激光特性的控制与改善
单模输出条件FP标准具透射峰的频...
于δ H > δ ，所以Δnt′ > Δnt
d.光子数密度N-t曲线
高Q时，由于 Δn > Δnt , 受激辐射时迅速
增强。形成一个峰值很高的巨脉冲。
§7.3.2 Q调制方法
主动调制：电光调Q，声光调Q， 被动调制：染料调Q 一、电光调Q
原理：纵向线性电光效应—packels效应. 加纵向电场E(电压V)后，产生双折射效应。晶体（KDP） 出射处两个偏振分量的相位差:
三、腔内插入标准具法选模
1.谐振腔中插入标准具后，必须同时符合二个条件的光才能在激
光腔中产生振荡输出： ①.激光腔能够存在的纵模
νq
②.标准具透射峰对应的频率ν
j
=
=
c
2L'
j
c
2μd cosθ
，μ为标准具中介
质之折射率
因此只有使νq =νj 的模
才能输出。调节θ角，
能实现νq =νj 。
2.单模输出条件
为了减小频率漂移，增加频率稳定往往采用形变温度系数较小
的材料作为激光器的框架。例：石英、殷钢（刀具钢）。
进一步采用稳频技术：电子伺候服机构，兰姆凹陷稳频，塞曼
稳频，饱和吸收稳频，无源腔稳频某技术。
§7.2.1 兰姆凹陷稳频
原则：兰姆凹陷稳频就是把激光输出
频当机率稳构稳频把定漂输在移出兰离频姆开率ν凹拉0陷回时中到，ν心采0频用附率电近ν子。0处伺。候
程序变化。激励刚开始，使δ很大，Q值很小， 起振阈值很高而不能产生激光振荡，从而使亚 稳态上能级上的粒子数大量积聚，适当时刻突 然降低损耗δ。从而使Q值上升，降低起振阈 值，使反转集居数大大超过阈值，激光起振， 发出一个巨脉冲。
a.泵浦速率R-t 曲线
激光器特性的控制与改善
横模:在谐振腔的横截面内激光光场的分布.
横模阶数越高, 光强分布就越复杂 且分布范围越大, 因而其光束发散角越大。
3 2021/4/8
图7.1-1 不同横模的光场强度
1.基模 (TEM00) 的光强分布图案呈圆形且分布范围很小, 其光束发散角 最小, 功率密度最大，因此亮度也最高，径向强度分布是均匀的。
10 2021/4/8
2.小孔光阑法选模
图5.2-7 小孔光阑选模
采用小孔光阑作为选模元件插入腔内是固体激光器中常用的选模方法, 如
图5.2-7所示。对于共心腔Ｒ１＋Ｒ２＝Ｌ, 这种方法尤其有效。由于高阶横模的
光腰比基模的大，如果光阑的孔径选择得适当，就可以将高阶横模的光束遮住 一部分，而基模则可顺利通过。腔内插入小孔光阑相当于减小腔镜的横模截面，
模的基本特征主要包括： 1、电磁场空间分布 E(x,y,z)，包括腔的横截面内的场 分布（横模）和纵向场分布（纵模）；
2、谐振频率； 3、在腔内往返一次经受的相对功率损耗 ； 4、每一个模的激光束发散角 。 腔的参数 唯一确定 模的基本特征。 腔的模式 也就是腔内可能区分的 光子状态。
2 2021/4/8
注入锁定现象可分为两类:
7.4
①连续激光器的注入锁定:在一连续激光振荡器中注入一弱的
单色激光信号，若注入光信号频率ν1足够接近激光器的自由
注 入
振荡频率ν，则激光振荡可完全为注入信号控制，激光器振荡
锁 模式的频率跃变为ν1，相位与注入信号同步。
定 ②脉冲激光器的注入锁定:在调Q或增益开关激光器启动过程
0q
q
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一.纵模选择原理
激光器的振荡频率范围是由工作物质的增益谱线的宽度决定的，而 产生多纵模振荡数则是由增益线宽和谐振腔两相邻纵模的频率间隔决 定的，即在增益线宽内，只要有几个纵模同时达到振荡阈值，一般都 能形成振荡。如以Δν0表示增益曲线高于阈值部分的宽度，相邻纵模 的频率间隔为Δνq，则可能同时振荡的纵模数。
周炳坤版激光原理习题答案第七章
第七章 激光特性的控制与改善习题1．有一平凹氦氖激光器，腔长0.5m ，凹镜曲率半径为2m ，现欲用小孔光阑选出TEM 00模，试求光阑放于紧靠平面镜和紧靠凹面镜处的两种情况下小孔直径各为多少？(对于氦氖激光器，当小孔光阑的直径约等于基模半径的3.3倍时，可选出基模。
)解：腔长用L 表示，凹镜曲率半径用1R 表示，平面镜曲率半径用2R 表示，则120.5m,2m,L R R ===∞由稳定腔求解的理论可以知道，腔内高斯光束光腰落在平面镜上，光腰半径为012141 ()] 0.42mmw L R L ==-≈共焦参量为22070.420.87m 632810w f ππλ-⨯==≈⨯ 凹面镜光斑半径为10.484mm w w w ==≈ 所以平面镜端光阑直径为 03.3 1.386mm D w =⨯=平 凹面镜端光阑直径为 13.3 1.597mm D w =⨯=凹2．图7.1所示激光器的M 1是平面输出镜，M 2是曲率半径为8cm 的凹面镜，透镜P 的焦距F =10cm ，用小孔光阑选TEM 00模。
试标出P 、M 2和小孔光阑间的距离。
若工作物质直径是5mm ，试问小孔光阑的直径应选多大？图7.112解：如下图所示：12P小孔光阑的直径为：31.061010022mm 0.027mm 2.5f d a λππ-⨯⨯==⨯≈⨯其中的a 为工作物质的半径。
3．激光工作物质是钕玻璃，其荧光线宽F ν∆=24.0nm ，折射率η=1.50，能用短腔选单纵模吗？解：谐振腔纵模间隔222q q c LLνηλλη∆=∆=所以若能用短腔选单纵模，则最大腔长应该为215.6μm 2L ληλ=≈∆所以说，这个时候用短腔选单纵模是不可能的。
6．若调Q 激光器的腔长L 大于工作物质长l ，η及'η分别为工作物质及腔中其余部分的折射率，试求峰值输出功率P m 表示式。
解：列出三能级系统速率方程如下：2121 (1)2 (2)R dN l NcN n dt L d nN n dtστσυ=∆-'∆=-∆式中，()L l L l ηη''=+-，η及'η分别为工作物质及腔中其余部分的折射率，N 为工作物质中的平均光子数密度，/,/R c L c υητδ'==。
