YAG激光实验装置实验讲义
YAG调Q
【数据处理】
由 = CV 2， C=100μ F，得下表：
电压（V） E P（J） E out（mJ） 680 23.12 37.0 700 24.5 54.8 720 25.92 62.7 740 27.38 71.3 760 28.88 81.7 780 30.42 84.2 800 32 103.8
2
根据上表做 E out ~ E P 曲线
E out ~ E P 曲线
E out（mJ）
100 90 80 70 60 50 40 30 22 24 26 28 30 32
110
E P（J）
图6 脉冲倍频实验光路图 1. 将倍频晶体如图6 所示放置在光路中，让激光正入射倍频晶体。 2. 将泵浦电压保持在750V，调节倍频晶体和光轴之间的夹角，每次改变一 度，用能量计记录倍频光脉冲的能量。 3. 夹角范围为±10 °，共采集20 组数据。 4. 将实验结果，数据拟合，画出转化效率随角度变化的关系图，并且和图3 加以比较。
【实验步骤】
一、 自由振荡
图4 自由振荡YAG 激光器光路图 1. 用氦氖激光器调整光路。按照图4 光路，调整氦氖激光器，使氦氖激光 通过Nd:YAG 晶体前后两孔的中心，保持不动；放入1.06μm 半反镜，调整使其 反射光沿原路返回；放入1.06μm 全反镜，调整使其反射光沿原路返回。此时他 们都与光轴垂直，达到谐振腔的腔镜平行。 2. 打开总电源，打开泵浦灯的电源，检查冷却水泵、高压等，设定电源的 工作电压约在～750V。注意：打开泵浦灯电源步骤：首先旋转开关钥匙，使其处 于“On”位置；按下“SIMMER”按钮，再按下“WORK”按钮，此时电源开始工作。 调节”CHARGEVOLT”下的旋钮，可以设定工作电压大小。如果要暂停泵浦电压， 可以再次按 “WORK” 按钮， 使其恢复到原来的位置。 关机时， 按照相反顺序操作。 3. 微调激光器的1.06μm 半反镜，用黑相纸在1.06μm 半反镜后面接收激 光光斑，当光斑变圆时，光路调节完毕。 （当天实验由于示波器出现故障，故没能观察到波形图） 二、 染料调Q
Nd：YAG激光器调Q激光束的放大特性
Nd:YAG激光器调Q激光束的放大特性实验目的：1. 了解固体激光器的自由振荡输出特性2. 了解调Q技术以及调Q激光输出特性3. 了解固体激光器的应用4. 掌握固体激光器的光路调整实验原理：1. 自由振荡激光输出特性通常激光器谐振腔的损耗是不变的，一旦光泵浦使反转粒子数达到或略超过阈值时，激光器便开始振荡，于是激光上能级的粒子数因受激辐射而减少，致使上能级不能积累很大的反转粒子数，只能被限制在阈值反转数附近，当低于阈值时又开始准备第二次振荡。
这使得自由振荡固体激光器的输出是由许多振幅、脉宽和间隔作随即变化的尖峰脉冲组成，尖峰脉宽非常窄（微秒量级），间隔数微秒，脉冲序列的时间长度大致等于闪光灯泵浦持续时间。
激光器的输出能量分散在这样一串脉冲中，因而不可能有很高的峰值功率，增大泵浦能量时也无助于峰值功率的提高，只会使小尖峰数量增加。
2. 调Q技术激光上能级最大粒子反转数受到激光器阈值的限制，因此可设法改变激光器的阈值来实现上能级积累大量的反转粒子。
由激光振荡阈值条件可知临界阈值与谐振腔Q值成反比。
Q 值为谐振腔的品质因数，当波长和腔长一定时，Q与谐振腔的损耗成反比，即损耗大，Q值就低，阈值高而不易起振；当损耗小，Q值就高，阈值低而易起振。
调Q技术就是通过某种方法使腔的Q值随时间按一定程序变化的技术。
本实验通过Q 晶体改变谐振腔的阈值（或Q值）。
泵浦开始时，使光腔处于低Q值，即提高振荡阈值使激光器不产生激光振荡，于是上能级反转粒子数便可大量积累，当积累达到最大值时，突然使腔的损耗减小，Q值突增，激光振荡迅速建立，在极短时间内上能级的反转粒子被消耗，受激辐射增强非常迅速，在腔的输出端形成一个峰值功率很高、脉冲宽度很窄的单一脉冲激光。
实验中所用Q晶体为Cr4+:YAG晶体，有自饱和吸收特性，对光的吸收损耗在其饱和之前很大，达到饱和之后则瞬间降低至接近于零，这样就起到了调Q的作用。
这是一种被动调Q技术。
实验装置1. He-Ne激光器2. 小孔光阑3. 1064nm全反凹面镜M14. Cr4+:YAG调Q晶体5. Nd:YAG振荡棒6. 输出镜M27. Nd:YAG放大棒8. 平板玻璃9. 能量计图1 实验光路示意图本实验采用两组Nd:Y AG晶体和泵浦氙灯，前组为振荡级，后组为放大级。
YAG激光器自由运转调Q和倍频实验
Nd:YAG激光器自由运转及调Q实验【实验目的】1.了解固体激光器的结构及工作原理（自由运转和染料调Q），掌握其调整方法；2.了解固体激光器的主要参数的测试技术；3.观察调Q脉冲经过KTP晶体实现倍频现象，了解倍频中相位匹配特性。
【实验原理】一、自由振荡1.固体激光器组成固体激光器主要由工作物质，泵浦光源和光学谐振腔三大部分组成。
常用的工作物质有红宝石，掺钕钇铝石榴石（Nd：YAG），钛宝石等晶体和钕玻璃等。
谐振腔常用两个平面或球面反射镜。
泵浦光源常用氙灯、氪灯、高压汞灯，碘钨灯。
在本实验中，激光器的主要元件为：①工作物质：掺钕钇铝石榴石（Nd：YAG）；②光学谐振腔：双氙灯，双椭圆聚光腔，重复脉冲电源；③谐振腔镜：双色镜，部分反射镜。
2.自由振荡固体激光器的输出特性自由振荡激光器输出激光脉冲的特点是具有尖峰结构，即由许多振幅、脉宽和间隔作随机变化的尖峰脉冲组成。
每个尖峰的宽度约为0.1～1 μs，间隔为数微秒，脉冲序列的时间长度大致等于闪光灯泵浦持续的时间。
这种现象称为激光器的弛豫振荡。
产生弛豫振荡的主要原因是：当激光器的工作物质被泵浦，上能级的粒子反转数超过阈值条件时，即产生激光振荡，使腔内光子密度增加而发射激光。
随着激光的发射，上能级粒子数被大量消耗，导致粒子反转数降低，当低于阈值水平时，激光振荡就停止，这时，由于光泵的继续抽运，上能级粒子反转数重新积累，当超过阈值时，又产生第二个脉冲，如此不断重复上述过程，直到泵浦结束。
可见每个脉冲都是在阈值附近产生的，因此脉冲的峰值功率水平较低，从这个作用过程可以看出，增加泵浦功率也是无助于峰值功率的提高，而只会使小尖峰的个数增加。
二、调Q 的概念在激光技术中 ，用品质因数 Q 来描述与谐振腔损耗有关的特性。
Q 值定义为2Q v π=腔内存储的激光能量每秒损耗的能量用W 表示腔内存储的能量，δ表示腔的单程损耗，且设谐振腔长度为L，工作介质折射率n，光速c，则Q 值可表示为22/W nLQ v Wc nL ππδδλ==式中λ0为真空激光波长。
声光调Q倍频YAG激光器实验
实验十二声光调Q倍频YAG激光器实验一、实验目的<1）掌握声光调Q连续激光器及其倍频的工作原理；<2）学习声光调Q倍频激光器的调整方法；<3）了解声光调Q固体激光器的静态和动态特性，并掌握测试方法；<4）学习倍频激光器的调整方法。
二、实验原理声光调Q倍频连续YAG激光器的工作原理<1）声光调Q基本原理：图12-1 声光调制器工作原理声光调制器是由石英晶体、铌酸锂、或重火石玻璃做为声光介质，通过电声换能器<压电晶体）将超声波耦合进去，在声光介质中产生超声波光栅。
超声波光栅将介质的折射率进行周期性调制，从而进一步形成折射率体光栅。
如图12-1所示。
光栅公式如下式b5E2RGbCAP<1）式<1）中，为声光介质中的超声波波长，为布拉格衍射角，为入射光波波长，为声光介质的折射率。
当入射光以布拉格角入射时，出射光将被介质中的体光栅衍射到一级衍射最大方向上。
利用声光介质的这种性质，可以对激光谐振腔内的光束方向进行调制。
当加入声光调制信号时，光束偏转出腔外，不能在腔内形成振荡，即此时为高损耗腔。
在此期间泵浦灯注入给激活介质<激光晶体）的能量储存在激光上能级，形成高反转粒子数。
当去掉声光调制信号时，光束不被偏转，在腔内往返，形成激光振荡。
由于前面积累的高反转粒子数远远超过激光阈值，所以瞬时形成脉冲激光输出，从而形成窄脉宽、高能量的激光脉冲。
声光调Q激光器工作在几千周到几十千周的调制频率下，所以可以获得高重复率、高平均功率的激光输出。
p1EanqFDPw<2）倍频器件工作原理：图12-2 倍频晶体折射率椭球及通光方向示意图由于晶体中存在色散现象，所以在倍频晶体中的通光方向上，基频光与倍频光所经历的折射率与是不同的。
图12-3给出了一个单轴晶体的色散及1064nm倍频匹配点的折射率关系曲线。
DXDiTa9E3dR e f r a g t i v e I n d e x l (m m)图12-3 单轴晶体色散曲线及倍频原理示意图图12-3中的实线代表了寻常光的折射率，点划线代表了非常光的折射率，中间的点线则代表了非常光在改变入射光角度时得到的折射率。
实验1NdYAG固体激光器实验
