高压铁电体电滞回线测量实验报告
铁磁材料的磁滞回线实验报告
铁磁材料的磁滞回线实验报告磁滞回线是描述铁磁材料磁化特性的重要参数之一，它反映了材料在外加磁场作用下磁化状态的变化规律。
本实验旨在通过测量铁磁材料在不同外加磁场下的磁感应强度，绘制出相应的磁滞回线曲线，从而研究铁磁材料的磁化特性。
实验仪器与材料：1. 信号发生器。
2. 交流电桥。
3. 励磁线圈。
4. 磁滞回线测试线圈。
5. 铁磁材料样品。
6. 示波器。
7. 直流电源。
8. 万用表。
实验步骤：1. 将交流电桥接通，调节信号发生器输出频率和幅度，使得电桥平衡。
2. 通过励磁线圈对铁磁材料进行励磁，同时接通示波器，观察磁感应强度随时间的变化曲线。
3. 逐渐增大励磁电流，记录不同外加磁场下的磁感应强度值。
4. 根据实验数据，绘制铁磁材料的磁滞回线曲线。
实验结果与分析：通过实验测得的数据，我们成功绘制出了铁磁材料的磁滞回线曲线。
从曲线图中可以看出，在外加磁场逐渐增大时，铁磁材料的磁感应强度也随之增大，但在去除外加磁场后，并不完全回到初始磁化状态，出现了磁感应强度残留的现象，这就是磁滞回线的特征之一。
通过对磁滞回线曲线的分析，我们可以得出铁磁材料的磁滞回线是一个闭合的环形曲线，表征了铁磁材料在周期性外加磁场作用下的磁化-去磁化过程。
磁滞回线的面积大小反映了铁磁材料的磁滞损耗，面积越大表示磁滞损耗越大，材料的磁化特性越差。
结论：本实验通过测量铁磁材料的磁滞回线，成功揭示了铁磁材料在外加磁场作用下的磁化特性。
磁滞回线曲线的绘制和分析为我们深入了解铁磁材料的磁化特性提供了重要的实验数据，对于材料的磁性能评价具有一定的参考价值。
综上所述，本实验取得了预期的实验结果，成功实现了铁磁材料的磁滞回线实验，并对实验结果进行了详细的分析和总结，为进一步研究铁磁材料的磁化特性奠定了基础。
铁电体的电滞回线实验报告
铁电体的电滞回线实验报告铁电体电滞回线及居⾥温度的测量⾃从1921年了J.Valasek 发现罗息盐是铁电体以来，迄今为⽌陆续发现的新铁电材料已达⼀千种以上。
铁电材料不仅在电⼦⼯业部门有⼴泛的应⽤，⽽且在计算机、激光、红外、徽波、⾃动控制和能源⼯程中都开辟了新的应⽤领域。
电滞回线是铁电体的主要特征之⼀，电滞回线的测量是检验铁电体的⼀种主要⼿段。
通过电滞回线的测量可以获得铁电体的⼀些重要参数。
在居⾥温度处，铁电材料的许多物理性质将发⽣突变，因此居⾥温度的测量对研究铁电体的性质有重要的的意义。
通过本实验可以了解铁电体的基本特性，掌握电滞回线及居⾥温度的⼀种测量⽅法。
⼀、实验原理1. 电滞回线。
我们知道，全部晶体按其结构的对称性可以分成32类（点群）。
32类中有10类在结构上存在着唯⼀的“极轴”，即此类晶体的离⼦或分⼦在晶格结构的某个⽅向上正电荷的中⼼与负电荷的中⼼重合。
所以，不需要外电场的作⽤，这些晶体中就已存在着固有的偶极矩S P ，或称为存在着“⾃发极化”。
如果对具有⾃发极化的电介质施加⼀个⾜够⼤（如kV/cm)的外电场，该晶体的⾃发极化⽅向可随外电场⽽反向，则称这类电介质为“铁电体”。
众所周知，铁磁体的磁化强度与磁场的变化有滞后现象，表现为磁滞回线。
正如铁磁体⼀样铁电体的极化强度随外电场的变化亦有滞后现象，表现为“电滞回线”，且与铁电体的磁滞回线⼗分相似。
铁电体其它⽅⾯的物理性质与铁磁体也有某种对应的关系。
⽐如电畴对应于磁畴。
激发极化⽅向⼀致的区域（⼀般µm 10108--）称为铁电畴，铁电畴之间的界⾯称为磁壁。
两电畴反向平⾏排列的边界⾯称为180°磁壁，两电畴互相垂直的畴壁称为90°畴壁。
在外电场的作⽤下，电畴取向态改变180°的称为反转，改变90°的称为90°旋转。
晶体中每个电畴⽅向都相物的则称为单畴，若每个电畴的⽅向各不相同，则称为多畴。
铁电材料电滞回线测量
六、实验数据结果及分析：
1. 用优盘拷出保存数据（默认扩展名为
“XYD”），在Origin下画出电滞回线。也 可在实验内容第二步直接保存为图片。 2. 对上述结果进行讨论。
铁电材料电滞回线测量
Hale Waihona Puke 一、实验目的： 1. 熟悉铁电材料电滞回线的准静态测试的原理；
2. 掌握用 TF － DH1 铁电体电滞回线测量仪测量铁电材 料电滞回线的方法。
二、实验器材： TF_DH1铁电体电滞回线测量仪，样品盒。
三、实验原理： 采用示波器图示法，又称为Sawyer-Tower回路法， 电路图下所示。交变电场由超低频高压源提供，电滞回 线用X-Y函数记录仪记录，并由测得的电滞回线计算矫 顽电场强度EC、剩余极化强度Pr和自发极化强度Ps。
电滞回线Sawyer-Tower回路测试图
四、实验内容： 调节极化电压，观察不同极化电压下的电滞回线。
根据电滞回线和仪器自带软件计算样品的自发极化
强度Ps、剩余极化强度Pr、矫顽电场EC等参数。
五、实验步骤：
1. 打开TF_DH1铁电体电滞回线测量仪电源开关，安装样品与样品盒； 2. 打开电脑，启动铁电体电滞回线测量仪程序； 3. 测试：新建、坐标选择四象限、显示，从小到大逐步调节极化电压， 同时观察测量得到的曲线，直到满意。 4. 记录数据：点新建 显示 记录 暂停 保存。 5. 数据处理：移动鼠标至“电滞回线”上“自发极化强度Ps”、“剩余极 化强度Pr”、“矫顽电场EC”等对应的位置，点击右键，选取发送对应 数据至数据处理窗口，输入样品的面积、厚度（标准电容为11F）,软 件可以计算出样品的自发极化强度Ps、剩余极化强度Pr、矫顽电场EC 等参数。 6. 标准电容为11F，样品面积1cm2，样品厚度0.02cm。 7. 记录以下数据：
电滞回线测量
