实验课件PPT各向异性磁阻效应
最新磁晶各向异性能教学讲义ppt
磁晶各向异性是由自发磁化强度和晶格之间的相互作用产生的，因而自发 磁化强度的温度关系将导致磁晶各向异性的温度变化。实际上磁晶各向异性 对温度的依赖性比自发磁化强度对温度的依赖强的多。在材料中局域自旋的 方向余弦( 1,2,3 )并不同于总自发磁化强度的方向余弦( 1,2,3 )，它们的 差别随温度的升高而增加。温度为T的立方各向异性为：
每个磁矩方向一致的区域就称为一个磁畴。 不同的磁畴方向不同，两磁畴间的区域就
称为磁畴壁 。
铁磁性的起源----直接交换相互作用
原子间距离太远，表现孤立原子特性
a.b原子核外电子因库仑相互作用相 互排斥，在原子中间电子密度减少。
原子间距离适当时，a原子核将吸引
(1) a(1)
a
b
b(2) (2)
下面介绍 Kittel 的一种简明解释：由于自旋-轨道耦合 作用使非球对称的电子云分布随自旋取向而变化，因而导 致了波函数的交迭程度不同，产生了各向异性的交换作用， 使其在晶体的不同方向上能量不同。
磁晶各向异 性机理的一 种简明解释
见Kittelp240
6. 磁晶各向异性常数的温度依赖性
见姜书p220-221
rab
b原子的外囲电子，同样b原子核将吸引 b原子的外囲电子。原子间电子密度增
a
b
加。电子间产生交换作用，或者说a、b
原子的电子进行交换是等同的，自旋平
行时能量最小。铁磁耦合
a
b
原子间距离再近，这种交换作用使
自旋反平行，a、b原子的电子共用一
个电子轨道，抅成反铁磁耦合
a
b
铁磁相互作用
实验事实：铁磁性物质在居里温度以上是顺磁性；居里温度以下
10
K1 K10
磁各向异性的测量PPT课件
Key Lab for Magnetism and Magnetic Materials of the Ministry of Education, Lanzhou University
易磁化方向与难磁化方向 易磁化方向是能量最低的方向，所以自发磁化形成 磁畴的磁矩取这些方向，在较弱的H下，磁化就很 强甚至饱和。
Fk
K0
Fk
K0
Fe的Fk矢量图
Ni的Fk矢量图
(001)晶面内
可见立方晶体的易磁化轴可以在几个晶轴方向上，所以 立方晶体具有多易磁化轴——简称多轴各向异性。K1>0 的立方晶体叫三易磁化轴晶体；K1<0的立方晶体叫四易 磁化轴晶体。
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(二)、六角晶体的磁晶各向异性（Co晶体、BaFe12O19）
4、磁晶各向异性常数K
（用以表示单位体积内单晶体磁各向异 性的强弱）
对于立方晶体，以[100]为参考
K 1 Ms HdM Ms HdM
V 0[111]
0[100 ]
∴ Fe： K>0， Ni： K<0
对于六角晶系，以[0001]为参考：
K 1 Ms HdM Ms HdM
V 0[1010]
∴六角晶体中磁晶各向异性能一般表示为：
Fku Ku0 Ku1 sin2 Ku2 sin4 .....
只考虑与 有关项时： Fku Ku1 sin2 Ku2 sin4 .....
讨论： 1、对于Ku1>0的六角晶体
如Co单晶：Ku1 4.10105 J/m3
0，Fku 0
900 , Fku Ku1,最大
易磁化轴为[0001]轴，其正反两个方向磁晶各向异性最
小——单轴各向异性。
各向异性磁阻效应与传感器实验.
