规则金属波导PPT课件
微波技术基础课件第三章规则金属波导
第3章 规则金属波导
(2) TE01模与TE0n模的场结构TE01模只有Ex、Hy和Hz三个 场分量，其场结构与TE10模的差别只是波的极化面旋转了 90°，即场沿a边不变化，沿b边有半个驻波分布，如图3.1-2 (c)所示。
(3.1-4) (3.1-5)
E0z (x, y) 0, y 0, aTM导波 E0z (x, y) 0, y 0, b
(3.1-6)
第3章 规则金属波导
(1) TE模(TE modes) 其Ez=0，Hz(x,y,z)=H0z(x,y)e-jβz≠0。应用分离变量法，即 令
H0z(x,y)=X(x)Y(y)
(3.1-7)
代入本征值方程，得到
1 X (x)
d 2 X (x) dx2
1 Y ( y)
d 2Y ( y) dy2
k
2 c
0
(3.1-8)
第3章 规则金属波导
此式要成立，每项必须等于常数。定义分离变数为kx和ky，
则得到方程:
d
2X dx
(
2
x)
k
2 x
X
(
x)
0
(3.1-9)
d
2Y ( y) dy2
第3章 规则金属波导
(1) TE10模与TEm0模的场结构 TE10(m=1,n=0)模的场分量由式(3.1-16１)求得为
Ey
ja
H10
sin
x
a
e jz
Hz
ja
电磁场与电磁波-- 规则金属波导讲解
第4章 规则金属波导微波传输线是用来传输微波信号和微波能量的传输线。
微波传输线的种类很多，比较常用的有平行双线、矩形波导、圆波导、同轴线、带状线和微带线等。
导波系统中的电磁波按纵向场分量的有无，可分为以下三种波型(或模)：(1) 横磁波(TM 波)，又称电波(E 波)：0,0≠=z z E H (2) 横电波(TE 波)，又称磁波(H 波)：0,0≠=z z H E (3) 横电磁波(TEM 波)：0,0==z z H E其中横电磁波只存在于多导体系统中，而横磁波和横电波一般存在于单导体系统中，它们是色散波。
4-1电磁场理论基础一、导波概念: 1、思想（1） 导波思想：（2） 广义传输线思想：（3）本征模思想2、方法：波导应该采用具体措施（1）坐标匹配（2）分离变量法（3）边界确定常数二、导行波的概念及一般传输特性1、导行波的概念1）导行系统：用以约束或引导电磁波能量定向传输的结构。
其主要功能有二：(1)无辐射损耗地引导电磁波沿其轴向行进而将能量从一处传输至另一处，称这为馈线；(2)设计构成各种微波电路元件，如滤波器、阻抗变换器、定向耦合器等。
导行系统分类：按其上的导行波分为三类：(1)TEM或准TEM传输线，(2)封闭金属波导，(3)表面波波导（或称开波导）。
如书上图1.4-12）规则导行系统：无限长的笔直导行系统，其截面形状和尺寸，媒质分布情况，结构材料及边界条件沿轴向均不变化。
3）导行波的概念能量的全部或绝大部分受导行系统的导体或介质的边界约束，在有限横截面内沿确定方向（一般为轴向）传输的电磁波。
简单地说就是沿导行系统定向传输的电磁场波，简称为“导波”。
由传输线所引导的，能沿一定方向传播的电磁波称为“导行波”。
导行波的电场E 或磁场H 都是x 、y 、z 三个方向的函数。
导行波可分成以下三种类型：（1）横电磁波（TEM 波）：（Transverse Electronic and magnetic Wave ）各种传输线使电磁能量约束或限制在导体之间空间沿其轴向传播，其导行波是横电磁（TEM ）波或准TEM 波。
第2章 规则金属波导(3)
2 1 1 2 2 ( 2 2 ) H ( , ) k OZ c H OZ ( , ) 0 2 p
(2- 3- 2)
应用分离变量法, 令
Hoz ( , ) R( )( )
(2- 3- 3)
2.3 圆形波导
代入式(2 - 3- 2), 并除以R(ρ)Φ(φ), 得
2.3 圆形波导
2.3
圆波导概念
由金属材料制成的圆形截面、内充空气的规则金属波导称 为圆形波导，简称圆波导。 圆波导具有加工方便、双极化、低损耗等优点，广泛应用
于远距离通信、双极化馈线以及微波圆形谐振器等。
2.3 圆形波导
1. 圆波导中的场
与矩形波导一样 , 圆波导也只能传输 TE和TM波型。设圆
式(2. 3. 5b)的通解为
(2- 3- 6a)
式中, Jm(x), Nm(x)分别为第一类和第二类m阶贝塞尔函数
cos m ( ) B1 cos m B2 sin m B sin m