电滞回线测量部门： xxx时间： xxx整理范文，仅供参考，可下载自行编辑实验三电滞回线测量硕827 展学磊 3108030004一、实验目的1、学习电滞回线测量的方法和基本原理；2、熟悉电滞回线测量系统的使用方法；3、掌握测量数据分析方法。
二、实验原理铁电体的自发极化在外电场作用下的重新定向并不是连续发生的，而是在外电场超过某一临界场强时发生的。
这就使得极化强度P滞后于外电场E。
当电场发生周期性变化时，P和E之间便形成电滞回线关系。
b5E2RGbCAP测量铁电体材料电滞回线的方法通常有两种：冲击检流计描点法和示波器图示法<Sawyer-Tower电路法）。
p1EanqFDPw①冲击检流计描点法采用冲击检流计描点法测量电滞回线的装置有电源、极性转换开关、冲击检流计等组成，如图所示：冲击检流计法测量电滞回线的电路图在由铁电材料做成的样品Cx上，一次一次地逐渐增加电压，并且每次都向冲击检流计放电，每次测量后都记下各次的电压以及与之对应的光标检流计的格数<电量值）值。
当前加正极性电压，而对应的冲击检流计的刻度<电量值）却不再增加时，这时，便达到饱和值，记下此时的电压为Um，与之对应的冲击检流计的刻度读数<电荷值）为Qm，然后逐渐一次一次地减小电压，并记下各次的电压以及相应的冲击检流计的刻度格数<电量值），直到电压降为零伏而冲击检流计仍有读数，记下此时的冲击检流计的读数为Qr。
然后转换电源的极性，重复上述实验。
读取并记下各次的电压以及对应的冲击检流计的刻度值<电量值）。
关于电压从0→Um→0→-Um→0→Um 过程中记录电压值以及与之对应的冲击检流计读数。
DXDiTa9E3d 设冲击检流计的动态常数为Cg<C/mm），将测得的冲击检流计读数а乘以动态常数Cg便得到电荷量Q<Q＝а×Cg），故可以通过计算U及对应的Q按比例逐点描在坐标纸上便可得Q-U电滞回线。
铁电体的电滞回线
图1 电滞回线铁电体电滞回线及居里温度的测量自从1921年了J.Valasek 发现罗息盐是铁电体以来，迄今为止陆续发现的新铁电材料已达一千种以上。
铁电材料不仅在电子工业部门有广泛的应用，而且在计算机、激光、红外、徽波、自动控制和能源工程中都开辟了新的应用领域。
电滞回线是铁电体的主要特征之一，电滞回线的测量是检验铁电体的一种主要手段。
通过电滞回线的测量可以获得铁电体的一些重要参数。
在居里温度处，铁电材料的许多物理性质将发生突变，因此居里温度的测量对研究铁电体的性质有重要的的意义。
通过本实验可以了解铁电体的基本特性，掌握电滞回线及居里温度的一种测量方法。
一、实验原理1. 电滞回线。
我们知道，全部晶体按其结构的对称性可以分成32类（点群）。
32类中有10类在结构上存在着唯一的“极轴”，即此类晶体的离子或分子在晶格结构的某个方向上正电荷的中心与负电荷的中心重合。
所以，不需要外电场的作用，这些晶体中就已存在着固有的偶极矩S P ，或称为存在着“自发极化”。
如果对具有自发极化的电介质施加一个足够大（如kV/cm)的外电场，该晶体的自发极化方向可随外电场而反向，则称这类电介质为“铁电体”。
众所周知，铁磁体的磁化强度与磁场的变化有滞后现象，表现为磁滞回线。
正如铁磁体一样铁电体的极化强度随外电场的变化亦有滞后现象，表现为“电滞回线”，且与铁电体的磁滞回线十分相似。
铁电体其它方面的物理性质与铁磁体也有某种对应的关系。
比如电畴对应于磁畴。
激发极化方向一致的区域（一般μm 10108--）称为铁电畴，铁电畴之间的界面称为磁壁。
两电畴反向平行排列的边界面称为180°磁壁，两电畴互相垂直的畴壁称为90°畴壁。
在外电场的作用下，电畴取向态改变180°的称为反转，改变90°的称为90°旋转。
晶体中每个电畴方向都相物的则称为单畴，若每个电畴的方向各不相同，则称为多畴。
电滞回线是铁电体的主要特征之一，电滞回线的测量是检验铁电体的一种主要手段。
铁磁材料的磁滞回线实验报告
铁磁材料的磁滞回线实验报告铁磁材料是一类在外加磁场下具有明显磁性的材料，其磁性能对于电磁设备和磁性传感器等领域具有重要的应用价值。
本实验旨在通过对铁磁材料的磁滞回线进行测量和分析，探究其在外磁场作用下磁化特性的变化规律。
1. 实验目的。
本实验旨在通过测量铁磁材料在外磁场作用下的磁化特性，绘制磁滞回线图，并分析其磁滞损耗和矫顽力等参数，从而深入了解铁磁材料的磁性能。
2. 实验原理。
铁磁材料在外磁场作用下会发生磁化过程，当外磁场强度逐渐增大时，材料内部的磁化强度也会随之增大，直至达到饱和状态；而当外磁场强度逐渐减小时，材料的磁化强度也会随之减小，直至回到初始状态。
这一过程形成的磁化特性曲线即为磁滞回线。
3. 实验步骤。
（1）准备铁磁材料样品和磁化装置；（2）将样品置于磁化装置中，并接通电源，施加不同大小的外磁场；（3）通过磁感应计或霍尔元件等磁场测量设备，测量不同外磁场下的磁感应强度，并记录数据；（4）根据记录的数据，绘制铁磁材料的磁滞回线图。
4. 实验结果与分析。
通过实验测量和数据处理，我们得到了铁磁材料的磁滞回线图。
从图中可以明显看出，在外磁场逐渐增大时，磁感应强度也随之增大，直至达到饱和状态；而在外磁场逐渐减小时，磁感应强度也随之减小，直至回到初始状态。
这一过程呈现出明显的磁滞特性，磁滞损耗和矫顽力等参数也可以通过磁滞回线图进行计算和分析。
5. 实验结论。
通过本次实验，我们深入了解了铁磁材料的磁滞特性，掌握了磁滞回线图的绘制和分析方法，对铁磁材料的磁性能有了更深入的认识。
这对于进一步研究和应用铁磁材料具有重要的意义。
6. 实验总结。
本次实验通过对铁磁材料的磁滞回线进行测量和分析，深入了解了其在外磁场作用下的磁化特性。
同时，我们也发现了一些实验中存在的问题和不足之处，为今后的实验和研究工作提供了一定的参考和借鉴。
通过本次实验，我们对铁磁材料的磁滞回线有了更深入的了解，这对于相关领域的研究和应用具有一定的指导意义。
电滞回线测量
