数值传热学第五章作业

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传热学习题_5版_作业

传热学习题_5版_作业

传热学习题_建工5版绪 论0-14 一大平板,高3m ,宽2m ,厚0.2m ,导热系数为45()K m W ⋅, 两侧表面温度分别为C t w ︒=1501及C t w ︒=2852,试求热流密度及热流量。

解:根据付立叶定律热流密度为:i dxdt t grad i q xλλ-=-=21212303752015028545m /W .x x t t dx dt q w w x -=-⨯-=---=-=λλ负号表示传热方向与x 轴的方向相反。

通过整个导热面的热流量为:)W (A q 1822502330375=⨯⨯-==Φ0-15 空气在一根内经50毫米,长2.5米的管子内流动并被加热,已知空气的平均温度为85℃,管壁对空气的对流换热系数()K m /W h ⋅=273,热流密度25110m /W q =, 是确定管壁温度及热流量Φ。

解:热流量)W (....)dl (q qA 72005520501435110=⨯⨯⨯===πΦ根据牛顿冷却公式()qA t t hA )dl (h t hA f w =-===π∆Φ管内壁温度为:C A q t t f w ︒=+=+=15573511085第一章 导热理论基础1-1 按20℃时,铜、碳钢(1.5%C )、铝和黄铜导热系数的大小,排列它们的顺序;隔热保温材料导热系数的数值最大为多少?列举膨胀珍珠岩散料、矿渣棉和软泡沫塑料导热系数的数值。

解:(1)由附录7可知,在温度为20℃的情况下λ铜=398 ()K m W ⋅,λ碳钢=36()K m W ⋅, λ铝=237()K m W ⋅,λ黄铜=109()K m W ⋅.所以,按导热系数大小排列为:λ铜>λ铝>λ黄铜>λ钢(2) 隔热保温材料定义为:温度在350℃以下时,导热系数不超过0.12 ()K m W ⋅的材料。

(3) 由附录8得,当材料的平均温度为20℃时的导热系数:膨胀珍珠岩散料:λ=0.0424+0.t ()K m W ⋅ λ=0.0424+0.×20=0.04514 ()K m W ⋅; 矿渣棉: λ=0.0674+0.t ()K m W ⋅λ=0.0674+0.×20=0.0717 ()K m W ⋅;聚乙烯泡沫塑料在常温下(附录7)3)K m /(W ..⋅-=03800350λ。

传热学第五版部分习题解答(5-7章)

传热学第五版部分习题解答(5-7章)

《传热学》第五版部分习题解答第五章5-13 解:本题应指出是何种流体外掠平板,设是水外掠平板。

由60=m t ℃,查附录3 饱和水的热物理性质表得:610478.0-⨯=v m 2/s ,99.2=r p561082.210478.015.09.0Re ⨯=⨯⨯=⋅=-∞v x u x 41.11015.0)1082.2(0.5Re 0.5321521=⨯⨯⨯⨯==---x xδ mm98.099.241.13131=⨯==--rt p δδ mm5-18 解:55230802=+=+=wf m t t t ℃ 由附录2 ,查得空气的热物性参数为:210865.2-⨯=λW/(m.K) 61046.18-⨯=v m 2/s , 697.0=r p5561051033.41046.188.010Re ⨯<⨯=⨯⨯=⋅=-∞v l u c 所以,此流动换热为层流换热。

923.0101046.18105Re 65=⨯⨯⨯=⋅=-∞u v x c c m46.6)697.0()105(923.010865.2332.0332.03121523121Re =⨯⨯⨯⨯⨯==-r c x h p c c λW/(m 2.K)94.6)697.0()1033.4(8.010865.2332.0332.03121523121Re=⨯⨯⨯⨯⨯==-r lh p l λW/(m 2.K)88.1364.922=⨯==l h h W/(m 2.K)2.555)3080(18.088.13=-⨯⨯⨯=∆=Φt hA W5-23 解: (注意:本题可不做)参考课本p126页(15)到(5-33)式。

2t a by cy =-+;0,w y t t ==;220wd t dy ⎛⎫= ⎪⎝⎭;,t f y t t δ==得到w f w f tt t yt t θθδ-==-,代入速度场和该温度场于能量积分方程()0tf wd t u t t dy a dx y δ⎛⎫∂-= ⎪∂⎝⎭⎰,并且设t δςδ=,略去ς的高阶项,可以得到ς的表达式,进而得到t δ的表达式。

