中国石油大学高等数学精品课件
中国石油大学,高等电路分析课件讲解
……
注意:
Rl1il1 +Rl2 il2 +…+Rll ill = usl l
①自阻 Rkk总是正的。 ②互阻 Rjk(j≠k)的正负,取决于两回路电流在共有支路上 参考方向是否相同,相同时为正,反之为负;
③电压源方向与回路方向一致时,uskk取负号,反之取正号。 (就方程右边而言)
例:已知R1=1 ,R2=2,R3=3
通常用G表示,它没有任何电路元件,只有抽象的线段(把它画
成直线或曲线都无关紧要)和点。
对一个给定的电路,很容易画出它的图,但是从电路的图不 可能画出它的原电路。 因此,画图的目的是表达给定电路的结点和支路的互相链接 的约束关系,即所谓电路的拓扑结构。 移去支路不意味着移去结点,但移去结点必须移去与之相连 的所有支路,因此可以存在孤立结点。
代入数据解得 IL3 = -2A
1 52 46 3
结点电压方程的一般形式
1)规范形式:
G11un1+G12 un2 +… +G1k unk +…+G1NunN = is11 G21un1 +G22 un2 +… +G2k unk +…+G2NunN = is22
…… 注意: GN1un1+GN2 un2 +…+ GNkunk +…+GNNunN = isNN ①自导Gkk(与结点k相连的所有支路的电导和),恒为正。 ②互导Gjk(j≠k,即跨接在结点j、k之间所有支路的电导之 和),恒为负。 ③ iskk是所有电流源(含等效变换后的)的代数和,凡参考 方向流入结点k的取正号,反之取负号。
如今图论已广泛应用于电路网络、理论物理和统计力学、化 学领域、心理学领域以及经济学领域。
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若 在周期函数 f (x)的所有周期中存在 最小的正 周期T ,则称这个最小正周期T 为 f ( x)的 基本周期 .
通常我们所说的函数的周期都是指基本周期.
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27
f ( x) sin x,cos x 的周期为T 2 , 常 f ( x) tan x,cot x 的周期为T , 用 F ( x) Asin(x B) C 的 周 期 为T 2 ,
业成绩以10% 记入期末总评成绩。
4. 辅导答疑:
时间:待定;地点:南堂 112 答疑室。
电话:15020063032
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6
《高等数学练习册》 发放时间、地点及相关要求:
时 间:星期二、三、五(9月20、21、23日)
下午 3:00 — 5:00 地 点:文理楼 237 室 《高等数学练习册》每本售价:17元
定理 函数 f ( x) 在 D 上有界 函数 f ( x) 在 D 上既有上界又有下界.
(3) 若 M 0,xM D f ( xM ) M , 则称 f ( x) 在 D 上无界 .
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21
例6 证明:f ( x) 1 在 ( ,0) 与 (0, ) ( 0) 无界,
x
在任何不包含原点的闭区间 [a, b] 上有界 .
16
有些特殊的函数只能用语言来描述对应法则 f ,
并用约定的符号予以表示:
例1 “x R, 对应的 y 是不超过x 的最大整数”.
记作:y [x] , x R . 称为取整函数
例如:[5.3]= 5, [ - 4.9]= 5 .
当n x n 1 (n Z) 时,
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h
lim f(0h)f(0)lim h 1,
h 0
h
h h 0
y y x
o
x
f(0h )f(0 ) h
lim
lim1.
h 0
h
h h 0
即 f (0 )f (0 ), 函y数 f(x)在 x0点不 . 可
四、导数的几何意义
y
f (x0 )表示曲线y f (x) 在点M(x0, f (x0 ))处的 切线的斜率,即
4
4
2. 2
例3 求函 yx数 n(n为正 )的 整导 .数数
解 (xn)lim (xh)nxn
h 0
h
li[n m n 1 x n (n 1 )x n 2 h h n 1 ]nxn1
h 0
2 !
即(xn)nn x 1.
更一般地 (x ) x 1 . ( R )
例如,
y x
f(x0)
0( x 0 ) y f(x 0 ) x x
l x 0 i y m l x 0 i [ f m ( x 0 ) x x ] 0
函f(数 x )在x 0连 点 . 续
注意: 该定理的逆定理不成立.