实验三电滞回线测量硕827 展学磊 3108030004一、实验目得1、学习电滞回线测量得方法与基本原理;2、熟悉电滞回线测量系统得使用方法;3、掌握测量数据分析方法。
二、实验原理铁电体得自发极化在外电场作用下得重新定向并不就是连续发生得,而就是在外电场超过某一临界场强时发生得。
这就使得极化强度P滞后于外电场E。
当电场发生周期性变化时,P与E之间便形成电滞回线关系。
测量铁电体材料电滞回线得方法通常有两种:冲击检流计描点法与示波器图示法<Sawyer-Tower电路法)。
①冲击检流计描点法采用冲击检流计描点法测量电滞回线得装置有电源、极性转换开关、冲击检流计等组成,如图所示:冲击检流计法测量电滞回线得电路图在由铁电材料做成得样品Cx上,一次一次地逐渐增加电压,并且每次都向冲击检流计放电,每次测量后都记下各次得电压以及与之对应得光标检流计得格数<电量值)值。
当前加正极性电压,而对应得冲击检流计得刻度<电量值)却不再增加时,这时,便达到饱与值,记下此时得电压为Um,与之对应得冲击检流计得刻度读数<电荷值)为Qm,然后逐渐一次一次地减小电压,并记下各次得电压以及相应得冲击检流计得刻度格数<电量值),直到电压降为零伏而冲击检流计仍有读数,记下此时得冲击检流计得读数为Qr。
然后转换电源得极性,重复上述实验。
读取并记下各次得电压以及对应得冲击检流计得刻度值<电量值)。
关于电压从0→Um→0→-Um→0→Um过程中记录电压值以及与之对应得冲击检流计读数。
设冲击检流计得动态常数为Cg<C/mm),将测得得冲击检流计读数а乘以动态常数Cg便得到电荷量Q<Q＝а×Cg),故可以通过计算U及对应得Q按比例逐点描在坐标纸上便可得Q-U电滞回线。
设样品得厚度为d,被银电极有效面积为A,根据:在实用单位制中,有:对于压电陶瓷材料,εr>>1,故可以认为:式中D为电位移<C/m2),E为电场强度<V/m2),εr为相对介电常数,ε为介电常数<F/m2),ε0为真空介电常数<F/m2),P为极化强度<C/m2)。
铁磁材料的磁滞回线实验报告
铁磁材料的磁滞回线实验报告一、实验目的。
本实验旨在通过实验方法测量铁磁材料的磁滞回线，了解铁磁材料的磁滞特性。
二、实验原理。
磁滞回线是指在磁场的作用下，材料磁化强度随着磁场的变化而发生变化，并且在去除磁场后，材料的磁化强度不完全回到零点，形成一个闭合的回线。
铁磁材料的磁滞回线特性是其重要的磁性能指标之一。
三、实验仪器与设备。
1. 电磁铁。
2. 电源。
3. 示波器。
4. 铁磁材料样品。
四、实验步骤。
1. 将铁磁材料样品放置在电磁铁中间位置。
2. 调节电源输出电压，使电磁铁通电，产生磁场。
3. 用示波器测量铁磁材料的磁感应强度随磁场变化的曲线。
4. 逐渐减小电磁铁的电流，观察示波器上的磁滞回线变化。
五、实验数据记录与分析。
根据实验测得的数据，我们绘制了铁磁材料的磁滞回线曲线图。
从曲线图中可以清晰地看出铁磁材料的磁化特性。
在磁场强度增加时，磁感应强度随之增加，但当磁场强度减小时，磁感应强度并不完全回到零点，而是形成一个闭合的回线。
六、实验结论。
通过本次实验，我们深入了解了铁磁材料的磁滞回线特性。
磁滞回线是铁磁材料在磁化过程中产生的一种特殊现象，对于材料的磁性能有着重要的影响。
通过测量和分析磁滞回线，可以更好地了解铁磁材料的磁化特性，为材料的应用提供重要参考。
七、实验注意事项。
1. 在实验中要注意安全，避免触电和磁场对身体造成的影响。
2. 实验过程中要注意仪器的正确使用和操作方法，保证实验数据的准确性和可靠性。
八、参考文献。
1. 《材料物理学实验指导》。
2. 《磁性材料与器件》。
以上为铁磁材料的磁滞回线实验报告。
铁电体的电滞回线实验报告
图1 电滞回线铁电体电滞回线及居里温度的测量自从1921年了J.Valasek 发现罗息盐是铁电体以来，迄今为止陆续发现的新铁电材料已达一千种以上。
铁电材料不仅在电子工业部门有广泛的应用，而且在计算机、激光、红外、徽波、自动控制和能源工程中都开辟了新的应用领域。
电滞回线是铁电体的主要特征之一，电滞回线的测量是检验铁电体的一种主要手段。
通过电滞回线的测量可以获得铁电体的一些重要参数。
在居里温度处，铁电材料的许多物理性质将发生突变，因此居里温度的测量对研究铁电体的性质有重要的的意义。
通过本实验可以了解铁电体的基本特性，掌握电滞回线及居里温度的一种测量方法。
一、实验原理1. 电滞回线。
我们知道，全部晶体按其结构的对称性可以分成32类（点群）。
32类中有10类在结构上存在着唯一的“极轴”，即此类晶体的离子或分子在晶格结构的某个方向上正电荷的中心与负电荷的中心重合。
所以，不需要外电场的作用，这些晶体中就已存在着固有的偶极矩S P ，或称为存在着“自发极化”。
如果对具有自发极化的电介质施加一个足够大（如kV/cm)的外电场，该晶体的自发极化方向可随外电场而反向，则称这类电介质为“铁电体”。
众所周知，铁磁体的磁化强度与磁场的变化有滞后现象，表现为磁滞回线。
正如铁磁体一样铁电体的极化强度随外电场的变化亦有滞后现象，表现为“电滞回线”，且与铁电体的磁滞回线十分相似。
铁电体其它方面的物理性质与铁磁体也有某种对应的关系。
比如电畴对应于磁畴。
激发极化方向一致的区域（一般μm 10108--）称为铁电畴，铁电畴之间的界面称为磁壁。
两电畴反向平行排列的边界面称为180°磁壁，两电畴互相垂直的畴壁称为90°畴壁。
在外电场的作用下，电畴取向态改变180°的称为反转，改变90°的称为90°旋转。
晶体中每个电畴方向都相物的则称为单畴，若每个电畴的方向各不相同，则称为多畴。
电滞回线是铁电体的主要特征之一，电滞回线的测量是检验铁电体的一种主要手段。
铁磁材料的磁滞回线实验报告
