北航理论力学王琪
北航理论力学王琪
2009-10-9
23
理论力学
木桁架节点
§3-2 桁架
榫接
2009-10-9
24
理论力学
钢桁架节点
§3-2 桁架
铆接
2009-10-9
焊接
25
理论力学
钢筋混凝土桁架节点
§3-2 桁架
刚接
2009-10-9 26
理论力学
桁架模型简化的基本假设
§3-2 桁架
假设1:各杆件都用光滑铰链相连接
2009-10-9 27
2009-10-9 10
F
理论力学
三、刚体系的平衡问题
§3-1 刚体系的平衡
刚体系平衡 ⇔ 系统中每个刚体平衡 例:已知 F,M ,AB = BC = L ,F 作用在BC杆的中点, 求:A、C 处的约束力。 A
M
B
F
600
C
2009-10-9
11
理论力学
A
M
§3-1 刚体系的平衡
B
F
60
0
C
求:A、C 处的约束力。
理论力学
§3-2 桁架
假设2:各杆件轴线都是直线,并通过铰链中心
2009-10-9
28
理论力学
§3-2 桁架
假设3:所有外力(荷载及支座约束力)都作用在节点上
2009-10-9
29
理论力学
桁架模型简化的基本假设:
§3-2 桁架
假设1:各杆件都用光滑铰链相连接 假设2:各杆件轴线都是直线,并通过铰链中心 假设3:所有外力(荷载及支座约束力)都作用在节点上
例:已知 F,求 AG 杆上的约束力。
B 2a E a O a
A H
理论力学课后答案-谢传峰、王琪-动力学第九章、第十章
1 2
2l m dx(
x sin )2 0 2l
2 ml 2
2 sin2 3
O C
系统的动能 T T1 T2 。 取 900 为势能零点,则系统的势能为:
V mgl cos
则拉格朗日函数:
L T V 2 ml2 (2
2 sin2 ) mgl cos 3
x
楔块 B 的速度 vB ,以及 B 相对于 A 的相对速度
满足如下的矢量关系(方向如图所示):
vB vA vBr
系统的动能为:
vBr vA
T
1 2
m
Av
A
2
1 2
mBvB 2
P1 2g
x 2
P2 2g
[(x
s cos)2
(ssin)2 ]
1 2g
(P1
P2 )x 2
度
转动。物体的质心 G 在垂直于 O1O2 的直线上,O3G l 。设 O1O2 和 O3G 是物体过 O3
点的惯量主轴,转动惯量为 J1 和 J 2 ,物体对另一过 O3 点的惯量主轴的转动惯量为 J 3 ,试
求物体的动能表达式并建立物体的运动微分方程。 解:
以该物体为研究对象,有一个自由度,取 O3G 和 OC 的夹角 为广义坐标。若以框架 O1O2OC 为动系,则物体的相对运动是以角速度 绕轴 O1O2 的定轴转动,牵连运动是以角 速度
垂直于 O1O2 的平面
z’
O3
θ G
y’
坐标系 O3 x y z 的三个坐标轴为过 O3 点的三个惯量主轴,则系统的动能为:
T
北航 选课表(1)
沙河校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 沙河校区 沙河校区 沙河校区 沙河校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 沙河校区 沙河校区 沙河校区 沙河校区 沙河校区 沙河校区 学院路校区 沙河校区 沙河校区 沙河校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区 学院路校区
课程名称
电力电子技术B 电力电子技术B 飞行控制系统(2) 机电控制系统 电工材料 运动控制实验 工业过程控制 现代控制导论 系统建模与仿真 实验技术与建模 数字信号处理 虚拟现实技术 人工智能与知识工程 DSP技术基础 信息理论与技术基础 工程创新设计导论 计算机网络与通讯 航空航天器供电系统 开关电源 电机设计 课程设计和综合实验 工科数学分析(1) 工科大学物理(2) 工程热力学 工程热力学 气体动力学 气体动力学 气体动力学 传热学 传热学 传热学 自动控制原理B 自动控制原理B 计算机软件技术基础 叶轮机械原理 叶轮机械原理 叶轮机械原理 燃烧与燃烧室 燃烧与燃烧室 燃烧与燃烧室 燃烧与燃烧室 弹性力学 弹性力学 流体力学特论 强度振动测试技术 复变函数 航空发动机热防护 计算流体力学 气动声学与噪声控制 航空燃气轮机制造工艺 航空发动机适航与维修 发动机结构优化 汽车发动机结构 航空发动机数字控制系统 计算传热学
