磁化现象
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J E ：介质电导率
焦耳定律： 传导电流将电能转换成热能
Q J E E2
（4）各种电流的异同
位移电流：一个假设的电流，打比方，当电容充电时，不断有 电子涌入电容两板，但电容两板之间却没有电流流动，因为电容 相当于开路，电流在两板之间“断开”了，为了让电流连续下去 ，不妨假设电容两板之间仍然有电流流动，这就是位移电流。其 实质是变化的电场，存在于导体、介质甚至真空中
L
L
JM MJM ( M)0
S
L
dl
n
M
在两介质交界面的薄的层内，存在面磁化电流分布
介质2 l n
dl 介质1 N
M2
M1
M dl (M 2
da M 1 dl
M) d 1
l
(M
2
M dl ab M) (N
1
M bcn)d2l
dl
M dl
cd
n (M 2 M1) Ndl
一物理现象的不同表现。
B
设磁介质内每个分子具有相同分子
电流 i ，分子电流所包围的面积都 A 是a，每个分子磁矩m=ia都平行排
列，n为线电流密度，令
M=nm=nia.
S
L
dl
n
M
取线元dl为轴a为底作一柱体，底面与dl
夹角，柱体积d =acosdl=adl
B
S
分子电流数目 nd =nadl
L
贡献电流 nid =niadl=Mdl
2.7 磁化现象
自强●弘毅●求是●拓新
H ②介质的磁化 (Magnetization) 介质中分子或原子内的 电子运动形成分子电流， 微观上形成不规则分布的磁偶极矩。在外磁场力作用 下，磁偶极矩定向排列，形成宏观上的磁偶极矩
磁偶极子
电流环
Baidu Nhomakorabea
磁偶极子与电流环的等效性
为了描述介质在外加磁 场作用下磁化程度，引
A
dl
n
M
M dl I' 磁化强度与磁化电流的普遍
l
l内
关系
沿L线积分的电流密度，等于沿L所包含的平面的电流密度
对于非均匀物质，在相邻环的交 界线上尽管电流的方向相反，但 大小不等，将出现剩余的电流， 这种因磁化出现的电流为磁化电 流。
IM JM dS nIa dL M dL
S
J N dl
sM
J sM nˆ M 2 M1
存在可移动带电粒子的介质称为导电介质。在外场作 用下，导电介质中原子核或晶格在空间形成固定点阵 ，核外自由电子除无规则运动外，外场作用力将使电 子产生定向运动，形成传导电流。
运动的电子与原子核或电子发生碰撞，碰撞过程使电子 改变运动方向，并将部分能量转嫁给原子核或晶格，转 变为热效应；同时使外场作用下的电子定向运动速度与 外加电场强度成正比，即欧姆定律，其表达式为：
入磁化强度M，定义为
单位体积中的磁偶极矩 的矢量和：
M
mi
lim V0 V
与外加磁感应强度矢量B 垂直的横截面上，存在数 量巨大的分子电流环。
对于均匀物质，分子电流 大小相等，在相邻电流环 的交界线上因电流的方向 相反，大小相等，不出现 剩余的电流。
介质磁化后M不再等于零，同时介
质表面出现磁化电流 I ，二者是同
（4）各种电流的异同
传导电流：电子的定向运动形成，能将电能转换成热能， 存在于导体中
极化电流：当介质被极化时，原本呈电中性的粒子的正负 电荷被拉开，在拉开过程中正、负电荷产生位移，产生电 流，如果分子极化变化剧烈，极化能量转化成无规则的热 运动能量，也可产生热效应
（4）各种电流的异同
磁化电流：磁铁之所以能有磁性，可以看作是因为有很多 很小很小的电流环整齐排列的结果,每个电流环都有磁场， 因为排列整齐，所有磁场的场强叠加起来变得很大。于是 就产生磁铁的磁性，但是每个小电流环排列起来时，相邻 两环之间的电流方向相反，于是整个磁铁除了边缘部分的 小电流环的电流无法抵消外，内部电流总和为0，但是无法 抵消的部分就变成了磁化电流了
焦耳定律： 传导电流将电能转换成热能
Q J E E2
（4）各种电流的异同
位移电流：一个假设的电流，打比方，当电容充电时，不断有 电子涌入电容两板，但电容两板之间却没有电流流动，因为电容 相当于开路，电流在两板之间“断开”了，为了让电流连续下去 ，不妨假设电容两板之间仍然有电流流动，这就是位移电流。其 实质是变化的电场，存在于导体、介质甚至真空中
L
L
JM MJM ( M)0
S
L
dl
n
M
在两介质交界面的薄的层内，存在面磁化电流分布
介质2 l n
dl 介质1 N
M2
M1
M dl (M 2
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M) d 1
l
(M
2
M dl ab M) (N
1
M bcn)d2l
dl
M dl
cd
n (M 2 M1) Ndl
一物理现象的不同表现。
B
设磁介质内每个分子具有相同分子
电流 i ，分子电流所包围的面积都 A 是a，每个分子磁矩m=ia都平行排
列，n为线电流密度，令
M=nm=nia.
