第八章现代光学基础.doc

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《现代光学基础教学课件》jg课件

《现代光学基础教学课件》jg课件
比较偏振光和自然光的区别与特点,探究偏振光在光学器件中的应用。
光的颜色与色散
1
光பைடு நூலகம்频率与波长
解释光的频率与波长之间的关系,以及它们对光的颜色产生的影响。
2
色散现象
探索光的色散现象和色散定律,了解不同材料对光的折射率的影响。
3
彩虹的形成
讲解彩虹形成的原理,揭示光的色散在大气中的奇妙效果。
光的应用与前沿技术
光的衍射
深入研究光的衍射现象和衍 射定律,了解光通过小孔和 狭缝后的行为。
全息图
介绍全息图的制作原理和应 用,展示光的干涉和衍射在 全息技术中的重要性。
光的偏振
1 光的偏振现象
讲解光的偏振现象和偏振方向的概念,探索光的振动方式。
2 偏振片
介绍偏振片的结构和原理,了解偏振片在光学领域中的应用。
3 偏振光与自然光
光通信
介绍光通信的基本原理和 发展趋势,讲解光纤在信 息传输中的应用。
激光技术
深入研究激光的产生原理 和应用领域,展示激光技 术的未来发展方向。
光学显微镜
探索光学显微镜的工作原 理和各种应用,揭示对微 观世界的奇妙观察。
1
透镜原理
讲解透镜的基本原理和分类,了解透镜在光学器件中的应用。
2
焦距和成像
深入研究透镜的焦距以及成像原理,了解不同透镜对光线的聚焦特性。
3
构建光学成像系统
教授如何构建基本的光学成像系统,让学生能够实践和应用所学知识。
光的干涉与衍射
光的干涉现象
探索光的干涉现象和干涉定 律,解释干涉对光的衍射和 干涉现象。
现代光学基础教学课件
欢迎来到《现代光学基础教学课件》。本课件旨在介绍光学的基本概念、原 理与应用。让我们一起开始探索这个神奇的领域吧!

第8章 现代光学基础

第8章 现代光学基础
4 2me2k
5.29102 nm
n=4 n=3
n=2
第n个轨道的半径
n=1
rn n2r1
电子的轨道速度
υ 2 e2Zk
nh
(2)轨道能量
电子势能
Ep

k
Ze2 r
电子动能
Ek
1 mυ2 2
k Ze2 2r
第n个轨道上电子的总能量
En
E5 激 E4
发 态
E3
1 2 2me4Z 2k 2
E1
基态
能级图
13.6 eV
En
激 发
E5 E4
态 E3
E2
0
0.85eV 1.51eV 3.4 eV
E1
基态
能级图
13.6 eV
E2
E1
E1
3.受激辐射
处于激发态的原子,受到一个满足频率条件的外来光子 的影响,由高能态向低能态跃迁,并把两个状态之间的能量 差以辐射光子的形式发射出去,这种过程叫做受激辐射。
(3)跃迁假设:当电子从一个能量较大的定态跃迁到一个 能量较小的定态时,原子的总能量减少,减少的这部分能量 以光子的形式辐射出去;反之,当电子从一个能量较小的定 态跃迁到一个能量较大的定态时,原子就吸收光子。
h En Ek (En Ek )
En
En
h En Ek
h En EkE1源自受激辐射的光子与外来光子具有相同频率、相同发射方 向、相同相位和偏振态(相干光)
4.吸收、自发辐射和受激辐射的比较
受激辐射 受激吸收
相同点:都需要外来光子的影响。
不同点:(1)受激辐射原子由高能级跃迁到 低能级;
(2)受激辐射不吸收外来光子。

