液态金属性质ppt课件
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液态金属在结构上更象固态而不 是汽态，原子之间仍然具有很高的 结合能。
2 X射线衍射分析
图1-1是由X射线衍射结果整理而得的原子密度分布 曲线。
横坐标r为观测点至某一任意选定的原子（参考中心） 的距离，对于三维空间，它相当于以所选原子为球心 的一系列球体的半径。
纵坐标 4r 2 (r) 表示当半径增减一个单位长度时，球 体（球壳）内原子个数的变化值，其中（r）称为密 度函数。
►►液相成型
固态金属
按原子聚集形态分为 晶体与非晶体。 晶体
凡是原子在空间呈规则的周期性重复排列 的物质称为晶体。
单晶体
在晶体中所有原子排列位向相同者称为单晶体
多晶体
大多数金属通常是由位向不同的小单晶 （晶粒）组成，属于多晶体。
在固体中原子被束缚在晶格结点上，其振动频 率约为1013 次/s。
液态金属？
液态金属中的原子和固态时一样，均不能自由 运动，围绕着平衡结点位置进行振动
但振动的能量和频率要比固态原子高几百万倍。
液态金属宏观上呈正电性，具有良好导电、导 热和流动性。
►►液相结构？
1. 物理性质变化
体积只膨胀3～5％， 即原子间距平均只增大 1～1.5％
熔化潜热只占气化潜热的3～7 ％ 见表1
粘度的导数叫流体的流动性。
粘度的物理本质是原子间作相对运动时产生的阻力。
牛顿液体粘滞定律
F(x)=dv/dy 与面积无关 F(x)=ηAdv/dy η —动力粘度系数
（m2/N.S） μ= η/ρ 运动粘度系数(m2/s)
影响粘度的因素
• 温度 • 化学成分 • 非金属夹杂物
粘度对材料成型的影响
材料成型原理
第1章 液态金属
1.1 液态金属基本理论
1.1.1 液态金属的性质
液态金属的结构
金属和Hale Waihona Puke Baidu金材料的加工制备过程？
配料、 熔化 和 凝固成型 三个阶段。
配料是确定具有某些元素的各金属炉料的加入百分数；
熔炼是把固态炉料熔化成具有确定成分的液态金属；
凝固是金属由液态向固态转变的结晶过程，它决定着金 属材料的微观组织特征。
当它与所选原子相距太远的距离时,原子排列进入无序 状态。
表明，液态金属中的原子在几个原子间距的近程范围 内，与其固态时的有序排列相近，只不过由于原子间 距的增大和空穴的增多，原子配位数稍有变化。
液态金属的结构特征
液态金属内存在近程有序的原子集团（图1-2）。这种原子集 团是不稳定的，瞬时出现又瞬时消失。所以，液态金属 结构具有如下特点：
◆液态金属是由游动的原子团构成。 ◆液态金属中的原子热运动强烈，原子所具有的能
量各不相同，且瞬息万变，这种原子间能量的不 均匀性，称为能量起伏。
◆由于液态原子处于能量起伏之中，原子团是时聚
时散，时大时小，此起彼伏的，称为结构起伏。
4）对于多元素液态金属而言，同一种元素在不同 原子团中的分布量不同，也随着原子的热运动 瞬息万变，这种现象称为成分起伏。
由相关热力学公式可得：
W dF
dA dA
此式表明，表面张力就是单位面积上的自由能。 式中负号表示由于产生了新的单位面积的表面，而使系 统的自由能增加，增加值等于外力对单位表面所作的功。
图1-1 700℃液 态铝中原子密
度分布线
可见液态原子分布曲线是介于 4r 2 0 曲线与固态时的 分布曲线（竖直线）之间作波浪形的变化。
其第一峰值与固态时的衍射线（第一条垂线）极为接 近，其配位数与固态时相当。
第二峰值虽仍较明显，但与固态时的峰值偏离增大， 而且随着r的增大，峰值与固态时的偏离也越来越大。
固态金属 原子 在某一平衡位置 热振动
因此衍射结果得到的原子密度分布曲线是一组相距一定 距离（点阵常数）的垂线，每一条垂线都有确定的位置r 和峰值，与所选原子最近的球面上的峰值便是它的配位数。
但对于液态金属而言，原子密度分布曲线是一条呈波浪 形的连续曲线。
这是由于当金属转变为液态时，液态中的金属原子是处 在瞬息万变的热振动和热运动的状态之中，而且原子跃迁 频率很高，以致没有固定的位置，而其峰值所对应的位置 （r）只是表示衍射过程中相邻原子之间最大几率的原子 间距。