课程代码
E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03A3020 E03B2010 E03B2010 E03B2010 E03B2010 E03B202B E03B203B E03B2070 E03B2070 E03B2110 E03B2110 E03B3110 E03B3110 E03B3110 E03B3110 E03B320A E03B320A E03B320A E03B320A E03B320B E03B3910 E03D2040 E03D2040 E03D2050 E03D2050 E03D2050 E03D2050 E03D2050 E03D2050 E03D2050 E03D2050 E03D2050 E03D2050 E03D2060 E03D3070 E03D3070 E03D3120 E03D3200 E03D3230 E03D3240 E03D3240 E03D3800
北航7系理论力学d-ch5C
对于定常约束的保守系统,哈密顿函数H就是系统的动能与 势能的和,即: H T V
2013-11-2 3
BUAA
z
§5-4、哈密顿方程
例:求自由质点在重力作用下的哈密顿函数和哈密顿方程 1、系统的广义坐标: x, y , z
2、系统的动能和势能
2013-11-2
1 T m( x 2 y 2 z 2 ) V mgz mg 2 p x mx y p T , ( j 1,2,3) p y my j q j x p z mz 1 2 2 系统的哈密顿函数 H=T+V H [ p x p 2 p z ] mgz y 2m H py px pz qj , ( j 1,2,, k ) x ,y ,z p j m m m p x 0, p y 0, p z mg H pj , ( j 1,2,, k ) q j m 0, m 0, m mg x y z
20世纪80 年代,提出了 哈密顿系统的 辛算法。该算 法可保持长期 数值计算的稳 定性。
2013-11-2
年被选为中国科学院学部委员(数学物理学部
院士)。 在拓扑代数、广义函数和计算数学等领 域取得多方面首创性成就,并对我国计算机 事业的创建和发展做出了重要贡献。
15
BUAA
例题的数值仿真
l0
k
k
m
1 2 1 T J z m( x 2 x 2 2 ) 2 2 B A J 1 2 Q ' 0, Q ' M x z V kx x 2 d L L ' Qx m mx 2 kx 0 x dt x x M d L L g ' ( J z mx 2 ) 2mxx M Q dt 当 时 M 2mxx 问题:该题还可以用什么方法求解?
北航理论力学王琪
理论力学
上次课的主要内容
§3-1 刚体平面运动的运动学
研究刚体平面运动速度问题的几种方法: 1、基 点 法: v B = v A + v BA
y
ω
y'
vBA
B
vB β B vA vA
2、速度投影法: [v B ]AB = [v A ]AB
v M = v MP = ω × rPM 3、速度瞬心法:
A r0
上式在铅垂轴上投影: aBA cosθ = aB =
t n
上式在水平轴上投影:
t aBA sin
θ
t = aB
u L u
2
A
B
θ
α AB =
t aBA
u = 2 AB L cosθ
2
α BC
t aB u2 = = 2 tan θ BC L
u2 aB = α AB L = L cosθ
8
2009-12-11
α
