风洞，调整到设定风速（变频器频率植）。
记录仪表读数。
（6）上下移动坐标架，改变总压管位置，重复测量边界层内压力分布和总压管高度。
由于总压管较细、管道较长，压力平衡需要一定时间。
实验中要等到压力平衡后再读数。
总压管上下移动步长为1mm。
（7）重复步骤（6），直到压力计读数不再随总压管位置不同而改变为止。
这时表明总压管已经到达边界层外面。
由于接近边界层外边界时速度变化很小，所以必须再要往上移动总压管若干次，确认总压管已经到达边界层外部。
（8）改变总压管水平位置，同时转动压力扫描测试仪拨盘，使指针指向对应静压孔位置。
重复上述步骤，测量3-5个边界层速度剖面。
高超声速平板边界层转捩的实验研究
高超声速平板边界层转捩的实验研究随着飞行器技术的发展，越来越多的飞行器操作在高超声速环境下，如宇宙飞行器、飞机以及飞行器动力装置等，在设计和应用上都需要对空气动力学行为有一定的了解。
而平板边界层转捩(BLT)则是目前对空气动力学行为理解最完备的模型，它能够解释和预测在实际飞行情况下大量的飞行器和动力系统的运动状况。
高超声速的平板边界层转捩是指在高超声速飞行状态下，它的边界层从层流状态一举跳跃转变成湍流状态，并不断发展而形成新结构，即流动态转捩。
BLT在高超声速空气动力学中具有重要意义，其研究对提升飞行器的性能以及飞行安全有重要的作用。
为深入了解高超声速的BLT空气动力学，我们研究了在高超声速环境下的平板边界层转捩实验，并以此为基础提出了有关的实验参数。
实验数据考虑了各种可能的流动状态，如静压、能量和温度等，以及各种可能的爆炸状态。
本实验采用柱形紊流发生器、数字流动计、温度探头等研究仪器，通过改变被观测平面的机械属性，如车速、管道长度等，来获取边界层的数据，获取的数据分析结果可以更好的预测平板边界层转捩状态。
实验结果发现，BLT的空气动力学行为在不同的飞行状态下发挥了重要作用。
在高超声速飞行状态下，平板边界层转捩可以缓解高超声速飞行过程中应力的突变，减少飞行器运动时产生的热量，从而增加飞行器的效率。
在实验中，我们观察到空气动力学行为改变是由于边界层转捩引起的，这对如何设计和操纵飞行器的性能和飞行安全有重要的意义。
随着飞行器技术的发展，平板边界层转捩的研究正在进行，以提供一个可预测的高超声速飞行空气动力学性能，以便更好地操纵和控制飞行器。
未来，将继续对此进行深入研究，为飞行器的性能和安全性提供更好的保障。
综上所述，本文以《高超声速平板边界层转捩的实验研究》为题，详细介绍了BLT空气动力学行为的实验研究，分析了在高超声速飞行状态下的边界层转捩的特性以及对飞行器的性能和安全的影响，为进一步研究提供了重要的参考。
平板边界层测试实验
增厚，开始是层流，经过一段时间后转变成湍流。流态转变由当地雷诺数 Rex 决定。
图一 平板边界层示意图
Rex
=
Ux ν
(1)
式中 x 为从平板前缘点算起的距离，ν 为流体运动粘度。
转捩雷诺数由多种因素决定，如来流湍流度、壁面粗糙度等，因此转换雷诺数值有一定
的范围。平板边界层转捩的下临界雷诺数约为
Rex,cr = 3.2 ×105
2，边界层厚度定义 习惯上，边界层厚度定义为边界层外边界流速达到来流速度的 99%时的厚度。这是带
有人为因素的概念，称为名义厚度。较为客观的厚度概念有位移厚度 δ ∗ 和动量厚度θ ，定
义如下 ， （2） （3）
∫ δ ∗ = δ (1 − u )dy
3.15 平板边界层测试实验
一、实验目的： 1，通过测定平板边界层内的流速剖面加深对边界层概念的认识。
2．计算边界层厚度 δ 、位移厚度 δ ∗ 、动量厚度θ 。
2，掌握总压管和微压计测压技术和测速原理。
二、实验原理 1，壁面流动边界层
当实际流体以较大的速度U 沿物体壁面流动时，壁面上满足不滑移条件。在ห้องสมุดไป่ตู้面附近 垂直方向来流速度从U V 迅速跌落为零，形成速度梯度较大的剪切薄层，称为边界层。实
0
U
∫ θ = δ u (1 − u )dy 0U U