★ 连续函数不存在导数举例
1. 函 数 f(x)连 续 ,若f(x0)f(x0)则 称x0点 为函f(数 x)的角,函 点数在角点 . 不
xx0
切线 MT的斜率为 ktan lim f(x)f(x0). x x0 xx0
二、导数的定义
定义 设函数 y f ( x)在点 x0的某个邻域内 有定义, 当自变量 x在 x0处取得增量 x (点 x0 x 仍在该邻域内)时, 相应地函数 y取 得增量y f ( x0 x) f ( x0 ); 如果y与 x之比当x 0时的极限存在, 则称函数 y f ( x)在点 x0处可导, 并称这个极限为函 数 y f ( x)在点 x0处的导数, 记为y x x0 ,
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lim[ f ( x )]n [lim f ( x )]n . sin x 求 lim . x x
y
解 当x 时, 1 为无穷小, x
sin x x
而 sin x是有界函数. sin x lim 0. 1.4 无穷小与无穷大 P51---P57 x x
例2 解
1 2 n 求 lim( 2 2 2 ). n n n n
1.4 无穷小与无穷大 P51---P57
作用(2):用等价无穷小求某些极限。 tan2 2 x 例3 求 lim . x 0 1 cos x 1 2 当x 0时, 1 cos x ~ x , tan 2 x ~ 2 x . 解 2 ( 2 x )2 原式 lim 8. x 0 1 x2 2 注意:若未定式的分子或分母为若干个因子的乘 积,则可对其中的任意一个或几个无穷小因子作 等价无穷小代换,而不会改变原式的极限.
1.4 无穷小与无穷大 P51---P57
极限四则运算法则的证明:
定理
设 lim f ( x ) A, lim g ( x ) B , 则 (1) lim[ f ( x ) g ( x )] A B; ( 2) lim[ f ( x ) g ( x )] A B; f ( x) A ( 3) lim , 其中B 0. g( x ) B
设 o().
o( ) o( ) lim (1+ ) 1, lim lim ~ .
1.4 无穷小与无穷大 P51---P57
作用(1):用等价无穷小可给出函数的近似表达式。 1 2 举例: 当x 0时, sin x ~ x , 1 cos x ~ x . 2 sin x x o( x ), 1 y x2
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解
原式
lim a cos ax sinbx x0 bcos bx sinax
cos bx lim x0 cos ax
1.
第27页/共175页
例5 求 lim tan x . x tan 3 x
2
解
原式
lim
x
sec2 3sec2
x 3x
1 3
lim
x
cos2 3x cos2 x
2
2
1 lim 6cos 3x sin3x lim sin6x
第14页/共175页
例4 设函数f ( x)在[0,1]上连续, 在(0,1)内可导, 证明:
至少存在一点 (0,1),使 f ( ) 2[ f (1) f (0)].
证 分析: 结论可变形为
f (1) f (0) 10
f () 2
f ( x) ( x 2 )
x .
设 g( x) x2 ,
F(b) F(a) f (b) f (a) f () .
F (b) F (a) F ()
当 F ( x) x, F (b) F (a) b a, F ( x) 1,
f (b) f (a) f () F (b) F (a) F ()
f (b) f (a) f (). ba
第10页/共175页
例3 证明当x 0时, x ln(1 x) x. 1 x
证 设 f ( x) ln(1 x),
f ( x)在[0, x]上满足拉氏定理的条件,
f ( x) f (0) f ()( x 0), (0 x)
f (0) 0, f ( x) 1 , 由上式得 1 x
ln(1 x) x , 1
又0 x 1 1 1 x
中国石油大学(华东)高数(2-1)课件
1 x, 设 f ( x) 2 x 1,
x0 , 求 lim f ( x ). x 0 x0
x 0是函数的分段点 , 两个单侧极限为
x 0
lim f ( x ) lim (1 x ) 1,
2 lim f ( x ) lim ( x 1) 1, x 0
lim C C . f ( x ) A C C 0 成立, x x
0
例3 证明 lim x x 0 .
x x0
证
f ( x ) A x x0 , 任给 0, 取 ,
当0 x x0 时,
f ( x ) A x x0 成立,
x X 表示x 的过程.