各向异性磁阻效应与传感器实验【实验目的】1. 了解正常磁电阻效应、各向异性电阻效应的基本知识。
2. 了解各向异性磁阻传感器原理并对特性进行测量。
3. 测量亥姆霍兹线圈的磁场分布。
【实验原理】1.磁电阻通常磁场会影响电阻率变化，磁电阻表示为。
（1）正常磁电阻效应正常磁电阻效应是由于电子受到洛伦兹力，产生回旋运动，增加了散射几率，导致电阻率增加。
在低磁条件下，随着温度的升高，电阻率增加。
（2）各向异性磁电阻效应AMR依赖于磁场方向和电流方向的夹角。
电阻率表示为：2. 各向异性磁阻传感器各向异性电阻由沉积在硅片上的坡莫合金薄膜形成电阻。
沉积时外加磁场，形成易磁化轴方向，通常通电电流与易磁化轴方向成45度角。
下图是由四个各向异性磁阻原件构成的惠斯特电桥。
无外磁场时，四个阻值相等，输出电压为0。
有外磁场时，合成磁化方向偏转了一个小角度。
结果使R2和R3夹角增大，电阻减小；相反，R1和R4增加，此时输出电压可表示为：式中为电桥工作电压，R为桥臂电阻，故AMR传感器输出电压与磁场强度成正比，可利用磁阻传感器测量磁场。
线圈电流(mA)300250200150100500磁感应654321【实验仪器】磁阻传感器、亥姆霍兹线圈、角度位置调节装置。
【实验步骤】1. 测量准备调节线圈电流至0，再通过调节补偿电流使输出电压为0。
再把线圈电流调至300mA ，调节放大倍数，使输出为1.5V 。
2. 磁阻传感器特性测量将线圈电流逐渐减小至-300mA ，记录相应的输出电压值。
电流换向时，必须按复位键消磁。
测量各向异性时，线圈电流调至200mA ，测量不同夹角时的电压。
实验时要注意把传感器盒和整个仪器同时转动角度。
3. 亥姆霍兹线圈磁场发布测量改变横轴纵轴位移，每0.05R 测量一次。
【数据处理】1.计算磁阻传感器的灵敏度强度(Gs)输出电压(V) 1.510 1.279 1.0350.7830.5250.2620线圈电流(mA)-300-250-200-150-100-50 磁感应强度(Gs)-6-5-4-3-2-1输出电压(V)-1.515-1.282-1.039-0.791-0.532-0.269夹角(度)0102030405060708010.9850.9400.8660.7660.6430.50.3420.17410.9700.8830.750.5870.4130.250.1170.030∴灵敏度K=U/B=0.25612. 各向异性特性输出电压(V)1.035 1.0260.9870.9330.8350.7210.5750.4120.250输出电压(V)1.035 1.050 1.063 1.076 1.087 1.097 1.103 1.110 1.114 1.116不将传感器盒向相反方向旋转时的输出电压：下图为输出电压与的关系图经线性拟合得R=0.9903，可认为U与成线性关系。
实验课件PPT各向异性磁阻效应
·注意使用“消磁”按钮对磁阻传感器消磁；
·注意励磁电流不要随意增大到0.1A以上，否则磁阻传感器的灵敏度 将下降；
·注意检查移动两个线圈的距离和位置是否满足亥姆霍兹线圈的条件。
磁阻效应综合实验·实验内容 3. 实验内容
（3）数据记录及处理
a. 求不同电源电压下磁阻传感器的灵敏度S，数据及计算结果记入表13-1， 总结规律于表后。 IM=0.100A， d=R=80.0mm，x‘=120.0mm，B理0=
磁阻效应综合实验
大学物理实验中心
磁阻效应综合实验·背景 实验背景 1. 各向异性磁电阻（AMR）效应的发现和应用 1856 年 著 名 英 国 科 学 家 开 尔文爵士最先发现 AMR 现象。 1971 年,美国科 学家亨特发明了 电脑硬盘的 AMR 磁头， 1985 年 由IBM投产，相关研究、技术和 应用得到蓬勃发展。
UE=5.00V， B成都//=
Ux+/mV Ux-/mV Uy+/mV Uy-/mV
uT， B成都⊥ =
uT 。
Uz+/mV Uz-/mV
Ux /mV
Bx/mT
Uy /mV
By/mT
2 2 B// Bx By /mT
Uz /mV
Bz/mT
2 B地 B// Bz2 /mT
arctg(By / Bx )
（单位： mV· V-1· mT-1） U2
U1 待测磁场： B （单位： mT）
磁阻传感器电桥实际结构
U 2 - U1 2U E S
磁阻效应综合实验·实验原理 2. 实验原理 （1）各向异性磁阻 d. 易磁化轴的复位/反向置位
铝合金带电流方向
作用：测量前保持铁磁材 料磁畴是沿易磁化轴方向， 消除前一次测量强磁干扰 带来的灵敏度下降。
各项异性磁阻效应及磁场测量.
