固体物理学_能带理论之能态密度和费密面
固体物理:能态密度和费米面

电子组态:1s22s22p63s1
分析:由1s22s22p6组态能级扩展的五个能带正好被十个
电子所填满(即满带),剩下一个3s带,只被一个3s电子 填充到一半(即半满带)。这时若将钠晶体置于一外电场 中,这个3s带中的电子将在外电场作用下,获得加速,跃 入能量较高的空的能态位置上去。从而在布里渊区中建立 一个沿电场方向不对称的电子占据态分布,导致沿外场方 向出现电流。
例二
第四章 能带理论
例二、若已知
E(k )
2 2
k
2 x
m1
k
2 y
m2
k
2 z
m3
解:等能面方程:Ek E,即
,求g(E)。
k
2 x
k
2 y
k
2 z
1
2m1E 2m2 E 2m3E
2
2
2
令a 2
2m1E 2
,b2
2m2 E 2
,c2
2m3E 2
,则
等
能
面
方
程
可
化
为k
2 x
a2
k
2 y
b2
k
2 z
R (k )
E0
6J1;
X点[
k
a
,0,0
]是一个鞍点——布区侧面中心。
E X (k ) E0 2J1;
东北师范大学物理学院
能带理论基本概念
二、费米面
第四章 能带理论
设固体中含有N个电子,它们的基态是按泡利原理由
低由到电高子填,充则能其量能尽量可表能示低为的:NE个k电子态2k,2 若把电子看成自 2m
能带理论基本概念
电子结构中的能带与费米面研究

电子结构中的能带与费米面研究在固体物理学的研究领域中,电子结构是一个非常关键的概念。
电子结构描述了固体中电子的分布和能量状态,对于理解物质的性质和行为有着重要的影响。
在电子结构的研究中,能带与费米面是两个重要的概念。
首先我们来看能带。
在固体中,电子受到晶格势场的约束,形成了离散的能量状态,这些能量状态被称为能级。
当晶体中的原子数目很大时,能级间的间隔变得很小,几乎可以看作连续分布。
这时,我们可以用能带来描述这种连续能级的分布情况。
能带理论最早是由布洛赫(Bloch)于1928年提出的。
该理论认为,电子在晶格势场下的波函数可以表示为平面波与周期性函数的乘积形式。
由于周期性函数具有晶格周期性,因此电子的波函数具有相应的晶格周期性,其能量和动量都可以用一个波矢k来描述。
根据能带理论,电子的能量和动量之间有个非常重要的关系,即能量-动量关系。
根据这个关系,我们可以得到能量与波矢之间的关系,即能带结构。
在能带结构中,能量-波矢关系是用能量-波矢图来表示的,其中横轴表示波矢k,纵轴表示能量E。
在能带结构图中,能带的宽度代表了相应能级的分布范围,而能带间的间隙则代表了能级间的能量间隔。
在导体中,能带之间的间隙非常小,电子可以自由地跃迁到其他能级,因此电子能够自由导电。
而在绝缘体中,能带之间存在较大的间隙,电子无法跃迁到其他能级,因此无法导电。
在半导体和绝缘体中,我们还可以看到分离的价带和导带。
价带是占据态电子能级较低的能带,而导带则是未占据态电子能级较高的能带。
能隙就是这两个能带之间的间隔。
费米面是固体中一个非常特殊的曲面。
它描述了在绝对零度下,具有最高能量的电子所占据的波矢和能量状态。
费米面的形状与固体的导电性质密切相关。
在金属中,费米面穿过一些能带,使得电子在这些态之间能够自由跃迁,从而导致金属的良好导电性。
而在绝缘体和半导体中,费米面处于能隙中,使得电子无法在价带和导带之间跃迁,因此无法导电。
除了金属、半导体和绝缘体之外,还有一种特殊的物质叫拓扑绝缘体。
固体物理学中的费米面与能带结构