数值传热学部分习题答案

数值传热学部分习题答案

习题4-2一维稳态导热问题的控制方程:022=+∂∂S xTλ 依据本题给定条件,对节点2节点3采用第三类边界条件具有二阶精度的差分格式,最后得到各节点的离散方程: 节点1: 1001=T节点2: 1505105321-=+-T T T 节点3:75432=+-T T 求解结果:852=T ,403=T对整个控制容积作能量平衡,有:02150)4020(15)(3=⨯--⨯=∆+-=∆+x S T T h x S q f f B即:计算区域总体守恒要求满足习题4-5在4-2习题中,如果25.03)(10f T T h -⨯=,则各节点离散方程如下:节点1: 1001=T节点2: 1505105321-=+-T T T节点3:25.03325.032)20(4015])20(21[-⨯+=-⨯++-T T T T对于节点3中的相关项作局部线性化处理,然后迭代计算; 求解结果:818.822=T ,635.353=T (迭代精度为10-4)迭代计算的Matlab 程序如下: x=30; x1=20;while abs(x1-x)>0.0001a=[1 0 0;5 -10 5;0 -1 1+2*(x-20)^(0.25)]; b=[100;-150; 15+40*(x-20)^(0.25)]; t=a^(-1)*b; x1=x; x=t(3,1);endtcal=t习题4-12的Matlab程序%代数方程形式A i T i=C i T i+1+B i T i-1+D imdim=10;%计算的节点数x=linspace(1,3,mdim);%生成A、C、B、T数据的基数;A=cos(x);%TDMA的主对角元素B=sin(x);%TDMA的下对角线元素C=cos(x)+exp(x); %TDMA的上对角线元素T=exp(x).*cos(x); %温度数据%由A、B、C构成TDMAcoematrix=eye(mdim,mdim);for n=1:mdimcoematrix(n,n)=A(1,n);if n>=2coematrix(n,n-1)=-1*B(1,n);endif n<mdimcoematrix(n,n+1)=-1*C(1,n);endend%计算D矢量D=(coematrix*T')';%由已知的A、B、C、D用TDMA方法求解T%消元P(1,1)=C(1,1)/A(1,1);Q(1,1)=D(1,1)/A(1,1);for n=2:mdimP(1,n)=C(1,n)/(A(1,n)-B(1,n)*P(1,n-1));Q(1,n)=(D(1,n)+B(1,n)*Q(1,n-1))/(A(1,n)-B(1,n)*P(1,n-1));end%回迭Tcal(1,mdim)=Q(1,mdim);for n=(mdim-1):-1:1Tcal(1,n)=P(1,n)*Tcal(1,n+1)+Q(1,n);endTcom=[T;Tcal];%绘图比较给定T值和计算T值plot(Tcal,'r*')hold onplot(T)结果比较如下,由比较可知两者值非常切合(在小数点后8位之后才有区别):习题4-14充分发展区的温度控制方程如下:)(1rTr r r x T uc p ∂∂∂∂=∂∂λρ 对于三种无量纲定义w b w T T T T --=Θ、∞∞--=ΘT T T T w 、ww T T T T --=Θ∞进行分析如下1)由wb wT T T T --=Θ得:w w b T T T T +Θ-=)(由T 可得:x T x T x T T T x T w b w w b ∂∂Θ-+∂∂Θ=∂+Θ-∂=∂∂)1(])[(rT r T T r T T T r T w w b w w b ∂∂Θ-+∂Θ∂-=∂+Θ-∂=∂∂)1()(])[( 由b T 与r 无关、Θ与x 无关以及x T ∂∂、rT∂∂的表达式可知,除了w T 均匀的情况外,该无量纲温度定义在一般情况下是不能用分离变量法的; 2)由∞∞--=ΘT T T T w 得: ∞∞+Θ-=T T T T w )(由T 可得:xT x T T T x T w w ∂∂Θ=∂+Θ-∂=∂∂∞∞])[(rT r T T r T T T r T w w w ∂∂Θ+∂Θ∂-=∂+Θ-∂=∂∂∞∞∞)(])[( 由b T 与r 无关、Θ与x 无关以及x T ∂∂、rT∂∂的表达式可知,在常见的四种边界条件中除了轴向及周向均匀热流const q w =的情况外,有0=∂∂rT w,则该无量纲温度定义是可以用分离变量法的; 3)由wwT T T T --=Θ∞得: w w T T T T +Θ-=∞)(由T 可得:xT x T T T x T w w w ∂∂Θ-=∂+Θ-∂=∂∂∞)1(])[(rT r T T r T T T r T w w w w ∂∂Θ-+∂Θ∂-=∂+Θ-∂=∂∂∞∞)1()(])[( 同2)分析可知,除了轴向及周向均匀热流const q w =的情况外,有0=∂∂rT w,该无量纲温度定义是可以用分离变量法的;习题4-181)采用柱坐标分析,写出统一的稳态柱坐标形式动量方程:r r x x w r v r r r u x ∂∂+∂∂∂∂=∂∂+∂∂+∂∂1)()(1)(1)(φλφρθφρφρx 、r 和θ分别是圆柱坐标的3个坐标轴,u 、v 和w 管内的流动方向;对于管内的层流充分发展有:0=v 、0=w ,0=∂∂xu; 并且x 方向的源项:x pS ∂∂-=r 方向的源项:r pS ∂∂-=θ方向的源项:θ∂∂-=pr S 1由以上分析可得到圆柱坐标下的动量方程: x 方向:0)(1)(1=∂∂-∂∂∂∂+∂∂∂∂x pu r r r u r r r θλθλ r 方向:0=∂∂r pθ方向:0=∂∂θp边界条件: R r =,0=u0=r ,0=∂∂r u ;对称线上,0=∂∂θu不考虑液体的轴向导热,并简化分析可以得到充分发展的能量方程为:)(1)(1θλθλρ∂∂∂∂+∂∂∂∂=∂∂Tr r r T r r r x T uc p 边界条件: R r =,w q r T =∂∂λ;0=r ,0=∂∂rTπθ/0=,0=∂∂-θλT2)定义无量纲流速:dxdp R uU 2-=λ并定义无量纲半径:R r /=η;将无量纲流速和无量纲半径代入x 方向的动量方程得:0))1((1))1((122=∂∂-∂-∂∂∂+∂-∂∂∂xp U dx dp R R R R U dx dp R RR R θληλθηηλληηη 上式化简得:01)1(1)(1=+∂∂∂∂+∂∂∂∂θηθηηηηηU U 边界条件:1=η,0=U0=η,0=∂∂ηU;对称线上,0=∂∂θU 定义无量纲温度:λ/0R q T T b -=Θ其中,0q 是折算到管壁表面上的平均热流密度,即:Rq q wπ=0; 由无量纲温度定义可得:b T Rq T +Θ=λ将T 表达式和无量纲半径η代入能量方程得:)(1)(100θληλθηηλληηηρ∂Θ∂∂∂+∂Θ∂∂∂=∂∂R q R R R R q R R R x T uc b p 化简得:)1(1)(10θηθηηηηηρ∂Θ∂∂∂+∂Θ∂∂∂=∂∂x T u c q R b p (1)由热平衡条件关系可以得:mm m b m p b p p RU U q R u u R q A u u dx dT A u c x T u c x T uc 020221221)(===∂∂=∂∂ππρρρ 将上式代入式(1)可得:)1(1)(12θηθηηηηη∂Θ∂∂∂+∂Θ∂∂∂=m U U 边界条件:0=η,0=∂Θ∂η;1=η,R q q w πη10==∂Θ∂0=θ,0=∂Θ∂θ;πθ=,0=∂Θ∂θ单值条件: 由定义可知:0/0=-=ΘλR q T T b b b 且: ⎰⎰Θ=ΘAAb U d AU d A 即得单值性条件:0=Θ⎰⎰AA UdAUdA3)由阻力系数f 及Re 定义有:228)(2/Re ⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎣⎡-=D D U D u u dx dp D f e m e m me νρ 且:m W b m W b m W R q T T D T T q Nu ,0,,0~2)/(2Θ=-=-=λλ5-21.一维稳态无源项的对流-扩散方程如下所示:xx u 22∂∂Γ=∂∂φφρ (取常物性)边界条件如下:L L x x φφφφ====,;,00上述方程的精确解如下:11)/(00--=--⋅PeL x Pe L e e φφφφ Γ=/uL Pe ρ 2.将L 分成20等份,所以有:∆=P Pe 201 2 3 4 5 6 ………… …………… 17 18 19 20 21 对于中心差分、一阶迎风、混合格式和QUICK 格式分别分析如下: 1) 中心差分中间节点: 2)5.01()5.01(11-∆+∆++-=i i i P P φφφ 20,2 =i2) 一阶迎风中间节点: ∆-∆++++=P P i i i 2)1(11φφφ 20,2 =i3) 混合格式当1=∆P 时,中间节点:2)5.01()5.01(11-∆+∆++-=i i i P P φφφ20,2 =i当10,5=∆P 时,中间节点: 1-=i i φφ 20,2 =i 4) QUICK 格式*12111)35(8122121⎥⎦⎤⎢⎣⎡---++++++=+--∆∆-∆∆+∆i i i i i i i P P P P P φφφφφφφ 2≠i *1111)336(8122121⎥⎦⎤⎢⎣⎡--++++++=+-∆∆-∆∆+∆i i i i i i P P P P P φφφφφφ 2=i数值计算结果与精确解的计算程序如下:%except for HS, any other scheme doesnt take Pe<0 into consideration %expression of exact