山路引理在二阶椭圆型方程组中的应用
标准二阶椭圆型偏微分方程
标准二阶椭圆型偏微分方程:解析、性质与应用一、引言偏微分方程是数学物理领域中的一个重要研究对象,尤其是二阶椭圆型偏微分方程,具有非常丰富的理论和实际应用价值。
标准二阶椭圆型偏微分方程是二阶椭圆型偏微分方程的一种特殊形式,具有独特的性质和广泛的应用领域。
本文将对标准二阶椭圆型偏微分方程进行详细解析,包括其定义、性质、解析方法以及在实际问题中的应用。
二、标准二阶椭圆型偏微分方程的定义在数学中,标准二阶椭圆型偏微分方程的一般形式可以表示为:Au_{xx} + 2Bu_{xy} + Cu_{yy} + Du_x + Eu_y + Fu = G。
其中,A, B, C, D, E, F, 和G 是关于x 和y 的函数,并且满足一定的条件以保证方程是椭圆的。
当这些系数函数满足一定条件时,我们称这样的方程为标准二阶椭圆型偏微分方程。
三、标准二阶椭圆型偏微分方程的性质1. 椭圆性:对于标准二阶椭圆型偏微分方程,其解的存在性和唯一性与其椭圆性密切相关。
椭圆性条件保证了方程在一定区域内具有解的存在性和唯一性。
2. 正则性:标准二阶椭圆型偏微分方程的解具有一定的正则性,即解的光滑程度与方程的系数函数和边界条件有关。
这一性质为数值求解提供了理论依据。
3. 最大原理和边界值问题:最大原理是研究二阶椭圆型偏微分方程解的重要工具,它给出了方程解在区域内部和边界上的性质。
边界值问题则是二阶椭圆型偏微分方程在实际应用中的一个重要方面。
四、解析方法对于标准二阶椭圆型偏微分方程的解析方法,主要有以下几种:1. 分离变量法:适用于具有特定对称性的方程,通过将多元函数的偏微分方程转化为一元函数的常微分方程来求解。
2. 有限差分法:将连续的问题离散化,构造差分格式来逼近微分方程的解。
这是一种常用的数值求解方法。
3. 有限元法:将连续的问题离散化为有限个单元,并在每个单元上构造近似解。
这是一种广泛应用于工程和科学计算的数值方法。
4. 变分法:通过寻找泛函的极值来求解偏微分方程,具有深刻的物理背景和广泛的应用领域。
二阶椭圆方程的下解及holder连续的一个新证明
二阶椭圆方程的下解及holder连续的一个新证明
二阶椭圆方程的下解及holder连续的一个新证明
二阶椭圆方程是椭圆几何学研究中最重要的方程之一,它描述了椭圆曲线以及圆周以及其它一些类似曲线。
其一般形式可以表示为:
$$ax^2+2hxy+by^2+2gx+2fy+c=0$$
这里的a、b、c、h、g和f分别是实数,而a和b不能同时为零。
二阶椭圆方程的解可以通过解线性方程的消元法求得,解的形式为:
$$x=\frac{-hby\pm \sqrt{h^2b^2-4ab(by^2+2gy+f)+4ac}}{2a}$$
使用Holder连续的一个新证明来推理二阶椭圆方程的解,证明的步骤如下:
首先,该证明建立在Holder连续性(即幂函数的连续性)的基础之上,将二阶椭圆方程分解为线性方程两组:
第一组:$\; ax^2+2hxy+by^2=0$
第二组:$\; 2gx+2fy+c=0$
接着,对第一组方程求解,得出:在满足第二组方程的情况下,二阶椭圆方程的解是
$$x=\frac{-hby\pm \sqrt{h^2b^2-4ab(by^2+2gy+f)+4ac}}{2a}$$
最后,将方程组中的所有变量代入这个表达式,得出:
Holder连续性以及将二阶椭圆方程分解为线性方程组,可以推导出二阶椭圆方程的解为
$$x=\frac{-hby\pm \sqrt{h^2b^2-4ab(by^2+2gy+f)+4ac}}{2a}$$
从而完成了以Holder连续性为基础的二阶椭圆方程的新证明。
综上所述,二阶椭圆方程的解可以通过解线性方程的消元法来解决,而Holder连续的一个新证明可以用来描述其求解过程,证明的最终结果即可以获得椭圆方程的解。
in_关于二阶线性椭圆、抛物型方程正则性的若干研究
浙江大学博士学位论文关于二阶线性椭圆、抛物型方程正则性的若干研究姓名:***申请学位级别:博士专业:基础数学指导教师:王斯雷;陈杰诚20010401致谢本人的博十论文能够顺利完成,得益丁许多人的关心、支持和帮助。