ω
vr O ar
a
vr ω= R
u
v &r − ar α =ω &= = R R
v rB = v rO + v rBO v aB = v eB + v rB v aB = v e + v rO + v rBO
12
2、求圆盘最高点B的速度
A
vaB = u − vr − ωR = u − 2vr
2009-12-11
16
理论力学
§3-1 刚体平面运动的运动学
例:图示机构中,AB杆的A端以速度 u 匀速运动,求图示瞬时
DE杆的角速度。已知该瞬时,AB杆与水平线的夹角为450,套
筒D 位于AB杆的中点,DE杆水平。
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习题课II北航理论力学王琪
A: 速度的模增加;
2009-11-18
B: 速度的模减小
10
理论力学
讲解过
A
演示过
o
过
θ
u
x
2009-11-18
11
理论力学
试题:已知图示瞬时圆盘中心O的速度和加速度,求此瞬时 AB 杆的角速度和角加速度。
动点:圆盘中心O A 动系:AB杆 速度分析
aa
vr a n e o ve t a e v B Ra a
2009-11-18 2
理论力学
•元功(elementary work):
虚位移原理
δW = F • vd t = F • d r
等效力系作功定理: 若作用于刚体上的力系等效 即:{F1 , F2 , L , Fn } = { P1 , L , Pm } = {FR , M O } 则
n m
∑W (F ) = ∑W ( P ) = W (F ) + W ( M
• 点的复合运动
– 绝对运动、相对运动、牵连运动 – 绝对速度、相对速度、牵连速度 – 绝对加速度、相对加速度、牵连加速度、科氏加速度
• 基本定理与方程
– 速度合成定理、加速度合成定理 – 质点动力学方程(惯性参考系和非惯性参考系)
2009-11-18 6
理论力学
基本公式
&⎫ vx = x ⎪ &⎬ vy = y ⎪ &⎭ vz = z
反映速度方向的变化
mar = ∑ F + Fe + FC
7
理论力学
• •
解决问题的方法与基本步骤
受力分析-根据约束条件和已知量,,确定力的方向、分析哪些是未知量 运动分析-利用几何性质和约束条件,建立运动学(包括几何、速度和 加速度)关系,确定系统的自由度和未知量数目。
1999-2016年北京航空航天大学951力学基础考研真题及答案解析-汇编
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理论力学高等教育出版社谢传峰王琪第十一章课件
[注]①减小绳子拉力途径:减小跑车速度或者增加绳子长度。 ②拉力Tmax由两部分组成, 一部分等于物体重量,称为静拉力 一部分由加速度引起,称为附加动拉力。全部拉力称为动拉力。
10
2.第二类:已知作用在质点上的力,求质点的运动(积分问题) 已知的作用力可能是常力, 也可能是变力。变力可能是时间、 位置、速度或者同时是上述几种变量的函数。 解题步骤如下: ①正确选择研究对象。 ②正确进行受力分析,画出受力图。判断力是什么性质的力 (应放在一般位置上进行分析,对变力建立力的表达式)。 ③正确进行运动分析。 (除应分析质点的运动特征外,还要确定 出其运动初始条件)。
1.第一类:已知质点的运动,求作用在质点上的力(微分问题)
解题步骤和要点:
①正确选择研究对象(一般选择联系已知量和待求量的质点)。
②正确进行受力分析,画出受力图(应在一般位置上进行分析)。
③正确进行运动分析(分析质点运动的特征量)。
④选择并列出适当形式的质点运动微分方程(建立坐标系)。 ⑤求解未知量。
11
④选择并列出适当的质点运动微分方程。
⑤求解未知量。应根据力的函数形式决定如何积分,并利用运
动的初始条件,求出质点的运动。 如力是常量或是时间及速度函数时, dv 可直接分离变量 dt 积分 。 如力是位置的函数,需进行变量置换
