抗磁性和顺磁性
合集下载
相关主题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
2. 推导思路和数学依据，特别是做了些什么简化；
3. 得到的主要结论；
4. 和实验结果的比较；
5. 评述其成就和不足，思考继续改进的方向；
2.1 正常抗磁性的经典解释; Langevin 理论 一. 物理图像：
在与外磁场相反的方向诱导出磁化强度的现象称为 抗磁性。它产生的机理是外磁场穿过绕原子核运动的电 子轨道时，引起的电磁感应使轨道电子加速。根据楞次 定律，由轨道电子的这种加速运动所引起的磁通总是与 外磁场变化相反，因而磁化率为负。 显然，这种抗磁现 象是普遍的、是所以物体无例外的都具有的。但是在很 多情形，微弱的抗磁效应被更强的顺磁效应所掩盖了。 在原子、离子或分子没有总磁矩时，才可以观察到这种 抗磁现象。 （ Kittel 把这种外磁场感生的轨道矩改变和电子自
矩会沿磁场取向？
l
e
pl
和磁场方向成左旋（顺时针 方向）的电子轨道在磁场中 依然是产生右旋进动，进动 产生的附加磁矩依然和磁场 反向。
所以不管 pl 的方向如何，
它们的进动方向是一致的， 因此所有轨道电子所产生的
进动附加角动量 pl 具有相
同的方向，可以相加，即便 是原子的总轨道矩为零，电 子在外磁场中产生的
单位体积里含有N个原子，每个原 子有Z个轨道电子时，磁化率为：
a2是对所有轨道电子运动半 径a2的平均。
三. 理论结果分析：
1. d 0 所有物质都具有抗磁效应，数量级是符合的。
2. d 表达式中不含磁场 H 和温度 T，如果 r2 与它们 也无关，则抗磁磁化率与温度和磁场也无关，d 是一
个常数。
pl 0 也不为零，呈现
抗磁性。
pl mvr, v l r
pl mL 2 2 是轨道电子到z轴距离平方的平均值
一个轨道电子相对应的附加磁矩：
l
e 2m
pl
0e2
4m
H2
l
H
0 e
2m
H
设每个原子有
z
个电子，设电子轨道球对称，x2
y2
z2Fra Baidu bibliotek
r2 3
2
2 3
r2
r2 是第 i 个电子轨道半径平方平均值
故，一个原子在外磁场中产生的感生磁矩为：
Langevin 经典理论结论
d
z
l
0e2
6m
H
z
r2
求出克分子磁化率：
近似： z 个电子轨道相同
mol
NA
0e2
6m
z
r2
NA
z0e2
6m
r2
3.55105 z 取：NA 6.0231029, r2 1020m2
按CGS单位制计算：
6. Langevin给出的公式只是粗略地表述了离子实对 抗磁性的贡献，金属中自由电子也存在着抗磁性，且 与温度和磁场有关，因此金属抗磁性不能单用上述理 论解释。
习题 2.1 上述文献中，金属Cu的抗磁磁化率有 4 种不同数据： 1.08 106(SI) 5.4 106(cm3 mol-1) 这是一个可靠的原始数据 9.7 106( 4 cgs)
抗磁性和顺磁性
2.1 正常抗磁性的经典解释：Langevin 理论 2.2 正常顺磁性的半经典解释：
Langevin 经典顺磁理论 Langevin 模型的修正－－半经典理论 离子磁距测定值与实验结果的比较 晶场效应和轨道角动量冻结 2.3 原子磁性的量子理论：Van Vleck 顺磁性 2.4 传导电子的磁效应：Pauli 顺磁性和 Landau抗磁性
在外磁场中，轨道 电子将受到力矩
0l H 的作用：
d pl dt
0 l
H
pl
0 e
2m
pl H
做右旋进动
l
H
0 e
2m
H
电子轨道角动量 绕磁场做右旋进 动，进动产生的 附加磁矩和磁场 反向。
沿磁场方向右旋（反 时针）运动的轨道电 子相应的 pl , l
e
e
l 2m pl
l
思考！磁矩绕磁场 进动，如何理解磁
更严格的量子力学推导见 2.3节
5. 经典公式并使用 r2 1020 m 数值，可以给出抗磁 磁化率与温度无关的结论以及数量级上的符合。对于 稀有气体原子及具有满壳层电子壳层的离子，计算是 适用的。但经典公式不适合于计算抗磁性气体分子， 因为要考虑到离子间相互作用的影响，只能利用量子 力学才能给出严格的数值。