hv21(a) 2 1 (b) 2 E 1(c) 图1、光与物质作用的吸收过程Nd ：YAG 固体激光器实验一、 实验内容与器件1、了解半导体激光器的工作原理和光电特性2、掌握半导体泵浦固体激光器的工作原理和调试方法二、 实验原理概述1. 激光产生原理光与物质的相互作用可以归结为光与原子的相互作用，有三种过程：吸收、自发辐射和受激辐射。
如果一个原子，开始处于基态，在没有外来光子，它将保持不变，如果一个能量为hv 21的光子接近，则它吸收这个光子，处于激发态E 2。
在此过程中不是所有的光子都能被原子吸收，只有当光子的能量正好等于原子的能级间隔E 1-E 2时才能被吸收。
激发态寿命很短，在不受外界影响时，它们会自发地返回到基态，并放出光子。
自发辐射过程与外界作用无关，由于各个原子的辐射都是自发的、独立进行的，因而不同原子发出来的光子的发射方向和初相位是不相同的。
处于激发态的原子，在外的光子的影响下，会从高能态向低能态跃迁，并两个状态间的能量差以辐射光子的形式发射出去。
只有外来光子的能量正好为激发态与基态的能级差时，才能引起受激辐射，且受激辐射发出的光子与外来光子的频率、发射方向、偏振态和相位完全相同。
激光的产生主要依赖受激辐射过程。
激光器主要有：工作物质、谐振腔、泵浦源组成。
工作物质主要提供粒子数反转。
hv 21 2 E 1(a) E 2E 1(b)hv 21 hv 21图2、光与物质作用的受激辐射过程泵浦过程使粒子从基态E 1抽运到激发态E 3，E 3上的粒子通过无辐射跃迁（该过程粒子从高能级跃迁到低能级时能量转变为热能或晶格振动能，但不辐射光子），迅速转移到亚稳态E 2。
E 2是一个寿命较长的能级，这样处于E 2上的粒子不断积累，E 1上的粒子 又由于抽运过程而减少，从而实现E 2与E 1能级间的粒子数反转。
激光产生必须有能提供光学正反馈的谐振腔。
处于激发态的粒子由于不稳定性而自发辐射到基态，自发辐射产生的光子各个方向都有，偏离轴向的光子很快逸出腔外，只有沿轴向的光子，部分通过输出镜输出，部分被反射回工作物质，在两个反射镜间往返多次被放大，形成受激辐射的光放大即产生激光。
Nd-YAG激光器特性实验
Nd-YAG 激光器特性实验1 Nd-YAG 倍频实验测得的3组倍频前和倍频后的能量如下所示：根据倍频效率2w w 算出平均值如下：η1=（172.0-144.7）/172.0×100%= 15.8% η2=（170.8-149.2）/170.8×100%=12.6% η3= (170.4-148.3) /170.4×100%= 12.9% η=η1+η2+η33=13.7%Q 开关处于ON 状态下，650V-800V 测得的倍频前和倍频后的数据如下：2 氦氖激光束半径和发散角测量1. 峰值功率为0.31uW，降至1/e2处的功率为0.041uW，从而得到光斑的半径为：r=（4.95-2.0）/2(mm)=1.475mm.2. 光斑距离束腰处距离Z=2080mm.发散角θ=2r/Z=(2×1.475)/2080（rad）= 0.001418 rad.3. 对于理论值，W0 =√Lλπ(RL−1)1/4=0.284mm从而理论上的发散角为：θ0=2λπw0=2×632.8×10^−6= 0.00142 rad3.14×0.284×100%实验误差: R=θ−θ0θ0= 0.00142−0.001418×100%0.00142= 0.141%3 Nd-YAG激光器输出激光脉宽和峰值功率测量E根据公式P =可算出激光脉冲的功率，其中τ取25us，得到实验结果分析：1. 数据处理由图可得功率与工作电压的关系：P (W) = 45.453[U (V) - 506.5672V)]2. 实验现象分析：（1）由于工作电压较小时，与阈值电压大小差不多，所以会出现输出功率不稳定的现象；（2）由于激光器脉冲宽度很窄。
所以好、只有灵敏度很高的仪器才能捕捉到较好的图像用于观察。
3. 影响因素讨论：（1）读取示数时的误差。
（2）实验仪器的系统误差。
实验报告——调Q YAG激光器实验
实验报告——调Q YAG 激光器实验实验时间：2017.03.07一、实验目的1、掌握3:Nd YAG +激光器的工作原理2、学习并掌握3:Nd YAG +激光器调整技术3、学习声光调Q 3:Nd YAG +激光器的工作原理4、掌握声光调Q 实验技术，学习nm 量级激光脉冲测量方法5、学习腔外倍频实验技术二、实验原理1.掺钕钇铝石榴石掺钕钇铝石榴石(3:Nd YAG +)是一种典型的四能级激光工作物质，由于它的热传导性好;激光阈值低和转换效率高，所以用它可作成连续激光器和高重复频率的脉冲激光器。
YAG 激光器可输出几种波长，其中最强的为1.06μm 。
如果采用调Q 、倍频技术，则可获得波长为532nm 的脉冲激光。
这种以3:Nd YAG +激光器为基础的脉冲激光系统以其高峰值功率、高重复频率和宽波长调谐特性等优点而得到了广泛的应用。
2. YAG 激光器的结构图1为典型的3:Nd YAG +激光器示意图。
其中包括YAG 棒；泵浦灯（连续运转的氪灯两个）；Q 开关和光学谐振腔。
YAG 晶体棒3:Nd YAG +激光器的工作物质是一种人工晶体，它的基质是钇(Y)铝(Al)石榴石(G)，其分子式为3512Y Al O 。
晶体在高温的过程中掺入氧化钕，用提拉法制成。
钕就以三价正离子的形式存在于YAG 的晶格中，掺钕量约为1%。
通常3:Nd YAG +晶体被加工成 φ6mm ×100mm 左右的圆棒状，两端磨成光学平面，平面的法线与棒轴有一个小夹角，面上镀有增透膜，能承受高的功率密度，棒的侧面全部“打毛”，以防止寄生振荡。
激励泵浦源YAG 激光器可用多种光源作为激励泵浦源，连续YAG 激光器常用氪灯和碘钨灯为泵浦源，脉冲YAG 激光器常用脉冲氙灯为泵浦源。
因为这些灯的辐射光谱与YAG 棒晶体的吸收光谱匹配较好。
如图1所示，泵浦用的氪灯做成和YAG 棒长度相近的直管形，以便达到最佳的耦合。
两氪灯串联后，外接直流电源。
物理实验YAG调Q讲义
【实验步骤】一、自由振荡图4 自由振荡YAG 激光器光路图1. 用氦氖激光器调整光路。
按照图4 光路，调整氦氖激光器，使氦氖激光通过Nd:YAG 晶体前后两孔的中心，保持不动；放入1.06μm 半反镜，调整使其反射光沿原路返回；放入1.06μm 全反镜，调整使其反射光沿原路返回。
此时他们都与光轴垂直，达到谐振腔的腔镜平行。
2. 打开总电源，打开泵浦灯的电源，检查冷却水泵、高压等，设定电源的工作电压约在～750V。
注意：打开泵浦灯电源步骤：首先旋转开关钥匙，使其处于“On”位置；按下“SIMMER”按钮，再按下“WORK”按钮，此时电源开始工作。
调节”CHARGEVOLT”下的旋钮，可以设定工作电压大小。
如果要暂停泵浦电压，可以再次按“WORK”按钮，使其恢复到原来的位置。
关机时，按照相反顺序操作。
3. 微调激光器的1.06μm 半反镜，用黑相纸在1.06μm 半反镜后面接收激光光斑，当光斑变圆时，光路调节完毕。
（当天实验由于示波器出现故障，故没能观察到波形图）二、染料调Q图5 YAG 激光器调Q 光路图1. 按照图5 光路，用氦氖激光器调整光路,将染料片插入1.06μm 全反镜和Nd:YAG 晶体之间，调整使其反射光沿原路返回；打开泵浦灯的电源，设定电源的工作电压约在～750V。
微调激光器的1.06μm 半反镜，用黑相纸在1.06μm 半反镜后面接收激光光斑，使其输出正常。
2. 改变泵浦电压，用激光能量计测出不同电压下的输出能量E out, 给出E out～E p曲线。
3. 按照图5 光路，用示波器记录激光器的调Q 脉冲波形，并打印结果。
4. 将实验结果、数据以及图表整理并写出实验报告。
三、脉冲倍频图6 脉冲倍频实验光路图1. 将倍频晶体如图6 所示放置在光路中，让激光正入射倍频晶体。
2. 将泵浦电压保持在750V，调节倍频晶体和光轴之间的夹角，每次改变一度，用能量计记录倍频光脉冲的能量。
3. 夹角范围为±10 °，共采集20 组数据。
5-灯泵YAG激光器综合实验
引言 本实验装置采用具有连续光谱的闪光灯照射 Nd3+：YAG 晶体，Nd 离子就从基态 E1 跃迁至
激发态 E4 的一系列能级，其中最低的两个能级为 F4 5/2 和 4F7/2，相应于中心波长为 0.81μm 和 0.75μm 的两个光谱吸收带。由于 E4 的寿命仅约为 1ns，所以受激的 Nd3+离子绝大部分都经 过无辐射跃迁转移到了 E3 态。E3 是一个亚稳态，寿命长达 250—500μs，很容易获得粒子数 积累。E2 态的寿命为 50ns，即使有粒子处在 E2，也会很快地弛豫到 E1。因此，相对 E3 而言， E2 态上几乎没有粒子。这样，就在 E3 和 E2 之间造成了粒子数反转。正是 E3—E2 的受激辐射 在激光谐振腔中得到增益而形成了激光，其波长为 1.064μm。只要泵浦光存在，Nd3+离子的 能态就总是处在 E1—E4 一 E3 一 E2 一 E1 的循环之中，这是一个典型的四能级系统。