固体物理学中的费米面与能带结构在固体物理学中,费米面与能带结构是两个重要的概念。
它们描述了在晶体中的电子行为,对于理解电导、磁性以及其他物质的性质至关重要。
一、费米面费米面是描述电子运动的一个概念。
在凝聚态物理学中,电子遵循泡利不相容原理,即每个量子态只能容纳一个电子。
由于这个原理,电子填满能级时会填充到一定的能量范围内。
费米面是描述这个能量范围边界的一个表面。
费米面实际上是指在零温下,电子填满能级时所占据的最高能级。
费米面上方的电子就是导电带。
费米面的形状可以通过电子的能带结构以及能级的填充情况来决定。
二、能带结构能带结构描述了电子在晶体中能量分布的情况。
在固体中,电子的能量是由晶格结构以及电子相互作用决定的。
晶格会对电子的能量造成影响,从而形成能带。
根据波尔兹曼方程,电子在晶体中的运动可以通过能带结构来描述。
能带结构分为导带和禁带两部分。
导带是指电子可以容纳的能级范围,而禁带则是指电子无法取得的能级范围。
禁带中的能量被称为带隙。
带隙决定了固体的电导性质。
对于导电材料来说,带隙较小,电子可以轻易地跃迁到导带中,而对于绝缘体来说,带隙较大,电子无法跃迁到导带中,因此不能导电。
能带结构可以通过实验技术如X射线衍射和光电子能谱来研究。
通过这些实验,科学家可以测量电子的能量分布,从而揭示晶体的能带结构。
三、费米面与能带结构的关系费米面和能带结构之间有着紧密的联系。
费米面的形状取决于能带结构以及电子的填充情况。
对于导体来说,费米能级与导带重叠,费米面呈现为一个封闭曲面,形状非常复杂。
而对于绝缘体来说,费米能级位于禁带中,费米面是一个简单的球面。
这个球面上的每个点对应着一个电子的量子态。
费米面上的电子数量取决于晶体中电子的填充情况。
费米面附近的电子具有决定导电性质的重要作用。
在固体中的费米面形状和所处位置是非常重要的。
这些特性不仅决定了电子的运动行为,也决定了很多物质的性质,如电导、磁性等。
总结固体物理学中的费米面与能带结构是了解电子行为的重要工具。
孙会元固体物理基础第三章能带论课件3.10 金属的费米面和能带论的局限性

因此,费米面完全在第一布里渊区内,在周期势的作用下, 费米面都是稍稍变形的球。
对于立方晶系的二价碱土金属(Ca(fcc),Sr(fcc), Ba(bcc)),每个原胞有两个 s 价电子。 由于费米球和第一布里渊区等体积,因而和区界面 相交,导致电子并没有全部在第一布里渊区,而是有一 部分填到了第二区,因此费米面在第一区形成空穴球面 ,第二区形成电子球面. 对于六角密堆积结构的二价金属Be、Mg,由于在第 一布里渊区六角面上几何结构因子为零,弱周期势场在 此不产生带隙,仅当考虑二级效应,如自旋轨道耦合时 才能解除简并。 这些金属的费米面可看作由自由电子球被布里渊区 边界切割,并将高布里渊区部分移到第一布里渊区得到 .因此,费米面的形状很复杂,会出现空穴型宝冠状、电 子型雪茄状等.
以第一布里渊区中心为原点,以费米波矢为半径画 自由电子的费米圆. (费米面的广延区图)
3) 将落在各个布里渊区的费米球片断平移适当 的倒格矢进入简约布里渊区中等价部位(费米面 的简约区图)。
第一区
=1
第一区
第二区
=2,3
第三区圆,即费米面 同布里渊区边界垂直相交,尖角处要钝化,就 可以得到近自由电子的费米面。
三价金属铝,具有面心立方结构,每个原胞含有 3个价电子,自由电子的费米球将延伸至第一布 里渊区以外.由于周期势的作用,使得第二、第三 布里渊区的费米面变得支离破碎.
一价贵金属包括Cu,Ag,Au等均为面心立方结构,它 们s 轨道附近还有d轨道,形成固体时, s 轨道交叠积分 大, 演变成宽的s带, d轨道因交叠积分小, 变成一窄的d 带. 11个电子将d带填满, s带填了一半. 费米面在s带中, 但d带离费米面很近, 导致球形费米面发生畸变, 因而 出现复杂的输运行为, 但是仍属于单带金属. 比如对于金属铜,假设晶格常数为a,其费米半径
固体物理 第四章 能带理论4.7 能态密度和费密面