solutiony=dsolve('a*b*Dy=c*D2y','y(0)=y0,y(L)=yL','x')y=subs(y,'L*a*b/c','t')y=simple(subs(y,'a*b/c*x','t*X'));ysim=simple(sym(strcat('(',char(y),'-y0)','/(yL-y0)')))y=sym(strcat('(',char(ysim),')*(yL-y0)','+y0'))% in the case of Pe=0y1=dsolve('D2y=0','y(0)=y0,y(L)=yL','x')y1=subs(y1,'-(y0-yL)/L*x','(-y0+yL)*X')%grid Pe numbertt=[1 5 10];%dimensionless lengthm=20;%mdim is the number of inner nodemdim=m-1;X=linspace(0,1,m+1);%initial value of variable during calculationy0=1;yL=2;%cal exact solutionfor n=1:size(tt,2)t=m*tt(1,n);if t==0yval1(n,:)=eval(y1);elseyval1(n,:)=eval(y);endend%extra treatment because max number in MATLAB is 10^308if max(isnan(yval1(:)))yval1=yval1';yval1=yval1(:);indexf=find(isnan(yval1));for n=1:size(indexf,1)if rem(indexf(n,1),size(X,2))==0yval1(indexf(n),1)=yL;elseyval1(indexf(n),1)=y0;endendyval1=reshape(yval1,size(X,2),size(yval1,1)/size(X,2));yval1=yval1';end%CD solutiond=zeros(size(tt,2),mdim);a=repmat([1],size(tt,2),mdim);for n=1:size(tt,2)t=tt(1,n);b(n,:)=repmat([0.5*(1-0.5*t)],1,mdim);c(n,:)=repmat([0.5*(1+0.5*t)],1,mdim);d(n,1)=0.5*(1+0.5*tt(1,n))*y0;d(n,mdim)=0.5*(1-0.5*tt(1,n))*yL;endc(:,1)=0;b(:,mdim)=0;%numerical cal by using TDMA subfuctionyval2=TDMA(a,b,c,d,mdim);yval2=[repmat([1],size(tt,2),1),yval2,repmat([2],size(tt,2),1)]; Fig(1,X,yval1,yval2,tt);title('CD Vs. Exact Solution')% FUS solutiond=zeros(size(tt,2),mdim);a=repmat([1],size(tt,2),mdim);for n=1:size(tt,2)t=tt(1,n);b(n,:)=repmat([1/(2+t)],1,mdim);c(n,:)=repmat([(1+t)/(2+t)],1,mdim);d(n,1)=(1+tt(1,n))/(2+tt(1,n))*y0;d(n,mdim)=1/(2+tt(1,n))*yL;endc(:,1)=0;b(:,mdim)=0;%numerical cal by using TDMA subfuctionyval3=TDMA(a,b,c,d,mdim);yval3=[repmat([1],size(tt,2),1),yval3,repmat([2],size(tt,2),1)]; Fig(2,X,yval1,yval3,tt);title('FUS Vs. Exact Solution')% HS solutiond=zeros(size(tt,2),mdim);a=repmat([1],size(tt,2),mdim);for n=1:size(tt,2)t=tt(1,n);if t>2b(n,:)=repmat([0],1,mdim);c(n,:)=repmat([1],1,mdim);d(n,1)=y0;elseif t<-2b(n,:)=repmat([1],1,mdim);c(n,:)=repmat([0],1,mdim);d(n,mdim)=yL;elseb(n,:)=repmat([0.5*(1-0.5*t)],1,mdim);c(n,:)=repmat([0.5*(1+0.5*t)],1,mdim);d(n,1)=0.5*(1+0.5*t)*y0;d(n,mdim)=0.5*(1-0.5*t)*yL;endendc(:,1)=0;b(:,mdim)=0;% numerical cal by using TDMA subfuctionyval4=TDMA(a,b,c,d,mdim);yval4=[repmat([1],size(tt,2),1),yval4,repmat([2],size(tt,2),1)]; Fig(3,X,yval1,yval4,tt);title('HS Vs. Exact Solution')%QUICK Solutiond=zeros(size(tt,2),mdim);a=repmat([1],size(tt,2),mdim);for n=1:size(tt,2)t=tt(1,n);b(n,:)=repmat([1/(2+t)],1,mdim);c(n,:)=repmat([(1+t)/(2+t)],1,mdim);d(n,1)=(1+tt(1,n))/(2+tt(1,n))*y0;d(n,mdim)=1/(2+tt(1,n))*yL;endc(:,1)=0;b(:,mdim)=0;%numerical cal by using TDMA subfuctionyval5=zeros(size(tt,2),mdim);yval5com=yval5+1;counter=1;%iterativewhile max(max(abs(yval5-yval5com)))>10^-10if counter==1yval5com=TDMA(a,b,c,d,mdim);endfor nn=1:size(tt,2)for nnn=1:mdimif nnn==1d(nn,nnn)=((6*yval5com(nn,nnn)-3*y0-3*yval5com(nn,nnn+1))*tt(1,nn))/(8*(2+tt(1, nn)))+((1+tt(1,nn))/(2+tt(1,nn))*y0);elseif nnn==2d(nn,nnn)=((5*yval5com(nn,nnn)-3*yval5com(nn,nnn+1)-yval5com(nn,nnn-1)-y0)*tt (1,nn))/(8*(2+tt(1,nn)));elseif nnn==mdimd(nn,nnn)=((5*yval5com(nn,nnn)-3*yL-yval5com(nn,nnn-1)-yval5com(nn,nnn-2))*tt (1,nn))/(8*(2+tt(1,nn)))+(1/(2+tt(1,nn))*yL);elsed(nn,nnn)=((5*yval5com(nn,nnn)-3*yval5com(nn,nnn+1)-yval5com(nn,nnn-1)-yval5 com(nn,nnn-2))*tt(1,nn))/(8*(2+tt(1,nn)));endendendyval5=TDMA(a,b,c,d,mdim);temp=yval5;yval5=yval5com;yval5com=temp;counter=counter+1;endyval5=yval5com;yval5=[repmat([1],size(tt,2),1),yval5,repmat([2],size(tt,2),1)];Fig(4,X,yval1,yval5,tt);title('QUICK Vs. Exact Solution')%-------------TDMA SubFunction------------------function y=TDMA(a,b,c,d,mdim)%form a b c d resolve yval2 by using TDMA%eliminationp(:,1)=b(:,1)./a(:,1);q(:,1)=d(:,1)./a(:,1);for n=2:mdimp(:,n)=b(:,n)./(a(:,n)-c(:,n).*p(:,n-1));q(:,n)=(d(:,n)+c(:,n).*q(:,n-1))./(a(:,n)-c(:,n).*p(:,n-1));end%iterativey(:,mdim)=q(:,mdim);for n=(mdim-1):-1:1y(:,n)=p(:,n).*y(:,n+1)+q(:,n);end%-------------ResultCom SubFunction------------------ function y=ResultCom (a,b,c)for n=1:max(size(c,2))y(2*n-1,:)=a(n,:);y(2*n,:)=b(n,:);end%-------------Fig SubFunction------------------ function y=Fig(n,a,b,c,d)figure(n);plot(a,b);hold onplot(a,c,'*');str='''legend(';for n=1:size(d,2)if n==size(d,2)str=strcat(str,'''''Pe=',num2str(d(1,n)),''''')''');elsestr=strcat(str,'''''Pe=',num2str(d(1,n)),''''',');endendeval(eval(str));精确解与数值解的对比图,其中边界条件给定10=φ,2=L φ。

