噪声环境下的光孤子传输模型的孤子特性及相互作用的研究(精)

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光纤通信中光孤子的传输特性分析

光纤通信中光孤子的传输特性分析

非线性 的作 用 ; 两 部 分 相乘 得 到 传 输距 离 h的 近 似解 结 果 。分 步 傅 里 叶 变 换 的 数 学 表 达 式 为
( 3 ) 式,

+ + i券一 i 7 I A 1 2 A
上 — a a A

( D + ) 【 ,
( 3 )


图 6 初 始 的两 个 基 态 孤 子
1 阶 光孤 子演变
动; 另一 方 面 , 将 MATL AB制 作 的 图像 , 适 当地 引入 到课 程 的电子 教 案 里 演示 , 不但 能 将 复 杂 的
物 理现象 变得 具体 生 动 , 而 且 能 让 学生 对 非 线 性
方程 的求 解方法 有 一 定 的 了解 , 同 时还 能 激 发 学
===
i y P 。 l 己 , l , 表示光纤中的非线性效应。 此时
散, , 分别 为二 阶和 三阶色 散 系数 , y 为 非线 性
收 稿 日期 : 2 0 1 3 — 0 6 — 0 5
通过 分 步 傅 里 叶 变 换 法 的 思 想 , 在 前 半 段 距 离
基金项 目:国家 自然科学基金( 1 1 1 0 4 2 0 1 ) ; 天津工业大学大学物理教学 团队( 2 0 1 0 一 c _ 1 8 )

6 aTa
式中: A( z , r )为 光 场 的 复 振 幅 , i为 虚 数 单 位 , T一 £ 一 卢 为时 间 参 量 ; 一 , V g是 群 速 度 色
其 中 , D 是 线 性 算 子 , D 一 一 z 茅+ 吉 杀,
表示 光纤 中的 色散 和损 耗 , 是 非线 性 算 子,

光孤子传输特性研究综述

光孤子传输特性研究综述

出利 用 光孤 子 实 现 光纤 通 信 以来 , 国 内外 的科 学家 和丁 程 师 们 都 对 此 进 行 了 深 入 的 理 论 和 实 验 研 究¨ 。近几 年来 , 光孤 子 通 信研 究不 断 取 得 突破 性 进展 , 系统 试 验不 断 深 化 。美 、 日、 英 等 国都 建 立 了
( D e p t .o f P h y s i c s& E l e c t r o n i c S c i e n c e , Q i a n n a n N o r ma l C o l l e g e f o r N a t i o n a l i t i e s , D u y u n 5 5 8 0 0 0, C h i n a )
Ab s t r a c t : Af t e r t h e e f f e c t o f h i g h o r d e r d i s p e r s i o n, i f v e o r d e r n o n l i n e a r i t y,s o l i t o n a mp l i t u d e , s o l i t o n p h a s e s a n d s o l i t o n s p a c e O F I t r a n s mi s s i o n c h a r a c t e r i s t i c s i s s t u d i e d r e s p e c t i v e l y, t h e s y n t h e t i c a l e f f e c t o f v a r i o u s f a c t o r a n d t h e r e l a t i o n o f r e s t r i c t e a c h o t h e r v a r i o u s f a c t o r s a r e d i s c u s s e d,t h e n u me ic r a l r e s u l t s o f o p t i c a l s o l i t o n c o n or f ma l t r a n s mi s s i o n a r e g i v —

光孤子传输特性研究

光孤子传输特性研究

光孤子传输特性研究随着现代通信技术的不断发展,光通信已经成为了广泛使用的通信手段,然而在光通信领域,如何提高信号传输效率和稳定性成为了研究的重点。

在这种背景下,光孤子传输技术的研究成为了一个备受关注的话题。

本文将详细探讨光孤子传输特性的研究现状和发展趋势。

一、什么是光孤子传输光孤子传输是一种特殊的信号传输方式,它利用的是一种自由传播的孤立波,像海洋中的海浪一样,这种波动在介质中传递而不损失能量和信息,因此具有非常好的传输特性。