【光学】现代光学基础

【光学】现代光学基础

2
m r
kzre22
4ze02r(21)
玻尔引用量子论,提出一个假设:
电子的角动量 m,r只能等于 的整数倍。
2
mr n 2n(主量子数)=1,2,3,……
由(1)和(2)式得:
r n2
2
42me2zk (3)
(2)
2e2 zk
n
(4)
EnEpEk1 2m 2(kzr2 e)
22mn4 2z e22k2 . 8m 242en 12n 123m 2242e2
这种过程叫做受激发射。受激辐射原子数为:
n2 1B2n 12u()
B2:1 受激辐射爱因斯坦系数, B21u(称)为受激辐射速率。用
W表2示1
n2 1n2W21
只有当外来光子的能量 21E2时E1,才能引起受激辐射。而且受
激辐射发出来的光子与外来光子具有相同的频率,相同的辐射方向, 相同的偏振态和相同的位相。
n3
wn 2 w 23 n 2 A 31 A 32
n2 n1
w 12
wA 32 A 31 A 32
w 23 A 32 A 31 A 32
A 21
w 23
.
由于: A 32 A 31 w w 12
n2 w n1 A 21
可见,使外界抽运速率足够大时,就有可能使 w A,21从而使 n2这n1
=1
R1R2e2()l
( )l ln 1
R1 R2
由此可(见) ,(只n2有当n1粒) 子c82反A2转21 数达到一定数值时,光的增益系数才足够
大,以致有可能抵偿光的损耗,从而使光振荡的产生成为可能。
.
§9—5 激光的单色性
从物理光学的角度来看,光波在腔内多次来回反射所形成的各级反射 波必然会产生干涉,而干涉的结果,会提高最后发射的激光的单色性。

第八章现代光学基础

第八章现代光学基础
只辐射特定频率 的光子
n2 :处于能级E2的原子数 A21:自发辐射爱因斯坦系数
自发辐射是无规的(方向、初位相)
受激辐射: 外来激励下,原子由高能态低能态,放出光子
h
h h E
E2
1
受激辐射光子数:
' n21 B21n2u
B21—— 受激辐射爱因斯坦系数
受激辐射与外来光子具有相同频率、相同方向、 相同初位相和偏振态
谐振腔——法布里-珀罗干涉仪 当
2nl k 透射(输出)干涉主最大
c k 2nl
n:工作物质折射率
:共振频率
谐振腔作用:
1. 光振荡实现光放大。
2. 选频——激光输出有几个频率,某一个称为一个纵模 如同法-珀,每一个纵模有一定的线宽
8.6 激光的相干性
1. 时间相干性

1

相干长度:l=c
c l
2.空间相干性 激光在谐振腔内振荡的过程中,在光束横截面上形成各 种不同形式的稳定分布,这种稳定分布称为激光束的横 向模式,简称横模。——由反射镜衍射引起
横模
低次模式 TEM00 ——高斯分布 高次模式 TEMmn TEM21
*8.7 激光器的种类
产生激光的两个必要条件:
1. 粒子数反转分布(要有激活介质,激励能源) 2.
' n21 n2 B21u
n 1 h / kT ~ 10 12 n21 e 1
T=50000K,
' 21
受激辐射光子数
<< =
自发辐射光子数
要实现光放大,必须:受激辐射光子数大于自发辐 射光子数
二、光学谐振腔
作用: 使得在某一方向上实现受激辐射占主导地位的装置。