值此机会,向他们表示我最诚挚的感谢。
在攻读博士学位的这几年中,导师王斯雷教授对我的影响最大。
他对数学的独到见解和研究中的严谨作风使我在做学问和做人两方面均终身受益,他对我的提携和帮助使我终身难忘。
在此,向王老师表达我深深的谢意。
同时,也要感谢王师母对我的关爱。
导师陈杰诚教授对我的悉心指导和热心帮助使我能顺利完成学业,在此向他表示衷心的感谢。
同样,也要感谢师母徐罕老师对我的关心和帮助。
自从进入浙江大学西溪校区(原杭州大学)以来,骆程教授一赢在学业和生活上关心、帮助我,在此向他表示我真诚的感谢。
感谢浙江大学西溪校区数学系的各位老师和资料室的工作人员对我的帮助。
感谢陶祥兴博士、金小刚博士、刘宗光博士、杨益民博士、贾厚玉博士、金永阳博士和孙永忠、刘晓风、应益明、王梦、郭新伟、章志飞诸学友。
与他们的相处和交流使我受益匪浅,也使我度过了五年的美好时光。
最后,我要感谢我的家人和朋友。
没有他们对我的默默支持和无私帮助,我不能想象我能完成这篇论文。
摘要调和分析(或傅里叶分析)起源于法国科学家J.Fourier对热流动的研究.从那时起,经过近两个世纪的发展,调和分析业已成为数学的一个重要分支.无论从概念或方法上,它都广泛地影响着数学的其它分支.数学中很多重要思想的形成都与调和分析的发展过程密切相关.故而,调和分析是研究许多数学分支的重要工具,特别对偏微分方程而言更是如此.众所周知,调和分析中的位势理论,极大函数,球调和函数和算子插值等均为研究偏微分方程的重要工具.本论文主要利用调和分析方法研究二阶线性椭圆、抛物方程的正则性问题.本文共分三章,分别研究二阶散度型椭圆方程,退化二阶散度型椭圆方程和非连续系数二阶椭圆、抛物方程的正则性.第一章研究R“(n≥3)中有界开集n上的二阶散度型椭圆方程(aiju。
非共振二阶椭圆型方程解存在性的山路引理方法
先在每个有限维的步上 , 应用山路 引理 , 明 了在 两个有限维子 空间X , ( =12 …)上近似解 的存在性 , 证 N ,, 然后推广到
( ( ) 间上证 明解的存在性 , ) 空 由此推 出具有 Dr h t icl 边界条件 的非共振条件二阶椭 圆型方程解 的存在性。 i e
B t -对 是 波动算 子 的情 况进 行 了讨 论 , 用 ae 1 s 他利
( ) 空间中的内积 ( , 。 J ・d 和范 L( ) u )= “ v 2 1
2用 , vd 和 I I 分别表示 1I . G l k 逼近方法和 mnm x a ri e n i a 原理证明了其弱解存 数 l = 』 I i 1, ( ) . 在且 唯一 。A m d2和 Lzr 分别 证 明了类 似 的 h a【 ae ( ) “ 或( )空间中的内积 ( , =I u Dd 和 ) ・v D 2 1
关键 词 :非共 振 条 件 ; 临界 点 ; P 条件 ; 山路 引理 ; 解 弱 中 图分 类 号 : 15 2 0 7 .5 文 献 标 识码 : A 文 章 编 号 :0 416 ( 00 0 -0 60 10 — 9 2 1 )40 1 - 0 4
M o n a n p s e m a t e o d o d r u t i a slm o a s c n r e el tc s se t o t r s n n e l p i y t m wih u e o a c i
非 共 振 二 阶椭 圆 型 方 程 解 存 在 性 的 山路 引理 方 法
潘 建 丹
( 州大 学 城 市 学 院 基 础 教 学 部 , 江 温 州 温 浙 3 53 ) 2 05
摘
山路引理在一类渐近线性椭圆方程中的应用
1 引言 及 预 备知 识
本 文主要 考虑 以下 的 Di lt r he 问题 c
一
其中F ,)= l( td 泛函. (s 厂 )t , . , 的非零临界点也
J0
就 是 问题 ( )的正 解. 此方 程 P .1 bn w t 1 对 .H l io i a z
△/ :A ( / +厂 / , d , a ), _ ,, d ( d )