物理实验报告2014物理学专业实验题目:_ 各项异性磁阻效应及磁场测量姓名: 柯铭沣学号:____135012014071___________日期:__2015_年__9___月__28___日实验 各向异性磁阻传感器及磁场测量[实验目的]1、掌握各向异性磁阻传感器的原理和特性；2、掌握各向异性磁阻传感器测量磁场的基本原理和测量方法。
[实验仪器]磁场测试仪，主要包括底座、转轴、带角刻度的转盘、磁阻传感器的引线、亥姆霍兹线圈、磁场测试仪控制主机(数字式电压表、5 V 直流电源等)。
[实验原理]1、各向异性磁阻传感器一定条件下，导电材料的电阻值R 随磁感应强度B 变化的规律称为磁阻效应。
当半导体处于磁场中时，导体或半导体的载流子将受洛伦兹力的作用而发生偏转，因而沿外加电场方向运动的载流子数量将减少，使得沿电场方向的电流密度减小，电阻增大。
（具体原理详见实验39“半导体材料的磁电阻效应研究”）。
各向异性磁阻传感器(Anisotropic Magneto-Resistive sensors, AMR) 是由沉积在硅片上的坡莫合金( Ni 80Fe 20) 薄膜形成的电阻，如图1所示。
除了具有磁阻效应，由于在沉积时外加磁场，AMR 形成易磁化方向，即当外加磁场偏离合金的内部磁化方向时，材料电阻减小，这就是各向异性磁阻效应。
AMR 的电阻与材料所处环境磁化强度M 和电流I 方向间的夹角有关，电流和磁化方向平行时电阻最大为R max ，而电流与磁化方向垂直时电阻最小为R min ，则电流和磁化方向成θ时, 电阻可表示为：()θ2min max min cos R R R R -+= (1)图1磁阻传感器的构造示意图 图2磁阻传感器内部结构为了消除温度等外界因素的影响，本实验所用的磁阻传感器是一种单边封装的磁场传感器，传感器由四条铁镍合金磁电阻组成一个非平衡电桥，非平衡电桥输出部分接集成运算放大器，将信号放大输出，内部结构如图2所示。
用各向异性磁阻效应测量磁场.