铁磁材料的磁滞回线实验报告1. 引言嘿，大家好！今天我们来聊聊一个听起来挺高大上的话题——铁磁材料的磁滞回线。
别被这名字吓着，其实就是讲讲磁性材料在磁场里是怎么“跳舞”的。
你知道的，就像我们在舞池里随着音乐的节拍摇摆一样，铁磁材料在外加磁场的作用下也有自己的节奏。
那么，什么是磁滞回线呢？简单来说，就是当你给材料施加磁场，然后慢慢撤去，材料的磁性却不立即消失，反而会有点“恋恋不舍”，留下了个回忆。
这种现象就像你和朋友在一起玩耍，最后告别的时候总是舍不得，难免多聊几句。
2. 实验原理2.1 磁滞现象磁滞现象就像是铁磁材料的个性签名，显示了它们与外部磁场之间的关系。
比如说，咱们给它施加一个逐渐增强的磁场，材料的磁性就会跟着提升，直到它达到了“满格”。
但是，当我们慢慢把磁场撤去时，它却不愿意完全放弃那份磁性。
哎呀，这就像是当你终于放下那部电视剧时，脑海中却依然会浮现出剧情和角色一样。
这样一来，就形成了一个闭合的回路，我们叫它“磁滞回线”。
2.2 磁滞回线的意义这个磁滞回线其实是有大智慧的。
它能告诉我们材料的磁性有多强、回到原点需要多长时间，还有它的损耗情况。
就好比在生活中，某些事情的影响总是持续很久，哪怕你努力想要忘记，也难免时不时会被唤醒。
所以，了解这些磁滞回线，对于我们选择合适的铁磁材料来做一些实用的东西，比如变压器、磁铁等，都是相当重要的。
3. 实验步骤3.1 准备工作好啦，话说回来，咱们进入正题——实验步骤。
首先，我们得准备一些设备。
通常需要一个电源、一个电流表、一个磁场发生器，还有一个叫霍尔探头的东西。
嘿，听起来是不是有点复杂？但其实操作起来简单得很，就像做一杯拿铁，准备好材料，按照步骤来就行。
3.2 实验过程实验开始了，我们先将铁磁材料固定在工作台上，接着用线圈围住它，这样就能在材料周围产生磁场。
然后，慢慢调节电源的电流，观察材料的反应。
每当电流增加时，我们用霍尔探头测量材料的磁通量，记录下数据。
实验十 测量电滞回线实验
体材料测量步骤：
① 仪器与示波器的连接见上图。注意，其中示波器X轴应 接高压探头（将信号衰减100倍），示波器Y轴选用普通 的示波器探头。
② 将幅度调节旋钮19逆时针旋到底，防止接通电源后，信 号强度过大冲击仪器。
③ 按下薄膜/陶瓷按钮16（此时，输出信号频率分段开关12 无效）。补偿按钮17一般不要按下，因为体材料的漏导 极小，不需补偿，以免发生电滞回线的过补偿。
<四> 实验步骤
• 电滞回线的测量一般采用正弦波、三角波信号。 精确 地测定Pr值应采用间歇三角波信号。测量电路原理如 下图所示：
测量过程中，根据铁电样品的性能，通过仪器适当选择取
样电容CO值（例如，0.1 F ）及漏导补偿，并调节信号频率使
漏导补偿处于最佳点从而得到理想的铁电材料电滞回线。对于 薄膜和陶瓷（体材料），测量电滞回线的方法基本相同，只是 输入的模拟信号其幅值与频率的范围不同。
⑦ 根据需要，重新调节上述步骤。例如，重新选择相应频段 并调节频率及重新选择C0或R0以求测到最佳波形。
⑧ 关闭仪器电源前，请将输出信号幅值调节旋钮19逆时针旋 到底，同时将薄膜/陶瓷选择按钮调至薄膜状态，防止下次 开机时大电流对仪器造成冲击。
<五> 注意事项
(1)本仪器使用后，最好将接入的连线全部拆除。频率换档置于 100Hz～1kHz位置，幅度调节旋钮逆时针旋到底，R调节旋钮 顺时针旋到底，波形选择置于正弦位置， 取样电容档置于 1nF位置，这样可确保下次使用时仪器不受高压的冲击。 例 如，若幅度调节旋钮处在最大位置，一旦薄膜/陶瓷按钮按下， 则本仪器就可能输出4500Vp-p以上的高压，此时仪器内部电 路会产生很大的冲击电流而损坏仪器。
材料铁电性能的测量
高压铁电体电滞回线测量实验报告
高压铁电体电滞回线测量实验报告引言:铁电体是这样一类晶体：在一定温度范围内存在自发极化，自发极化具有两个或多个可能的取向，其取向可随电场而转向。
铁电体并不含“铁”，只是它与铁磁体具有磁滞回线相类似，具有电滞回线，因而称为铁电体。
在某一温度以上，它为顺电相，无铁电性，其介电常数服从居里外斯（Curie-Weiss）定律。
铁电相与顺电相之间的转变通常称为铁电相变，该温度称为居里温度或居里点Ｔｃ。
铁电体即使在没有外界电场的作用下，内部也会出现极化，这种极化称为自发极化。
自发极化的出现是与这一类材料的晶体结构有关的。
铁电体最显著的特点就是自发极化强度可因电场作用而反向，因而极化强度P和电场Ｅ之间形成电滞回线是铁电体的一个主要特性。
(一)实验目的通过实验了解什么是铁电体，什么是电滞回线如何通过电滞回线的测量来表片铁电体的铁电性能，以及其测量原理和方法。
(二)实验原理一、铁电体的特点1.电滞回线铁电体的极化随外电场的变化而变化，但电场较强时，极化与电场之间呈非线性关系。
在电场作用下新畴成核长大，畴壁移动，导致极化转向，在电场很弱时，极化线性地依赖于电场（见图12.2-1），此时可逆的畴壁移动成为不可逆的，极化随电场的增加比线性段快。
当电场达到相应于Ｂ点值时，晶体成为单畴，极化趋于饱和。
电场进一步增强时，由于感应极化的增加，总极化仍然有所增大（ＢＣ段）。
如果趋于饱和后电场减小，极化将循ＣＢＤ段曲线减小，以致当电场达到零时，晶体仍保留在宏观极化状态，线段OD表示的极化称为剩余极化Ｐr。
将线段ＣＢ外推到与极化轴相交于Ｅ，则线段OE为饱和自发极化Ｐs。
如果电场反向，极化将随之降低并改变方向，直到电场等于某一值时，极化又将趋于饱和。
这一过程如曲线ＤＦＧ所示，OF所代表的电场是使极化等于零的电场，称为矫顽场Ec。
电场在正负饱和值之间循环一周时，极化与电场的关系如曲线CBDFGHB所示，此曲线称为电滞回线。
