气体放电中等离子体的研究

气体放电中等离子体的研究

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气体放电中等离子体的研究

摘要：本文阐述了气体放电中等离子体的特性及其测试方法，分别使用单探

针法和双探针法测量了等离子体参量，最后对本实验进行了讨论。

关键词：等离子体，等离子体诊断，探针法

1.引言

等离子体作为物质的第四态在宇宙中普遍存在。在实验室中对等离子体的研究是从气体放电开始的。朗缪尔和汤克斯首先引入“等离子体”这个名称。近年来等离子体物理学有了较快发展，并被应用于电力工业、电子工业、金属加工和广播通讯等部门，特别是等离子体的研究，为利用受控热核反应，解决能源问题提供了诱人的前景。

2.实验目的

1.了解气体放电中等离子体的特性。

2.利用等离子体诊断技术测定等离子体的一些基本参量。

3.实验原理

1.等离子体定义及其物理特性

等离子体（又称等离子区）是一种由等量正负电荷离子和中性粒子组成的电离气体，其中正负电荷密度相等，整体上呈现电中性。等离子体可分为等温等离子体和不等温等离子体，一般气体放电产生的等离子体属不等温等离子体。

等离子体有一系列不同于普通气体的特性：

（1）高度电离，是电和热的良导体，具有比普通气体大几百倍的比热容。

（2）带正电的和带负电的粒子密度几乎相等。

（3）宏观上是电中性的。

2.等离子体的主要参量

描述等离子体的一些主要参量为：

（1）电子温度Te。它是等离子体的一个主要参量，因为在等离子体中电子碰撞电离是主要的，而电子碰撞电离与电子的能量有直接关系，即与电子温度相关联。

（2）带电粒子密度。电子密度为n e，正离子密度为n i，在等离子体中n e≈n i。

（3）轴向电场强度E L。表征为维持等离子体的存在所需的能量。

（4）电子平均动能Ee 。

（5）空间电位分布。

3.稀薄气体产生的辉光放电

图1 辉光放电的光强、电位和场强分布

本实验研究的是辉光放电等离子体。

辉光放电是气体导电的一种形态。当放电管内的压强保持在10-10^2Pa时，在两电极上加高电压，就能观察到管内有放电现象。辉光分为明暗相间的8个区域，在管内两个电极间的光强、电位和场强分布如图1所示。8个区域的名称为（1）阿斯顿区，（2）阴极辉区，（3）阴极暗区，（4）负辉区，（5）法拉第暗区，（6）正辉区（即正辉柱），（7）阳极暗区，（8）阴极辉区。

其中正辉区是我们感兴趣的等离子区。其特征是：气体高度电离；电场强度很小，且沿轴向有恒定值。这使得其中带电粒子的无规则热运动胜过它们的定向运动。所以它们基本上遵从麦克斯韦速度分布律。由其具体分布可得到一个相应的温度，即电子温度。但是，由于电子质量小，它在跟离子或原子作弹性碰撞时能量损失很小，所以电子的平均动能比其他粒子的大得多。这是一种非平衡状态。因此，虽然电子温度很高（约为105K），但放电气体的整体温度并不明显升高，放电管的玻璃壁并不软化。

4.等离子体诊断

测试等离子体的方法被称为诊断。等离子体诊断有（1）探针法，（2）霍尔效应法，（3）微波法，（4）光谱法等。本次实验中采用探针法。探针法分单探针法和双探针法。

（1）单探针法。探针是封入等离子体中的一个小的金属电极（其形状可以是平板形、圆柱形、球形）。以放电管的阳极或阴极作为参考点，改变探针电位，测出相应的探针电流，得到探针电流与其电位之间的关系，即探针伏安特性曲线，如图2所示。对此曲线的解释为：

图2 单探针伏安特性

在AB 段，探针的负电位很大，电子受负电位的排斥，而速度很慢的正离子被吸向探针，在探针周围形成正离子构成的空间电荷层，它把探针电场屏蔽起来。等离子区中的正离子只能靠热运动穿过鞘层抵达探针，形成探针电流，所以AB 段为正离子流，这个电流很小。

过了B 点，随着探针负电位减小，电场对电子的拒斥作用减弱，使一些快速电子能够克服电场拒斥作用，抵达探极，这些电子形成的电流抵消了部分正离子流，使探针电流逐渐下降，所以BC 段为正离子流加电子流。

到了C 点，电子流刚好等于正离子流，互相抵消，使探针电流为零。此时探针电位就是悬浮电位U F 。

继续减小探极电位绝对值，到达探极电子数比正离子数多得多，探极电流转为正向，并且迅速增大，所以CD 段为电子流加离子流，以电子流为主。

当探极电位U P 和等离子体的空间电位U S 相等时，正离子鞘消失，全部电子都能到达探极，这对应于曲线上的D 点。此后电流达到饱和。如果U P 进一步升高，探极周围的气体也被电离，使探极电流又迅速增大，甚至烧毁探针。

由单探针法得到的伏安特性曲线，可求得等离子体的一些主要参量。

对于曲线的ＣＤ段，由于电子受到减速电位（U P −U S ）的作用，只有能量比e （U P −U S ）大的那部分电子能够到达探针。假定等离子区内电子的速度服从麦克斯韦分布，则减速电场中靠近探针表面处的电子密度n e ，按玻耳兹曼分布应为

（1）

式中n 0为等离子区中的电子密度，T e 为等离子区中的电子温度，ｋ为玻耳兹曼常数。

在电子平均速度为v e 时，在单位时间内落到表面积为Ｓ的探针上的电子数为：

（2）

将(1)式代入(2)式得探针上的电子电流：

⎥

⎦⎤

⎢⎣⎡-=e s p e kT U U e n n )(exp

（3）

其中

（4）

对(3)式取对数

（5）

其中

故

（6）

可见电子电流的对数和探针电位呈线性关系。作半对数曲线，如图3所示。

图3 单探针的半对数曲线

由直线部分的斜率tg φ，可决定电子温度T e ：

（7）

若取以10为底的对数，则常数11600应改为5040。

电子平均动能Ｅe 和平均速度v e 分别为：

（8）

常数=-

e

s

o kT eU I ln 常数

+=

e

p kT eU I

ln kT

E e 23=