S
L
dl
n
M
取线元dl为轴a为底作一柱体，底面与dl
夹角，柱体积d =acosdl=adl
B
S
分子电流数目 nd =nadl
L
贡献电流 nid =niadl=Mdl
2.7 磁化现象
自强●弘毅●求是●拓新
H ②介质的磁化 (Magnetization) 介质中分子或原子内的 电子运动形成分子电流， 微观上形成不规则分布的磁偶极矩。在外磁场力作用 下，磁偶极矩定向排列，形成宏观上的磁偶极矩
磁偶极子
电流环
Baidu Nhomakorabea
磁偶极子与电流环的等效性
为了描述介质在外加磁 场作用下磁化程度，引
A
dl
n
M
M dl I' 磁化强度与磁化电流的普遍
l
l内
关系
沿L线积分的电流密度，等于沿L所包含的平面的电流密度
对于非均匀物质，在相邻环的交 界线上尽管电流的方向相反，但 大小不等，将出现剩余的电流， 这种因磁化出现的电流为磁化电 流。
IM JM dS nIa dL M dL
S
J N dl
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J sM nˆ M 2 M1
存在可移动带电粒子的介质称为导电介质。在外场作 用下，导电介质中原子核或晶格在空间形成固定点阵 ，核外自由电子除无规则运动外，外场作用力将使电 子产生定向运动，形成传导电流。
运动的电子与原子核或电子发生碰撞，碰撞过程使电子 改变运动方向，并将部分能量转嫁给原子核或晶格，转 变为热效应；同时使外场作用下的电子定向运动速度与 外加电场强度成正比，即欧姆定律，其表达式为：
入磁化强度M，定义为
单位体积中的磁偶极矩 的矢量和：
M
mi
lim V0 V
与外加磁感应强度矢量B 垂直的横截面上，存在数 量巨大的分子电流环。
对于均匀物质，分子电流 大小相等，在相邻电流环 的交界线上因电流的方向 相反，大小相等，不出现 剩余的电流。
介质磁化后M不再等于零，同时介
质表面出现磁化电流 I ，二者是同
（4）各种电流的异同
传导电流：电子的定向运动形成，能将电能转换成热能， 存在于导体中
极化电流：当介质被极化时，原本呈电中性的粒子的正负 电荷被拉开，在拉开过程中正、负电荷产生位移，产生电 流，如果分子极化变化剧烈，极化能量转化成无规则的热 运动能量，也可产生热效应
（4）各种电流的异同
磁化电流：磁铁之所以能有磁性，可以看作是因为有很多 很小很小的电流环整齐排列的结果,每个电流环都有磁场， 因为排列整齐，所有磁场的场强叠加起来变得很大。于是 就产生磁铁的磁性，但是每个小电流环排列起来时，相邻 两环之间的电流方向相反，于是整个磁铁除了边缘部分的 小电流环的电流无法抵消外，内部电流总和为0，但是无法 抵消的部分就变成了磁化电流了