这就可以认为金属由固态变成液态时，原子结 合键只破坏一个很小的百分数，只不过它的熔 化熵相对于固态时的熵值有较多的增加，表明 液态中原子热运动的混乱程度，与固态相比有 所增大。
比热容，与固态相比虽然稍大一些，但具有相 同的数量级。
表1 几种金属的熔化潜热与气化潜热
固体可以是非晶体也可以是晶体， 而液态金属则几乎总是非晶体 。
结晶。
图1-2 液态金属结构示意图
1.1.2 粘度理论
液态金属是有粘性的流体。 流体在层流流动状态下，流体中的所有液层按平行方
向运动。 在层界面上的质点相对另一层界面上的质点作相对运
动时，会产生摩擦阻力。 当相距1cm的两个平行液层间产生1cm/s的相对速度时，
在界面1cm2面积上产生的摩擦力，称为粘滞系数或粘 度。 粘度的单位是Pa·s。
• 表面张力：
使液体趋于球状的力
•表面张力引起的附加压力
p=2σ/r
——球状
p=(1/r1+1/r2) σ ——任意形状
由此可见，表面张力是表面S内垂直F方向 的单位长度上的拉紧力；
也是增加单位表面积dA外力所做的可逆功， 称之为表面能。
表面张力和表面能数值上相同，但量纲不同， 如表面张力为10-1N/m，则表面能为101J/m2。
• 影响液态金属的流态 •影响液态金属的对流 •影响液态金属的净化
1.1.3 表面和界面张力
表面和界面张力是液态金属的第二重要性质。
A、表面张力和表面能 表面张力：在液体表面内产生的平行于液 体表面、且各向均等的张力，称之为表面张力。
表面张力是气/液界面现象，它的的大小与 液相和气相的性质有关。
产生张力的表面层厚度不超过10-7cm，相 当于几个原子(分子)液层厚度。
金属由液态转变为固态的凝团过程，实质上就是原子 由近程有序状态过渡为长程有序状态的过程，
从这个意义上理解，金属从一种原子排列状态（晶态 或非晶态）过渡为另一种原子规则排列状态（晶态） 的转变均属于结晶过程。
金属从液态过渡为固体晶态的转变称为一次结晶； 金属从一种固态过渡为另一种固体晶态的转变称为二次
2 X射线衍射分析
图1-1是由X射线衍射结果整理而得的原子密度分布 曲线。
横坐标r为观测点至某一任意选定的原子（参考中心） 的距离，对于三维空间，它相当于以所选原子为球心 的一系列球体的半径。
纵坐标 4r 2 (r) 表示当半径增减一个单位长度时，球 体（球壳）内原子个数的变化值，其中（r）称为密 度函数。
►►液相成型
固态金属
按原子聚集形态分为 晶体与非晶体。 晶体
凡是原子在空间呈规则的周期性重复排列 的物质称为晶体。
单晶体
在晶体中所有原子排列位向相同者称为单晶体
多晶体
大多数金属通常是由位向不同的小单晶 （晶粒）组成，属于多晶体。
在固体中原子被束缚在晶格结点上，其振动频 率约为1013 次/s。
液态金属？
液态金属中的原子和固态时一样，均不能自由 运动，围绕着平衡结点位置进行振动
但振动的能量和频率要比固态原子高几百万倍。
液态金属宏观上呈正电性，具有良好导电、导 热和流动性。
►►液相结构？
1. 物理性质变化
体积只膨胀3～5％， 即原子间距平均只增大 1～1.5％
熔化潜热只占气化潜热的3～7 ％ 见表1
粘度的导数叫流体的流动性。
粘度的物理本质是原子间作相对运动时产生的阻力。
牛顿液体粘滞定律
F(x)=dv/dy 与面积无关 F(x)=ηAdv/dy η —动力粘度系数
（m2/N.S） μ= η/ρ 运动粘度系数(m2/s)
影响粘度的因素
• 温度 • 化学成分 • 非金属夹杂物
粘度对材料成型的影响
材料成型原理
第1章 液态金属
1.1 液态金属基本理论
1.1.1 液态金属的性质
液态金属的结构
金属和Hale Waihona Puke Baidu金材料的加工制备过程？
配料、 熔化 和 凝固成型 三个阶段。
配料是确定具有某些元素的各金属炉料的加入百分数；
熔炼是把固态炉料熔化成具有确定成分的液态金属；
凝固是金属由液态向固态转变的结晶过程，它决定着金 属材料的微观组织特征。