dv dv v , 再分离变量积分。 dt ds
12
[例2] 煤矿用填充机进行填充, 为保证充 填材料抛到距离为S=5米,H=1.5米的顶 板A处。求 (1)充填材料需有多大的初速 度v0 ? (2)初速 v0 与水平的夹角a0? 解:属于已知力为常量的第二类问题。 选择填充材料M为研究对象,受力如图所示,M作斜抛运动。
理论力学课后答案-谢传峰、王琪-动力学部分
1-20 解:取小环为动点,OAB 杆为动系 运动分析 O 绝对运动:直线运动; 相对运动:直线运动; ve A 牵连运动:定轴转动。 由运动分析可知点的绝对速度、相对速度和牵连速度的方向如图所示, 其中: ve OM 根据速度合成定理: M
vr B
va
r 2 r cos 600
由此解得: x
vo
mg
(a)
sv 0 x
v0 s ,将该式对时间求导得: (a)式可写成: xx
2 x x 2 s v0 v0 x
(b)
2 2 v0 v 2l 2 x 0 3 (负号说明滑块 A 的加速度向上) x x
将(a)式代入(b)式可得: a x x
va2 v2 v 2 sin t n 因为 a ,所以根据上式可求出 aa aa tan 。 r r cos 2 r cos3
n a
根据矢量形式的质点运动微分方程有:
m(aat aan ) F FO mg
将该式分别在 x 轴上投影:
m(aat sin aan cos ) FO cos
取套筒 A 为研究对象,受力如图所示,根据质点矢量形式的运动微分方程有:
ma F FN mg
将该式在 x, y 轴上投影可得直角坐标形式的运动微分方程:
mg F cos m x F sin FN m y
其中: cos
x x2 l 2
, sin
ve
va
r
M vr
O
r aan
ar
aat
M
根据速度合成定理有 由此可求出: va
va ve v r
北航《理论力学(第二学期)》考题整理
,
aC
=
;
8、质量为 m,边长为 L 的正方形均质板静止放在光滑的水平
A
B
地面上。若在板上作用一水平冲量 I,使板获得最大的动能, 该冲量将如何作用在板上,则板获得的最大动能
5
D
图 10
C
北京航空航天大学交通科学与工程学院《理论力学(第二学期) 》复习资料
T=
。
2 (将冲量 I 的作用点和作用线画在图上,已知板对质心的转动惯量为 mL )
3
系中的运动微分方程为:
。
mg cx ; A: mx
3
B: mx
D: mx
3 ; mg cx
3 ; mg cx
M mg
x
mg cx ; C: mx
3
E: A、B、C、D 中没有给出正确答案。
图1
o
2、圆盘 A 放在光滑的水平地面上运动,杆 AB 通过圆柱铰链与圆盘中心 A 连 接,系统在图示铅垂面内运动,如图 2 所示。若圆盘和杆为非匀质刚体,则 有: A:系统的机械能守恒; B:系统的动量在水平方向的投影守恒; C:圆盘对铰链 A 的动量矩守恒; D:AB 杆对铰链 A 的动量矩守恒。
O
A
图 11
B
10、质量为 m0 的物块放在水平面上,其上有一半径为 R 的半圆槽,质量为 m 的小 球 B 可在槽内运动,忽略所有摩擦,如图 12 所示。 (1)若取 , 作为系统的广义坐标,用广义速度和广义坐标给出系统在任意位 置时动能和势能的表达式(取坐标原点为势能零点,即 x0 (2)若初始时,小球在 A 处,系统从无初速 开始运动。给出系统拉格朗日方程的首次 积分。 系统的动能 T= 系统的势能 V= 广义动量积分: 广义能量积分:
北航-951力学基础
951力学基础考试大纲(2010版)注意:理论力学部分占40%,材料力学部分占60%理论力学部分基本内容和要求静力学1、几何静力学(第1-3章)●基本内容:静力学的基本公理,受力分析,力系简化的基本方法和有关力学量的基本计算,平衡方程的建立与求解,摩擦(滑动摩擦和滚动摩擦)问题,桁架内力的计算,平衡结构的静定性问题。
