极坐标系与极坐标方程
极坐标与极坐标方程
极坐标及极坐标方程的应用1.极坐标概述第一个用极坐标来确定平面上点的位置的是牛顿。
他的《流数法与无穷级数》，大约于1671年写成，出版于1736年。
此书包括解析几何的许多应用，例如按方程描出曲线，书中创见之一，是引进新的坐标系。
瑞士数学家J.贝努力利于1691年在《教师学报》上发表了一篇基本上是关于极坐标的文章，所以通常认为J.贝努利是极坐标的发现者。
J.贝努利的学生J.赫尔曼在1729年不仅正式宣布了极坐标的普遍可用，而且自由地应用极坐标去研究曲线。
在平面内建立直角坐标系，是人们公认的最容易接受并且被经常采用的方法，但它并不是确定点的位置的唯一方法。
有些复杂的曲线用直角坐标表示，形式极其复杂，但用极坐标表示，就变得十分简单且便于处理，在此基础上解决平面解析几何问题也变的极其简单。
通过探究极坐标在平面解析几何中的广泛应用，使我们能够清楚的认识到，用极坐标来解决某些平面解析几何问题和某些高等数学问题比用直角坐标具有很大的优越性，故本文对其进行了初步探讨。
国内外研究动态，不仅在数学理论方面，很多学者对极坐标以及极坐标方程做了深入探究，而且在如物理、电子、军事等领域，很多学者对极坐标也有较深的研究。
由此看来，极坐标已应用到各个领域。
极坐标系的建立在平面内取一个定点O ，叫作极点，引一条射线OX ，叫做极轴，再选定一个长度单位和角度的正方向(通常取逆时针方向)。
对于平面内任意一点M ，用ρ表示线段OM 的长度，θ表示从OX 到OM 的角度，ρ叫点M 的极径，θ叫点M 的极角，有序数对()ρθ，就叫点M 的极坐标。
这样建立的坐标系叫极坐标系，记作M ()ρθ，．若点M 在极点，则其极坐标为ρ=0，θ可以取任意值。
图1-1 图1-2 如图1-2，此时点M 的极坐标可以有两种表示方法： (1) ρ＞0， M ()ρπθ+， (2) ρ＞0， M ()ρθ-， 同理，()()ρθρπθ-+，与，也是同一个点的坐标。
极坐标系的极坐标方程的非线性方程和微分方程
极坐标系的极坐标方程的非线性方程和微分方程极坐标系是非常重要的一种坐标系，在数学、物理、工程、地理、生物学等多个领域中都有重要的应用。
在极坐标系中，一个点的位置不再由它在坐标轴上的投影来确定，而是由它到原点的距离和它与极轴的夹角来确定。
因此，极坐标系的坐标表示为(r，θ)，其中r是到原点的距离，θ是到极轴的夹角。
在极坐标系中，我们可以用极坐标方程来表示一个曲线。
极坐标方程是表示曲线的方程，它是由极坐标(r，θ)表示的函数，其形式为：r = f(θ) -------(1)其中f(θ)是一个θ的函数。
这个函数可以是任何形式的，比如线性、二次、三次或非线性。
在这篇文章中，我们将重点研究极坐标系的极坐标方程的非线性方程和微分方程。
非线性方程非线性方程是指以下形式的方程：F(x) = 0其中F(x)是一个非线性函数，它与x的关系不是简单的线性关系。
在极坐标方程r = f(θ)中，如果f(θ)是一个非线性函数，那么它就是一个非线性方程。
非线性方程比线性方程更加复杂，求解非线性方程的方法也更加困难。
一般情况下，需要使用数字计算方法来求解非线性方程。
这些方法包括二分法、牛顿法、割线法、高斯-塞德尔迭代法等。
在求解极坐标方程的非线性方程时，我们需要注意到一些性质。
例如，当f(θ)是奇函数时，曲线在原点处对称；当f(θ)是偶函数时，曲线在极轴上对称。
微分方程微分方程是一类表达一些变化率与未知函数之间关系的方程。
在极坐标系中，我们可以用微分方程来描述曲线的变化。
对于极坐标方程r = f(θ)，其中f(θ)是一个θ的函数，它的变化可以用下面的微分方程来表示：这个微分方程是常见的极坐标微分方程。
它描述了r和θ之间的关系，在一定约束下，r的变化是由θ的变化引起的。
求解这个微分方程需要使用微积分知识。
我们可以使用分离变量法、变量代换法、一阶线性微分方程法等方法来求解它。
总结极坐标系的极坐标方程是一种非常有用的表示曲线的方法。
极坐标系与极坐标方程
极坐标系及极坐标方程一、基础知识归纳总结：1．伸缩变换：设点P(x,y)是平面直角坐标系中的任意一点，在变换⎩⎨⎧>⋅='>⋅=').0(,y y 0),(x,x :μμλλϕ的作用下，点P(x,y)对应到点)y ,x (P '''，称ϕ为平面直角坐标系中的坐标伸缩变换，简称伸缩变换。
2.极坐标系的概念：在平面内取一个定点Ｏ，叫做极点；自极点Ｏ引一条 射线Ｏｘ叫做极轴；再选定一个长度单位、一个角度单位(通常取弧度)及其 正方向(通常取逆时针方向)，这样就建立了一个极坐标系。
3．点M 的极坐标：设M 是平面内一点，极点Ｏ与点M 的距离OM 叫做点M 的极径，记为ρ；以极轴Ｏx 为始边，射线OM 为终边的∠XOM 叫做点M 的极角，记为θ。
有序数对),(θρ叫做点M 的极坐标，记为M ),(θρ. 极坐标),(θρ与)Z k )(2k ,(∈+πθρ表示同一个点。
极点O 的坐标为)R )(,0(∈θθ.4.若0<ρ,则0>-ρ,规定点),(θρ-与点),(θρ关于极点对称，即),(θρ-与),(θπρ+表示同一点。
如果规定πθρ20,0≤≤>，那么除极点外，平面内的点可用唯一的极坐标),(θρ表示；同时，极坐标),(θρ表示的点也是唯一确定的。
5.极坐标与直角坐标的互化：6.直线的极坐标方程：极坐标系中，)0(≥=ραθ表示以极点为起点的一条射线；)R (∈=ραθ表示过极点的一条直线.在极坐标系中，过点A(,0)(0)a a >，且垂直于极轴的直线l 的极坐标方程是cos a ρθ=.在极坐标系中，过点0A(,)(0)a a θ>，且垂直于直线OA 的直线l 的极坐标方程是0cos()a ρθθ-=. 在极坐标系中，过点00A(,)ρθ，且与极轴成α角的直线的极坐标方程是00sin()cos()ραθραθ-=-.7.圆的极坐标方程：在极坐标系中，以极点为圆心，r 为半径的圆的极坐标方程是 r =ρ； 在极坐标系中，以 C(,0)(0)r r >为圆心， r 为半径的圆的极坐标方程是 2cos r ρθ=；在极坐标系中，以 C(,)(0)2r r π>为圆心，r 为半径的圆的极坐标方程是 2rsin ρθ=；在极坐标系中，以 00C(,)ρθ 为圆心，r 为半径的圆的极坐标方程是 2220002cos()r ρρρρθθ+--=；8.圆锥曲线方程：（1）1cos epe ρθ=-表示离心率为e ，焦点到相应准线距离为p 的圆锥曲线方程。
极坐标系的性质与极坐标方程的应用
极坐标系的性质与极坐标方程的应用极坐标系是一种描述平面上点位置的坐标系统，它使用极径和极角来唯一确定一个点的位置。