用不同的方法去控制不同的损耗，就形成了不同的调 Q 技术。 有转镜调 Q 技术，电光 调 Q 技术、可饱和染料调 Q 技术、声光调 Q 技术、透射式调 Q 技术。
本实验以电光 Q 开关激光器的原理、调整、特性测试为主要内容。利用晶体的电光效应 制成的 Q 开关，具有开关速度快；所获得激光脉冲峰值功率高，可达几 Mw 至 Gw，脉冲宽度 窄，一般可达 ns 至几十 ns,器件的效率高，可达动态效率 1％，器件输出功率稳定性较好， 产生激光时间控制程度度高，便于与其它仪器联动，器件可以在高重复频率下工作等优点．所 以这是一种已获广泛应用的 Q 开关。
表 1 激光器静态和动态输出输电压（V）静态输出（mJ）
动态输出（mJ）
500
激光原理实验介绍
实验一 Nd3+:YAG激光器的安装与调试实验二Nd3+:YAG激光器参数测量实验三高斯光束远场发散角测量实验一Nd3+:YAG激光器的安装与调试一、实验目的1、通过对Nd3+:YAG激光器的安装与调试熟悉固体激光器的结构与工作原理。
2、学会调整光学谐振腔的基本方法。
3、要求将激光器调整到有最佳输出状态。
二、仪器设备YAG棒脉冲氙灯半反镜透过率激光电源水冷设备光学平台及支架黑相纸红光LED指示光源光源小孔光阑三、实验原理1、固体激光器基本结构固体激光器主要由工作物质，激励源与光学谐振腔三部分组成。
本实验用激光器，泵灯为脉冲氙灯，聚光腔采用镀银金属腔。
聚光腔的作用是使光泵发出的光更有效地集中照射到工作物质上，从而提高激光器的总体效率。
储能电容c=100F。
谐振腔为平行平面腔，一块全反镜，一块输出镜，反射率R=20%。
激光器工作时两镜面要严格平行，且与工作介质轴线严格垂直。
激光器分单脉冲与重复脉冲两种输出方式，重复频率1次/秒～10次/秒可调。
2、 工作物质图2、Nd 3+离子能级图Nd 3+:YAG 激光器的工作物质是一种人工晶体。
它的基质是钇铝石榴石，其分子式为：Y 3Al 5O 12，Nd 3+是掺杂离子，起激光作用的正是Nd 3+离子，是四能级结构，在光泵作用下，处于基态E 1的大量粒子被抽运到E 4能级。
由于E 4能级寿命很短，约10-8s ，因而很快弛豫到E 3能级。
E 3能级是个亚稳态，寿命在10-3～10-4s ，因而可大量积累粒子，结果在E 3与E 2之间形成了粒子数反转分布，构成了产生光放大的必要条件。
E 3粒子向E 2跃迁，辐射32=（E 3-E 2）/h 频率的光子。
经谐振腔反射镜反射，沿轴向的光子返回工作介质中，由于粒子数反转的形成，这些光子与E 3能级粒子作用，将产生受激辐射，受激辐射的光子与入射光子频率相同，方向相同，偏振态相同，因而使腔内同频同方向光辐射增强，最终形成激光输出。
Nd3+YAG激光器的阈值与斜效率测量
一、实验目的1. 了解并掌握激光形成机理2. 了解激光阈值的概念，学会测量阈值3. 测量输入输出曲线及其斜效率的计算二、实验原理1. 普通光源的发光—受激吸收和自发辐射普通常见光源的发光（如电灯、火焰、太阳等地发光）是由于物质在受到外来能量（如光能、电能、热能等）作用时，原子中的电子就会吸收外来能量而从低能级跃迁到高能级，即原子被激发。
激发的过程是一个“受激吸收”过程。
处在高能级（E 2）的电子寿命很短（一般为10－8～10－9秒），在没有外界作用下会自发地向低能级（E 1）跃迁，跃迁时将产生光（电磁波）辐射。
辐射光子能量为12E E h -=ν这种辐射称为自发辐射。
原子的自发辐射过程完全是一种随机过程，各发光原子的发光过程各自独立，互不关联，即所辐射的光在发射方向上是无规则的射向四面八方，另外末位相、偏振状态也各不相同。
由于激发能级有一个宽度，所以发射光的频率也不是单一的，而有一个范围。
在通常热平衡条件下，处于高能级E 2上的原子数密度N 2，远比处于低能级的原子数密度低，这是因为处于能级E 的原子数密度N 的大小时随能级E 的增加而指数减小，即N ∝exp(-E/kT)，这是著名的波耳兹曼分布规律。
于是在上、下两个能级上的原子数密度比为]/)(ex p[/1212kT E E N N --∝式中k 为波耳兹曼常量，T 为绝对温度。
因为E 2>E 1，所以N 2<N 1。
例如，已知氢原子基态能量为E 1＝－13.6eV ，第一激发态能量为E 2=-3.4eV ，在20℃时，kT≈0.025eV，则0)400ex p(/12≈-∝N N可见，在20℃时，全部氢原子几乎都处于基态，要使原子发光，必须外界提供能量使原子到达激发态，所以普通广义的发光是包含了受激吸收和自发辐射两个过程。
一般说来，这种光源所辐射光的能量是不强的，加上向四面八方发射，更使能量分散了。
2.受激辐射和光的放大由量子理论知识知道，一个能级对应电子的一个能量状态。
RLE-CA04 灯泵YAG激光调Q综合实验
知识点
光学谐振腔、最佳透过率、倍频、电光晶体调Q、 半波电压、脉宽、重复频率、峰值功率。
3. 调 Q 晶 体 组 件 ： 调Q方式：退压电光调Q：1～5kV(可调)， 调Q晶体：KD*P晶体； 半波电压：3800V； 脉冲宽度：<12ns。 4.光学组件： 激光输出镜Ф20mm，T=80%@1064nm，T=60%@1064nm，T=40%@1064nm， 三种透过率。 5.机械组件： 精密光学导轨：L×W=600mm×90mm，配套滑块，高精度调节镜架； 专用的调Q晶体同侧四维调整机构，精度0.002mm。 6 . 激 光 防 护 镜 组 件 ：防护波段：1064nm&532nm； 7. 实验仪器外壳：外形尺寸：700mm×400mm×220mm，前开门展开角度 80°，上开盖气动支杆连接，展开角度130°，12mm厚铝制面包板。 8. 预 留 升 级 接 口 ， 升 级 后 可进行升压调Q、被动调Q实验； 9. 讲义及快速安装指南。
选配设备参数
1、数字示波器： 带宽100MHz，采样频率1GHz。 2、激光能量计光谱范围0.19μm-11μm，石墨探头， 四档量程19.9mJ、199.9mJ、1.999J、19.99J，最小 分辨率10μJ 。
实验原理图
主要设备ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ数
1. 光源组件： 激光波长：532nm、650nm、1064nm； 输出能量： 1000mJ(1064nm，静态)，600mJ(1064nm，动态)，100mJ(532nm， 动态)； 光束发散角：≤5mrad； 激光电源：充电电压1200V（常规），输出平均功率1kW，放电频率1、3 、 5、10；放电脉宽200μ s，晶体高压1～5000V，调Q延时180μ s（50-300μ s可 调）。 2.探测器组件： 高速脉冲探测器模块：光谱响应曲线400nm-1100nm，响应度1ns， 自带一级放大器。
实验1NdYAG固体激光器实验
实验1NdYAG固体激光器实验hv21(a) 2 1 (b) 2 E 1(c) 图1、光与物质作⽤的吸收过程Nd ：YAG 固体激光器实验⼀、实验内容与器件1、了解半导体激光器的⼯作原理和光电特性2、掌握半导体泵浦固体激光器的⼯作原理和调试⽅法⼆、实验原理概述1. 激光产⽣原理光与物质的相互作⽤可以归结为光与原⼦的相互作⽤，有三种过程：吸收、⾃发辐射和受激辐射。
如果⼀个原⼦，开始处于基态，在没有外来光⼦，它将保持不变，如果⼀个能量为hv 21的光⼦接近，则它吸收这个光⼦，处于激发态E 2。
在此过程中不是所有的光⼦都能被原⼦吸收，只有当光⼦的能量正好等于原⼦的能级间隔E 1-E 2时才能被吸收。
激发态寿命很短，在不受外界影响时，它们会⾃发地返回到基态，并放出光⼦。
⾃发辐射过程与外界作⽤⽆关，由于各个原⼦的辐射都是⾃发的、独⽴进⾏的，因⽽不同原⼦发出来的光⼦的发射⽅向和初相位是不相同的。
处于激发态的原⼦，在外的光⼦的影响下，会从⾼能态向低能态跃迁，并两个状态间的能量差以辐射光⼦的形式发射出去。
只有外来光⼦的能量正好为激发态与基态的能级差时，才能引起受激辐射，且受激辐射发出的光⼦与外来光⼦的频率、发射⽅向、偏振态和相位完全相同。
激光的产⽣主要依赖受激辐射过程。
激光器主要有：⼯作物质、谐振腔、泵浦源组成。
⼯作物质主要提供粒⼦数反转。
hv 21 2 E 1(a) E 2E 1(b)hv 21 hv 21图2、光与物质作⽤的受激辐射过程泵浦过程使粒⼦从基态E 1抽运到激发态E 3，E 3上的粒⼦通过⽆辐射跃迁（该过程粒⼦从⾼能级跃迁到低能级时能量转变为热能或晶格振动能，但不辐射光⼦），迅速转移到亚稳态E 2。
E 2是⼀个寿命较长的能级，这样处于E 2上的粒⼦不断积累，E 1上的粒⼦⼜由于抽运过程⽽减少，从⽽实现E 2与E 1能级间的粒⼦数反转。
激光产⽣必须有能提供光学正反馈的谐振腔。