式中 u( y) 为边界层内速度分布函数。
如 果 测 得 了 边 界 层 的 速 度 分 布 曲 线 u( y) ， 就 可 以 分 别 画 出 (1 − u ) �����������������������������������������������������������
二维平板边界层作业
二维平板边界层作业作业：1、建立二维平板边界层模型，求解边界层流动。
2、给定某种物质在边界层中的浓度分布，计算边界层中该物质的浓度变化情况。
3、分析边界层流动对物质传输的影响。
4、基于二维平板边界层模型，探讨边界层流动如何影响物质的运动轨迹。
解答：1、建立二维平板边界层模型，求解边界层流动。
二维平板边界层模型是用来模拟物体表面某种流体的气动特性及其对周围流体的影响的模型。
首先，可以使用Navier-Stokes方程描述边界层流动的运动特性，即：∂u/∂t + (u·∇)u = -∇p + μ∇2u + f其中，u表示流速，p表示流场压力，μ表示粘性系数，f表示外力。
为了求解二维平板边界层流动，还需要对流场和流场中的物质进行边界条件的设定，如流场压力，流场温度，物质浓度及其他参数。
2、给定某种物质在边界层中的浓度分布，计算边界层中该物质的浓度变化情况。
给定某种物质的浓度分布，可以使用质量守恒方程求解边界层中物质的浓度变化情况，即：∂ρ/∂t + ∇·(ρu) = 0其中，ρ表示物质浓度，u表示流速。
3、分析边界层流动对物质传输的影响。
边界层流动主要影响物质传输的方式。
当边界层流动较弱时，物质传输主要受到湍流的影响，物质的传输具有随机性；当边界层流动较强时，物质传输主要受到流动的影响，物质的传输具有一定的空间分布规律，传输的方向受到流体的流动方向的影响。
4、基于二维平板边界层模型，探讨边界层流动如何影响物质的运动轨迹。
边界层流动会影响物质在边界层中运动的轨迹，特别是在边界层流动较强时，物质的运动轨迹会受到流体的流动方向的明显影响。
例如，当边界层流动的方向向上时，物质会被带向上方，而当边界层流动的方向向下时，物质会被带向下方；同样，当边界层流动的方向向右时，物质会被带向右方，而当边界层流动的方向向左时，物质会被带向左方。
平板边界层实验报告
X 层= 340mm
Re层
v1x层
83096.18
风
风速管静压 风速管总压 h1 h静 h总
2
速
v1 h1 sin
管
h初
102
96
6
数
h末
136
102
34
据 h=h 末-h 初
34
6
28
由已知：
v1
2 h1 sin =
2 800 0.028 sin10 =8.01m/s 0.1212
小要比层流边界层的减小慢些； （4）在同一 下，紊流边界的摩擦阻力比层流边界层的大得多，这是因为层流中的
摩擦阻力只是由不同流层之间发生相对运动而引起的，紊流还有流体微团的很剧烈的横向 掺混，因而产生更大的摩擦阻力。
3． 用边界层厚度的经验公式求出δ层和δ紊 ，再与实验求得的δ层和δ紊作比较，分析产
生误差的原因。
2．实验曲线：
（自备坐标纸画出 vi f ( yi ) 曲线）
v1
1．
计算出各
yi 点处的
vi v1
，并求出δ层，δ紊。
2． 在坐标纸上画出 vi v1
f ( yi ) ，用曲线板连成光滑曲线，并比较层流边界层和紊流边
界层速度分布的差别。
层流边界层速度分布： 紊流边界层速度分布：
通过上面两图的比较，我们结合所学知识发现层流边界层和紊流边界层速度分布的差别： （1）紊流边界层沿平板壁面法向截面上的速度比层流边界层的速度增加得快，也即
答：因为垂直于板面方向的静压梯度等于零，即 p 0 ，所以只需在平板表面开一 y
静压孔，所测的静压就等于该点所在的平板法线方向上各点的静压。
总压排管
平板边界层实验报告
平板边界层实验报告一、实验目的本次实验旨在通过测量平板边界层的速度分布、压力分布和阻力系数等参数，了解平板边界层的特性及其对流体运动的影响。
