铁电与反铁电的比较
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铁电与反铁电的比较
性质 2. 铁电体的研究进展 3. 反铁电体的研究进展 4. 反铁电陶瓷
1. 铁电体和反铁电体的基本
铁电体的定义： 铁电体：某些晶体在一定的温度 范围内具有自发极化，而且其自 发极化方向可以因外电场方向的 反向而反向，晶体的这种性质称 为铁电性 铁电性，具有铁电性的晶体称 铁电性 为铁电体 铁电体
换能应用
从反铁电到铁电的相变可以由于温度变化、提 高电场或改变压力形式而发生。材料在相变过 程中会发生体积变化。从立方顺电相或反铁电 相向铁电相转变，都伴随着体积的增加。这样， 利用电场强迫反铁电到铁电的相变，就会因晶 胞几何体积的变化把电能转换为机械能。
反铁电陶瓷
目前的研究
目前实际应用的反铁电材料主要是改性的 PbZrO3陶瓷。对PbZrO3进行改性掺杂，会使它 的反铁电-铁电相变点降低，甚至可以降到室 温以下；或者一个极化电场，使它变成亚稳的 铁电相。
反铁电换能器存在的问题
1.
2.
3.
反铁电换能器的相变滞后要消耗很大能量， 损耗较大，目前效率最高只能达到40%左右 （压电换能器可达90%）； 使用反铁电换能器必须外加一个很高的直流 偏压（相当于相变电场）； 由于内耗大，工作中发热大，不大可能进行 连续操作，只能作脉冲式的工作，工作频率 太高也不行（超声的频率就已经不大适应 了），所以只能在低频、低工作循环时使用。
铁电体与反铁电体的相同点
在相变温度时，介电常数出现反 常值； 在相变温度以上，介电常数与温 度的关系遵从居里－外斯定律。
介电反常
铁电体与反铁电体的不同点
关于电滞回线
铁电体中由于出现畴结构，一般地宏观极化强 度p＝0。当外电场E 很小时p与E有线性关系。 当E足够大以后，出现p 滞后于E而变化的关系 曲线称为电滞回线。经过固定振幅的强交变电 场多次反复极化之后，电滞回线有大致稳定的 形状,参见图。其中的箭头标明回线循环的方向。 当 E很大时极化趋向饱和，从这部分外推至纵 轴的截距p称为饱和极化强度。E由幅值减小时 p 略有降低，当E＝0时，铁电体具有剩余极化 强度pr；当电场反向至E=-Ec时，剩余极化迅速 消失，反向电场继续增大时极化反向形成大致 对称的回线；Ec称为矫顽场。电滞回线是判断 铁电性的重要标志。
铁电体的性质
铁电 性
铁电 体 介电 性 压电 性
铁电性：在一些电介质晶体中，晶胞的结构使正负 电荷重心不重合而出现电偶极矩，产生不等于零的 电极化强度，使晶体具有自发极化，晶体的这种性 质叫铁电性。 介电性：将某一均匀的电介质作为电容器的介质而 置于其两极之间，则由于电介质的极化，将使电容 器的电容量比真空为介质时的电容量增加若干倍的 性质。 压电性：某些介质的单晶体，当受到定向压力或张 力的作用时，能使晶体垂直于应力的两侧表面上分 别带有等量的相反电荷的性质。
铁电体的特性：
极化强度P和电场强度E有复杂的非线性关 系，εr不是常量，它随E变，最大可达几千； B. 有电滞现象，在周期性变化的电场作用下， 出现电滞回线，有剩余极化强度； C. 当温度超过某一温度时，铁电性消失，这 一温度叫做居里（Pierre Curie）温度； D. 铁电体内存在自发极化小区，把这种小区 叫做电畴。 正是因为存在电畴，铁电体才具有以上这些 独特的性质。
铁电体的效应
光电效 应
光折变 效应
铁电 体
声电效 应
热释电 效应
光电效应：物质由于吸收光子而产生电的现象。 声电效应：通过在半导体中传播的声波的作用 而产生电动势的一种现象。 热释电效应：由于温度的变化引起极化状态改 变的现象。 光折变效应：在光场的作用下使材料中的折射 率发生了可逆的变化的现象。
THANK YOU！！！
集成铁电体的研究
1.
2.