1.3 函数极限 P39---P51
1.定义
定义 1 设 f : D (a,) (, b) 如果对于任意给定 的正数 (不论它多么小),总存在着正数 X ,使得对 于适合不等式 x X 的一切 x ,所对应的函数值 f ( x ) 都满足不等式 f ( x ) A ,那末常数 A 就叫函数
x无 定 义
0
x0
1.3 函数极限 P39---P51
就有 x x0 ,
lim x
x x0
x0 .
3.单侧极限 举例:
1 x, 设 f ( x) 2 x 1, 证明lim f ( x ) 1.
x 0
x0 x0
y 1 x
y
1
y x2 1
2.另两种情形
f ( x) A 10 . x 情形 : xlim
0, X 0, 使当x X时, 恒有 f ( x ) A .
中国石油大学高层课件35
(d)
2 EB2 A底
N j
N j
Hj
( H j z)M ( z) 1 (1 n) z / H
0
dz
(e)
M(z)与外荷载有关,积分后得到的计算公式如下:
V0 H 3 Fn EB2 A底
式中,V0——基底剪力; Fn——系数。 在不同荷载形式下,V0及Fn不同。V0可根据荷载计算。
N j
Hj
( H j z)M ( z) 1 (1 n) z / H
0
dz
(e)
3 V H 0 M(z)与外荷载有关,积分后得到的计算公式如下: N Fn j 2 EB A底
式中,V0——基底剪力; Fn——系数。
在不同荷载形式下,V0及Fn不同。V0可根据荷载计算。
Fn是由式(e)积分得到的常数,它与荷载形式有关,在几种常见荷载形式下,Fn的表达式为:
一般而言,总的侧 移曲线仍以剪切型 为主。
粱柱弯曲变形产生的侧移
抗侧刚度D值的物理意义是单位层间侧移所需的层剪力(该层间侧移是梁柱弯曲变形 引起的)。
D
V
当已知框架结构第j层所有柱的D值位及层剪力后,可得近似计算层间侧移的公式
M j
D
M j
VPj
ij
各层楼板标高处侧移绝对值是该层以下各层层间侧移之和。顶点侧移即所有层(n 层)层间侧移之总和。 j
(3-22)
N是水平荷载引起的边柱内力。令水平荷载引起的总力矩为M(z),则 N=±M(z)/B (c) A为边柱截面面积。假定边柱截面沿z轴呈直线变化,令 n=A顶/A底 A(z)=[1-(1-n)z/H] A底 (d) A顶及A底分别为顶层柱及底层柱截面面积。
2-1中国石油大学(华东)高数(2-1)课件
2.1 导数的概念
2.1.1导数概念的背景
1.自由落体运动的瞬时速度问题
设一物体自由下落的距离是 时间的函数
1 2 s s( x ) gt , 2
t0
t
t
求 t 0时刻的瞬时速度,
如图, 取一邻近于 t0的时间间隔 [ t0 , t0 t ],
或[ t0 t , t0 ], 运动时间为 t , s s ( t 0 t ) s ( t 0 ) 平 均 速 度v t t
4
2 2 . x
例3 求函数 y x n (n为正整数) 的导数. 解
1 n n( n 1) n 2 2 n 1 lim [ x nx h x h hn x n ] h 0 h 2!
n n ( x h ) x ( x n ) lim h 0 h
f ( x h) f ( x ) C C 解 f ( x ) lim 0. lim h 0 h 0 h h
即
(C ) 0.
例:求函数f ( x) x 2的导函数f ( x)和 f (1).
y f ( x x ) f ( x ) 解 f ( x ) lim lim x 0 x x 0 x ( x x )2 x 2 2 x ( x ) ( x ) 2 lim lim x 0 x 0 x x lim( 2 x x ) 2 x
y y 0 f ( x ) f ( x0 ) tan x x0 x x0
为割线的MN的斜率
f ( x ) f ( x0 ) tan lim k x x0 x x0
为切线的MT的斜率
s (t0 t ) s (t0 ) s 瞬时速度 v lim lim gt 0 t 0 t t 0 t
石大线代获奖公开课课件
由D=0,得 2, 5, 8 ,能够验证,当 2 , 5 , 8 时,方程组确有非零解。
如当λ=2时,方程构成为
3x 2y 2x 4 y 2x
2z 0 0
2z 0
y
1 2
x
z x
易知有非零解,如: x 2, y 1, z 2
实际上,此时方程组有无穷多解。
■
第一章 行列式
1
解 因为原行列式能够写成 D D1 D2 .