处于激发态的粒⼦由于不稳定性⽽⾃发辐射到基态，⾃发辐射产⽣的光⼦各个⽅向都有，偏离轴向的光⼦很快逸出腔外，只有沿轴向的光⼦，部分通过输出镜输出，部分被反射回⼯作物质，在两个反射镜间往返多次被放⼤，形成受激辐射的光放⼤即产⽣激光。
YAG激光器调Q实验---大连民族大学讲解学习
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关门实验时，按下开关，开门变关门。
调Q实验时，按下快门，关门变开门。产 生巨脉冲。
条件：偏振方向与a或b夹角为45度。
做关门实验，使激光输出能 量最小。Applied Physics, Electronic Engineering
实验仪器
• YAG晶体 • 前腔镜和后腔镜 • 激光电源：（含电源、Q开关、手动快门） • 水箱 • 导轨、滑块和支架 • 辅助激光器 • 能量计 • 光阑 • 起偏器 • KDP晶体（Q开关）
实验原理
• 调Q技术是获得短脉冲高峰值功率激光输出的重要方法。 • 激光器的Q值又称品质因数，表征激光谐振腔的腔内损耗的参数
Q = 20每 腔 秒 内 钟 贮 损 存 耗 的 的 激 激 光 光 能 能 量 量 2 n 0L
损耗率
如果我们设法在泵浦开始时使谐振腔内的损耗增大，即提高振荡 阈值，使振荡不能形成，激光工作物质上能级的粒子数大量积累。
?激光器的qq值又称品质因数表征激光谐振腔的腔内损耗的参数0022nlq??????腔内贮存的激光能量每秒钟损耗的激光能量损耗率如果我们设法在泵浦开始时使谐振腔内的损耗增大即提高振荡阈值使振荡不能形成激光工作物质上能级的粒子数大量积累
YAG激光器调Q实验---大连民 族大学
Applied Physics, Electronic Engineering
Applied Physics, Electronic Engineering
M1 YAG
B Q M2
光阑
KDP
水冷系统
电源和控制系统 准直激光器
KDP: 倍频晶体（或KTP） M1:输出镜（输出透过率T=80%） YAG:闪光灯、聚光腔和YAG棒组件 B:布氏角偏振片 Q:调Q晶体（布氏角偏振片与调Q晶体组成调Q单元） M2:全反射镜（M1和M2组成激光谐振腔）
实验九 脉冲式灯泵浦YAG激光器腔外倍频实验
实验九 脉冲式灯泵浦YAG 激光器腔外倍频实验 实验原理自从相位匹配技术提出后，使光倍频和光混频技术得到了飞跃的发展，成为激光技术中频率转换的重要手段。
通过倍频技术可将波长1.064μm 的激光转换成波长0.532μm 的绿光。
由频率ω1和ω2的光波混频产生ω3＝ω1+ω2频率的光波。
当ω1＝ω2＝ω，ω3＝2ω时，就是倍频过程，通常把频率为ω的光波称为基波，频率为2ω的光波称为倍频波或者二次谐波。
倍频的光功率密度2222208sin ()2effL d kL I c n n c 222ωωω2ωωπ△|I |=||λε （9.1） 式中，d eff 为有效非线性系数。
用输出的倍频光功率密度I 2ω与基波功率密度I ω之比表征转换效率，称为倍频效率ηSHG2222208sin ()2eff SHG L d kL I c I n n c 22ωωωω2ωωπ|I |△η=||||λε （9.2）若相关因子则光波混频所产生的倍频光波功率与基频功率的平方成正比；当输入功率一定时，则与非线性介质的长度L 和有效非线性极化率或者有效非线性系数平方成正比。
图9-1 sinc 函数图图9-1所示的是函数与△kL/2之间的关系曲线。
当△k＝0时，相位因子才能等于1，称为相位匹配条件；而当△k≠0时，相位因子小于1，称为相位失配。
只有在相位匹配条件下，才可获得最高的转换效率。
由于连续泵浦固体激光器腔内光强远远大于腔外光强，则在连续半导体泵浦固体激光器中采用腔内倍频；而在脉冲泵浦固体激光器中，激光脉宽窄，腔内外光强差别不大，因此在脉冲式灯泵浦激光器中采用腔外倍频。
倍频的相关理论参看实验五中的原理部分。
实验装置图9-2 脉冲式灯泵浦YAG激光器腔外倍频实验装置图脉冲式灯泵浦YAG激光器腔外倍频实验采用图9-2实验装置图，包括：全反镜，电光Q开关，布儒斯特镜，泵浦灯，Nd:YAG棒，输出镜，KTP倍频晶体，双色镜（或者1064nm全反镜）和能量计。
实验八 脉冲式灯泵浦YAG激光器被动调Q实验
实验八脉冲式灯泵浦YAG激光器被动调Q实验A实验目的（1）掌握被动调QYAG激光器的工作原理与调试方法。
（2）测量脉冲与连续泵浦YAG激光器的静态输出特性。
（3）分析被动调Q率被动调QYAG激光器的动态输出特性。
（4）在被动调Q理论分析的基础上，通过实验研究，针对相应的运转条件和应用需求，设计被动调QYAG激光器的光学参数。
A实验原理1．固体Nd:YAG激光器的工作原理。
（1）Nd:YAG晶体的性质表8-1Nd:YAG激光晶体的主要性质Nd3+：YAG是以三阶钕（Nd3+）离子部分取代Y3Al45O12晶体中Y3+离子的激光工作物质，称为掺钕钇铝石榴石（简称Nd3+：YAG）。
它以Nd3+离子作为激活粒子。
图8-1给出了Nd3+:YAG晶体中Nd3+离子的与激光产生过程有关的能级图。
处于基态A/的钕离子吸收光泵发射的相应波长的光子能量后跃迁到4I5/2,2H9/2和4F7/2,4S3/2能级（吸收带的中心波长是810nm和750nm，带宽为30nm）,然后几乎全部通过无辐射跃迁迅速降落到4F3/2能级。
4F3/2能级是一个寿命为0.23ms的亚稳态能级。
处于4F3/2能级的Nd3+离子可以向多个较低能级跃迁并产生辐射，其中几率最大的是4F3/2至4I11/2的跃迁（波长为1064nm ）。
（2）静态运转特性分析（a ）脉冲运转一驰豫振荡（尖峰效应）暂态过程。
（b ）连续运转一阈值条件（增益饱和）稳态过程。
按“激光原理与技术”中有关章节的分析，结合实验得出：仅仅依靠增加泵浦能量与功率，不能获得窄脉宽，高峰值功率的激光脉冲的结论。
2.Cr:YAG 饱和吸收被动调Q 原理自饱和被动式调Q 激光器由于器件结构简单，对激光器无电磁干扰，应用十分广泛但由于通常的染料调Q 介质，导热率极低，使其应用范围受到局限，只能用于低重复率的脉冲调Q 激光器中。
近年来，由于激光晶体技术的进步，我国已生产出可用于高重复率调Q 的多掺YAG 晶片，制成了被动式的Q 开关器件，兼备声光和染料调Q 的长处,在激光医疗、激光打标和非线性光学等领域获得广泛的应用。
YAG激光实验装置实验讲义
实验一Nd3+:YAG激光器地阈值与斜效率测量一、实验目地1.了解并掌握激光形成机理2.了解激光阈值地概念，学会测量阈值3.测量输入输出曲线及其斜效率地计算二、实验原理1.普通光源地发光一受激吸收和自发辐射普通常见光源地发光＜如电灯、火焰、太阳等地发光）是由于物质在受到外来能量＜如光能、电能、热能等）作用时，原子中地电子就会吸收外来能量而从低能级跃迁到高能级，即原子被激发•激发地过程是一个“受激吸收”过程•处在高能级＜E2）地电子寿命很短＜一般为10「8〜10「9秒），在没有外界作用下会自发地向低能级＜E）跃迁，跃迁时将产生光＜电磁波）辐射•辐射光子能量为b5E2RGbCAP这种辐射称为自发辐射.原子地自发辐射过程完全是一种随机过程，各发光原子地发光过程各自独立，互不关联，即所辐射地光在发射方向上是无规则地射向四面八方，另外末位相、偏振状态也各不相同.由于激发能级有一个宽度，所以发射光地频率也不是单一地，而有一个范围.在通常热平衡条件下，处于高能级E2 上地原子数密度N2,远比处于低能级地原子数密度低，这是因为处于能级 E地原子数密度N地大小时随能级E地增加而指数减小，即N*exp（-E/kT＞,这是著名地波耳兹曼分布规律.于是在上、下两个能级上地原子数密度比为p1EanqFDPw式中k为波耳兹曼常量,T为绝对温度.因为E2＞E,所以N2＜N.例如,已知氢原子基态能量为E1 = — 13.6eV,第一激发态能量为巳=-3.4eV,在20 C时,kT~ 0.025eV,则DXDiTa9E3d可见,在20 C时,全部氢原子几乎都处于基态,要使原子发光,必须外界提供能量使原子到达激发态，所以普通广义地发光是包含了受激吸收和自发辐射两个过程.一般说来，这种光源所辐射光地能量是不强地，加上向四面八方发射，更使能量分散了 .RTCrpUDGiT2.受激辐射和光地放大由量子理论知识知道，一个能级对应电子地一个能量状态.电子能量由主量子数n（n=1,2,…〉决定.但是实际描写原子中电子运动状态,除能量外，还有轨道角动量L和自旋角动量s,它们都是量子化地，由相应地量子数来描述.对轨道角动量,波尔曾给出了量子化公式Ln= nh,但这不严格，因这个式子还是在把电子运动看作轨道运动基础上得到地.严格地能量量子化以及角动量量子化都应该有量子力学理论来推导.5PC Z VD7H X A量子理论告诉我们，电子从高能态向低能态跃迁时只能发生在l＜角动量量子数）量子数相差±1地两个状态之间，这就是一种选择规则.