电滞回线可以用图12.2-2的装置显示出来（这是著名的Ｓａｙｅｒ-Ｔｏｙｅｒ电路），以铁电晶体作介质的电容Ｃx 上的电压Ｖ是加在示波器的水平电极板上，与Ｃx 串联一个恒定电容Ｃy （即普通电容），Ｃy 上的电压Ｖy 加在示波器的垂直电极板上，很容易证明Ｖy 与铁电体的极化强度Ｐ成正比，因而示波器显示的图像，纵坐标反映Ｐ的变化，而横坐标Ｖx 与加在铁电体上外电场强成正比，因而就可直接观测到Ｐ Ｅ的电滞回线。
实验29 铁电性能测量实验讲义
铁电体电滞回线的测量铁电材料是一类具有自发极化，而且其自发极化矢量在外电场作用下可以翻转的电介质材料，它具有优异的铁电、压电、介电、热释电及电光性能，在非挥发性铁电存储器、压电驱动器、电容器、红外探测器和电光调制器等领域有重要的应用。
铁电材料的主要特征是具有铁电性，即极化强度与外电场之间具有电滞回线的关系，如图1所示。
电滞回线是铁电体的重要特征和重要判据之一，通过电滞回线的测量可以得到自发极化强度P s、剩余极化强度P r、矫顽场E c等重要铁电参数，理解铁电畴极化翻转的动力学过程。
【实验目的】1.了解铁电测试仪的工作原理和使用方法。
2.掌握电滞回线的测量及分析方法。
3.理解铁电材料物理特性及其产生机理。
【实验仪器】本实验采用美国Radiant Technology公司生产的RT Premier Ⅱ型标准铁电测试仪，该仪器可以测量铁电材料的电滞回线、漏电流、疲劳、印痕、PUND (Positive Up Negative Down)等性能，而且配备了变温系统和热释电软件还可以测量热释电性能。
【实验原理】铁电体的自发极化强度并非整个晶体为同一方向，而是包括各个不同方向的自发极化区域，其中具有相同自发极化方向的小区域叫做铁电畴。
电滞回线的产生是由于铁电晶体中存在铁电畴。
铁电体未加电场时，由于自发极化取向的任意性和热运动的影响，宏观上不呈现极化现象。
当加上外电场大于铁电体的矫顽场时，沿电场方向的电畴由于新畴核的形成和畴壁的运动，体积迅速扩大，而逆电场方向的电畴体积则减小或消失，即逆电场方向的电畴转化为顺电场方向，因此表面电荷Q(极化强度P)和外电压V(电场强度E)之间构成电滞回线的关系。
另外由于铁电体本身是一种电介质材料，两面涂上电极构成电容器之后还存在着电容效应和电阻效应，因此一个铁电试样的等效电路如图2所示。
其中C F对应于电畴反转的等效电容，C D对应于线性感应极化的等效电容，R C对应于试样的漏电流和感应极化损耗相对应的等效电阻。
(精编资料推荐铁磁材料的滞回线和基本磁化曲线实验报告
铁磁材料的滞回线和基本磁化曲线实验报告
实验报告
实验目的：
1. 理解铁磁材料的滞回线与基本磁化曲线。
2. 学习使用霍尔磁强计和示波器进行实验测量。
实验器材：
1. 霍尔磁强计
2. 示波器
3. 直流电源
4. 铁磁材料样品
实验步骤：
1. 准备铁磁材料样品，并将其固定在实验台上。
2. 将霍尔磁强计连接至示波器输入端，并确保连接正确。
3. 将铁磁材料样品置于霍尔磁强计磁场感应器附近，并调整示波器使磁场感应信号正常显示。
4. 调整直流电源输出电压，使铁磁材料样品受到不同大小的磁场作用。
5. 在调节电压的同时，记录示波器上的磁场感应信号，得到基本磁化曲线。
6. 在电压逐渐减小的过程中重复步骤5，以获取滞回线。
7. 将实验数据整理，并绘制基本磁化曲线和滞回线图。
实验结果：
实验数据整理后，可以得到铁磁材料的基本磁化曲线和滞回线
图。
基本磁化曲线反映了铁磁材料的磁化特性，可以通过斜率计算出材料的磁导率。
滞回线则揭示了铁磁材料在磁场作用下的磁化和去磁化过程，通过分析滞回线可以了解铁磁材料的饱和磁化强度和剩余磁化强度等参数。
讨论：
1. 根据实验结果可以比较不同铁磁材料的磁化特性，在实际应用中选择合适的材料。
2. 分析滞回线可以了解铁磁材料的磁滞损耗程度，为电磁设备设计提供参考。
结论：
通过实验测量和分析，我们得到了铁磁材料的滞回线和基本磁化曲线。
这些曲线反映了铁磁材料的磁化特性和磁滞损耗程度，对于材料选择和电磁设备设计具有重要意义。
(完整版)实验29 铁电性能测量实验讲义
铁电体电滞回线的测量铁电材料是一类具有自发极化，而且其自发极化矢量在外电场作用下可以翻转的电介质材料，它具有优异的铁电、压电、介电、热释电及电光性能，在非挥发性铁电存储器、压电驱动器、电容器、红外探测器和电光调制器等领域有重要的应用。
铁电材料的主要特征是具有铁电性，即极化强度与外电场之间具有电滞回线的关系，如图1所示。
电滞回线是铁电体的重要特征和重要判据之一，通过电滞回线的测量可以得到自发极化强度P s 、剩余极化强度P r 、矫顽场E c 等重要铁电参数，理解铁电畴极化翻转的动力学过程。
【实验目的】1. 了解铁电测试仪的工作原理和使用方法.2. 掌握电滞回线的测量及分析方法。
3. 理解铁电材料物理特性及其产生机理。
【实验仪器】本实验采用美国Radiant Technology 公司生产的RT Premier Ⅱ型标准铁电测试仪，该仪器可以测量铁电材料的电滞回线、漏电流、疲劳、印痕、PUND (Positive Up Negative Down ）等性能，而且配备了变温系统和热释电软件还可以测量热释电性能.【实验原理】铁电体的自发极化强度并非整个晶体为同一方向，而是包括各个不同方向的自发极化区域，其中具有相同自发极化方向的小区域叫做铁电畴。
电滞回线的产生是由于铁电晶体中存在铁电畴。
铁电体未加电场时，由于自发极化取向的任意性和热运动的影响，宏观上不呈现极化现象。
当加上外电场大于铁电体的矫顽场时,沿电场方向的电畴由于新畴核的形成和畴壁的运动，体积迅速扩大，而逆电场方向的电畴体积则减小或消失,即逆电场方向的电畴转化为顺电场方向，因此表面电荷Q (极化强度P )和外电压V (电场强度E ）之间构成电滞回线的关系.另外由于铁电体本身是一种电介质材料，两面涂上电极构成电容器之后还存在着电容效应和电阻效应，因此一个铁电试样的等效电路如图2所示.其中C F 对应于电畴反转的等效电容,C D 对应于线性感应极化的等效电容，R C 对应于试样的漏图2 铁电测试等效电路图O +E c-P rPE+P r-E cP S图1 铁电体的电滞回线电流和感应极化损耗相对应的等效电阻。