数值传热_数值传热学大作业3gg

数值传热_数值传热学大作业3gg

数值传热学 2009-2010 学年第一学期大作业 3
阶 梯 形 标 量 场 ( 长 宽 均 为 1 ) 的 纯 对 流 传 递 ( θ = 340 ), 控 制 方 程 为 u ∂φ + v ∂φ = 0 ,上游的边界条件都是第一类的,即给定了φ 的分布,下游按开
∂x ∂y 口边界的方式处理。
图 1 示意图
(2)从图中可以得知:数值计算在剧烈变化区域(y=0.5 处),采用 CD、 SUD、QUICK 格式时,产生越界现象。
(3)计算过程中采用 STOIC 格式,计算效果最好。 (4)采用不同的格式时,其表达式在 CBC 线内,则会出现稳定解,否则会 出现解得越界现象,越界现象与对流稳定性不同。 (5)编程过程中,采用 SOR 低松弛迭代方法,所得结果比较理想,计算速 度远远 Gauss—Seidel 方法。在本次作业中,松弛系数取为 0.8。 (6)编程过程中,要将边值点带入循环进行计算,否则会导致计算结果出 错。进而也证明了,对流现象是具有方向性,其扰动只能沿下游传播。
要求:
1、分别利用 FUD,CD,SUD,QUICK,CLAM,EULER,MINMOD,MUSCL,OSHER,SMART, STOIC 来离散对流项,观察它们的计算结果有何不同。 2、用延迟修正进行求解。 3、写出详细的离散过程和求解方法。 4、用 TECPLOT 软件画出整个流场中φ 的分布,并画出 y = 0.5 时,φ 随 x 的 分布。 5、编程采用 C/C++或 FORTRAN 语言。 6、将源程序附于作业之后,程序中要有详细的注释,以反映出思路。 7、源程序电子版和打印版上交时间:截止 2009 年 12 月 28 日。 8、每组交一份作业,给出每位同学的贡献度。(总和为 100%)

【免费下载】数值传热学第五章作业

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5-2解:根据课本p158式(5—1a )得一维稳态无源项的对流-扩散方程如下所示: (取常物性)22x x u ∂∂Γ=∂∂φφρ边界条件如下:L L x x φφφφ====,;,00由(5—2)得方程的精确解为: 11)/(00--=--⋅Pe L x Pe L e e φφφφΓ=/uL Pe ρ将分成15等份,有:L ∆=P Pe 15对于中心差分、一阶迎风、混合格式和QUICK 格式分别分析如下:1)(CD)中心差分节点离散方程: 2)5.01()5.01(11-∆+∆++-=i i i P P φφφ10,2 =i 2)一阶迎风节点离散方程: ∆-∆++++=P P i i i 2)1(11φφφ10,2 =i 3)混合格式当时,节点离散方程:,1=∆P 2)5.01()5.01(11-∆+∆++-=i i i P P φφφ10,2 =i 当时,节点离散方程: , 10,5=∆P 1-=i i φφ10,2 =i 4)QUICK 格式,节点离散方程: , ⎥⎦⎤⎢⎣⎡--++++++=+-∆∆-∆∆+∆)336(81221211111i i i i i i P P P P P φφφφφφ2=i , ⎥⎦⎤⎢⎣⎡---++++++=+--∆∆-∆∆+∆)35(812212112111i i i i i i i P P P P P φφφφφφφ2≠i用matlab 编程如下:(本程序在x/L=0-1范围内取16个节点进行离散计算,假设y(1)= =0,y(16)==1,程序中Pa 为,x 为题中所提的x/L 。

由于本程序假设y(1)=0φL φ∆P =0,y(16)==1,所以)0φL φy y y y y y L =--=--=--010)1()16()1(00φφφφPa=input('请输入Pa=')x=0:1/15:1Pe=15*Pa;y=(exp(Pe*x)-1)/(exp(Pe)-1)plot(x,y,'-*k') %精确解hold ony(1)=0,y(16)=1;for i=2:15y(i)=((1+0.5*Pa)*y(i-1)+(1-0.5*Pa)*y(i+1))/2;endplot(x,y(1:16),'-or') %中心差分hold onfor i=2:15y(i)=((1+Pa)*y(i-1)+y(i+1))/(2+Pa);endplot(x,y(1:16),'-.>g') %一阶迎风hold onfor i=2:15if Pa==1y(i)=((1+0.5*Pa)*y(i-1)+(1-0.5*Pa)*y(i+1))/2;elsey(i)=y(i-1)endendplot(x,y(1:16),'-+y') %混合格式hold onfor i=2:15if i==2y(i)=y(i+1)/(2+Pa)+(1+Pa)*y(i-1)/(2+Pa)+(Pa/(2+Pa))*(6*y(i)-3*y(i-1)-3*y(i+1))/8 elsey(i)=y(i+1)/(2+Pa)+(1+Pa)*y(i-1)/(2+Pa)+(Pa/(2+Pa))*(5*y(i)-y(i-1)-y(i-2)-3*y(i+1))/8 endendplot(x, y(1:16),'-<b') %QUICK 格式hold onlegend('精确解','中心差分','一阶迎风','混合格式','QUICK 格式')运行结果如下图所示:当 :1=∆P当:5=∆P当:10=∆P5-3 解:根据课本式(5-19)得:乘方格式:⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧<-≤≤--+≤≤->=∆∆∆∆∆∆∆∆10,010,)1.01(100,)1.01(10,055P P P P P P P P D a e E 当时有:1.0=∆P 951.0)1.01.01()1.01(55=⨯-=-=∆P D a e E 301.0/3)()()()()()(===Γ=Γ=∆ee e e e e e e e P u x u u x D ρδρρδ5297.2830951.0951.0=⨯==e E D a 由系数关系可得:∆=-P D a D a e E w W 53.3130)951.01.0((=⨯+=⨯+=∆w e E W D D a P a根据式(5-51g )得: 205.01.010=⨯=∆∆=tx a P p ρ根据式(4-12)得: (本题方程中无源项)0P W E P a fa fa a ++=当采用隐式时,则得到:1=f 0597.62253.315297.280=++=++=P W E P a fa fa a 即:时,,,,1.0=∆P 5297.28=E a 53.31=W a 20=p a 0597.62=P a 当时,按照以上算法得出:10=∆P ,, , 0=E a 3=W a 20=p a 5=P a。

传热学第五章 课后习题答案

传热学第五章 课后习题答案
(长) × × . (宽)。不计各节车厢间的间隙,车外空气温度为 35℃,
车厢外表面温度为 20℃.试估算该火车所需的制冷负荷。
解:火车所需制冷热负荷 Q1 应等于车厢从外界吸收的热量 Q2,即 Q1= Q2
车厢表面换热面积 A = 12 × (9 × 3 + 9 × 2.5) × 2 = 11882
试计算 25℃的空气、水及 14 号润滑油达到的 Rec 数时所需的平板长度,取
u∞=1m/s。
解:由 Re =


得 x=
Re

(1)25℃的空气,v1 = 15.53 × 10−6 2 /,故
x1 =
Re 1 5 × 105 × 15.53 × 10−6
=
= 7.765m
=
= 156.85m

1
5-11 试通过对外掠平板的边界层动量方程式,沿 y 方向做积分(从 y=0 到 y≥δ)



