静电场中的电偶极子
电偶极子的电场和磁场的空间分布求解
1、问题的提出近年来,电磁学研究,尤其是电磁学的一些分支前沿学科的研究,例如,电磁散射、计算电磁学、瞬态电磁学等,取得了较大的进展。
随着量子力学的发展和Aharonov-Bohm 效应的发现,人们发现仅采用磁感应强度B 来描述磁场是不够的,它不能解释电子在外磁场中的干涉和散射等现象。
而经典电磁场理论认为运动电荷受到电场力和磁场力的作用,且只有电场强度E 和磁感应强度B 对运动电荷有作用,而不是电磁势A 。
一般认为电磁势A 始终只被看作是数学上的需要而引入的参数。
带电粒子在外磁场中的动力学行为是否会受到矢势A 的直接影响?电磁势A 的影响是否可以独立于磁感应强度B 出现干涉的量子效应?研究人员针对以上问题展开了讨论。
定义电磁势为()A x π=⎰μＩｄｌ４ｒ。
式中, ｒ＝ｘ－ｘ＇为源点到场点的距离,I 为圆环的电流,dl 为线元。
它由磁场的高斯定理推导出,符合式⋅⋅⎰⎰ Ａｄｌ＝Ｂｄｓ。
但此式不唯一,可以加上任意标题函数的梯度。
由于梯度的环路积分恒等于0,可以有无数个电磁势的形式。
这叫做电磁势的规范变换。
而电偶极子是电磁理论与实际生活中经常碰到的一种带电体系,例如,在外电场作用下电介质的原子里正、负电荷即形成电偶极子;无线电天线里电子作周期性运动形成振荡偶极子。
电偶极子是指一对等量异号的点电荷,它们之间的距离l 远小于场点到它们的距离r,其中电偶极矩用p=ql 表示。
在实际生活中,电偶极子的例子经常可以碰到。
匀速直线运动是电偶极子常见的运动形式,因此研究它所产生的电场和磁场具有重要的意义。
例如,天体上的电偶极子所产生的电磁场将对在其附近飞行的宇宙飞船影响甚大。
本文首先利用平面内场强叠加原理和相对论的变换关系,分别计算电偶极子在二维平面内的做沿轴线和沿中垂线匀速运动的电场,然后再由静止电偶极子电磁势出发,计算出电偶极子在惯性系Σ中的电磁势,最后利用(A,φ)和(E,B)关系,即可得出实验室坐标系Σ中匀速运动的电偶极子的电场和磁场在三维空间内的分布。
11-7 静电场中的电偶极子
它们将形成一对力偶，力偶矩大小为
M qr0 E sin pE sin M p E
在非匀强电场中，电偶极子所受合力将不为0。
二 电偶极子在电场中的电势能和平衡位置
若将电偶极子正负电荷所在处的电势分别表示为 则电偶极子在电场中的电势能为
14:11 2
和 u u
u u Ep q(u u ) q( )r0 cos qr0 E cos r0 cos Ep p E
当 当
时，电势能能量最低；当 0
时能量最高。
时能量为零； 2
14:11
3
§11-7 静电场中的电偶极子
一、外电场对电偶极子的力矩和取向作用
和 F 表示正负电荷所受电场力 为零，即 则电偶极子所受合力 F
Hale Waihona Puke F F F F qE qE 0
1
14:11
电偶极子所受合力
虽然为零，但由于 F
和 F
不在一条直线上， F
11静电场中的电偶极子
0 M 0
稳定 平衡位置
M 0 非稳定平衡位置
q
q
- +
r0
0
q
q
+ -
r0
2、非均匀电场，电偶极子不仅要转动，而
且还要平动
静电场中的电偶极子
二、电偶极子在电场中的电势能和平衡位置
Ep qV+ qV- q V- V
q
E dl
qE
dl
qE r0 p E
Ep p E
静电场中的电偶极子
一、外电场对电偶极子的力矩和取向作用
电偶极子在均匀电场 中，受到的合力为
F合 F+ F- qE qE 0
M rF
M M M
r0qE sin r0qEpE sin
M p E
静电场中的电偶极子
1、匀强电中场，在力矩作用下，电偶极子
顺时针转动 M p E
静电场中的电偶极子
0
2
Ep p E
q
q
Ep pE 电势能最小 - +
r0
Ep 0
Ep pE 电势能最大
0
q
q
+ -
r0
从能量的观点来看，能量越低，系统的状态越 稳定。