(后一种表示形式是考虑到圆波导的轴对称性，
而构成方圆波导变换器。
但由于圆波导中极化简并模的存在, 所以很难实现单模传 输，因此圆波导不太适合于远距离传输场合。
2.3 圆形波导
图 2-8 圆波导TE11场结构分布图
图2-9 方圆波导变换器
2.3 圆形波导
2) 圆对称TM01模
TM01模是圆波导的第一个高次模, 其场分布如图2-10所示。
由于它具有圆对称性故不存在极化简并模, 因此常作为雷达天
2.3 圆形波导
ZTMmn
TM H
E
mn a
mn
(2- 3- 15)
第2部分 规则金属波导及其场分析(新 2.1) (1)
2 2 ˆz t H z k 2 Et t Ez je z z
⑤
同理，由①、③可得：
2 2 k 2 H t t H z j az t Ez z z
⑥
k 2 2
→无界媒质中电磁波的传播常数
第二部分
规则金属波导及其场分析
§2.1 导行波及其一般传输特性
§2.2 矩形波导
§2.3 圆波导
§2.4 同轴线
第二部分
规则金属波导及其场分析
§2.1 导行波及其一般传输特性
§2.2 矩形波导
§2.3 圆波导
§2.4 同轴线
§2.1 导行波及其一般传输特性
导波的种类
导波的种类
TE波 (M波) TM波 (E波)
同理，由①可得：
2 Ht k 2 Ht 0
★重要结论：导波的横向场满足矢量亥姆霍兹（Helmholtz）
的方程。它只有在正交坐标系中才能分解为两个标量亥姆霍 兹方程。
再由⑥出发：
2 2 ˆz t Ez k 2 H t t H z j e z z
⑶ 横-纵向场关系式
2 2 ˆz t H z k E t Ez je 2 t z z
d2 Z ( z) t 2 E0 z (r ) dz 2 k 2 E0 z (r ) Z ( z)
请同学们推导上式！
推导： 将 2 算子分成横向、纵向两部分：
2 z
2 2 2 t
( 2 )( E0 z Z ) k 2 ( E0 z Z ) 0 z
ˆ ˆz H z j Et e ˆz Ez t ez × H t e z
第10章 波导----TE波、TM波传输系统 ppt课件
2E k2E 0 2H k2H 0
----赫姆霍兹方程
ppt课件
6
2E k2E 0 2H k2H 0
可以分解为三个标量方程
2Ex k2Ex 0
2Hx k2Hx 0
2Ey k2Ey 0
2Hy k2Hy 0
2Ez k2Ez 0
eyEym (x,
y)e
jt
z
ez Ezm
(x,
y)e
e H jt z ppt课件 y
ym (x,
y)e
jt
z
ez Hzm
(x,
y)e7 jt
z
2Ex
k2Ex
2Ex x2
2 Ex y2
2 Ex z 2
k2Ex
2Ex x2
2Ex y2
考虑到电磁波沿z方向传播，各场量包含 e jt z 因子 E(x, y, z,t) E(x, y)e jt z H (x, y, z,t) H (x, y)e jt z
E(x, y, z,t) exmEx (x, y)e jt z
H (x, y, z,t) exHxm(x, y)e jt z
得到：
1 X
2 X x2
1 Y
2Y y 2
kc2
0
2 X x2
k
2 x
X
0,
2Y y 2
ky2Y
0
其中： kc2 kx2 ky2
常微分方程的通解为三角函数的形式：
k
2 x
X
0,
2Y y 2
第5章规则金属波导2
H y
z
z
H x
H z 1 2 x kc 1 H z 2 y kc
(12 )
式中kc2需由边界条件决定,.kc2=kx2+ky2 在x=0和a处的波导侧壁面上，电场的切线 分量为0，即Ey=0。 由（12）式可见，这要求
) ay(
E x z
E z x
) az(
E y x
)
E x y
)
ax(
E y ) a y (E x
E z x
) az(
E y x
E x y
右边 j ( a x H x a y H y a z H z ) 令左边和右边对应项相等，可得
第五章微波传输线
见书P154页
规则金属波导
金属波导即封闭的空心金属波导管。早在 1933年人们就在实验中发现空心金属管可以用来 传输能量。金属波导是厘米波段最常用的传输线， 包括矩形波导、圆形波导和同轴波导（通常称为 同轴线）。所谓“规则波导”是指无限长直波导， 其截面形状和尺寸、波导管壁的结构以及波导内 媒质分布情况沿其轴线方向（纵向）都是不变的。 这种规则波导的基本理论问题主要包括两部分， 即波导中的模式及其场结构问题（即所谓横向问 题）与这些模式沿波导轴向传输的基本特性问题 （即所谓纵向问题）。