旋磁矩、轨道磁矩都作为原子磁矩的来源，见中文版p206）
二.理论推导：
每个原子内有 z 个电子，每个电子都有自己的运动轨 道，在外磁场作用下，电子轨道绕磁场 H 进动，进动频 率为ω。称为拉莫尔进动频率。由于轨道面绕磁场 H 做 进动，使右旋的电子运动速度有一个增量变化 dv。因此 带来电子轨道磁矩的增加△μ，方向与磁场 H 相反。如果 是左旋方向的电子轨道,则进动使电子运动速度减小，从 而在磁场 H 方向的磁矩减小，所得磁化率仍是负的。总 之，由于磁场作用引起电子轨道磁矩减小，表现出抗磁性。 简单说就是“感应电流的磁场与外磁场方向相反，与这个 电流相联系的磁矩是抗磁性磁矩。”
3. d 和核外电子数成正比，和原子半径 r2 成正比，定
性地和实验结果是一致的，（见下页图）
4. 计算一个自由原子的抗磁磁化率，归结为计算原子中 电子轨道半径数值，但这是经典理论不能完成的，量 子力学也只能精确计算氢原子等少数物质。已有一些 计算结果，见姜书p26表1-4中数据。经典公式利用量 子力学结果也可以称之为半经典理论。
mol
NA
e2 6mc2
z
r2
NA
ze2 6mc2
r2
2.83106 z 取：NA 6.0231023, r2 1016cm2
两个单位制的数据相差4π倍。
附录：另一种推导方法：（共2页，取自物理所课件）
假定电子轨道半径为r(m)的园，磁场H(Am-1)垂直于 轨道平面，根据电磁感应定律，将产生电场E(Vm-1)
本章开始解释物质磁性的起因，先分析两种弱磁性的起因, 虽说它们的磁性很弱，不能作为磁性材料得到广泛应用，但 绝大多数物质都具有弱磁性，理解它们的起因，对于我们了 解物质结构，很有帮助，更是我们理解有机物和生物磁性的 基础。
磁学理论在固体理论中有典范意义，对于每种理论，我 们都要从五个方面来理解：
1. 理论的物理图像和考虑问题的出发点；
因而 电子被磁场加速，在时间间隔Δt内速度的变化Δν由 下式给出
轨道绕磁场进动但不改变轨道形状，进动的角速度为
运动产生的磁矩为
对闭合壳层的情况下，电子分布在半径为a(m)的球表面， r2=x2+y2，而z轴平行于磁场。考虑到球对称，x2=y2=z2=a2/3， 因而 r2=x2+y2=(2/3)a2
3. 得到的主要结论；
4. 和实验结果的比较；
5. 评述其成就和不足，思考继续改进的方向；
2.1 正常抗磁性的经典解释; Langevin 理论 一. 物理图像：
在与外磁场相反的方向诱导出磁化强度的现象称为 抗磁性。它产生的机理是外磁场穿过绕原子核运动的电 子轨道时，引起的电磁感应使轨道电子加速。根据楞次 定律，由轨道电子的这种加速运动所引起的磁通总是与 外磁场变化相反，因而磁化率为负。 显然，这种抗磁现 象是普遍的、是所以物体无例外的都具有的。但是在很 多情形，微弱的抗磁效应被更强的顺磁效应所掩盖了。 在原子、离子或分子没有总磁矩时，才可以观察到这种 抗磁现象。 （ Kittel 把这种外磁场感生的轨道矩改变和电子自
矩会沿磁场取向？
l
e
pl
和磁场方向成左旋（顺时针 方向）的电子轨道在磁场中 依然是产生右旋进动，进动 产生的附加磁矩依然和磁场 反向。
所以不管 pl 的方向如何，
它们的进动方向是一致的， 因此所有轨道电子所产生的
进动附加角动量 pl 具有相
同的方向，可以相加，即便 是原子的总轨道矩为零，电 子在外磁场中产生的
单位体积里含有N个原子，每个原 子有Z个轨道电子时，磁化率为：
a2是对所有轨道电子运动半 径a2的平均。
三. 理论结果分析：
1. d 0 所有物质都具有抗磁效应，数量级是符合的。
2. d 表达式中不含磁场 H 和温度 T，如果 r2 与它们 也无关，则抗磁磁化率与温度和磁场也无关，d 是一
个常数。
pl 0 也不为零，呈现
抗磁性。
pl mvr, v l r
pl mL 2 2 是轨道电子到z轴距离平方的平均值
一个轨道电子相对应的附加磁矩：
l
e 2m
pl
0e2
4m
H2
l
H
0 e
2m
H
设每个原子有
z
个电子，设电子轨道球对称，x2
y2
z2Fra Baidu bibliotek
r2 3
2
2 3
r2
r2 是第 i 个电子轨道半径平方平均值
故，一个原子在外磁场中产生的感生磁矩为：
