武汉大学弹塑性力学历年简答题汇总

y 2G y , yz G yz ，当某个面上的剪切应力为零时，剪应变也为零，这说明应力的主方向与应 z 2G z , zx G zx
变的主方向重合。 2 应力边界条件所描述的物理本质是什么？P13 力边界条件实质上是物体边界点的平衡条件 3 虚位移原理等价于哪两组方程？这说明了什么？P156 平衡微分方程和力边界条件，说明了虚位移原理是以能量形式表示的静力平衡条件。 4 最小势能原理的适用范围是什么？为什么？P160 最小势能原理仅对弹性保守系统有效， 因为将虚位移原理演变成最小势能原理是在条件弹性保守力系 统的假定下进行的。 5 使用应力作为基本未知数求解弹性力学问题，应力应满足哪些方程？P93 平衡微分方程和应力表示的变形协调方程、力边界条件 6 两个弹性力学问题，一个为平面应力，一个为平面应变，所有其它条件都相同，试问两者的应力 分布是否相同？
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20 理想塑性材料中的一个微单元体处在加载状态下，问这个单元体的塑性变形大小是否可以由该单 元体的应力及其历史确定？为什么？P248 不可以，理想塑性材料在加载时可以发生任意的塑性变形 2005 1 弹性本构关系和塑性本构关系的各自主要特点是什么？ 对于弹性体，一点的应力应取决于该点的应变状态，即应力是应变的函数； 进入塑性状态后，应变不仅取决于应力状态，而且还取决于应力历史。 2 虚功原理是否适用于塑性力学问题？为什么？ 可以，因为虚功原理没有涉及物体的本构方程，没有规定应力应变之间的具体关系 3 塑性内变量是否可以减小？为什么？P238 内变量作为硬化参数，一般要求它随塑性变形而递增，即只要产生新的塑性变形，内变量就应增加， 否则内变量不会改变。 4 Tresca 屈服条件和 Mises 屈服条件是否适用于岩土材料？为什么？P355 不能，因为 Tresca 和 Mises 屈服条件假定屈服条件只取决于偏应力，而与静水压力无关，与此同时 假定塑性应变增量与屈服面正交，不存在塑性体积变形，而且拉伸和压缩的塑性几乎一致，这些假定 对于金属材料基本满足，但对于岩石、混凝土一类脆性材料不适用。 5 解释，在应力空间中为什么应力状态不能位于加载面之外？P239 当应力状态从加载面上向加载面外变化时，将产生新的塑性变形，引起内变量增加，这时，加载面会 随之改变，使得更新的应力状态处在更新的加载面上。 6 平面上的点所代表的应力状态有何特点？P28 该平面上任意一点的所代表值的应力状态 1 2 3 0 ，为偏应力状态。 7 固体力学解答必须满足的三个条件是什么？可否忽略其中一个？ 平衡方程、几何方程、物理本构方程，不可以 2006 1 为什么定义物体内部应力状态的时候要采取在一点的领域取极限的方法？ 物体内个点受力情况一般是不相同的 2 应变协调方程的物理意义是什么？ 应变协调方程是单连通体位移单值连续的充分条件。 3 解释应力空间中为什么应力状态不能位于加载面之外？P239 当应力状态从加载面上向加载面外变化时，将产生新的塑性变形，引起内变量增加，这时，加载面会 随之改变，使得更新的应力状态处在更新的加载面上。 4 举例说明屈服条件为各向同性的物理含义？P227 屈服条件与主应力的作用方位无关，即在不同的坐标系下，屈服函数具有相同的函数形式，即与坐标 的选取无关. 如 x 2 ， y ， z 时屈服， x ， y 2 ， z 时同样屈服 5 比较两种塑性本构理论的特点？ 增量理论将整个加载历史看成是一系列的微小增量加载过程所组成， 研究每个微小增量加载过程中应 变增量与应力增量之间的关系，再沿加载路径依次积分应变增量得最终的应变。 全量理论不去考虑应力路径的影响，直接建立应变全量与应力全量之间的关系。 6 固体力学解答必须满足的三个条件是什么？可否用其他条件代替？ 平衡方程、几何方程、物理本构方程。可以，能量原理处理整个系统。 2007 1 给定单值连续的位移函数，通过几何方程可求出应变分量，问这些应变分量是否满足变形协调方 程？为什么？P49 满足。根据几何方程求出各应变分量，则变形协调方程自然满足，因为变形协调方程本身是从几何方 程中推导出来的。