激光原理与技术完整ppt课件
够存在于腔内的驻波(以某一波矢k为标志)称为电磁被的模式或光波模。一种模式是电
磁波运动的一种类型，不同模式以不同的k区分。同时，考虑到电磁波的两种独立的偏振，
同一波矢k对应着两个具有不同偏振方向的模。
精选ppt
9
下面求解空腔v内的模式数目。设空腔为V=ΔxΔyΔz的立方体，则沿三个
坐标轴方向传播的波分别应满足的驻波条件为
第八章 激光器特性的控制和改善
8.1 模式选择 8.2 频率稳定 8.3 Q调制 8.4 注入锁定 8.5 锁模
精选ppt
5
第九章 激光器件
9.1 固体激光器 9.2 气体激光器 9.3 半导体激光器 9.4 染料激光器
精选ppt
6
第一章 激光的基本原理
本章概激光器基本原理。讨论的重点是光的相干性和光波模式的联系、光的受激辐
（1.1.4）
式中E0为光波电场的振幅矢量，ν为单色平面波的频率，r为空间位置坐标矢量，k为波
矢。而麦克斯韦方程的通解可表为一系列单色平面波的线性叠加。
在自由空间，具有任意波矢k的单色平面波都可以存在。但在一个有边界条件限制的
空间V(例如谐振腔)内，只能存在一系列独立的具有特定波矢k的平面单色驻波。这种能
第六章 激光器的放大特性
6.1 激光放大器的分类 6.2 均匀激励连续激光放大器的增益特性 6.3 纵向光均匀激励连续激光放大器
的增益特性 6.4 脉冲激光放大器的增益特性 6.5 放大的自发辐射（ASE） 6.6 光放大的噪声
精选ppt
4
第七章 激光振荡的半经典理论
7.1 激光振荡的自洽方程组 7.2 原子系统的电偶级距 7.3 密度距阵
二、光波模式和光子状态相格 从上面的叙述已经可以看出，按照量子电动力学概念，光波的模式和光子的状态是等
第六章激光调制技术
1.5 1.0 0.5
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
1.2
1.4
0.5
1.0
1.5
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1.0
1.2
为什么要用光波作为信息载体？
信息
调制信号
信息
转播速度快
调制
信息容量大
激光
传输
接受
可以用光学系统进行变换,光盘存储
可以在透明介质中传输（光纤、水……）载波
大气、光纤
可以不用介质传输（真空、太空……）
可独立传播，互不干扰。
加载了信号的光波以群速度传播。
§6.1调制的基本概念
m a 为调制深度，即调幅系 数。 m a 1
调制波形为以信号波为上下 对称包络的波形。
1.5 1.5
1.0
0.5
0.2 0.5
1.0
1.5 1.5
1.0
频域分布
e(t) Ac cos(ct c )
ma 2
Ac cos((c
m )t c )
0.5
0.2 0.5 1.0 1.5
§6.2电光调制
(1)折射率椭球(D,n)
对于任意方向入射的光波波矢K，通 过坐标原点O做以K为法线的平面Σ ， Σ 与椭球面相交，交线为一椭圆 ，该椭圆的两个主轴的方向就是两 个相互正交的D1和D2，两个主半轴的 长度对应的折射率是n1和n2。
激光原理及应用课件—陈鹤鸣第7章 激光特性的控制与改善
e TEM00 模： g00ol r1r2 (1 00 ) 1
e TEM
模：
01
g01ol
r1r2 (1 01 ) 1
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激光原理及应用 陈鹤鸣 赵新彦
激光器以 TEM00
模单模运转
5
横模选择原理
与横模阶数无关的损耗： 腔镜透射率，腔内元件吸收、散射损耗等
与横模阶数相关的损耗： 衍射损耗
15
纵模选择方法
标准具透过率：
T (
)
(1
(1 R)2
R)2 4R sin2(
2
)
1
1 4R (1 R)2
sin 2 (
2
)
标准具透射峰对应的频率：
m
m
c
2d cos
m q
单纵模输出
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激光原理及应用 陈鹤鸣 赵新彦
m
osc
16
纵模选择方法
3. 复合腔法
用一个反射干涉系统代替腔的一个端面反射镜， 则其组合反射率是频率的函数。
决定横模鉴别能力的因素：
10 00 、 d
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10 / 00 值与菲涅耳数N的关系
10 00
随N增加而变大
d
随N增加而减小
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激光原理及应用 陈鹤鸣 赵新彦
7
横模选择方法
改变谐振腔的结构和参数：气体激光器 在一定谐振腔内插入附加选模元件：固体激光器
22
7.2.2 稳 频 方 法
主动稳频技术：
选取一个稳定的参考标准频率，当外界影响使激光频率偏 离此特定的标准频率时，鉴别器产生一个正比于偏离量的误 差信号，此误差信号经放大后又通过反馈系统回来调节腔长， 使激光频率回到标准的参考频率上，达到稳频目的。
超快激光脉冲的发生与控制
超快激光脉冲的发生与控制在现代科学技术领域，激光技术已经成为一种不可或缺的工具。
而在激光技术中，超快激光脉冲技术因其高能量、高功率和高重复频率等特点，成为重要的一环。
超快激光脉冲可以广泛应用于材料加工、精密测量、光学成像以及生物医学领域等。
本文将探讨超快激光脉冲的发生与控制。
超快激光脉冲是如何产生的？要想产生超快激光脉冲，首先需要一种能够产生激光的介质，这种介质大部分是激光晶体。
激光晶体表面被镀上一个厚度约为十几微米的半反射膜。