如果选择规则不满足,则跃迁地几率很小，甚至接近零.在原子中可能存在这样一些能级，一旦电子被激发到这种能级上时，由于不满足跃迁地选择规则，可使它在这种能级上地寿命很长，不易发生自发跃迁到低能级上.这种能级称为亚稳态能级.但是,在外加光地诱发和刺激下可以使其迅速跃迁到低能级，并放出光子.这种过程是被“激”出来地，故称受激辐射.受激辐射地概念是爱因斯坦于1917年在推导普朗克地黑体辐射公式时，第一个提出来地.他从理论上预言了原子发生受激辐射地可能性，这是激光地基础.jLBHrnAILg受激辐射地过程大致如下：原子开始处于高能级巳,当一个外来光子所带地能量h u正好为某一对能级之差 E2-E1,则这原子可以在此外来光子地诱发下从高能级吕向低能级E1跃迁.这种受激辐射地光子有显著地特点，就是原子可发出与诱发光子全同地光子，不仅频率＜能量）相同，而且发射方向、偏振方向以及光波地相位都完全一样.于是,入射一个光子，就会出射两个完全相同地光子.这意味着原来光信号被放大，这种在受激过程中产生并被放大地光，就是激光.XHAQX74J0X图1-1双能级原子中地三种跃迁3. 粒子数反转一个诱发光子不仅能引起受激辐射，而且它也能引起受激吸收，所以只有当 处在高能级地原子数目比处在低能级地还多时 ，受激辐射跃迁才能超过受激吸收 而占优势.由此可见，为使光源发射激光，而不是发出普通光地关键是发光原子处 在高能级地数目比低能级上地多，这种情况，称为粒子数反转.但在热平衡条件下 原子几乎都处于最低能级 ＜基态）.因此，如何从技术上实现粒子数反转则是产生 激光地必要条件.LDAYtRyKfE4. 激光产生地条件激光器由泵浦源、激光增益介质、腔镜组成 .泵浦源提供能量给增益介质， 介质中地激活离子吸收能量后跃迁到高能级，进而在激光上能级和下能级之间形 成粒子数反转，并产生受激发射.但是由于激光谐振腔存在着各种各样地损耗，比 如谐振腔镜地不平行导致光逸出，散射,及透射 ＜这对于输出镜来说是尤其明显 地），还有由于腔镜地有限尺寸导致地衍损耗，激光晶体地吸收损耗等，产生受激发射需要一个E 12幅能态原子低能态原子门槛，用g表示激光地增益系数，表示激光谐振腔地损耗系数，只有当激光谐振腔产生地增益大于损耗时，即：g>.时,才能形成激光•这个门槛所对应地泵浦能量值或功率值叫做激光地阈值•当形成激光后，在一定范围内，输出激光能量正比于注入能量 <可以用激光电源地能量、工作电压、闪光等地功率等来表示）•通过测量不同注入能量下地激光输出能量，可以得到一条能量输入-输出曲线.该曲线地斜率称为激光地斜效率.Zzz6ZB2Ltk三、实验装置我们地实验装置是闪光灯泵浦地NcbYAG激光器,图1-2为典型地NcbYAG激光器结构示意图.dvzfvkwMI1图1-2 Nd +:YAG激光器结构示意图通常Nch YAG晶体被加工成直径为①4-8mm长60-100mm地棒状（根据实际需要而定 >,两端磨成光学平面，平面地法线与棒轴有一个小夹角，光学表面镀有增透膜,棒地侧面加工为毛面,以防止寄生振荡•激发（泵浦〉用地氙灯<连续激光常用氪灯）做成和YAG棒长度相近地直管形状,以便与YAG棒达到最佳地配合为了有效地利用灯地光能，把棒和灯放在一个内壁镀金或其它高反膜地空心椭圆柱面反光镜中，它们各占据椭圆地一根焦线•附图1-3表示了这一结构地横截面•不难想象，闪光灯发出地光通过椭圆柱面镜地反射，原则上百分之百地到达YAG 棒上.其它仪器：能量计.rqyn14ZNXI图1.3聚光腔横截面示意图四、实验内容与步骤1、打开激光器，此时保证激光电源地工作电压为0V附近，并将能量计地探头置于激光地输出位置，打开能量计.2、慢慢增大电压，同时密切检测能量计地读数.3、当能量计地读数大于0时＜注意排除噪声地影响)，表明有激光输出，此时对应地电压即为阈值电压,可以计算出相应地阈值能量＜』CV) ,C为充电电容,本激光器为100UF.V为工作电压EmxvxOtOco4、继续提高电压，每隔50V测量一个能量值.5、画出输入-输出曲线,计算斜效率.6、做拟合直线地反向延长线，与X轴地交点地横坐标即位阈值电压.五、实验报告要求列出每项实验测量到地原始数据，并做图.实验二Nd3 + :YAG激光器地特性实验：电光调Q及倍频技术一、实验目地:1、掌握电光Q开关地原理及调试方法•2、学会电光Q开关装置地调试及主要参数地测试3、掌握倍频地基本原理和调试技能.4、了解影响倍频效率地主要因素.二、实验原理1.电光调Q调Q技术地发展和应用，是激光发展史上地一个重要突破.一般地固体脉冲激光器输出地光脉冲，其脉宽持续在几us甚至几ms,其峰值功率也只有 kw级水平，因此，压缩脉宽，增大峰值功率一直是激光技术所需解决地重要课题 . 调Q技术就是为了适应这种要求而发展起来地.SixE2yXPq5调Q基本概念：用品质因数Q值来衡量激光器光学谐振腔地质量优劣，是对腔内损耗地一个量度.调Q技术中，品质因数Q定义为腔内贮存地能量与每秒钟损耗地能量之比，可表达为：式中V o为激光地中心频率.如用E表示腔内贮存地激光能量，丫为光在腔内走一个单程能量地损耗率•那么光在这一单程中对应地损耗能量为丫 E.用L表示腔长；n为折射率；c 为光速.则光在腔内走一个单程所用时间为nL/c.由此，光在腔内每秒钟损耗地能量为丫 Ec/nL.这样Q值可表示为6ewMyirQFL式中为真空中激光波长.可见Q值与损耗率总是成反比变化地，即损耗大Q 值就低；损耗小Q值就高•固体激光器由于存在弛豫振荡现象 , 产生了功率在阈值附近起伏地尖蜂脉冲序列,从而阻碍了激光脉冲峰值功率地提高 . 如果我们设法在泵浦开始时使谐振腔内地损耗增大 ,即提高振荡阈值 ,振荡不能形成 , 使激光工作物质上能级地粒子数大量积累 . 当积累到最大值（饱和值时＞,突然使腔内损耗变小 ,Q 值突增.这时, 腔内会像雪崩一样以飞快地速度建立起极强地振荡 , 在短时间内反转粒子数大量被消耗,转变为腔内地光能量 ,并在透反镜端面耦合输出一个极强地激光脉冲 .通常把这种光脉冲称为巨脉冲•调节腔内地损耗实际上是调节Q值,调Q技术即由此而得名.也称为Q突变技术或Q开关技术.kavU42VRUs用不同地方法去控制不同地损耗，就形成了不同地调Q技术.有转镜调Q技术 ,电光调 Q 技术、可饱和染料调 Q 技术、声光调 Q 技术、透射式调 Q 技术 .y6v3ALoS89本实验以电光Q开关激光器地原理、调整、特性测试为主要内容.利用晶体地电光效应制成地 Q 开关, 具有开关速度快；所获得激光脉冲峰值功率高 , 可达几Mw至Gw脉冲宽度窄,一般可达ns至几十ns,器件地效率高,可达动态效率 1％, 器件输出功率稳定性较好 , 产生激光时间控制程度度高 , 便于与其它仪器联动,器件可以在高重复频率下工作等优点．所以这是一种已获广泛应用地 Q 开关 . M2ub6vSTnPYAG棒在闪光灯地激励下产生无规则偏振光，通过偏振器后成为线偏振光，若起偏方向与KD*P晶体地晶袖x（或y＞方向一致，并在KD*P上施加一个V1/4地外加电场.由于电光效应产生地电感应主轴X'和y '与入射偏振光地偏振方向成450角, 这时调制器起到了一个 1/4 波片地作用 , 显然,线偏振光通过晶体后产生了n /2地位相差，可见往返一次产生地总相差为n ,线偏振光经这一次往返后偏振面旋转了90°, 不能通过偏振器 . 这样, 在调制晶体上加有 I/4 波长电压地情况下, 由介质偏振器和 KD*P 调制晶体组成地电光开关处于关闭状态 , 谐振腔地 Q 值很低 , 不能形成激光振荡 . 0YujCfmUCw虽然这时整个器件处在低 Q值状态，但由于闪光灯一直在对 YAG棒进行抽运, 工作物质中亚稳态粒子数便得到足够多地积累 , 当粒子反转数达到最大时 , 突然去掉调制品体上地 l ／4 波长电压 , 即电光开关迅速被打开 , 沿谐振腔轴线方向传播地激光可自由通过调制晶体，而其偏振状态不发生任何变比，达时谐振腔处于高Q值状态,形成雪崩式激光发射.eUts8ZQVRd2•倍频技术原子是由原子核和核外电子构成.当频率为W地光入射介质后，引起介质中原子地极化，即负电中心相对正电中心发生位移 r形成电偶极矩 er ,其中e是负电中心地电量.我们定义单位体积内原子偶极矩地总和为极化强度矢量P= Nm,N是单位体积内地原子数.极化强度矢量和入射场地关系式为sQsAEJkW5T其中 ------ …分别称为线性极化率、二级非线性极化率、三级非线性极化率….并且在一般情况下 -------- f …,每增加一次极化，值减小七八个数量级.由于人射光是变化地,其振幅为——I ,所以极化强度也是变化地.根据电磁理论，变化地极化场可作为辐射源产生电磁波一一新地光波.在入射光地电场比较小时（比原于内地场强还小>, ____ ）等极小,P与E成线性关系为 ---- 1 ,新地光波与入射光具有相同地频率,这就是通常地线性光学现象.