《气象与气候学》第三讲
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∂T ∂T 1 RT + Vh∇T + w = ε+ w ∂t ∂P CP CP P
dT RT dP 1 = ε+ dt CP CP P dt
∂T ∂T RT ε + Vh • ∇ hT + w( − )= CP ∂t ∂P CP P
∂Z RT 1 =− 又根据静力学公式： 又根据静力学公式： ∂P P g ∂T (γ − γ ) RT ε w= + Vh • ∇ hT − d 所以有（ 所以有（2.56） ） Pg CP ∂t ∂T (γ − γ ) RT ε 和（2.57） ） = −Vh • ∇ hT + d w+ ∂t Pg CP
对状态方程进行微分并引入定压比热，得到式（ 对状态方程进行微分并引入定压比热，得到式（2.29） ） 发生绝热变化时，有式（ 发生绝热变化时，有式（2.30） ） 对（2.30）进行积分，得到 （2.32） ）进行积分， ）
dQ = C p dT − RTdP / P
C p dT = RTdP / P
1000 C P 1000 0.286 θ＝T（ ） = T( ) P P
R
重要性质：气块在循干绝热升降时．其位温是恒定不变的。 重要性质：气块在循干绝热升降时．其位温是恒定不变的。
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的绝热变化
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的绝热变化 ——位温与假相当位温 位温与假相当位温 位温 定义：把各层中的气块循着于绝热的程序订正到一个标准高度： 定义：把各层中的气块循着于绝热的程序订正到一个标准高度： 1000hPa处，这时所具有的温度称为位温，以Ө表示。 处 这时所具有的温度称为位温， 表示。 表示 表达式(2.42)： ： 表达式
（2.57）表明：决定温度局地变化有三方面因子 ）表明：
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——大气静力稳定度 第三节 大气的增温和冷却 大气静力稳定度 大气稳定度的概念 稳定度定义 稳定度的定性判断 判别稳定度的基本公式 根据大气中的气块的受力分析、计算加速度， 根据大气中的气块的受力分析、计算加速度，引入状态方程和准静力条 件，得到（2.59） 得到（ ）
C p dT − RTdP / P = 0
T / T0 = ( P / P0 ) 0.286
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的绝热变化 ——干绝热递减率和湿绝热递减率 干绝热递减率和湿绝热递减率 干绝热递减率的推导与数值 根据定义并引入（ ），得式 根据定义并引入（2.30），得式（2.33） ），得式（ ） 引入静力学基本方程和状态方程， 引入静力学基本方程和状态方程，得 简化后，得到（ 简化后，得到（2.34） ） 其值为常数
γd =
g CP
γ d = −(
dTi RT dP ) d = −( i ) • ( i ) dZ CP P dZ
γd =
RTi g Ti ρg = • CP ρRT CP T
γ d = 0.98K / 100m
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的绝热变化 ——干绝热递减率和湿绝热递减率 干绝热递减率和湿绝热递减率 湿绝热递减率的推导与数值 引入潜热,得式（ 引入潜热 得式（2.36） 得式 ）
dy = vdt
由于式（2.46）dx = udt 由于式（ ） 因此见式（ 因此见式（2.47） ） 和式（ 和式（2.48） ）
dz = wdt
dT ∂T ∂T ∂T ∂T = +u +v +w dt ∂t ∂x ∂y ∂z
dT ∂T ∂T ∂T ∂T = −(u +v +w )+ ∂z dt ∂t ∂x ∂y
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气温度个别变化和局地变化 第三节 大气的增温和冷却 空气温度个别变化和局地变化 个别变化和局地变化的定量分析
