中子诱发核反应国内外研究进展列举

中子诱发核反应国内外研究进展列举

2.1 中子诱发核反应截面研究进展

土耳其的Durusoy, Ayse利用中子活化法测量了65Cu(n,α)62mCo反应截面。使用了SAMES T-400中子发生器上（3H(d, n)4He反应）产生了快中子，选择了中子能量为13.6到14.9MeV范围内的六个不同的能量。实验中使用高纯锗（HPGe）γ探测器，以γ射线能谱测量技术来作为放射性技术方法。实验数据在γ射线衰减，脉冲堆积影响，死时间，中子注量率波动，散乱的低能区中子影响等方面进行了修正[3]。

Georgios Giorginis和Vitali Khryachkov测量了10B(n,a)7Li的截面。10B(n,α)7Li 反应的激发函数在中子能量为1.5和5.6MeV处进行了测量，电离室和信号数字化被用于裂变产物的光谱测定，使用在IRMM Van de Graaff 加速器上产生的中子轰击硼靶。通过测量238U与硼靶紧贴在一起的样品发出的裂变碎片来确定中子通量，研究的重点是发现了粒子泄露的运动效应[4]。

M. Jandel, T. A. Bredeweg等人精准的测量了235U(n,γ)截面值。使用的中子能量是4eV到1MeV的范围，在洛斯阿拉莫斯国家实验室的中子科学中心的DANCE仪器上产生，中子能量达到了前所未有的2~3%/keV的准确度。新的测量方法包含了三个独立的测量，在主实验,厚厚的锕系元素样本用于确定中子俘获和中子导致裂变的概率。在第二个测量,一个裂变标记检测器是用于探测薄锕系元素瞬发裂变的伽马射线。第三个测量是使用208Pb样本为中子散射背景[5]。

印度的H. Naik ,S. V. Surayanarayana ,S. Bishnoi 等人对232Th 和238U的(n,γ)，(n,2n)反应进行了研究。实验中(n,γ)反应使用的活化中子的能量为2.45(D-D) 和14.8(D-T) MeV，(n,2n)反应使用的活化中子的能量为14.8MeV，以γ射线能谱测量技术来作为放射性技术方法[6]。

土耳其F. A. Ug˘ur等研究了氟的中子诱发核反应截面，计算了19F(n,α)，19F(n,xα)的激发函数。在计算中，考虑了平衡与预平衡效应，预平衡效应计算包括Full Exciton Model和Cascade Exciton Model；平衡效应根据Weisskopf–Ewing 模型计算。氟(F) 和它的熔化盐化合物（LiF）在聚变堆中可以作为增值和冷却材料，可在高温下没有达到很高的蒸气压力使用，熔盐化合物也是一种好的中子慢化剂[7]。

宋月丽，周丰群等运用中子活化法测量了182W(n,p)182(m+g)Ta 和184W(n,p)184Ta的反应截面，中子的能量范围为13.5-14.7MeV。实验是在ZF-300-II

中子发生器上利用T(d,n)4He反应产生14MeV能区的快中子。以99.9%的钨作为靶核，用监测反应93Nb(n,2n)92m Nb测量中子通量，中子的能量是用90Zr(n,2n)89Zr 与93Nb(n,2n)92m Nb反应的截面比测定[8]。

2.2 中子诱发核裂变截面的测量进展

印度的V. V. Desai，B. K. Nayak等对239Np (n, f ) 和240Np(n, f )的研究使用了混合比率替代反应方法（hybrid surrogate ratio）分别测定寿命短的锕系元素239Np 和240Np为10.5 -16.5 和9.0-16.0 MeV 等效的中子能量范围内的中子诱发裂变截面。238U（6Li，αF）240Np和238U（6Li，df）242Pu反应作为n+239Np和n+241Pu 的替代中子诱发反应用来确定239Np（n，f）的截面，238U（7Li，αf）241Np和238U （7Li，tf）242Pu反应作为n+240Np和n+241Pu的替代反应来确定240Np（n，f）的截面。241Pu（n，f）的截面作为激发能量的函数用于在这两种情况下的参考反应

[9]。

D. Tarrío在CERN Neutron Time-of-Flight 仪器上使用白谱中子源测量了中子诱发nat Pb和209Bi裂变截面。使用的中子从临界值到1GeV，第一次提供了能量超过200MeV的结果，实验使用了平行板雪崩计数器[10]。

B. L. Goldblum, S. R. Stroberg, J. M. Allmond和

C. Angell等人间接测量了钍基核能系统中230(n,f) 和231Th(n,f)的截面。替代比率法(SRM) 第一次使用在231Th(n,f) 截面测定，相对于235U(n,f) 截面，在360 keV 到10 MeV等价的中子能量范围。230Th(n、f)截面也使用SRM推断，相对于234U(n,f)截面值，在一个220 keV ~25MeV等价的中子能量范围。其中复合核的增殖使用(3He,3He)和(3He,α)反应轰击232Th和236U靶，相对裂变概率也被测量[11]。

孙小军，余程刚等对中低能中子诱发238U裂变的碎片质量分布进行了系统的研究，运用基于微观和唯象方法的裂变势模型理论，中子能量从临界值到60.0 MeV，质量分布的峰值与谷值的能量响应使用基于新测量数据的指数形式描述，蒸发中子在分离之前的能量响应也被考虑，它在合理描述质量分布中占有重要角色。结果表明：在中能区，理论计算结果能很好地重现实验数据，甚至比国际著名的TALYS理论计算的结果要好；在低能区，理论计算结果也较为合理[12]。

2.3 中子诱发232Th裂变截面的测量进展

对于232Th(n,f)裂变反应，很多作者做了不少研究工作，主要研究其裂变产额，对于裂变产物截面的研究工作却有所欠缺。如印度学者Prajapati, PM 对232Th

不同产物的产额进行了研究，并给出了平均中子能量为 5.42MeV、7.75MeV和10.09MeV的产额值。使用伽玛射线光谱技术，中子是由7Li(p,n)反应产生的。

10.09 MeV 的中子诱发232Th 裂变的裂变产额数据是第一次被测量。5.42 和7.75 MeV的中子诱发裂变232Th 裂变产额的数据与已有的数据均吻合较好[13]。

罗马尼亚学者M.Sin提出了一种考虑粒子穿过三重障碍物输运的理论模型来模拟232Th(n,f)和231Pa(n,f)的裂变截面，它能够解释轻锕系元素的裂变截面[14]，但不能给出具体某一反应道的截面。

在具体反应道截面计算，方开洪对14MeV能区中子诱发下232Th(n,f)89Rb反应道给出了准确的截面值[15]，王强对14MeV能区中子诱发下232Th(n,f)138Cs反应道给出了准确的截面值[16]，而对于其它反应道的截面值还没有相关文章。