(如附图所示),导出下列边界层的动 + = 量积分方程。提示:在
边界层外边界上 vδ≠0。


∫ (∞ − )ຫໍສະໝຸດ = ( )传热学第五章答案
5-2 对于油、空气及液态金属,分别有 ≫ , ≅ , ≪ ,试就外标等温
平板的层流流动,画出三种流体边界层中速度分布和温度分布的大致图象(要
能显示出δ与 δx 的相对大小)。
解:三种流体边界层中速度和温度分布图像如下图所示
5-8 取外掠平板边界层的流动由层流转变为湍流的临界雷诺数(Rec)为 × ,
= 0.9375Pa
边界层中空气的物性温度取t =
20+120
2
= 70℃

数值传热学第5章作业答案

数值传热学第5章作业答案

第5章作业答案5-2对于5种三点格式来说,一维对流扩散方程都是可以写成下列通用离散形式:P P E E W Wa a a φφφ=+ 其中: [](){}()[]{}()w e W E P w w w W e e e E F F a a a P P A D a P P A D a -++=+=-+=∆∆∆∆0,0,5种三点格式的()∆P A格式()∆P A迎风差分 1混合格式 []|5.01,0|∆-P 指数格式 ()()1exp -∆∆P P对网格Peclet 数为5,10的情形,应该得出如下图的结果,FUD 与混合格式没有振荡,而CD 和QUICK 均有,而且CD 比QUICK 更为严重。

5-3不同网格∆P 数下各系数计算结果如下∆P E aW a 0P a P a 0.1 28.53 31.53 2 62.05910 0 3255-5 四个节点之值如下一阶迎风 混合格式 乘方格式 二阶迎风(边界一阶) 二阶迎风(边界二阶)1φ 94.26 73.96 79.01 58.57 91.122φ 147.61 91.10 115.13 76.65 144.19 3φ 82.14 72.40 74.19 69.33 81.34 4φ 126.99 85.31 102.70 87.38 124.505-7不计扩散项,采用QUICK 离散i 控制容积的非稳态与对流项得:12117338n nn n n ni i i i i i x utφφφφφφ+--+--++∆=-∆ ((0)u >采用离散扰动分析法,对i+1得到扰动为78n i u t ρε∆,对i-1 得到扰动为38ni u t xε∆-∆,符号不变原则要求:0832≥∆Γ∆+∆∆-ninin i x t x t u εερερ,由此得:38≤=Γ∆∆P xu ρ5-9根据三阶迎风格式的定义:⎪⎩⎪⎨⎧<∆--+->∆+-+=∂∂-++--+0,62360,6632112211u x u xx i i i i i i i i φφφφφφφφφ仿照QUICK 格式,令三阶迎风格式的控制容积右界面上的值的形式为:⎪⎩⎪⎨⎧<+--+>+--+=0,220,22u a u a EEE P E P WP E E P e φφφφφφφφφφφ同理可以写出w φ的计算式。

数值传热学 习题答案

数值传热学 习题答案

数值传热学习题答案数值传热学习题答案数值传热学是热力学的一个重要分支,主要研究热量在物质中传递的机理和规律。

在实际工程中,我们经常会遇到各种与传热有关的问题,通过数值计算可以得到准确的答案。

下面我将为大家提供一些数值传热学习题的答案,希望能够帮助大家更好地理解和应用这门学科。

1. 一个铝制热交换器的表面积为10平方米,其表面温度为100摄氏度,环境温度为20摄氏度。

已知铝的导热系数为200 W/(m·K),求热交换器的传热速率。

答:根据传热定律,传热速率与传热面积、传热系数和温度差之间成正比。

传热速率 = 传热系数× 传热面积× 温度差。

将已知数据代入公式中,可得传热速率= 200 × 10 × (100 - 20) = 160,000 W。

2. 一个房间的尺寸为5米× 5米× 3米,墙壁和天花板的厚度为0.2米,墙壁和天花板的导热系数为0.5 W/(m·K),室内温度为25摄氏度,室外温度为10摄氏度。

求房间的传热损失。

答:房间的传热损失可以通过计算墙壁和天花板的传热速率来得到。

墙壁和天花板的传热速率 = 传热系数× 传热面积× 温度差。

墙壁和天花板的传热面积 = 2 × (5 × 5) + 2 × (5 × 3) = 70平方米。

将已知数据代入公式中,可得墙壁和天花板的传热速率= 0.5 × 70 × (25 - 10) = 525 W。

因此,房间的传热损失为525瓦特。

3. 一个水箱的体积为1立方米,初始温度为20摄氏度,水的密度为1000千克/立方米,比热容为4186 J/(千克·摄氏度),水箱的表面积为2平方米,表面温度为100摄氏度。

已知水的传热系数为0.6 W/(m^2·K),求水箱内水的温度随时间的变化。

计算流体力学与传热学大作业

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########学院计算流体力学与传热学学号:专业:学生姓名:任课教师:教授2013年12月目录第一章验证显式格式的稳定性 (4)1.1 概述 (4)1.2 数学推导 (4)1.3 问题描述 (4)1.4 数值模拟 (4)1.5 结果及分析 (5)第二章判断肋片可以按一维问题处理的主要依据 (6)2.1 概述 (6)2.2 问题描述及算法 (6)2.3 数值模拟 (7)2.4 结果及分析 (8)第三章三层墙导热 (9)3.1 概述 (9)3.2 问题描述 (9)3.3 TDMA算法 (9)3.4 结果 (10)第四章一维无源稳态对流扩散问题 (11)4.1 公式及初值 (11)4.2 情况一 (11)4.3 情况二 (12)4.4 情况三 (13)第五章用ADI算法计算长方肋内的温度分布 (14)5.1 问题描述 (14)5.2 初始参数 (14)5.3 情况一,一列列扫 (14)5.4 情况二,一行行扫 (14)5.5 情况三,采用ADI算法 (15)5.6 结果分析 (15)参考文献 (16)第一章 验证显式格式的稳定性1.1 概述将一维非稳态热传导方程用显式格式差分化为代数方程,在求解的迭代过程中必须满足一定的条件,才能使方程收敛且结果正确。

此处即验证β≤½。

1.2 数学推导方程: 22T t T x α∂∂=∂∂(1)显式离散格式: 此处时间向前差分,空间中心差分11122n n n n ni i i i i T T T T T t x α+-+--+=∆∆1112(2)n n n n ni i i i i t T T T T T xα+-+∆-=-+∆ 令β=2tx α∆∆则: 111(2)n n n n ni i i i i T T T T T β+-+-=-+ (2)误差也应该满足上式,故:()()1()()()2()()iiiiiIkx Ikx Ik x x Ikx Ik x x n n n n nT e T e T e T e T e ψψβψψψ----∆--+∆+⎡⎤-=-+⎣⎦()()()1()12()()()iiiiIkx Ikx Ik x x Ik x x n n n nT e T e T e T e ψβψβψψ----∆-+∆+⎡⎤=-++⎣⎦()()1()12()()iiiIkx Ikx Ikxn n Ik x Ik x n T e T e e e T e ψβψβψ---+-∆∆=-++()()1()121()n Ik x Ik x nT e e T ψββψ+-∆∆=-++≤ 因此 β≤½。

数值传热学习题答案(汇总版)