【西安交通大学】【电介质物理】【第一章-第九讲(偶极子转向极化 )
<E>式中关于E的三阶项，如果它主要来源于固有偶极矩o ＝0 ，则具有饱和效应，如果来源于各向异性极化率Δa，则
有一个增强效应（反饱和效应）。
晶体中的偶极取向极化
➢ 缺陷偶极子
实际晶体存在缺陷和杂质，在这些区域往往有着空格点 和束缚得不那么紧密的，它们等效地带有正、负电荷， 热运动使空格点和弱束缚离子作混乱排布，而正负电荷 间的库仑引力把它们耦合在一起，形成偶极子——称点 缺陷偶极子，介绍两种缺陷偶极子
当电场不太高，温度不太低 x 1
E
ae 2
x 3
a2e2 6kT
E
02
3kT
E
谢谢观看/欢迎下载
BY FAITH I MEAN A VISION OF GOOD ONE CHERISHES AND THE ENTHUSIASM THAT PUSHES ONE TO SEEK ITS FULFILLMENT REGARDLESS OF OBSTACLES. BY FAITH I BY FAITH
由于 x 1 z 1
exp( yx zy 2 ) 1 yx (z x2 ) y 2 ...... 2
cos y x [1 (1 2 ) x2 ......]
3
15
非球状偶极分子的转向极化
cos2 1 2 (1 )x2 ......]
3 45
E
(
02
3kT
)E
随着x增大， cos 从零增到1，
这是因为 cos增 大，电场的
x/3
取向作用压倒温度的扰乱作用，
L(x)
使所有偶极子都趋向与外电场平
行，达到饱和
cos L(x) x 1 x3 2 x5 ......
9-4 静电场中的电偶极子
Nantong University
9-4 静电场中的电偶极子
一、外电场对电偶极子的力矩
电偶极矩为 r r p = ql 的电偶极子，放 的电偶极子，
r 置于电场强度为 E 的均匀电场中 的均匀电场中.
，
r F−
+q r F+ r l θ E o −q
正负电荷所受到的力分别为 r r F± = ± qE
第9章 静电场 章
返回
1
南通大学
Nantong University
9-4 静电场中的电偶极子
因而电偶极子所受的力矩为
M = qlE sin θ = pE sin θ r r r 矢量表示为 M = p × E r 当 θ = 0, θ = π 时, M = 0
2 因此,力矩的作用总是使电偶极矩转向的 因此 力矩的作用总是使电偶极矩转向的 方向 .
W = pE
当θ =±
π
2 W =0 所以电场中的电偶极子的电偶极矩具有转向 r 的方向的趋势． E 的方向的趋势．
第9章 静电场 章
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4
(电偶极矩与电场方向垂直 时 电偶极矩与电场方向垂直)时 电偶极矩与电场方向垂直
即
r r W = −p• E
第9章 静电tong University
9-4 静电场中的电偶极子
r r W = −p• E
．
当 θ = 0 (电偶极矩与均匀电场方向一致 时 电偶极矩与均匀电场方向一致)时 电偶极矩与均匀电场方向一致 W = − pE 电偶极矩与均匀电场方向一致)时 电偶极矩与均匀电场方向一致 当 θ = π (电偶极矩与均匀电场方向一致 时
第9章 静电场 章
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电偶极子的电场
对于偶极子中点o MM M
M M M q M E 2 2 qsE i n q E s inMPE
Pq
§1.5 电场线
1.5.1.电场线（E线）
为形象地描写场强的分布，引入 E线。
1. E 线上某点的切向
切线
2. 即E 线为的该密点度E 给的出方E 向的；大小。
•
•
•
Ej
qi •
•
E
Ei ds
•qj
i
j
（S内） （S外）
Φe Eds
S