●基本要求:深入理解静力学中有关的公理,熟练掌握刚体(刚体系)的受力分析,力系简化的基本方法和有关基本概念和基本量的计算,能够确定给定力系作用下独立平衡方程的数目,能够用定性和定量的方法研究刚体(刚体系)的平衡问题。
能够分析研究考虑摩擦时刚体或刚体系的平衡问题以及平面桁架的内力计算问题。
2、分析静力学(第4章)●基本内容:各种力(重力、弹性力、有势力、摩擦力、合力、等效力系)的功,约束及其分类、广义坐标和自由度、虚位移与虚功、理想约束、虚位移原理及其应用、有势力作用下质点系平衡位置的稳定性。
●基本要求:熟练计算各种力的功,能够确定系统的约束类型,确定系统的自由度和广义坐标,理解虚位移的基本概念,会判断约束是否是理想约束;能够熟练应用虚位移原理求解质点系平衡问题;会判断有势力作用下质点系平衡位置的稳定性。
动力学1、质点动力学(第一章)●基本内容:质点的运动方程、速度、加速度的各种表示方法(矢量法、直角坐标法、自然坐标法)以及有关基本量的计算,质点运动微分方程,点的复合运动(三种运动分析、速度合成定理和加速度合成定理),质点相对运动动力学基本方程。
●基本要求:熟练掌握质点运动方程、速度和加速度的各种表示方法和有关基本量的计算,能够熟练建立质点运动微分方程,对于简单的运动微分方程能够求解。
熟练应用点的复合运动的基本理论与方法研究点的复合运动(速度和加速度)问题,能够在非惯性参考系下建立质点相对运动动力学基本方程,具有对质点的运动学和动力学问题进行定性和定量分析的初步能力。
2、质点系动力学(第二章)●基本内容:质点系的动量定理、变质量质点动力学方程、动量矩定理(包括对固定点、动点和质心的动量矩定理)、动能定理及其有关基本量的计算。
北京航空航天大学理论力学课件-王琪-ch4A
§4-2 约束及其分类
为完整约束的充分必要条件是:
⎞ ⎛ ∂B ∂A ⎞ − ⎟+C⎜ ⎟≡0 ⎝ ∂ q1 ∂ q 2 ⎠ ⎠
定理*(完整约束的充分必要条件)
⎞ ⎛ ∂A ∂C − ⎟+ B⎜ ⎠ ⎝ ∂ q 3 ∂ q1
&1 + Bq &2 + Cq &3 = 0 中的A、B、C是常数 推论*: 若约束方程: Aq
θ
y
l
A
l
y M
l
θ
B
图 3
θ
y
图 4
ϕ ψ
2015-10-14
B
22
图 2
理论力学
§4-3 广义坐标与自由度
思考题:试确定图示系统的自由度。
A B
C
D
2015-10-14
23
理论力学
微小位移投影定理
定理:刚体在运动过程中,其上任意两点的微小位移 在两点连线上的投影相等。 rAB rB = rA + rAB drA i= A i rAB drB = drA + drAB drB rAB B i • drB = i • drA + i • drAB rA rAB • drAB rB = 0 i • drB = i • drA i • drAB = rAB 1 1 2 O rAB • drAB = d(rAB • rAB) = d(rAB) = 0 rAB = rAB = l 2 2 推论:刚体在运动过程中,若其上任意两点的微小位移共 面且不平行,则该两点微小位移垂线的交点的位移为零。
10
s (ϕ = ) R
理论力学
3理论力学__课后答案_(范钦珊_刘燕_王琪_著)_清华大学出版社
解:杆 3 为二力杆 图(a) : ΣMi = 0
F3 ⋅ d − M = 0
F3 =
M d
F = F3(压) 图(b): ΣFx = 0 F2 = 0 ΣFy = 0
F1 = F = M (拉) d
(a)
习题 3-10 图
F1
(b)
3–11 图示空间构架由三根不计自重的有杆组成,在 D 端用球铰链连接,A、B 和 C 端则用球铰链固 定在水平地板上,若拴在 D 端的重物 P = 10 kN,试求铰链 A、B、C 的反力。
A FR D FBy
FR E
′ FBx
F2 B
′ FBy
D
B FBx
E C FR E
FCy
FCx
1-7f
D A E F
FR D
F Ay FEy
D
′ FCy
A
G
′ FEx
FAx
C
G
C