数值传热学习题答案(汇总版)

2-4-9
= rP rS
式(2-4-9)也可以写成 a PTP = a E TE + aW TW + b 的形式。而且两种结果是一致的。
2—6:
n n TE −TW dT P , n = 解:将 , dx 2x n n TE −2TPn + TW d 2T P , n = , dx2 x 2
dk = f (x ) 代入原方程,得: dx

2-4-4
rk rk a E = , aW = , a P = a E + aW , b x w x e
= SrP r ,
式(2-4-4)可以写成 a PTP = a E TE + aW TW + b 的形式。 2. 再用 Taylor 展开法导出 k
2 2 uE + uP u = , 2 2 e
2 2 uW + uP u = 2 2 w
t u ut N − uP y = (y ) , n n
t
t ut u p − uS y = (y ) 。 s s
t
(y ) n = (y ) s = y
n n n n TE −TW TE −2TPn + TW k + f (x ) +S=0 整理得: 2x x 2
4kT P= 2k + xf ( x)T E+2k − xf ( x)T W +2x 2 S
− 2k 时, a E 会成为负值, x 2k 当 f(x)> 时, aW 会成为负值。 x
rk dr = rk r r dr dr dr
w
e
1 d

【免费下载】数值传热学第五章作业

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5-2解:根据课本p158式(5—1a )得一维稳态无源项的对流-扩散方程如下所示: (取常物性)22x x u ∂∂Γ=∂∂φφρ边界条件如下:L L x x φφφφ====,;,00由(5—2)得方程的精确解为: 11)/(00--=--⋅Pe L x Pe L e e φφφφΓ=/uL Pe ρ将分成15等份,有:L ∆=P Pe 15对于中心差分、一阶迎风、混合格式和QUICK 格式分别分析如下:1)(CD)中心差分节点离散方程: 2)5.01()5.01(11-∆+∆++-=i i i P P φφφ10,2 =i 2)一阶迎风节点离散方程: ∆-∆++++=P P i i i 2)1(11φφφ10,2 =i 3)混合格式当时,节点离散方程:,1=∆P 2)5.01()5.01(11-∆+∆++-=i i i P P φφφ10,2 =i 当时,节点离散方程: , 10,5=∆P 1-=i i φφ10,2 =i 4)QUICK 格式,节点离散方程: , ⎥⎦⎤⎢⎣⎡--++++++=+-∆∆-∆∆+∆)336(81221211111i i i i i i P P P P P φφφφφφ2=i , ⎥⎦⎤⎢⎣⎡---++++++=+--∆∆-∆∆+∆)35(812212112111i i i i i i i P P P P P φφφφφφφ2≠i用matlab 编程如下:(本程序在x/L=0-1范围内取16个节点进行离散计算,假设y(1)= =0,y(16)==1,程序中Pa 为,x 为题中所提的x/L 。

由于本程序假设y(1)=0φL φ∆P =0,y(16)==1,所以)0φL φy y y y y y L =--=--=--010)1()16()1(00φφφφPa=input('请输入Pa=')x=0:1/15:1Pe=15*Pa;y=(exp(Pe*x)-1)/(exp(Pe)-1)plot(x,y,'-*k') %精确解hold ony(1)=0,y(16)=1;for i=2:15y(i)=((1+0.5*Pa)*y(i-1)+(1-0.5*Pa)*y(i+1))/2;endplot(x,y(1:16),'-or') %中心差分hold onfor i=2:15y(i)=((1+Pa)*y(i-1)+y(i+1))/(2+Pa);endplot(x,y(1:16),'-.>g') %一阶迎风hold onfor i=2:15if Pa==1y(i)=((1+0.5*Pa)*y(i-1)+(1-0.5*Pa)*y(i+1))/2;elsey(i)=y(i-1)endendplot(x,y(1:16),'-+y') %混合格式hold onfor i=2:15if i==2y(i)=y(i+1)/(2+Pa)+(1+Pa)*y(i-1)/(2+Pa)+(Pa/(2+Pa))*(6*y(i)-3*y(i-1)-3*y(i+1))/8 elsey(i)=y(i+1)/(2+Pa)+(1+Pa)*y(i-1)/(2+Pa)+(Pa/(2+Pa))*(5*y(i)-y(i-1)-y(i-2)-3*y(i+1))/8 endendplot(x, y(1:16),'-<b') %QUICK 格式hold onlegend('精确解','中心差分','一阶迎风','混合格式','QUICK 格式')运行结果如下图所示:当 :1=∆P当:5=∆P当:10=∆P5-3 解:根据课本式(5-19)得:乘方格式:⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧<-≤≤--+≤≤->=∆∆∆∆∆∆∆∆10,010,)1.01(100,)1.01(10,055P P P P P P P P D a e E 当时有:1.0=∆P 951.0)1.01.01()1.01(55=⨯-=-=∆P D a e E 301.0/3)()()()()()(===Γ=Γ=∆ee e e e e e e e P u x u u x D ρδρρδ5297.2830951.0951.0=⨯==e E D a 由系数关系可得:∆=-P D a D a e E w W 53.3130)951.01.0((=⨯+=⨯+=∆w e E W D D a P a根据式(5-51g )得: 205.01.010=⨯=∆∆=tx a P p ρ根据式(4-12)得: (本题方程中无源项)0P W E P a fa fa a ++=当采用隐式时,则得到:1=f 0597.62253.315297.280=++=++=P W E P a fa fa a 即:时,,,,1.0=∆P 5297.28=E a 53.31=W a 20=p a 0597.62=P a 当时,按照以上算法得出:10=∆P ,, , 0=E a 3=W a 20=p a 5=P a。

传热学第四版课后题答案解析第五章

传热学第四版课后题答案解析第五章

第五章复习题1、试用简明的语言说明热边界层的概念。

答:在壁面附近的一个薄层内,流体温度在壁面的法线方向上发生剧烈变化,而在此薄层之外,流体的温度梯度几乎为零,固体表面附近流体温度发生剧烈变化的这一薄层称为温度边界层或热边界层。

2、与完全的能量方程相比,边界层能量方程最重要的特点是什么?答:与完全的能量方程相比,它忽略了主流方向温度的次变化率σα22x A ,因此仅适用于边界层内,不适用整个流体。

3、式(5—4)与导热问题的第三类边界条件式(2—17)有什么区别?答:=∂∆∂-=yyt th λ(5—4))()(f w t t h h t-=∂∂-λ (2—11)式(5—4)中的h 是未知量,而式(2—17)中的h 是作为已知的边界条件给出,此外(2—17)中的λ为固体导热系数而此式为流体导热系数,式(5—4)将用来导出一个包括h 的无量纲数,只是局部表面传热系数,而整个换热表面的表面系数应该把牛顿冷却公式应用到整个表面而得出。

4、式(5—4)表面,在边界上垂直壁面的热量传递完全依靠导热,那么在对流换热中,流体的流动起什么作用?答:固体表面所形成的边界层的厚度除了与流体的粘性有关外还与主流区的速度有关,流动速度越大,边界层越薄,因此导热的热阻也就越小,因此起到影响传热大小5、对流换热问题完整的数字描述应包括什么内容?既然对大多数实际对流传热问题尚无法求得其精确解,那么建立对流换热问题的数字描述有什么意义?答:对流换热问题完整的数字描述应包括:对流换热微分方程组及定解条件,定解条件包括,(1)初始条件 (2)边界条件 (速度、压力及温度)建立对流换热问题的数字描述目的在于找出影响对流换热中各物理量之间的相互制约关系,每一种关系都必须满足动量,能量和质量守恒关系,避免在研究遗漏某种物理因素。