—— 碱金属中的N个电子只填充了半个布里渊区,费密球 与布里渊区边界不相交,费米面接近球面
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
二价碱土金属 —— 最外层2个s态电子,似乎刚好填充满和s 相应的能带。由于与s对应的能带和上面的能带发生重叠,2N 个尚未填充满s态能带,就开始填充上面的能带,形成两个能 带都是部分填充
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
碱金属 —— 具有体心立方格子,每个原胞内有一个原子, 由N个原子构成的晶体,各满层电子的能级相应地分成2N个 量子态的能带,内层电子刚好填满了相应的能带
n=2的能级
—— 原子的量子态数为8,电子填充数为8个
—— 形成晶体后相应的能带2s(1个)、2p(3个),共4 个能带,每个能带所容许的量子态2N,共有8N个量子 态,可以填充8N个电子
球的半径
kF
2 ( 3 )1/ 3 ( N )1/ 3 8 V
kF
2 ( 3n )1/3 8
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
费米波矢、费米动量、费米速度和费米温度 费米球半径
费米能量 费米动量
费米速度
费米温度
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
自由电子球半径rs
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— 发射出X光子能量形成一个连续能量谱 —— 发射的X光子能量可以通过实验测得
X光子发射强度决定于
(能态密度)×(发射几率)
—— 根据不同固体的X光子 发射谱可以获知能态密 度的信息
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
费米面和态密度

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导带
价带
6
• 白点是空态,绿点被电子占据的态
* 在外电场作用下,电子就会填充这个位置,电子离 开在原位就留下一个新的空的状态
• 这样空状态的移动(与电子移动的方向相反), 就象正的电子移动产生电流一样 • 这样的空态称为空穴,带有正电荷,具有波矢
费米面和态密度
12
空晶格能带过渡到近自由电子能带
• 能隙有可 能完全处 于B点的能 隙之下
* 显然导电 性能不同
• 费米面和 态密度就 可以显示 这种不同 来
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13
费米面能给出什么信息?
• 金属电子的输运性质,有费米面附近的电子行 为决定。看速度,与等能面垂直 1 vk k E k
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40
能态密度的定义
• 能量间隔在E~E+dE中的状态数
* 如果dZ表示状态数目,则态密度为
dZ D( E ) dE
k 空穴 k 电子
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7
• 空穴能带
* 空穴能量是满带中失去电子后系统的能量变化 * 如果价带顶位于能量零点,对应的空穴能带如图
E空穴 k 空穴 E电子 k 电子
空穴能带 E(k)
k 空穴
k
k 电子
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费米面和态密度
固体物理 第4章 能带理论5

当温度趋于0k时定域态中电子迁移率趋于零,而扩展态中迁移率仍然 为有限值,因此莫特将EC称为迁移率边缘.对于任意E态,定域化 E 条件为:
W > 2Z V e 2E 1 W
1 2 2
2E 1 W
W
2E 1+ W
莫特还进一步提出了安德森转变(Anderson transition)的概念,如果 在Si晶体中掺入施主杂质磷,由于施主杂质的分布是无规的,就形成 无序系统,无序性将导致有一个迁移率边缘,设导带中电子的费米能 无序性将导致有一个迁移率边缘,
§4-7 能态密度和费米面 一,能态密度函数 在单个原子中电子的本征态形成一系列分立的能级,可以具体标 明各个能级的能量,说明它们的分布情况.而在晶体中电子能级是准 连续分布的,为了概括这种情况下的能级分布,引入"能态密度"的概 E 念.用 表示能量在 E→E+ 之间的状态数,则能态密度函数定义 Z 为: Z dZ
对于无序系统的电子态理论研究有两种处理方法;其一是对无序系 统作某种平均后近视当作有序系统处理,这种方法以相干势近似为代 表.其二是从无序系统的定域态出发,设计一些无序模型,研究无序 系统与有序系统电子态的差别,这种方法以安德森的工作为代表. 1,安德逊(P.W.Anderson)无序模型 无序系统由于不具有平移对称性,波矢k不再是描述电子状态的 好量子数,必须从定域态(或者原子轨道态)出发设计模型和讨论 从定域态(或者原子轨道态) 问题.安德森将紧束缚近似(TBA)方法推广用于无序系统,用 旺尼而函数作为基本函数把波函数进行二次量子化展开,引入反映 "无序程度"的变化宽度的参量W,而格点近邻交叠积分均取相同的 无序程度" 值V则表示无序系统的"短程有序"特征.因此,这个简化的模型概括 则表示无序系统的"短程有序" 了无序系统的主要特点,由此出发将便于求得定域化条件和引进 迁移率边界等新概念.安德森定域化条件为(E=0态): W > e 2Z V (z为每个格点的近邻数,e为自然对数的底数). 2,莫特(N.F.Mott)模型 当安德森条件不满足时,三维无序系统中E=0态不满足收敛条件,
复旦课件固体物理之费米面和态密度by车静光