铁电薄膜与半导体的集成称为集成铁电体，近年来广泛开 展了此类材料的研究。铁电存贮器的基本形式是铁电随机 存取存贮器。早期以为主要研究对象，直至年实现了的商 业化。与五六十年代相比，当前的材料和技术解决了几个 重要问题。一是采用薄膜，极化反转电压易于降低，可以 和标准的硅或电路集成；二是在提高电滞回线矩形度的同 时，在电路设计上采取措施，防止误写误读；三是疲劳特 性大有改善，已制出反转次数达5*1012次仍不显示任何疲 劳的铁电薄膜。 在存贮器上的重大应用己逐渐在铁电薄膜上实现。与此同 时，铁电薄膜的应用也不局限于铁电随机存贮器，还有铁 电场效应晶体管、铁电动态随机存取存贮器等。除存贮器 外，集成铁电体还可用于红外探测与成像器件，超声与声 表面波器件以及光电子器件等。
A.
关于双电滞回线
反铁电体在转变温度以下，邻近的 晶胞彼此沿反平行方向自发极化。 反铁电体一般宏观无剩余极化强度， 但在很强的外电场作用下，可以诱 导成铁电相，其P-E呈双电滞回线。 其在E较小时，无电滞回线，当E很 大时，出现了双电滞回线。
反铁电相变
在顺电-铁电相变中，各晶胞中出现了电偶极 矩，铁电相晶胞与顺电相晶胞比较，只是发生 了微小的畸变。在顺电-反铁电相变中，顺电 相的相邻晶胞出现了方向相反的偶极矩，显然 这样的“晶胞”已不能作为反铁电相的结构重 复单元。反铁电相晶胞的体积因而是顺电相晶 胞的倍数。晶胞体积倍增是反铁电相变的特征 之一。反铁电相变可认为是顺电相相邻晶胞出 现反向极化的结果，于是反铁电相点群可由顺 电相点群与反向极化的叠加而得出。
铁电体各种性质的应用
1. 2. 3. 4. 5. 6. 7.
铁电性: 铁电场效应晶体管FFET 介电性:大容量电容\可调谐微波器件 压电性:压电传感器\换能器\马达 电光效应:光开关\光波导\光显示器件 声光效应:声光偏转器 光折变效应:光调制器件\光信息存储器件 热释电效应:非致冷红外焦平面阵列
换能应用
传统的压电体的能量转换是线性的，而且是可逆的。 但是，由于介电损耗及机械损耗的原因，它只能在低 负荷循环下工作，而可转换 的能量密度约为0.05焦耳 /厘米3。利用电场强迫反铁电相变，转变为铁电体， 使它放出机械能；或者施加压应力强迫铁电体转变为 反铁电体，使放出电能。这种方法产生的机电能量转 换的能量密度可超过1焦耳/厘米3。强迫相转变换能 实际是使铁电陶瓷内部大量的电畴发生再取向，因而 有更大的能量密度。但这时全部或大部分极化状态受 到破坏，能量转换过程是非线性的。由于伴随着有电 滞回线现象，因而重复率及负荷循环必须低。施加偏 压可以使相转变成为可逆的。
反铁电体的研究方向
反铁电体的应用
贮能应用 •利用反铁电-铁电相变时的D-E的非线性关系 （双电滞回线），做贮能电容器和电压调节 元件。 换能应用 •利用反铁电-铁电相变的体积效应，做换能器。
贮能应用
利用反铁电材料的极化强度-电场的双电滞回 线特性，可以制作一种新型的电压调节器件。 把这种器件与电路中的负载并联，可以使负 载两端电压稳定在一个相当狭窄的范围之内。 这种器件适于在高压下使用，尺寸小，重量 轻，不需附加别的装置，能用于交流、直流 和脉冲功率源。
铁电液晶和铁电聚合物的基础和应用研究
1.
2.
