第五章解析延拓多值函数与黎曼面解析
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(1)式有定义,这样可以得到(x) x (1,0)
又设 x (2,1),定义
(x) 1 (x 1) 1 (x 2) (x 2) (0,1) (x 2)
x
x(x 1)
有定义,这样可以得到 (x) x (2, 1)……
设 x (n,n 1),定义(x)
1 i 5 22
(1 i / 2)k1
故相应的收敛圆 D2跨出原来的收敛圆D1之外,而级数(1)
在收敛圆内 D2代表解析函数 f2 (z),于是称 f2 (z)为 f1(z)在 D2
内的解析延拓。
数学物理方法
f2 (z)
k 0
(z i )k 2
(1 i )k1
的解析延拓。
2.在 D2内任取一点b2,将 f2 (z)在b2的邻域展开成泰勒级数
f3(z)
k 0
f
( 2
k)
k
(b2 !
)
(
z
b2
)k
数学物理方法
设级数的收敛区域为 D3。如果 D3 超出了 D2 的范围。由于 在 D2 和 D3 的重叠区域 f3(z)=f2(z),所以 f3(z)就是 f2(z)在 D3 中的解析延拓。
的有效范围( f1(z) : D1, f2(z) : D2) ,同时也有公共的有效范围
(两圆重叠部分 D12)。当然常常不能得到这样一个在函数的
全部解析区域内都有效的统一表达式,而是需要用解析延拓
的方法推出分别在不同区域中有效的表达式。
数学物理方法
二、解析延拓的概念
1.概念: 若 f1(z)和f2 (z)分别在D1, D2 内解析,且在 D1与D2重叠的区域
(z i )k 1 i
2
2
(1 i )k 2
数学物理方法
f2
(
z)
1
1
i
1 1 q
2
1
1
i
2 1
1 z i
2
1 1
i 2
1
1 iy
2
i 2
(
zO
i 2
)R
1
1
z
x
1 i
2
可见 f1(z) 和 f2 (z)这两个解析函数只是同一个解析函数
1 在不同区域内的不同表达式而已。两个表达式各有自己 1 z
1
(x n)
x(x 1)K (x n 1)
注:由(x) 1 (x 1)及(1) 1得到(0) 1 (1)
x
数0学物理方法
同理:(1) 1 (0) … 1
这样:凡 x=0 或负整数: (x) 思考:x 不为负整数有什么结果?
2.复变函数中Γ函数的定义
设给定解析元素{D1, f1(z)},现采用幂级数方法将 f1(z) 解析延拓。
数学物理方法
1.在D1内任取一点b1,将 f1(z)在b1的邻域展开成泰勒级
数 f2(z)
k 0
f1(
k ) (b1 k!
)
(
z
b1
)
k
设级数的收敛区域为 D2。如果D2超出了 D1的范围。由于在
D1和 D2的重叠区域 f1(z) f2 (z),所以 f2 (z)就是 f1(z)在D2中
1
1
i
z i
(1
2 i )2
(z i )2
(1
2 i )3
L
Baidu Nhomakorabea
对于
1 1
i
1
2 z i
2 (1 i )
(z (1
2 i )2 2 i )2
L
2
2
2
2
2
y
(z i )k1 2
R
(1 i )k1 z i
O
x
又
q 2 2 1
(z) t e z1 tdt (Re z x 0) 0
Γ函数的递推公式: (z 1) z(z)
第五章 解析延拓 多值函数与黎曼面 第一节 解析延拓 函数
解析延拓:将解析函数定义域加以扩大
一、解析延拓的一个例子
幂级数:1 z z2 L 在以 z 0为圆心的单位圆内代表一个
解析函数,令为 f1(z),即
f1(z) zk 1 z z2 L
k 0
1 (z 1 z
义了 x>0 的Γ函数。对(x 1) ett xdt 进行分部积分,可 0
得递推公式(x 1) x(x) (x) 1 (x 1) x
数学物理方法
递推公式本来是在 x>0 的情况下推导出来的,通常又用它把
Γ函数向 x<0 的区域延拓。