相比传统的光信号传输方式,光孤子传输的优点在于传输过程中不需要引入额外的调制信号,可以实现更高的传输容量和更远的传输距离,适应于高速和长距离的信号传输。

二、光孤子传输特性研究进展对于光孤子传输的研究,最早可以追溯到上个世纪七十年代。

在随后的几十年中,学者们对该技术进行了广泛研究,取得了重要成果。

其中,光孤子的发现和研究是光孤子传输技术产生的基础,可以说是目前光孤子通信技术的重要里程碑之一。

随着技术不断进步,研究者们提出了一系列新的方法和技术工具来深入探究光孤子传输的特性和机制。

包括基于多种不同介质的光孤子传输模型研究、综合利用光信道非线性特性来提高信号传输稳定性的方法探索,以及通过纤芯非线性特性的优化来实现光孤子传输的技术突破等等。

三、发展趋势在未来的研究中,学者们对光孤子传输技术的发展趋势也提出了一些预测和期望。

首先,研究人员将继续努力提升光孤子传输技术的数据传输速率和传输距离,并开发出一系列新的传输介质和技术工具,以适应现代通信市场的需求。

其次,学者们将会进一步探究光信道非线性特性对光孤子传输的影响与作用,并优化相应的传输模型,以实现更高效、更稳定的光孤子传输的实现。

最后,研究人员还将进一步探索光孤子传输技术在其他领域的应用,例如在量子通信、生物医学等领域的研究。

总的来说,光孤子传输技术的研究具有广阔的前景和重要的应用价值。

在未来,学者们将继续在该领域进行基础性和创新性研究,为光通信技术的发展注入新的动力。

光纤通信系统中光孤子传输特性分析

光纤通信系统中光孤子传输特性分析

ABSTRACTdispersion.In the range of 20Cβ>,chirped soliton pulse has broadened faster than non-chirped pulse.While in the range of 20Cβ<the initial phase of the transmission, a brief pulse compression process, and with the propagation distance, due to the major role in the rapid dispersion broadening ,also studied the effects of polarization mode dispersion characteristics of optical soliton transmission as the soliton is a result of nonlinear effect and second-order GVD balance.When there is PMD,delay differece produces between the two polarization components.With distance increasing ,soliton pulse is broadened and peak is shifted .Soliton pulses in the formation of a small dispersive wave.The original balance is destroyed, leading to the broadening of soliton pulse. Combined with synchronous modulation technique and sliding-frequency filtering rechnique discussed aboved to ristrict the negative factors inhibiting the program,and making use of synchronous modulation of the PMD compensation , the pulse transmission distance is doubled and the transmission performance of the pulse is improved effectively.[Key words]: optical soliton communication, fiber nonlinear, initial chirp, Polarization Mode Dispersion(PMD)第一章绪论第一章绪论1.1孤波现象及孤立子概念的形成孤子的发现最初还是从水波的传播联想到的。

光孤子的研究进展

光孤子的研究进展

研 究 , 出 了著名 的 K V方 程 并 导 出 了方程 的孤 立波 解 , 释 了 R sel 现 的 浅水 波 现象 。美 国科 学 家 提 d 解 usl发 Z bsy和 K ukl 16 auk rsa 2在 9 5年研 究 了 等离 子体 中 孤 立 波 的相 互 作 用 过 程 的 数 值 模 拟 , 现 孤 立 波 在 相 发 互 作 用 过程 中保持 动 量 和能 量 守恒 。 因为发 现 的该 种 孤 立波 具 有 类似 于 粒 子 的行 为 , 因此 , 命 名 为 “ 被 孤
焦效 应来 平衡 光束 的衍射 效应来 形成 的空 间 光 孤子 。 19 9 2年 M. ee S gv等 从 理 论 上 分析 当在 光折 变材 料
上 加 电场 出现 光束 自陷 , 预言加 一定 外 电场 时 能形 成 空 间光 孤 子 ,9 3年 G C D re等 19 . . ue 功率低 等特点 被研 究应用 于集 成光 学元件 之 间 的连 接 和光信 息储存 处理 。 卜
Ke y wor s d :o t s p c ;o tc ls l o i p a o i n;tmpo a p i a o i n;s a ia p c o i n i t e r o t l s lo l c t p t l o t a s lo c i l t
近4 0来 , 孤 子理 论及 其 应 用得 到 了迅 速 发 展 , 今 它 依 旧是 非 线 性 光 学 领 域 中 的研 究 热 点 之 一 。 光 至
效应 形成 的时 间光孤 子 , 现为 光脉 冲在 传 输 过程 中保 持形 状 不变 ; ) 空域 中通 过 自聚焦 或 自散焦 效 应 表 2在 平衡 衍 射效 应得 到 的空 间光 孤 子 , 表现 为 与传播 方 向正交 的 横 向光束 保 持不 扩 散 。17 9 3年 , 立波 的观 点 孤 引入 到 了光纤传 输 中 , sgw Haea a和 T pet apr首次提 出光 孤子 的概念 , 他们 预 言光脉 冲可 以在光 纤 中无 色散 的 传播 的前 提是非 线性 自相 位调制 效应 能够 平衡 光 的色散 效应 , 样得 到 的光 脉 冲 的脉 冲宽 度 沿 时 间轴传 播 这 保持 不变 , 因而 被称 为时 间光孤子 。18 90年 , l nur Moeae 等 在 贝尔实 验室观 察 到了光 纤 中的时 间光 孤子 的 l 演变 过程 。凭借 人们 在这 方 向多年 的努力研 究 , 间光孤 子 已经 比较 成 熟并 应用 在 光 孤 子通 信 领域 。与时 时 间光 孤子 对应 的空 间光孤 子存在 于 K r或类 K r介 质 , er er 后来 人们 才注 意到 光折 变介质 中利 用 自聚焦或 自散

光孤子通信介绍

光孤子通信介绍

光孤子的形成机理
1973 年, Hasegawa 和 Tappert 首次提出“光孤子”的 概念,并从理论上推断, 无损光纤中能形成光孤子。他 们认为, 当光脉冲在光纤中传播时, 光纤的色散使得光 脉冲中不同波长的光传播速度不一致,结果导致光脉冲展 宽,限制了传输容量和传输距离。但当光纤的入纤功率足 够大时, 光纤中会产生非线性现象, 它使传输中的光脉 冲前沿群速度变大, 后沿群速度变小, 其结果是使脉冲 缩窄。当光脉冲的展宽和压缩的作用相平衡时,就会产生 一种新的光脉冲, 形成信号脉冲无畸变传输, 这时的光 脉冲是孤立的, 不受外界条件影响, 因此称为光孤子
图2是二阶孤子的传输。它是以二 阶色散距离为周期, 周期性的发生 吸引和排斥, 也就周期性的出现一 个峰值。
图3是三阶孤子的传输, 在传输 过程中很快分裂, 除两侧两个大 的孤子外,中间激起第三个孤子。
( 4 )光孤子碰撞分离后的稳定性为设计波分复用 提供了方便;
( 5 )导频滤波器有效地减小了超长距离内噪声引 起的孤子时间抖动; ( 6 )本征值通信的新概念使孤子通信从只利用基 本孤子拓宽到利用高阶孤子,从而可增加每个脉冲 所载的信息量。光孤子通信的这一系列进展使孤子 通信系统实验已达到传输速率 10~20Gbit/s ,传输 距离13000~20000公里的水平。
研究方向
1.掺杂光子晶体光纤产生光孤子所需泵浦功率的研 究
2. 非 线 性 效应、光纤、光纤放大器等对光孤子在光 纤中的传输特性的影响 3.光孤子改变了光网络中数据的编码方式,并可延 长再生距离,从而可以大幅度削减传输成本。
光子晶体光纤的总色散 D(λ) 可表示为D(λ) ≈ D ω (λ) + D m (λ), (1)式中, D ω (λ) 为波导色散, 与光子晶体光纤的结构密切相关;D m (λ)为材料色散, 与材料折射率有关。D( λ) = 0 处 的 波 长 为 零 色 散 波 长 ,D(λ) <0 的 区域为光纤的正常色散区, 反之为光纤的反常色散 区色散效应导致光脉冲不同频率分量运动速度不同 , 使得脉冲在传输过程中展宽