极坐标系具有一些与直角坐标系不同的性质，同时，极坐标方程也有着广泛的应用。
本文将探讨极坐标系的性质以及极坐标方程在不同领域的应用。
一、极坐标系的性质在极坐标系中，一个点的位置可以由极径和极角来确定。
极径表示该点到原点的距离，而极角表示该点与极轴的夹角。
极坐标系的性质如下：1. 原点：极坐标系的原点即为极坐标的起点，表示为O。
2. 极轴：极轴是极坐标系中的一条直线，通过原点O，并与x轴方向相同。
极轴的角度为0或360度。
3. 极径：极径表示一个点到原点O的距离，通常用r表示。
极径的取值范围可以是非负实数，即r≥0。
4. 极角：极角表示一个点与极轴的夹角，通常用θ（读作西塔）表示。
极角的取值范围可以是[0, 2π) 或[0, 360°)。
5. 制正：在极坐标系中，负极径和负极角并不常见。
一般来说，极径为负表示该点位于极轴的反方向，而极径为正表示该点位于极轴方向。
极角为负表示该点位于极轴的逆时针方向，而极角为正表示该点位于极轴的顺时针方向。
二、极坐标方程的应用极坐标方程是一种通过极坐标表示点的坐标的方程形式。
极坐标方程在各个领域有着广泛的应用，以下将介绍几种常见的应用。
1. 极坐标方程与图形绘制：极坐标方程可以描述各种图形的形状，例如圆、椭圆、双曲线等。
通过调整极坐标方程中的参数，可以绘制出不同形态的图形，实现对图形的变换和调整。
2. 极坐标方程与物体运动：在物体运动的描述中，极坐标方程可以提供更直观的表达方式。
例如，在天文学中，行星绕太阳运动的轨迹可以使用极坐标方程来描述。
3. 极坐标方程与工程设计：在工程设计中，极坐标方程可以用来描述物体的形状和运动规律。
例如，在风力发电机的设计中，可以使用极坐标方程来描述风轮的叶片形状，以实现最大的能量转化效率。
4. 极坐标方程与电磁场分布：在电磁学和电路设计中，极坐标方程可以用来描述电场和磁场的分布情况。
极坐标系的极坐标方程的极值和拐点
极坐标系的极坐标方程的极值和拐点极坐标系是一种坐标系，用于描述平面中的点的位置。
它由一个原点和一个极轴组成。
极轴是从原点到一个固定点的射线，称为极点。
每个点在极坐标系中的位置用极坐标来表示，极坐标由极径和极角两个参数组成。
一个点的极坐标是(r,θ)，其中r是其到极点的距离，θ是极轴与该点的连线与极轴正方向之间的夹角。
一个曲线在极坐标系中可以用一条极坐标方程来表示，即r=f(θ)。
其中，f(θ)表示极径，是极角θ的函数。
极坐标系的极值和拐点是极坐标方程所描述的曲线的两个重要特征。
极值指的是曲线上极径最大或最小的点，也就是曲线的局部极大值或局部极小值。
拐点指的是曲线上由凸变凹，或由凹变凸的转折点。
下面我们分别来讲一讲极值和拐点的求法。
求解极值一个极坐标方程的极值是由它的导数在极值处为0来确定的。
由于r=f(θ)，则有：f'(θ)=dr/dθ=(∂r/∂x) / (∂θ/∂x)=-f(θ)sinθ/cosθ因此，当f'(θ)=0时，有：-f(θ)sinθ/cosθ=0即f(θ)=0或sinθ=0。
如果f(θ)=0，那么该点在极轴上。
如果sinθ=0，那么该点在极轴的正方向或负方向。
为了确定每个极值是否是局部极大值或局部极小值，我们必须考虑它们的周围情况。
具体来说，我们需要检查在每个极值附近的一些点，以确定它是局部极大值还是局部极小值。
如果曲线在该点之前是上升的，在该点之后是下降的，则该点是局部极大值；如果曲线在该点之前是下降的，在该点之后是上升的，则该点是局部极小值。
如果曲线在该点附近的某一段时间无法用单调函数来描述，则该点不是极值。
求解拐点一个极坐标方程在某个点上拐点的存在取决于它的曲率。
曲率是曲线在某一点处的弯曲程度，是一个衡量曲线弯曲程度的物理量。
曲线在拐点处的曲率为0。
由于r=f(θ)，则有：f''(θ)=d²r/dθ²=(∂²r/∂x²)-(∂²r/∂y²) / (∂r/∂x)³f''(θ)=(-f(θ)cosθ-f'(θ)sinθ) / f(θ)²当f''(θ)=0时，有：-f(θ)cosθ-f'(θ)sinθ=0即-f(θ)cosθ+f(θ)sinθ/cosθ=0，或sin2θ=0。
极坐标系与极坐标方程的应用
极坐标系与极坐标方程的应用极坐标系和极坐标方程是数学中一种常用的坐标系和数学表达方法。
它们在许多领域中具有广泛的应用。
本文将介绍极坐标系和极坐标方程的基本概念，并探讨它们在物理学、工程学和计算机图形学等领域中的具体应用。
一、极坐标系的基本概念极坐标系是一种二维坐标系，它由一个原点O和一个极轴构成。
极轴是从原点O出发的射线，表示角度的方向。
任意一点P可以用极径r 和极角θ来表示。
极径r是从原点O到点P的距离，极角θ是极轴与射线OP之间的夹角。
二、极坐标方程的基本形式极坐标方程是一种用极径和极角来表示的方程。
一般来说，极坐标方程可以表示为r = f(θ)，其中f(θ)是θ的函数。
三、极坐标系与物理学的应用极坐标系在物理学中有广泛的应用。
例如，在天文学中，极坐标系可以用来描述天体的位置和运动。
天体的轨迹可以由极坐标方程来表示，通过观测其极径和极角的变化来研究天体的运动规律。
此外，在力学中，我们也可以使用极坐标系来描述刚体的运动。
通过将刚体的运动分解为径向和切向两个方向的运动，可以简化力学问题的求解过程，更加方便地分析刚体受力和受力矩的情况。
四、极坐标方程与工程学的应用在工程学中，极坐标方程有很多应用。
例如，在电磁场分析中，可以使用极坐标方程来描述电荷或电流的分布情况。
通过求解极坐标方程，可以计算出电磁场的分布情况，并用于指导电子器件的设计和优化。
此外，在建筑工程中，极坐标方程也有一些应用。
例如，可以用极坐标方程来描述圆形的建筑物或结构的形状和尺寸。
极坐标方程提供了一种简洁的方式来描述复杂的建筑物形状，有助于工程师进行结构设计和施工规划。
五、极坐标系与计算机图形学的应用在计算机图形学中，极坐标系也有重要的应用。
通过极坐标系，可以方便地描述和生成曲线和图像。
例如，通过调整极径和极角的变化，可以绘制出各种形状的图案和曲线，包括圆、螺旋线、心形线等。
此外，在图像处理中，也可以使用极坐标系来实现图像的旋转和变形等操作。
极坐标及极坐标方程
1 1 cos 2 sin 2 2 , 4 在极坐标系中.设 M（ ,
） P（ 1 , ） ，则由题设可知，
1
2
,
2
.① . . ，因为点 P 在曲线 C
1 上，
1 1 2 2 cos sin 2 ....②, 所以 4 由①②得曲线 C 的极坐标方程为 1
ρcosθ＝a； ρsinθ＝a； ρ＝ r ； ρ＝2rcosθ； ρ＝2rsinθ.