( E i)d s ( E jd s)
Si
Sj
•
E id s E jd s
•
iS
jS
S
•
qi 0 q内
i 0
0
4. 将上结果推广至任意连续电荷分布
在均匀电场中,通过面积S⊥的
nˆ
电通量为 e = E×S⊥
通过任一平面S 的电通量为
e = E× S×cos
S
S
在非均匀电场中,通过 任一面积S的电通量为
ed eE co ds S
nˆ E
dS S
通过任一封闭面S的电通量为
e
Ecos d S
R2
E2x0
(x2
1 R2)12
（3）无限大带电平板外任一点的场强
R1 0 R2
E
2 0
例5、计算电偶极子在均匀电场中所受的力矩
解：电荷产生电场，电场对电荷施加电场力
f qE
电偶极子的场及辐射
收稿日期：2003-06-14作者简介：吕宽州（1963-），男，河南扶沟人，郑州经济管理干部学院讲师。
文章编号：1004-3918（2003）05-0512-03电偶极子的场及辐射吕宽州1，姜俊2（1.郑州经济管理干部学院，河南郑州450053；2.河南省科学院，河南郑州450002）摘要：采用了镜像法等方法对电偶极子及其产生的静电场、电磁场及辐射等做了较系统和深入的分析、研究，使分析方便、简化，推出的结论有一定实际指导意义。
关键词：电偶极子；电场；磁场；辐射中图分类号：0442文献标识码：A在很多文献上，缺乏对电偶极子及其产生的静电场、电磁场及辐射等较系统和深入的分析、研究。
本文参考有关文献给出或分析、推出了重要结论，部分内容采用了镜像法，使分析更方便。
!电偶极子及其产生的静电场电偶极子由一对正、负点电荷组成，电量为l ，相距为l ，如图1所示。
其电偶极矩p =l l ，l 的方向由~l 指向+l ，在T 处产生的电场的电势为：#（r ）=l 4L e 0T +_l4L e 0T _当T !l 时，#（r ）=l l cOs 64L e 0T 2=p ·e r 4L e 0T2（1）电场强度为：E =_"@=e r P cOs 62L e 0T 3+e !P si n 64L e 0T3（2）以上结果表明，电偶极子的电势及电场强度的大小分别与距离的平方、三次方成反比，既存在于近区，且与方位角有关，这些特点都与点电荷的电场显著不同。
图2绘出了电偶极子的电力线与等位面。
图1电偶极子F i g .1E lectric d i p O le图2电偶极子的电力线与等位线F i g .2E lectric p Ow er li ne and e C ui p Otential p laneOf e lectric d i p O le第21卷第5期2003年10月河南科学HENAN SC I ENCEV O l.21N O.50ct .2003!电偶极子产生的电磁场及辐射当P =P 0e -j G t 时，为谐振电偶极子，P 0为常矢，则在近区，即l H T 时，主要地一方面将感应如上所述的静电场，另一方面，相当于I =j G C 、长为l 的电流元还将产生一稳恒磁场，其规律可用毕萨定律描述，且电场与磁场的相位相差为90 ，即电场能量与磁场能量相互转换，而平均波印亭矢量为零，故不产生辐射。
第12讲 等势面 电势梯度 静电场中的电偶极子
第12讲等势面电势梯度静电场中的电偶极子电场线与等势面的关系♉电场线处处垂直等势面♉电场线指向电势降的方向♉等势面的疏密反映了场的强弱电场强度和电势的关系积分关系式⎰⋅=b a a l Ed ϕ0=b ϕ微分关系式ϕϕ-∇=-=g ra d Ek z j y i x ˆˆˆ∂∂+∂∂+∂∂=∇ϕϕϕϕ电偶极子( )在电场( )中所受的力矩 Ep M ⨯=电偶极子( )在均匀外场( )中的势能 Ep W ⋅-=E p E p 电场中的电偶极子O 图中所示以 O 为心的各球冠面为静电场的等势面，已知ϕ1 < ϕ2 < ϕ3，在图上画出 a 、b 两点的电场强度的方向，并比较它们的大小。
E a E b(填 <、=、>)。