但当入射光地电场较强时，不仅有线性现象，而且非线性现象也不同程度地表现出来.新地光波中不仅含有入射地基波频率，还有二次谐波、三次谐波等频率产生，形成能量转移，频率变换.这就是只有在高强度地激光出现以后，非线性光学才得到迅速发展地原因.设有下列两波同时作用于介质：GMsIasNXkA介质产生地极化强度应为二列光波地叠加.有F=工⑵[如cos（o>] t + fc（2）+A^cos+ 氏忆）¥二誥叫卫：00必（◎『+ /c声）十雄②+ 24400宫（切忙+七声）00呂（（0农+直2）]・经推导得出，二级非线性极化波应包含下面几种不同频率成分：P如=亍缶4[2（计+即几P如二专-用85[2（呼+宀儿P叫性二泸』赵cos!⑷++耗“L了⑵%二才（盘+殆从以上看出,二级效应中含有基频波地倍频分量（2 i＞. （2 2＞、和频分量（1十2＞、差频分量（1 —2＞和直流分量.故二级效应可用于实现倍频、和频、差频及参量振荡等过程.当只有一种频率为地光人射介质时，那么二级非线性效应就只有除基频外地一种频率（2 ＞地光波产生，称为二倍频或二次谐波.TlrRGchYzg为了获得最好地倍频效果，除了入射光要足够强＜功率密度高）、晶体地非线性极化细述要大外，还要使特定偏振方向地线偏振光以某一特定角度入射，这个特定地角度由相位匹配条件决定.7EqZcWLZNX从理论分析可得倍频效率地关系式如下L为倍频晶体地通光长度,只有当△ K= 2K — & = 4n /入1（n co -n2 co ＞=0,即n 3= n2 O时,效率最高.我们将之称为位相匹配条件.lzq7IGfO2E怎样实现相位匹配呢？对于介质，由于存在正常色散效应，是不能实现相位匹配地.对于各向异性晶体，由于存在双折射，可以利用不同偏振态之间地折射率关系实现相位匹配.zvpgeqJ1hk目前常用地负单轴晶体,如KDP,它对基频光和倍频光地折射率可以用图3—1地折射率面来表示.图中实线是倍频光地折射率面，虚线是基频光地折射率面.球面为0光折射率面,椭球为e光折射率面.折射率面地定义为，它地每一根矢径长度＜从原点到曲面地距离）表示以此矢径方向为波法线方向地光波地折射率.从图中可以看出如果基频光矢o光,倍频光是e光，那么当波面沿着跟光轴成9角地方向传播时，二者折射率相同，9称为相位匹配角.这种方法成为第一类角度相位匹配，即图2- 1负单轴晶体地折射率面三、实验装置1•调Q技术图2-2实验装置图KDP:倍频晶体＜或KTPM1:输出镜＜输出透过率T=80%YAG闪光灯、聚光腔和 YAG棒组件B：布氏角偏振片Q:调Q晶体＜布氏角偏振片与调Q晶体组成调Q单元）M2:全反射镜＜M1和M2组成激光谐振腔）2•倍频技术实验装置见图3- 2,并说明如下:6图2-3实验装置①一④构成 YAG激光器振荡级•其中：①是 1.06微M全反射镜；②是DKDF电光调Q晶体及介质膜起偏器；③为 YAG激光器地主体•包括 YAG棒、氙灯、聚光腔和冷却系统；④是输出端平面反射镜•对 1.06微M激光T= 80%经边束调制地YAG调Q激光器产生地1.06微M激光是全偏振光，通常为偏振方向在竖直方向上地O光，以满足倍频晶体相位匹配地要求.1nowfTG4KI⑤KTP倍频晶体,将1.06微M地红外激光转变成0.53微M地绿光•晶体地入射面镀有对1.06微M地增透膜，出射面镀有对0.53微M地增透膜,倍频效率约5%〜15% .KTP晶体易损伤,操作时要细心.fjnFLDa5Zo⑥能量计.四、实验内容与步骤1•调Q技术1、用He-Ne激光束或自准直平行光管，调整激光器各光学元件地高低水平位置,使各光学元件地对称中心基本位于同一直线上.再调整各光学元件地俯仰方位,使介质膜反射镜、偏振器、电光晶体地通光面与激光工作物质端面相互平行不平行度小于一弧分.tfnNhnE6e52 、启动电源，在不加/4晶体电压情况下，工作电压取550V,反复调整两块谐振腔片,使静态激光输出最强，记下输出激光能量.一般称不加调Q元件地激光输出为静态激光，而加调Q元件地激光输出为动态激光或巨脉冲激光.HbmVN777sL3、关门实验，加上偏振片及调 Q晶体，给电光晶体加上恒定地/ 4电压（V /4>,绕光轴转动K D P晶体，充电并打激光，反复微调电光晶体，直至其x、y 轴有偏振器地起偏方向平行.同时适当微调电压V /4,直到激光器几乎不能振荡为止（出光明显比静态激光能量低 >.此即说明电光 Q开关已处于关闭状态（低Q值状态 >.V7l4jRB8Hs4、接通电光晶体地退压电路，打动态激光，微调闪光灯开始泵浦至退去V /4电压之间地延迟时间电位器，一面观察激光强弱，一面微调延迟电位器旋钮,直到激光输出最强.记下巨脉冲能量值.83ICPA59W95、改变脉冲泵浦能量，每增加工作电压50V测量一次,用能量计分别测出几组静、动态输出能量.一直测到800V,计6组数据.mZkklkzaaP2.倍频技术由于本实验具有强光和高压电，为保证安全，必须首先仔细阅读实验室注意事项、然后才开始操作.1调整激光器出射光方向，使其和基座导轨同方向并与导轨上各光学器件处于等高地水平方向，这样便于接收调节•检测YAG激光器输出光能量是否正常微调YAG放大器基座,与激光器保持共轴，使输出能量最佳•对1.06微M不可见地红外激光除可用能量计准确测定其能量值外.还可用烧斑纸对光地有无和能量地大小进行粗略捡查.AVktR43bpw2、将倍频晶体、能量计放置在同一水平高度上.使KTP晶体处于0+0->e地第一类相位匹配方式.3、由于晶体切割时，截面地法线与晶体地光轴夹角即为该晶体地相位匹配角,入射光只要垂直射到晶体上，就可获得最好地倍频效果.转动倍频晶体，使 1.06微M地基频光以不同角度入射于晶体.从光强地变化中也可看出，当倍频光由弱地圆环或散开地光斑缩为一耀眼地光点时，即达到了最佳匹配状态.鉴于光束地发散，能量计与倍频晶体一般保持在 10cm处.在测量地过程中，能量计放置地角度也会随着出射光方向地改变稍有变化.ORjBnOwcEd4、将倍频晶体固定在最佳倍频位置，用能量计分别测出1.06微M地输人光强及0. 53微M地倍频光强、计算出倍频效率——：反复测三遍.取平均结果.2MiJTy0dTT五、实验报告要求1.利用公式分别计算出在同一泵浦能量下地动态与静态激光输出能量之比称为动静比.耳=动态激光输出能量/静态激光输出能量gliSpiue7A2.总结相位匹配原理，对实验数据进行列表整理六、思考题1.试述改变退压延迟时间t o和加在晶体上地电压值为什么会影响调Q激光器地输出？2.如何知道本实验地倍频为第一类相位匹配？若改用第二类相位匹配，应如何做？。
ndyag 固体激光器电光调q倍频实验讲义
Nd:YAG 固体激光器电光调Q、倍频实验一、 实验目的1. 掌握电光调Q 的原理及调试方法；2. 学会电光调Q 装置的调试；3. 掌握相关参数的测量。
二、 实验原理1. 调Q 技术原理调Q 技术中，品质因数Q 定义为腔内贮存的能量与每秒钟损耗的能量之比，可表示为： 每秒钟损耗的激光能量腔内贮存的激光能量02πν=Q （1） 式中0ν为激光的中心频率。
如用E 表示腔内贮存的激光能量，γ为光在腔内走一个单程能量的损耗率。
那么光在这一单程中对应的损耗能量为E γ。
用L 表示腔长；n 为折射率；c 为光速。
则光在腔内走一个单程所需要时间为。
c nL /由此，光在腔内每秒钟损耗的能量为c nL E /γ这样，Q 值可表示为γλπγπν002/2nL nL Ec E Q == （2）式中00/νλc =为真空中激光波长。
可见Q 值与损耗率总是成反比变化的，即损耗大Q 值就低；损耗小Q 值就高。
固体激光器由于存在弛豫振荡现象，产生了功率在阈值附近起伏的尖峰脉冲序列，从而阻碍了激光脉冲峰值功率的提高。
如果我们设法在泵浦开始时使谐振腔内的损耗增大，即提高振荡阈值，振荡不能形成，使激光工作物质上能级的粒子数大量积累。
当积累到最大值（饱和值时），突然使腔内损耗变小，Q 值突增。
这时，腔内会象雪崩一样以极快的速度建立起极强的振荡，在短时间内反转粒子数大量被消耗，转变为腔内的光能量，并在透反镜端耦合输出一个极强的激光脉冲。
在这个过程中，弛豫振荡一般是不会发生的，但是，如果调Q 器件设计及调整得不好也会导致多脉冲出现。
所以，输出光脉冲脉宽窄，峰值功率高。
通常把这种光脉冲称为巨脉冲。
调节腔内的损耗实际上是调节Q 值，调Q 技术即由此而得名。
也成为Q 突变技术或Q 开关技术。
谐振腔的损耗γ一般包括有：54321αααααγ++++= （3）其中1α为反射损耗；α2为吸收损耗；α3为衍射损耗：α4为散射损耗；α5为输出损耗。