光孤子

光孤子

然而,若这一磁场变得再强一些、再大一些,则磁场中会存在一点,在此处将产生孤子式磁涡旋,它能渗透或开隧进入超导体。实际上,这是一个孤子穿过另一个孤子。
光子着稳定的形状的某种波形。所谓空间光孤子,就是光束宽度或者说光束截面不会发生变化的光束。举个例子吧,比如手电发出的光照到墙 上时会出现一个远比手电截面大的多的光截面,而如果它发出的光照到墙上时出现一个和自身一样大的光截面,那就叫空间光孤子了。
3 Ferrando, M. Zacarés, P. Fernandez de Cordoba, D. Binosi and J. Monsoriu, Spatial soliton formation in photonic crystal fibers, Opt. Express 2003(11): 452-459
由于孤子具有这种特殊性质,因而它在等离子物理学、高能电磁学、流体力学和非线性光学中得到广泛的应用。
1973年,孤立波的观点开始引入到光纤传输中。在频移时,由于折射率的非线性变化与群色散效应相平衡,光脉冲会形成一种基本孤子,在反常色散区稳定传输。由此,逐渐产生了新的电磁理论——光孤子理论,从而把通信引向非线性光纤孤子传输系统这一新领域。光孤子(soliton)就是这种能在光纤中传播的长时间保持形态、幅度和速度不变的光脉冲。利用光孤子特性可以实现超长距离、超大容量的光通信。
而光子晶 体,其本质是周期性的光结构。周期性结构光学介质系统由于其独特的关于光传输的控制等一些特性近几年引起了人们的强烈关注,兴起了人们对周期性光结构中的 非线性光传输,即对非线性效应和周期性效应相互作用的研究,包括耦合波导阵列中的分立孤子,光子晶体光纤中的空间孤子,以及光晶格中的空间孤子等。一方 面,这类系统将是发展全光开关器件的理想元件。光孤子对于高速率远距离大容量的全光通信技术的研究和孤子通信技术的商用化具有无可替代的重要性。另一方 面,光孤子与周期光结构相互作用的研究同时也将促进其他领域孤子研究的发展,比如像生物分子链,固体物理中电子波所遇到的晶格结构,以及玻色-爱因斯坦凝 聚中的周期光学势阱。所有形式的孤子具有共同的物理本质和行为特征,借助于周期型光结构中的光孤子,将帮助理解和探索其他孤子的研究和物理机制。因此,这 方面的研究已成为光孤子研究领域新兴的方向。

第07章孤子和光孤子概述

第07章孤子和光孤子概述
FPU 通常把能量放到对应的线性问题的几个最低模中。在线性问题中第一个模的能量永远保持不变, 没有新的模被激发。在非线性问题中,能量从低模传到较高模,FPU 希望这个过程继续下去,直到能量在 所有被安排到他们的计算方案中的模上变得均匀分布为止。他们在 x 空间中取了 64 个点,即有 64 个不同 的模。他们希望看到能量在这 64 个棋上的分布.那么,所观察到的演变过程就能够作为一种更复杂的物 理系统的热化模型。 现在,碰到了很令人惊奇的事情——至少,这似乎使得参加这个问题研究的,或听到过它的每一个人 都感到惊奇,能量并不热化! 事实上,初始时刻能量在所有最低模中,经过在几个低阶模之间来回传递 之后, 重新聚集在最低模, 准确度为 1~2%, 随后过程近似重复。 他们知道, 这种现象并不是庞加莱(Poincare) 回归性的例子。在 63 个独立运动的质量系统中,回归所需的时间是很长的。说得确切一点,系统似乎像 一组线性耦合的谐振子那样在环面上作准周期运动(如果两个基本频率是: 1 , 2 ,且 1 / 2 m1 / m2 ,
158
(McLaughlin)发表综述文章, 在电子、 光学界普及了孤子知识。 同年, 长谷川 (Ahasegawa) 和托皮特 (Tappert) 预言光纤孤子的存在。1975 年,克鲁汉森 (Krumhansl) 和施切弗 (Schieffer) 开始研究了孤波的统计力学。 第三阶段 (1973~),把孤子的概论广泛应用于物理学、生物学、天文学等各个领域。同时,开展高维 孤子的研究,1980 年非线性效应专刊 Physica D 问世,与此同时,光纤中的孤子已在实验中产生出来。此 后的发展更是突飞猛进,文献数不胜数,各种专著及述评琳琅满目,有关专为 h 的 N 个非线性弹簧一个连一个,两端的连着固定边界。当这些弹簧被压缩或伸长 时,他们产 生一个力:

08.光孤子通信概述

08.光孤子通信概述

光纤传输系统 EDFA
孤子源
调制
探测
隔离器
脉冲源
EDFA
EDFA
EDFA
8.2光纤的非线性传输与孤子通信



孤子源并非严格意义上的孤子激光器,只是一种类似 孤子的超短光脉冲源,它产生满足基本光孤子能量、 频谱等要求的超短脉冲。这种超短光脉冲,在光纤中 传输时自动压缩、整形而形成光孤子。 电信号脉冲源通过调制器,将信号载于光孤子流上, 承载的光孤子流经EDFA放大后进入光纤传输。 沿途需增加若干个光放大器,以补偿光脉冲的能量损 失。同时需平衡非线性效应与色散效应,最终保证脉 冲的幅度与形状稳定不变。 在接收端通过光孤子检测装置、判决器或解调器及其 他辅助装置,实现信号的还原。
8.2光纤的非线性传输与孤子通信
8.2光纤的非线性传输与孤子通信
8.2光纤的非线性传输与孤子通信
1 .0
光强
0 .5 0 .0 -15
-10
-5
5 0 时间 / ps
10
25
-1 频 率 / cm
0
-25 -15
-10
-5
5 0 时间 / ps
10
脉冲的光强频率调制
如图 所示, 在脉冲上升部分,|E|2增加, (t ) >0, t 得到Δω<0,频率下移;在脉冲顶部,|E|2不变, n =0, 得到 t Δω=0,频率不变;在脉冲下降部分,|E|2减小,Δnt<0, 得 n 到Δω>0,频率上移。频移使脉冲频率改变分布, 其前部(头)频 t 率降低,后部(尾) 频率升高。这种情况称脉冲已被线性调频, 或称啁啾(Chirp)。
8.1 自相位调制(SPM)

8.1.2 光纤中的自相位调制效应

非线性光纤光学-第五章-光孤子

非线性光纤光学-第五章-光孤子

➢ 孤子的物理理解: ✓ 光孤子由色度色散和自相位调制的结合而形成。 ✓ 通过选择适当的波长和脉冲形状,激光产生孤子波形, 孤子波形通过
自相位调制抵消掉色度色散,从而保持波形不变。 ✓ 色度色散和啁啾(chirp)彼此抵消,从而产生孤子。
光孤子的数学描述
➢ 非线性薛定谔方程(NLS) 从数学上描述光孤子需要用到前面介绍的NLS,
✓ 随着波分复用技术的出现,色散管理技术被普遍采用,它通过周期性色散图从 总体上降低GVD,而在局部GVD则保持较高值。β2的周期性变化形成另一个光栅, 可以显著影响调制不稳定性。在强色散管理情况下(相对大的GVD变化),调制 不稳定性增益的峰值和带宽均减小。
✓ 调制不稳定性在几个方面影响WDM系统的性能。研究表明,四波混频的共振增强 对WDM系统有害,特别是当信道间隔接近调制不稳定性增益最强的频率时,使系 统性能明显劣化。积极的一面是,这种共振增强能用于低功率、高效的波长变 换
A z
i 2
2
2 A T 2
1 6
3
3 A T 3
i
|
A |2
A
2
A
为了简化孤子解,首先忽略光纤损耗和三阶色散,并引入归一化参量
U A , z , T
P0
LD
T0
输入脉冲宽度
归一化的方程为:
峰值功率
LD
T02
| 2
色散长度 |
i U
sgn(2
)
1 2
2U
2
N2
U 2U
N 2 LD
P0T02
第五章 光孤子
1.调制不稳定性 2.光孤子 3.其他类型孤子 4.孤子微扰 5.高阶效应
1.调制不稳定性

双折射光纤中光孤子之间相互作用的研究

双折射光纤中光孤子之间相互作用的研究

双折射光纤中光孤子之间相互作用的研究近些年来,随着光纤技术的不断发展,光孤子作为非常重要的光学系统得到了越来越多的关注。

它在很多方面都发挥着重要的作用,如激光对话,高速光纤传输,医学检测等。

双折射光纤是一种具有很强的聚焦能力的光纤,可以用来增强光孤子之间的相互作用,这使得它成为了科学家们研究光子物理学的一个非常重要的工具。

在进行光孤子的相互作用研究时,一般需要一个精确的实验设备,可以控制多个参数,使其能够达到最佳的工作性能。

而最新的双折射光纤是一种新型光纤,它可以控制聚焦能力,从而可以有效地调节光孤子之间的相互作用。

它具有独特的特性,能够将激光光束特定的节点精确定位,形成的光学轨道相对稳定,具有高精度的聚焦距离,可以满足实验室对光孤子之间的相互作用的研究需求。

因此,双折射光纤是对光孤子研究方面非常重要的一种新型光纤。

它具有超强的聚焦能力,可以把光束聚焦到极小的尺寸,有效地增强光子物理学研究中光孤子之间的相互作用。

实验室研究表明,双折射光纤实验测量结果与理论预测结果吻合度较高,因此可以确定双折射光纤对增强光孤子之间的相互作用有着非常重要的作用。

另外,双折射光纤能够提高试验的精确度,使得光子物理学研究中的常规参数(如聚焦距离、半径等)可以通过更简单的可控方式调整,从而有效提升实验过程的精确度,更好地模拟实际的光子物理环境。