用各向异性磁阻效应测量磁场实验目的：1．了解各向异性磁阻的原理并对其特性进行实验研究 2．测量赫姆霍兹线圈的磁场分布 3．测量地磁场实验仪器：ZKY-DCC 磁场实验仪，电源，水平校准仪，导线等。
实验原理：磁场的测量可利用电磁感应、霍耳效应以及磁阻效应等各种效应，其中磁阻效应法发展最快，测量灵敏度最高。
物质在磁场中电阻率发生变化的现象称为磁阻效应，磁阻传感器就是利用磁阻效应制成的，可用于直接测量磁场或磁场变化，如弱磁场测量，地磁场测量，各种导航系统中的罗盘，计算机中的磁盘驱动器，各种磁卡机等等。
也可通过磁场变化测量其它物理量，如利用磁阻效应已制成各种位移、角度、转速传感器，各种接近开关，隔离开关，广泛用于汽车，家电及各类需要自动检测与控制的领域。
磁阻元件的发展经历了半导体磁阻（MR ），各向异性磁阻（AMR ），巨磁阻（GMR ），庞磁阻（CMR ）等阶段。
本实验研究AMR 的特性并利用它对磁场进行测量。
各向异性磁阻传感器AMR （Anisotropic Magneto-Resistive sensors）由沉积在硅片上的坡莫合金（Ni 80 Fe 20）薄膜形成电阻。
沉积时外加磁场，形成易磁化轴方向。
铁磁材料的电阻同电流与磁化方向的夹角有关，电流与磁化方向平行时电阻R max 最大，电流与磁化方向垂直时电阻R min 最小，电流与磁化方向成θ角时，电阻可表示为：R = Rmin ＋(Rmax －R min cos 2θ在磁阻传感器中，为了消除温度等外界因素对输出的影响，由4个相同的磁阻元件构成惠斯通电桥，结构如图1所示。
图1中，易磁化轴方向与电流方向的夹角为45度。
理论分析与实践表明，采用45度偏置磁场，当沿与易磁化轴垂直的方向施加外磁场，且外磁场强度不太大时，电桥输出与外加磁场强度成线性关系。
无外加磁场或外加磁场方向与易磁化轴方向平行时，磁化方向即易磁化轴方向，电桥的4个桥臂电阻阻值相同，输出为零。
各向异性磁电阻.
各向异性磁电阻测量Dad一、实验原理材料的磁电阻和其在磁场中的磁化方向有关，即磁阻值是其磁化方向与电流方向之间夹角的函数。
外加磁场方向与电流方向的夹角不同，饱和磁化时电阻率不一样，通常取外磁场方向与电流方向平行和垂直两种情况测量AMR。
即有：若退磁状态下磁畴是各向同性分布的，畴壁散射变化对磁电阻的贡献较小，将之忽略，通常取：对于大多数材料故AMR定义为：如果，则说明该样品在退磁状态下有磁畴结构，即磁畴分布非完全各项同性。
图（1）是曾用作磁盘读出磁头和磁场传感器材料的Ni81Fe19的磁电阻曲线，很明显ρ∥>ρ（０），ρ⊥<ρ（０），各向异性明显。
图中的双峰是材料的磁滞引起的。
图2是一些铁磁金属与合金薄膜的各向异性磁电阻曲线。
二、实验仪器亥姆霍兹线圈、大功率恒流电源、大功率扫描电源、精密恒流源、数字万用表三、实验注意事项1．经试验发现，多次测量时数据会有较大的偏差，因此最好一次性完成完整的测量，即使漏掉个别点也没关系，不必反向改变电流找漏掉的点。
2．实验结束时要将各个电源归零，关闭数字万用表，因实验中电流较大，应注意安全。
3．在记录过程中，在样品电压变化缓慢的区域，线圈电流可以变化的快一些，在样品电压变化快的区域，线圈电流要缓慢变化。
四、实验内容Ａ．方法1.将样品切成窄条，这在测AMR时是必需的。
对磁性合金薄膜，饱和磁化时，样品电阻率有如下关系:其中θ是磁场方向与电流方向的夹角。
为保证电流有一确定方向，常用的方法是：（１）将样品刻成细线，使薄膜样品的宽度远远小于长度。