(7)若圆心为 M(ρ0，θ0)，半径为 r 的圆方程为：
ρ2－2ρ0ρcos(θ－θ0)＋ρ－r2＝0.
课前预练
π 1．在极坐标系中，与点(3，－ )关于极轴所在直线对称的 3 点的极坐标为(
2 A．(3， π) 3 4 C．(3， π) 3
合考查.
知识回顾
1.极坐标系:
定点O，叫做极点； 射线Ox，叫做极轴；
再选定一个长度单位、一个角度单位（通常取弧度） 及其正方向（通常取逆时针方向），就建立了一个 极坐标系．
极点O与点M的距离|OM|叫做点M的极径，记为ρ； 角∠xOM 叫做极角，记为θ.
有序实数对（ρ,θ）叫做M的极坐标，
记为M（ρ,θ） ．
课前预练
3．极坐标方程ρcosθ＝4表示的曲线是( A．一条平行于极轴的直线 B．一条垂直于极轴的直线 C．圆心在极轴上的圆 D．过极点的圆
)
讨论总结：极坐标方程ρcosθ＝a表示 什 么？极坐标方程ρsinθ＝a 呢？
课前预练
4.设曲线的极坐标方程为ρ＝2asinθ(a>0)，则 它表示的曲线是( ) A．圆心在点(a,0)直径为a的圆 B．圆心在点(0,a)直径为a的圆 C．圆心在点(a,0)直径为2a的圆 D．圆心在点(0,a)直径为2a的圆
极坐标系与极坐标方程
一、坐标系1、数轴它使直线上任一点P 都可以由惟一的实数x 确定2、平面直角坐标系在平面上，当取定两条互相垂直的直线的交点为原点，并确定了度量单位和这两条直线的方向，就建立了平面直角坐标系。
它使平面上任一点P 都可以由惟一的实数对（x,y ）确定。
3、空间直角坐标系在空间中，选择两两垂直且交于一点的三条直线，当取定这三条直线的交点为原点，并确定了度量单位和这三条直线方向，就建立了空间直角坐标系。
它使空间上任一点P 都可以由惟一的实数对（x,y,z ）确定。
二、平面直角坐标系的伸缩变换定义：设P （x ，y ）是平面直角坐标系中的任意一点，在变换⎩⎨⎧>=>=).0(')0(,':μμλλφy y x x ④的作用下，点P （x ，y ）对应到点P ’（x ’，y ’），称ϕ为平面直角坐标系中的坐标伸缩变换，简称伸缩变换。
三．例题讲解例1在平面直角坐标系中，求下列方程所对应的图形经过伸缩变换后的图形。
（1）2x+3y=0；（2）x 2+y 2=1三、极坐标系1、极坐标系的建立： 在平面上取一个定点O ，自点O 引一条射线OX ，同时确定一个单位长度和计算角度的正方向（通常取逆时针方向为正方向），这样就建立了一个极坐标系。
（其中O 称为极点，射线OX 称为极轴。
）2、极坐标系内一点的极坐标的规定对于平面上任意一点M ，用?表示线段OM 的长度，用?表示从OX 到OM 的角度，?叫做点M 的极径，?叫做点M 的极角，有序数对（?，?）就叫做M 的极坐标。
特别强调：由极径的意义可知?≥0;当极角?的取值范围是[0,2π)时,平面上的点(除去极点)就与极坐标（?，?）建立一一对应的关系.们约定,极点的极坐标是极径?=0,极角是任意角.3、负极径的规定在极坐标系中，极径?允许取负值，极角?也可以去任意的正角或负角当?＜0时，点M （?，?）位于极角终边的反向延长线上，且OM=ρ。
极坐标及极坐标方程的应用
极坐标及极坐标方程的应用极坐标是描述平面上点位置的一种坐标系统，它由极径（r）和极角（θ）两个参数组成。
极坐标的引入为我们提供了一种不同于直角坐标系的视角，使得我们能够更加便捷地描述和计算某些几何问题。
本文将介绍极坐标及其方程的基本概念，并阐述其在数学和物理领域的应用。
**一、极坐标的基本概念**在直角坐标系中，我们用(x, y)表示点的位置，x代表水平方向上的距离，y代表垂直方向上的距离。
而在极坐标系中，我们使用(r, θ)来描述点的位置，其中r为该点到原点的距离，θ为该点与极轴的夹角。
在极坐标系中，极轴是一个特殊的直线，通常以水平方向为极轴。
当θ的值为0时，表示点在极轴上；当θ的值为90°时，表示点在极轴的顺时针方向上。
需要注意的是，极角θ的取值范围通常为[0, 2π)或者[-π, π)，因为角度的周期性使得我们不必限定θ的值只在一段特定的范围内。
**二、极坐标方程的表达形式**在极坐标系中，点的位置可以通过极坐标方程来表示。
极坐标方程的一般形式为(r, θ) = f(θ)，其中f(θ)为定义在给定区间上的函数。
通过调整函数的形式和定义域，我们可以绘制出各种各样的曲线。
最常见的极坐标方程形式是：- r = f(θ)，其中r表示极径关于极角θ的函数。
- θ = f(r)，其中θ表示极角关于极径r的函数。
通过调整极坐标方程的形式，我们可以绘制出各种曲线，如直线、圆、椭圆、双曲线等。
而且，这些曲线在极坐标系下的方程往往更加简洁和直观，因为它们与极径和极角之间的关系更为紧密。
**三、极坐标在数学中的应用**极坐标在数学中有许多应用，其中较为常见的有极坐标方程的图形分析和曲线积分。
**1. 图形分析**极坐标方程可以用于描述和分析各种曲线的形状和特性。
通过观察极坐标方程的性质，我们可以获得曲线的极值点、渐近线、对称轴等特点，从而更好地理解和研究曲线的性质。
例如，对于极坐标方程r = a(1 + cosθ)表示的曲线，我们可以发现它是一个心脏形状的曲线，其中a为常数。
极坐标系认识极坐标系和极坐标的表示
极坐标系认识极坐标系和极坐标的表示极坐标系是一种在数学和物理中常用的坐标系，它可以用来描述平面上的点的位置。
本文将介绍极坐标系的概念、极坐标的表示以及极坐标系的应用。
一、极坐标系的概念极坐标系是由极轴和极角组成的坐标系。
极轴是指从原点到点的有向线段，通常用正方向表示。
而极角是指极轴与固定参考线之间的夹角，通常用弧度表示。
极坐标系的标准位置通常以极轴平行于x轴的正方向并通过原点的直线来表示。
二、极坐标的表示在极坐标系中，点的位置可以用极径和极角来表示。
极径是指从原点到点的距离，而极角则是指从极轴到线段所经过的角度。
通常，极径用大写字母r表示，极角用希腊字母θ表示。
因此，一个点可以用（r，θ）来表示。
三、极坐标系的转换在直角坐标系和极坐标系之间可以进行转换。