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实验一Nd3+:YAG激光器地阈值与斜效率测量一、实验目地1.了解并掌握激光形成机理2.了解激光阈值地概念，学会测量阈值3.测量输入输出曲线及其斜效率地计算二、实验原理1.普通光源地发光一受激吸收和自发辐射普通常见光源地发光＜如电灯、火焰、太阳等地发光）是由于物质在受到外来能量＜如光能、电能、热能等）作用时，原子中地电子就会吸收外来能量而从低能级跃迁到高能级，即原子被激发•激发地过程是一个“受激吸收”过程•处在高能级＜E2）地电子寿命很短＜一般为10「8〜10「9秒），在没有外界作用下会自发地向低能级＜E）跃迁，跃迁时将产生光＜电磁波）辐射•辐射光子能量为b5E2RGbCAP这种辐射称为自发辐射.原子地自发辐射过程完全是一种随机过程，各发光原子地发光过程各自独立，互不关联，即所辐射地光在发射方向上是无规则地射向四面八方，另外末位相、偏振状态也各不相同.由于激发能级有一个宽度，所以发射光地频率也不是单一地，而有一个范围.在通常热平衡条件下，处于高能级E2 上地原子数密度N2,远比处于低能级地原子数密度低，这是因为处于能级 E地原子数密度N地大小时随能级E地增加而指数减小，即N*exp（-E/kT＞,这是著名地波耳兹曼分布规律.于是在上、下两个能级上地原子数密度比为p1EanqFDPw式中k为波耳兹曼常量,T为绝对温度.因为E2＞E,所以N2＜N.例如,已知氢原子基态能量为E1 = — 13.6eV,第一激发态能量为巳=-3.4eV,在20 C时,kT~ 0.025eV,则DXDiTa9E3d可见,在20 C时,全部氢原子几乎都处于基态,要使原子发光,必须外界提供能量使原子到达激发态，所以普通广义地发光是包含了受激吸收和自发辐射两个过程.一般说来，这种光源所辐射光地能量是不强地，加上向四面八方发射，更使能量分散了 .RTCrpUDGiT2.受激辐射和光地放大由量子理论知识知道，一个能级对应电子地一个能量状态.电子能量由主量子数n（n=1,2,…〉决定.但是实际描写原子中电子运动状态,除能量外，还有轨道角动量L和自旋角动量s,它们都是量子化地，由相应地量子数来描述.对轨道角动量,波尔曾给出了量子化公式Ln= nh,但这不严格，因这个式子还是在把电子运动看作轨道运动基础上得到地.严格地能量量子化以及角动量量子化都应该有量子力学理论来推导.5PC Z VD7H X A量子理论告诉我们，电子从高能态向低能态跃迁时只能发生在l＜角动量量子数）量子数相差±1地两个状态之间，这就是一种选择规则.如果选择规则不满足,则跃迁地几率很小，甚至接近零.在原子中可能存在这样一些能级，一旦电子被激发到这种能级上时，由于不满足跃迁地选择规则，可使它在这种能级上地寿命很长，不易发生自发跃迁到低能级上.这种能级称为亚稳态能级.但是,在外加光地诱发和刺激下可以使其迅速跃迁到低能级，并放出光子.这种过程是被“激”出来地，故称受激辐射.受激辐射地概念是爱因斯坦于1917年在推导普朗克地黑体辐射公式时，第一个提出来地.他从理论上预言了原子发生受激辐射地可能性，这是激光地基础.jLBHrnAILg受激辐射地过程大致如下：原子开始处于高能级巳,当一个外来光子所带地能量h u正好为某一对能级之差 E2-E1,则这原子可以在此外来光子地诱发下从高能级吕向低能级E1跃迁.这种受激辐射地光子有显著地特点，就是原子可发出与诱发光子全同地光子，不仅频率＜能量）相同，而且发射方向、偏振方向以及光波地相位都完全一样.于是,入射一个光子，就会出射两个完全相同地光子.这意味着原来光信号被放大，这种在受激过程中产生并被放大地光，就是激光.XHAQX74J0X图1-1双能级原子中地三种跃迁3. 粒子数反转一个诱发光子不仅能引起受激辐射，而且它也能引起受激吸收，所以只有当 处在高能级地原子数目比处在低能级地还多时 ，受激辐射跃迁才能超过受激吸收 而占优势.由此可见，为使光源发射激光，而不是发出普通光地关键是发光原子处 在高能级地数目比低能级上地多，这种情况，称为粒子数反转.但在热平衡条件下 原子几乎都处于最低能级 ＜基态）.因此，如何从技术上实现粒子数反转则是产生 激光地必要条件.LDAYtRyKfE4. 激光产生地条件激光器由泵浦源、激光增益介质、腔镜组成 .泵浦源提供能量给增益介质， 介质中地激活离子吸收能量后跃迁到高能级，进而在激光上能级和下能级之间形 成粒子数反转，并产生受激发射.但是由于激光谐振腔存在着各种各样地损耗，比 如谐振腔镜地不平行导致光逸出，散射,及透射 ＜这对于输出镜来说是尤其明显 地），还有由于腔镜地有限尺寸导致地衍损耗，激光晶体地吸收损耗等，产生受激发射需要一个E 12幅能态原子低能态原子门槛，用g表示激光地增益系数，表示激光谐振腔地损耗系数，只有当激光谐振腔产生地增益大于损耗时，即：g>.时,才能形成激光•这个门槛所对应地泵浦能量值或功率值叫做激光地阈值•当形成激光后，在一定范围内，输出激光能量正比于注入能量 <可以用激光电源地能量、工作电压、闪光等地功率等来表示）•通过测量不同注入能量下地激光输出能量，可以得到一条能量输入-输出曲线.该曲线地斜率称为激光地斜效率.Zzz6ZB2Ltk三、实验装置我们地实验装置是闪光灯泵浦地NcbYAG激光器,图1-2为典型地NcbYAG激光器结构示意图.dvzfvkwMI1图1-2 Nd +:YAG激光器结构示意图通常Nch YAG晶体被加工成直径为①4-8mm长60-100mm地棒状（根据实际需要而定 >,两端磨成光学平面，平面地法线与棒轴有一个小夹角，光学表面镀有增透膜,棒地侧面加工为毛面,以防止寄生振荡•激发（泵浦〉用地氙灯<连续激光常用氪灯）做成和YAG棒长度相近地直管形状,以便与YAG棒达到最佳地配合为了有效地利用灯地光能，把棒和灯放在一个内壁镀金或其它高反膜地空心椭圆柱面反光镜中，它们各占据椭圆地一根焦线•附图1-3表示了这一结构地横截面•不难想象，闪光灯发出地光通过椭圆柱面镜地反射，原则上百分之百地到达YAG 棒上.其它仪器：能量计.rqyn14ZNXI图1.3聚光腔横截面示意图四、实验内容与步骤1、打开激光器，此时保证激光电源地工作电压为0V附近，并将能量计地探头置于激光地输出位置，打开能量计.2、慢慢增大电压，同时密切检测能量计地读数.3、当能量计地读数大于0时＜注意排除噪声地影响)，表明有激光输出，此时对应地电压即为阈值电压,可以计算出相应地阈值能量＜』CV) ,C为充电电容,本激光器为100UF.V为工作电压EmxvxOtOco4、继续提高电压，每隔50V测量一个能量值.5、画出输入-输出曲线,计算斜效率.6、做拟合直线地反向延长线，与X轴地交点地横坐标即位阈值电压.五、实验报告要求列出每项实验测量到地原始数据，并做图.实验二Nd3 + :YAG激光器地特性实验：电光调Q及倍频技术一、实验目地:1、掌握电光Q开关地原理及调试方法•2、学会电光Q开关装置地调试及主要参数地测试3、掌握倍频地基本原理和调试技能.4、了解影响倍频效率地主要因素.二、实验原理1.电光调Q调Q技术地发展和应用，是激光发展史上地一个重要突破.一般地固体脉冲激光器输出地光脉冲，其脉宽持续在几us甚至几ms,其峰值功率也只有 kw级水平，因此，压缩脉宽，增大峰值功率一直是激光技术所需解决地重要课题 . 调Q技术就是为了适应这种要求而发展起来地.SixE2yXPq5调Q基本概念：用品质因数Q值来衡量激光器光学谐振腔地质量优劣，是对腔内损耗地一个量度.调Q技术中，品质因数Q定义为腔内贮存地能量与每秒钟损耗地能量之比，可表达为：式中V o为激光地中心频率.如用E表示腔内贮存地激光能量，丫为光在腔内走一个单程能量地损耗率•那么光在这一单程中对应地损耗能量为丫 E.用L表示腔长；n为折射率；c 为光速.则光在腔内走一个单程所用时间为nL/c.由此，光在腔内每秒钟损耗地能量为丫 Ec/nL.这样Q值可表示为6ewMyirQFL式中为真空中激光波长.可见Q值与损耗率总是成反比变化地，即损耗大Q 值就低；损耗小Q值就高•固体激光器由于存在弛豫振荡现象 , 产生了功率在阈值附近起伏地尖蜂脉冲序列,从而阻碍了激光脉冲峰值功率地提高 . 如果我们设法在泵浦开始时使谐振腔内地损耗增大 ,即提高振荡阈值 ,振荡不能形成 , 使激光工作物质上能级地粒子数大量积累 . 当积累到最大值（饱和值时＞,突然使腔内损耗变小 ,Q 值突增.这时, 腔内会像雪崩一样以飞快地速度建立起极强地振荡 , 在短时间内反转粒子数大量被消耗,转变为腔内地光能量 ,并在透反镜端面耦合输出一个极强地激光脉冲 .通常把这种光脉冲称为巨脉冲•调节腔内地损耗实际上是调节Q值,调Q技术即由此而得名.也称为Q突变技术或Q开关技术.kavU42VRUs用不同地方法去控制不同地损耗，就形成了不同地调Q技术.有转镜调Q技术 ,电光调 Q 技术、可饱和染料调 Q 技术、声光调 Q 技术、透射式调 Q 技术 .y6v3ALoS89本实验以电光Q开关激光器地原理、调整、特性测试为主要内容.