I.平衡态统计物理
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I. 平衡态统计物理
第一章
相变与临界现象
第一节 平衡判据和平衡条件 对孤立系,判据为
00
2<=S S δδ
因为熵增加原理,平衡态的熵应当极大。 假设体系和大热源接触,体系的T 、V 不变
total R R S S S S =+为热源的熵
U 为体系的内能,Q δ 为体系吸收的热量 由于V 不变,0,0==R dW dW T
U
T
Q
S R δδδ-
=-
=
∴ ()()F T
U S T T T
U
S S S R δδδδδ1
1-=-=
-
=+ =0
同理 ()0122<-=+F T
S S R δδ
∴
判据为
002>=F F δδ
由平衡判据可以导出平衡条件 习题: 导出T 、P 不变的平衡判据 (1)热平衡条件 将孤立系分为两部分
内能为
1U ,2U
温度为
1T ,2T
各部分体积不变 —— 即没有互相做功
∵ const U U U =+=21 ∴ 021=+=U U U δδδ ∵ 0021==W W δδ
∴ 2
2
21
1
1T U S T U S δδδδ=
=
)11(
2112
2
1
1
21=-=+
=
+=⇒T T U T U T U S S S δδδδδδ
∴ 21T T = 为热平衡条件 —— 第0定律
如 21T T ≠ ,
将发生热传导
设 0112
12
1<->T T T T 即
∵ ()熵增加原理0)1
1(2
11>-=T T U S δδ ∴ 01
即热量(能量)由高温部分流向低温部分
(2)力学平衡条件
习题
(3)相平衡
回顾特征函数 内能
()V S U U ,=
焓
(),H U PV H S P =+=
自由能 ()V T F S T U F ,=-=
吉布斯函数
(),G F PV G T P =+=
都是广延量
由特征函数可以导出“所有”热力学性质 记忆:从加减的项看替换的变量 对多种粒子体系
i i
G G =∑
化学势
,i i T P
G N μ⎛⎫
∂=
⎪∂⎝⎭ i μ 为增加一个粒子带来的能量。例如,在 T =0 时,理想气体费米
子 F εμ=
i i i
dU T dS P dV dN μ=-+∑
ρ ~ ()
∑-+
ΩE N i i e μβ
i
i i
dN μ
∑是粒子数带来的能量变化。
假设无外力场(如电磁、重力等), T 、P 不变,但存在两种粒子,处于不同的“相”。平衡判据为
20,
0G G δδ=>
设 const N N N =+=21, 222111μμN G N G ==
∴ ()021121=-=+=μμδδδδN G G G
21μμ=⇒
如果
21μμ≠, 粒子还会从一个相跑到另一个相,非平衡。
选T 、P 为独立变量,相平衡条件为
()()P T P T ,,21μμ=
这在T-P图上体现为一条曲线,这样的T-P图称之为相图。例如,冰、水的化学势都与T、P有关,在这曲线上两相共
存。
P 冰和水在“冰区域”接触,水会结冰,但记住,这时水处于“冰区域”的T、P之下。
如在“水区域”接触,冰处于“水区域”的T、P,冰会融化。
体系在曲线上会发生相变。
相变是物体宏观状态的一种突然变化,常常可用一个“序参数”的突变描述。
●‘突然变化’必须定量化
●‘宏观状态’或説‘序参数’会随着人们对自然界的认识
不断改变。例如,‘序参数’可以是静态结构,统计涨落,也可以是动力学行为。
在相变点,特征热力学函数奇异。
相变的阶用特征热力学函数定义。
例如,自由能F(T,V)为特征函数的体系
∞级相变
例如:Kosterlitz-Thouless相变
自旋玻璃相变,类似于二级,但略有不同
结构玻璃相变
为什么研究相变?因为它刻划体系的特征。
例如,研究材料学的,关心‘相’的性质,研究相变理论的,关心相变的准确位置尤其是相变点附近的行为特征。
设d 为空间维数
Y
{}
∑∑∑--
-=
i j i i
i
j i S S T k h S S J T k kT
Nf e
e
1/Θ
∑∑---=∂∂-
∴}{.//)(1j
S i
kT H i kT Nf e S T k e h f kT N
M h
f
=∂∂⇒
计算 α、γ 并给出其与 β、δ的关系。这些关系称为标度关系。换句话说,自由能的标度变换不变性假设,使得Ising 模型只有两个独立的临界指数。
小结
● 在临界点附近,物理量遵从幂次行为,临界指数具有普适性。 ● 标度变换不变性可以导出幂次行为,还给出临界指数的标度关系,但是没有回答如何计算临界指数。 问题:
* 如何导出标度不变性 * 如何计算临界指数 * 如何解释普适性