如果已知一个点在直角坐标系中的坐标（x，y），那么可以通过以下公式将其转换为极坐标系中的坐标：r = √（x² + y²）θ = arctan（y / x）反之，如果已知点在极坐标系中的坐标（r，θ），则可以通过以下公式将其转换为直角坐标系中的坐标：x = r * cosθy = r * sinθ四、极坐标系的应用极坐标系在许多应用中起着重要的作用。
例如，极坐标系常用于描述极坐标图，这些图形在科学研究、工程设计和技术绘图中广泛应用。
此外，极坐标系还可以用于描述极坐标方程的图形，如极坐标方程r =a +b * cosθ和r = a + b * sinθ等。
在物理学中，极坐标系也被用来描述旋转和循环运动。
总结：通过本文的介绍，我们对极坐标系和极坐标的表示有了更深入的了解。
极坐标系通过极轴和极角描述平面上的点的位置，其转换关系可以方便地将点在直角坐标系和极坐标系之间进行转换。
极坐标系在科学研究、工程设计和技术绘图中具有广泛的应用。
通过掌握极坐标系的概念和表示方法，我们能更好地理解和应用相关的数学和物理知识。
极坐标系的极坐标方程的级数和解析式
极坐标系的极坐标方程的级数和解析式极坐标系的极坐标方程是极具特色的一种坐标系，它以极轴和极角为基本坐标，表达了点在平面上的位置。
极坐标方程的级数和解析式是研究和应用极坐标系的关键内容，我们将从几个方面深入探讨它们的基本概念、性质和应用。
一、极坐标方程的级数式极坐标方程，也称极坐标函数，是一种描述极坐标系下点位置的函数。
最通用的表达方式是极坐标方程的级数式，即以一组正弦、余弦函数的级数形式表示。
假设点坐标为(r,θ)，则极坐标方程的级数式为：f(θ) = a0 + ∑[an*cos(nθ) + bn*sin(nθ)]其中an和bn为函数系数，决定了级数的具体形态。
级数式的意义是把任意一条曲线拆解成一系列同心圆和正弦余弦函数的叠加，从而深入了解曲线的特性和变化趋势。
在实际运用中，我们可以通过贝塞尔函数或勒让德函数来表示极坐标方程的级数式，而这些函数又有很广泛的应用场景，例如声学、电子、机械等领域。
二、极坐标方程的解析式极坐标方程的解析式是指，以数学表达式形式表示极坐标系下的某一曲线的方程。
它通常是通过级数式和辅助条件推导而来，可以直观地表达出曲线的各种参数和特性。
对于一个具体的曲线，其解析式的具体形式可能会因为函数系数的不同而不同。
例如，将f(θ) = rcosθ + sinθ展开成级数式，则an=cosn, bn=1, f(θ)=∑cos(n-1)θ。
将其代入极坐标方程的级数式得到其解析式。
极坐标方程的解析式在探讨某些特定问题时十分有用，例如求解极坐标系下的一元函数极值、极限和导数。
此外，它们也可以被用于构造各种曲线，例如极坐标下的对数螺线、阿基米德螺线以及球面谐函数等。
三、极坐标方程的应用极坐标方程的级数式和解析式在科学研究和实际应用中都有着较广泛的应用。
在数学领域，极坐标方程的级数式广泛用于分析曲线的性质和解决特定问题。
例如，我们可以利用级数式计算平面上某个点到一组异型点的距离，并进而绘制出以这组异型点为焦点的椭圆、双曲线或抛物线等曲线。
极坐标方程所有公式
极坐标方程所有公式一、极坐标系简介极坐标系是一种常用的二维坐标系统，通过角度和半径参数来描述平面上的点。
在极坐标系中，每个点可以用一个有序对(r, θ)表示，其中 r 代表点到坐标原点的距离（称为极径），θ 表示该点与指定方向的连线（通常为正 x 轴）之间的夹角（称为极角）。
可以将极坐标系与直角坐标系相互转换，极坐标系的公式可以用于描述很多几何和物理问题。
二、极坐标方程表达形式极坐标方程可以通过不同的表达形式来描述。
下面是常见的几种极坐标方程形式：1. 极径与极角的显式函数：以极径 r 和极角θ 作为变量，表示为r = f(θ)。
这种形式下，极径 r 是极角θ 的函数。
常见的例子有圆形方程 r = a（a 为常数）和椭圆方程 r = a(1 - e·cosθ)（a 和e 为常数）。
2. 极径与极角的参数方程：将极角θ 表示为 t 的函数，极径 r 表示为 t 的函数，表示为 r = f(t)，θ = g(t)。
通常通过引入一个或多个参数 t 来描述曲线。
常见的例子有直线参数方程 r = a + bt （a 和 b 为常数），和螺旋线参数方程 r = at，θ = b t（a 和 b 为常数）。
3. 函数关系：将极径 r 和极角θ 表示为函数之间的关系，即F(r, θ) = 0。
这种形式下，极坐标方程可以看作是一个隐式方程。
常见的例子有椭圆方程 r^2 = a2·sin2(θ) + b2·cos2(θ)（a 和 b 为常数）和心形线方程r = a(1 + cosθ)（a 为常数）。
三、主要极坐标方程公式1. 圆的极坐标方程圆的极坐标方程为 r = a，其中 a 为常数。
这表示了以坐标原点为中心，半径为a 的圆。
2. 椭圆的极坐标方程椭圆的极坐标方程为 r = a(1 - e·cosθ)，其中 a 和 e 为常数，a 表示椭圆的主轴长度，e 表示离心率。
当 e = 0 时，椭圆退化为圆。
极坐标与极坐标方程
极坐标与极坐标方程极坐标是一种描述平面上点的坐标系统，与直角坐标系相比，它具有独特的优势和应用。
在极坐标中，一个点的位置由它与原点的距离和与正半轴的夹角来确定。
这种描述方式使得极坐标在描述圆形和对称图形时更加简洁和方便。
在极坐标中，一个点的坐标通常用(r, θ)表示，其中r表示点到原点的距离，θ表示点与正半轴的夹角。
通过这种表示方式，我们可以轻松地描述出各种圆形和对称图形的方程。
对于一个圆形，它的极坐标方程可以简化为r = a，其中a为圆的半径。
这意味着，对于任意一个点(r, θ)在圆上，它与原点的距离始终等于圆的半径。
这种简洁的方程形式使得我们可以直接从极坐标方程中得到圆的半径和形状。
除了圆形，极坐标方程还可以描述其他对称图形。
例如，当极坐标方程为r = a·sin(θ)时，我们可以得到一个以原点为中心的螺旋线。
螺旋线的形状由参数a决定，而θ的变化则决定了螺旋线的旋转方向和速度。