二、实验原理平板边界层是指流体在与固体表面接触时，由于黏性作用而形成的一层极薄的流动区域。
在平板上方，流体速度逐渐增大，而在靠近平板表面处，由于黏性作用，流体速度减小并趋于零。
因此，在平板表面附近会形成一个速度梯度很大的区域，即平板边界层。
本次实验采用热线法测量平板边界层速度分布，并利用静压法测量压力分布。
根据这些数据可以计算出阻力系数等参数。
三、实验装置本次实验所使用的装置如下：1. 平板：宽300mm，长600mm，厚10mm。
2. 电源：直流电源。
3. 流量计：利用热线法测量气流速度。
4. 压力传感器：利用静压法测量气流压力。
5. 数据采集系统：将测得的数据传输到计算机上进行处理。
四、实验步骤1. 将平板放置在风洞中央，并调整风洞风速为指定值。
2. 开始测量速度分布。
将热线传感器插入平板上，并通过电源对其加热，使其温度高于周围空气。
当气流通过热线时，由于黏性作用，会导致热线周围的空气速度发生变化。
通过测量热线电阻的变化，可以计算出气流速度。
3. 测量压力分布。
将静压传感器插入平板上，并记录不同位置处的静压值。
4. 根据测得的数据计算出阻力系数等参数。
五、实验结果及分析1. 速度分布图根据测得的数据绘制出平板边界层内的速度分布图如下：从图中可以看出，在与平板表面距离较远处，气流速度基本保持不变；而在距离平板表面较近处，由于黏性作用，气流速度逐渐减小并趋于零。
因此，在平板表面附近会形成一个速度梯度很大的区域，即平板边界层。
2. 压力分布图根据测得的数据绘制出平板表面上的压力分布图如下：从图中可以看出，在平板表面附近，气流静压较高；而在距离平板表面较远处，气流静压逐渐减小。
这是由于在平板表面附近，由于黏性作用，气流速度减小，因此气流静压会增大。
3. 阻力系数计算根据测得的数据可以计算出阻力系数等参数。
实验四 空气纵掠平板时流动边界层和热边界层的测量
实验四空气纵掠平板时流动边界层和热边界层的测量一、试验目的1、了解流体流过热固体表面时形成流动边界层和热边界层的特性。
2、了解流体的流速和固体表面温度对流动边界层和热边界层的影响。
二、实验原理当实际流体流过固体表面时，在接触表面的地方因为粘性作用的缘故，其速度为零，离开表面处，速度逐渐增加，至一定厚度以后，其速度不再增加，即与主流速度相等，这种在固体表面附近流体速度发生剧烈变化的簿层称之为流动边界层（又称速度边界层）。
其厚度记为δ。
根据流体的雷诺准数不同，形成的边界层可分为层流边界层和紊流边界层，边界层的厚度定义为流体速度等于99 %主流速度处至固体表面速度为零处的厚度。
在对流换热条件下，主流与壁面之间存在着温度差。
实验观察同样发现，在壁面附近的一个簿层内，流体温度在壁面的法线方向上发生剧烈的变化，而在此簿层之外，流体的温度梯度几乎等于零。
流动边界层的概念可以推广到对流换热中去，固体表面附近流体温度发生剧烈变化的这一簿层称为温度边界层或热边界层，其厚度记为δt。
对于纵掠平板的对流换热，一般也以过余温度为来流过余温度的99 %处定义为δt的外边界，而且除液态金属及高粘性的流体外，热边界层的厚度δt在数量级上是个与运动边界层厚度δ相当的小量。
在测量平板局部换热系数后，仍保持平板相同的热状态不变，可以利用边界层速度分布、温度分布测量机构，即用全压探头测量边界层内全压的变化，以及用测温探头测量边界层内温度的变化。
最后测出流动边界层厚度δ和温度边界层厚度δt。
三、实验设备测量流动边界层厚度δ和温度边界层厚度δt的装置见图4—1。
测温探头3与4和测压探头5一同固定在位移机构6上，由于边界层的厚度很小，用千分表来精确测量二探头的位移。
位移机构上固定探头处有一微调件，可以调节探头的伸出距离，使二探头处于对平板壁面有同样的相对位置。
探头接触平板壁的初始位置由一电回路上的指示灯来确定。
边界层速度分布、温度分布测量机构是装压在试验风道出口处，所测边界层截面位置紧靠空气流射流出口，因此全压管所反映的即为气流的动压。
高超声速平板边界层转捩实验研究