c
)
2
vG
v p .v g v
2
波导波长：导行系统中导模相邻同相位面 之间的距离或相位差2 的相位面之间的 距离称为 g 相波长： p 是指某频率的导行波其等相位 面在一个周期内沿轴向移动的距离，即
第五章金属波导ppt课件
TE20
a
8cm
3 1010
f c TE30
(3)2 8
5.63GHz, c
TE20
2a 3
5.33cm
fc
TE01
3 1010
(1)2 4
3.75GHz, c
TE01
2b
8cm
3 1010
fc TE02
( 2)2 7.5GHz, 4
c TE02 b 4cm
fc
TM11
3 1010
①相速vp
相速是指波导中合成波的等相位面移动的速度
vp
v
2
1
fc f
v
2
1
c
或 vp g f
其中
v 1
（无界空间中的相速）
②群速vg
▪ 群速（能速）就是电磁波所携带的能量沿 波导纵轴方向（z轴）的传播速度。
vg
d d
v
2
1
c
v
1
fc f
2
v 1
vpvg v2
管壁电流的面电流密度可由理想导体的边界条件求得：
Js nH
这里的 H ax H x az H z 在x＝0处， n ax
kc2 k 2
( m )2 ( n )2 2 j
a
b
2 ( m )2 ( n )2
a
b
m, n 的每种组合对应于一种可能的传播模式（或波形），
称为TMmn模。显然，m,n皆不可能为0，故最低阶模 为TM11。
TMmn模的截止频率
fc
2
kc
1
2
( m )2 ( n )2
a
b
TMmn模的截止波长
第2章 规则金属波导
c(TE ) 2a 3 1.524cm
30
其他模式截止波长更小
• 当λ =2cm时， 由导行条件λ<λc知
此时该波导能传输的模式有TE10、 TE20、 TE01模
• 当f0 = 10GHz时， λ=3cm，该波导只能传输TE10模
单模区
2）主模TE10 的场分布及其工作特性 【主模】 只有TE10模可以在矩形波导中单模传输，常称为
2
3. 导行波的分类 1）TEM波
Ez 0
Hz 0
kc 2 k 2 2 0
k
TEM波只有横向分量，其电磁场微分方程与二维静电场 相同，即要求TEM导波系统必须具备能够产生静电场的 结构——双导体结构，如平行双导线、同轴线等。 2）TE.TM波
Ez 0
v Et
v E v zE z
H z j Ez Ex 2 kc x y H z j Ez 横纵向场关系式: E y k 2 y x c Ez j H z Hx 2 kc x y Ez j H z Hy 2 kc y x
jb z
1 d 2Y 2 + = k c X dx 2 Y dy 2
2 2 若成立则上式每一项必等于常数；定义分离变数为- kx ,得： 和-k y
Þ Þ Þ
1 d2X 2 = k x X dx 2 1 d 2Y 2 = k y 2 Y dy
2 2 2 kx ky kc
即
d 2 X ( x) 2 k x X ( x) 0 2 dx d 2Y ( y ) 2 k y Y ( y) 0 2 dy
规则金属波导PPT课件
应用： 天线、匹配器 微波测量
矩形波导的传输特性
－－导模的传输条件
（1)导模的传输条件与截止：
由式3.1-3和3.1-7可得TEmn TMmn导模的传波常数
＝ k2kc 2k2 m a 2 n b 2 3.126
传输条件：为实数；截止为k2=kc2,可解得导
模的截至频率和波长：
l v kc
第三章 规则金属波导
矩形波导 圆形波导 同轴线 波导正规模 波导的激励
引言
规则金属波导 Regular Waveguide 无限长笔直金属管组成 纵向均匀（尺寸、填充） 封闭 ----- 能量局限在波导之中
J.W. 瑞利 1897 建立电磁理论，引入lC 1936年，S.索思澳思推出模式激励、测量 理论， 广泛应用
m0 n0
j
k
2 c
m a
H
mn
sin
m a
x
cos
n b
y
e
j(wt z )
3.1 16
H y
m0 n0
j
k
2 c
n b
H
mn
cos
m a
x
sin
n b
y
e
j(wt z)
H z
H mn
m0 n0
cos
m a
x cos
n y b
e j(wt z)
矩形波导分析 5 – TE modes(续四).