向晶体提供外部的电磁波或电动力场，扰动晶体原子的能级，在一定的激励下，晶体内的活性离子跃迁到高能量能级。
激光晶体里的活性离子能够发射光子来掉回低能量的能级，它会激发向前传播的其他离子，产生巨大的激发和叠加效应，产生一大群同时带有相同位相的光子，即激光脉冲。
超快激光脉冲控制的重要性超快激光脉冲在科学技术及生命科学领域的应用非常广泛。
例如，在生物医学领域中，利用超快激光脉冲，医生可以将肿瘤组织等病变区域加热杀死，而不会对正常组织造成过多伤害。
在材料加工领域中，超快激光脉冲可以用于快速切割或者精细加工高硬度的材料，如金属和硬质陶瓷等。
然而，由于超快激光脉冲的功率密度非常大，因此需要对其进行有效的控制。
控制超快激光脉冲，可以解决许多在其应用过程中所面临的挑战。
控制超快激光脉冲的方法超快激光脉冲控制的主要方法可分为两类：被动调制和主动调制。
一、被动调制被动调制的原理是利用物质的反射和吸收特征来改变激光脉冲的特性，主要包括：光纤搭配投射式超短波长光谱仪或波分复用器、半导体材料反射镜、光学偏振器组等。
二、主动调制主动调制常用的做法是根据特定的应用要求，对超快激光脉冲进行改变。
这一方法利用了超快激光脉冲的高重复率和光束发散性特点，主要包括：锁模式同步放大、超快激光脉冲加压、超快激光脉冲伸展等。
在超快激光脉冲的探索中，光谱科学、物理化学、材料科学和生命科学等多个科研领域达成了深入探索与合作，不断突破超快激光脉冲技术的局限性。
激光原理及应用
12.3激光对物质的 加热与蒸发
12.4激光诱导 化学过程
习题与思考题 十二
12.1.1激光在物质中的传播和吸收 12.1.2激光的散射
12.2.1倍频光的产生 12.2.2相位匹配
12.3.1激光热蒸发 12.3.2光化学效应激光蒸发
12.4.1激光切断分子 12.4.2激光引起的多光子吸收 12.4.3液体、固体的光化学反应
1
7.1模式选择
2
7.2稳频技术
3
7.3调Q技术
4
7.4超短脉冲 技术
5
7.5激光调制 技术
7.7光电器件设计 及参数选用原则
7.6激光偏转技术
习题与思考题七
7.1.1横模选择 7.1.2纵模选择
7.2.1频率的稳定性 7.2.2稳频方法
7.3.1调Q激光器工作原理 7.3.2Q调制方法 7.3.3调Q激光器基本理论
而激光是通过受激辐射过程形成的，其中每个光子的运动状态（频率、相位、偏振态、传播方向）都相同， 因而是最好的相干光源。激光是一种相干光，这是激光与普通光源最重要的区别。
谐振腔对光振荡方向的限制，激光只有沿腔轴方向受激辐射才能振荡放大，所以，激光束具有很高的方向性。 激光所能达到的最小光束发散角要受到衍射效应的限制，即它不能小于激光通过输出孔径时的衍射角，通常称为 衍射极限θm。
10.2.1半导体光放大器 10.2.2光纤放大器 10.2.3半导体光放大器和光纤放大器的比较
10.3.1掺杂光纤激光器 10.3.2其他类型的光பைடு நூலகம்激光器
10.4.1光子晶体 10.4.2光子晶体激光器 10.4.3光子晶体激光器的应用前景
10.5.1无线激光通信 10.5.2用于无线激光通信的激光器
LD泵浦全固态调Q激光特性及脉宽控制的理论与实验研究
山东大学硕士学位论文LD泵浦全固态调Q激光特性及脉宽控制的理论与实验研究姓名：张海鹍申请学位级别：硕士专业：光学工程指导教师：赵圣之20070910活介质内的位置，在重复频率等于５ｋＨｚ、２０ｋＨｚ、４０ｋＨｚ时分别测量脉宽和平均输出功率随泵浦光束腰到激活介质泵浦端的距离ｚ的变化，如图２．９～２．１０中的点所示。
当ｚ大于２．Ｏｍｍ时无激光输出。
从图２．９～２．１０可见，改变ｚ能使脉宽和平均输出功率随之发牛变化，并且存在一个最佳位置，即当ｚ等于Ｏ．８ｍｍ时，测得平均输出功率最大，而脉宽最小。
图２．１ｌ中的实线给出了泵浦功率为１．３Ｗ、ｚＧ为Ｏ．８ｃｍ、Ｚ为０．８ｍｍ、重复频率等于４０ｌ‘Ｈｚ时示波器所记录的脉宽为１６０．４ｎｓ的脉冲波形。
然后保持ｚ等于Ｏ．８ｍｍ不变，并将泵浦功率固定为ｔ．８Ｗ。
使声光调制器在激光腔的直臂内沿轴向移动，在不同的重复频率下，脉宽和平均输出功率随ｚＧ的变化如图２．１２～２．１３中的点所示，ｚＧ的调节范围从１．ｏｃｍ到４．５ｃｍ。
从图２．１２～２．１３可见，改变ＺＧ能使脉宽和平均输出功率随之发生变化。
声光调制器越靠近输出镜Ｍ２，得到的脉冲宽度越小，平均输出功率越高。
当重复频率分别为４０ｋＨｚ和５Ｉ【Ｈｚ时，脉宽的变化范围分别为９６ｎｓ～２３９ｆｌｓ和４８ｎｓ～６９１１ｓ，这表明重复频率越高，脉宽可调范围越大。
２．２．２理论处理２—２．２１腔内光子数密度的空间分布如果激光运行在基横模状态，腔内光予数密度巾（ｒ，ｔ）可写为刖硼，）叫一引Ｑ思Ｄ考虑腔内光子数密度沿激光谐振腔的纵向分布，在激活介质、声光调制器和腔镜Ｍ２三处的光予数密度巾ｇ（ｒ，ｔ）、巾ａ（ｒ，ｔ）和巾０（ｒ’Ｄ可以表示为嘲：地。
鲁黼文一割但‘２‘２’（ｉ＝ｇ，ａ，Ｏ）其中，∞ｇ、∞ａ和∞０分别为基横模在以上三处的半径，巾ｇ（Ｏ，ｔ）、如（Ｏ，ｔ）和加（Ｏ，ｔ）为以上三处激光谐振腔纵轴上的光子数密度。
采用端面泵浦可以提高泵浦效率，但是此时泵浦光通常集中在激活介质的中央部位，晶体吸收的泵浦能量有相当一部分转换为热能存储在晶体内部而形成不。
2023大学_激光原理及应用(陈家璧著)课后习题答案下载