基本概念与定性分析5-1 、对于流体外标平板的流动,试用数量级分析的方法,从动量方程引出边界层厚度的如下变化关系式:x xRe 1~δ解:对于流体外标平板的流动,其动量方程为:221xy u v dx d y u v xy u ∂+-=∂∂+∂∂ρρ根据数量级的关系,主流方的数量级为1,y 方线的数量级为δ则有 2211111111δρδδv +⨯-=⨯+⨯ 从上式可以看出等式左侧的数量级为1级,那么,等式右侧也是数量级为1级, 为使等式是数量级为1,则v 必须是2δ量级。

传热学第五版第五章答案

传热学第五版第五章答案

传热学第五版第五章答案【篇一:高等传热第五章习题答案】面矩形直肋关于中线是对称的,在对称面上为绝热边界条件,所以这里只研究其关于中心位置对称的一部分的温度场情况。

其图形如下图所示:各个边界条用有限差分法求解肋片中的二维稳态温度场1. 将区域离散化,把原来在空间上连续的物理量的场,转化为有限个离散的网格单元节点。

沿x方向和沿y方向分别按间距?x和?y,?x和?y相等,将x轴方向等划分为40段线段,y方向等划分为20段线段,将用一系列与坐标轴平行的网格线,把求解区域分割成许多小的矩形网格。

网格线的交点成为节点每个节点,每个节点可以看作是以它为中心的一个区域的代表。

?绝热……(21)……2. 建立离散方程,41? 区域内的所有点,包括内节点?i,j?都应满足以上的方程。

把内节点,即i?2……n?1,j?2……m?1处的二阶偏导数用对应的差商来近似,?2tti,j?1?2ti,j?ti,j?1?2tti?1,j?2ti,?jt??? , ?y2?x2?y2?x2则有:ti,j?i1,j1?ti?1,j?ti?1,j?ti,j?1?ti,j?1? 4? 边界上的点:当i?1,j?2……n-1时,为了使个节点的精度能够平衡,可以利用虚节点的概念对此边界节点进行处理,,则节点?1,j?可以按照内节点处理,得到:ti,j?1t1,j?1?t1,j?1?2t2,j? ?4当i?1,j?1时,ti,j?1t1,2?t2,1? ?2当i?2……n-1,j?1时,节点的处理也可以引进虚节点的概念,看成是内节点,则有:ti,1?1?ti?1,1?ti?1,1?2ti,2? 4当 i?n,j?1……m,根据边界条件则有:ti,j?t0当j?m,i?2……n-1,根据边界条件则有: ??所以可以假想上部有一个虚节点ti,m?1,则有:ti,m?ti,m?1?y?h?ti,m?tf?,但其精度低,ti,m?将??1ti?1,m?ti?1,m?ti,m?1?ti,m?1? ?42h?yti,m?1?ti,m?12?y???h?ti,m?tf?,得到:ti,m?1?2h?y??tf?ti,m??ti,m?1将其带入上式,可以得到:ti,m??ti?1,m?ti?1,m?2ti,m?1?2h?y??tf??4?? ?????当j?m,i?1时,假想两个虚节点t0,m和t1,m?1 则有:t1,m?1?t2,m?t1,m?1?t1,m?1?t0,m? 4将式子t0,m?t2,m?t1m,?12h?y??tf?t1m,??t?1m带入上式可以得到:,1h?y??h?y??t1,m??t2,m?t1,m?1?tf??2????????温度的无量纲化:令??t?tft0?tf,其中令tf?0,t0?1。

数值传热学习题解答(汇总版)

数值传热学习题解答(汇总版)

习题1-7解:由于对称性,取半个通道作为求解区域。

常物性不可压缩流体,二维层流、稳态对流换热的控制方程组为: 质量守恒方程0=∂∂+∂∂yv x u 动量守恒方程 ()()⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+∂∂+∂∂−=∂∂+∂∂22221y u x u x py vu x uu νρ ()()⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+∂∂+∂∂−=∂∂+∂∂22221y v x v y p y vv x uv νρ 能量守恒方程 ()()⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+∂∂=∂∂+∂∂2222y T xT a y vT x uT 边界条件:进口截面 ()0,,===v c T y u u in ; 平板通道上(下)壁面 0,0=∂∂==yTv u ; 中心线上对称条件: 0,0u T v y y∂∂===∂∂; 出口截面0,0,0=∂∂=∂∂=∂∂xT x v x u ; 或者写:采用数值传热学的处理方法。

图1-10 习题1-7的图示本题如果采用整个通道作为计算区域,应该扣除0.5 分2-3.解:由u x u ∂∂=()xuu ∂∂21=η22y u ∂∂得: 其守恒形式为:()xuu ∂∂=2η22y u ∂∂ 对方程两端在t ∆时间间隔内对其控制容积积分得:()dxdydt x uu t t t nsew ⎰⎰⎰∆+∂∂=⎰⎰⎰∆+∂∂t t t e w n s dydxdt y u 222η()()[]dxdt y u y u dydt uu uu s n t t t ewtt t w e n s ][2⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂−⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=−⎰⎰⎰⎰∆+∆+η 将()()2)(PE e uu uu uu +=, ()()()2P W w uu uu uu +=,()n PN n y u u y u δ−=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂,()sSP s y u u y u δ−=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂。

y y y s n ∆==)()(δδ 带入,得:xdt y u u u ydt uu uu t t t S P N tt tW E ∆∆+−=∆⎥⎦⎤⎢⎣⎡−⎰⎰∆+∆+]2[22)()(η t x yu u u t y uu uu tSt P t N t W t E ∆∆∆+−=∆∆−222)()(η整理得离散方程为:()()0242=∆−+−∆−yu u u xuu uu t P t S t N tWt E η2—3:解:由2221()u 2u u ux x y η∂∂∂===∂∂∂得:原方程的守恒形式为: 222()2u ux yη∂∂=∂∂ 对方程两端在t ∆时间间隔内对其控制容积积分,把可积的部分积出后得:22()t tsne wtu u dtdy +∆−⎰⎰= 2t te wtn s u u dtdx y y η+∆⎡⎤⎛⎫⎛⎫∂∂−⎢⎥ ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭⎣⎦⎰⎰选定2u 随y 而变化的型线,这里取为阶梯式,即在控制容积内沿y 方向不变,则2222()=y ()t tt ts ne we w ttu u dtdy u u dt +∆+∆−∆−⎰⎰⎰选定2u 随t 而变化的规律,这里采用阶梯式显式,则22()t tewty u u dt +∆∆−⎰= ()()22t t e w u u t y ⎡⎤−∆∆⎢⎥⎣⎦选定uy∂∂随x 而变化的型线,这里取为阶梯式,即在控制容积内沿x 方向不变,则22t tt t e wtt n s n s u u u u dtdx x dt y y y y ηη+∆+∆⎡⎤⎡⎤⎛⎫⎛⎫⎛⎫⎛⎫∂∂∂∂−=∆−⎢⎥⎢⎥ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪∂∂∂∂⎝⎭⎝⎭⎝⎭⎝⎭⎣⎦⎣⎦⎰⎰⎰ 选定uy∂∂随t 而变化的规律,这里采用阶梯显式,则 2t ttn s u u x dt y y η+∆⎡⎤⎛⎫⎛⎫∂∂∆−⎢⎥ ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭⎣⎦⎰= 2t t n s u u t x y y η⎡⎤⎛⎫⎛⎫∂∂−∆∆⎢⎥ ⎪ ⎪∂∂⎢⎥⎝⎭⎝⎭⎣⎦进一步选取u 随x,y 分段线性变化,则2222E Pe u u u += , 222w 2W P u u u +=()nt PtN ty uu y u δ−=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂n , ()stSt p ts y u u y u δ−=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂。