空气质点温度的变化见（ 空气质点温度的变化见（2.45） ）
dT = ∂T ∂T ∂T ∂T dt + dx + dy + dz ∂t ∂x ∂y ∂z
个别变化：单位时间内个别空气质点温度的变化 ／ ， 个别变化：单位时间内个别空气质点温度的变化dT／dt，即空气块在运 行中随时间的绝热变化和非绝热变化。 行中随时间的绝热变化和非绝热变化。 局地变化： 局地变化：某一固定地点空气温度随时间的变化 。 平流变化：由于空气的移动所造成的某地温度的变化。 平流变化：由于空气的移动所造成的某地温度的变化。 个别变化和局地变化联系的定性说明
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的非绝热变化中与外界交换热量的方式 传导： 传导：贴地气层 辐射：地面与空气之间、 辐射：地面与空气之间、气团之间 对流： 对流：对流 层 湍流： 湍流：摩擦层 蒸发（升华）和凝结（凝华）：对流层下半层 蒸发（升华）和凝结（凝华）：对流层下半层 ）：
第二章 大气的热能和温度
第四节 大气温度随时间的变化 气温的周期性变化 ——气温的日变化 气温的日变化 影响气温变化的因素 （1）地表面增热与冷却作用 ） （2）大气中的水平运动与垂直运动 ） 气温日变化特征及原因 （1）日最高值与最低值出现的时间 ） （2）影响日较差的因子 ）
中山大学地理学院国土系 刘秋海
a=g
γ −γm
T
∇Z
利用层结假相当位温随高度的分布
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——大气静力稳定度 第三节 大气的增温和冷却 大气静力稳定度 不稳定能量的概念——不稳定型 、稳定型、潜在不稳定型 不稳定型 稳定型、 不稳定能量的概念 位势不稳定
中山大学地理学院国土系 刘秋海
dE = Cv dT
问题1：根据式（ 问题 ：根据式（2.30） ） 绝热条件下， 绝热条件下，空气质点 上升或下降时温度如何 变化？ 变化？
dQ = dE + dW
问题2：根据式（2.32） 问题 ：根据式（ ） 绝热变化时温度随气压 如何变化？ 如何变化？Baidu Nhomakorabea
dW = PdV
dQ = C p dT + PdV
因为 所以
∂θ θ = − (γ − γ d ) ∂Z T
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——大气静力稳定度 第三节 大气的增温和冷却 大气静力稳定度 判断大气稳定度的基本方法——湿绝热的情况 湿绝热的情况 判断大气稳定度的基本方法 引入温度随高度的关系，（ 引入温度随高度的关系，（2.59）可转化为 ，（ ）
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气温度个别变化和局地变化 第三节 大气的增温和冷却 空气温度个别变化和局地变化 个别变化、局地变化、 个别变化、局地变化、平流变化 根据热力学第一定律，有式（ 根据热力学第一定律，有式（2.44） ）
dQ dT RT dT = CP − dt dt P dt
第二章 大气的热能和温度
第四节 大气温度随时间的变化 气温的周期性变化 ——气温的年变化 气温的年变化 （1）月平均气温最高值与最低值出现的时间 ） （2）影响年较差的因子 ） 问题：为什么气温最高值不是在正午？最低值不是在午夜而是在清晨？ 问题：为什么气温最高值不是在正午？最低值不是在午夜而是在清晨？ 问题：海陆增温和冷却过程有何差异？导致什么重要结果？ 问题：海陆增温和冷却过程有何差异？导致什么重要结果？ 问题：有人说积雪可以降温，又有人说积雪可以保温， 问题：有人说积雪可以降温，又有人说积雪可以保温，到底积雪对下垫 面和积雪区空气起何种影响？ 面和积雪区空气起何种影响？ 气温的非周期性变化
——位温与假相当位温 位温与假相当位温 假相当位温 定义： 定义：当气块中含有的水汽全部凝 结降落时，所释放的潜热， 结降落时，所释放的潜热，就使原 气块的位温提高到了极值。 气块的位温提高到了极值。 表达式(2.43)： ： 表达式 数值的确定
θ se = θ +
Lq CP
中山大学地理学院国土系 刘秋海
（2.49）可写成（2.50） ）可写成（ ）
∂T ∂T dT = −Vh • ∇ hT − w + ∂t ∂z dt