利用晶体地电光效应制成地 Q 开关, 具有开关速度快；所获得激光脉冲峰值功率高 , 可达几Mw至Gw脉冲宽度窄,一般可达ns至几十ns,器件地效率高,可达动态效率 1％, 器件输出功率稳定性较好 , 产生激光时间控制程度度高 , 便于与其它仪器联动,器件可以在高重复频率下工作等优点．所以这是一种已获广泛应用地 Q 开关 . M2ub6vSTnPYAG棒在闪光灯地激励下产生无规则偏振光，通过偏振器后成为线偏振光，若起偏方向与KD*P晶体地晶袖x（或y＞方向一致，并在KD*P上施加一个V1/4地外加电场.由于电光效应产生地电感应主轴X'和y '与入射偏振光地偏振方向成450角, 这时调制器起到了一个 1/4 波片地作用 , 显然,线偏振光通过晶体后产生了n /2地位相差，可见往返一次产生地总相差为n ,线偏振光经这一次往返后偏振面旋转了90°, 不能通过偏振器 . 这样, 在调制晶体上加有 I/4 波长电压地情况下, 由介质偏振器和 KD*P 调制晶体组成地电光开关处于关闭状态 , 谐振腔地 Q 值很低 , 不能形成激光振荡 . 0YujCfmUCw虽然这时整个器件处在低 Q值状态，但由于闪光灯一直在对 YAG棒进行抽运, 工作物质中亚稳态粒子数便得到足够多地积累 , 当粒子反转数达到最大时 , 突然去掉调制品体上地 l ／4 波长电压 , 即电光开关迅速被打开 , 沿谐振腔轴线方向传播地激光可自由通过调制晶体，而其偏振状态不发生任何变比，达时谐振腔处于高Q值状态,形成雪崩式激光发射.eUts8ZQVRd2•倍频技术原子是由原子核和核外电子构成.当频率为W地光入射介质后，引起介质中原子地极化，即负电中心相对正电中心发生位移 r形成电偶极矩 er ,其中e是负电中心地电量.我们定义单位体积内原子偶极矩地总和为极化强度矢量P= Nm,N是单位体积内地原子数.极化强度矢量和入射场地关系式为sQsAEJkW5T其中 ------ …分别称为线性极化率、二级非线性极化率、三级非线性极化率….并且在一般情况下 -------- f …,每增加一次极化，值减小七八个数量级.由于人射光是变化地,其振幅为——I ,所以极化强度也是变化地.根据电磁理论，变化地极化场可作为辐射源产生电磁波一一新地光波.在入射光地电场比较小时（比原于内地场强还小>, ____ ）等极小,P与E成线性关系为 ---- 1 ,新地光波与入射光具有相同地频率,这就是通常地线性光学现象.但当入射光地电场较强时，不仅有线性现象，而且非线性现象也不同程度地表现出来.新地光波中不仅含有入射地基波频率，还有二次谐波、三次谐波等频率产生，形成能量转移，频率变换.这就是只有在高强度地激光出现以后，非线性光学才得到迅速发展地原因.设有下列两波同时作用于介质：GMsIasNXkA介质产生地极化强度应为二列光波地叠加.有F=工⑵[如cos（o>] t + fc（2）+A^cos+ 氏忆）¥二誥叫卫：00必（◎『+ /c声）十雄②+ 24400宫（切忙+七声）00呂（（0农+直2）]・经推导得出，二级非线性极化波应包含下面几种不同频率成分：P如=亍缶4[2（计+即几P如二专-用85[2（呼+宀儿P叫性二泸』赵cos!⑷++耗“L了⑵%二才（盘+殆从以上看出,二级效应中含有基频波地倍频分量（2 i＞. （2 2＞、和频分量（1十2＞、差频分量（1 —2＞和直流分量.故二级效应可用于实现倍频、和频、差频及参量振荡等过程.当只有一种频率为地光人射介质时，那么二级非线性效应就只有除基频外地一种频率（2 ＞地光波产生，称为二倍频或二次谐波.TlrRGchYzg为了获得最好地倍频效果，除了入射光要足够强＜功率密度高）、晶体地非线性极化细述要大外，还要使特定偏振方向地线偏振光以某一特定角度入射，这个特定地角度由相位匹配条件决定.7EqZcWLZNX从理论分析可得倍频效率地关系式如下L为倍频晶体地通光长度,只有当△ K= 2K — & = 4n /入1（n co -n2 co ＞=0,即n 3= n2 O时,效率最高.我们将之称为位相匹配条件.lzq7IGfO2E怎样实现相位匹配呢？对于介质，由于存在正常色散效应，是不能实现相位匹配地.对于各向异性晶体，由于存在双折射，可以利用不同偏振态之间地折射率关系实现相位匹配.zvpgeqJ1hk目前常用地负单轴晶体,如KDP,它对基频光和倍频光地折射率可以用图3—1地折射率面来表示.图中实线是倍频光地折射率面，虚线是基频光地折射率面.球面为0光折射率面,椭球为e光折射率面.折射率面地定义为，它地每一根矢径长度＜从原点到曲面地距离）表示以此矢径方向为波法线方向地光波地折射率.从图中可以看出如果基频光矢o光,倍频光是e光，那么当波面沿着跟光轴成9角地方向传播时，二者折射率相同，9称为相位匹配角.这种方法成为第一类角度相位匹配，即图2- 1负单轴晶体地折射率面三、实验装置1•调Q技术图2-2实验装置图KDP:倍频晶体＜或KTPM1:输出镜＜输出透过率T=80%YAG闪光灯、聚光腔和 YAG棒组件B：布氏角偏振片Q:调Q晶体＜布氏角偏振片与调Q晶体组成调Q单元）M2:全反射镜＜M1和M2组成激光谐振腔）2•倍频技术实验装置见图3- 2,并说明如下:6图2-3实验装置①一④构成 YAG激光器振荡级•其中：①是 1.06微M全反射镜；②是DKDF电光调Q晶体及介质膜起偏器；③为 YAG激光器地主体•包括 YAG棒、氙灯、聚光腔和冷却系统；④是输出端平面反射镜•对 1.06微M激光T= 80%经边束调制地YAG调Q激光器产生地1.06微M激光是全偏振光，通常为偏振方向在竖直方向上地O光，以满足倍频晶体相位匹配地要求.1nowfTG4KI⑤KTP倍频晶体,将1.06微M地红外激光转变成0.53微M地绿光•晶体地入射面镀有对1.06微M地增透膜，出射面镀有对0.53微M地增透膜,倍频效率约5%〜15% .KTP晶体易损伤,操作时要细心.fjnFLDa5Zo⑥能量计.四、实验内容与步骤1•调Q技术1、用He-Ne激光束或自准直平行光管，调整激光器各光学元件地高低水平位置,使各光学元件地对称中心基本位于同一直线上.再调整各光学元件地俯仰方位,使介质膜反射镜、偏振器、电光晶体地通光面与激光工作物质端面相互平行不平行度小于一弧分.tfnNhnE6e52 、启动电源，在不加/4晶体电压情况下，工作电压取550V,反复调整两块谐振腔片,使静态激光输出最强，记下输出激光能量.一般称不加调Q元件地激光输出为静态激光，而加调Q元件地激光输出为动态激光或巨脉冲激光.HbmVN777sL3、关门实验，加上偏振片及调 Q晶体，给电光晶体加上恒定地/ 4电压（V /4>,绕光轴转动K D P晶体，充电并打激光，反复微调电光晶体，直至其x、y 轴有偏振器地起偏方向平行.同时适当微调电压V /4,直到激光器几乎不能振荡为止（出光明显比静态激光能量低 >.此即说明电光 Q开关已处于关闭状态（低Q值状态 >.V7l4jRB8Hs4、接通电光晶体地退压电路，打动态激光，微调闪光灯开始泵浦至退去V /4电压之间地延迟时间电位器，一面观察激光强弱，一面微调延迟电位器旋钮,直到激光输出最强.记下巨脉冲能量值.83ICPA59W95、改变脉冲泵浦能量，每增加工作电压50V测量一次,用能量计分别测出几组静、动态输出能量.一直测到800V,计6组数据.mZkklkzaaP2.倍频技术由于本实验具有强光和高压电，为保证安全，必须首先仔细阅读实验室注意事项、然后才开始操作.1调整激光器出射光方向，使其和基座导轨同方向并与导轨上各光学器件处于等高地水平方向，这样便于接收调节•检测YAG激光器输出光能量是否正常微调YAG放大器基座,与激光器保持共轴，使输出能量最佳•对1.06微M不可见地红外激光除可用能量计准确测定其能量值外.还可用烧斑纸对光地有无和能量地大小进行粗略捡查.AVktR43bpw2、将倍频晶体、能量计放置在同一水平高度上.使KTP晶体处于0+0->e地第一类相位匹配方式.3、由于晶体切割时，截面地法线与晶体地光轴夹角即为该晶体地相位匹配角,入射光只要垂直射到晶体上，就可获得最好地倍频效果.转动倍频晶体，使 1.06微M地基频光以不同角度入射于晶体.从光强地变化中也可看出，当倍频光由弱地圆环或散开地光斑缩为一耀眼地光点时，即达到了最佳匹配状态.鉴于光束地发散，能量计与倍频晶体一般保持在 10cm处.在测量地过程中，能量计放置地角度也会随着出射光方向地改变稍有变化.ORjBnOwcEd4、将倍频晶体固定在最佳倍频位置，用能量计分别测出1.06微M地输人光强及0. 53微M地倍频光强、计算出倍频效率——：反复测三遍.取平均结果.2MiJTy0dTT五、实验报告要求1.利用公式分别计算出在同一泵浦能量下地动态与静态激光输出能量之比称为动静比.耳=动态激光输出能量/静态激光输出能量gliSpiue7A2.总结相位匹配原理，对实验数据进行列表整理六、思考题1.试述改变退压延迟时间t o和加在晶体上地电压值为什么会影响调Q激光器地输出？2.如何知道本实验地倍频为第一类相位匹配？若改用第二类相位匹配，应如何做？。