08-现代光学基础

08-现代光学基础

基态
原子吸收外来电磁辐射或一个外来光子, 原子吸收外来电磁辐射或一个外来光子, 就从一个较低能级跃迁到一个较高能级 激发态 会自发的辐射出一个光子,使其 会自发的辐射出一个光子, 从激发态跃迁到一个较低能级
处于激发态的原子是不稳定的 自发辐射
12
设原子在能级E 之间发生跃迁, 设原子在能级 1与E2(E2> E1)之间发生跃迁,吸收的或辐 射出的光子能量为 h,则 ,
1
一.玻尔氢原子理论 玻尔氢原子理论
为了从原子结构出发来说明发光的基本原理, 为了从原子结构出发来说明发光的基本原理,先看一下玻 尔的氢原子理论。 尔的氢原子理论。 为了解释氢原子光谱,玻尔提出了三个基本假设: 为了解释氢原子光谱,玻尔提出了三个基本假设: 1.原子系统只能具有一系列不连续的能量稳定状态(定态)状 原子系统只能具有一系列不连续的能量稳定状态( 原子系统只能具有一系列不连续的能量稳定状态 定态) 相应的能量分别为E 态,相应的能量分别为 1、E2… … (E1<E2< … … )。 2.只有当原子从一个具有较高能量 n的稳定状态跃迁到另一个 只有当原子从一个具有较高能量E 只有当原子从一个具有较高能量 具有较低能量E 的稳定状态时原子才发射单色光,频率ν 具有较低能量 k的稳定状态时原子才发射单色光,频率νkn由 下式决定 E −E
v nh m = r 4π 2mr 3
2
2= 即 2 3 2 4π mr 4πε 0 r
我们得到量子化的第n个稳定轨道的半径 我们得到量子化的第 个稳定轨道的半径
h ε0 2 rn = n 2 πmze
n = 1,2,3,L
电子绕核运动时,只能在满足上式的轨道上运动, 电子绕核运动时,只能在满足上式的轨道上运动,电子现 在成了有轨电车,只能在这些特殊轨道上运动, 在成了有轨电车,只能在这些特殊轨道上运动,但它同时也是 个跳蚤,玻尔允许它跳车,但不允许它到处闲逛, 个跳蚤,玻尔允许它跳车,但不允许它到处闲逛,只允许它落 在另一个轨道上巡游,直到它要再跳为止。 在另一个轨道上巡游,直到它要再跳为止。 6

《现代光学基础教学课件》激光原理3

《现代光学基础教学课件》激光原理3

B sin n D sin n sin( n 1)
1 arccos ( A D ) 2
共轴球面腔的稳定性条件
1.稳定腔:
近轴光线在腔内往返任意多次而不横向逸处腔外
rn An r1 Bn1 n C n r1 Dn1
An、Bn、C n、Dn 为有限值
Z1, Z2, f (等价共焦腔位置、参数)
f
R共焦,ω0
例1、已知一二氧化碳激光谐振腔由两个凹面镜构成 ,两凹面镜曲率半径R1=2m,R2=4m,腔长L=1m。 (1)证明该谐振腔为稳定腔(2)如何选择高斯光束 腰斑的大小和位置才能使它成为该谐振腔中的自再现 光束?( 输出波长为10.6μ m )
等价——具有相同的行波场
共焦腔等相位面的曲率半径:
f R( z ) z z
2
二、一般稳定球面腔的模式
分析步骤:
1.先求其等价共焦腔; 2.等价共焦腔 实际稳定腔 的模式特征
光斑半径
远场发散角 谐振频率
求等价共焦腔的公式
f2 R1 R( z1 ) z1 z1 f2 R2 R( z2 ) z2 z2 L z2 z1
令:
L g1 1 R1 L g2 1 R2
0 g1 g 2 1
2. 非稳腔:光线在腔内有限次往返后必然从侧面逸
出腔外。
1 ( A D ) 1 即 g1 g2 1 2 或: 1 ( A D ) 1 即 g1 g2 0 2
非稳条件
3. 临界腔:
1 ( A D ) 1 即 g1 g2 1 2 或: 1 ( A D ) 1 即 g g 0 1 2 2

物理光学-第七章-现代光学基础1综述

物理光学-第七章-现代光学基础1综述

E1
设 n1 、n2 —E1 、E2 原子密度。 单位体积中单位时间内,从E2 E1自发辐射的光子数:
dn21 n2 dt 自发
n21 n2 A21
A21为自发辐射爱因斯坦系数
10
3.受激辐射 (stimulated radiation) n2 E2 hn
条件: hn 21 E2 E1 E1
比较:
单色能量密度
u (n )
B12e
hn kT
A21 B21