这种描述方式使得我们可以轻松地绘制出各种螺旋线，从而在数学和物理领域中得到广泛的应用。
极坐标方程还可以描述其他复杂的图形，如心形线、双曲线等。
这些图形的形状和特征可以通过调整极坐标方程中的参数来得到。
通过这种方式，我们可以在极坐标系中轻松地探索各种图形的形状和性质，从而深入理解它们的数学本质。
除了图形的描述，极坐标还可以用于解决一些复杂的计算问题。
例如，在极坐标中，两点之间的距离可以通过计算它们在极坐标系中的夹角和距离来得到。
这种计算方式在一些物理和工程问题中具有重要的应用，例如计算两个天体之间的距离和方向。
总之，极坐标与极坐标方程是一种独特而有用的描述平面上点的方式。
通过极坐标，我们可以简洁地描述各种圆形和对称图形的形状和特征，并且可以通过调整参数来探索和理解这些图形的性质。
此外，极坐标还可以用于解决一些复杂的计算问题。
因此，了解和掌握极坐标与极坐标方程对于数学和物理学习者来说是非常重要的。
极坐标系的极坐标方程的图形和曲线
极坐标系的极坐标方程的图形和曲线极坐标系是数学中常见的一种坐标系，高中数学课程中也有所涉及。
极坐标系常用于描述平面上的曲线、图形等。
极坐标系与直角坐标系相比，具有独特的优势，能够更加直观地表达曲线和图形，更加便于理解和计算。
极坐标系的基础知识：极坐标系是由一个点与一个极轴以及一个极角所确定的坐标系，可以表示为(r,θ)，其中r表示极径，θ表示极角。
在极坐标系中，极轴是一个固定的直线，通常与x轴平行，极径则是一个变化的线段，通常从原点出发。
而极角则是极径与极轴之间的夹角，通常从极轴正方向开始顺时针旋转。
极坐标方程是一种以极坐标系表示的曲线方程，其形式为：r = f(θ)。
其中r和θ分别表示极坐标系中的极径和极角，f(θ)是一个关于极角θ的函数，其值通常为非负实数。
极坐标方程可以表示各种各样的曲线和图形，例如圆形、心形、螺旋线、星形等等。
以下是几种常见的极坐标方程及其图形：1. 圆形r = a圆形可以用极坐标方程r = a表示，其中a为圆的半径。
当θ从0到2π变化时，r保持不变，圆形被完整地表达出来。
2. 心形r = a(1 + sinθ)心形可以用极坐标方程r = a(1 + sinθ)表示。
当θ从0到2π变化时，r的值呈现出心形曲线，形状如同两个相交圆形组成的心形。
3. 螺旋线r = aθ螺旋线可以用极坐标方程r = aθ表示。
当θ从0到2π变化时，极径r的值随着θ的增加而不断变大，形成一个不断扩展的螺旋线。
4. 星形r = acos(θ/2)星形可以用极坐标方程r = a cos(θ/2)表示。
当θ从0到4π变化时，r的值呈现出如同五角星的形状，其中θ的变化导致了边缘出现凸起和凹陷的特征。
总结:极坐标系是一种具有独特优势的坐标系，能够更加清晰、直观地表达曲线和图形。
极坐标系中，极坐标方程是一种精确而便捷的表示方式，可以表示各种各样的曲线和图形，例如圆形、心形、螺旋线、星形等等。
掌握极坐标系的基础知识和极坐标方程的表示方式，对于数学学习和实际应用都非常有益。
极坐标系的极坐标方程和直角坐标方程
极坐标系的极坐标方程和直角坐标方程在数学中，坐标系一直是其中一项重要的概念，而极坐标系和直角坐标系则是两种常用的坐标系之一。
极坐标系最主要的特点是，它是由极轴和极径定位的二维平面直角坐标系，并且比起直角坐标系，它更加适合描述圆形和旋转对称的情况。
本文将主要介绍极坐标系的极坐标方程和直角坐标方程，以及它们在数学中的应用。
极坐标系的极坐标方程极坐标系的极坐标方程，也就是极坐标方程，是一种根据极径和极角来确定两点之间距离和方向的方程。
极坐标方程一般表示为r=f(θ)，其中r 是极径，θ 是极角，f(θ) 是一个关于极角的函数。
在极坐标系中，圆心为原点，极轴为正方向，极角从极轴开始逆时针旋转，以表示点的位置和方向。
例如，当极径 r=1，极角θ=0 时，点的位置在极轴上，当极径 r=1，极角θ=π/2 时，点的位置在极径为1的圆的右上方。
极坐标系的极坐标方程也可以表示为x=r cos(θ) 和y=r sin(θ)，其中 x 和 y 分别是点在直角坐标系中的横纵坐标，r 是点到原点的距离，θ 是点相对于 x 轴的夹角。
这个思想可以从三角函数的定义中看出，即sin(θ)=y/r，cos(θ)=x/r。
直角坐标系的方程与极坐标系不同，直角坐标系是由两个正交坐标轴（即 x 轴和y 轴）组成的。
直角坐标系的方程形式为 y=f(x)，其中 x 和 y 分别是点在直角坐标系中的横纵坐标，f(x) 是一个关于 x 的函数，描述了直线在直角坐标系中的形状。
直角坐标系的方程可以用于描述各种形状，例如直线、抛物线、双曲线和椭圆等等。
直线的方程通常为y=mx+b，其中m 是斜率，b 是 y 轴截距。
抛物线的方程通常为 y=ax²+bx+c，其中 a、b 和 c是常数。
椭圆和双曲线的方程则稍微复杂一些，通常是形如 (x-h)²/a²+(y-k)²/b²=1 或者 (x-h)²/a²-(y-k)²/b²=1。
极坐标系及简单的极坐标方程
评析：直角坐标方程化为极坐标方程比较 容易，只要运用公式x cos 及y sin 直接代入并化简即可．对方程进行变形时， 方程必须同解，因此应注意对变形过程的检验．
素材3. 1曲线的极坐标方程为 cos sin ， 则其直角坐标方程为 ________________． 轨迹为 ______________________________ ； 2 2 已知直线的极坐标方程为 sin( ) ， 4 2 则极点到该直线的距离是 __________ ．
评析：直角坐标与极坐标互化要注意互 化的前提．若要判断曲线的形状，可先 将极坐标方程化为直角坐标方程，再判 断．在直角坐标系中，求曲线的轨迹方 程的方法有直译法，定义法，动点转移 法．在极坐标系中，求曲线的极坐标方 程，这几种方法仍然是适用的．
素材4.在极坐标系中，极点为O，已知 P ( 3，，P2 ( 3， )，曲线C： 2. 0) 1 2 1 求直线P1 P2的极坐标方程；
5.坐标方程4sin 3化为直角坐标
2
方程是
2
.