2023激光原理及应用（陈家璧著）课后习题答案下载激光原理及应用（陈家璧著）课后答案下载绪论一、激光的发展简史二、激光的特点三、本课程的学习方法第1章光和物质的近共振相互作用1.1 电磁波的吸收和发射1.2 电磁场吸收和发射的唯象理论1.3 光谱线加宽1.4 激光器中常见的谱线加宽1.5 光和物质相互作用的近代理论简介思考和练习题第2章速率方程理论2.1 典型激光器的工作能级2.2 三能级系统单模速率方程组2.3 四能级系统单模速率方程组2.4 小信号光的介质增益2.5 均匀加宽介质的增益饱和2.6 非均匀加宽介质的增益饱和2.7 超辐射激光器思考和练习题第3章连续激光器的工作特性3.1 均匀加宽介质激光器速率方程3.2 激光振荡阈值3.3 均匀加宽介质激光器中的'模竞争3.4 非均匀加宽介质激光器的多纵模振荡 3.5 激光器输出特性思考和练习题第4章光学谐振腔理论4.1 光学谐振腔的研究方法4.2 光学谐振腔的基本知识4.3 光学谐振腔的矩阵光学理论4.4 光学谐振腔的衍射积分理论4.5 平行平面腔的自再现模4.6 对称共焦腔的自再现模思考和练习题第5章高斯光束5.1 高斯光束的基本特点5.2 高斯光束的传输5.3 高斯光束的特性改善思考和练习题第6章典型激光器6.1 概述6.2 气体激光器6.3 固体激光器6.4 染料激光器6.5 半导体激光器6.6 其他激光器思考和练习题第7章激光的应用7.1 激光在基础科学研究中的应用 7.2 激光在通信及信息处理中的应用 7.3 激光在军事技术中的应用7.4 激光在生物及医学中的应用7.5 激光在材料加工中的应用7.6 激光在测量技术(计量学)中的应用7.7 激光在能源、环境中的应用7.8 激光在土木、建筑中的应用思考和练习题附录A.常用物理常数表B.常见激光器的典型技术参数C.常用电光晶体的典型技术参数D.常用光学非线性晶体的典型技术参数E.常用激光晶体的典型技术参数F.常见光功率计型号和厂家G.典型激光波长使用的光学零件及其材料性能参数H.常见光路和光学元件的传播矩阵参考文献激光原理及应用（陈家璧著）：内容简介点击此处下载激光原理及应用（陈家璧著）课后答案激光原理及应用（陈家璧著）：目录主要介绍了激光发展简史及激光的特性，激光产生的基本原理，光学谐振腔与激光模式，高斯光束，激光工作物质的增益特性，激光器的工作特性，激光特性的控制与改善，典型激光器，半导体激光器，光通信系统中的激光器和放大器，激光全息技术，激光与物质的相互作用，以及激光在其他领域的应用等内容。
激光原理教程七-激光器特性的控制与改善
c c 2j qj 2 L l 2 2 L 2l 2 l1 满足 1i 2 j 即复合腔的谐振频率。此时从B输出的光强为0，干涉仪对谐振腔中 c 光束具有最大反射率。复合腔中两相邻的频率间隔 2 l1 l 2 选择适当l1和l2，使 osc 可获得单纵模输出。
0 r1 r2 1 00 exp 2 g 00 l 1 2 2 0 00
exp2 g l 1
0 r1 r2 1 00 exp g 00 l 1
即可实现激光 器的单横模 TEM00振荡
§7-1 模式选择
实现单模振荡的条件——
由衍射损耗与菲涅尔数N之间的关系， 增大高阶横模与基模的衍射损耗比； 减少其它损耗，相对增大衍射损耗。 考虑到模式之间的竞争，即使激光器 开始有多个横模满足条件起振，如果 各模式的增益相同，因基模损耗最小， 在模式竞争中占优势。 一旦基模首先振荡，就会从工作物质 中不断补充能量，由于增益饱和效应， 工作物质g下降，当满足： 0 r1 r2 1 00 expg 00 l 1 此时振荡稳定，其他高阶横模因不满 足阈值条件而受到抑制，就能够使得 激光器单横模运转。
1i qi 两子腔的谐振频率：
为实现单纵模振荡，首先用频率粗选法抑制不需要的激光谱线，其次用横模 选择法选出TEM00，在此基础上进行纵模选择。
§7-1 模式选择
纵模选择思想：
某一个纵模能否起振和维持振荡取决于该纵模的增益和损耗的相对大小。 控制着两个参数之一，使谐振腔内可能存在的纵模中只有一个满足振荡 条件，即可实现单纵模振荡。 对于同一横模的不同纵模而言，其损耗相同，不同纵模间存在增益差异。 可在腔内引入一定的选择性损耗，使欲选择的纵模损耗最小，其余纵模 附加损耗较大，即增大各纵模间增益差异，使只有中心频率处少数纵模 建立振荡。这样在激光形成过程中，通过多纵模间模式竞争机制，最终 中心频率对应的单纵模形成激光。
在激光实验中避免的常见误差与问题
在激光实验中避免的常见误差与问题激光实验是科研中常见的实验手段之一，具有高光亮度、单色性好、直行性好等优点。
然而，由于实验条件以及仪器设备的要求较高，使得在操作过程中常常会出现一些误差和问题。
本文将探讨在激光实验中常见的误差和问题，并提供一些解决方案。
一、激光输出功率不稳定1. 原因分析激光输出功率不稳定可能是由于激光器内部的泵浦源功率波动、激光介质的能级变化以及外界环境的温度、湿度等因素影响。
2. 解决方案为减少激光输出功率的不稳定性，可以采取以下措施：- 定期检查和维护激光器内部的泵浦源，确保其工作稳定；- 对激光介质进行恰当的温控，避免能级的变化引起功率的波动；- 保持实验环境的稳定，控制温度和湿度在合适的范围内。
二、激光光斑形状不对称1. 原因分析激光光斑形状不对称可能是由于激光器输出束径方向不匀、光路调节不当，或者光学元件存在故障等原因导致。
2. 解决方案为避免激光光斑形状不对称，可以采取以下方法：- 定期检查激光器输出束径的均匀性，进行调整和校准；- 仔细调节光路，确保光线能够顺利通过光学元件，减少散射或吸收；- 质量好的光学元件、透镜的选择和使用，避免光斑形状的变形。
三、激光输出频率漂移1. 原因分析激光输出频率漂移是由于激光器内部的光学元件受热膨胀或机械振动等因素引起的。
2. 解决方案为了降低激光输出频率漂移的问题，可以考虑以下解决方法：- 合理设计和安装激光器的散热系统，保持激光器内部的温度稳定；- 使用高精度的光学元件，减少热膨胀和机械振动对激光频率的影响；- 结合激光锁相技术进行频率稳定的控制。
四、激光偏振态不稳定1. 原因分析激光偏振态不稳定通常是由于激光器内部的泵浦源光学特性不稳定、光学元件材料特性差异引起的。