0。
a2 a 1 1 a
1
1
a2 a a 1
b2
D1 c2
b c
1 b 1 c
1
1
1
D2
b2 1
c2
b c
11 b 1
1 c
d2 d 1 1 d
1
1
d2 d d 1
所以 D D1 D2 0。
1 a 1 a2
1
b D1 abcd
1
b2 1
c 1 c2
1 用范德蒙行列式; 2 利用经典字母行列式; 3 加边法(参见教材P27 ); 4 用教材P4例5; 5 拆项法(即将一种行列式拆成几种行列式之和)。
计算行列式旳措施还有某些,(参见教材P26选读内 容),望同学们在解题中注意总结。
第一章 行列式
第18页
1. 解方程
11
1
1
1 1 x 1
1
1 1 2 x
(4 )z 0
有非零解?
5 2
2
解 系数行列式 D 2 6 0
2
0 4
(5 )(6 )(4 ) 4(4 ) 4(6 ) (5 )(2 )(8 )
第一章 行列式
第15页
中国石油大学高等数学上册教材
中国石油大学高等数学上册教材一、引言高等数学作为理工科学生的一门重要基础课程,对于培养学生的数学思维和解决实际问题的能力具有重要作用。
中国石油大学的高等数学上册教材是学生学习这门课程的重要教材之一。
本文将对该教材的内容进行评述,旨在帮助学生更好地理解和掌握高等数学的知识。
二、教材内容梳理1. 微分学部分在微分学部分,教材首先介绍了函数的概念和性质,包括函数的定义、画图和性质分析等。
接着,教材详细讲解了极限和连续的概念,以及求导的基本方法和相关定理。
教材还介绍了微分中值定理和应用题,帮助学生理解微分的意义和应用。
2. 积分学部分在积分学部分,教材从定积分的概念出发,介绍了定积分的性质和计算方法。
教材详细讲解了反常积分的概念和性质,以及积分中值定理和应用题,帮助学生深入理解积分的计算和应用。
3. 微分方程部分在微分方程部分,教材首先介绍了常微分方程的基本概念和解法,包括一阶常微分方程、二阶常系数齐次线性微分方程等。
教材还介绍了高阶常系数齐次线性微分方程和常系数非齐次线性微分方程的解法。
此外,教材还涉及一些常见微分方程的应用,例如振动问题和电路问题等。
4. 空间解析几何部分在空间解析几何部分,教材首先介绍了空间点、空间直线和空间平面的基本概念和性质。
教材详细讲解了空间几何体的方程和性质,包括球面、圆锥面和圆柱面等。
教材还介绍了直线与平面、平面与平面之间的关系和相交情况。
三、教材特点分析1. 理论与实践相结合该教材在讲解数学理论的同时,注重将数学与实际问题相结合,通过大量的例题和应用题,帮助学生理解数学知识在实际问题中的应用。
2. 逻辑性强教材内容逻辑性强,从基础概念出发,逐步展开,层层深入。
每个知识点都通过定义、性质、公式和例题进行讲解,使学生能够系统地学习和掌握知识。
3. 形象化表达教材中的图示和图表丰富多样,有助于学生理解和记忆抽象的数学概念和规律。
四、教学建议1. 阅读教材学生应该认真阅读教材的内容,理解每个知识点的定义和性质,掌握基本的计算方法和解题思路。
流体力学(中国石油大学)
1 p p T
V
t p p
0 [1 t (T T0 )]
0 [1 p ( p p0 )]
《流体力学》
汪志明教授
9/24
§4 状态方程
p ZRT
Z V实际气体 V理想气体
图1.5-1.6
p pr pc
Z f ( Pr , Tr )
不容易液化的气体,在一个大气压 9 m 条件下,分子间距一般离大于 r 10 , 不再受引力,此时的气体可以看作为是 理想气体;
《流体力学》 汪志明教授
3/24
§1 流体力学的基本概念
流体运动与受力相关特性。 流体质点具有大的流动性,具有平移、旋转和振动等运动形式。相比之下, 固体分子的迁移受到限制,仅能在相对固定的位置振动或转动。 在外力的作用下,流体和固体表现出不同的行为特征。固体有抗拉强度, 流体(除粘弹性流体之外的)却没有抗拉强度。 流体无固定形状,它们的形状随盛装容器的形状的改变而改变,流体仅在 容器中能承受压力。 固体在弹性极限范围内能承受剪切应力,而流体只要有剪切作用存在,将 立即产生形变。 固体间摩擦力取决于其接触面的压力;而流体摩擦力与施加的压力无关。 固体在静止状态下仍存在摩擦力,而流体在静止状态下不存在剪切应力。 流体是各向同性的,与大多数固体相比。 流体定义:被认为是在外力作用下能产生连续变形的各向同性的物质。 流体运动的特征形式是流体流动,此流动可用三维欧几里得空间的连续变 换来表征。