（２）用平行电极，当电极间距远小于电极长度时，忽略电极端效应，认为两电极间的电流线是平行的。
2.用非共线四探针法测电阻值，如图12.1-10所示。
这种方法当数字微伏表内阻很大时，可以忽略探针接触电阻的影响，已在半导体、铁氧体、超导体等的电测量中广泛使用。
B.测量测量Ｆｅ-Ｎｉ薄膜的ＡＭＲa.将大功率恒流源与亥姆霍兹线圈连接。
《各向异性磁电阻》报告
各向异性磁电阻测量姓名：学号：院系：各向异性磁电阻测量引言磁电阻（MR）效应是指物质在磁场作用下电阻发生变化的现象。
按磁电阻效应的机理和大小，磁电阻效应一般可以分为：正常磁电阻（OMR）效应，各向异性磁电阻（AMR）效应，巨磁电阻（GMR）效应。
磁阻材料在高密度读出磁头磁传感器、微弱磁场测量、各类运动的检测等领域有着宽广的应用，从而成为国际上引人瞩目的研究领域。
图1为早期报道的Co-Cu颗粒膜磁电阻曲线。
磁电阻效应，特别是巨磁电阻效应的理论涉及较多的固体量子知识，CMR等尚未有比较完善的统一理论解释，这里不作介绍。
本文仅从纯粹的技术角度上测量各向异性磁电阻，不作物理细节上的深入划分。
实验原理各向异性磁电阻效应（AMR效应）指在铁磁性的过渡族金属、合金中，即材料的磁阻和其在磁场中的磁化方向有关，即磁阻值是其磁化方向与电流方向之间夹角的函数。
外加磁场方向与电流方向的夹角不同，饱和磁化时电阻率不一样，即有各向异性。
通常取外磁场方向与电流方向平行和垂直两种情况测量AMR 。
即有：Δρ∥＝ρ∥－ρ（０）Δρ⊥＝ρ⊥－ρ（０）这里ρ（０）为铁磁材料在磁场为零状态下的电阻率。
若退磁状态下磁畴是各向同性分布的，畴壁散射变化对磁电阻的贡献较小，将之忽略，通常取：3/)2(0//⊥+=≈ρρρρav ）（其中ρav 表示物质在饱和磁场H 中和磁场为零时的平均电阻率。
大多数材料ρ∥＞ρ（０），故：AMR 常定义为：图2是曾用作磁盘读出磁头和磁场传感器材料的Ni81Fe19的磁电阻曲线，很明显ρ∥>ρ（０），ρ⊥<ρ（０），各向异性明显。
图3是一些铁磁金属与合金薄膜的各向异性磁电阻曲线。
图中的双峰是材料的磁滞引起的。
av av avav av avav av ρρρρρρρρρρρρρρ//////2100∆=∆<-=∆>-=∆⊥⊥⊥00//0//ρρρρρρρ⊥⊥∆-∆=-=AMR实验内容1 实验方法介绍铁磁金属薄膜磁的电阻很低，所以它的电阻率测量需要采用四端接线法。
磁晶各项异性 PPT
4-3 磁晶各向异性常数得测量方法 一、单晶体磁化曲线法
W Ms HdM 0
1、沿[100]方向(x轴)磁化
W[100] K0
2、沿[110]轴磁化:
W[110]
K0
K1 4
3、沿[111]轴磁化:
W[111]
K0
K1 3
K2 27
W
W[110] W[100] [111] W [100] K1
用,使电子轨道矩失去了在空间得方向对称性,通过电子自
旋矩与轨道矩得耦合作用,便产生了电子自旋间各向异性
得交换作用能。范弗列克称之为“准
偶极矩相互作用”或“各向异性交换作用”
这个能量表达式与磁偶极矩作用能类似,可写为:
U各向异性
Cij i j
rij
Si S j
3(Si
rij )(S rij 2
K1
4 K2
3 27
二、磁转矩法
转矩磁强计得原理就是,当样品(片状或 球状)置于强磁场中,使样品磁化到饱与。若 易磁化方向接近磁化强度得方向,则磁晶各 向异性将使样品旋转,以使易轴与磁化强度 方向平行这样就产生一个作用在样品上得 转矩。如果测量转矩与磁场绕垂直轴转过 得角度关系,就可以得到转矩曲线,并由此可 求得磁晶各向异性常数。