用气压代替高度， 表示 表示dQ/dt由（2.44）可得（2.52） 用气压代替高度，用ε表示 ε 由 ）可得（ ） 所以有（ 所以有（2.54） ） 和（2.55） ） 由于
rd = g CP
T
利用层结位温随高度的分布 由（2.42）取对数，再取对高度的偏导数， ）取对数，再取对高度的偏导数，
1 有 • ∂θ
θ
∂Z
=
1 ∂T R 1 ∂P 1 ∂T RT ∂P • − • • = ( − • ) T ∂Z CP P ∂Z T ∂Z CP P ∂Z
∂P P = − ρg = − g ∂Z RT
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却
气温的绝热变化 ——干绝热递减率和湿绝热递减率 干绝热递减率和湿绝热递减率
湿绝热递减率的推导与数值 问题1： 为什么总小于r 什么时候相差最大？为什么愈到高空r 愈接近r 问题 ：rm为什么总小于 d？rd和rm什么时候相差最大？为什么愈到高空 m愈接近 d？ 问题2：有一山高1000m，如果一块含有水汽尚未饱和的空气在山脚时温度为 0C，升到 问题 ：有一山高 ，如果一块含有水汽尚未饱和的空气在山脚时温度为10 ， 300m时开始饱和，到山顶水汽已全部凝结，并离开气块，剩下的干空气从山顶下沉，问 时开始饱和，到山顶水汽已全部凝结，并离开气块，剩下的干空气从山顶下沉， 时开始饱和 到山脚时温度多少？（ 到山脚时温度多少？（rm=0.50C/100m） ？（ ） 问题3：试从 的不同，来解释在山的迎风坡森林茂盛，而背风坡草木甚少？ 问题 ：试从rd和rm的不同，来解释在山的迎风坡森林茂盛，而背风坡草木甚少？ 问题4： 的含义有何根本不同？ 问题 ：rd和r的含义有何根本不同？ 的含义有何根本不同
《气象与气候学》第三讲 气象与气候学》
国土资源与环境系09级 国土资源与环境系09级 09 2010学年第一学期 2010学年第一学期
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——海陆的增温和冷却的差异 第三节 大气的增温和冷却 海陆的增温和冷却的差异 差异的原因 反射率差异 吸收厚度（透明度、热传导方式、与大气热交换方式差异） 吸收厚度（透明度、热传导方式、与大气热交换方式差异） 水源供应差异 比热差异 差异的结果：大陆受热快，冷却也快，温度升降变大。而海洋则相反。 差异的结果：大陆受热快，冷却也快，温度升降变大。而海洋则相反。
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却
气温的绝热变化 ——绝热过程与泊松方程 绝热过程与泊松方程
绝热过程与干绝热过程 泊松方程 根据热力学第一定律，有式（2.24） 根据热力学第一定律，有式（ ） 由于式（ 由于式（2.25） ） 和式（ 和式（2.26） ） 可得式（ 可得式（2.27） ）
dQ = − Ldqs
根据热力学第一定律得式（ 根据热力学第一定律得式（2.37） ）
− Ldqs = C P dT − RT dP P
经推导，得式（ 经推导，得式（2.41） ）
γ m = −(
dTi L dqs )m = γ d + • dZ CP dZ
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第二章 大气的热能和温度
a= Ti − T g T
中山大学地理学院国土系 刘秋海
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——大气静力稳定度 第三节 大气的增温和冷却 大气静力稳定度
判断大气稳定度的基本方法 ——干绝热的情况 干绝热的情况
引入温度随高度的关系，（ 引入温度随高度的关系，（2.59）转化 ，（ ） 为 = g γ − γ d ∆Z a
得到式（ 得到式（2.49） ）
∂T dT = −V • ∇T + dt ∂t
表明： 表明：温度的局地变化等于温度的 平流变化和个别变化之和
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气温度个别变化和局地变化 第三节 大气的增温和冷却 空气温度个别变化和局地变化
个别变化和局地变化的定量分析
dT RT dP 1 = ε+ dt CP CP P dt