FCy
FCx
FBy
FEx
′ FCx
C
E
F
′ FBx
E
′ FEy
B
B
FBx
B
′ FBy
1-7g
FAy D E C H FBy
F ED
习题 3-2 图 (a)
A
(b)
A
解: ∑ Fy = 0 , FED sin α = F
∑ Fx = 0 , FED cos α = FDB
F FED = sin α F FDB = = 10 F tan α
F2
45
�
由图(a)计算结果,可推出图(b)中:FAB = 10FDB = 100F = 80 kN。
北京航空航天大学理论力学课件-王琪-习题课I15
B
A
M1 > M 2
2015-10-12 10
BUAA
题14:确定各杆端点约束力的方向 (不计构件自重和所有摩擦)
A
M
M
O
B
2015-10-12
11
BUAA
题15:确定铰链 A、B 处 约束力的方向,不计构件 自重和所有摩擦。
先研究AD杆 再研究整体
A
D
F
B
L L L
2015-10-12
C
12
BUAA
0
AC tan(450 − ϕ m ) = BC tan(450 + ϕ m )
1− tanϕm 1+ tanϕm AC = BC 1+ tanϕm 1− tanϕm
2015-10-12
1− tanϕm BC =± 1+ tanϕm AC
0 < ϕm < 450
tan ϕm1 ≈ 0.224
22
三力汇交有:
O
(AB、BCD、DE)构成的系统相对 OC轴具有几何对称性,且刚体BCD上 作用有一力偶M,不计构件自重。
B
O M
D
B
O M
D
C A
2015-10-12
C E A 瞬态机构不能平衡 G 静定结构 E
28
G
题26: 试确定下图结构中铰链A、B约束力的方向。 注:该结构是25题图1所示系统中增加了一个T字形刚体而构成
BUAA
题22:作业习题分析:已知P,M,D,求平衡时的摩擦系数 方法一 M P
FN 1 FS 1 FN 2
平衡条件
FS 2
无滑动临界条件
∑ ∑ ∑
北京航空航天大学理论力学第一学期总复习.ppt
M
vM
CV
13
BUAA
4、平面图形上各点的加速度
aB
aA
aBnA
a
t BA
aBt A AB aBnA AB 2
y
y' aBt A
B
A
aBnA x'
o
aA x
•加速度瞬心:在某瞬时,平面图形上加速度为零的点。 当平面图形的角速度与角加速度不同时为零时,必存
处的静/动摩擦因数均为f。现欲以水平力F 拉动此物体。若F
较小未拉动物体时,根据已知条件 b 能分别求出A,B
两处的静摩擦力。若物体被拉动,则在其运动过程中A,B 两
处的摩擦力 b
相等。
FA
FI
FB
a:一定;
2019/11/16
b:一定不; c:不一定
26
BUAA
基本概念:惯性积、惯量主轴、
中心惯量主轴、动平衡、静平衡
在唯一的一点,在该瞬时其加速度为零。
要求:能熟练求解刚体平面运动和点的复合运动的综合 性问题。
2019/11/16
14
BUAA
思考题:半径为 R 的圆盘做平面运动,已知某瞬时圆盘边缘 上两点A、B的加速度a (大小、方向如图所示),试判 断下列结论哪些是正确的:
A:这种运动不存在; B:能求出圆盘的角速度(大小和方向) C:能求出圆盘上任一点的加速度; D:能求出圆盘的角加速度(大小和方向)
dp
dt
Fi(e) maC
miaCi
Fi ( e )
m dvC dt
Fi ( e )
dm dt
理论力学习题答案 谢传峰、王琪 高等教育出版社
y
x
解:2-6a 坐标如图所示,各力可表示为:
r 1 r 3 r F1 = Fi + Fj , 2 2
r r F2 = Fi ,
r 1 r 3 r F3 = − F i + Fj 2 2
先将力系向 A 点简化得(红色的) :
r r r F R = F i + 3F j , r
r MA =
r
r 3 Fak 2
r
r
3 a ,位置如右图所示。 4
简化中心的选取不同,是否影响最后的简化结果?