0=/2
C面, ⊥
sin0=(Ku园1/2锥Ku面2)1，/2
EA 各向异性磁场
HA HA
0
2Ku1/Ms 0 ( C轴 )
Ku1+Ku2
-Ku12/4Ku2
2( Ku1/Ku2 )x -2(Ku1+2Ku2)/MS ( Ku1+2Ku2 )/MS
36│K3│/ MS ( C面 ) 36│K3│sin40/MS
实验课件PPT各向异性磁阻效应
磁阻效应综合实验·实验原理
（1）各向异性磁阻 a. 磁电阻特性及线性化
( ) (∥ )cos 2
45o附近为线性区域 b. 全桥式差动非平衡电桥
电桥电压UE
坡莫合金薄膜
（Ni80Fe20）
θ
θ
45o+δ 易
I ΔR↘
磁
45o- δ ΔR↗
I
磁敏感 M0
化
轴 M0
磁敏感
B方 B
B<<M0 向
实验背景 2. 亥姆霍兹线圈及其种类 由德国物理学家、数学家、生理学家、心理学家 赫尔曼•冯•亥姆霍兹（1821～1894）的名字命名，科研 和生产中常用来制造小范围区域均匀磁场的器件，也 可获得“零磁场”。
小型单轴型 、
中型三轴型、
大型矩形三轴型亥姆霍兹线圈
磁阻效应综合实验·实验目的
1. 实验目的 （1）了解各向异性磁阻效应原理和传感电路的组成。 （2）掌握应用各向异性磁阻效应测量弱磁场的方法。 （3）掌握亥姆霍兹线圈空间轴线上磁场的计算和测量方法。 （4）掌握用亥姆霍兹线圈的对磁阻传感器进行定标的方法。 （5）掌握用磁阻传感器测量地磁场的方法。
异号法求得：
B U2 -U1 2UE S
式中S由先前定标求得
b. 测量地磁场参数
z
Bz β By θ Bx
B
y
B// x
Bx （U x U x）（2U E S）
By （Uy Uy）（2U E S）
Bz （Uz Uz）（2U E S）
B//
Bx2
B
2 y
arctg(By Bx )
B地 B/2/ Bz2
磁阻效应综合实验·实验原理
铝合金带电流方向
各项异性磁阻效应及磁场测量.
物理实验报告2014物理学专业实验题目:_ 各项异性磁阻效应及磁场测量姓名: 柯铭沣学号:____135012014071___________日期:__2015_年__9___月__28___日实验 各向异性磁阻传感器及磁场测量[实验目的]1、掌握各向异性磁阻传感器的原理和特性；2、掌握各向异性磁阻传感器测量磁场的基本原理和测量方法。
[实验仪器]磁场测试仪，主要包括底座、转轴、带角刻度的转盘、磁阻传感器的引线、亥姆霍兹线圈、磁场测试仪控制主机(数字式电压表、5 V 直流电源等)。
[实验原理]1、各向异性磁阻传感器一定条件下，导电材料的电阻值R 随磁感应强度B 变化的规律称为磁阻效应。
当半导体处于磁场中时，导体或半导体的载流子将受洛伦兹力的作用而发生偏转，因而沿外加电场方向运动的载流子数量将减少，使得沿电场方向的电流密度减小，电阻增大。
（具体原理详见实验39“半导体材料的磁电阻效应研究”）。
各向异性磁阻传感器(Anisotropic Magneto-Resistive sensors, AMR) 是由沉积在硅片上的坡莫合金( Ni 80Fe 20) 薄膜形成的电阻，如图1所示。
除了具有磁阻效应，由于在沉积时外加磁场，AMR 形成易磁化方向，即当外加磁场偏离合金的内部磁化方向时，材料电阻减小，这就是各向异性磁阻效应。