2. 解决方案为确保激光偏振态的稳定性，可以考虑以下的对策：- 定期检查和维护激光器的泵浦源，保证其光学特性的稳定；- 选择质量优良的光学元件，减少材料特性差异对偏振态的影响；- 结合光路调节和控制器进行偏振态的实时监测和调整。
高效激光器的性能仿真与优化设计
高效激光器的性能仿真与优化设计激光技术在现代科学和工业领域中发挥着重要的作用。
为了实现高效的激光输出，性能仿真与优化设计是关键步骤。
本文将介绍高效激光器的性能仿真与优化设计方法。
激光器是一种将能量转换为强烈且单色的光束的设备。
它可以在科学研究、医疗、通信和材料加工等领域得到广泛应用。
为了提高激光器的输出效率和品质，性能仿真与优化设计是必不可少的工具。
性能仿真是通过数值模拟来研究激光器的工作原理和特性。
在仿真过程中，我们可以利用计算机模拟出光的传播过程、能量损耗和波长选择等关键因素。
通过这些仿真模拟，我们可以更好地理解激光器的内部结构和工作机制，从而针对性地进行优化设计。
首先，激光器的性能仿真可以帮助我们优化光场分布和模式控制。
光场的分布决定了激光器的光束质量和聚焦能力。
采用数值模拟方法，我们可以对激光器的共振腔结构和输出光场进行优化。
例如，通过改变激光器的谐振器长度、反射镜的曲率半径和位置以及光学器件的位置，我们可以使得激光器的光束更加均匀和聚焦度更高，从而提高激光器的性能。
其次，性能仿真还可以用来优化激光器的波长选择和输出功率。
不同应用领域对激光器的波长和功率有不同的需求。
通过数值模拟，我们可以研究激光泵浦和放大机制，进而优化激光器的波长选择和输出功率。
例如，在激光器设计中，我们可以改变光纤的长度和掺杂浓度，以改变激光器的波长和增益特性。
通过这些优化设计，我们可以获得更加高效和稳定的激光输出。
此外，性能仿真还可以用于优化激光器的温度控制和热管理。
激光器在工作过程中会产生大量热量，如果不能有效地管理和控制热量，可能会导致激光器性能下降或故障。
数值模拟可以帮助我们分析激光器的热扩散和热应力等问题，并找到最佳的散热设计和温度控制策略。
例如，通过优化激光器的散热结构和风扇的位置，我们可以提高激光器的散热效率，降低温度波动，从而提高激光器的稳定性和性能。
最后，性能仿真还可以用于优化激光器的材料选择和工艺设计。
激光器主动锁模相位调制_概述说明以及解释
激光器主动锁模相位调制概述说明以及解释1. 引言1.1 概述激光器是一种非常重要的光学设备，其具有高度的相干性和单色性。
激光器主动锁模相位调制是一种对输出激光进行调控的技术，通过改变激光的相位来实现对其空间和时间特性的调节。
这一技术在现代光通信、激光雷达、激光医疗等领域中得到了广泛应用。
1.2 文章结构本文将首先介绍激光器原理，包括其基本结构和工作原理。
接着将详细阐述主动锁模相位调制的原理，包括其工作机制和相关理论。
然后将探讨该技术在各个应用领域中的优势和特点。
最后，我们将介绍与该技术相关的实验设备与材料，并详细描述实验步骤与参数设置。
最后，在结果分析与讨论部分，我们会展示实验结果并进行深入讨论。
1.3 目的本文旨在全面介绍激光器主动锁模相位调制这一重要技术，并深入探讨其工作原理和应用领域。
通过对实验设备与材料的描述以及实验步骤与参数设置的讨论，我们将为读者提供一个全面理解该技术并能够在实际应用中运用的基础。
同时，我们也将展望该技术未来的研究方向和发展趋势，希望能够激发更多人对于这一领域的兴趣和研究热情。
2. 正文:2.1 激光器原理简介:激光器是一种能够产生高度聚焦和定向的准单色光束的装置。
其工作原理基于电子在外部能级间跃迁时放出能量，从而激发介质中的原子或分子进入激发态。
当这些激发态粒子回到基态时，会发出特定频率和相位的光子。
因为这些光子具有高度的相干性和定向性，所以形成了一束激光。
2.2 主动锁模相位调制原理:主动锁模相位调制是一种控制激光束特性的技术，在传统的激光器基础上引入了相位调制装置。
通过改变该装置对激光腔中光场的干涉条件，可以实现对输出激光波前形状和振荡模式进行精确控制。
主要实现方法是通过在激光腔内加入一个可调谐相位调制元件，如电偶极体或压电晶体等。
该元件可以根据控制信号改变其局域折射率并改变输出波前形状。
当施加不同的电压信号时，相位调制元件会引入不同程度的相位扰动。
利用这种方式，可以实现激光器输出波前在时间和空间上的精确调节。
激光器标定与校准方法及误差控制
激光器标定与校准方法及误差控制激光器是一种利用激光的特性产生的强聚焦光束的设备。
它在许多领域中被广泛应用，如激光切割、激光测距、激光打标等。
激光器的性能直接影响着这些应用的精度和可靠性。
因此，激光器的标定与校准以及误差的控制显得尤为重要。
激光器标定是通过测量激光器的输出物理量与真实数值之间的差异来评估激光器的性能，从而得到一个准确的激光器参数。
常见的激光器标定物理量包括激光功率、频率、波长、模态以及激光束质量等。
激光功率标定是指测量激光器的输出功率，并与标准功率进行比较。
频率和波长标定是通过与知名频率或波长参考设备进行比较来进行的。
模态标定则涉及到测量激光器输出模态的数量和特性。
激光束质量标定是用来评估激光器输出光束的质量和稳定性。
为了达到准确的激光器标定结果，需要进行一系列的校准步骤。
首先，需要选择合适的校准设备和方法。
校准设备应具备高精度和可靠性，并且与被校准的激光器具有相似的工作特性。
选择合适的校准方法可以根据具体激光器的类型和要求来确定。
例如，对于激光功率的校准，可以使用功率计来进行测量。
对于频率和波长的校准，可以使用干涉仪或频谱分析仪等设备。
校准方法的选择要根据实际应用需求和准确性要求进行判断。
其次，进行校准时需要注意环境的稳定性和干扰因素的控制。
环境的温度、湿度、振动以及空气质量等因素都会对激光器的性能产生影响。
在进行校准时，应尽量在稳定的温度和湿度条件下进行，并避免外部干扰。
此外，还需要注意校准设备和被校准激光器之间的适配和连接，保证传输的准确性和稳定性。