此外,双折射光纤还可以有效地分离光的不同谐振分布,从而可以进一步提升实验的准确性。

总之,双折射光纤是当今光子物理学研究中一种非常重要的新型光纤,可以有效地增强光孤子之间的相互作用。

它具有超强的聚焦能力,可以把光束聚焦到极小的尺寸,提高实验的精确度,有效地模拟实际的光子物理环境,从而有助于科学家们更好地理解光孤子之间的相互作用。

最新光孤子PPT

最新光孤子PPT
• 由武汉邮电科学研究院研制的EDFA,具有增益高、噪声低、增益特性 与光偏振状态无关。达到世界先进水平。在光端机的发送端加后置式 掺饵光纤放大器,在接收端加低噪声前置掺饵光纤放大器,则可以使 2.488Gbit/s系统具有跨越100~250km无中继距离的能力。可大大降低
中继成本。
光孤子
发展前景
接叫KdV方程)。关于实自变量x 和t的函数φ所满足的KdV方程形式如 下:
• KdV方程的解为簇集的孤立子(又称孤子,孤波)。
光孤子
研发历程
• 1)1973~1980年为第一阶段:首先将光孤子应用于光通信的设想 是由美国贝尔实验室的A.Hasegawa于1973年提出的,他经过严格的数 学推导,大胆地预言了在光纤地负色散区可以观察到光孤子的存在,
光孤子
形成机理
• 一束光脉冲包含许多不同的频率成分,频率不同,在介质中的传播速 度也不同,因此,光脉冲在光纤中将发生色散,使得脉宽变宽。但当 具有高强度的极窄单色光脉冲入射到光纤中时,将产生克尔效应,即 介质的折射率随光强度而变化,由此导致在光脉冲中产生自相位调制, 使脉冲前沿产生的相位变化引起频率降低,脉冲后沿产生的相位变化 引起频率升高,于是脉冲前沿比其后沿传播得慢,从而使脉宽变窄。 当脉冲具有适当的幅度时,以上两种作用可以恰好抵消,则脉冲可以 保持波形稳定不变地在光纤中传输,即形成了光孤子,也称为基阶光 孤子。若脉冲幅度继续增大时,变窄效应将超过变宽效应,则形成高 阶光孤子,它在光纤中传输的脉冲形状将发生连续变化,首先压缩变 窄,然后分裂,在特定距离处脉冲周期性地复原。
光孤子
Thank you
光孤子
• (3)可以不用中继站:只要对光纤损耗进行增益补偿,即可将光信 号无畸变地传输极远距离,从而免去了光电转换、重新整形放大、检 查误码、电光转换、再重新发送等复杂过程。

白噪声对平脉动孤子相互作用的影响

白噪声对平脉动孤子相互作用的影响


+I I + l + I
1l+ lI i 0
() 1
其 中 6 , D和 均为 实数 。 当各参 数取 值为 D I , , =, 6 ., O0 , 一 .,= .6 01时 , —01 = .8 01 06 ,一 . 方程 ( ) 1的局域 解
远离平衡态系统中各种现象 , 例如 : 在被动锁模激光器中脉 冲 的产生 、 超导现象 、 超流态现象 、oeEntn凝聚等。 B S— is i e 在光学 领域 , 即使把研究仅限制在 C L G E的局域解 , 同参数取值也 不
会对 应不 同形 式 的解 , 括 孤 子 、 前 和 脉 动 孤子 解 。最 近 , 包 波
2 1 年 4月 00
长 治 学 院 学 报
J u n l f a g h ie s y o r a n z i o Ch Un v ri t
Apr 201 ., 0
第2 7卷
第 2 期
Vo. 7 N . 1 . o2 2
白噪 声对平脉动孤子相互作用 的影响
王 成
( 治职业技 术 学 院 治 学 院 学 报
当 两 平 脉 动 孤 子 问 的距 离进 一 步 减 小 时 ,两 孤 子 就 不
再保持相同 的距离一直传输 了 ,而是产生 了强烈 的相互作
用, 比如当 q= . , o45时 两孤子在传输过程 中很快就 合为一个 孤子 , 并保持原来的周期特性继续传输 , 如图 3 a 所示 。为 () 了研究 自噪声对相互作用 的影 响 ,在初始输入脉 冲上加最 大振幅不 同的白噪声 ,观察孤 子的传输情况 。计算结 果表 明 , 白噪声 的最 大幅度为 02时 , 当 . 孤子 的相互作用 可以得 到较 好 的 抑制 , 图 3 b 所 示 , 且 当 白噪 声 的 幅度 在 如 () 而

光孤子

光孤子

光孤子的相互作用
时间孤子相互作用: 与初始间距,初始相位差和孤子振幅有关
空间孤子的相互作用
空间孤子的相互作用
Science 286, 1518 (1999).
Thank you !
m n
w
群延时差
多模色散
光纤材料色散
光纤波导结构色散引起
m n w
克尔效 克尔效 应 应
n n0 n2 I
n0 n2
线性折射率
克尔系数
设光脉冲在光纤中传播长度为 l ,则由克尔效应引起的相位移动为 2 n2 Il
0
自相位调制 附加相位引起的频移
dk 1 k d 0 vg
0
d 2k k d 2
0
d 1 ( ) d vg
0
1 dvg 2 vg d
0
d 2k k d 2
0
1 dvg 2 vg d
0
d 2k k d 2
光孤子的分类及形成机理
光孤子:时间孤子和空间孤子
时间光孤子形成机理:
群速度色散
克尔效应 强光
脉冲展宽 自相位调制 脉冲压缩 前沿传播慢, 后沿传播快
反常色散区:频率前沿 红移、后沿蓝移
脉冲展宽与脉冲压展宽
k n

c
1 k k0 k ( 0 ) k ( 0 ) 2 L 2
2 I n2l t 0 t
附加相位引起的频移 2 I n2l t 0 t I 0 0 脉冲前沿 t 脉冲后沿 反常色散
I 0 t
dvg 0
0
d 脉冲前沿速度变小,脉冲后沿速度变大