ϕ1 ϕ2 ϕ3 a b = a E b E Q3.12.11.若静电场的某个区域电势等于恒量，则该区域的电场强度分布是 ；若电势随空间坐标作线性变化，则该区域的场强分布是 。
处处为零 不为零的恒量(或均匀分布) Q3.12.2设有两个电偶极矩分别为 和 的电偶极子。
如果它们重叠在一起，此带电系统的电偶极矩为多少？ 答：1p 2p Q3.12.3221121l q l q p p p+=+=Q3.12.4电偶极子在均匀电场中总要使自身转向稳定平衡的位置，若此电偶极子处在非均匀电场中，它将怎样运动呢？你能说明吗？答：见视频。
[Q3.12.5] 证明 Q1.3.7 中的电四极子在它的轴线延长线上的电势为式中 Q = 2ql 2 叫做它的电四极矩。
利用梯度验证，所得场强公式与Q1.3.7一致。
)(l r r Q >>= π4130εϕ+q P-2q +q l l r解： 根据电势的叠加原理⎪⎭⎫ ⎝⎛--++=r l r l r q 211π40εϕ+q P-2q +q l l r2π422220)()()()(l r r l r l r r l r r q ---++-=ε)(22202π4l r r l q -=ε当 l << r 时， 30π4r Qεϕ≈r E ∂∂-=ϕ40π43r Q ε=[Q3.12.5]* 电偶极层： 一厚度 l 均匀的曲面薄壳，两面带有符号相反的面电荷 。
静电场2
8
3)求积分 3)求积分
E = Exi
y
dq Q
E x = ∫ dE x
R
r
o
θ
p
x
dEy
dEx dE
x
dEx = dE cos θ cos θ =
Ex = ∫ dEx =
z
2
x x +R
2
,
xλ
dE =
l 3
1
1
λ dl
2 2
4πε 0 x + R
0 2
1
4πε 0 ( x 2 + R 2 )
2
P
E
dS⊥
dN ∝ EdS⊥
静电场中电场线的性质: 静电场中电场线的性质: 中电场线的性质 有头(源)有尾, 由+(或∞)指向(或∞) 有头( 有尾, +(或 指向 无电荷处不中断 不闭合, 不相交 不闭合,
dN → E∝ dS⊥
18
线分布: 几种电荷的 E 线分布:
带正电的点电荷
电偶极子
均匀带电的直线段
一个点电荷所产生的电场, 一个点电荷所产生的电场,在以点电荷为 中心的任意球面的电通量等于 q
ε0
25
点电荷q被 点电荷 被 任意曲面 曲面包围 任意曲面包围
q dS ' q r dS q dΦE = = = d 2 2 4πε 0 r 4πε 0 r 4πε 0
对整个闭合面S有 对整个闭合面 有
p
dE x E
α
x
θ1
dE y
dE
λ Ex = 2πε 0 a
Ey = 0
θ2 → π , θ1 → 0 , 有
17
电偶极子
在平衡时，在电介质内部的总场强应是这两者的矢量
和。则
E→=
→
E0
→
Ep
在均匀外电场中，这三个矢量互相平行，故
可写成： E = E0 – EP 。 27
§9.5 静电场中的电介质
s
E0
=
0
0
EP
=
s 0
此时有 σ′=Ｐ=χｅε０Ｅ，则 Ｅｐ=χｅＥ ，并由
于Ｅｐ与Ｅ0 反向，故合场强大小为
E = E0 EP = E0 ceE
10
第六节 心电知识
一、心电场（cardio-electric field）
1、心肌细胞的电偶极矩
11
§9.6 心电知识
12
2、心电偶的电性质
§9.6 心电知识
13
二、心电图
§9.6 心电知识
14
15
§9.6 心电知识
16
17
三、心电图导联
§9.6 心电知识
18
§9.6 心电知识
19
We
=
V wedV
=
1 E 2dV
V2
37
和的例电R介92-，质4所，带如问电图此荷所电为示容,器球Q贮形存电．的容若电器在场的两能内球量、壳为外间多半 充少以径？电分容别率为为R1
解
→ E=
1
4π
Q r2
→ er
we
=
1 E 2
2
=