∂T ∂T RT ε + Vh • ∇ hT + w( − )= CP ∂t ∂P CP P
∂Z RT 1 =− 又根据静力学公式： 又根据静力学公式： ∂P P g ∂T (γ − γ ) RT ε w= + Vh • ∇ hT − d 所以有（ 所以有（2.56） ） Pg CP ∂t ∂T (γ − γ ) RT ε 和（2.57） ） = −Vh • ∇ hT + d w+ ∂t Pg CP
对状态方程进行微分并引入定压比热，得到式（ 对状态方程进行微分并引入定压比热，得到式（2.29） ） 发生绝热变化时，有式（ 发生绝热变化时，有式（2.30） ） 对（2.30）进行积分，得到 （2.32） ）进行积分， ）
dQ = C p dT − RTdP / P
C p dT = RTdP / P
1000 C P 1000 0.286 θ＝T（ ） = T( ) P P
R
重要性质：气块在循干绝热升降时．其位温是恒定不变的。 重要性质：气块在循干绝热升降时．其位温是恒定不变的。
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的绝热变化
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的绝热变化 ——位温与假相当位温 位温与假相当位温 位温 定义：把各层中的气块循着于绝热的程序订正到一个标准高度： 定义：把各层中的气块循着于绝热的程序订正到一个标准高度： 1000hPa处，这时所具有的温度称为位温，以Ө表示。 处 这时所具有的温度称为位温， 表示。 表示 表达式(2.42)： ： 表达式
（2.57）表明：决定温度局地变化有三方面因子 ）表明：
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——大气静力稳定度 第三节 大气的增温和冷却 大气静力稳定度 大气稳定度的概念 稳定度定义 稳定度的定性判断 判别稳定度的基本公式 根据大气中的气块的受力分析、计算加速度， 根据大气中的气块的受力分析、计算加速度，引入状态方程和准静力条 件，得到（2.59） 得到（ ）
C p dT − RTdP / P = 0
T / T0 = ( P / P0 ) 0.286
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的绝热变化 ——干绝热递减率和湿绝热递减率 干绝热递减率和湿绝热递减率 干绝热递减率的推导与数值 根据定义并引入（ ），得式 根据定义并引入（2.30），得式（2.33） ），得式（ ） 引入静力学基本方程和状态方程， 引入静力学基本方程和状态方程，得 简化后，得到（ 简化后，得到（2.34） ） 其值为常数
γd =
g CP
γ d = −(
dTi RT dP ) d = −( i ) • ( i ) dZ CP P dZ
γd =
RTi g Ti ρg = • CP ρRT CP T
γ d = 0.98K / 100m
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的绝热变化 ——干绝热递减率和湿绝热递减率 干绝热递减率和湿绝热递减率 湿绝热递减率的推导与数值 引入潜热,得式（ 引入潜热 得式（2.36） 得式 ）
dy = vdt
由于式（2.46）dx = udt 由于式（ ） 因此见式（ 因此见式（2.47） ） 和式（ 和式（2.48） ）
dz = wdt
dT ∂T ∂T ∂T ∂T = +u +v +w dt ∂t ∂x ∂y ∂z
dT ∂T ∂T ∂T ∂T = −(u +v +w )+ ∂z dt ∂t ∂x ∂y
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气温度个别变化和局地变化 第三节 大气的增温和冷却 空气温度个别变化和局地变化 个别变化和局地变化的定量分析
空气质点温度的变化见（ 空气质点温度的变化见（2.45） ）
dT = ∂T ∂T ∂T ∂T dt + dx + dy + dz ∂t ∂x ∂y ∂z