• 从能带结构可以知道,由于周期性势场的作 用,一般的费米面形状可能很复杂,
* 从了解自由电子气费米面开始 * 金属电子,接近自由电子,费米面是一畸变球面 * 半导体、绝缘体不用费米面,而用价带顶概念
* 思考:对Bloch电子呢?
kz d Sd k ky
• 因此,在k空间,如图两个 E和E+dE等能面之间的状 kx 态数为
2V Z dS dk 3 2
固体物理学
25
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考虑自旋
• 仿照电子气
E k E (k ) dk
1/ 3
三维 对四价原子 二维 一维
固体物理学
6
1/ 2
4 k F 2 A
1/ 2
2 2 a
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引入二维正方格子空晶格
• 作布里渊区图
* 以费米波矢kF 为半径作圆, 圆内全占据 * 这是广延图
• 第一布里渊区 全部占据 • 费米圆与第二、 三、四 布里渊 区相交 • 第二、三、四 布里渊区部分 占据
• 下面以近自由电子近似的观点看这种畸变
近自由电子费米面——定性描述 * 定量的要通过实验测量或具体计算才能得到
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10
近自由电子费米面在布区边界畸变的原因
• 布里渊区边界处由 于畸变引起的能量 与k的关系变化
* 对第一能带,同样 的能量(等能),近 自由电子的k比自 由电子的大;而对 第二能带正好相反 * 所以,靠近边界 时,等能面向外凸 * 离开边界时,等能 面向内缩 * 记住这幅图象畸 变的关系
3.7费米面和态密度

倒格子空间分割成许多区域,这些区域称为布里渊区。
第 1 布里渊区(first Brillouin zone) 在P42,我们把倒格子空间中的WS原胞称为第1布里渊区。现
过任何布拉格平面(P45: k 空间中,连接原点和某一倒格 点的倒格矢 G 的垂直平分面)所能到达的所有点的集合,称 h
为第1布里渊区(first Brillouin zone);显然,它是围绕原点
解:
a 1 ai a2 b j
2π ( i j )
a i b j 2 π ij
2π b1 i a 2π b2 j b
0 (i j )
a2 b j
b
a 1 ai
倒格仍为矩形。
a
j
i
2π b
2π a
第一区
第二区
例4:画出面心立方第一布里渊区。设面心立方晶格常量为a。
解:面心立方正格基矢:
a a 1 2 j k a a2 i k 2 a3 a i j 2
Ω a 1 (a 2 a 3 ) 1 a3 ak 4
a1
aj
a2 a3
பைடு நூலகம்ai
倒格基矢:
2π b1 a2 a3 Ω 2π b2 a 3 a1 Ω b 3 2 π a 1 a 2 Ω
在前面我们讨论能带时,常把 (k ) 平移到第一布里渊区
内(简约布里渊区),这种平移在讨论费米面时也可以采用,但 是其图示会很复杂,为此引入高布里渊区的概念。
2.布里渊区(Brillouin zone) 在倒格子空间中以任意一个倒格点为原点,做原点和其他 所有倒格点连线的中垂面(或中垂线),这些中垂面(或中垂线)将
能带理论(4)(费米面和能态密度)

• 能量态密度就是表示这种密集程度的量
• 能态密度的定义: • 能量在E~E+dE的状态数
• 如果dZ表示状态数目,则态密度为
D(E )
dZ dE
能带与态密度的关系
• 在k空间(也称状态空间), 状态分布是均匀的,密度为 V/(2pi)3。 • 因此,在k空间,等能面 E~E+dE之间的状态数目为
• 费米面上的尖角钝化
• 费米面所包围的总体积仅仅依赖于电子浓度,
而不依赖于点阵相互作用细节
步骤(Harrison方法)
• 倒格子——画Brillouin区
•
• •
自由电子:画半径与电子浓度有关的球
将处在第二、三、… Brillouin区的费米面碎
片分别移到第一Brillouin区
变形费米面,使满足
• 在球面上
k E k
dE dk
k m
2
• 球面面积为
dS
• 所以
4 k
2
D E
2
3
2V
dS k E k m
2
2V
2
3
k
4 k
2
C
E
考虑自旋
dZ
dSdk 2
3
2V
• 另一方面
dE k E ( k ) d k
dk
dE k E (k )
• 于是 • 所以
dZ
dSdk 2
3
2V
2V 2 3
dS
dE k E k dS
4 / a
6 / a 8 / a
固体物理Ch4.7-能态密度和费米面