3.1 矩形波导
Rectangular waveguide: 截面为矩形（a>b) 、内部充气
广泛应用：高功率、毫米波、精密测试 分析： 采用直角坐标系(x,y,z); 梅拉系数h1=h2=1 沿+z 方向传播,时谐变化可约去时间因子ejwt
《微波技术与天线》第章规则金属波导课件 (二)
《微波技术与天线》第章规则金属波导课件
(二)
1. 金属波导的定义
- 金属波导是一种用金属管道来传输电磁波的器件。
- 金属波导通常是长方形或圆形的管道，内部光滑，表面涂有导电材料以减少损耗。
2. 金属波导的优点
- 金属波导具有较低的传输损耗和较高的功率容量。
- 金属波导可以传输高频率的信号，适用于微波通信和雷达系统等领域。
- 金属波导可以抵抗外界电磁干扰和抗振动，保证信号传输的稳定性和可靠性。
3. 金属波导的结构和特性
- 金属波导的截面形状和尺寸对其传输特性有重要影响。
- 金属波导的传输特性主要由其截止频率、传输损耗和驻波比等参数决定。
- 金属波导的传输特性可以通过数值模拟和实验测试来确定和优化。
4. 金属波导的应用
- 金属波导广泛应用于微波通信、雷达系统、卫星通信等领域。
- 金属波导还可以用于微波加热、医疗设备等领域。
- 随着微波技术的不断发展，金属波导的应用前景将更加广阔。
5. 金属波导的发展趋势
- 随着微波技术的不断发展，金属波导将更加精细化和多样化。
- 金属波导将更加注重其传输特性的优化和可靠性的提升。
- 金属波导将更加注重与其他微波器件的集成和应用，以满足不同领域的需求。
第二章 规则金属波导(第八次课-导波原理)leidan
E(x,y)的解由截面的边界条件决定，需要进行具体
的讨论
Z(z)的解：
1 Z(z)
2Z (z)
z2
2
Z (z) Ae z Ae z
仍然是由入射波和反射波构成。入射和反射波Hale Waihona Puke 幅度由 z轴上的始端或终端条件决定。
对H(x,y)的分析可以得到类似的结果，若仅传输入 射波，此时电磁场z分量可写为：
2020/2/15
copyright@Leidan
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微波技术与天线——第2章规则金属波导
引言
➢波导器件举例——带状线 & 微带线
Microwave Technology and Antenna
2020/2/15
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微波技术与天线——第2章规则金属波导
引言
➢波导器件举例——光纤
Microwave Technology and Antenna
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微波技术与天线——第2章规则金属波导
2.1 导波原理
导波的场分析方法
导行波沿规则波导（a）和双导体传输线（b）的传输
Microwave Technology and Antenna
kc 0 jk j , k=
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微波技术与天线——第2章规则金属波导
导行波的分类
横电波TE模或H模(Ez=0)
Ex
电磁场与电磁波-- 规则金属波导讲解
第4章 规则金属波导微波传输线是用来传输微波信号和微波能量的传输线。
微波传输线的种类很多，比较常用的有平行双线、矩形波导、圆波导、同轴线、带状线和微带线等。
导波系统中的电磁波按纵向场分量的有无，可分为以下三种波型(或模)：(1) 横磁波(TM 波)，又称电波(E 波)：0,0≠=z z E H (2) 横电波(TE 波)，又称磁波(H 波)：0,0≠=z z H E (3) 横电磁波(TEM 波)：0,0==z z H E其中横电磁波只存在于多导体系统中，而横磁波和横电波一般存在于单导体系统中，它们是色散波。
4-1电磁场理论基础一、导波概念: 1、思想（1） 导波思想：（2） 广义传输线思想：（3）本征模思想2、方法：波导应该采用具体措施（1）坐标匹配（2）分离变量法（3）边界确定常数二、导行波的概念及一般传输特性1、导行波的概念1）导行系统：用以约束或引导电磁波能量定向传输的结构。
其主要功能有二：(1)无辐射损耗地引导电磁波沿其轴向行进而将能量从一处传输至另一处，称这为馈线；(2)设计构成各种微波电路元件，如滤波器、阻抗变换器、定向耦合器等。
导行系统分类：按其上的导行波分为三类：(1)TEM或准TEM传输线，(2)封闭金属波导，(3)表面波波导（或称开波导）。