个别变化：单位时间内个别空气质点温度的变化 ／ ， 个别变化：单位时间内个别空气质点温度的变化dT／dt，即空气块在运 行中随时间的绝热变化和非绝热变化。 行中随时间的绝热变化和非绝热变化。 局地变化： 局地变化：某一固定地点空气温度随时间的变化 。 平流变化：由于空气的移动所造成的某地温度的变化。 平流变化：由于空气的移动所造成的某地温度的变化。 个别变化和局地变化联系的定性说明
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却 气温的非绝热变化中与外界交换热量的方式 传导： 传导：贴地气层 辐射：地面与空气之间、 辐射：地面与空气之间、气团之间 对流： 对流：对流 层 湍流： 湍流：摩擦层 蒸发（升华）和凝结（凝华）：对流层下半层 蒸发（升华）和凝结（凝华）：对流层下半层 ）：
第二章 大气的热能和温度
第四节 大气温度随时间的变化 气温的周期性变化 ——气温的日变化 气温的日变化 影响气温变化的因素 （1）地表面增热与冷却作用 ） （2）大气中的水平运动与垂直运动 ） 气温日变化特征及原因 （1）日最高值与最低值出现的时间 ） （2）影响日较差的因子 ）
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a=g
γ −γm
T
∇Z
利用层结假相当位温随高度的分布
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——大气静力稳定度 第三节 大气的增温和冷却 大气静力稳定度 不稳定能量的概念——不稳定型 、稳定型、潜在不稳定型 不稳定型 稳定型、 不稳定能量的概念 位势不稳定
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dE = Cv dT
问题1：根据式（ 问题 ：根据式（2.30） ） 绝热条件下， 绝热条件下，空气质点 上升或下降时温度如何 变化？ 变化？
dQ = dE + dW
问题2：根据式（2.32） 问题 ：根据式（ ） 绝热变化时温度随气压 如何变化？ 如何变化？Baidu Nhomakorabea
dW = PdV
dQ = C p dT + PdV
因为 所以
∂θ θ = − (γ − γ d ) ∂Z T
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——大气静力稳定度 第三节 大气的增温和冷却 大气静力稳定度 判断大气稳定度的基本方法——湿绝热的情况 湿绝热的情况 判断大气稳定度的基本方法 引入温度随高度的关系，（ 引入温度随高度的关系，（2.59）可转化为 ，（ ）
第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气温度个别变化和局地变化 第三节 大气的增温和冷却 空气温度个别变化和局地变化 个别变化、局地变化、 个别变化、局地变化、平流变化 根据热力学第一定律，有式（ 根据热力学第一定律，有式（2.44） ）
dQ dT RT dT = CP − dt dt P dt
第二章 大气的热能和温度
第四节 大气温度随时间的变化 气温的周期性变化 ——气温的年变化 气温的年变化 （1）月平均气温最高值与最低值出现的时间 ） （2）影响年较差的因子 ） 问题：为什么气温最高值不是在正午？最低值不是在午夜而是在清晨？ 问题：为什么气温最高值不是在正午？最低值不是在午夜而是在清晨？ 问题：海陆增温和冷却过程有何差异？导致什么重要结果？ 问题：海陆增温和冷却过程有何差异？导致什么重要结果？ 问题：有人说积雪可以降温，又有人说积雪可以保温， 问题：有人说积雪可以降温，又有人说积雪可以保温，到底积雪对下垫 面和积雪区空气起何种影响？ 面和积雪区空气起何种影响？ 气温的非周期性变化
——位温与假相当位温 位温与假相当位温 假相当位温 定义： 定义：当气块中含有的水汽全部凝 结降落时，所释放的潜热， 结降落时，所释放的潜热，就使原 气块的位温提高到了极值。 气块的位温提高到了极值。 表达式(2.43)： ： 表达式 数值的确定
θ se = θ +
Lq CP
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（2.49）可写成（2.50） ）可写成（ ）
∂T ∂T dT = −Vh • ∇ hT − w + ∂t ∂z dt