设 x (1,0),定义(x) 1 (x 1) (x 1) (0,1) (x 1)按 x
中 有 f1(z)=f2 (z) , 则 称 f2 (z)为f1(z)在D2 中 的 解 析 延 拓 , f1(z)为f2 (z)在D1中的解析延拓。
定义:解析元素——区域与解析函数的组合 {D1, f1(z)}{D2, f2 (z)}
数学物理方法
2.应用 (1)已知在某区域中定义的解析函数,用解析延拓的 方法扩大其定义域和解析范围。 (2)已知数学问题的解是某区域D内(除个别奇点外) 的解析函数,利用解析延拓的方法,可以从这个函数表 达式推算出解在D的其他子区域中的表达式。 三、解析延拓的幂级数方法
这样不断作下去,得到一系列的解析元素
Dn, fn (z)(n 2,3L )。一个解析元素D1, f1(z)的全部解析
延拓的集合,称为 f1(z)所产生的完全解析函数 F(z),F(z) 的定义域是全部解析元素给出的定义域的总和
F
(
z
)
f1 ( z ) f2(z)
z D1 z D2
L
L
数学物理方法
四、Γ函数的解析延拓(思考:解析延拓的方法) 1.实变函数中Γ函数的定义
(x) t e x1 tdt (x 0) 0
(1)
说明:(i)Γ(x)是含参数(此处为 t)的定积分,是解析函
数的一种重要表达式,这种表达式特别适于求函数的渐近表
示,或作解析延拓;
(ⅱ)(1)式右边的积分的条件是 x>0,因此(1)式只定
1)
在圆外,级数是发散的。
数学物理方法
f1 ( z )
1 1
z
在圆内一点
z
1 2
i的泰勒展开:
f2(z)
k 0
f1(
k
)
(
i 2
)
(
z
i
)k
k!
2
(z i )k 2
k0 (1 i )k1
2
(1)
1
但此级数的收敛半径为: R lim R
(1 i / 2)k 1
又设 x (2,1),定义
(x) 1 (x 1) 1 (x 2) (x 2) (0,1) (x 2)
x
x(x 1)
有定义,这样可以得到 (x) x (2, 1)……
设 x (n,n 1),定义(x)
1 i 5 22
(1 i / 2)k1
故相应的收敛圆 D2跨出原来的收敛圆D1之外,而级数(1)
在收敛圆内 D2代表解析函数 f2 (z),于是称 f2 (z)为 f1(z)在 D2
内的解析延拓。
数学物理方法
f2 (z)
k 0
(z i )k 2
(1 i )k1
的解析延拓。
2.在 D2内任取一点b2,将 f2 (z)在b2的邻域展开成泰勒级数
f3(z)
k 0
f
( 2
k)
k
(b2 !
)
(
z
b2
)k
数学物理方法
设级数的收敛区域为 D3。如果 D3 超出了 D2 的范围。由于 在 D2 和 D3 的重叠区域 f3(z)=f2(z),所以 f3(z)就是 f2(z)在 D3 中的解析延拓。
的有效范围( f1(z) : D1, f2(z) : D2) ,同时也有公共的有效范围
(两圆重叠部分 D12)。当然常常不能得到这样一个在函数的
全部解析区域内都有效的统一表达式,而是需要用解析延拓
的方法推出分别在不同区域中有效的表达式。
数学物理方法
二、解析延拓的概念
1.概念: 若 f1(z)和f2 (z)分别在D1, D2 内解析,且在 D1与D2重叠的区域
(z i )k 1 i
2
2
(1 i )k 2
数学物理方法
f2
(
z)
1
1
i
1 1 q
2
1
1
i
2 1
1 z i
2
1 1
i 2
1
1 iy
2
i 2
(
zO
i 2
)R
1
1
z
x
1 i
2
可见 f1(z) 和 f2 (z)这两个解析函数只是同一个解析函数
1 在不同区域内的不同表达式而已。两个表达式各有自己 1 z
1
(x n)
x(x 1)K (x n 1)
注:由(x) 1 (x 1)及(1) 1得到(0) 1 (1)
x
数0学物理方法
同理:(1) 1 (0) … 1
这样:凡 x=0 或负整数: (x) 思考:x 不为负整数有什么结果?