AMR 的电阻与材料所处环境磁化强度M 和电流I 方向间的夹角有关，电流和磁化方向平行时电阻最大为R max ，而电流与磁化方向垂直时电阻最小为R min ，则电流和磁化方向成θ时, 电阻可表示为：()θ2min max min cos R R R R -+= (1)图1磁阻传感器的构造示意图 图2磁阻传感器内部结构为了消除温度等外界因素的影响，本实验所用的磁阻传感器是一种单边封装的磁场传感器，传感器由四条铁镍合金磁电阻组成一个非平衡电桥，非平衡电桥输出部分接集成运算放大器，将信号放大输出，内部结构如图2所示。
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θ
θ
45o+δ
45o- δ I
I ΔR↘
M0 ΔR↗ B
接地
M0 B
+ 输出电压U0 －
（1）各向异性磁阻 c. 消除系统误差
U2
磁阻传感器电桥实际结构
磁阻效应综合实验·实验原理
改变励磁电流的方向：
异号法消除各臂差异导 致的零差和地磁影响 灵敏度： S U2 - U1
2UE B （单位： mV·V-1·mT-1） U1
磁阻效应综合实验·实验原理
铝合金带电流方向
磁阻效应综合实验·实验原理
2. 实验原理 （2）亥姆霍兹线圈 a. 载流圆线圈轴线上磁感应强度
由毕奥-萨伐尔定律
B
0 R 2 2( R 2 x2 )3/ 2
N
I
b. 亥姆霍兹线圈轴线上磁感应强度ຫໍສະໝຸດ B1 20
N
IM
R2 R2
R 2
x
2
3/ 2
R2
R 2
2
x
3/ 2
亥姆霍兹线圈轴线上两线圈中点O处：
B0
8 53/ 2
0 N IM R
磁阻效应综合实验·实验原理
2. 实验原理 （2）亥姆霍兹线圈 c. 磁场叠加原理及亥姆霍兹线圈组成条件 两线圈同相连接，且d=R时，轴线上O点附近B均匀。
B0
B0
O
x
同相连接，d < R
x O
同相连接，d > R
3. 实验内容 （2）实验步骤及注意事项
磁阻效应综合实验·实验内容
a. 基本电路连接
左红右黑连接 左黑右红连接 正接 亥姆霍兹线圈
励磁电流 IM
电桥电压UE
去磁电路切 换IM方向必 须使用
电桥电压显示 磁阻传感电压 U
磁阻效应综合实验·实验内容
3. 实验内容 （2）实验步骤及注意事项
b. 线圈放置方法
待测磁场： B U2 - U1 2UE S
（单位： mT）
2. 实验原理
（1）各向异性磁阻
d. 易磁化轴的复位/反向置位
作用：测量前保持铁磁材 料磁畴是沿易磁化轴方向， 消除前一次测量强磁干扰 带来的灵敏度下降。 实现方法：在传感器硅片 上设置铝合金带，瞬间通 过大直流脉冲电流，该电 流产生的强磁场正好沿着 沿易磁化轴方向，使磁畴 排列整齐。
磁阻效应综合实验
大学物理实验中心
磁阻效应综合实验·背景
实验背景
1. 各向异性磁电阻（AMR）效应的发现和应用
1856 年 著 名 英 国 科 学 家 开 尔 文 爵 士 最 先 发 现 AMR 现 象 。 1971 年,美国科 学家亨特发明了 电 脑 硬 盘 的 AMR 磁 头 ， 1985 年 由IBM投产，相关研究、技术和 应用得到蓬勃发展。
线圈半径 80mm
线圈匝数 520
20.0mm
70.0mm
磁阻效应综合实验·实验内容
3. 实验内容 （2）实验步骤及注意事项
c. 传感器标尺杆读数
亥姆霍兹线圈中 心位置
元件在亥姆霍兹线 圈中心位置时读数 120.0mm
以亥姆霍兹线圈中心为原点，元件的轴上坐标x与左侧读数x'的关系