光纤通信系统中光孤子传播模型的高效数值计算

光纤通信系统中光孤子传播模型的高效数值计算

光纤通信系统中光孤子传播模型的高效数值计算一、概述光纤通信系统作为当今通信领域中一种主流的传输方式,其高效、稳定和大容量的特点受到了广泛的关注。

而在光纤通信系统中,光孤子传播模型的研究则是一项重要的课题。

光孤子是一种特殊的光波形,其在光纤中的传播是非常稳定和高效的,因此对光孤子传播模型的高效数值计算具有重要的理论意义和实际应用价值。

二、光孤子的传播特性1. 光孤子的概念光孤子是非线性光学中的一种特殊光波形,其具有一定的幅度和相位结构,并且在传播过程中能够保持波形的稳定性。

光孤子的形成和传播是由非线性效应和色散效应共同作用的结果,因此在光纤通信系统中具有很好的传输特性。

2. 光孤子的传播方程光孤子的传播可以通过非线性薛定谔方程描述,该方程考虑了非线性效应和色散效应对光孤子传播的影响。

在光纤通信系统中,我们需要考虑光纤的非线性系数、色散系数以及其他参数对光孤子的传播影响,因此需要对光孤子传播模型进行有效的数值计算。

三、光孤子传播模型的数值计算方法1. 有限差分方法有限差分方法是一种常用的数值计算方法,可以有效地模拟光孤子在光纤中的传播过程。

该方法将传播距离离散化,并利用差分格式将薛定谔方程转化为差分方程,然后通过迭代计算得到光孤子在不同位置和时间的波形。

2. 快速傅里叶变换法快速傅里叶变换法是一种高效的数值计算方法,特别适用于对光波形进行频域分析。

在光孤子传播模型中,可以利用快速傅里叶变换法对光孤子的频谱进行计算,从而得到光孤子在不同频率下的传播特性。

3. 蒙特卡洛方法蒙特卡洛方法是一种随机数统计方法,可以用于模拟光子在光纤中的传播过程。

通过随机生成光子的位置和相位,并考虑非线性效应和色散效应的影响,可以得到光孤子在光纤中的传播特性。

四、高效数值计算的关键技术1. 并行计算技术在光孤子传播模型的数值计算中,需要对大规模的数据进行处理和计算。

并行计算技术可以有效地提高计算效率,加速光孤子传播模型的数值计算过程。

非局域空间光孤子的理论研究进展(3)——相互作用篇

非局域空间光孤子的理论研究进展(3)——相互作用篇

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光纤通信中光孤波间相互作用研究综述

光纤通信中光孤波间相互作用研究综述


述・
光 纤通 信 中光 孤 波 间相 互 作 用研 究综 述
刘 东风
摘 ( 南京信息职业技术学院 , 江苏 南京 2 0 4 ) 10 6 要: 光孤子通信 系统是一种数字通信 系统 , 由于光孤子具有保形传 输的特性 , 人们 自然会 想到通过减 小相邻孤子 间距的 办法
来达到增加通信 系统容量的 目的。因此, 究孤子 间互作用及其抑制方法, 研 对通信 系统容量的提 高 , 具有极大的理论参考与 实用价值 。
与传统的通信方式 相 比, 光纤信道带 宽极宽 , 传输容量大 。 光纤通 信系统的中继距离 长 , 如果采用了光孤子通信系统 , 甚至 可以实现越 洋无 中继通信 。此外 , 光纤通信抗干扰能力 强 , 保密 性好 ,还能节约有色金属。光进铜退 已经成 为了通信业界 的共
识。
皮秒孤子的影响 比较 明显 ,研究 主要集 中在孤子本身参数对孤 子互作用的影响 。由于光纤存在损耗 , 需要通过损耗管理来补偿
纤, 能够有效降低成本 , 因此引起全世界专家的重视。通过适当 的配置光纤 的色散值可 以明显降低相邻色散管理孤子 ( MS 的 D ) 相互作用 。 系统速率 的提高使偏振对系统 的影响突显 , 同时双折
子通信 的性能 。因此 , 研究 孤子 问互作用及其抑制方法 , 对通信 系统容量的提高 , 具有极大的理论参考与实用价值 。 作为非线性光纤通信 的光孤子通信相对 目前运行线性 通信
10 H 0 G z以上 ;2 中继距离 长 : () 可实现 5 — 0 里无放 大传输 , 0 10公
两中继 之间可设若 干级放 大 ,因此再生距离至少在 5 0公里以 0
上 。( ) 3 放大设施简单 : 利用光孤子的绝热特性 , 通过简单 的受激

研究报告光孤子

研究报告光孤子

事物都是在发展中前进,光通信在超长距离、超大容量发展进程中,遇到了光纤损耗和色散的问题,限制其发展空间。

科学家和业内人士受自然界的启发,发现了特殊的光孤子波,人们设想的在光纤中波形、幅度、速度不变的波就是光孤子波。

利用光孤子传输信息的新一代光纤通信系统,真正做到全光通信,无需光、电转换,可在越长距离、超大容量传输中大显身手,是光通信技术上的一场革命。

1 孤立子与光孤子人们对孤立子的研究,可以追溯到1834年 ],英国海军工程师J.s.Russell沿运河行走时偶然观察到一种奇特的水波,这种水波“平滑而轮廓分明”,并在快速行进过程中其形状、幅度和速度都基本保持不变,他认为这种波是流体力学中的一个稳定解,称它为“孤立波(solitary wave)99 o 1896年,荷兰数学家Korteweg和De Vries研究了浅水波的波动,建立了著名的KDV方程,并得到了与J.S.Russell观察相一致的形状不变的孤立波解。

1965年,美国Bell实验室的物理学家N.Zabusky和数学家M.D.Kruskal在研究等离子体孤立波的碰撞过程时发现:孤立波在相互碰撞后,除相位外,仍然保持其形状、幅度和速度不变,并遵循动量和能量守恒定律,类似于粒子的特性,故被称为“孤立子”或“孤子(soliton)”。

1973年,A.Hasegawa和F.Tappert_2J 首次提出了“光孤子(optical soliton)”的概念,即光孤子与其他同类光孤子相遇后,维持其幅度、形状和速度不变,并从理论上证明了光纤中的色散效应和非线性自相位调制效应达到平时,光纤中可以传播无色散的光脉冲。

1980年,F.Mollenauer_3 等人用实验方法在700 m光纤中观察到了脉宽为7 ps的光孤子,并提出将光纤中的光孤子用作传递信息的载体,构建一种新的光纤通信系统方案,称为光纤孤立子通信,或简称为光孤子通信。