HUBEI UNIVERSITYCh4.7 能态密度和费米面3ds2V⎰Ch4.7 能态密度和费米面5Ch4.7 能态密度和费米面7作业:求解一维、二维情况下自由电子能态密度N(E))E k∇Ch4.7 能态密度和费米面9k yk xA·C ··BE E B 时:N (E )由0迅速增大。
()V dE dZ E N ==2Ch4.7 能态密度和费米面13紧束缚近似等能面简立方晶格的s带对应的能态密度函数图⇀Ch4.7 能态密度和费米面15Ch4.7 能态密度和费米面17kFCh4.7 能态密度和费米面19Ch4.7 能态密度和费米面21公有化态—能带)晶体中电子波函数是布洛赫函数,它反映晶体电子共有化运动和围绕Ch4.7 能态密度和费米面23取值所对应的许之关系方程的能量区域称作能带或允带:两个相邻能带间的间隔禁带中不存在电子的定态;★禁带的宽度对晶体的导电性:晶体中最低能带的各个能级都被Ch4.7 能态密度和费米面25在外电场的作用下,导带中的电子可以进入同一能带中未被填充的稍高的能级,这个转移过程没有反向的电子转移与之抵消。
所以导带中的电Ch4.7 能态密度和费米面27Ch4.7 能态密度和费米面29二价碱土金属——最外层2个s态电子,似乎刚好填充满和s相应的能带。
由于与s对应的能带和上面的能带发生重叠,2N个尚未填充满s态能带,就开始填充上面的能带,形成两个能带都是部分填充——碱土金属为金属导体——第一布里渊区中的状态尚未填满,第二布里渊区已填充电子,此时的费米面由两部分构成Ch4.7 能态密度和费米面31Ch4.7 能态密度和费米面33——在低能量区域Na、Mg、Al和金刚石、硅的X光子发射能量逐渐上升的——反映了电子的能量从带底逐渐增大,其能态密度逐渐增大的规律Ch4.7 能态密度和费米面35——在高能量的一端金刚石、硅的X光子发射谱逐渐下降——反映了电子填充了导带中所有的状态,即满带。
能带和态密度

能带和态密度引言能带和态密度是固体物理学中的重要概念,它们对于理解物质的电子结构和导电性质具有重要意义。
能带理论是固体物理学中最基本的理论之一,它描述了电子在晶体中的运动方式和能量分布。
态密度则是描述在一定能量范围内,单位体积内存在的电子态数目。
本文将深入探讨能带和态密度的概念、性质以及在固体物理学研究中的应用。
一、能带1.1 能带结构在晶体中,原子之间存在相互作用力,导致了电子在晶格中运动时受到周期性势场的束缚。
根据量子力学原理,电子具有波粒二象性,在晶格势场下形成了波动性质。
根据布洛赫定理,在周期势场下,波函数可以表示为平面波与周期函数之积。
通过对波函数解析形式进行数学推导,可以得到离散化的能量分布。
根据离散化得到的能量分布图谱,在一维情况下可以将其表示为离散化点之间相连的线段,称为能带。
能带的形状和特征取决于晶体的结构和原子之间的相互作用。
晶体中存在多个能带,其中价带和导带是最为重要的两个能带。
价带是电子在晶体中受束缚状态下的能量分布,而导带则是电子在晶体中具有较高能量状态下的分布。
两者之间存在禁闭区域,称为禁闭区。
1.2 能带理论为了更好地理解电子在固体中运动和分布规律,科学家提出了多种模型和理论。
其中最著名且广泛应用于固体物理学研究中的是紧束缚模型和自由电子模型。
紧束缚模型假设原子之间存在较强相互作用力,电子主要局域在原子附近运动。
该模型通过考虑原子轨道之间的重叠以及相互作用力来描述电子在晶格中运动。
该模型更适用于描述局域化电子行为以及强关联效应。
自由电子模型则假设固体中的电子可以自由地运动,并且不受到其他粒子或者势场限制。
该模型通过简化数学形式,将电子视为自由粒子,从而得到了一维、二维和三维情况下的能带结构。
自由电子模型适用于描述弱关联电子行为以及导体、半导体等材料的电子结构。
二、态密度2.1 态密度的概念态密度是描述在一定能量范围内,单位体积内存在的电子态数目。
在固体物理学中,态密度是研究材料中电子行为和导电性质的重要物理量。
5.8 能态密度和费米面