西安交通大学数值传热学大作业

西安交通大学数值传热学大作业

图 3 边界条件展示图
x 方向上的 1-1 和 2-2 所代表的如上图所示。其中 ABCD 为一个计算区域。
6
数值传热学论文
其中平均速度由下式来确定。
TP TP Tb ( x)= T ( x,y )u ( x,y )dy / u ( x,y )dy
控制方程用有限容积法离散,采用幂指数法来离散对流扩散项。计算中用到 了 SIMPLER 算法[5]。考虑到对百叶窗翅片区域的处理,所以在迭代计算过程中, 该区域中的速度为零。除此之外,扩散系数在流体区域中取值为 1,在孤立的固 态区域取很大的值(20×1025) 。网格节点通过手动划分,根据给定的 x 方向的网 格数自动根据角度来计算 y 方向的网格数目。 本文计算中取的网格系统的节点为 70×70。 进行了 1000 次外迭代,速度和温度的参差小于 10^3。翅片与流体间的传热 和 Nusselt 数有关,平均 Nusselt 数通过垂直壁的表面数字综合确定,表达如下
Abstract: In order to investigate the periodic fully developed heat transfer on a louver fin unit with a certain angle to the flow direction, SIMPLER algorithm was adopted based on the Reylonds conservation equations of the steady-state constant property laminar flow and a fin with a constant temperature condition. The heat transfer coefficient and resistance factor was obtained under the angle of louver finsθ =25°, the Reynold number ranges from 10 to 500. The numerical results show that as the Reynold number increases, the average Nusselt number increases and the resistance coefficient decreases. Key words: Fin; Fully periodical flow; Numerical Simulation, SIMPLER algorithm
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5-2
解:根据课本p158式(5—1a )得一维稳态无源项的对流-扩散方程如下所示:
22x x u ∂∂Γ=∂∂φφρ (取常物性)
边界条件如下:
L L x x φφφφ====,;,00
由(5—2)得方程的精确解为:
1
1)/(00--=--⋅Pe L x Pe L e e φφφφ Γ=/uL Pe ρ 将L 分成15等份,有:∆=P Pe 15
对于中心差分、一阶迎风、混合格式和QUICK 格式分别分析如下:
1) (CD)中心差分
节点离散方程: 2
)5.01()5.01(11-∆+∆++-=
i i i P P φφφ 10,2 =i 2) 一阶迎风 节点离散方程: ∆-∆++++=
P P i i i 2)1(11φφφ 10,2 =i
3) 混合格式 当1=∆P 时,节点离散方程:2
)5.01()5.01(11-∆+∆++-=i i i P P φφφ ,10,2 =i 当10,5=∆P 时,节点离散方程: 1-=i i φφ , 10,2 =i
4) QUICK 格式,节点离散方程:
⎥⎦⎤⎢⎣⎡--++++++=+-∆

-∆∆+∆)336(81221211111i i i i i i P P P P P φφφφφφ, 2=i ⎥⎦⎤⎢⎣⎡---++++++=
+--∆∆
-∆∆+∆)35(812212112111i i i i i i i P P P P P φφφφφφφ, 2≠i
用matlab 编程如下:(本程序在x/L=0-1范围内取16个节点进行离散计算,假设y(1)= 0φ=0,y(16)=L φ=1,程序中Pa 为∆P ,x 为题中所提的x/L 。

由于本程序假设y(1)=0φ=0,y(16)=L φ=1,所以y y y y y y L =--=--=--0
10)1()16()1(00φφφφ) Pa=input('请输入Pa=')
x=0:1/15:1
Pe=15*Pa;
y=(exp(Pe*x)-1)/(exp(Pe)-1)
plot(x,y,'-*k') %精确解
hold on
y(1)=0,y(16)=1;
for i=2:15
y(i)=((1+0.5*Pa)*y(i-1)+(1-0.5*Pa)*y(i+1))/2;
end
plot(x,y(1:16),'-or') %中心差分
hold on
for i=2:15
y(i)=((1+Pa)*y(i-1)+y(i+1))/(2+Pa);
end
plot(x,y(1:16),'-.>g') %一阶迎风
hold on
for i=2:15
if Pa==1
y(i)=((1+0.5*Pa)*y(i-1)+(1-0.5*Pa)*y(i+1))/2;
else
y(i)=y(i-1)
end
end
plot(x,y(1:16),'-+y') %混合格式
hold on
for i=2:15
if i==2
y(i)=y(i+1)/(2+Pa)+(1+Pa)*y(i-1)/(2+Pa)+(Pa/(2+Pa))*(6*y(i)-3*y(i-1)-3*y(i+1))/8 else
y(i)=y(i+1)/(2+Pa)+(1+Pa)*y(i-1)/(2+Pa)+(Pa/(2+Pa))*(5*y(i)-y(i-1)-y(i-2)-3*y(i+1))/8 end
end
plot(x, y(1:16),'-<b') %QUICK 格式
hold on
legend('精确解','中心差分','一阶迎风','混合格式','QUICK 格式')
运行结果如下图所示:当 1=∆P :
当5=∆P :
当10=∆P :
5-3 解:根据课本式(5-19)得: 乘方格式:⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧<-≤≤--+≤≤->=∆∆
∆∆∆∆∆∆10,010,
)1.01(100,)1.01(10,055P P P P P P P P D a e E
当1.0=∆P 时有:
951.0)1.01.01()1.01(55=⨯-=-=∆P D a e
E 301.0/3)()()()()()(===Γ=Γ=∆e
e e e e e e e e P u x u u x D ρδρρδ 5297.2830951.0951.0=⨯==e E D a 由系数关系∆=-P D a D a e
E w W 可得: 53.3130)951.01.0()(=⨯+=⨯+=∆w e
E W D D a P a
根据式(5-51g )得: 205
.01.010
=⨯=∆∆=t x
a P p ρ 根据式(4-12)得: 0P W E P a fa fa a ++= (本题方程中无源项)
当采用隐式时1=f ,则得到:
0597.62253.315297.280=++=++=P W E P a fa fa a
即:1.0=∆P 时,5297.28=E a ,53.31=W a ,20=p a ,0597.62=P a 当10=∆P 时,按照以上算法得出: 0=E a ,3=W a ,20
=p a , 5=P a。

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