误差控制是激光器标定和校准的关键一步。
通过对误差进行分析和评估，可以帮助我们了解激光器的性能和潜在问题，从而采取合适的校准措施进行误差的控制。
常见的误差来源包括仪器误差、环境误差、人为误差等。
仪器误差可以通过对校准设备的准确性和可靠性进行评估来控制。
环境误差可以通过保持稳定的环境条件和对环境因素进行监控和控制来减小。
人为误差可以通过严格的标定和校准流程以及培训和操作规范来减小。
强场激光实验技术的脉冲调节与能量调谐方法
强场激光实验技术的脉冲调节与能量调谐方法引言近年来，随着激光技术的不断发展，强场激光实验技术在科学研究和工业应用中扮演着越来越重要的角色。
强场激光的脉冲调节和能量调谐是实现精确控制和最大利用激光能量的关键技术。
本文将介绍一些常用的强场激光实验技术脉冲调节与能量调谐方法。
一、脉冲调节方法1. 脉宽调节脉冲的脉宽是指脉冲的时域持续时间，通过调节脉宽可以控制激光脉冲的能量分布和幅度特性。
常用的脉宽调节方法包括利用超快光学器件（如光纤延迟线、光学可控光栅等）对激光进行时空调制；利用全息瞬态反射镜（Holographic Transient Grating Mirror，HTGM）实现高速脉冲调制等。
2. 脉冲重复率调节脉冲的重复率是指单位时间内发射脉冲的次数，通过调节脉冲的重复率可以改变激光的脉冲密度和平均功率。
常用的脉冲重复率调节方法包括利用高速电子开关控制激光输出光束的光脉冲重复率；利用电光调制器对激光进行电光调制实现非常高的脉冲重复率。
3. 谱宽调节激光的谱宽是指激光光谱的频谱宽度，通过调节激光谱宽可以改变激光的波长范围和频率特性。
常用的谱宽调节方法包括利用折射率频移效应实现激光的频率扫描；利用光纤拉伸法实现超快激光的脉冲压缩和谱宽调节。
二、能量调谐方法1. 后向能量调谐后向能量调谐是指通过改变激光的反射率，从而改变激光输出的能量。
常用的后向能量调谐方法包括利用高速光学开关控制激光脉冲的反射率；利用可变反射率的光学镜片实现激光能量的调谐。
2. 相位调谐相位调谐是指通过改变激光波面的相位，从而改变激光的传输性质和能量分布。
常用的相位调谐方法包括利用相位调制器实现激光的相位调制；利用调谐光纤激光器实现激光能量的频率调谐。
3. 空间调谐空间调谐是指通过改变激光的光斑大小和光斑形状，从而改变激光的能量分布和空间模式。
常用的空间调谐方法包括利用空间光调制器对激光进行光束调制；利用自适应光学元件实现激光的自适应调谐。
激光光谱仪的正确操作方法与调节技巧
激光光谱仪的正确操作方法与调节技巧激光光谱仪是一种常用的科学仪器，广泛应用于光谱分析领域，能够精确测量物质光谱特性。
正确的操作方法和调节技巧对于保证实验的准确性和可靠性至关重要。
以下是关于激光光谱仪的操作方法和调节技巧的一些重要注意事项。
1. 预热和稳定化在开始实验之前，激光光谱仪需要进行预热和稳定化。
预热是指在仪器通电之后，待其稳定运行一段时间，确保内部电路和光学元件温度稳定。
稳定化是指对光谱仪进行调节，使其各项参数达到最佳状态。
2. 光源选择和功率控制选择适当的光源对于实验的成功非常重要。
一般情况下，氦氖激光器是最常用的光源之一，但也可以选择其他合适的光源。
此外，需要根据实验需求调整光源的功率。
过低的功率可能导致信号弱，难以观察到光谱特征；过高的功率可能会损坏样品或产生干扰。
3. 样品准备与处理在进行光谱分析之前，需要对样品进行准备和处理。
样品应当具有一定的纯度和可重现性。
若样品存在较大的不均匀性，可能会导致实验结果的误差。
同时，需要注意避免样品的光学吸收和散射问题。
4. 调节和校准在进行实验之前，需要对光谱仪进行调节和校准。
这包括对光谱仪的光路进行校准，调节探测器的灵敏度和增益，以及根据实验需求选择合适的滤光片和光栅。
5. 信号采集与处理信号采集和处理是光谱分析的核心部分。
在信号采集过程中，需要选择适当的信号采集速率和时间窗口，以免丢失重要信息。
同时，需要对采集到的信号进行预处理，如背景补偿、峰值拟合等，以提高数据的准确性和可靠性。
6. 数据分析与解读最后，对采集到的数据进行分析和解读。
根据实验设计和目的，可以选择适当的数据分析方法和工具，如拟合曲线、图像处理等。
通过对数据的分析和解读，可以得到样品的光谱特征和相关信息。
总结起来，激光光谱仪的正确操作方法和调节技巧对于保证实验的准确性和可靠性至关重要。
在操作过程中，需要进行预热和稳定化，选择合适的光源和功率，准备和处理样品，调节和校准仪器，以及进行信号采集和处理。
激光特性的控制与改善
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1.2 纵模选择
激光工作物质中往往存在多对激光振荡能级，可以利用窄 带介质膜反射镜、光栅、棱镜等构成色散腔获得特定波长 的跃迁振荡 纵模选择：在特定跃迁谱线范围内获得单纵模的方法 一般谐振腔不同纵模损耗相同，但是小信号增益各异 ——扩大相邻纵模的增益差或人为引入损耗差
8
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32
第33页/共75页
吸收管内充气压: 1~10 Pa 多普勒加宽 为主 低压气体吸收峰频率 稳定性好
吸收饱和现象：吸收管内物质吸收系数为b(n)，当入射光足 够强时，由于下能级粒子数减少，上能级粒子数增加，b(n) 将随光强而逐渐减小 吸收饱和与增益饱和完全类似，把吸收看成负增益，则关于 增益饱和的全部理论均可用于讨论吸收饱和现象
6
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2、谐振腔参数g、N选模
适当选择谐振腔的类型和腔参数g、N，满足谐振腔单 模运转充分条件，实现基横模输出
3、非稳腔选模