《流体力学》 汪志明教授
4/24
§1 流体力学的基本概念
液体与气体差别 液体的分子间距和分子有效直径差不多是相等的,当夜体受压时, 由于分子间距稍有缩小,就会表现出强大的分子斥力来抵抗外力。也就是 说,液体分子间距很难缩小,通常把液体称为不可压缩流体。 另一方面,由于分子引力的作用,液体有力求自身表面面积收缩到 最小的特性,所以在大容器里只能占据一定的体积,而在上面形成自由的 分界面。液体表面存在表面张力。 一般说来,气体分子间距较大,分子间引力很小。分子间距比分子 有效直径大得多。只有当气体分子间距缩小很多时,才会出现分子斥力, 故气体可压缩。 又因为气体分子间距离很大,分子间引力很小,这就使得气体即没 有一定的形态,也没有一定的体积。因此一定量气体进入较大容器内,由 于分子不断的运动,结果使气体均匀充满整个容器,而不会形成自由液面。 气体没有表现张力行为。
中国石油大学高层课件44
600600
5100
600
6600
2020/4/15
900 900
5100
600600
6600
600
14400
2700 4500
1800
900 1500 600 900 1500 600 900
3000
3000
900
11400
作业
如图,壁式框架, C30钢筋混凝土 墙厚240mm, E=3.0×104N/mm2 G=0.42E。 试用D值法求其 在水平均布荷载 作用下的M图。
2020/4/15
• (1)整截面墙计算截面的轴力为该截面以上全部竖向荷载 之和。
• (2)整体小开口墙,每层传给各墙肢的荷载按图所示范围 计算,第j墙肢的轴力为该墙肢计算截面以上全部荷载之和 。
2020/4/15
• (3)无偏心荷载时,联肢墙内力计算方法与整体小开口
墙相同,但应计算竖向荷载在连梁中产生的弯矩和剪力, 可近似按两端固定梁计算连梁的弯矩和剪力;
•
偏心竖向荷载作用下,双肢墙内力计算可查相关计
算表格;
•
多肢墙在偏心竖向荷载作用下,端部墙肢可与邻近
墙肢按双肢墙计算,中部墙肢可分别与相邻左右墙肢按双
肢墙计算,近似取两次结果的平均值。
• (4)壁式框架在竖向荷载作用下,壁梁、壁柱的内力计 算和框架在竖向荷载作用下的相似,可采用分层法或力矩 分配法。
2020/4/15
• 竖向荷载作用下剪力墙内力的计算,不考虑结构的连续性 ,可近似地认为各片剪力墙只承受轴向力,其墙体平面外 的弯矩和剪力等于零。
• 各片剪力墙承受的轴力由墙体自重和楼板传来的荷载两部 分组成,其中楼板传来的荷载可近似地按其受荷面积进行 分配。
中国石油大学高等数学7习题课PPT课件
向量积的坐标表达式
ab (aybzazby)i(azbxaxbz)j
(axbyaybx)k
10
i j k a b ax ay az
bx by bz
a// b
6、混合积
ax ay az bx by bz
a x a y a z [abc] (ab)c b x b y b z
x2 a2
by22
cz22
1
x2y2 z2
23
3、空间曲线
[1] 空间曲线的一般方程
F(x, y,z) 0 G(x, y,z) 0
[2] 空间曲线的参数方程
x x(t)
y
y(t)
z z ( t )
两向量夹角余弦的坐标表示式
co s
axbxaybyazb z
ax2ay2az2 bx2by2b z2
ab
a x b x a yb y a zb z 0
9
5、向Байду номын сангаас积 (叉积、外积)
|c | |a |b ||s in其 中 为 a 与 b 的 夹 角
c的 方 向 既 垂 直 于 a, 又 垂 直 于 b, 指 向 符 合 右
第七章 习题课 一、主要内容
(一)向量代数 (二)空间解析几何
1
整体概述
概述一
点击此处输入