A21 / B21 B12 hn e B21
3
kT
1
得:
B12 B21 B
A21 8 hn 3 B21 c
14
§8.3 粒子数翻转
普通光源-----自发辐射
激光光源-----受激辐射
激光又名镭射 (Laser), 它的全名是 “辐射的受激发射光放大”。 (Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation)
u (n ) A21 n1 B12 B21 n2
玻尔兹曼定律: n
E2 E1 hn exp exp n1 kT kT
2
u (n )
A21 B12ehv kT B21
13
对于黑体辐射:
8 hn 3 1 u (n ) c3 ehn kT 1
20
六十年代初对发明激光有贡献的三位科学家。 1964年获诺贝尔物理奖。
巴索夫
汤斯
普罗恰洛夫
21
§8.4 光震荡
B21n2 u(n ) n21
n21 n2 A21
受激辐射和自发辐射光子数之比:

现代光学基础讲稿

现代光学基础讲稿
3、双光束干涉强度公式(略)
4、*干涉场的衬比度
(1)衬比度: 。
例:求两相干光束在无背景光情况下的衬比度
解:
(2)衬比度的范围
(3)双光束干涉强度公式
(4)成一定夹角的衬比度(课后自学)
5、相干叠加的两个补充条件。
6、*线性光学系统
(1)相干系统和非相干系统
预习思考:两束平行光的干涉场有什么特点?什么是空间频率?
1.68882
1.71303
1.72000
1.73780
1.75324
3. 色散
正常色散:随波长增加折射率减小.一般透明介质可见光波段发生正常色散.
色散本领:△=
例:图1.9石英的色散曲线(1/△)
4. 折射率与光速比
5. 折射率与波长比
§1.3光程
1. 定义
光程:光线路径的几何长度与所经过的介质折射率的乘积。
4、 *杨氏双孔干涉实验
5、*干涉条纹间距公式
干涉条纹特点:
间距公式: 。
6、杨氏双孔干涉实验的经典意义和现实意义。
人物简介:
§2.7两束平行光的干涉场
前言:波前的记录与再现。
例:固态激光武器-相干合成光束。
1、*干涉条纹间距公式
(1)干涉图
(2)干涉条纹特点
求:
2、*空间频率概念
空间频率公式:
上例题:f
★本讲重点
惠更斯-菲涅耳原理及其数学描述、基尔霍夫衍射积分式、圆孔衍射图样及其特征半波带方法;衍射程度的三个等级、衍射系统及其分类,基尔霍夫边界条件与傍轴衍射积分公式、圆孔菲涅耳衍射轴上光强变化函数;。
★本讲难点
惠更斯-菲涅耳原理及其数学描述、基尔霍夫衍射积分式、圆孔衍射图样及其特征半波带方法。

第八章 现代光学基础

第八章 现代光学基础

定义:非线性光 学是指光与物质 相互作用时,光 场引起的介质极 化强度超过线性 极化强度的现象。
发展历程:自 20世纪60年代 激光问世以来, 非线性光学得到 了迅速发展。
应用领域:非线 性光学在光通信、 信息处理、量子 计算、光谱学等 领域有广泛应用。
未来展望:随着 新材料的不断发 现和技术的不断 进步,非线性光 学将会有更多的 应用前景。
定义:利用光波 在光导纤维中传 输信息的技术
原理:通过调制 技术将电信号转 换为光信号,在 光导纤维中传输, 经过解调技术还 原成电信号
应用:光纤通信、 光缆电视、光纤 传感等
优点:传输容量 大、传输速度快、 抗干扰能力强、 安全性高等
光学信息处理的基本原理 光学信息处理的应用领域 光学信息处理的优势与局限性 光学信息处理技术的发展趋势
光学仪器的发展,如望远镜、显微镜等 光的波动理论的建立,如干涉、衍射等现象的解释 光的量子理论的提出,如光电效应等现象的解释 光学材料的发展,如光学玻璃、晶体等
激光技术的出现和应用
非线性光学的发展
光学与计算机科学的结合
光学在通信和信息处理中的应 用
干涉现象:两束或多束光波在空间某些区域相遇时,相互作用产生加强或减弱的现象。 干涉条件:需要有两束或多束相干光波,即具有相同的频率、相位和振动方向。 干涉图样:干涉现象通常会产生明暗相间的条纹或彩色条纹,取决于光的波长和干涉条件。 干涉的应用:干涉被广泛应用于光学测量、光学通信、光学成像等领域。
衍射的类型:菲涅尔衍射和 夫琅禾费衍射。
光的衍射现象:光在遇到障 碍物时,会绕过障碍物继续 传播的现象。
衍射的应用:全息成像、光 谱分析等。
衍射实验:双缝干涉实验和 单缝衍射实验。
光的偏振现象:光波在振动方向上的变化 偏振光分类:自然光、线偏振光、椭圆偏振光 偏振片的作用:使自然光变为线偏振光 偏振现象的应用:液晶显示、光学通信等