5.8 能态密度和费米面:一. 能态密度二. 费米面见黄昆书4.7节与孤立原子中的本征能态形成一系列的分立能级不同,固体中电子的能级是非常密集的,形成准连续的分布,和孤立原子那样去标注每个能级是没有意义的,为了概括晶体中电子能级的状况,我们引入“能态密度”的概念,这个函数在讨论晶体电子的各种过程时特别在输运现象的分析中是非常重要的。
费米面是固体物理中最重要的概念之一。
在自由电子论中费米面的重要性在于:只有费米面附近的电子才能参与热跃迁或输运过程,决定着晶体的各种物理性质。
这里费米面的含义不变,只是晶体势场的影响使费米面的形状变得复杂,从而对性质的影响变得复杂罢了,自由电子气模型受周期场的微弱影响,近自由电子的等能面偏离自由电子的球形。
并受到布里渊区界面影响和自由电子态密度相比近自由电子的能态密度发生了明显变化。
E A原因是明显的:在4.2节已经指出,周期场的微扰使布里渊区附近界面内的能量下降,而等能面的凸出正意味着达到同样的能量E ,需要更大的k 值,当能量E 超过边界上A 点的能量E A ,一直到E 接近于在顶角C 点的能量E C (即达到第一能带的顶点)时,等能面将不再是完整的闭合面,而成为分割在各个顶角附近的曲面。
由此我们给出对近自由电子能态密度的估计:在能量没有接近E A 时,N (E)和自由电子的结果相差不多,随着能量的增加,等能面一个比一个更加强烈地向外突出,态密度也超过自由电子,在E A 处达到极大值,之后,等能面开始残破,面积开始下降,态密度下降,直到E C 时为零。
所以近自由电子近似下的N (E)如图所示。
BCC LiFermi surface[100][010]Fermi surface is distortedfrom a spherenear the zone boundary.A cusp is caused by interactionN (E )N (E )E B E BE CE C EE 。
能态密度和费米面

,求g(E)。
例三、简立方晶格的s带对应的能态密度N(E)。
6
例一、自由电子能态密度N(E)
2 k 解:自由电子的能量本征值: E k 2m
2
2 2 k k E 2m
2mE 自由电子等能面为球面,其半径为: k
2V ds 2V 4k 2 V 2m N E 3 3 2 2 2 2 k E 2 2 k 2 2m
VA +++ + + A VB --B VA VB
+ + + + -
+ + + +
-
A
B
功函数:WA,WB;
27
0 EF
WA
WB EF 接触电势差: VA-VB=(WB-WA)/q -eVB
EF
WA
-eVA
WB
EF
28
例:自由电子费米能级EF
V 2m N E 2 2 2
2V dsdk 3 dZ 2 2V ds N E dE dk k E 2 3 k E
5
关于能态密度的计算
公式:
dZ 2V ds N E dE 2 3 k E
例一、自由电子能态密度N(E)。
2 2 2 2 kx ky k z 例二、若已知 E ( k ) 2 m1 m 2 m3
ds
dk
2V Z V等 能 面E和E E之 间 3 2 2V dsdk 3 2
kx
(1)dk表示两等能面之间的垂直距离; (2)ds表示面积元。
4
Ⅱ.关于ΔE
高二物理竞赛能态密度和费米面课件

在近自由电子情况下,周期场的影响主要表现在布 里渊区边界附近,而离布里渊区边界较远处,周期场对 电子运动的影响很小。
以简单立方晶体为例,考察第一布里渊区中等能面 的一个二维截面。
在布里渊区边界面的内侧:
对自由电子:EP(0)=EQ(0)
考虑周期场的影响:EQ(0) > EQ ,EP(0)EP
M M’
E0–6J1 E0–2J1 E0 E0+2J1 E0+6J1 E(Γ) E(X) E(M) E(R)
二、费米面
讨论近自由电子的费米面结构: 对金属:EF0>>KBT,在T>0时,只有费米面附近 的少量电子受到热激发。
费米半径的相对变化: kF kF
kBT T kBTF TF
在室温下: kF kF
❖ 按照近自由电子作必要的修正。
b. 修正的依据
❖ 电子的能量只在布里渊区边界附近偏离自由电子能 量,周期场的影响使等能面在布里渊区边界面附近发 生畸变,形成向外突出的凸包;
❖ 等能面几乎总是与布里渊区边界面垂直相交; ❖ 费米面所包围的总体积仅依赖于电子浓度,而不取决
于电子与晶格相互作用的细节; ❖ 周期场的影响使费米面上的尖锐角圆滑化。
当ECⅠ< EBⅡ时:有能隙(禁带) 当ECⅠ> EBⅡ时:出现能带重叠
E
EBⅡ ECⅠ
E ECⅠ EBⅡ
N(E)
N(E)
3. 紧束缚近似的能态密度
以简单立方晶格s带为例:
Es k E0 2J1 cos kxa cos kya cos kza
E0 s J0
在k=0,即能带底附近,等能 面近似为球面,随着E的增大, 等能面明显偏离球面。
ky kx
20费米面和态密度