解析： 由4sin 3知， 4r 2 sin 2 3 2， 即4 y 2 3 x 2 y 2 ，则y 2 3x 2， 即y 3 x.
1．坐标系的类型
1 直线上的点的坐标；2 平面直角坐标系； 3 ① __________ 系；4 柱坐标系；5 球坐标系．
sin 的关系是 ________ ．
2
解析： 1 ①当＞0时，点A(5， )的极坐标的一般 3 形式为(5， 2k )(k Z)． 3 由 2 ＜ ＜0，得 2 ＜ 2k ＜0(k Z)， 3 5 解得k 1，所以 2 ， 3 3 5 所以满足条件的点A的极坐标为(5， )． 3
极坐标及极坐标方程
[解析] ρ＝2sinθ 的直角坐标方程为 x2＋y2－2y＝0，ρcosθ
＝－1 的直角坐标方程为 x＝－1，联立方程，得
x2＋y2－2y＝0， x＝－1，
解得xy＝＝1－，1，
即两曲线的交点为(－1，1)，
又 0≤θ<2π，因此这两条曲线的交点的极坐标为( 2，34π)．
[答案] ( 2，34π)
自主探究：
在极坐标系中，曲线 C1：ρ＝2cosθ，曲线 C2：θ＝π4， 若曲线 C1 与 C2 交于 A、B 两点，则线段 AB 的长为________．
[解析] 曲线 C1 与 C2 均经过极点，因此极点是它们的一
ρ＝2cosθ， ρ＝ 2，
个公共点．由θ＝π4，
得θ＝π4， 即曲线 C1 与 C2 的
ρ＝2rcosθ； ρ＝2rsinθ.
(7)若圆心为 M(ρ0，θ0)，半径为 r 的圆方程为：
ρ2－2ρ0ρcos(θ－θ0)＋ρ－r2＝0.
课前预练
1．在极坐标系中，与点(3，－π3)关于极轴所在直线对称的
点的极坐标为( )
A．(3，23π)
BB．(3，π3)
C．(3，43π)
D．(3，56π)
课前预练
3．极坐标方程ρcosθ＝4表示的曲线是( ) A．一条平行于极轴的直线 B．一条垂直于极轴的直线
B
C．圆心在极轴上的圆 D．过极点的圆
讨论总结：极坐标方程ρcosθ＝a表示 什 么？极坐标方程ρsinθ＝a 呢？
课前预练
4.设曲线的极坐标方程为ρ＝2asinθ(a>0)，则 它表示的曲线是( )
1 1 cos2 1 sin2 . 2 16 2 4 2
(2)由(1)得
1 OM
极坐标系的极坐标方程的数学基础和研究方法
极坐标系的极坐标方程的数学基础和研究方
法
极坐标系是解析几何中一个常见的坐标系，其坐标由径向距离
和极角组成。
在极坐标系中，点的坐标表示为(r,θ)，其中r为极径，θ为极角。
极坐标系适用于作图和描述圆形、花环等图形，也常用
于描述极化电场、电磁波等物理现象。
极坐标系的基本形式为斜坐标系，其坐标轴包括两条互相垂直
的直线（极轴和极角），其中极轴是极点到原点的连线。
极角是
极轴正半轴与点坐标线段的夹角，以弧度表示。
极坐标系的极坐标方程是指一个函数，其定义域为r > 0和0 ≤ θ ≤ 2π，将极坐标系中的任意一个点(r,θ)对应于一个数值。
这种函
数定义的方程形式为r = f(θ)，其中f(θ)是关于θ的方程。
这种方程可以用于描述一些非常规图形，例如心形曲线和螺旋线。
极坐标系的研究方法通常需要用到微积分知识。
例如，给定一
个极坐标方程r = f(θ)，我们可以用微积分计算出该函数在不同角
度上的导数。
导数告诉我们该函数在某一点处的切线斜率，与其
在该点的凹凸性和极值相关。
此外，积分可以用于计算极坐标方程所描述的区域的面积和弧长。
此外，对于一些特定的极坐标方程，我们可以用各种方法来求解它们的非常规图形，例如极坐标方程r = a + bsin(θ)描述的心形曲线。
这些方法包括化简公式、数值逼近等。
总之，极坐标系的极坐标方程以其简洁的形式和对圆形、非常规图形等的适用性而在数学和物理领域中备受青睐。
对于研究者来说运用微积分知识能够更好的深入挖掘其潜在的数学问题和物理现象。
高考数学中的极坐标系与极坐标方程详解
高考数学中的极坐标系与极坐标方程详解极坐标系与极坐标方程是高中数学中的一项重要知识点，也是高考数学中的必考内容。
对于不少同学来说，极坐标系和极坐标方程相对传统的笛卡尔坐标系和方程来说可能会较为陌生，因此需要我们对其进行深入的了解和探究。
一、极坐标系的概念及其构成方式极坐标系是一种平面直角坐标系，只不过采用了极轴和极角这两个参数来表示平面上的点。
极轴通常被用作坐标系中的横轴，而极角则被用作坐标系中的纵轴，符号通常为 $(\rho,\theta)$。
在图形上，我们可以将极坐标系的构建方式理解为：首先确定一个原点 $O$，然后以该点为中心，画出若干个互相垂直的半射线，这些半射线便构成了极坐标系的纵轴，也就是极角。
此外，为了确定另一个参数 $\rho$，可以在每一条极角半射线上取一个刻度点，并沿着该半射线逐渐扩大或缩小刻度单位，这样就可以标出每个点的极径，并用 $(\rho,\theta)$ 的形式进行表示。