如书上图1.4-12）规则导行系统：无限长的笔直导行系统，其截面形状和尺寸，媒质分布情况，结构材料及边界条件沿轴向均不变化。
3）导行波的概念能量的全部或绝大部分受导行系统的导体或介质的边界约束，在有限横截面内沿确定方向（一般为轴向）传输的电磁波。
简单地说就是沿导行系统定向传输的电磁场波，简称为“导波”。
由传输线所引导的，能沿一定方向传播的电磁波称为“导行波”。
导行波的电场E 或磁场H 都是x 、y 、z 三个方向的函数。
导行波可分成以下三种类型：（1）横电磁波（TEM 波）：（Transverse Electronic and magnetic Wave ）各种传输线使电磁能量约束或限制在导体之间空间沿其轴向传播，其导行波是横电磁（TEM ）波或准TEM 波。
矩形波导PPT幻灯片课件
g
vp f
1 ( c )2
2 2 g
1 ( c )2
其中 λ为工作波长。
第2章 规则金属波导
对均不为零的m和n, TEmn和TMmn模具有相同的截止波长 和λc截止波数Kc，Kc和λc相同但波型不同称为简并模, 虽然它们 场分布不同, 但具有相同的传输特性。
则有：
Hz
m
H0 cos( a
x) cos(n
b
y)e jz
第2章 规则金属波导
TE波的全部场分量表示式为：
Ex
j Kc2
H0
n
b
cos(m
a
x) sin(n
b
y)e jz
Ey
j
K
2 c
H0
m
a
s in( m
a
x) cos(n
b
y)e jz
Ez 0
第2章 规则金属波导
二、 矩形波导中的场
由上节分析可知, 矩形金属波导中只能存在TE波和 TM波。下面分别来讨论这两种情况下场的分布。 (一)TM
（1）场分量的表示式
此时Hz=0, Ez≠0, 且满足
Ez E0 cos(Kx x x ) cos(Ky y y )e jz
根据边界条件（波导管壁内表面电场切向分量为零）求解 上式中待定常数：
第2章 规则金属波导
TE21模场结构图
第2章 规则金属波导
三、 矩形波导的传输特性
1) 截止波数、截止波长、
由前述分析，矩形波导TEmn和TMmn模的截止波数均为
Kcmn
m 2 n 2
a b
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矩形波导分析 5 – TE modes
其Ez=0,Hz(x,y,z)=H0ze-jz≠0可采用分离变 量法:令: H0z=X(x)Y(y),带入本征方程有:
X X
Y Y
kc2
对任意x,y均成立，每项均 为必须为常数: (设为kx2,ky2)
通解 X=A1coskxx+A2sinkxx
X
''
k
2 x
矩形波导分析 4 -- 本征振方程
若为有耗介质：
损耗角 正切
为复数， 0r(1-jg/0r) = 0r(1-jtgd)
由式本征方程1.4.23可得（h1=h2=1）电场及 磁场纵向分量必须满足的Heimholtz方程：
x2 2 y2 2kc 2 H E 0 0zzx x,,y y 0 3.14
z
H
x
k
j
2 c
H z x
w
E z y
H
y
k
j
2 c
H z y
w
E z x
矩形波导分析 3 -- 纵横关系
H z
y
E H
x y
H
x
E y
j
k
2 c
w
0
0
w
0 0
0 0
w
0 0
Ez x
w
H z x
Ez
y
k c 2 k2 2 ;k w 2 /l
X
0
Y
''
k
2 y
Y
0
k
2 x
k
2 y
k
2 c
Y=B1coskyy+B2sinkyy
H 0 z x , y A 1 c o s k x x A 2 s i n k x x B 1 c o s k y y B 2 s i n k y y
矩形波导分析 5 – TE modes(续一)
第三章 规则金属波导
矩形波导 圆形波导 同轴线 波导正规模 波导的激励
引言
规则金属波导 Regular Waveguide 无限长笔直金属管组成 纵向均匀（尺寸、填充） 封闭 ----- 能量局限在波导之中
J.W. 瑞利 1897 建立电磁理论，引入lC 1936年，S.索思澳思推出模式激励、测量 理论， 广泛应用
金属波导的优点
导体损/介质损耗小 功率容量大 无辐射损耗 结构简单、易于制造
矩形、园形、脊形、椭圆形、三角形等
金属波导的处理方法、特点
麦克斯韦方程 + 边值条件 = 本征值问题 波导壁电导率很高---- 理想导体 填充介质为理想介质
Et=0 ; Hn=0 不能维持TEM波 仅有TE、TM 两大类 存在多种模式（间并），有色散 有lC 仅当l>lC (f < fc) 电磁波才能传播
利用纵横关系可求出所有场分量：
矩形波导分析 5 – TE modes(续三).