非稳腔是高损耗腔，不同横模的损耗有很大差异 适用于高增益激光器选横模 非稳腔的输出光束为球面波或平面波
4、微调谐振腔
平面腔：腔镜倾斜可抑制基模，实现高阶模振荡 稳定腔：倾斜腔镜基模受影响小，高阶模损耗明显增大
26
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(1) 未加磁场时
工作物质增益曲线和色散曲线如图
腔长足够短时，只有nq的纵
模振荡，若nq=n0，则没有
频率牵引，h(n0)=h0=1
q
cq 2L
27
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(2) 加磁场时
加磁场后，光谱线发生塞满分裂，沿磁场方向观察，谱线 分裂为中心频率为n0右的右旋偏振光和n0左的左旋偏振光
线在磁场中表现出反常塞曼效应，谱线分裂条数不一定是3 条，间隔也不一定是一个洛伦兹单位
激光器中的光束特性与模式
激光器中的光束特性与模式激光器是一种广泛应用于科学研究、医疗、通信等领域的重要工具。
在激光器中，光束特性与模式是其关键的物理特性之一。
光束特性指的是激光的强度、相位、空间分布等参数，而光束模式则描述了光束的空间特性和能量分布情况。
在本文中，我们将深入探讨激光器中的光束特性与模式，以及它们在不同应用中的重要性。
激光器中的光束特性与模式首先与激光器的谐振腔结构密切相关。
激光器的谐振腔由两个反射镜构成，其中一个是半透明的输出镜。
光由激发介质（如固体、气体或半导体等）产生并被放大后，在这两个反射镜之间来回反射，形成一个光学腔。
这个腔的长度和反射镜的性质将决定光束的特性。
在激光器中，光的放大过程是通过固体、气体或半导体中的激发介质实现的。
激发介质通过吸收外界光或电能，将其转化为内部能量，并将这部分能量传递给光子，从而实现光的放大。
光束的放大程度与激发介质的特性、光的频率和谐振腔的长度等因素有关。
值得注意的是，激光器中的光束具有非常高的单色性。
这意味着光的频率非常集中，几乎没有频率上的宽度。
这是因为激光的放大与激发介质的特定能级之间的跃迁相关。
不同激发介质具有不同的能级结构，因此它们所能放大的频率范围也不同。
这种单色性使得激光器在科研实验、光谱分析和医学治疗等领域有广泛应用。
光束的空间分布也是激光器中的重要特性之一。
光束的空间模式描述了光的横截面分布情况。
常见的光束模式有高斯模式和多模式等。
在高斯模式下，光的能量集中在腔中央，逐渐向边缘衰减。
而在多模式下，光的能量分布在腔内的多个模式上。
不同的模式有不同的能量分布和光强分布特性。
选择适当的光束模式对于不同的应用具有重要意义。
例如，在光纤通信中，我们通常希望光束的模式尽可能接近高斯模式，以降低传输损耗和增加传输距离。
此外，光束特性与模式还会受到外界因素的影响，例如非线性效应和散射等。
非线性效应在高功率激光器中尤为重要，它会引起光的频率转换、谐波产生和自聚焦等现象。
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mJ=0,±1，频率只有三个数值
BB ： 偏振，左旋偏振光 h ' h 0 ： 偏振，只有在垂直于磁 场方向才能观察到 B ： 偏振，右旋偏振光 B
一条频率为 的谱线在外磁场中分裂成三条谱线，相互之间 频率间隔相等=BB/h
洛伦兹单位：BB/(hc)
性越好。
习惯上，有时把S()的倒数作为稳定度的量度，即
1 | | S ( )
平常说的稳定度为10-8，10-9等，就是这个意思。
16
2、频率复现性
对作为频率或波长基准的激光器，不仅要求稳定度高，
而且要求频率重复性的精度也高。
频率复现性：不同地点、时间、环境下稳定频率的偏差 量与它们的平均频率(标准频率)的比值，指的是标准频率 自身的变化
应的电信号。
20
2. 稳频过程
压电陶瓷上加一直流电压和一频率为f 的音频调制电压
① 激光频率=0，调制电压使其在0附近变化，输出功率P以2f
做周期性变化——选频放大器输出为0，压电陶瓷上没有电压， 激光器工作于0频率
② 若>0，激光输出功率调制
频率为f，与调制电压同相位； 光电接收器输出频率为f的信 号，送入相敏检波器, 使其输 出一负直流电压, 使压电陶瓷 缩短, 腔长增加，激光频率被
压、湿度
频率漂移
L L q L L
q
q
15
1、频率稳定度
S ( ) ：某一测量时间间隔 内，频率平均值 与频率漂移量 | |
| | 之比
显然，变化量()越小，则S()越大，表示频率的稳定
谐振腔 理 论
高斯光束
输出频率
频率变换 技术
4
第一节 模式选择
理想激光器的输出光束应只具有一个模式，但不采取选 模措施时，多数激光器的工作状态是多模的。
选模的意义：
① 基横模(TEM00)——发散角小，空间相干性好
② 单纵模 ——单色性好，时间相干性好
激光准直、激光加工、非线性光学研究、激光中远程测 距等应用均需基横模激光束。而在精密干涉计量、光通 信及大面积全息照相等应用中不仅要求激光是单横模的， 同时要求光束仅含有一个纵模。
osc
g th
l
F
11
2、行波腔法—抑制烧孔效应
均匀加宽物质存在增益饱和，有助于形成单纵模振荡 驻波腔存在空间烧孔效应，激励足够强时，仍然会出现
多纵模振荡
采用环形腔，且在腔内插入一个只允许光单向通过的隔 离器，可形成行波场，实现单纵模振荡
激光工作物质
隔离器
12
3、选择性损耗法
25
I
原谱线
右旋光
左旋光
0
26
(2)反常塞曼效应
只有总自旋为0的谱线才表现出正常塞曼效应。非单态的谱
线在磁场中表现出反常塞曼效应，谱线分裂条数不一定是3
条，间隔也不一定是一个洛伦兹单位
钠D线在磁场中的反常塞曼效应。其中589.0nm 的谱线分裂成4条，589.6nm的谱线分裂成6条。
27
6
横模选择的原则
在各个横模的增益大体相向的条件下，不同横模间衍射损 耗的差别就是进行横模选择的根据。