二、极坐标方程的定义与求解方法极坐标方程是表示极坐标系中点的一种数学表达式形式，它由极径 $\rho$ 和极角 $\theta$ 两个参数所构成。
在大多数情况下，极坐标方程可以被转化为解析式，以便进行更加方便的数学分析和计算。
通常情况下，我们可以通过利用直角三角形的正、余弦等基本函数，将极坐标方程 $\rho=f(\theta)$ 转化为解析式 $y=f(x)$ 的形式，以便于对其进行计算和分析。
特别地，对于圆、椭圆、抛物线和双曲线等常见几何图形，其极坐标方程已经有了标准型的表示形式，我们只需根据标准方程进行微小的变形即可。
另外，值得注意的是，在进行极坐标方程的求解过程中，我们需要格外关注不仅仅是函数本身的性质，还需要注意其在不同情况下的定义域和值域等约束条件，以避免发生计算失误和解题错误。
三、极坐标系的使用场景与一些具体例子极坐标系在数学和物理学中都有着很广泛的应用场景，比如在三维坐标系中，许多物理量都可以通过以其他物理量或极坐标系为基础进行计算和表示。
极坐标系与极坐标方程的转化
极坐标系与极坐标方程的转化极坐标系是一种二维坐标系统，在数学和物理学中经常使用。
它通过极径和极角的方式来描述一个点的位置，并与直角坐标系有一定的关联。
在本文中，我们将讨论极坐标系与极坐标方程的相互转化。
一、极坐标系的定义极坐标系是由极径和极角两个参数来确定平面上一点的坐标系。
极径表示点到原点的距离，极角表示点与正极轴之间的夹角。
在极坐标系中，原点位置表示为O，正极轴表示为射线Ox，极径表示为r，极角表示为θ。
二、极坐标系到直角坐标系的转化将极坐标系的点转换为直角坐标系的点，需要使用以下的公式：x = r * cosθy = r * sinθ其中，x和y表示点在直角坐标系中的坐标，r表示极径，θ表示极角。
当我们知道极径r和极角θ时，可以通过以上公式计算出点在直角坐标系中的坐标。
这样，我们就能够在直角坐标系中准确地表示一个由极坐标系确定的点。
三、直角坐标系到极坐标系的转化将直角坐标系的点转化为极坐标系的点，则需要使用如下的公式：r = √(x^2 + y^2)θ = arctan(y / x)其中，r表示极径，θ表示极角，x和y表示点在直角坐标系中的坐标。
通过以上公式，我们可以计算出点在极坐标系中的极径和极角，从而在极坐标系中准确地表示一个由直角坐标系确定的点。
四、极坐标方程的转化极坐标方程是通过极径和极角来表示平面上的曲线。
当我们需要将极坐标方程转化为直角坐标方程时，首先需要确定极坐标方程中的极径和极角的关系。
然后，使用极坐标到直角坐标的转化公式，将极径和极角替换为直角坐标系中的x和y，从而得到直角坐标方程。
反之，如果我们需要将直角坐标方程转化为极坐标方程，首先需要确定直角坐标方程中的x和y的关系。
然后，使用直角坐标到极坐标的转化公式，将x和y替换为极坐标系中的极径和极角，从而得到极坐标方程。
五、总结极坐标系和极坐标方程的转化是数学中的一个重要概念，它在解决一些复杂问题时非常有用。
通过将点的坐标在不同坐标系之间进行转化，我们可以更好地理解和描述问题的几何性质。
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一、坐标系
1、数轴 它使直线上任一点P 都可以由惟一的实数x 确定
2、平面直角坐标系
在平面上，当取定两条互相垂直的直线的交点为原点，并确定了度量单位和这两条直线的方向，就建立了平面直角坐标系。
它使平面上任一点P 都可以由惟一的实数对（x,y ）确定。
3、空间直角坐标系
在空间中，选择两两垂直且交于一点的三条直线，当取定这三条直线的交点为原点，并确定了度量单位和这三条直线方向，就建立了空间直角坐标系。
它使空间上任一点P 都可以由惟一的实数对（x,y,z ）确定。
二、平面直角坐标系的伸缩变换
定义：设P （x ，y ）是平面直角坐标系中的任意一点，在变换⎩⎨⎧>=>=).
0(')0(,':μμλλφy y x x ④的作用下，点P （x ，y ）对应到点P ’（x ’，y ’），称ϕ为平面直角坐标系中的坐标伸缩变换，简称伸缩变换。
三．例题讲解
例1 在平面直角坐标系中，求下列方程所对应的图形经过伸缩变换后的图形。
（1）2x+3y=0； （2）x 2+y 2=1
三、极坐标系
1、极坐标系的建立：
在平面上取一个定点O ，自点O 引一条射线OX ，同时确定一个单位长度和计算角度的正方向（通常取逆时针方向为正方向），这样就建立了一个极坐标系。
（其中O 称为极点，射线OX 称为极轴。
）
2、极坐标系内一点的极坐标的规定
对于平面上任意一点M ，用 ρ 表示线段OM 的长度，用 θ 表示从OX 到
OM 的角度，ρ 叫做点M 的极径， θ叫做点M 的极角，有序数对（ρ，θ）就叫
做M 的极坐标。
特别强调：由极径的意义可知ρ≥0;当极角θ的取值范围是[0,2π)时,平面上的点(除去极点)就与极坐标（ρ，θ）建立一一对应的关系 .们约定,极点的极坐标是极径ρ=0,极角是任意角.