Q2
32π 2 r 4
dWe
=
wedV
=
Q2
4
§9.4 电偶极子
三、 电偶极子轴线延长线上的场强：
E
=
电偶极子在均匀电场中的运动特征研究
Ｖｏ． ２ Ｎｏ ２ ２ １ １２ ． ０ ２
电偶 极 子在 均 匀 电场 中的运 动特 征 研 究
张 永 梅
（ 南京航 空航 天大 学理 学院 ， 江苏 南 京 ２ １ ０ ） １ １ ６
（ 收稿 日期 ：２ １－ １０ ） ０ ＩＩ－４
摘 要 电偶极 子在 均匀 电场 中受到 力 矩 的作 用 而发 生转 动 ， 由于 惯 性 的存 在 ， 但 电偶极 子 不 会 立 即静 止在 平 衡位 置 ， 是会 在 平衡 位置 附近振 动． 文从 动 力 学和 能量 特 征 两个 而 本 方面证 实 ， 始 角度较 小 的情况 下 ， 初 电偶极 子做 简谐振 动．
度证 实振 动 的电偶极 子类 似 力学 中的单 摆 或 弹簧 设外 电场 的强 度 为 Ｅ， 电偶 极 子 放 在 该 均 把
匀 的外 电场 中时 ， 的电偶 极 矩 ｐ 它 。的方 向 与 电场
强度 Ｅ 的方 向之 间 的夹角 为 ０ 电偶 极子 的正 负 电 ．
荷 分别 受到 电场 力 Ｆ 和 Ｆ 的作 用 ， 两 个 力 的 这 大小 Ｆ 一Ｆ 均为 ｑ Ｅ．
物 理 与工程
Ｖｏ． ２ Ｎｏ ２ ２ １ １２ ． ０ ２
由于这 两个力 大 小相 等 ， 向相 反 ， 以 电偶 方 所
一
一
ｑ Ｅｒ０
一 ０
（） ６
（） ７
极子 受 到的 合力 为零 ， 电偶 极 子 不会 发 生 平 动 ． 但
是这 两个 力 不 在 同一 条 直 线 上 ， 以 电偶 极 子 受 所 到力 矩 的作用 ， 个力 矩 的大小 为 这
平 衡 位置 ． 矩 的作 用 将 使 电偶 极 子 趋 向 于平 衡 力 位 置 一０ 但 是 ， 。 如果 考 虑到 电偶 极子 是 由具 有 质
11静电场中的电偶极子
电偶极子在均匀电场 中，受到的合力为
F合 F+ F- qE qE 0
M rF
M M M
r0qE sin r0qE sin
2
2
qEr0sin
pE sin
M p E
静电场中的电偶极子
1、匀强电中场，在力矩作用下，电偶极子
顺时针转动 M p E
静电场中的电偶极子
0
2
Ep p E
q
q
Ep pE 电势能最小 - +
r0
Ep 0
Ep pE 电势能最大
0
q
q
+ -
r0
从能量的观点来看，能量越低，系统的状态越 稳定。
静电场中的电偶极子一外电场对电偶极子的力矩和取向作用电偶极子在均匀电场中受到的合力为qeqesinsinqeqesinqersinpe静电场中的电偶极子1匀强电中场在力矩作用下电偶极子顺时针转动2非均匀电场电偶极子不仅要转动而且还要平动平衡位置平衡位置稳定非稳定静电场中的电偶极子二电偶极子在电场中的电势能和平衡位置qvqvqedl电势能最小电势能最大从能量的观点来看能量越低系统的状态越稳定
0 M 0
稳定 平衡位置
M 0 非稳定平衡位置
q
q
- +
r0
0
q
q
+ -
r0
2、非均匀电场，电偶极子不仅要转动，而
且还要平动
静电场中的电偶极子
二、电偶极子在电场中的电势能和平衡位置
Ep qV+ qV- q V- V
q
E dl
qE
dl
qE r0 p E
Ep p E
大学物理5-9 静电场中的电偶极子-new
(2)在电荷分布有某些对称性的条件下，可通过高斯 1 定理求场强。
E dS q
S 0
内
(3)用点电荷电势公式和电势叠加原理求电势分布， 再利用场强和电势的关系通过微商求场强。 dq V E grad V V 4π 0 r
求电势的方法
(1) 电势叠加法：当电荷分布已知时
qi 点电荷系：V i 4 π 0 ri dq 连续带电体： V 4π 0 r (2) 场强积分法：当 E 易于由高斯定理求出
VA
电势零点
A
E dl
8
EP EP EP q(V V )