铁磁材料的滞回线和基本磁化曲线实验报告
铁磁材料的滞回线和基本磁化曲线
实验报告.doc
铁磁材料的滞回线和基本磁化曲线实验报告
一、实验介绍
1.目的：了解铁磁材料的滞回线特性和基本磁化曲线特性。
2.原理：铁磁材料对外加磁场可以产生磁化，当外加磁场大于一定值时，磁化会达到平衡，此时，电流为零。
3.实验装置：实验使用的设备有：铁磁材料及其连接的实验装置，电流表、电压表等。
二、实验步骤
1.准备实验：将铁磁材料放入实验装置中，接上电源，接好电流表、电压表等装置，打开实验装置。
2.测量滞回线：用电流表测量铁磁材料在不同外加磁场下的磁化，记录电流和电压数据，即可得到滞回线的曲线。
3.测量基本磁化曲线：用电压表测量铁磁材料在不同外加磁场下的磁化，记录电流和电压数据，即可得到基本磁化曲线的曲线。
三、实验结果
1.滞回线曲线：
在H=0.2T,I=0mA时，V=1.9V；
在H=0.4T,I=4.8mA时，V=3.6V；
在H=0.6T,I=9.6mA时，V=5.3V；
在H=0.8T,I=14.4mA时，V=7.0V；
2.基本磁化曲线：
在H=0.2T,V=1.9V时，I=0mA；
在H=0.4T,V=3.6V时，I=4.8mA；
在H=0.6T,V=5.3V时，I=9.6mA；
在H=0.8T,V=7.0V时，I=14.4mA。
四、实验结论
通过实验，我们发现，铁磁材料的滞回线曲线是一条倒U形曲线，而基本磁化曲线是一条正U形曲线，由此可见，铁磁材料对外加磁场的反应有其特定规律。
铁磁物质磁化曲线和磁滞回线的测量实验报告
铁磁物质磁化曲线和磁滞回线的测量实验报
告
实验目的：
通过测量铁磁物质的磁化曲线和磁滞回线，了解铁磁物质的磁性特性。
实验仪器：
1. 铁磁材料样品
2. 磁场计
3. 磁场源
实验步骤：
1. 准备工作：
- 确保实验环境没有其他磁场干扰。
- 校准磁场计，保证测量精确。
2. 测量磁化曲线：
- 将磁场计放置在磁场源附近，调整到合适的位置。
- 施加逐渐增强的磁场，记录磁场和磁感应强度的关系。
- 确保磁场逐渐增强的过程中，磁场计处于稳定的位置。
3. 测量磁滞回线：
- 先将磁场逐渐增大，记录磁场和磁感应强度的关系。
- 然后将磁场逐渐减小，同样记录磁场和磁感应强度的关系。
- 确保磁场逐渐增大和减小的过程中，磁场计处于稳定的位置。
4. 实验数据处理：
- 将实验测得的磁场和磁感应强度数据制作成磁化曲线和磁滞回线的图像。
- 根据图像分析铁磁物质的磁性特性，如饱和磁感应强度、矫顽力等。
实验结果：
根据实验测得的数据，制作出铁磁物质的磁化曲线和磁滞回线的图像，并在图像上标注各个关键参数的数值。
实验讨论：
通过对磁化曲线和磁滞回线的分析，我们可以得出铁磁物质的磁性特性。
例如，可以通过磁化曲线的饱和磁感应强度来判断物质的饱和磁化强度，通过磁滞回线的闭合程度来判断物质的矫顽力大小等。
实验结论：
通过本实验的磁化曲线和磁滞回线的测量，我们得出了铁磁物质的磁性特性，为进一步研究铁磁物质的应用和原理提供了基础数据。
电滞回线测量
电滞回线测量部门： xxx时间： xxx整理范文，仅供参考，可下载自行编辑实验三电滞回线测量硕827 展学磊 3108030004一、实验目的1、学习电滞回线测量的方法和基本原理；2、熟悉电滞回线测量系统的使用方法；3、掌握测量数据分析方法。
二、实验原理铁电体的自发极化在外电场作用下的重新定向并不是连续发生的，而是在外电场超过某一临界场强时发生的。
这就使得极化强度P滞后于外电场E。
当电场发生周期性变化时，P和E之间便形成电滞回线关系。
b5E2RGbCAP测量铁电体材料电滞回线的方法通常有两种：冲击检流计描点法和示波器图示法<Sawyer-Tower电路法）。
p1EanqFDPw①冲击检流计描点法采用冲击检流计描点法测量电滞回线的装置有电源、极性转换开关、冲击检流计等组成，如图所示：冲击检流计法测量电滞回线的电路图在由铁电材料做成的样品Cx上，一次一次地逐渐增加电压，并且每次都向冲击检流计放电，每次测量后都记下各次的电压以及与之对应的光标检流计的格数<电量值）值。
当前加正极性电压，而对应的冲击检流计的刻度<电量值）却不再增加时，这时，便达到饱和值，记下此时的电压为Um，与之对应的冲击检流计的刻度读数<电荷值）为Qm，然后逐渐一次一次地减小电压，并记下各次的电压以及相应的冲击检流计的刻度格数<电量值），直到电压降为零伏而冲击检流计仍有读数，记下此时的冲击检流计的读数为Qr。
然后转换电源的极性，重复上述实验。
读取并记下各次的电压以及对应的冲击检流计的刻度值<电量值）。
关于电压从0→Um→0→-Um→0→Um 过程中记录电压值以及与之对应的冲击检流计读数。
DXDiTa9E3d 设冲击检流计的动态常数为Cg<C/mm），将测得的冲击检流计读数а乘以动态常数Cg便得到电荷量Q<Q＝а×Cg），故可以通过计算U及对应的Q按比例逐点描在坐标纸上便可得Q-U电滞回线。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
高压铁电体电滞回线测量实验报告引言:铁电体是这样一类晶体：在一定温度范围内存在自发极化，自发极化具有两个或多个可能的取向，其取向可随电场而转向。
铁电体并不含“铁”，只是它与铁磁体具有磁滞回线相类似，具有电滞回线，因而称为铁电体。
在某一温度以上，它为顺电相，无铁电性，其介电常数服从居里外斯（Curie-Weiss）定律。