3、负极径的规定
在极坐标系中，极径ρ允许取负值，极角θ也可以去任意的正角或负角
当ρ＜0时，点M （ρ，θ）位于极角终边的反向延长线上，且OM=ρ。
M （ρ，θ）也可以表示为))12(,()2,(πθρπθρ++-+k k 或 )(z k ∈
4、数学应用
例1 写出下图中各点的极坐标
A （4，0）
B （2 ）
C （ ）
D （ ）
E （ ）
F （ ）
G （ ）
规定：极点的极坐标是ρ=0，θ可以取任意角。
变式训练
在极坐标系里描出下列各点
A （3，0）
B （6，2π）
C （3，
2π）D （5，34π）E （3，65π）F （4，π）G （6，35π）
例2 在极坐标系中，
（1） 已知两点P （5，45π），Q )4
,1(π，求线段PQ 的长度； （2） 已知M 的极坐标为（ρ，θ）且θ=
3π，ρR ∈，说明满足上述条件的点M 的位置。
变式训练
1、若ABC ∆的的三个顶点为.),6
7,3(),65,8(),25,
5(判断三角形的形状πππC B A
2、若A 、B 两点的极坐标为),(),,(2211θρθρ求AB 的长以及AOB ∆的面积。
（O 为极点）
例3 已知Q （ρ，θ），分别按下列条件求出点P 的极坐标。
（1） P 是点Q 关于极点O 的对称点；
（2） P 是点Q 关于直线2π
θ=的对称点；
（3） P 是点Q 关于极轴的对称点。
变式训练
1.在极坐标系中,与点)6,8(π
-关于极点对称的点的一个坐标是 ( )
)6
,8(),65,8(),65,8(),6,8(ππππ
----D C B A
2在极坐标系中，如果等边ABC ∆的两个顶点是),4
5,2(),4,
2(B A π求第三个顶点C 的坐标。
四、极坐标与直角坐标的互化
直角坐标系的原点O 为极点，x 轴的正半轴为极轴，且在两坐标系中取
相同的长度单位。
平面内任意一点P 的直角坐标与极坐标分别为),(y x 和
),(θρ，则由三角函数的定义可以得到如下两组公式：
⎩⎨⎧==θρθρsin cos y x ⎪⎩
⎪⎨⎧≠=+=)0(tan 222x x y y x θρ 说明1上述公式即为极坐标与直角坐标的互化公式
2通常情况下，将点的直角坐标化为极坐标时，取ρ≥0，0≤θ≤π2。
3 化公式的三个前提条件
1. 极点与直角坐标系的原点重合;
2. 极轴与直角坐标系的x 轴的正半轴重合;
3. 两种坐标系的单位长度相同.
三、数学应用
例1（1）把点M 的极坐标)32,
8(π化成直角坐标； （2）把点P 的直角坐标)2,6(-化成极坐标。
变式训练
在极坐标系中,已知),6,2(),6,2(π
π-B A 求A,B 两点的距离
例2若以极点为原点,极轴为x 轴正半轴,建立直角坐标系.
(1) 已知A 的极坐标),3
5,4(π求它的直角坐标, (2) 已知点B 和点C 的直角坐标为)15,0()2,2(--和求它们的极坐标.ρ(＞0,0≤θ＜2π)
变式训练
把下列个点的直角坐标化为极坐标(限定ρ＞0,0≤θ＜π2))4,3(),4,3(),2,0(),1,1(----D C B A
例3在极坐标系中,已知两点)32,6(),6,
6(ππB A .求A,B 中点的极坐标.
变式训练
在极坐标系中,已知三点)6,32(),0,2(),3,2(π
πP N M -
.判断P N M ,,三点是否在一条直线上.
五、常用曲线的极坐标方程 1、若直线l 经过),(00θρM 且极轴到此直线的角为α，求直线l 的极坐标方程。
变式训练：直线l 经过)2,
3(πM 且该直线到极轴所成角为4
π，求此直线l 的极坐标方程。
2、若圆心的坐标为),(00θρM ，圆的半径为r ，求圆的方程。
运用此结果可以推出哪些特殊位置的圆的极坐标方程。
3、 在圆心的极坐标为)0,4(A ，半径为4的圆中，求过极点O 的弦的中点的轨迹。
三、巩固与练习
在极坐标系中，已知圆C 的圆心)6,
3(πC ，半径3=r ，
（1）求圆C 的极坐标方程。
（2）若Q 点在圆C 上运动，P 在OQ 的延长线上，且2:3:=OP OQ ，求动点P 的轨迹方程。
1、圆锥曲线的统一方程
设定点的距离为P ，求到定点到定点和定直线的距离之比为常数e 的点的轨迹的极坐标方程。
分析：①建系 ②设点 ③列出等式
④用极坐标ρ、θ表示上述等式，并化简得极坐标方程
说明：⑴为便于表示距离，取F 为极点，垂直于定直线l 的方向为极轴的正方向。
⑵e 表示离心率，P 表示焦点到准线距离。
2、例题讲解
例1．2003年10月15—17日，我国自主研制的神舟五号载人航天飞船成功发射并按预定方案安全、准确的返回地球，它的运行轨道先是以地球中心为一个焦点的椭圆，椭圆的近地点（离地面最近的点）和远地点（离地面最远的点）距离地面分别为200km 和350km ，然后进入距地面约343km 的圆形轨道。
若地球半径取6378km ，试写出神舟五号航天飞船运行的椭圆轨道的极坐标方程。
例2．求证：过抛物线的焦点的弦被焦点分成的两部分的倒数和为常数。
变式训练
设P 、Q 是双曲线)0(122
22b a b
y a x <<=-上的两点，若OQ OP ⊥。
求证：
2
2||1||1OQ OP +为定值；
三、巩固与练习
已知抛物线x y 42=的焦点为F 。
（1）以F 为极点，x 轴正方向为极轴的正方向，写出此抛物线的极坐标方程；
（2）过取F 作直线l 交抛物线于A 、B 两点，若|AB |＝16，运用抛物线的极坐标方程，求直线l 的倾斜角。
基础训练
1．直线2()cos(πααθρk m ≠
=+ )z k ∉的斜率是 2．极坐标方程θ
ρsin 216-=表示的曲线是 3．曲线2sin =θρ和)20,0(sin 4πθρθρ<≤>=的交点坐标
4．在极坐标系中与圆θρsin 4=相切的一条直线方程为 （ ）
A 、2sin =θρ
B 、2cos =θρ
C 、4cos =θρ
D 、4cos -=θρ
5．椭圆θ
ρcos 459-=的长轴长 二、讲解新课：
例1．求曲线01cos =+θρ关于直线4πθ=
对称的曲线方程。
例2．求下列两曲线的交点坐标。
θρcos 1+= 和 )
cos 1(21θρ-=
例3．已知圆2=ρ，直线4cos =θρ，过极点作射线交圆于点A ，交直线于点B ，当射线以极点为中
心转动时，求线段AB 的中点M 的轨迹方程。
例4．已知A 、B 为椭圆)0(122
22>>=+b a b
y a x 上两点，若OB OA ⊥。
（O 为原点） （1）求证2
2||1||1OB OA +为定值； （2）求AOB ∆面积的最值。