原则
① 尽量增大高阶横模与基模的衍射损耗比，损耗比越大，则
横模鉴别力越高
② 尽可能减少除衍射损耗外的其它损耗，加大衍射损耗在总
损耗中的比例
7
1、小孔光阑选模
小孔
ห้องสมุดไป่ตู้小孔
基本思路：
减小谐振腔的菲涅耳数，增加衍射损耗
在腔内插入标准具或构成组合腔，由于多光束干涉效应， 谐振腔具有与频率相关的选择性损耗
激光工作物质
L
d
c j j 2d cos
c j 2d cos
1 r 2d r c
13
透射谱宽度
调整角，使j = q，且有
c j osc， q 2L
双频激光器塞曼稳频方法
(1) 监测两圆偏振光输出功率的差值，作为鉴频的误差信 号，通过伺服控制系统调节激光器的腔长 (2) 利用拍频方法测出左、右圆偏振光的频差，作为鉴频 的误差信号，然后通过伺服控制系统调节激光器的腔长
32
双频稳频激光器的频率稳定度可达10-10~10-11，频率复
现性为10-7~10-8
把激光振荡频率自动地锁定在兰姆凹陷中心处
22
3. 应用兰姆凹陷稳频时应注意的问题
稳频激光器不仅要求是单横模，而且还要求必须是单纵模 频率稳定性与兰姆凹陷中心两侧的斜率有关，斜率越大， 误差信号就越大，因而灵敏度高，稳定性就越好 兰姆凹陷线型的对称性也影响频率的稳定性 兰姆凹陷稳频以原子跃迁谱线中心频率0作为参考标准
加磁场后，光谱线发生塞满分裂，沿磁场方向观察，谱线
分裂为中心频率为0右的右旋偏振光和0左的左旋偏振光
0 0左 - 0右 2gJ
BH
h
随着光谱线的分裂，增益曲
线和色散曲线也发生分裂
30
q纵模由于频率牵引，导致左旋和右旋偏振光的频率为 c q左 q q0 2L 左 ( q左 )
2. He-Ne激光器塞曼稳频
双频稳频He-Ne激光器的放电区加上0.03T左右的纵向磁场 ，利用压电陶瓷控制腔长
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(1) 未加磁场时
工作物质增益曲线和色散曲线如图
腔长足够短时，只有q的纵 模振荡，若q=0，则没有频
率牵引，(0)=0=1
c q q 2L
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(2) 加磁场时
可获得单纵模输出 复合腔
福克斯-史密斯型复合腔
外腔半导体激光器选模装臵
14
第二节 频率稳定
2.1外界因素对频率稳定性的影响
谐振腔内折射率均匀时，单纵模单横模激光器的频率为
q q
c 2L
谐振腔几何长度变化：温度、振动，L~10-3/oC 折射率变化：温度，n起伏(放电电流、驱动电流等)，气
5
1.1 横模选择
物理基础：谐振腔中不同横模具有不同的损耗
在稳定腔中，基模的衍射损耗最低，横模阶次增高，衍射
损耗迅速增加。
单模运转的充分条件
①
TEM00模的单程增益至少能补偿其在腔内的单程损耗
0 r1r2 (1 00 ) exp( g00 l) 1
②
相邻横模应满足
0 r1r2 (1 10 ) exp( g10 l) 1
19
激光管采用热膨胀系数很小的石英做成外腔式结构，谐振腔
的两个反射镜安臵在殷钢架上，其中一个贴在压电陶瓷环上
陶瓷环的长度约为几厘米，环的内外表面接有两个电极，加 有频率为f 的调制电压，当外表面为正电压, 内表面为负电压 时陶瓷环伸长, 反之则缩短。 改变陶瓷环上的电压即可调整谐振腔的长度，以补偿外界因 素所造成的腔长变化。 光电接收器一般采用硅光电三极管，它能将光信号转变成相
D
1
I 0 Is
31
若无源腔的频率q0=0，塞曼分裂后的有源腔频率对称的分
布于0的两侧，左旋光和右旋光具有相同的小信号增益系数
，并具有相等的输出光强
若q0<0，则g左0(q左)<g右0(q右)，左旋光强小于右旋光强 若q0>0，则g左0(q左)>g右0(q右)，左旋光强大于右旋光强
为了改善激光器输出光的时间相干性或空间相干性，发
展了模式选择、稳频及注入锁定技术。为了获得窄脉冲
高峰值功率的激光束，发展了Q调制、锁模、增益开关
及腔倒空技术。
3
振荡阈值 振荡模式
选 模
调Q/锁模 /放大
速率方程
激光器 工作特性 增益饱和 输出线宽 弛豫振荡 输出功率
稳 频
LD直接调制/ 增益开关DFB
23
二、塞曼稳频
1. 基本原理
利用塞曼效应稳频包括纵向塞曼稳频、横向塞曼稳频、塞 曼吸收稳频三类 塞曼效应：原子的光谱线在外磁场中出现分裂的现象 (1)正常塞曼效应
不加外磁场时，原子在两个能级E1和E2(E1<E2)之间跃迁的 能量差为：E=E2-E1=h 原子核的磁矩比电子磁矩小大约三个数量级，如果只考虑电
10
1、短腔法
缩短腔长，增大相邻纵模间隔——小信号增益曲线上满 足阈值条件的有效宽度内只存在一个纵模
q
c osc 2L
g 0
适用于荧光线宽窄的激光器
例：He - Ne激光器， D 1.5GHz L 0.1m q 1.5GHz 单模 Nd：YAG， F 2 1011 Hz L 0.5mm
激光原理与技术
LASER Principles and Technology
赵风周
物理学院 2014年7月
1
第五章 激光特性的控制与改善
模式选择技术（横模和纵模） 稳频技术 Q调制技术 锁模技术
2
从一台简单激光器出射的激光束，其性能往往不能满足
应用的需要，因此不断地发展了旨在控制与改善激光器
输出特件的各种单元技术。
解决途径：饱和吸收稳频
34
吸收管内充气压:
1~10 Pa 多普勒加宽 为主 低压气体吸收峰频率 稳定性好
吸收饱和现象：吸收管内物质吸收系数为b()，当入射光足 够强时，由于下能级粒子数减少，上能级粒子数增加，b() 将随光强而逐渐减小 吸收饱和与增益饱和完全类似，把吸收看成负增益，则关于
由双频稳频激光器构成的干涉仪具有较强的抗干扰能力
，可用于工业中的精密计量