当它与所选原子相距太远的距离时,原子排列进入无序 状态。
表明，液态金属中的原子在几个原子间距的近程范围 内，与其固态时的有序排列相近，只不过由于原子间 距的增大和空穴的增多，原子配位数稍有变化。
液态金属的结构特征
液态金属内存在近程有序的原子集团（图1-2）。这种原子集 团是不稳定的，瞬时出现又瞬时消失。所以，液态金属 结构具有如下特点：
◆液态金属是由游动的原子团构成。 ◆液态金属中的原子热运动强烈，原子所具有的能
量各不相同，且瞬息万变，这种原子间能量的不 均匀性，称为能量起伏。
◆由于液态原子处于能量起伏之中，原子团是时聚
时散，时大时小，此起彼伏的，称为结构起伏。
4）对于多元素液态金属而言，同一种元素在不同 原子团中的分布量不同，也随着原子的热运动 瞬息万变，这种现象称为成分起伏。
由相关热力学公式可得：
W dF
dA dA
此式表明，表面张力就是单位面积上的自由能。 式中负号表示由于产生了新的单位面积的表面，而使系 统的自由能增加，增加值等于外力对单位表面所作的功。
图1-1 700℃液 态铝中原子密
度分布线
可见液态原子分布曲线是介于 4r 2 0 曲线与固态时的 分布曲线（竖直线）之间作波浪形的变化。
其第一峰值与固态时的衍射线（第一条垂线）极为接 近，其配位数与固态时相当。
第二峰值虽仍较明显，但与固态时的峰值偏离增大， 而且随着r的增大，峰值与固态时的偏离也越来越大。
固态金属 原子 在某一平衡位置 热振动
因此衍射结果得到的原子密度分布曲线是一组相距一定 距离（点阵常数）的垂线，每一条垂线都有确定的位置r 和峰值，与所选原子最近的球面上的峰值便是它的配位数。
但对于液态金属而言，原子密度分布曲线是一条呈波浪 形的连续曲线。
这是由于当金属转变为液态时，液态中的金属原子是处 在瞬息万变的热振动和热运动的状态之中，而且原子跃迁 频率很高，以致没有固定的位置，而其峰值所对应的位置 （r）只是表示衍射过程中相邻原子之间最大几率的原子 间距。
这就可以认为金属由固态变成液态时，原子结 合键只破坏一个很小的百分数，只不过它的熔 化熵相对于固态时的熵值有较多的增加，表明 液态中原子热运动的混乱程度，与固态相比有 所增大。
比热容，与固态相比虽然稍大一些，但具有相 同的数量级。
表1 几种金属的熔化潜热与气化潜热
固体可以是非晶体也可以是晶体， 而液态金属则几乎总是非晶体 。
结晶。
图1-2 液态金属结构示意图
1.1.2 粘度理论
液态金属是有粘性的流体。 流体在层流流动状态下，流体中的所有液层按平行方
向运动。 在层界面上的质点相对另一层界面上的质点作相对运
动时，会产生摩擦阻力。 当相距1cm的两个平行液层间产生1cm/s的相对速度时，
在界面1cm2面积上产生的摩擦力，称为粘滞系数或粘 度。 粘度的单位是Pa·s。
• 表面张力：
使液体趋于球状的力
•表面张力引起的附加压力
p=2σ/r
——球状
p=(1/r1+1/r2) σ ——任意形状
由此可见，表面张力是表面S内垂直F方向 的单位长度上的拉紧力；
也是增加单位表面积dA外力所做的可逆功， 称之为表面能。
表面张力和表面能数值上相同，但量纲不同， 如表面张力为10-1N/m，则表面能为101J/m2。
• 影响液态金属的流态 •影响液态金属的对流 •影响液态金属的净化
1.1.3 表面和界面张力
表面和界面张力是液态金属的第二重要性质。
A、表面张力和表面能 表面张力：在液体表面内产生的平行于液 体表面、且各向均等的张力，称之为表面张力。
表面张力是气/液界面现象，它的的大小与 液相和气相的性质有关。
产生张力的表面层厚度不超过10-7cm，相 当于几个原子(分子)液层厚度。
金属由液态转变为固态的凝团过程，实质上就是原子 由近程有序状态过渡为长程有序状态的过程，
从这个意义上理解，金属从一种原子排列状态（晶态 或非晶态）过渡为另一种原子规则排列状态（晶态） 的转变均属于结晶过程。
金属从液态过渡为固体晶态的转变称为一次结晶； 金属从一种固态过渡为另一种固体晶态的转变称为二次