arctg(Bz B// )
成都地磁参数公认值： 水平磁偏角：1o11.16 ‘；
水平分量：34.48uT； 竖直分量：36.43uT。
θ 是相对于实验桌的水平 磁偏角，相对于北极的水 平磁偏角为θ 加上实验桌 的方位角θ桌 。
磁阻效应综合实验·实验内容
3. 实验内容 （1）实验测试内容
a. 用亥姆霍兹线圈磁场对磁阻传感器定标 b. 测量电源电压对传感器灵敏度的影响。 c. 测量单线圈、两线圈极性不同时轴线磁感应强度分布。 d. 用磁阻效应传感器测量地磁场的大小和方位。
大型矩形三轴型亥姆霍兹线圈
磁阻效应综合实验·实验目的
1. 实验目的 （1）了解各向异性磁阻效应原理和传感电路的组成。 （2）掌握应用各向异性磁阻效应测量弱磁场的方法。 （3）掌握亥姆霍兹线圈空间轴线上磁场的计算和测量方法。 （4）掌握用亥姆霍兹线圈的对磁阻传感器进行定标的方法。 （5）掌握用磁阻传感器测量地磁场的方法。
异号法求得：
B U2 -U1 2UE S
式中S由先前定标求得
b. 测量地磁场参数
z
Bz β By θ Bx
B
y
B// x
Bx （U x U x）（2U E S）
By （Uy Uy）（2U E S）
Bz （Uz Uz）（2U E S）
B//
Bx2
B
2 y
arctg(By Bx )
B地 B/2/ Bz2
硬盘磁头
地磁检测与导航
磁卡读取
流量检测
电流测量
磁阻效应综合实验·背景
实验背景 2. 亥姆霍兹线圈及其种类 由德国物理学家、数学家、生理学家、心理学家 赫尔曼•冯•亥姆霍兹（1821～1894）的名字命名，科研 和生产中常用来制造小范围区域均匀磁场的器件，也 可获得“零磁场”。
小型单轴型 、
中型三轴型、
2. 实验原理
巨磁阻（Giant Magneto Resistance）是一种层状结构，外 层是超薄的铁磁材料（Fe,Co,Ni等），中间层是一个超薄的非磁 性导体层（Cr,Cu,Ag等），这种多层膜的电阻随外磁场变化而 显著变化，即巨磁阻效应。
当沿着铁镍合金带的长度方向通以一定的直流电流，而垂 直于电流方向施加一个外界磁场时，合金带自身的阻值会生较 大的变化，利用合金带阻值这一变化，可以测量磁场大小和方 向。
切换励磁电流方向→磁场反向各测量输出电压为U1 、 U2 ，则由异 号法求得： U U2 - U1
2
c. 求磁阻传感器灵敏度
S U U2 -U1 U E B理0 2U E B理0
（单位： mV·V-1·mT-1）
磁阻效应综合实验·实验原理
2. 实验原理
（4）用定标后的磁阻传感器测量磁场
a. 切换励磁电流方向→磁场反向各测量输出电压为U1 、 U2 ，则由
磁阻效应综合实验·实验原理
（1）各向异性磁阻 a. 磁电阻特性及线性化
( ) (∥ )cos 2
45o附近为线性区域 b. 全桥式差动非平衡电桥
电桥电压UE
坡莫合金薄膜
（Ni80Fe20）
θ
θ
45o+δ 易
I ΔR↘
磁
45o- δ ΔR↗
I
磁敏感 M0
化
轴 M0
磁敏感
B方 B
B<<M0 向
B0
x O
B0
反相连接，
d =R
O
x
磁阻效应综合实验·实验原理
2. 实验原理
（3）用亥姆霍兹线圈定标磁阻传感器
a. 理论磁感应强度
B理0
8 53/ 2
0 N IM R
5.84 IM
b. 测量磁阻传感器输出电压
式中真空导磁率μ0=4π×10-7， N=520匝，R=80.0mm，
IM单位为A，B理0单位为mT。