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30
9、解读态密度
Projected Density of States
(a) (b) (c)
E XIV XIII XII XI X IX VIII VII VI V IV III II I B
等能面在布里渊区边界的畸变?
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固体物理学
2
第20讲、金属费米面和能量态密度
1. 费米面 2. 布里渊区 3. 自由电子费米面 4. 布里渊边界处费米面畸变 5. 从自由电子过渡到近自由电子费米面 6. 近自由电子费米面举例 7. 能量态密度 8. 空格点模型态密度 9. 解读态密度 10. van Hove奇点
固体物理学
24
7、能量态密度
• 孤立原子中,能级分裂,每个能级能填两个不 同状态的电子; • 而晶体中,能级准连续分布形成能带(能级间 隔10-21eV)。电子能级非常密集,标明每个能 级没有意义 • 但能级密集的程度直接反映有多少电子可以存 在于这一能量区域!比如说,高温超导材料的 一个特征就是费米面附近的能级密度非常高 • 如何表示这种情况下到底密集到什么程度呢? • 能量态密度就是表示这种密集程度的量
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自由电子(bcc空晶格模型)费米面
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固体物理学
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自由电子(hcp空晶格模型)费米面
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04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
第一布里渊区的等能面 —— 接近布里渊区的A点,能量受到周期性势场的微扰 能量下降,等能面向边界凸现
—— 在A点到C点之间
等能面不再是完整的闭合面
分割在各个顶点附近的曲面
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
能态密度的变化
—— k接近A点,等能面向边界凸现 两个等能面间的体积不断增大, 能态密度增大
—— 在A点到C点之间,等能面发生残缺 达到C点时等能面缩成一个点, 能态密度减小为零
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
第二布里渊区能态密度
—— 能量E越过第一布里渊区边界A点 从B点开始能态密度由零迅速增大
能带不重叠
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
第二布里渊区能态密度
—— 能量E越过第一布里渊区边界A点 从B点开始能态密度由零迅速增大
—— 电子填充k空间半径为kF的球
—— 球内的状态数
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— 球内的状态数
球的半径 k 2 F
3 N 8 V
1/ 3
1/ 3
电子密度
3n k F 2 8
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— 晶体中的电子 满带 —— 电子占据了一个能带中所有的状态 空带 —— 没有任何电子占据(填充)的能带 导带 —— 一个能带中所有的状态没有被电子占满 即不满带,或说最下面的一个空带 价带 —— 导带以下的第一个满带 禁带 —— 两个能带之间不允许存在的能级宽度
1/ 3
费米波矢 费米动量 费米速度 费米温度 费米能量
费米球半径 费米动量 费米速度 费米温度
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— 自由电子球半径
—— 电子密度
—— 费米半径
—— 费米速度
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— 费米半径
—— 费米能量
EF
1.5 eV ~ 15 eV
二价碱土金属 —— 最外层2个s态电子
—— ns态所对应的能带可以填充2N电子 —— 2N个电子刚好填充满和s相应的能带 二价碱土金属 —— 是绝缘体!!! —— 与s对应的能带和上面的能带发生重叠 2N个电子尚未填充满s态能带,开始填充上面的能带 —— 两个能带都是部分填充
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
能带重叠
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
3) 紧束缚模型的电子能态密度 —— 简单立方格子的s带
E s (k ) E0 2 J 1 (cos k x a cos k y a cos k z a)
—— k=0附近
E (k ) E min
2 2 * (k x ky k z2 ) 2m
—— E~E+E之间的能态数目
V Z dSdk 3 (2 )
应用关系
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
V dS 能态密度 N ( E ) 3 (2 ) k E
V dS 考虑到电子的自旋,能态密度 N ( E ) 2 (2 )3 k E
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
金刚石
—— 在高能量的一端, X光子发射谱逐渐下降
—— 满带填充,带顶布里渊区附近,能态密度逐渐降为零
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
金属Na、Mg、Al和非金属金刚石、硅的实验结果
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
04_07 能态密度和费密面
1 能态密度函数
—— 固体中电子的能量由一些准连续的能级形成的能带
—— 能量在E ~ E+E之间 能态数目Z 能态密度函数
E