2002 年 1 什么是偏应力状态？什么是静水压力状态？举例说明？P24 静水压力状态时指微六面体的每个面只有正应力作用，应力大小均为平均应力。偏应力状态是从应力 状态中扣除静水压力后剩下的部分。 2 从数学和物理的不同角度，阐述相容方程的意义。P48 从数学角度看，由于几何方程是 6 个，而待求的位移分量是 3 个，方程数目多于未知函数的数目，求 解出的位移不单值。 从物理角度看， 物体各点可以想象成微小六面体， 微单元体之间就会出现 “裂缝” 或者相互“嵌入” ，即产生不连续。 3 两个材料不同、但几何形状、边界条件及体积力（且体积力为常数）等都完全相同的线弹性平面 问题，它们的应力分布是否相同？为什么？ 相同。应力分布受到平衡方程、变形协调方程及力边界条件，未涉及本构方程，与材料性质无关。 4 虚位移原理等价于哪两组方程？推导原理时是否涉及到物理方程？该原理是否适用于塑性力学问 题？P156 平衡微分方程和静力边界条件。不涉及物理本构方程。适用于塑性力学问题。 5 应力状态是否可以位于加载面外？为什么？P239 当应力状态从加载面上向加载面外变化时，将产生新的塑性变形，引起内变量增加，这时，加载面会 随之改变，使得更新的应力状态处在更新的加载面上。 6 什么是加载？什么是卸载？什么是中性变载？中性变载是否会产生塑性变形？P250 加载：随着应力的增加，应变不断增加，材料在产生弹性变形的同时，还会产生新的塑性变形，这个 过程称之为加载。 卸载： 当减少应力时， 应力与应变将不会沿着原来的路径返回， 而是沿接近于直线的路径回到零应力， 弹性变形被恢复，塑性变形保留，这个过程称之为卸载。 中性变载： 应力增量沿着加载面， 即与加载面相切。 应力在同一个加载面上变化， 内变量将保持不变， 不会产生新的塑性变形，但因为应力改变，会产生弹性应变。 7 用应力作为未知数求解弹性力学问题时，应力除应满足平衡方程外还需要满足哪些方程？P93 协调方程和边界条件。 8 薄板弯曲中，哪些应力和应变分量较大？哪些应力和应变分量较小？P121 平面内应力分量（ x、 y、 xy ）最大，最主要的是应力，横向剪应力（ yz、 xz ）较小，是次要的应 力；z 方向的挤压应力 z 最小，是更次要的应力。 应变分量： x、 y、 xy 较大， z = xz zy 0 较小 9 什么是滑移线？物体内任意一点沿滑移线的方向的剪切应力是多少？P310 在塑性区内，将各点最大剪应力方向作为切线而连接起来的线，称之为滑移线。 剪切应力是最大剪应力。 10 什么是随动强化？试用单轴加载的情况加以解释？P206 材料在加载反向加载的过程中， 若反向屈服应力的降低程度正好等于正向屈服应力提高的程度，称为 随动强化。 在单轴加载的情况下，若压缩屈服应力提高的程度等于拉伸屈服应力降低的程度，即为随动强化。 2003 1 弹性本构关系和塑性本构关系的各自主要特点是什么？ 对于弹性体的本构关系，一点的应变取决于该点的应力状态，应变是应力状态的函数 进入塑性状态后，应变不仅取决于应力状态，而且还取决于应力历史 2 偏应力第二不变量 J 2 的物理意义是什么？
1 S1 0 相同。 2 S2 0 ，即 ij Sij 0ij 3 S3 0
11 给定单值连续的位移函数，通过几何方程可求出应变分量，问这些应变分量是否满足变形协调方 程？为什么？P49 满足。根据几何方程求出各应变分量，则变形协调方程自然满足，因为变形协调方程本身是从几何方 程中推导出来的。 12 中性变载是否会产生塑性变形？是否会产生弹性变形？分别是为什么？ P250 中性变载是应力增量沿着加载面，即与加载面相切。因应力在同一个面上变化，内变量 将保持不 变，不会产生新的塑性变形（连续性条件） ，但因为应力改变，会产生弹性性应变。 13 使用单轴拉伸和压缩的实验解释随动强化的意义。P206 随动强化表示材料在加载反向加载的过程中， 反向屈服应力的降低程度正好等于正向屈服应力提高的 程度。 在单轴拉伸和压缩的情况下， 压缩时屈服应力提高， 反向加载， 拉伸屈服应力降低， 且二者大小相等。 14 使用 Mises 屈服条件和 Drucker-Prager 屈服条件，说明金属材料和岩土材料屈服条件最本质的 区别是什么？