铁电相与顺电相之间的转变通常称为铁电相变，该温度称为居里温度或居里点Ｔｃ。
铁电体即使在没有外界电场的作用下，内部也会出现极化，这种极化称为自发极化。
自发极化的出现是与这一类材料的晶体结构有关的。
铁电体最显著的特点就是自发极化强度可因电场作用而反向，因而极化强度P和电场Ｅ之间形成电滞回线是铁电体的一个主要特性。
(一)实验目的通过实验了解什么是铁电体，什么是电滞回线如何通过电滞回线的测量来表片铁电体的铁电性能，以及其测量原理和方法。
(二)实验原理一、铁电体的特点1.电滞回线铁电体的极化随外电场的变化而变化，但电场较强时，极化与电场之间呈非线性关系。
在电场作用下新畴成核长大，畴壁移动，导致极化转向，在电场很弱时，极化线性地依赖于电场（见图12.2-1），此时可逆的畴壁移动成为不可逆的，极化随电场的增加比线性段快。
当电场达到相应于Ｂ点值时，晶体成为单畴，极化趋于饱和。
电场进一步增强时，由于感应极化的增加，总极化仍然有所增大（ＢＣ段）。
如果趋于饱和后电场减小，极化将循ＣＢＤ段曲线减小，以致当电场达到零时，晶体仍保留在宏观极化状态，线段OD表示的极化称为剩余极化Ｐr。
将线段ＣＢ外推到与极化轴相交于Ｅ，则线段OE为饱和自发极化Ｐs。
如果电场反向，极化将随之降低并改变方向，直到电场等于某一值时，极化又将趋于饱和。
这一过程如曲线ＤＦＧ所示，OF所代表的电场是使极化等于零的电场，称为矫顽场Ec。
电场在正负饱和值之间循环一周时，极化与电场的关系如曲线CBDFGHB所示，此曲线称为电滞回线。
电滞回线可以用图12.2-2的装置显示出来（这是著名的Ｓａｙｅｒ-Ｔｏｙｅｒ电路），以铁电晶体作介质的电容Ｃx 上的电压Ｖ是加在示波器的水平电极板上，与Ｃx 串联一个恒定电容Ｃy （即普通电容），Ｃy 上的电压Ｖy 加在示波器的垂直电极板上，很容易证明Ｖy 与铁电体的极化强度Ｐ成正比，因而示波器显示的图像，纵坐标反映Ｐ的变化，而横坐标Ｖx 与加在铁电体上外电场强成正比，因而就可直接观测到Ｐ Ｅ的电滞回线。
下面证明Ｖｙ和Ｐ的正比关系，因（12.2-1）式中ω为图12.2-2中电源Ｖ的角频率ε0为真空的介电常数，Ｓ为平板电容Ｃx 的面积，ｄ为平行平板间距离，代入（12.2-1）式得：（12.2-2）根据电磁学()E E E P χεεεεε0001=≈-= （12.2-3）对于铁电体ε>>１，故有后一近似等式，代入（12.2-2）式，（12.2-4）因Ｓ与Ｃｙ都是常数，故Ｖｙ与Ｐ成正比。
(三)实验内容本实验是通过高压铁电的电滞回线测量得到铁电体的剩余极化强度P r 、矫顽场Ec ，所用的仪器是南京大学应用物理中心生产的仪器，利用其预设的程序可很方便地测出铁电片的电滞回线，并得出其Pr 和 Ec 。
（四）实验过程一，开启计算机，打开高压铁电测量系统。
二，将铁电样品去极化。
设置电压为100V ，测量点数为1000，点击开始测量。
观察电脑屏幕上的电滞回线图像。
此时屏幕上显示的图像为杂乱无章的图像，足见铁电内部是完全自发极化的。
极化矢量没有固定的方向。
三，设置电压为700V ，重新测量，观察电脑屏幕上的电滞回线图像。
此时开始出现电滞回线。
四，设置电压为750、800、850、900、950、1000V ，观察电滞回线。
五，从电滞回线图上读出剩余极化强度Pr ，矫顽场Ec 。
并利用原始数据做拟合，得到比较准确的Pr 和Ec 的值。
（五）实验结果（1）电压U=700V电脑显示：Ec=476.257V–Ec=-448.242VPr=52.992μc/cm2–Pr=-54.421μc/cm2从图一中可以看出，电滞回线的图像与我们预期的图像形状基本一致，由于测量过程的问题，在第三象限中缺失了部分点（在后面的图八中可以看到这部分对于每个电压值都是缺失的）。
图像呈中心对称，正向和负向的Pr和Ec值相差不多，总体来说正向略大一些。
显而易见，图像上的参数值与电脑显示的参数值是有很大差距的。
Ec尤其明显。
从理论上来说,电滞回线的产生是由于畴壁在外场作用下翻转时存在极化弛豫，即滞后行为。
对于顺电体而言，极化强度与电场呈线性关系，在电致应变曲线中表现为电致伸缩效应（线性）。
因此都是没有极化损耗的，其表现就是P-E（或S-E）曲线面积为0，而铁电体由于畴壁的滞后会产生极化损耗，即该行为是不可逆的,会有能量损耗。
就像是电工学中说的电压和电流存在相位角（滞后）时会产生无功功率一样。
而能量损耗的量度由可由电滞回线包围的面积给出。
可以这样理解，对于P-E图，纵坐标单位是c/m2,横坐标单位是V/m,曲线包围的面积A=P*E，单位是J/m3,我们可以认为是单位体积内消耗的能量。
(2) 电压U=750V电脑显示：Ec=480.469V –Ec=-480.469V Pr=53.771μc/cm2 –Pr=-55.135μc/cm2（3）电压U=800V电脑显示：Ec=479.736V –Ec=-447.754V Pr=54.875μc/cm2 –Pr=-55.460μc/cm2（4）电压U=850Vc/cm2电脑显示：Ec=441.956V –Ec=-441.956V Pr=57.473μc/cm2 –Pr=-54.226μ（5）电压U=900V电脑显示：Ec=468.140V –Ec=-468.140V Pr=57.863μc/cm2 –Pr=-54.811μc/cm2（6）电压U=950V电脑显示：Ec=494.324V –Ec=-456.299V Pr=59.097μc/cm2 –Pr=-54.226μc/cm2（7）电压U=1000V电脑显示：Ec=479.736V –Ec=-479.736V Pr=60.266μc/cm2 –Pr=-53.707μc/cm2（8）不同电压下电滞回线图像的综合对比结论：从图八中可以看出，随着外加电压的升高，电滞回线的图像越来越“瘦”，电滞回线所包围的面积越来越小。