qr0 E cos pE cos
r0
F
q
E
0 时， EP pE 稳定平衡位置
电场中电偶极子 时， EP pE 非稳定平衡位置 总是向势能最低 的位置转向 时，EP 0 非平衡位置
2
电偶极子的电场线与等势面
+
真空中静电场小结 1. 两个物理量
E U
2. 两个基本方程 高斯定理：
1 E dS
S
0
q
内
静电场环路定理：
E dl 0LBiblioteka 6求电场强度的方法
(1)利用点电荷的场强公式和场强叠加原理，通过 矢量积分求场强。
dq E dE e 2 r 4π 0 r
M M M
q
F
力矩方向相同，均垂直直面向里
r0
F
q
E
均匀电场中电偶极子所受力矩 M p E
物理竞赛-静电场
3 r l 3 r 1 2 2 r
q
ol
+q
P 3(r P) r 4 0 r
3
当P 点在连线上正电荷右侧，则
2P r P P，E 3 4 0 r
当P 点在连线的中垂线上，则
P r P 0，E 4 0 r 3
A -Q Q
导体板上感应电荷对板右侧电场的影响， 可用与点电荷Q关于导体面成镜像对称的另 一虚设点电荷-Q替代，板上感应电荷对Q的 作用亦等效于像电荷-Q对Q发生的作用 由库仑定律，板上感应电荷对点电荷Q的 作用力大小为 Q
kQ F 2 2 16 0 d 4d
拓展
(1)从点电荷Q出发时沿着平行于导体板的电场线碰 到导体表面的位置
例10
A
B
如图，无限大的接地导体板，在距板d处的A点有 一个电量为Q的正电荷，求板上的感应电荷对点电荷Q的作用力．
专题17-例11
由于导体板接地，板上电势为零，在点电荷Q 的作用下，板的右侧出现感应电荷.
由于导体为一等势面，从点电荷Q出 发的电场线应处处与导体面正交而终 止，因而导体板右侧电场线分布大致 如图所示． 联想到等量异种电荷的电场：
r l
E 3
q 1 1 q o E E E 2 2 40 ( r l 2E) (r l 2 ) P
E l
+q
E
E
P
E
ql
P
E
P
E
r
+q
q
o +q
1 ql E E cos E cos 2 2 32 4 0 [r (l 2) ] 4 0 r 3
第三章静电场中的电介质
1 E ds ( q0 q)
s
0
s内
s内
q P ds
s内 s
1 1 E dS q0 q q0 P dS 0 0 S S
0 E P dS q0
四、 有介质时的高斯定理应用
令D 0 E P
S
引入辅助物理量：电位移矢量(electric displacement)
D 0E P
介质存在时高斯定理:
D ds q0
s s内
电位移矢量对任意闭合曲面的通量等于该曲面内所有自由 电荷的代数和。 二、电位移矢量D 1、定义：
(S )
_
E0
内
ds
l
P dS q
( S内)
V
S
外
V 内的极化电荷总量 q P ds s P d s 该点的极化电荷体密度 ' s V
'
P ds / V
' s
* 此式为各点极化电荷体密度和该点极化强度的关系。
q' , ' , ' 分别表示极化电荷、体密度、面密度 • q0 , 0 , 0 分别表示自由电荷、体密度、面密度
•
二、极化电荷体密度与极化强度的关系：
1、以位移极化为例 极化分子电矩
p分子
ql
S
E0
ds
单位体积有 n 个分子 极化强度矢量
l
0
P np分子 nql
D E
第一章-第三讲(电偶极子和电场)
q pi ri rp q pi rpQ p
i
i
qni ri rn qni rnQn
i
i
参考点O到正电荷重心的矢径，Qp为正电荷总量。 参考点O到负电荷重心的矢径，Qn为正电荷总量。
电矩和电偶极矩
• 对于总电量为零的系统
Qp Qn Q
Q(rp
rn )
rp
+
令
l l rp rn
c os3
3 2
cos）
实际偶极子的多极展开式——实际 偶极子的电场
➢ 一个在原点的实际偶极子是两个单极子（+q）和（-q）在处的电 位迭加
p
1