( x , y , xy ) ( yz , zx ) z 。
平面内应力分量（ x、 y、 xy ）最大，最主要的是应力，横向剪应力（ yz、 xz ）较小，是次要的应 力；z 方向的挤压应力 z 最小，是更次要的应力。 应变分量： x、 y、 xy 较大， z = xz zy 0 较小 9 对于各向同性弹性体，弹性应变能是否可以一定可以表示为应力不变量（或应变不变量）的函数？ 为什么？P75 可以。弹性应变能是客观存在的物理量，它与坐标系的选择无关，因此必然是应力不变量的函数。 10 对照应力张量 ij 与偏应力张量 Sij ，试问：两者之间的关系？两者主方向之间的关系？P25
x x ( x, y ) 1 不相同。前面一个是 y y ( x, y ) ，后面是 z ( x y ) 0。 2 z 0
7 弹性应变能可以分解为哪两种应变能？P75 体积改变能和形状改变能。
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8 在薄板弯曲中，哪些应力和应变分量较大？哪些应力分量较小？P121
J 2 与弹性状态wk.baidu.com形状改变能成正比，也与材料八面体上的剪应力成比例
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3 虚位移原理是否适用于塑性力学问题？为什么？P156 可以，因为虚功原理没有涉及物体的本构方程，没有规定应力应变之间的具体关系，因此对弹性、塑 性情况均适用 4 塑性内变量是否可以减小？为什么？P238 内变量作为硬化参数，一般要求它随塑性变形而递增，即只要产生新的塑性变形，内变量就应增加， 否则内变量不会改变。 5 Tresca 屈服条件和 Mises 屈服条件是否适用于岩土材料？为什么？P355 不能，因为 Tresca 和 Mises 屈服条件假定屈服条件只取决于偏应力，而与静水压力无关，与此同时 假定塑性应变增量与屈服面正交，不存在塑性体积变形，而且拉伸和压缩的塑性几乎一致，这些假定 对于金属材料基本满足，但对于岩石、混凝土一类脆性材料不适用。 6 解释应力空间中为什么应力状态不能位于加载面之外？P239 当应力状态从加载面上向加载面外变化时，将产生新的塑性变形，引起内变量增加，这时，加载面会 随之改变，使得更新的应力状态处在更新的加载面上。 7 平面上的点所代表的应力状态有何特点？P28 该平面上任意一点的所代表值的应力状态 1 2 3 0 ，为偏应力状态。 8 举例说明屈服条件为各向同性的物理含义？P227 屈服条件与主应力的作用方位无关，即在不同的坐标系下，屈服函数具有相同的函数形式，即与坐标 的选取无关. 如 x 2 ， y ， z 时屈服， x ， y 2 ， z 时同样屈服 2004 1 对于各项同性线弹性材料，应用广义胡克定律说明应力与应变主轴重合？P68 x 2G X , xy G xy
2 Mises 屈服条件是 f J 2 S 区别是前一个只考 / 3 0 ,Drucker-Prager 屈服条件是 aI1 J 2 k 0 ，
虑偏应力，而后面一个在考虑偏应力的基础上还要考虑静水压力。 15 塑性变形的主要特点是什么？P203 塑性变形是不可恢复的永久变形，应力——应变关系不是一一对应，一般是非线性的。 16 在应力空间中为什么应力状态不能位于加载面之外？P239 当应力状态从加载面上向加载面外变化时，将产生新的塑性变形，引起内变量增加，这时，加载面会 随之改变，使得更新的应力状态处在更新的加载面上。 17 平面上的点所代表的应力状态有何特点？P28 该平面上任意一点的所代表值的应力状态 1 2 3 0 ，为偏应力状态。 18 对于非稳定材料，正交流动法则是否成立？为什么？P257 不成立。有应变软化存在，所以不成立。非稳定材料一般认为服从非关联的流动法则 19 内变量是否会减少？为什么？P238 内变量作为硬化参数，一般要求它随塑性变形而递增，即只要产生新的塑性变形，内变量就应增加， 否则内变量不会改变。