化工热力学整理
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第一章
1.化工热力学的作用地位:化工热力学是将热力学原理应用于化学工程技术领域。它的主要任务是以热力学第一、第二定律为基础,研究化工过程中各种能量的相互转化及其有效利用,研究各种物理和化学变化过程达到平衡的理论极限、条件和状态。化工热力学是化学工程学的重要组成部分,是化工过程研究、开发与设计的理论基础。
2.热力学第零定律:当两个物体分别与第三个物体处于热平衡时,则这两个物体彼此之间也必定处于热平衡。这是经验的叙述,称热平衡定律,又称热力学第零定律。
热力学第一定律即能量守恒定律:在任何过程中能量不能创造也不能消灭,只能按照严格的当量从一种形式转变为另一种形式。 热力学第二定律:任何体系都是自动地趋向平衡状态,一切自动过程都是不可逆的
3.相律定义:'2R R K F
--+-=π式中F 称为自由度,也就是独立的强度性质的数目,π、R 和'R 分别是相数、独立的化学反
应数和其它的强度性质的限制数。
4.热力学基本方程 对于均相系统,热力学基本方程一共有四个,它们是
:
∑∑==++-=K
i i
i L l l l dn dY X pdV TdS dU 1
1
μ,∑∑==+++=K
i i i L
l l l dn dY X Vdp TdS dH 1
1
μ
∑∑==++--=K
i i i L
l l l dn dY X pdV SdT dA 1
1
μ,∑∑==+++-=K
i i i L
l l l dn dY X Vdp SdT dG 1
1
μ
)
,,,(),,,(),,,()
,,,(i l i l i l i l n Y P T G TS H G n Y V T A TS U A n Y P S H PV U H n Y V S U U =-==-==+==
这四个基本方程可由热力学第一和第二定律导得。推导前需要一个有关状态或平衡态的基本假定:对于一个均相系统,如果不考虑除压力以外的其它广义力,为了确定平衡态,除了系统中每一种物质的数量外,还需确定两个独立的状态函数。 任意应用于封闭系统或敞开系统。 ),,,,,,,(11K L n n Y Y V S U U
= 全微分式:
∑∑==⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=K
i i
i m i n Y V S i L
l l n
l Y V S l n Y S n Y V dn U n U dY Y U dV V U dS S U dU j
j j 1,]
[,,,1],[,,,,,,)(
p V U T
S U j
j
n Y S n Y V -=⎪
⎭⎫
⎝⎛∂∂=⎪
⎭⎫
⎝⎛∂∂,,,, 定义广义力
l X 和化学位i μ分别为nj l Y V S l
l Y
U
X ],[,,⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂= ]
[,,,i n Y V S i i n U ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=μ 热力学基本方程的积分形式:
),,,,,,,(11K L n n Y Y V S U U =,),,,,,,,(11K L n n Y Y p S H H =
),,,,,,,(11K L n n Y Y V T A A =,),,,,,,,(11K L n n Y Y p T G G = b
j j n Y T n Y S V A V U p ,,,,⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=-,j
j n Y T n Y S p G p H V ,,,,⎪
⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=
j j n Y p n Y V S H S U T ,,,,⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=,j
j n Y p n Y V T G T A S ,,,,⎪
⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=- j
j j
j n l Y p T l n l Y V T l n l Y p S l
n l Y V S l
l Y G Y A Y H Y
U X ],[,,],[,,],[,,],[,,⎪
⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪
⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=,
]
[,,,][,,,]
[,,,][,,,i n Y p T i i n Y V T i i n Y p S i i n Y V S i i n G n A n H n U ⎪
⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪
⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=μ
利用二阶偏导数与求导次序无关的原理,还可得Maxwell 关系式:
nj Y V nj Y S S p V T ,,,,⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂,nj Y p nj Y S S V P T ,,,,⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂,nj Y V nj Y T T p V S ,,,,⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂,nj Y p nj Y T T V p S ,,,,⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪
⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂
][,,,,,i n Y V T i nj Y V i n S T ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂μ,]
[,,,,,i n Y p T i nj Y p i n S T ⎪
⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂μ,]
[,,,,,i n Y p T i nj Y T i n V p ⎪
⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂μ ][,,,,,i n Y V T i nj Y T i n p V ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂μ,j n l Y V T l nj Y V l Y
S T X ],[,,,,⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂,j
n l Y p T l nj Y p l Y S T X ],[,,,,⎪
⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂
j n l Y p T l
nj Y T l Y V p X ],[,,,,⎪⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫
⎝
⎛∂∂,j
n l Y V T l
nj Y T l Y p V X ],[,,,,⎪
⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂
a b 所表示的热力学基本方程,其独立变量的组合是最佳的组合,它们包含着系统处于平衡态时最完全的信息。最后需要指出,热力学基本方程虽然是普遍适用的,却并不意味着不同的物质体系具有相同的热力学曲面,曲面的形状因不同体系而异。 偏摩尔量i m B ,定义为:]
[,,,,i n Y p T i i
m n B B ⎪
⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=式中B 为任一容量性质,下标中一定要包含T 和
p ,i m B ,即称为偏摩尔量,它是一
个强度性质。总体摩尔量m B 是将混合物作为整体来研究时,一摩尔混合物的某容量性质i m K
i i i m K
i i m
B x B n n n B B ,1
,1
)/(/∑∑=====
Gibbs-Duhem 方程
dp p B dT T B dB n Y B
d Y nj Y T nj Y p K
i i m i L l nj l Y p T l
l ,,,,1
,1],[,,⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∑∑== 或 dp p B dT T B dB x Y B
d Y xj
Y T m xj Y p m K i i m i L
l nj l Y p T l lm ,,,,1
,1],[,,⎪⎪⎭⎫
⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=+⎪
⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∑∑== 注:热力学一致性检验的标准是Gibbs-Duhem 方程