2-13 图示梁 AB 一端砌入墙内,在自由端装有滑轮,用以匀速吊起重物 D。设重物重为 P, AB 长为 l, 斜绳与铅垂方向成 α 角。试求固定端的约束力。 法1 解: 整个结构处于平衡状态。选择滑轮为研究对象,受力如图,列平衡方程(坐标一般以水平向右为 x 轴正向,竖直向上为 y 轴正向,力偶以逆时针为正) :
∑Fx = 0
对 C 点有:
F2 − FBC cos 450 = 0
45 0
30 0
∑ Fx = 0
F1 =
FBC − F1 cos 300 = 0
解以上二个方程可得:
2 6 F2 = 1.63F2 3
y FBC B 45
o
y FBC x C 30o F1 60o FCD x
FAB
F2
解法 2(几何法) 分别选取销钉 B 和 C 为研究对象, 根据汇交力系平衡条件, 作用在 B 和 C 点上的力构成封闭的力多 边形,如图所示。 对 B 点由几何关系可知:
fs 。
∑ Fx = 0 ∑ Fy = 0 M =0 ∑ O
补充方程:
0 F1 + p cos 45 − N 2 = 0 0 F2 − p sin 45 + N 1 = 0 D ( F1 + F2 ) ⋅ − M = 0 2
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F =
Fx2 + Fy2 + Fz2
Fx = F cos ϕ cos θ ⎫ ⎪ F y = F cos ϕ sin θ ⎬ ⎪ Fz = F sin ϕ ⎭
2009-9-16 9
理论力学
§1-0 力学模型与力系
问题:物体上的A点作用有三个力,如何求该力系的合力。 FR
F3
A
F2 F1
FR12
F3
FR12
A
FR = F1 + F2 + F3
公理1:二力合成的平行四边形法则
FR12 = F1 + F2
作用于物体上同一点的两个力,可以合成为一个合力。合 力的作用点在该点,其大小和方向由这两个力构成的平行四边 形的对角线确定。
•刚体 (rigid body):具有质量,考虑其形状和尺寸大小,其上 任意两点间的距离保持不变(或距离变化可以不计)的物体。
• 特点:所研究的问题与 物体的质量和姿态有关, 其变形可以忽略不计。
2009-9-16 5
理论力学
§1-0 力学模型与力系
•质点系(particle system):具有质量,考虑物体的形状和尺寸 以及物体的变形的物体系。
F2 F1
P2 P1
• 等效力系(equivalent force system):{F1 , F2 , L , Fn } ⇔ {P1 , P2 , L, Pm } 对同一刚体产生相同作用效应的力系 • 合力(resultant force) : 与某力系等效的力 {F1 , F2 ,L, Fn } ⇔ {FR } • 平衡力系(force system in equilibrium): { F1 , F 2 , L , F n } ⇔ {0 } 对刚体不产生任何作用效应(保持惯性运动状态)的力系
一、几何平衡条件
§1-2 共点力系的平衡条件
结论:力多边形自行封闭
{F1 , F2 ,L, Fn } = {FR } = {0} F4
F3
F2
F4
F3
F2
FR
F1
FR = ∑ Fi
FR = ∑ Fi = 0
F1
特点:利用几何法(矢量法),便于定性分析平衡问题。
2009-9-16 14
理论力学
二、解析平衡条件
2 Rz
=0
平面力系
FRx = FRy =
F ix = 0 ⎫ ⎪ ⎬ F iy = 0 ⎪ ⎭
FRx = ∑ Fix , FRy = ∑ Fiy , FRz = ∑ Fiz
有两个独立的平衡方程
特点:利用解析法,便于定量分析平衡问题。
2009-9-16 15
理论力学
思考题:
§1-2 共点力系的平衡条件
2009-9-16 10
理论力学
§1-1 共点力系的合成
一、几何法(矢量法) 结论:合力为力多边形的封闭边
设 { F1 , F 2 , F 3 }为作用在A点的力系,求其合力 F3 F3 F2 F3 FR FR F2 F2 FR12 A
F1
F1
力 多 边 形
F1
FR 12 = F1 + F2
FR = FR 12 + F3
FR = F1 + F2 + F3
设 { F 1 , F 2 , L F n } 为作用在A点的共点力系
{ FR } = { F1 , F2 , L Fn }
2009-9-16
FR = F1 + F2 + L + Fn = ∑ Fi
11
理论力学
二、解析法(投影法)
1、力在轴上的投影
§1-1 共点力系的合成
2009-9-16 12
理论力学
z
F2 FR
§1-1 共点力系的合成
2、共点力系合成的解析法(投影法)
Fn
A
FR = ∑ Fix i + ∑ Fiy j + ∑ Fiz k
y
F1
FR x = FR y FR z
x
∑F =∑F =∑F
⎫ ⎪ iy ⎬ FR = ⎪ iz ⎭
ix
FR2x + FR2y + FR2z
2009-9-16 3
理论力学
§1-0 力学模型与力系
• 讨论:乒乓球、足球、铅球、铁饼,哪个物体可视为质点
问题:上述物体放在水平地面上求地面所受的压力,研究对象可否视为质点? 问题:若研究上述物体在空中运动的特性。研究对象可否视为质点?