高超声速平板边界层转捩实验研究引言：高超声速飞行器是一种飞行速度超过音速5倍以上的飞行器，具有巨大的潜力和广阔的应用前景。
然而，在高超声速飞行器设计过程中，边界层转捩问题一直是一个挑战。
本文旨在研究高超声速平板边界层转捩实验，以期为高超声速飞行器设计和性能优化提供参考。
一、高超声速飞行器边界层转捩的重要性高超声速飞行器的边界层转捩是指在高超声速飞行器表面上，从层流状态到湍流状态的转变过程。
边界层转捩的发生会导致飞行器表面阻力增加、气动加热增强、操纵性变差等问题，严重影响飞行器的性能和安全。
因此，研究高超声速飞行器边界层转捩现象，对于提高飞行器的性能和安全性具有重要意义。
二、高超声速平板边界层转捩实验的研究方法为了研究高超声速平板边界层转捩现象，需要进行一系列实验。
实验中，可以采用热线、热膜、热丝和红外热像仪等工具来测量边界层转捩时的温度和湍流特性。
通过分析实验数据，可以揭示高超声速平板边界层转捩的机理和规律。
三、高超声速平板边界层转捩实验的关键参数在高超声速平板边界层转捩实验中，有几个关键参数需要考虑。
首先是雷诺数，它是描述流体湍流性质的重要参数。
较高的雷诺数有利于边界层转捩的发生。
其次是平板表面的粗糙度，粗糙表面会促进边界层转捩的发生。
最后是平板的入射流速度和温度，它们对边界层转捩的影响也非常重要。
四、高超声速平板边界层转捩实验的研究进展国内外已经进行了许多高超声速平板边界层转捩实验研究。
通过这些研究，人们对高超声速平板边界层转捩的机理和规律有了更深入的认识。
例如，实验结果表明，平板表面的粗糙度对边界层转捩有重要影响，较大的粗糙度会促进边界层转捩的发生。
此外，实验还发现，在一定范围内，雷诺数越大，边界层转捩越容易发生。
五、高超声速平板边界层转捩实验的应用前景高超声速平板边界层转捩实验的研究成果对于高超声速飞行器的设计和性能优化具有重要意义。
通过深入研究边界层转捩现象，可以优化飞行器表面的设计，减少阻力和气动加热，提高飞行器的性能。
平板边界层实验报告
流体力学实验平板边界层实验报告班级姓名实验日期指导教师北京航空航天大学流体力学研究所流体力学实验平板边界层实验报告一、实验目的测定平板边界层内的流速分布，并比较层流边界层及紊流边界层的速度分布的差别。
二、实验设备本实验使用的是一个二维开路闭口低速风洞，在该风洞实验段中装有两块平板，以分别测量层流及紊流边界层的速度分布。
为测量速度分布，在平板板面上安装有总压排管及静压管。
这些测压管分别用橡皮管连接到多管压力计上，通过测量多管压力计液柱高度推算出速度来，具体原理见后。
为测出实验段风速，在实验段侧壁上装有风速管，风速管的总压孔及静压孔也分别用橡皮管连接于多管压力计上，装备情况见图1。
图1三、实验原理当气流流过平板时由于粘性作用使紧贴平板表面处的流速为零，离开板面速度就逐渐增大，最后达到相当于无粘时的气流速度。
对平板来说，就等于来流速度了。
由于空气粘性很小，只要来流速度不是很小时，流速变化大的区域只局限在靠近板面很薄的一层气流内，这一薄层气流通常叫作边界层。
人为地规定，自板面起，沿着它的法线方向，至达到99%无粘时的速度处的距离，称为边界层厚度δ。
不可压流场中，每一点处的总压P 0，等于该点处的静压和动压122ρv 之和。
p p v 0212=+ρ则 v p p =-20()ρ（1）因此只需测出边界层内各点处的静压p ，总压p 0，就可计算出各点的速度来。
但考虑到垂直平板方向的静压梯度等于零（即∂∂p y /=0），我们只需在平板表面开一静压孔，所测的静压就等于该点所在的平板法线方向上各点的静压。
要测边界层内的速度分布就只要测出沿平板法线上各点的总压即可。
p i 0──为各测点的总压。
p i ──为各测点的静压。
v i ──为各测点的速度。
γ ──为多管压力计所使用的液体重度（公斤/米3）。
∆h i ──为各测点总压管与静压管的液柱高度差。