1975年MEYER发现，由手性分子组成的倾斜的层状c 相液晶具有铁电性。在性能方面，铁电液晶在电光显 示和非线性光学方面很有吸引力。电光显示基于极化 反转，其响应速 度比普通丝状液晶快几个数量级。非 线性光学方面，其二次谐波发生效率已不低于常用的 无机非线性光学晶体。 聚合物的铁电性在70年代末期得到确证。虽然PVDF 的热电性和压电性早已被发现，但直到70年代末才得 到论证，并且人们发现了一些新的铁电聚合物。聚合 物组分繁多，结构多样化，预期从中可发掘出更多的 铁电体，从而扩展铁电体物理学的研究领域，并开发 新的应用。
铁电体的研究进展
第一性原理wenku.baidu.com计算
现代能带结构方法和高速计算机的反展使得 对铁电性起因的研究变为可能。通过第一性原 理的计算，对BaTiO3、PbTiO3、KNbO3和LiTaO3 等铁电体，得出了电子密度分布，软模位移和 自发极化等重要结果，对阐明铁电性的微观机 制有重要作用。
尺寸效应的研究
随着铁电薄膜和铁电超微粉的发展，铁电尺寸 效应成为一个迫切需要研究的实际问题。近年 来，人们从理论上预言了自发极化、相变温度 和介电极化率等随尺寸变化的规律，并计算了 典型铁电体的铁电临界尺寸。这些结果不但对 集成铁电器件和精细复合材料的设计有指导作 用，而且是铁电理论在有限尺寸条件下的发展。
反铁电体的定义：
反铁电体： 反铁电体：在一定温度范围内 相邻离子联线上的偶极子呈反 平行排列，宏观上自发极化强 度为零，无电滞回线的材料， 称为反铁电体。
典型的铁电材料
铁电材料概括起来可以分为两大类： a.一类以磷酸二氢钾 KH2PO4 --简称KDP--为代表， 具有氢键，他们从顺电相过渡到铁电像是无序 到有序的相变； b.另一类则以钛酸钡为代表，从顺电相到铁电相 的过渡是由于其中两个子晶格发生相对位移。
钛酸钡的晶体结构图和铁电相变图
典型的反铁电材料
1. 2. 3. 4.
5.
NH4H2PO4型（包括NH4H2AsO4及氘代盐等 ）； （NH4）2SO4型（包括NH4HSO4 及NH4LiSO4等 ）； （NH4）2H3IO6型（包括Ag2H3IO6 等）； 钙钛矿型（包括NaNbO3、PbZrO3、PbHfO3、Pb （Mg1／2W1／2）O3等）； RbNO3等。
性质 2. 铁电体的研究进展 3. 反铁电体的研究进展 4. 反铁电陶瓷
1. 铁电体和反铁电体的基本
铁电体的定义： 铁电体：某些晶体在一定的温度 范围内具有自发极化，而且其自 发极化方向可以因外电场方向的 反向而反向，晶体的这种性质称 为铁电性 铁电性，具有铁电性的晶体称 铁电性 为铁电体 铁电体
换能应用
从反铁电到铁电的相变可以由于温度变化、提 高电场或改变压力形式而发生。材料在相变过 程中会发生体积变化。从立方顺电相或反铁电 相向铁电相转变，都伴随着体积的增加。这样， 利用电场强迫反铁电到铁电的相变，就会因晶 胞几何体积的变化把电能转换为机械能。
反铁电陶瓷
目前的研究
目前实际应用的反铁电材料主要是改性的 PbZrO3陶瓷。对PbZrO3进行改性掺杂，会使它 的反铁电-铁电相变点降低，甚至可以降到室 温以下；或者一个极化电场，使它变成亚稳的 铁电相。
反铁电换能器存在的问题
1.
2.
3.