现代光学基础

现代光学基础

斯托克斯倒逆关系

入射光束振幅为1,相应 的反射光束振幅为r折射光 束振幅为t;再设一振幅r 的光束逆向传播射向界面, 相应的反射光束振幅为rr, 折射光束振幅为rt;又设 一振幅为t的光束逆向传播 射向界面,相应的反射光 束振幅为
r ,t
折射光束振幅为 t ,t 最初的两列光行波均被抵消 那么图上显示的另外两列行波(1.rr,t’t)和
p
p
w1, p w1 p
w2 p w1 p
, w1s s w1s
w2 s s w1s
斜入射时折射光束正截面 s2 不等于入射光束 正截面 s1
S 2 cos i 2 S1 cos i1
w1 I1S1
w2 I 2S2
所以光功率透射率与光强透射率的关系为
光功率反射率和透射率

光强是光功率面密度,单位是瓦/㎡ 若考虑光功率应当记及光强和正截面这两个因素 , 设入射光为 w1 反射光为 w2折射率为 w1 根据图3.6,能量恒守恒公式在此体现为光功率守
w w2 ห้องสมุดไป่ตู้1
, 1
分别对P光和S光而言为
w w2 s w1s
, 1s
定义光功率反射率、透射率
(rt,r’t)不复存在了即
rt r t 0
,
1 (tt r ) 0
, 2
解出得
r r
,
tt r 1
, 2
上式称作斯托克斯倒逆关系,其结果与菲涅耳 公式是一致的,该公式对p光和s光都成立
小结

本节从菲涅尔公式出发,研究了介质界面 反射折射时的光能量的分配规律,先后引 进了三个反射率和三个透射率给出了他们 间的各种关系

大学物理光学 第8章 现代光学基础

大学物理光学 第8章  现代光学基础
19世纪末的三大发现:
• 伦琴:1895年——X射线——1901年获诺贝尔奖; • 贝克勒尔:1896年——放射性——1903年获诺贝尔奖; • 汤姆孙:1897年——电子——1906年获诺贝尔奖.
• 汤姆孙 → • 西瓜模型
• • • • • • • • • •
卢瑟福 → 玻尔 → 海森伯 行星模型 壳层模型 不确定关系
• 吸收: • 发射:
hv E E , , h 51 E5 E1
21 2 1
• E1为基态,能量最低, • 其它态为激发态。
二、 光与原子相互作用
• (一)、吸收 • (二)、自发辐射 • (三)、受激辐射
• (四)、三个系数的关系
(一)、吸 收 • 只有当光子的能量正好等于原子的能级 间隔E2 -E1 时,这样的光子才能被吸收。
1897年 1911年 1913年 1927年 (1906年 1922年 1932年) 英《物理世界》千年特刊评出的10名最杰出物理学家: ⒈爱因斯坦(美籍德国人﹚ ⒌海森伯(德国人、1932) ⒍伽利略﹙意大利人﹚ ⒎费曼﹙美国人、1965﹚ ⒏狄拉克﹙法国人、1933﹚ 、薛定谔﹙奥地利人、1933﹚ ⒑卢瑟福﹙英籍新西兰人﹚ 诺贝尔奖是1901.12.10.诺贝尔逝世5周年纪念日时颁发第一届.
n2 > n1,时, ( ) 0 , 光强将按指数增强。
n2< n1时, ( ) 0 , 光强将按指数衰减。 通常情况下,n2总是小于n1, ( ) 总是负的, 吸收大于受激辐射。 在特殊情况下,n2大于n1, ( ) 为正的,称为 粒子数反转。这时受激辐射大于吸收。
4、激光的相干性
• •
• • •
激光的相干性也包括时间相干性和空间相 干性。 ∵ 原子发光时间和所发光的频率宽度成反比, 即 v 1 t 而激光的△非常小,比普通光要小得多, ∴ 激光的相干时间△t 很大,即激光的时间相 干性很好。 衍射使激光的能量受到了损失,但却为激 光的空间相干性创造了条件。正是由于激光器 的衍射作用,使激光的空间相干性提高了。