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概述二
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概述三
点击此处输入
相关文本内容
2
(一)向量代数
向量的 线性运算
向量概念
向量的积
向量的 表示法
数量积
混合积
向量积
3
1、向量的概念
中国石油大学高层课件33
反弯点法中柱剪力分配
通常梁的轴向变形很小,可以忽略。假定同一楼层中各柱端的侧移相等,均为δ, 则可得到第j层各个柱子的剪力: V1 j d1 j j V2 j d 2 j j i——柱编号
Vij d ij j
Vij、dij——第j层第i根柱子的剪力及抗侧刚度。
括号内数字为精确解。本 例表明,用反弯点法计算 的结果,除个别地方外, 误差是不大的。 表明除个别位置外,反弯 点法计算误差不大。
思 考 题
1.影响水平荷载下柱反弯点位置的主要因素是什 么? 框架顶层和底层柱反弯点位置与中部各层反弯 点位置相比,有什么变化?
2.请归纳一下反弯点法都作了哪些假定?
反弯点法
– 梁柱线刚度比无穷大(>=3)
• 不考虑梁轴向变形,同层柱顶位移相等
– 柱上下端转角相等(底层除外)
• 中间层:反弯点居中 • 底 层:反弯点2/3h
Vi1 Vi2 Vi3 u=1
– 梁端弯矩由节点平衡确定且按刚度分配
K=12i/h2
• 方法及步骤
水平力平衡 刚度分配柱剪力 柱平衡求柱端弯矩
【例】如图所示框架的弯 矩图,图中括号内数字为 各杆的线刚度。
【解】 当同层各柱h相等时,各柱 抗 侧 刚 度 d=12ic/h2, 可 直 接用ic计算它们的分配系数。 这里只有第3层中柱与同层 其他住高不同,作如下变 换.即可采用折算线刚度 计算分配系数。 折算线刚度
ic (42 / 4.52 )i (16 / 20.3) 2 1.6
柱子的抗侧移刚度d
柱子端部无转角时,柱子的抗侧移刚度用结构力学的方法可以很容易的给出: 柱剪力与水平位移的关系为 因此,柱的抗侧刚度
12ic V 2 h
中国石油大学高层课件32
G
(3.789)
1.612 D
(7.63)
+13.125*
4.384
-2.482
0.414 -0.399
0.067 -0.064
15.045
-7.317*
-3.161
-3.319
0.717 -0.534
0.115 -0.086
-13.585
+7.317* -6.332 -1.660
1.434 -0.267 0.231
1.924
0.202 0.089
-0.589
0.020 0.182 -0.791
-1.795 0.414 0.045
-1. 336
C -0.668
各层叠加后的M图
-4.836 6.039
-10.417 6.789 5.221
3.395
15.045 13.585
-1.916 18.930
-15.825
I
(1.79) ×0.9=1.611
(12.77)
F
(3.64)
4.40 m
A
(i=EI/l)
7.50m
B
C
5.60m
0.332 0.175 0.136
上层计算
-13.125* 8.678 -1.241 0.829 -0.200 0.133
-4.836
4.358 0.412 0.066
4.836
0.668
-3.1%
H
-13.585 -12.170
-1.916 -3.360
11.6% -43%
-1.856 -2.350
-21%
19.930 19.410
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= ∫ x 1+ 4x2 dx
0
1 = 12
(
3 1 + 4x2 2
)
1
1 5 5 −1 = 12
(
)
0
例3 解
x = acos t, (第Ι象限). 求I = ∫ xyds, L: 椭圆 L y = bsin t,
I = ∫ a cos t ⋅ b sin t ( − a sin t ) 2 + ( b cos t ) 2 dt
∆si 表示小弧段的长度 . i = 1,2,L , n.