ρ ──为空气的密度，实验时可依据当时室温及大气压强由表查出。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
平板边界层实验（一）
（一）实验目的
1．测定平板边界层内的流速分布，从而确定流速分布指数规律、边界层名义厚度δ、位移厚度1δ、动量厚度2δ、能量厚度3δ。
2．掌握毕托管和测压计的测速原理和量测技能。
（二）DQS 系列空气动力学多功能实验装置：
该装置相当于小型风洞，为组装式结构。
由主机和多种易更换实验段组成，流量可以控制。
风机提供气流，在压出段设有流量调节阀门，气流通过风道进稳压箱流速减慢进入阻尼网，阻尼网由二层细密钢丝网构成，可将流体较大尺度的旋涡破碎，使气流均匀地进入收缩段，经过收缩段可将收缩段进口的速度不均匀度缩小n 2倍，n 为收缩比，本收缩段的收缩比较大。
收缩曲线应用波兰人维托辛斯基曲线。
收缩段出口接各种实验段，实验排放的气流由实验台面的孔口进吸音箱回到风机入口，如图1所示。
多管测压计，设有可改变角度的测压排管及调平设置，当测某点压强时取与大气连通的测压管与该点测压管的读数差，即为测点的压强水头，如图2所示。
1.稳压箱
1.测压管
2.收缩段 2.角度盘
3.风道 3.支架
4.调节阀门
4.联通管
5.通风机 5.输液管
6.吸音箱 6.酒精库
7.阻尼网 7.通气管
图 1 图 2 （三）实验段简图
稳压箱内的气流经过阻尼网及收缩段均匀进入实验段，在实验段轴心位置安装一块一面光滑一面粗糙的平板，平板可沿轴线滑动，在实验段的出口装有精致的鸭咀形毕托管，其
头部厚度仅有0.3㎜,并配有千分卡尺，灯光显示设置和多管测压计，见图1-1。
（三）实验原理及计算式
1．平板紊流边界层的流速分布
实际流体因存在粘性，紧贴壁面的流体将粘附于固体表面，其相对速度为零，沿壁面法向随着与壁面距离的增加，流体的速度逐渐增大，当距离为δ时，其速度达到未受扰动的主流流速∞u ，这个厚度为δ的薄层称为边界层，通常规定从壁面到∞=u u x 99.0处的距离作为边界层的厚度。
边界层的厚度沿平板长度方向是顺流渐增的，在平板迎流的前段是层流边界层，如果平板足够长，则边界层可以过渡到紊流，判别过渡位置的特征值是雷诺数x Re ，如图1-2所示。
若量测断面坐标为x ，则该断面x Re 为
ν
x
u x ∞=
Re (本装置用0u 代表∞u ) ( 1－1 )
其中ν为空气运动粘滞系数，α
ρμν=
μ为动力粘滞系数，αρ为空气密度。
n
T T ⎪⎪⎭
⎫
⎝⎛=00μμ 15.2880=T °Ｋ时，250/·10789.1m S N -⨯=μ
K ℃t T 15.273/+=
90°K ＜T ＜300°K 时，n 取8/9，代入
29
85/·
15.28810789.1m S N K T ⎪⎭
⎫
⎝⎛︒⨯=-μ 紊流边界层内的流速分布用指数律表示为 图 1 - 1
n
x y u u 10⎪⎭
⎫
⎝⎛=δ ( 1－2 )
式( 1－1 ) 、( 1－2 )中
x 量测断面纵向坐标
y 量测点的横向坐标
x u 测点流速
δ 量测断面x 处的边界层厚度（即099.0u u x =处的y 值） 图 1－2 0u 量测断面x 处的边界层外主流流速
通过对该断面流速分布的量测，以及对实验数据的处理，并绘制双对数图，可确定指数n 值的大小。
根据资料介绍x Re 为510时，其光滑壁面的n 值约为7。
可根据n 值计算1δ、
2δ、3δ。
亦可在已知速度剖面的条件下计算各种厚度，二者的计算式分别为：
边界层位移厚度1δ ()
n +=
11δ
δ ( 1－3 )
dy u u x
⎰⎪⎪⎭
⎫
⎝
⎛-
=δ
δ0
11 ( 1－3 )’ 边界层动量损失厚度2δ ()()
n n n ++=
212 δ
δ ( 1－4 )
dy u
u u u x x
⎰
⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛-=δ
δ0
00