《现代光学基础教学课件》现代光学基础题目

《现代光学基础教学课件》现代光学基础题目
当两束或多束相干光波在空间某一点叠加时,光波的振幅会发生 变化,产生明暗相间的干涉条纹。
干涉条件
两束光波的频率相同、相位差恒定、振动方向相同、光程差不超过 光波的相干长度。
干涉公式
I=I1+I2+2√(I1I2)cosΔφ
光的衍射
01
02
03
衍射现象
光波在传播过程中遇到障 碍物时,会绕过障碍物的 边缘继续传播,形成衍射 现象。
偏振应用
偏振现象在光学仪器、摄 影等领域有广泛应用。
03
光学仪器介绍
显微镜
总结词
显微镜是一种用于观察微小物体的光学仪器,它能够将微小的物体放大并清晰地 呈现出来。
详细描述
显微镜主要由目镜、物镜和载物台等部分组成。目镜用于观察放大后的图像,物 镜则将微小物体放大并投射到目镜上。载物台用于放置需要观察的物体。通过调 节显微镜的焦距和放大倍数,可以观察到不同大小的物体。
光学信息处理系统
光学信息处理系统是指 利用光学器件和光子器 件实现信息处理的系统, 如傅里叶变换光学系统、 空间光调制器等。
光学信息处理应用
光学信息处理在图像处 理、模式识别、通信等 领域有广泛应用,如光 学图像识别、光学加密 通信等。
05
光学实验与探究
分波前干涉实验
总结词
通过分波前干涉实验,可以观察到光的干涉现象,理解干涉 原理和干涉条件。
全息技术
全息原理
全息技术是利用光的干涉和衍射原理,记录并再 现物体的三维图像的一种技术。
全息材料
全息材料是指能够记录和再现全息图的材料,如 光敏树脂、尼龙薄膜等。
全息应用
全息技术在光学存储、图像处理、显示技术等领 域有广泛应用,如全息存储器、全息电视等。

现代光学基础教学课件-jg5-2 26页PPT文档

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3.3.1 增益系数
dI ( z )
I0
g(z)
I ( z )dz
I(z)
光波在激活介质中传播 I(l)
单位距离后光强的增加
率。
I0
I (l)
dz
dI(z)
z z dz l z
增益系数:
特点:
•反转集居数饱和
增益饱和
g 小信号增益系数: 0(常数)
大信号增益系数: g( I ) g0 1 I Is
gi ( 1 , I1 )
gi0 ( 1 )
1 I1