Z N ( E ) lim E 0 E
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
等能面 —— —— 状态在k空间是均匀分布的
V —— 动量标度下的能态密度 状态密度 3 ( 2 )
—— 成键态的4个能带刚
好可以容纳 8N 电子
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— 成键态的4个能带刚好可以容纳8N电子 每个原胞有两个原子 —— 共8个电子 —— 晶体中8N个电子全部填充成键态的4个能带形成满带 —— 反键态则是空带 金刚石为绝缘体
—— Si和Ge为半导体
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
能态密度的实验结果 —— X射线将原子内层电子激发
产生空的内层能级
导带中的电子跃迁填充内层能级时发射X射线光子
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— X射线将Na原子的内层电子激发后
产生了诸如1s, 2s和2p等空的内层能级
—— K : 电子到1s能级的跃迁
—— LI : 电子到2s能级的跃迁
2
—— 等能面为球面
—— 随着E的增大,等能面与近自由电子的情况类似
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
能态密度
V dS N (E) 3 (sin 2 k a sin 2 k a sin 2 k a) 8 aJ1 等能面 x y z
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
04_07_能态密度和费米面 —— 能级 形成一系列的准连续的能带 —— N个电子填充这些能带中最低的N个状态 半导体和绝缘体
—— 电子刚好填满最低的一系列能带,形成满带
导带中没有电子 —— 半导体带隙宽度较小 ~ 1 eV —— 绝缘体带隙宽度较宽 ~ 10 eV
二价碱土金属 —— 最外层2个s态电子
—— 碱土金属为金属导体
—— 第一布里渊区尚未填满 —— 第二布里渊区已填充电子
—— 费米面由两部分构成
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
金刚石结构的IVB族元素 —— C、Si和Ge电子的填充 —— IVB原子外层有4个电子 形成晶体后成键态对应4个能带在下面 反键态对应4个能带在上面 —— 每个能带 可容纳2N个电子
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
碱金属 —— 体心立方格子,一个原胞有1个原子
—— ns态所对应的能带可以填充2N电子 —— N个自由电子,只填充了半个能带而形成导带
—— N个电子只填充了半个布里渊区 费密球与布里渊区边界不相交 —— 费米面接近球面
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— LII : 电子到2p能级的跃迁
—— LIII: 电子到3s能级的跃迁
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— 导带中电子能量从带底能量到最高能量E0 各种能量的电子均可发生跃迁产生不同能量的X光子 —— 发射出X光子能量形成一个连续能量谱 X光子发射强度决定于 (能态密度)×(发射几率) —— 根据不同固体的X光子 发射谱可以获知能态密 度的信息
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
金属
—— 电子除了填满一系列的能带形成满带 还有部分电子填充其它能带形成导带 —— 电子填充的最高能级为费密能级 位于一个或几个能带范围内 —— 在不同能带中 形成一个占有电子与不占有电子区域的分解面 —— 面的集合称为费密面
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— 在低能量区域, X光子发射能量逐渐上升的 —— 电子的能量从带底逐渐增大,能态密度逐渐增大
金属钠
—— 在高能量的一端, X光子发射谱陡然下降 —— 导带未填充满,最高能量的电子对应的能态密度最大
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
—— 在低能量区域, X光子发射能量逐渐上升的 —— 电子的能量从带底逐渐增大,能态密度逐渐增大
1) 自由电子的能态密度 电子的能量
k空间, 等能面是半径
的球面
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
2 dS 4 k
在球面上
能态密度
2V 2m N (E) (2 ) 2 2
3/ 2
E
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
2) 近自由电子的能态密度 晶体的周期性势场对能量的影响表现在布里渊区附近 等能面的变化 —— 二维正方格子 第一布里渊区的等能面
金属___半导体___绝缘体的能带
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
碱金属 —— 体心立方格子,一个原胞有1个原子 —— N个原子构成的晶体 各满层电子能级相应分成2N个量子态的能带 内层电子刚好填满了相应的能带
n=2的能级
—— 原子的量子态数为8,电子填充数为8个 —— 晶体中相应的能带2s___1个、2p___3个,共4个能带 —— 每个能带所容许的量子态2N ____ 8N个量子态 可以填充8N个电子
带底
和
出现微商不连续的奇点 —— 等能面与布里渊区相交 X点
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
出现微商不连续的奇点 —— 等能面与布里渊区相交
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
的等能面
的等能面
04_07_能态密度和费米面 —— 能带理论
2 费米面 —— 固体中有N个自由电子 按照泡利原理它们基态 —— N个电子由低到高填充的N个量子态 电子的能级