21 ( 1－4 )’ 边界层能量损失厚度3δ ()()
n n n ++=
3123 δ
δ ( 1－5 )
dy u
u u u x x
⎰
⎪⎪⎭
⎫
⎝⎛-=δ
δ0
202
31 ( 1－5 )’ 2．毕托管与多管测压计的测速原理
根据元流能量方程，毕托管处的驻点压强0P 为
g
u p P x
a
a
220
+=
γγα
( 1－6 ) a γ为空气容重，αp 为大气压强，测点流速为
a
x p p g
u γα
-=02 ( 1－7 )
0p 用测压计测定，根据静压基本方程0p 为
h p p e γα+=0 ( 1－8 )
e γ为测压管内流体的容重，h 为垂直的液柱高，即大气连通测压管与测点测压管的读
数差，当测压排管与垂线的夹角为α时。
h 值为αco s 1h ,(1h 为测压计斜管读数),其
αcos 10h p p e γα+=，代入式( 1－7)
αcos 21h g
u a
e
x γγ= ( 1－9 ) 式( 1－9)中，g a αργ= 2
/8.9s m g = 3/m N
RT
p
=
αρ 3/m kg ( 1－10 ) 式( 1－10)中p 为大气压。
1㎜Hg=133.322
/m N
R 为气体常数 K Kg J R ·/063.287= (焦耳/千克·绝对温度)
T 为绝对温度值 K ℃t T 15.273+=
（四）实验步骤
1．按图1-1所示装好实验段。
调多管测压计底座使其水平，调酒精库使管液位在160㎜左右，排管与垂线夹角︒=10α。
酒精库内液位在管子的中部，取走实验台面的活动板。
将指示灯电线一端接到实验板上，另一端接到毕托管上。
顺时针旋转千分尺使毕托管向实验板靠近，一定要缓慢旋转，以免碰坏毕托管，当指示灯发出微光时停止旋转（注意不要将毕托管与实验板顶得太紧），此点为第二个测点，其y 值为毕托管头部厚度的一半即
㎜y 15.0=，第一个测点为实验板壁面0=y 。
将指示灯的二根电线移出实验段，以免干
扰气流。
2．接通电源，慢慢打开调节阀门至最大开度，待测压管液位不再变化时，读毕托管及与大气连通测压管的读数，取液位波动的平均值并记录。
逆时针旋转千分尺，使毕托管离开实验板，每转一格其间距为0.01㎜，前5个测点的间距取3格。
其后的3个测点的间距取5格，后面的测点间距可放大到15格、30格、50格等。
测点总数在20个左右，记录千分卡
尺旋转距离和对应的测压管读数1h 值，当测压管读数1h 值不再继续变化时，即达主流区，其流速为0u ，计算出099.0u u x =处的测压计读数'h ，（'h 测点的y 值即为边界层的厚度
δ)。
再顺时针慢慢旋转千分卡尺并仔细观察测压计，当其读数1h 等于'h 时停止旋转，在顺
时针旋千分尺时一定要慢旋并记录旋转的圈数，用逆时针旋转的圈数扣除顺时针旋转的圈数。
其y 值即为该断面边界层的厚度δ。
尚可测量不同断面不同流量时的边界层厚度，即下滑实验板，调小流量，实验方法相同。
3．记录有关常数，测量温度及大气压。
4．注意事项 整个实验过程不得干扰气流，如用手阻止气流，记录纸进入实验台面的孔口，移动调节阀门等。
实验完毕断电停风。
（五）实验记录 1．常数 设备编号
测压管与垂线的夹角 =α ° 毕托管头部宽度 3.0=b ㎜ 空气温度 =t ℃ 大气压力表读数 ㎜Hg 通大气测压管读数 ㎜
2．记录表
（六）成果要求（仅供参考）
1．绘制0
lg
u u
与δy lg 的关系曲线，确定指数n 值。
注意连线要分段，用式(1-3)、式(1-4)、
式(1-5)式计算边界层的各种厚度。
2．绘制y 与0u u
、⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-001u u u u 、⎪⎪⎭⎫ ⎝
⎛-202
1u u u u x 三条关系曲线，用式(1-3)’
、式(1-4)’、式(1-5)’计算边界层的各种厚度，以上要求仅供参考，各校可根据自己的教学内容确定。