2 光孤子形成的物理机制单模光纤中有2种最基本的物理效应,即群速度色散(GVD:group velocity dispersion)效应和自相位调制(SPM:self—phase modulation)效应。

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噪声环境下的光孤子传输模型的孤子特性及相互作用的研究1、项目名称:噪声环境下的光孤子传输模型的孤子特性及相互作用的研究2、研究工作对浙江经济、社会和科技发展的意义浙江是光学、光电子技术与产业最具有生机和活力的地区之一,也是国际光电子产业投资的热点地区之一。

在国内各光电产业基地“十五”发展目标中,浙江定为于全国的“光电产业发展基地”,计划投入19亿元建设和发展10个光电产业园区,重点投资光纤与光通讯技术领域。

由于用光进行通讯能实现大容量信息传输,它将是21世纪网络信息时代的主力军。

光脉冲在实际传输过程中,不可避免地存在着噪声的干扰。

在噪声环境下,如何保持超短光脉冲在光纤的传输过程中不发生或尽可能小的发生畸变,以有效利用光纤带宽,实现尽可能高的传输容量、长距离的传输,是光通信技术研究的一个重要课题。

实验研究表明用飞秒级(10-15s)光孤子代替超短光脉冲在光纤中实现长距离、大容量、无畸变传输的解决方案是完全可行的,许多科学家预言它将是未来光通讯技术发展的方向。

在通信理论里,常用白噪声来描述通讯时存在的噪声,因此,研究光脉冲以孤波形式在白噪声环境下传输的特性及其相关的物理问题既有重要的理论意义也有重大的应用潜力,开展对噪声环境下有光孤子传输模型——随机的非线性薛定谔方程的研究既有重要的理论价值又有重大的实际应用价值。

孤波或孤子同时被认为是非线性科学和物理学中的一个重要的研究领域。

2003年诺贝尔物理学奖获得者俄罗斯的京茨堡教授曾说过孤子理论是21世纪重大的物理研究问题之一。

本课题研究方向是光信息传输及通讯、非线性光学、孤子理论、计算物理等交叉学科领域的理论。

对其基础理论的研究,一方面能推动和促进用光孤子代替超短光脉冲在光纤中实现长距离、大容量、无畸变传输技术的发展提供理论根据和解决方案;另一方面又能促进和带动光信息传输及通讯、非线性光学、计算物理等学科基础理论的发展。

信息传输基础理论的研究也是2006年度的省自然科学基金重点资助的方向之一。

3、本项目研究目标及与申请者研究工作长期目标的关系;本项目的研究工作具有双重目的。

首先从理论的角度探讨在噪声环境下光孤子传输模型的孤波解,并由此揭示出一些客观事实,期待为孤子通信实验提供一定的理论指导。

这些孤波解有助于我们更好地理解光纤中超短光脉冲的传输特性和他们之间的相互作用机制,进而为光孤子通信技术实用化提供一些理论基础和解决方案;同时,它们还可以作为传输模型的种子解而构造出更多的孤波解。

我们希望这些解对孤子传输模型的微扰和数值分析也有所帮助。

其次,我们将最近提出的一些求解非线性演化方程的新方法,把他们推广到随机的传输模型中,拓展这些方法的应用范围。

同时,为将来深入研究随机模型的孤子理论打一个坚实的基础。

本项目的研究也利于全面提高本课题组成员综合能力,有利于我校物理系教师理论物理专业水平的提高,实现以科研能力的提升促进教学水平的提高,教学水平的提高来推动科研能力的提升,实现教师的科研能力和教学水平良性循环。

4、项目研究内容,研究方案和进度安排项目研究内容(1) 本项目以描述光孤子传输特性的随机非线性的Schrödinger模型为研究重点。

重点分析和讨论飞秒孤子在噪声环境下的传输特性和各种孤波结构,重点揭示在高阶色散和非线性条件下尚未发现的光孤子结构和类光孤子结构,并由此揭示出一些客观事实,期待为孤子通信实验提供一定的理论基础。

(2) 把现有的一些对随机模型求精确解析解的研究方法,推广随机的光孤子传输模型中,发展和寻找求解随机模型精确解析解的新方法,希望能进一步构造新的光孤子结构。

将我们最近提出的一些求解随机非线性演化方程的方法,如雅可比椭圆函数映射法、改良的映射法、改良的变系数投影Riccati映射法等用于研究各种随机Schrödinger方程。

加强对映射理论深入的研究并对映射理论进行创新,以期得到一些新的理论结果和应用。

我们最近的研究表明,将映射方法和对称约化方法统一起来用于随机模型中,这方面有望取得较大的进展。

(3) 深入研究在白噪声条件下各类孤波结构的相互作用及其稳定性问题,进而讨论多值孤立波及其相关非线性动力学过程、动态演化特性和稳态演化的条件和能力,揭示出相关的物理意义和内在本质联系。

研究方案本课题的开展是对以往研究工作的深入和创新,在对问题总体把握的基础上,我们采取以下步骤:(1) 收集检索国内外相关文献资料,及时掌握与本项目相关的研究动态,掌握重要的研究方法。

(2) 发展映射理论,构造随机的光孤子传输的物理模型,将映射理论与对称约化方法相结合,借助白噪声理论和Wick积来研究随机的光孤子传输模型,构造出它们的各类孤子和类孤子结构;讨论激发这类相干模式的机理、背景及它们的相互作用规律。

(3) 讨论在噪声环境下各类孤子和类孤子结构所蕴涵的物理本质及非线性动力学行为。

对理论上得到的结果在计算机上给出仿真验证。

在研究中广泛用计算机运行Maple和Mathematica软件进行代数符号运算,以提高研究效率。

期待着能把得到一些理论结果用于实际的光孤子传输系统中,解决光孤通讯技术中遇到的一些实际问题。

年度研究计划一、2007年1月--2007年12月(1) 深入了解与本项目相关的研究现状,掌握重要的研究方法。

分析构造在噪声环境条件下,各种光孤子传输的物理模型,建立和发展适用于随机传输模型的研究方法。

(2) 以构造的具体的随机传输模型作为研究对象,借助于数学工具软件Maple和Mathematica,借助于白噪声理论,构造各类局域和非局域光孤子相干结构,重点放在新的光孤子和类光孤子特性的研究。