4 0
qr 'n r n1
Pn
(c
os
)
n
1
4 0
qr 'n r n1
[Pn
cos(
)]
1
4
0
qr 'n r n1
Pn
(
c
os
)
p
n
1
4 0
n
不同极子分类
➢ 多极子可用多极强度来衡量，多极强度是标量
1. 单极子的单极强度是电量q； 2. 偶极子的偶极强度是偶极矩的模ql ；
3. 四极子的强度是q：l1l2 ； 4. 八极子的强度是q：l1l2l3 ；
单极子的多极展开式——单 极子场
➢ 任何电荷系统可以看成是一个单极子（例如分子中的电
场），它所形成的电场。
K0 dv'
电荷系统的总电量或单极矩
分子或离子中电荷系统多极展开 式
K1 r ' cosdv' cosdu du (r ' )r 'dv'
第八章 静电场 第四节电偶极子
2、电介质的极化
1）有极分子的取向极化 当有极分子组成的电介质受到外电场作用后，每个分子
电矩都受到力偶矩的作用，使分子电矩尽量转向外电场的方 向。电介质内部仍是电中和状态，但在电介质的两个端面上 出现了束缚电荷。
E0
＋
－
E0
－
＋
电介质在外电场的作用下产生束缚电荷 的现象称为电介质的极化。这种极化称 为取向极化。
dr
Q oR
r
解：由高斯定理可知 在球外距球心r处的场强为
E
Q
4 0 r r 2
或由E=
E0
r
得出
电场的能量密度为
w
1 2
0
r
E
2
Q2
32 20rr4
以O点为心取半径为r厚度为dr的同心球壳，其体 积为 dV 4 r，2d则r 该球壳的电场能为
dW dV
带电金属球的整个电场的能量为
W dW dV
到导体上，则外力做功为dA
dA Udq
dA全部转换为导体的静电能dW，则
dW dA Udq
当导体的带电量由零增到Q时，导体具有的静电能为
W
dW
Q
Udq
Qq dq
0
0C
1 Q2 1 QU 1 CU 2
2C 2
2
三、静电场的能量
设平行板电容器两极板电势差为（U1－U2），带电量
填充电介质
C S 0r S
dd
电场的能量密度
ω
1 E2
2
1 2
0
r
E
2
一般采用在两板间填充绝缘好的电介质，则用 0r 代替式中的 0，这时的电容为：
C S 0r S
电势梯度、电偶极子
目录
• 电势梯度概述 • 电偶极子概述 • 电势梯度与电偶极子的关系 • 电势梯度与电偶极子的应用 • 总结与展望
01 电势梯度概述
电势梯度的定义
电势梯度是电场强度在空间中的变化 率，表示电场中电势随位置的变化率。
电势梯度是一个矢量，其方向指向电 势降低的方向，其大小等于电场强度 在该点的负值。
在某些特殊情况下，如强磁场和强电场共同作用时，电偶极子的行为 会更加复杂。
04 电势梯度与电偶极子的应 用
电势梯度在电子设备中的应用
电子设备中的电势梯度用于控制电流和电压的分布，确保电子设备的正常运行。
在集成电路中，电势梯度用于实现信号的传输和处理，提高电路的工作效率和稳定 性。
电势梯度在电子设备的散热设计中也发挥着重要作用，通过合理分布温度场，降低 设备过热的风险。
电偶极子是一对相距一定距离的等量 异号点电荷，它们产生的电场在空间 中形成电偶极场。电偶极场的电场线 从正电荷出发，终止于负电荷，不闭 合也不相交。
电势梯度和电偶极子在电磁学、电化 学、生物医学等领域有着广泛的应用 。例如，在电磁学中，通过研究电势 梯度和电偶极子的分布，可以分析电 磁波的传播和散射特性；在电化学中 ，电势梯度和电偶极子可以影响电解 质的离子迁移和扩散行为；在生物医 学中，电势梯度和电偶极子可以影响 细胞的生长和分化等生命活动。
电势梯度定义为电场强度在某一点的负 值，即$nabla varphi = -E$，其中 $varphi$表示电势，E表示电场强度。
电势梯度的物理意义
电势梯度表示电场中电势随位置 的变化率，反映了电场中电势的
分布情况。
电势梯度的物理意义在于它决定 了电荷在电场中的运动方向和速 率，以及电场力对电荷的作用方