2.复变函数中Γ函数的定义
设给定解析元素{D1, f1(z)},现采用幂级数方法将 f1(z) 解析延拓。
数学物理方法
1.在D1内任取一点b1,将 f1(z)在b1的邻域展开成泰勒级
数 f2(z)
k 0
f1(
k ) (b1 k!
)
(
z
b1
)
k
设级数的收敛区域为 D2。如果D2超出了 D1的范围。由于在
D1和 D2的重叠区域 f1(z) f2 (z),所以 f2 (z)就是 f1(z)在D2中
1
1
i
z i
(1
2 i )2
(z i )2
(1
2 i )3
L
Baidu Nhomakorabea
对于
1 1
i
1
2 z i
2 (1 i )
(z (1
2 i )2 2 i )2
L
2
2
2
2
2
y
(z i )k1 2
R
(1 i )k1 z i
O
x
又
q 2 2 1
(z) t e z1 tdt (Re z x 0) 0
Γ函数的递推公式: (z 1) z(z)
第五章 解析延拓 多值函数与黎曼面 第一节 解析延拓 函数
解析延拓:将解析函数定义域加以扩大
一、解析延拓的一个例子
幂级数:1 z z2 L 在以 z 0为圆心的单位圆内代表一个
解析函数,令为 f1(z),即
f1(z) zk 1 z z2 L
k 0
1 (z 1 z
义了 x>0 的Γ函数。对(x 1) ett xdt 进行分部积分,可 0
得递推公式(x 1) x(x) (x) 1 (x 1) x
数学物理方法
递推公式本来是在 x>0 的情况下推导出来的,通常又用它把
Γ函数向 x<0 的区域延拓。
设 x (1,0),定义(x) 1 (x 1) (x 1) (0,1) (x 1)按 x
中 有 f1(z)=f2 (z) , 则 称 f2 (z)为f1(z)在D2 中 的 解 析 延 拓 , f1(z)为f2 (z)在D1中的解析延拓。
定义:解析元素——区域与解析函数的组合 {D1, f1(z)}{D2, f2 (z)}
数学物理方法
2.应用 (1)已知在某区域中定义的解析函数,用解析延拓的 方法扩大其定义域和解析范围。 (2)已知数学问题的解是某区域D内(除个别奇点外) 的解析函数,利用解析延拓的方法,可以从这个函数表 达式推算出解在D的其他子区域中的表达式。 三、解析延拓的幂级数方法
这样不断作下去,得到一系列的解析元素
Dn, fn (z)(n 2,3L )。一个解析元素D1, f1(z)的全部解析
延拓的集合,称为 f1(z)所产生的完全解析函数 F(z),F(z) 的定义域是全部解析元素给出的定义域的总和
F
(
z
)
f1 ( z ) f2(z)
z D1 z D2
L
L
数学物理方法
四、Γ函数的解析延拓(思考:解析延拓的方法) 1.实变函数中Γ函数的定义
(x) t e x1 tdt (x 0) 0
(1)
说明:(i)Γ(x)是含参数(此处为 t)的定积分,是解析函
数的一种重要表达式,这种表达式特别适于求函数的渐近表
示,或作解析延拓;
(ⅱ)(1)式右边的积分的条件是 x>0,因此(1)式只定
1)
在圆外,级数是发散的。
数学物理方法
f1 ( z )
1 1
z
在圆内一点
z
1 2
i的泰勒展开:
f2(z)
k 0
f1(
k
)
(
i 2
)
(
z
i
)k
k!
2
(z i )k 2
k0 (1 i )k1
2
(1)
1
但此级数的收敛半径为: R lim R
(1 i / 2)k 1