反铁电换能器的相变滞后要消耗很大能量， 损耗较大，目前效率最高只能达到40%左右 （压电换能器可达90%）； 使用反铁电换能器必须外加一个很高的直流 偏压（相当于相变电场）； 由于内耗大，工作中发热大，不大可能进行 连续操作，只能作脉冲式的工作，工作频率 太高也不行（超声的频率就已经不大适应 了），所以只能在低频、低工作循环时使用。
铁电体与反铁电体的相同点
在相变温度时，介电常数出现反 常值； 在相变温度以上，介电常数与温 度的关系遵从居里－外斯定律。
介电反常
铁电体与反铁电体的不同点
关于电滞回线
铁电体中由于出现畴结构，一般地宏观极化强 度p＝0。当外电场E 很小时p与E有线性关系。 当E足够大以后，出现p 滞后于E而变化的关系 曲线称为电滞回线。经过固定振幅的强交变电 场多次反复极化之后，电滞回线有大致稳定的 形状,参见图。其中的箭头标明回线循环的方向。 当 E很大时极化趋向饱和，从这部分外推至纵 轴的截距p称为饱和极化强度。E由幅值减小时 p 略有降低，当E＝0时，铁电体具有剩余极化 强度pr；当电场反向至E=-Ec时，剩余极化迅速 消失，反向电场继续增大时极化反向形成大致 对称的回线；Ec称为矫顽场。电滞回线是判断 铁电性的重要标志。
铁电体的性质
铁电 性
铁电 体 介电 性 压电 性
铁电性：在一些电介质晶体中，晶胞的结构使正负 电荷重心不重合而出现电偶极矩，产生不等于零的 电极化强度，使晶体具有自发极化，晶体的这种性 质叫铁电性。 介电性：将某一均匀的电介质作为电容器的介质而 置于其两极之间，则由于电介质的极化，将使电容 器的电容量比真空为介质时的电容量增加若干倍的 性质。 压电性：某些介质的单晶体，当受到定向压力或张 力的作用时，能使晶体垂直于应力的两侧表面上分 别带有等量的相反电荷的性质。
铁电体的特性：
极化强度P和电场强度E有复杂的非线性关 系，εr不是常量，它随E变，最大可达几千； B. 有电滞现象，在周期性变化的电场作用下， 出现电滞回线，有剩余极化强度； C. 当温度超过某一温度时，铁电性消失，这 一温度叫做居里（Pierre Curie）温度； D. 铁电体内存在自发极化小区，把这种小区 叫做电畴。 正是因为存在电畴，铁电体才具有以上这些 独特的性质。
铁电体的效应
光电效 应
光折变 效应
铁电 体
声电效 应
热释电 效应
光电效应：物质由于吸收光子而产生电的现象。 声电效应：通过在半导体中传播的声波的作用 而产生电动势的一种现象。 热释电效应：由于温度的变化引起极化状态改 变的现象。 光折变效应：在光场的作用下使材料中的折射 率发生了可逆的变化的现象。
THANK YOU！！！
集成铁电体的研究
1.
2.
铁电薄膜与半导体的集成称为集成铁电体，近年来广泛开 展了此类材料的研究。铁电存贮器的基本形式是铁电随机 存取存贮器。早期以为主要研究对象，直至年实现了的商 业化。与五六十年代相比，当前的材料和技术解决了几个 重要问题。一是采用薄膜，极化反转电压易于降低，可以 和标准的硅或电路集成；二是在提高电滞回线矩形度的同 时，在电路设计上采取措施，防止误写误读；三是疲劳特 性大有改善，已制出反转次数达5*1012次仍不显示任何疲 劳的铁电薄膜。 在存贮器上的重大应用己逐渐在铁电薄膜上实现。与此同 时，铁电薄膜的应用也不局限于铁电随机存贮器，还有铁 电场效应晶体管、铁电动态随机存取存贮器等。除存贮器 外，集成铁电体还可用于红外探测与成像器件，超声与声 表面波器件以及光电子器件等。
A.
关于双电滞回线
反铁电体在转变温度以下，邻近的 晶胞彼此沿反平行方向自发极化。 反铁电体一般宏观无剩余极化强度， 但在很强的外电场作用下，可以诱 导成铁电相，其P-E呈双电滞回线。 其在E较小时，无电滞回线，当E很 大时，出现了双电滞回线。
反铁电相变
在顺电-铁电相变中，各晶胞中出现了电偶极 矩，铁电相晶胞与顺电相晶胞比较，只是发生 了微小的畸变。在顺电-反铁电相变中，顺电 相的相邻晶胞出现了方向相反的偶极矩，显然 这样的“晶胞”已不能作为反铁电相的结构重 复单元。反铁电相晶胞的体积因而是顺电相晶 胞的倍数。晶胞体积倍增是反铁电相变的特征 之一。反铁电相变可认为是顺电相相邻晶胞出 现反向极化的结果，于是反铁电相点群可由顺 电相点群与反向极化的叠加而得出。
铁电体各种性质的应用
1. 2. 3. 4. 5. 6. 7.