剩余极化强度Pr随电压升高而升高，而矫顽场Ec随电压的升高而减小，并且在电压较小的时候变化比较快。
曲线包围的面积随电压升高呈减少趋势，说明电压越高，损耗越少。
（六）实验数据处理从以上的分析中我们知道，图像上给出的Pr 和Ec 与实际的数值有一定的差距，下面我们对数据重新做拟合，期待能够得出比较准确的数值。
由于数据较多，仅以电压U=800V 为例细致分析，其他电压下的数据在后面给出相应的拟合结果，所采用的方法与800V 的方法完全相同。
（1）首先求解剩余极化强度Pr （正向），剩余极化强度是Vx=0时图像与纵坐标的交点值，为保证数据的准确性与合理性，取Vx=0两侧各10组数据，见下表表 一注：在取数据的时候我们没有取Vx=0 这一组数据，是为了用这一组数 据与拟合以后的结果做对比 电脑显示结果 Pr=54.875 用origin 软件对表一中的数据做四次多项式拟合，拟合结果如下Vx/v μc/cm2 Vx/v μc/cm2319.824 60.7851 -31.982 54.8754 287.841 60.0058 -63.964 53.5766 255.859 59.2265 -95.947 53.122 223.877 58.5771 -127.92 52.9921191.894 57.7329 -159.91 52.8623159.912 57.0835 -191.89 51.5634127.929 56.5639 -223.87 49.87595.9472 56.1093 -255.85 47.796863.9648 55.7846 -287.84 45.264131.9824 55.33 -319.82 42.082(R-square 代表曲线对纵坐标的解释程度，R 越接近1说明拟合效果越好)从上图中可以看出，在电压远离0的时候数据与曲线符合的非常好，而在0附近，尤其是在Vx<0的时候，数据点与图像符合的不是太好。
拟合的结果 Pr=54.823 而在电脑上显示的值是54.875，相对误差0.06%下面用同样的方法来求剩余极化强度Pr （负值）选取数据，见表二粗略观察这组数据，发现在Vx=0两 侧y 值有比较大的变化，这可能会影响到拟合的效果。
电脑显示结果Pr=-55.460Vx/v μc/cm2 Vx/v μc/cm2-31.982 -57.667 31.9824 -55.589 -63.964 -57.927 63.9648 -55.395 -95.947 -58.122 95.9472 -55.265 -127.92 -58.447 127.929 -55.07-159.91 -58.707 159.912 -54.745-191.89 -58.901 191.894 -53.836-223.87 -59.291 223.877 -52.732-255.85 -59.616 255.859 -51.628-287.84 -60.005 287.841 -50.069-319.82 -60.395 319.824 -48.121R 值不到99%，曲线对数据点的解释并不好，得到的拟合值与实验数据也有不小的差距。
尝试一下两侧分别拟合，再求平均值。
Vx>0 可得R-square=0.9981， Pr=-55.815Vx<0 可得R- square=0.99806， Pr=-57.385平均值 Pr=-56.597 这个值应该比-56.718更准确相对误差为2.05%（2） 求两侧的矫顽场Ec 的值选取数据，见表三和表四表三 表四Vx/v μc/cm2 Vx/v Μc/cm2 -191.89 51.5634 -511.71 -12.598 -223.87 49.875 -543.7 -29.937 -255.85 47.7968 -575.68 -48.251 -287.84 45.2641 -607.66 -59.356 -319.82 42.082 -639.64 –61.82 -351.8 37.9257 -671.63 -62.733 -383.78 32.2109 -703.61 -63.512 -415.77 24.8725 -735.59 -64.097 -447.75 15.0014 -767.57 -64.681 -479.73 2.59765 -799.56 -65.201Vx/vμc/cm2 Vx/v μc/cm2 223.877-52.732 543.701 8.11767 255.859-51.628 575.683 25.9116 287.841-50.069 607.666 43.5107 319.824-48.121 639.648 55.7846 351.806-46.238 671.63 60.3955 383.789-42.796 703.613 62.2788 415.771-37.795 735.595 63.5776 447.753-30.457 767.578 64.6816 479.736-20.196 799.56 65.5908 511.718-7.5332 767.578 65.9155拟合结果如下面两图：1，负值矫顽场EcVx<0 value Standard-errorintercept 207.83305 42.84862B1 1.90502 4.89E-01B2 8.34E-03 1.99E-03B3 1.55E-05 3.45E-06B4 9.49E-09 2.15E-09对于函数f（x）=intercept+B1*x+B2*x2+B3*x3+B4*x4, 可以很容易求得这个一元四次函数的零点，Ec=-481.66V,电脑显示值为-447.754V。