vC
ω
2009-9-16
4
理论力学
§1-0 力学模型与力系
理论力学
静力学 STATICS
第一章 质点的平衡 第二章 刚体的平衡 第三章 刚体系与结构的平衡 第四章 质点系的平衡
2009-9-16 1
理论力学
第一章 质点的平衡
•平 衡(equilibrium):物体在惯性参考系中处于静止状态。 要研究的问题: • 如何建立力学模型 • 如何进行受力分析 • 如何寻找平衡规律
FRy FR
Fi = Fix i + Fiy j + Fiz k FR = FRx i + FRy j + FRz k
FR = ∑ Fi
2009-9-16
F cos α = Rx FR
cos β =
cos γ =
FRz FR
其中:α , β , γ 是合力矢量 FR 与三个坐标轴的夹角
13
理论力学
注意: 1. 力作用于可变形的物体时,既 有内效应,也会有外效应。 2. 力作用于刚体时,不会有内效
“勇气号”火星探测器 着陆装置
2009-9-16
应,只可能有外效应。 力的作用效应
7
理论力学
•力
§1-0 力学模型与力系
系(force system): 作用在物体上的一组力{ F 1 , F 2 , L , F n } F3 Fn Pm
z
F2
FR
§1-2 共点力系的平衡条件
结论:满足平衡方程
Fn
A
FR x =
空间力系
FR y FR z
y
F1
∑F =∑ F =∑ F
∑ ∑
ix iy
iz
= 0⎫ ⎪ = 0⎬ ⎪ = 0⎭
x
FR =
2 Rx
有三个独立的平衡方程
2 Ry
FR = FRx i + FRy j + FRz k = 0
F +F +F
空间汇交力系的平衡方程的投影轴必须相互垂直吗?
FR x = FR y FR z
∑F =∑ F =∑ F
ix iy
iz
= 0⎫ ⎪ = 0⎬ ⎪ = 0⎭
?
O
z
x
问题:
根据该思考题,你还能提出什么新问题?
2009-9-16
y
16
2009-9-16 8
理论力学
F1
§1-0 力学模型与力系
F1
•共点力系(concurrent force system):力作用线汇交于一点的力系。
Fn
Fn
A
F2
A
F2
若共点力系中,力的作用线在同一平面内,则称为平面 共点力系(concurrent coplanar force system)。 若共点力系中,力的作用线不在同一平面内,则称为空 间共点力系(concurrent noncoplanar force system) 。
2009-9-16
2
理论力学
§1-0 力学模型与力系
研究对象的力学模型:质点、刚体、质点系
θ1 θ 2
•质点(particle):具有 质量而其形状、大小 可以不计的物体。 •特点:所研究的问题 与物体的姿态无关。
mg A
mg B
问题:已知物体的质量,若求物体平衡时两个绳索的拉力, 哪个物体的形状和尺寸大小可以不计?
• 特点:所研究的问题与物体 的质量、姿态和变形有关。
2009-9-16 6源自 理论力学§1-0 力学模型与力系
力的作用效应(effects of action of the force): • 内效应(internal effect): 物体的变形。 • 外效应(external effect): 物体的运动状态的改变