铁电性: 铁电场效应晶体管FFET 介电性:大容量电容\可调谐微波器件 压电性:压电传感器\换能器\马达 电光效应:光开关\光波导\光显示器件 声光效应:声光偏转器 光折变效应:光调制器件\光信息存储器件 热释电效应:非致冷红外焦平面阵列
换能应用
传统的压电体的能量转换是线性的，而且是可逆的。 但是，由于介电损耗及机械损耗的原因，它只能在低 负荷循环下工作，而可转换 的能量密度约为0.05焦耳 /厘米3。利用电场强迫反铁电相变，转变为铁电体， 使它放出机械能；或者施加压应力强迫铁电体转变为 反铁电体，使放出电能。这种方法产生的机电能量转 换的能量密度可超过1焦耳/厘米3。强迫相转变换能 实际是使铁电陶瓷内部大量的电畴发生再取向，因而 有更大的能量密度。但这时全部或大部分极化状态受 到破坏，能量转换过程是非线性的。由于伴随着有电 滞回线现象，因而重复率及负荷循环必须低。施加偏 压可以使相转变成为可逆的。
反铁电体的研究方向
反铁电体的应用
贮能应用 •利用反铁电-铁电相变时的D-E的非线性关系 （双电滞回线），做贮能电容器和电压调节 元件。 换能应用 •利用反铁电-铁电相变的体积效应，做换能器。
贮能应用
利用反铁电材料的极化强度-电场的双电滞回 线特性，可以制作一种新型的电压调节器件。 把这种器件与电路中的负载并联，可以使负 载两端电压稳定在一个相当狭窄的范围之内。 这种器件适于在高压下使用，尺寸小，重量 轻，不需附加别的装置，能用于交流、直流 和脉冲功率源。
铁电液晶和铁电聚合物的基础和应用研究
1.
2.
1975年MEYER发现，由手性分子组成的倾斜的层状c 相液晶具有铁电性。在性能方面，铁电液晶在电光显 示和非线性光学方面很有吸引力。电光显示基于极化 反转，其响应速 度比普通丝状液晶快几个数量级。非 线性光学方面，其二次谐波发生效率已不低于常用的 无机非线性光学晶体。 聚合物的铁电性在70年代末期得到确证。虽然PVDF 的热电性和压电性早已被发现，但直到70年代末才得 到论证，并且人们发现了一些新的铁电聚合物。聚合 物组分繁多，结构多样化，预期从中可发掘出更多的 铁电体，从而扩展铁电体物理学的研究领域，并开发 新的应用。
铁电体的研究进展
第一性原理wenku.baidu.com计算
现代能带结构方法和高速计算机的反展使得 对铁电性起因的研究变为可能。通过第一性原 理的计算，对BaTiO3、PbTiO3、KNbO3和LiTaO3 等铁电体，得出了电子密度分布，软模位移和 自发极化等重要结果，对阐明铁电性的微观机 制有重要作用。
尺寸效应的研究
随着铁电薄膜和铁电超微粉的发展，铁电尺寸 效应成为一个迫切需要研究的实际问题。近年 来，人们从理论上预言了自发极化、相变温度 和介电极化率等随尺寸变化的规律，并计算了 典型铁电体的铁电临界尺寸。这些结果不但对 集成铁电器件和精细复合材料的设计有指导作 用，而且是铁电理论在有限尺寸条件下的发展。
反铁电体的定义：
反铁电体： 反铁电体：在一定温度范围内 相邻离子联线上的偶极子呈反 平行排列，宏观上自发极化强 度为零，无电滞回线的材料， 称为反铁电体。
典型的铁电材料
铁电材料概括起来可以分为两大类： a.一类以磷酸二氢钾 KH2PO4 --简称KDP--为代表， 具有氢键，他们从顺电相过渡到铁电像是无序 到有序的相变； b.另一类则以钛酸钡为代表，从顺电相到铁电相 的过渡是由于其中两个子晶格发生相对位移。
钛酸钡的晶体结构图和铁电相变图
典型的反铁电材料
1. 2. 3. 4.
5.
NH4H2PO4型（包括NH4H2AsO4及氘代盐等 ）； （NH4）2SO4型（包括NH4HSO4 及NH4LiSO4等 ）； （NH4）2H3IO6型（包括Ag2H3IO6 等）； 钙钛矿型（包括NaNbO3、PbZrO3、PbHfO3、Pb （Mg1／2W1／2）O3等）； RbNO3等。