E x
m0 n0
jw
k
2 c
n b
H
mn
cos
m a
x
sin
n y b
e j(wt z)
E y
jw
k2
m0 n0
c
m a
H mn sin
m x cos n y e j(wt z)
a
b
Ez 0
H x
E 0 z x , y A 1 c o s k x x A 2 s i n k x x B 1 c o s k y y B 2 s i n k y y
带入边界条件3.1-6 可解得：
A1
0, kx
m
b
m 0,1, 2,
n
B1 0,ky b n 0,1,2,
由纵横关系可得:
E0xx,yjw kc 2kyA1coskxxA2sinkxxB1sinkyyB2coskyy E0yx,yjw kc 2kxA1sinkxxA2coskxxB1coskyyB2sinkyy
带入边界条件有:A2源自0, kynb
B2
0, kx
m
b
n 0,1,2, m 0,1, 2,
kc2 kx2ky2 ma2nb2
此解说明，矩形波导可以支持无穷多种 TE导模TEmn；其中TE01为最低模式 （a>b）;m,n 不能同时为零（解无意义）
矩形波导分析 – TM modes
其Hz=0, Ez(x,y,z)=E0ze-jz≠0可采用分离变量法: 令: E0z=X(x)Y(y), 带入本征方程可解得:
m0 n0
j
k
2 c
m a
H
mn
sin
m a
x
cos
n b
y
e
j(wt z )
3.1 16
H y
m0 n0
j
k
2 c
n b
H
mn
cos
m a
x
sin
n b
y
e
j(wt z)
H z
H mn
m0 n0
cos
m a
x cos
n y b
e j(wt z)
矩形波导分析 5 – TE modes(续四).
矩形波导分析 5 – TE modes(续二).
于是得到基本解为:
H z( x ,y ,z ) H m n c o s m a x c o s n b y e jz 3 .1 1 4
Hmn为波型指数每一个mn均对应一个基本函 数,其线性组合也必为本征方程的解。通解为:
H z(x ,y ,z ) m 0 n 0 H m n c o s m a x c o s n b y e jz 3 .1 1 5
矩形波导分析 5 -- 边界条件
E0x x, y 0, y 0,bTE波导
E0y
x,
y
0, x 0,a
Ez
0
H0z x, y 0, y 0,b
H0z x, y 0,x 0,a
3.15
E0z x, y 0, y 0,bTM波导
E0z
x,
y
0,
x
0,
a
Hz
0
3.16
可先求解这两个导波系统方程→ Ez , Hz，再由前 面的纵横关系，求出所有的场分量。这样做的目 的是简化计算过程（规范化），对各种特殊条件 可得到简化。
Hx,y,zHt x,y,zzHz x,y,z H0t x,yejwt H0zx,yejwt
3.11
式中电场和磁场分量均仅为横向坐标的函数 由式1.4-30, 可得横--- 纵场关系：
矩形波导分析 2 -- 纵横关系
Ex
k
j
2 c
E z x
w
H z y
Ey
k
j
2 c
E z y
w
H x
3.1 矩形波导
Rectangular waveguide: 截面为矩形（a>b) 、内部充气
广泛应用：高功率、毫米波、精密测试 分析： 采用直角坐标系(x,y,z); 梅拉系数h1=h2=1 沿+z 方向传播,时谐变化可约去时间因子ejwt
矩形波导分析 1
Ex,y,zE t x,y,zzE zx,y,z E 0tx,yejwtE 0zx,yejwt