近似 取 (ξ i ,ηi ) ∈ ∆si , ∆M i ≈ ρ (ξ i ,ηi ) ⋅ ∆si . 求和 取极限
M ≈ ∑ ρ (ξ i ,η i ) ⋅ ∆si .
i =1 n
近似值
M = lim ∑ ρ (ξ i ,η i ) ⋅ ∆si .
x = a cos t , 由于积分曲线L 解 :由于积分曲线L 参数方程 可得 : y = a sin t , I=
∫
L
xyds =
π
(a cos t )(a sin t ) (− a sin t )2 + (a cos t )2 d t ∫
2 0
π
= ∫2
0
(a cos t )(a sin t )adt
2
∴
e
∫
2
L
x ds = ∫ x
2 1
e
2
dy 2 1 + ( ) dx dx
2 e 2
1
e
=∫ x
1
1 x 1 2 x 1+ − dx = ∫ x + dx. 1 2 2x 2 2x
M (ξ 小,就可以用 i −1Mi小段上任意一点 i ,ηi )处的线密度 代替小段的线密度, 得小段的质量近似值为 : ρ(ξi ,ηi )代替小段的线密度,故
(2)近似替代:在线密度连 近似替代: 续变化的前题下, 续变化的前题下,只要 小段很
Mi ≈ ρ(ξi ,ηi )∆si
M ≈ ∑ρ(ξi ,ηi )∆si
λ →0
i =1
n
精确值
求曲线型物体的质量: 求曲线型物体的质量: 设曲线型物件是非均匀的,它的线密度是变量, 设曲线型物件是非均匀的,它的线密度是变量, 且曲线型物件所占的位置在xoy面内的一段曲线弧 面内的一段曲线弧L 且曲线型物件所占的位置在 面内的一段曲线弧 它的端点为A、 , 上,它的端点为 、B,在L上任一点 (x,y)处,线密度 上任一点 处 现要计算这物件的质量M。 为 ρ( x, y) ,现要计算这物件的质量 。 :( :(如图P152 10-1) P152
ϕ ′ 2 ( t ) + ψ ′ 2 ( t ) ≠ 0, 则
∫
L
f ( x, y)ds = ∫
换限
β
α
′2 (t ) +ψ ′2 (t )dt f [ϕ(t ),ψ (t )] ϕ
用L的方程代换 的方程代换 弧微分
(α < β )
证明 : 设 t 连续的由 α 变到 β 时 , L 上点 M ( x , y )沿曲 线 L 从点 A 连续的变到 B . 分割L 分割L : A = M 0 , M 1 , L M n = B , 相应地 [α , β ]有分割 : α = t 0 < t1 < L < t n = β , M i (φ ( t i ),ψ ( t i )),
∫
L
f ( x, y)ds = ∫
d
b
a
( 2) L : x = ϕ ( y )
dy f [ x, y( x)] 1+ dx. dx c ≤ y ≤ d.
2
f ( x, y)ds = ∫ f [ϕ( y), y] 1 + ϕ′2( y)dy. (c < d) ∫L c
∫
L
f ( x,ห้องสมุดไป่ตู้y)ds = ∫
L L L
(2) ∫ kf ( x, y)ds = k∫ f ( x, y)ds (k为常数).
L L
(3) ∫ f ( x, y)ds = ∫ f ( x, y)ds + ∫ f ( x, y)ds.
L L 1 L2
(L = L + L2 ). 1
(4) ∫
) AB
f ( x, y)ds = ∫) f ( x, y)ds
1≤ i ≤ n
∑
i =1
n
f [φ (τ i ),ψ (τ i )] φ ′(τ i ) 2 + ψ ′(τ i ) 2 ∆t i
令λ ′=max{∆t i }
n
则 λ ′ → 0 ⇒ λ = max {∆s i } → 0,
1≤ i ≤ n
取极限: 令 λ ′ → 0, 取极限:
n
分定义 由曲线积分定义和定积
π
0
= a3 ∫ 2
a3 sin t d(sint ) = . 2
例2 计算∫
L
yds,其中 是抛物线 = x2上 O(0,0)与B(1 1) L y 点 ,
之间的一段弧。 之间的一段弧。
x=x 解: L : y = x2 ∴
1
(0 ≤ x ≤ 1)
1
∫L
yds = ∫
0
x2 1+ ( x2 )'2 dx
s
L
z = f ( x, y)
S柱面面积 = ∫ f ( x , y )ds .
