交流绕组的磁动势(1)

S
① 线圈电流尾进首出为正。
② 磁通正方向与电流正方向符合右
A
X
手关系。
③ 磁动势由定子到转子为正。
பைடு நூலகம்
N
(2) 空间坐标的建立
① 横坐标：设在定子内圆表面，逆时针方向为正，以空间 电角度α表示。
② 纵坐标：设在线圈轴线处，表示磁动势，其正方向与电 流正方向符合右手关系。
9.2.1 整距线圈的磁动势
(3) 气隙磁动势的空间分布
fc1( ) Fc1 cos [0.9IcWc cost]cos
已知：随时间按正弦规律变化的量，可用时间相量表示。 同理：在空间按正弦规律分布的量，可用空间矢量表示。
Fc1
其大小：为脉振幅值（交流时为变化量）
其方向：与电流成右手关系
A
X 其位置：其幅值所在位置，位于线圈轴线处
其表示方法：大写字母上加一横线
S
fc
A
2
X
2
转子
定子
A
X
H dl icWc
N
L
所以单边气隙磁动势为：
ic 2Ic cost
fc
1 2
icWc
1 2
icWc
( )
2
2 此为分段函数，单位为安匝/极。
( 3 ) 性质：脉振磁势；
2
2
脉振频率 =电流变化频率
9.2.1 整距线圈的磁动势
(4) 气隙磁动势的谐波分析
① 线圈通入交流产生的磁动势即是空间的函数，又 是时间的函数。（请思考：若通入直流呢？） ② 谐波磁动势是指磁动势在空间上的谐波分布。 ③ 基波与谐波磁动势的幅值均以电流的频率在空间 脉振。（幅值位置不变大小改变——脉振磁势）
9.2.1 整距线圈的磁动势
(5) 进一步讨论
④ 基波磁动势分量的矢量表示
fc
所以：fc ( )
Fc cos
1,3,5...
A
2
X
2
其中：
Fc
1
2 0
fc ( ) cos( )d
(
1 2
icWc
)
4
1
sin(
)
2
(4
2 2
)Ic
cos tWc
1
sin(
2
)
0.9IcWc
1
sin(
2
) cost
转子
定子
9.2.1 整距线圈的磁动势
(4) 气隙磁动势的谐波分析
基波或各次谐波磁动势的一般表达式为：
fc
( )
Fc
cos
[0.9IcWc
1
sin(
2
) cost]cos
特别是当： 1
得： fc1( ) Fc1 cos [0.9IcWc cost]cos
9.2.1 整距线圈的磁动势
(5) 进一步讨论
fc
( )
Fc
cos
[0.9IcWc
1
sin(
2
) cost]cos
由磁动势的一般表达式可知：
(3) 定、转子铁心不饱和，忽略铁心的磁阻，认为 磁压降全部降落在气隙之中。
9.2 一相绕组的磁动势
9.2.1 整距线圈的磁动势 9.2.2 单层整距线圈组的磁动势 9.2.3 双层短距线圈组的磁动势 9.2.4 一相绕组的磁动势 9.2.5 基波脉振磁动势的分解
9.2.1 整距线圈的磁动势
(1) 正方向的规定
第9章 交流绕组的磁动势
9.1 概述 9.2 一相绕组的磁动势 9.3 三相绕组的合成磁动势 9.4 三相绕组的磁动势波形图 9.5 交流绕组的漏磁通及漏电抗
9.1 概述
分析时假设
(1) 以p=1的隐极同步发电机为例（特点是气隙均 匀）。
(2) 定子电流集中分布在定子内圆表面（即不计齿 槽的影响），且电流随时间按余弦规律变化。