Langevin 经典理论结论
d
z
l
0e2
6m
H
z
r2
求出克分子磁化率：
近似： z 个电子轨道相同
mol
NA
0e2
6m
z
r2
NA
z0e2
6m
r2
3.55105 z 取：NA 6.0231029, r2 1020m2
按CGS单位制计算：
6. Langevin给出的公式只是粗略地表述了离子实对 抗磁性的贡献，金属中自由电子也存在着抗磁性，且 与温度和磁场有关，因此金属抗磁性不能单用上述理 论解释。
习题 2.1 上述文献中，金属Cu的抗磁磁化率有 4 种不同数据： 1.08 106(SI) 5.4 106(cm3 mol-1) 这是一个可靠的原始数据 9.7 106( 4 cgs)
抗磁性和顺磁性
2.1 正常抗磁性的经典解释：Langevin 理论 2.2 正常顺磁性的半经典解释：
Langevin 经典顺磁理论 Langevin 模型的修正－－半经典理论 离子磁距测定值与实验结果的比较 晶场效应和轨道角动量冻结 2.3 原子磁性的量子理论：Van Vleck 顺磁性 2.4 传导电子的磁效应：Pauli 顺磁性和 Landau抗磁性
在外磁场中，轨道 电子将受到力矩
0l H 的作用：
d pl dt
0 l
H
pl
0 e
2m
pl H
做右旋进动
l
H
0 e
2m
H
电子轨道角动量 绕磁场做右旋进 动，进动产生的 附加磁矩和磁场 反向。
沿磁场方向右旋（反 时针）运动的轨道电 子相应的 pl , l
e
e
l 2m pl
l
思考！磁矩绕磁场 进动，如何理解磁
更严格的量子力学推导见 2.3节
5. 经典公式并使用 r2 1020 m 数值，可以给出抗磁 磁化率与温度无关的结论以及数量级上的符合。对于 稀有气体原子及具有满壳层电子壳层的离子，计算是 适用的。但经典公式不适合于计算抗磁性气体分子， 因为要考虑到离子间相互作用的影响，只能利用量子 力学才能给出严格的数值。
旋磁矩、轨道磁矩都作为原子磁矩的来源，见中文版p206）
二.理论推导：
每个原子内有 z 个电子，每个电子都有自己的运动轨 道，在外磁场作用下，电子轨道绕磁场 H 进动，进动频 率为ω。称为拉莫尔进动频率。由于轨道面绕磁场 H 做 进动，使右旋的电子运动速度有一个增量变化 dv。因此 带来电子轨道磁矩的增加△μ，方向与磁场 H 相反。如果 是左旋方向的电子轨道,则进动使电子运动速度减小，从 而在磁场 H 方向的磁矩减小，所得磁化率仍是负的。总 之，由于磁场作用引起电子轨道磁矩减小，表现出抗磁性。 简单说就是“感应电流的磁场与外磁场方向相反，与这个 电流相联系的磁矩是抗磁性磁矩。”
3. d 和核外电子数成正比，和原子半径 r2 成正比，定
性地和实验结果是一致的，（见下页图）
4. 计算一个自由原子的抗磁磁化率，归结为计算原子中 电子轨道半径数值，但这是经典理论不能完成的，量 子力学也只能精确计算氢原子等少数物质。已有一些 计算结果，见姜书p26表1-4中数据。经典公式利用量 子力学结果也可以称之为半经典理论。
mol
NA
e2 6mc2
z
r2
NA
ze2 6mc2
r2
2.83106 z 取：NA 6.0231023, r2 1016cm2
两个单位制的数据相差4π倍。
附录：另一种推导方法：（共2页，取自物理所课件）
假定电子轨道半径为r(m)的园，磁场H(Am-1)垂直于 轨道平面，根据电磁感应定律，将产生电场E(Vm-1)
本章开始解释物质磁性的起因，先分析两种弱磁性的起因, 虽说它们的磁性很弱，不能作为磁性材料得到广泛应用，但 绝大多数物质都具有弱磁性，理解它们的起因，对于我们了 解物质结构，很有帮助，更是我们理解有机物和生物磁性的 基础。
磁学理论在固体理论中有典范意义，对于每种理论，我 们都要从五个方面来理解：
1. 理论的物理图像和考虑问题的出发点；
因而 电子被磁场加速，在时间间隔Δt内速度的变化Δν由 下式给出
轨道绕磁场进动但不改变轨道形状，进动的角速度为
运动产生的磁矩为
对闭合壳层的情况下，电子分布在半径为a(m)的球表面， r2=x2+y2，而z轴平行于磁场。考虑到球对称，x2=y2=z2=a2/3， 因而 r2=x2+y2=(2/3)a2