0
g ( ) e i
0
( 4ln 2)(1 0 )2 D2
1 I1
Is
Is
增益饱和现象:
大信号情况下,gH (1, I1 )
的值随
I
的增加而减少。
1
二、烧孔效应:
若用频率为 1 线宽很窄的强激光入射非均匀加宽工作物

n 21( , 0 )

n
2 A21 8 02
g( , 0 )
g∝Δn
一、反转集居数密度及其饱和
由速率方程组推导
n
nW 03 2
1 21 ( , 0 ) 2 N

(
0 )2

( H
2
)2
n0
(
0 )2

( H
2
)2 (1
f2 f1
n1 ) 21(
, 0 )
Nl

n2 ( S21

A21 )
n3 S32
dn0 dt

n1 S10
n0W03
n3 A30
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第八章 现代光学基础
1 (1)计算氢原子最低的四个能级的能量大小,并把它们画成能级图;
(2)计算这四个能级之间跃迁的最小的频率是多少。

解:根据:222
2422h n k Z me E π-=
最低四个能级的量子数为:4321、、、=n 代入公式,
计算得到:eV E 6.131-=、eV E 4.32-=、eV E 5.13-=、eV E 85.04-=
(2)频率最小的跃迁是在E 3和E 4之间,
能级差:eV E E E 65.034=-=∆ 由:νh E =∆
解得跃迁频率:1141059.1/-⨯=∆=s E h ν
2 当玻尔描述的氢原子从n=2的轨道跃迁到的n=1轨道后,问(1)轨道的半径有什么变化?(2)能量改变了多少?
解:(1)由 Zk
me h n r 22224π= 轨道半径的变化量:
nm Zk me h Zk me h r 157.0414222222222
=-=∆ππ (2)根据:2222422h n k Z me E π
-= 能量的变化量:
eV h k Z me h k Z me E 2.10)12()22(2
22242222242=---=∆ππ
3令光子的波长为λλ1
,,称为波数,若用符号v ~表示,则光子的能量为v
hc ~。

如果一个光子具有1电子伏特的能量,那么它的波数应为若干?
解:根据公式(7—6)得
v
v v hc hv ~10310626.61060.1 11060.110~8341919⨯⨯⨯=⨯=⨯⨯===---焦耳伏库仑 故 13
3419
80490010310626.61060.1~---=⨯⨯⨯⨯=米v = 8049厘米-1 4 (1)钠低压放电管发出A
5890=λ的黄光,其多普勒宽度为A 0197.0=∆λ,计算黄光频率、频宽及其相干长度。

(2)又一氦一氖激
光器发出波长为6328A
,试求此激光器的相干长度。

解:(1)钠黄光的频率为
Hz c
v 14810
100934.5105890103⨯=⨯⨯==-λ 将c v =λ微分得: 0=∆+∆v v λλ
即 : v v λ
λ∆-=∆ 负号表示λ∆增加时,v ∆减少。

故多普勒宽度相当的频宽为: Hz v v 914
101.678 100934.55890
0194.0⨯=⨯⨯=⋅∆=∆λλ
钠低压放电管的相干长度x ∆根据公式(9—2)为
)]269(450.*[ 88.170194.0)5890( 22
-==∆=⋅∆=∆=∆=∆式参见厘米p A
A v c x c t c x λλλλ (2)氦—氖激光器的相干长度为x '∆
公里米4010410)6328(4722=⨯=='∆'='∆-A
A x λλ 由此可见,氦—氖激光器的单色性远比普通光源高,时间相干性较一般光源好得多。

5 设氩离子激光器输出的基模4880A
的频率为4000MHz ,求腔长1米时,光束中包含几个纵模?两相邻波长的波长差是多少?
解:由氩离子激光器的基频为 Hz c
v 148
101015.6488010103⨯=⨯⨯==λ 和其频宽Hz MHz y 93104104⨯=⨯=∆,则可计算对应的波长间隔为
A A v v 0317.0488010
15.6104149=⨯⨯⨯=⋅∆=∆λλ 现谐振腔长为d=1米,腔内折射率n=1,这是相当于法布里-珀罗干涉仪,其相长干涉的条件是光程差应满足下列条件:
λδj i nd ==2cos 2
式中1cos ,101,12
10====i A d n 米。