(3) 研究新的辅助微分方程的性质,发展映射理论提出新的映射方法用于随机光孤子传输模型的研究。

二、2008年1月--2008年12月(1) 根据找到的在噪声环境条件下的各类局域和非局域光孤子相干结构,用图形分析和解析分析,深入研究它们的稳定性问题、相互作用规律和它们所蕴涵的非线性动力学行为。

(2) 分析和研究由于噪声对光孤子传播及相互作用产生的影响,评估噪声对实际传输系统产生的不良影响,探讨减少噪声对光孤子传输的稳定性影响的方法。

(3) 在研究方法上,把映射理论和对称约化方法联系在一起,研究随机光孤子传输模型,寻找新的更适合光信号传输的新型孤子结构。

三、2009年1月--2009年12月(1) 探讨高阶色散条件下随机光孤子传输系统的稳定性问题、相互作用规律等非线性性质。

(2) 比较白噪声对不同阶色散条件下光孤子传输系统产生的不同影响,寻找他们之间存在的规律。

(3)深入研究它们可能的实际应用,并根据光通信技术的进展情况,适当调整研究计划。

期待用我们的研究结果来解决光通信技术中碰到的一些技术难题。

(4) 做好本项目的结题和鉴定工作,准备好后继研究工作申报材料,准备申报的国家自然科学基金和横向科研基金。

5、项目创新之处(学术意义)孤子(Soliton)一词是近代数学和物理中的一个重要概念。

1834年,英国科学家罗素(John Scott Russell)在Union运河上偶然观察到了一种奇妙的水波[1]。

他认为这种孤立的波动是流体运动的一个稳定解,并称它为“孤波”。

直到1895年,荷兰科学家考特维格(Korteweg)和他的博士生德伏瑞斯(de Vries)研究了浅水波的运动,提出了一个非线性演化的把KdV方程[2],并用该方程的一个孤波解来解释罗素观察到的浅水波现象。

后来研究发现孤波具有粒了的性质,于是把孤波形象地称为孤子。

进入二十世纪,人们逐渐建立了较为完整的数学和物理的孤立子理论,认识到其基础是各种非线性偏微分方程。

从流体力学、等离子体、凝聚态物理、基本粒子理论直到天体物理,到处都发现有孤子存在的实验事实或物理机制,并得到几种典型的孤波方程:Kortewe-de Vries (KdV)方程、Sine-Gordon (SG)方程和Nonlinear Schrödinger (NLS)方程。

1960年激光出现,为超短光脉冲的产生和研究提供了物质条件。

20世纪70年代以来,光通信领域的理论和实验研究进展迅速。

1973年,A.Hasegawa 和F.Tappert[3]首先提出了“光孤子”的概念,并从理论上证明了任何无损光纤中的光脉冲在传输过程中自己能形变为孤子后稳定传输。

1980年,美国贝尔实验室的F.Mollenaure等人[4]首先从实验中观测到了光纤中的亮孤子,A.Hasegawa他们的论断才得到实验的证实。

1987年,Emplit等人[5]运用振幅和相位滤波技术观察到了暗孤子。

随后Krokel等人[6,7]分别在实验中观察到了黑孤子和灰孤子。

由于光孤子传输时不改变其波形、速度,于是提出用光纤中的孤子作传递信息的载体的新的光纤通信方案,即光纤孤子通信或简称孤子通信。

1981年初,A.Hasegawa 和Y.Kodama[8]发表了单模光纤中用光孤子传输信号的文章,提出利用光放大补偿损耗,构成全光的孤子通讯系统。

拉开了光孤子通信理论与实验研究的序幕。

随着人们对长距离、大容量光通信的迫切要求,对光孤子脉冲在光纤中的传输演化情况也越来越受到人们的关注。

人们在对单模光纤传输模型(Nonlinear Schrödinger)——非线性薛定谔方程和孤子传输模型——变系数非线性薛定谔方程(Nonlinear Schrödinger with variable coefficient)非常关注,提出各种了各种方法,如AKNS的反散射变换法,行波变换法,广田(Hirota)直接法,Painlevé分析及Bäcklund变换法,守恒定律法,直接积分法,Darboux变换法等方法对各类型的非线性薛定谔方程进行了解析及数值的研究,在零边界条件下和非零边界条件下取得了许多成果。

然而,目前对各种光孤子的传输模型——各类薛定谔方程的精确结果的研究,主要局限于忽略外界对传输模型影响的理想条件下进行。

事实上,在实际的通信系统中,都不可以免地存在着各种噪声,如:白噪声,高斯噪声等。

光孤子的在实际传输过程中必须考虑噪声对信号的影响。

哪么噪声对信号的传输会产生什么样的影响?在噪声环境下如何提高光孤子的传输的稳定性?如何尽可能地减少误码率,扩大信息的传输容量?这些都是光通信传输过程中必须解决的重要课题。

在噪声环境下,研究光孤子的传输规律时,必须建立随机光孤子的传输模型。

即,若考虑外界各种扰动对光孤子的传输模型影响时,必须用随机的薛定谔方程来描述其传输的规律。

随机波(信号)是随机偏微分方程中的一个重要研究课题。

目前对随机信号的分析方法常常采用随机过程的均值法、随机过程的均方值法、随机信号的方差法、随机过程的自相关函数法等一些近似的估算法来描述,但这些方法无法得到精确的解析结果,更无法了解随机信号的动态演化过程。

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