用气压代替高度， 表示 表示dQ/dt由（2.44）可得（2.52） 用气压代替高度，用ε表示 ε 由 ）可得（ ） 所以有（ 所以有（2.54） ） 和（2.55） ） 由于
rd = g CP
T
利用层结位温随高度的分布 由（2.42）取对数，再取对高度的偏导数， ）取对数，再取对高度的偏导数，
1 有 • ∂θ
θ
∂Z
=
1 ∂T R 1 ∂P 1 ∂T RT ∂P • − • • = ( − • ) T ∂Z CP P ∂Z T ∂Z CP P ∂Z
∂P P = − ρg = − g ∂Z RT
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却
气温的绝热变化 ——干绝热递减率和湿绝热递减率 干绝热递减率和湿绝热递减率
湿绝热递减率的推导与数值 问题1： 为什么总小于r 什么时候相差最大？为什么愈到高空r 愈接近r 问题 ：rm为什么总小于 d？rd和rm什么时候相差最大？为什么愈到高空 m愈接近 d？ 问题2：有一山高1000m，如果一块含有水汽尚未饱和的空气在山脚时温度为 0C，升到 问题 ：有一山高 ，如果一块含有水汽尚未饱和的空气在山脚时温度为10 ， 300m时开始饱和，到山顶水汽已全部凝结，并离开气块，剩下的干空气从山顶下沉，问 时开始饱和，到山顶水汽已全部凝结，并离开气块，剩下的干空气从山顶下沉， 时开始饱和 到山脚时温度多少？（ 到山脚时温度多少？（rm=0.50C/100m） ？（ ） 问题3：试从 的不同，来解释在山的迎风坡森林茂盛，而背风坡草木甚少？ 问题 ：试从rd和rm的不同，来解释在山的迎风坡森林茂盛，而背风坡草木甚少？ 问题4： 的含义有何根本不同？ 问题 ：rd和r的含义有何根本不同？ 的含义有何根本不同
《气象与气候学》第三讲 气象与气候学》
国土资源与环境系09级 国土资源与环境系09级 09 2010学年第一学期 2010学年第一学期
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——海陆的增温和冷却的差异 第三节 大气的增温和冷却 海陆的增温和冷却的差异 差异的原因 反射率差异 吸收厚度（透明度、热传导方式、与大气热交换方式差异） 吸收厚度（透明度、热传导方式、与大气热交换方式差异） 水源供应差异 比热差异 差异的结果：大陆受热快，冷却也快，温度升降变大。而海洋则相反。 差异的结果：大陆受热快，冷却也快，温度升降变大。而海洋则相反。
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气的增温和冷却 第三节 大气的增温和冷却 空气的增温和冷却
气温的绝热变化 ——绝热过程与泊松方程 绝热过程与泊松方程
绝热过程与干绝热过程 泊松方程 根据热力学第一定律，有式（2.24） 根据热力学第一定律，有式（ ） 由于式（ 由于式（2.25） ） 和式（ 和式（2.26） ） 可得式（ 可得式（2.27） ）
dQ = − Ldqs
根据热力学第一定律得式（ 根据热力学第一定律得式（2.37） ）
− Ldqs = C P dT − RT dP P
经推导，得式（ 经推导，得式（2.41） ）
γ m = −(
dTi L dqs )m = γ d + • dZ CP dZ
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第二章 大气的热能和温度
a= Ti − T g T
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——大气静力稳定度 第三节 大气的增温和冷却 大气静力稳定度
判断大气稳定度的基本方法 ——干绝热的情况 干绝热的情况
引入温度随高度的关系，（ 引入温度随高度的关系，（2.59）转化 ，（ ） 为 = g γ − γ d ∆Z a
得到式（ 得到式（2.49） ）
∂T dT = −V • ∇T + dt ∂t
表明： 表明：温度的局地变化等于温度的 平流变化和个别变化之和
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第二章 大气的热能和温度
大气的增温和冷却——空气温度个别变化和局地变化 第三节 大气的增温和冷却 空气温度个别变化和局地变化
个别变化和局地变化的定量分析