将上式两边微分,得 j 0λ
λλλ∆-=∆=∆+∆j j j 即
62.26102(4880)0.0317 2cos 2 10222=⨯⨯=⋅∆=⋅∆=∆=∆∴d i nd j j λλλλλλλ
所以光束包含26个纵模。

其次计算相邻波长的波长差λ'∆,这可将频宽对应的波长间隔除以纵
模数得到。

A j 00119.062
.260317.0==∆∆='∆λλ 通过该题的计算可知,减小腔长可使纵模个数减少,从而提高输出激光的单色性。

6 86Kr 发出的A
6058=λ的橙色光,其多普勒宽度为A 00550.0=∆λ,试计算橙色谱的频率v ,频宽和相干长度。

解:频率v 可由λc v =
给出: Hz c v 145101095.4106058/100.3⨯=⨯⨯==-厘米
秒厘米λ 运用λ
λ∆-=∆v v 的关系式,计算频率v ∆ Hz A
A v v 8141050.4 1095.460580055.0⨯=⨯⨯=∆=∆ λλ
相干长度x ∆为
)]
269(450.*[ 66.67 105.41038
10
-=⨯⨯=∆=∆式参见厘米p v c x 这一数值是近似,较精确的计算表明:
厘米33.2167.6632.032.0=⨯=∆=∆v
c x
7 如果某种原子的激发态寿命为10-8秒,其发出的光的波长为6000A
,试问自然线宽是多少?
解:根据激发态寿命τ∆和自然线宽所对应的频宽v ∆的关系可知: τ
∆=∆1v 又由波长和频率的关系:
λv c =
上式微分后,可得 0=∆+∆λλv v 88102
21010103)6000( -⨯⨯⨯=∆=∆=∆τλλλc v v
8 太阳照到地球上的辐射能每分钟每平分方厘米为2卡,求它的电场强
度。

又设氩离子激光器输出的单色光波长为4880A
,功率为2瓦,光束截面直径为2毫米,求它的电场强度。

解:能量密度u 和能流密度uc 分别为 220 r
P uc E u πε== 式中0ε为真空中的介电常数,其数值为121085.8-⨯,E 为电场强度,其单位为伏特/米,u 的单位为焦耳/米3·秒。

C 为光速。

故太阳辐射到地面时辐射能的电场强度为
米伏/7241085.8103)01.0(60218.412
820=⨯⨯⨯⨯⨯⨯==-εu
E 对氩离子激光器而言,光束截面积为
262210)001.0(米πππ-==r 82210
3)001.0(2⨯⨯=⨯=ππc r P u 米伏/1055.110
85.8103)001.0(2412820⨯=⨯⨯⨯⨯==
-πεu E
9 试根据氦、氖原子的相关能级图计算5s —3p 跃迁的能量差和3p —3s 跃迁的能量差,把计算结果分别用电子伏特和焦耳表示,并分别计算具有这一能量的光子波长。

解:由跃迁的能量差的公式分别为:
焦耳19351014.31.96 )70.1866.20(-⨯==-=-eV eV E E p s
焦耳19331020.32.00 )70.1670.18(-⨯==-=-eV eV E E S P
这两种跃迁所发射的光子的波长分别为 A E hc 63301033.610
14.310310626.67198
34=⨯=⨯⨯⨯⨯=∆=---米λ A E hc 62101021.610
20.310310626.67198
34=⨯=⨯⨯⨯⨯='∆='---米λ
10 推导频带宽度为v ∆的波列在真空中的相干长度的表达式,并用波列的线宽λ∆和平均波长λ表示。

解:根据: v c
t c x ∆=∆=∆1 但是: c k
k ==∆∆ωω 因此: λ
λv v =∆∆ 即: λ
λ∆=∆v v 1 故: λ
λλλ∆=∆=∆2
v c x
11 考虑大约10-8秒的原子跃迁期间所发射的光谱可见区的一个光子。

试问这个波包有多长?估计波包的线宽(500=λ纳米),并用频率稳定性表示波包的单色性。

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