L
9.5.2第一类曲线积分的计算 9.5.2第一类曲线积分的计算
定理
设 f ( x , y )在曲线弧 L上有定义且连续 ,
x = ϕ ( t ), (α ≤ t ≤ β )其中 L的参数方程为 y = ψ ( t ), ϕ ( t ), ψ ( t )在 [α , β ]上具有一阶连续导数 , 且
BA
几何与物理意义 几何与物理意义
(1) 当 ρ ( x , y )表示 L的线密度时 , L的质量为: 的质量为:
M = ∫L ρ ( x , y )ds ; ( 2 ) 当 f ( x , y ) ≡ 1时 , L弧长 = ∫Lds ;
( 3) 当 f ( x , y )表示立于 L上的 柱面在点 ( x , y )处的高时 ,
d
c
dx f [ x( y), y] 1+ dy. dy
推广: 推广 空间曲线 Γ : x = ϕ ( t ), y = ψ ( t ), z = ω ( t ). (α ≤ t ≤ β ) β f ( x, y, z)ds = ∫ f [ϕ(t ),ψ (t ),ω(t )] ϕ′2 (t ) +ψ ′2 (t ) + ω′2 (t )dt ∫Γ α
L
β
α
注意: 注意: 1. 定积分的下限 一定要小于上限 ; α β
2. f ( x , y )中 x , y 不彼此独立 , 而是相互有关的 .
特殊情形: 特殊情形
(1) L : y = ψ ( x )
b
a ≤ x ≤ b.
2
f ( x, y)ds = ∫ f [ x,ψ ( x)] 1 +ψ′2( x)dx. (a < b) ∫L a
i =1
lim∑ f (ξ i ,ηi )∆si = lim ∑ f [φ (τ i ),ψ (τ i )] φ ′(τ i ) 2 + ψ ′(τ i ) 2 ∆t i
λ →0
i =1
λ ′→0
即 f ( x, y)ds = ∫ f [ϕ(t ),ψ(t )] ϕ′ 2 (t ) +ψ ′ 2 (t )dt ∫
在 L上有界 .用 L上的点 M 1 , M 2 , L , M n − 1把 L分成 n 个小段 .设第 i个小段的长度为 ∆ s i , 又 (ξ i ,η i )为第 i个小段上任意取定的一 点, y 作乘积 f (ξ i ,η i ) ⋅ ∆ s i , 并作和 ∑ f (ξ i ,η i ) ⋅ ∆ s i ,
n
(∆si 表示小段的长度 )
(3) 求和:整个构件质量近似值为 求和:
i =1
lim (4) 取极限:M = λ→0 ∑ρ(ξi ,ηi )∆si 取极限:
λ→
i =1
n
(λ表示 个小弧度的最大长度 n )
9.5.1对弧长 第一类) 9.5.1对弧长 (第一类)曲线积分的概念与性质
1.定义 定义 设 L为 xoy 面内一条光滑曲线弧 , 函数 f ( x , y )
∫
L
f ( x , y ) ds 存在 .
3.推广 推广
函数 f ( x , y , z ) 在空间曲线弧 Γ上第一类 曲线积分为
∫
Γ
f ( x, y, z)ds = lim∑ f (ξi ,ηi ,ζ i ) ⋅ ∆si .
λ→0
i =1
n
注意: 注意:
(1). 若 L (或 Γ )是分段光滑的 ( L = L1 + L2 ),
i =1 n
B
L Mn−1
(ξi ,ηi ) M i M2 Mi−1 M1
A
o
x
如果当各小弧段的 长度的最大值 λ → 0时, 这和的极限存在 , 则称此极限为函数 f ( x , y ) 在曲线弧 L上对弧长的曲线积分或 第一类曲 线积分 , 记作 ∫ f ( x , y )ds , 即
被积函数
Γ
α
(α < β )
y
B
曲线的弧长的计算公式 : 直角坐标系下, 直角坐标系下, L : y = f ( x ), a ≤ x ≤ b, s = ∫ ds = ∫