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其 中0≤p )q ( ,( )∈L ( . )此时 , ( t 在 称厂 ) ,
无 穷远 处关 于 £ 是渐 进线 性 的. (4 ( H )n )≥ q ) 其 中 ≥ 0 ( , . ( 5 :( H ) q )≥ Ⅱ )≥ 0 其 中 :≥ 0 ( , . 显然, 问题 ( )在 ( )上对应 的泛 函为 1
维普资讯
20 0 8年 3月
四川师范大学学报 ( 自然科学 舨)
Junl f i unN r l nvri ( a rl cec) ora o S h a oma U i sy N t a Si e c e t u n
M a .. 08 r 20 Vo . 1 31. No. 2
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假设 , 它却 不 满 足 ( l 但 A )条 件 , 以不 能 用 满 足 1 所 ( l) A 条件 的山路 引理来解 决 此问题 而通 过我们 改 1 进 的山路引理 , 容易验证是可以解决 此问题 的. 方程 ( )是 在 量 子 力 学 中 非 线 性 Shiigr 1 crdn e s 方程 对应 的稳 态 解椭 圆方 程 . 过 去 , 在 为解 决 此 类 问题 , 少学 者 曾作 出大 量 研 究 , 减 弱 ( l)条 不 想 A 1
椭圆的参数方程及其应用课件
通过模拟结果的分析,可以深入理解椭圆参数方程的性质,为后续 的应用提供基础。
椭圆参数方程的数值模拟在物理问题中的应用
力学问题
椭圆参数方程可以用于描述力学 问题中的椭圆运动轨迹,如行星
的运动轨迹等。
电磁学问题
椭圆参数方程可以用于描述电磁 学中的椭圆波函数,如电子的波
函数等。
流体力学问题
椭圆曲线上的线积分等问题。
椭圆的参数方程的积分学分析还 可以用于求解一些物理问题,如 质点的运动轨迹、振动问题等。
05
椭圆的参数方程的数值模拟
用数值模拟方法研究椭圆参数方程的性质
椭圆参数方程的表示形式
椭圆参数方程是一种用参数表示的椭圆方程,通过参数的变化可 以研究椭圆的形状和大小。
数值模拟方法
采用数值计算的方法来模拟椭圆参数方程的性质,如参数的变化对 椭圆形状的影响、椭圆的旋转等。
星绕太阳的运动轨迹可以用椭圆的参数方程表示。
02
椭圆参数方程的极坐标形式
在极坐标系中,椭圆的参数方程通常表示为半径r关于角度θ的函数。这
种形式可以直观地描述椭圆的形状和大小。
03
运动轨迹的解析方法
使用椭圆的参数方程描述物体运动轨迹时,可以通过解析方法求解轨迹
的形状和位置。例如,通过已知的行星运动规律,可以推导出其运动轨
椭圆参数方程可以用于描述流体 力学中的椭圆流动,如涡旋的流
动等。
06
椭圆的参数方程在科技论文中的应用
在物理学领域的应用
粒子运动轨迹
01
椭圆的参数方程可以描述许多物理现象中的粒子运动轨迹,例
如行星绕太阳的运动轨迹、电子在电场中的运动轨迹等。
波动现象
02
椭圆的参数方程可以描述一些波动现象,例如声波、电磁波等
二阶椭圆偏微分方程实例求解(附matlab代码)
������������������������ 2 ������������������������ 2 ������������������������ 2 ������������������������ 2
������������ +1/2,������ + ������������−1/2,������ + ������������ ,������ −1/2 + ������������ ,������ +1/2 + ������������������
而 f 是(n − 1) 维的列向量,具体如下: ������11 ������12 ⋮ ������ = ������1,������−1 ������21 ⋮ ⋮ ������������ −1,������−1
2
三、求解过程
3.1 对系数矩阵的分析 对上述模型的求解就是对线性方程组的求解。通过观察,我发现 P 是一个 对角占优的矩阵,这不仅确定了解的唯一性,还保证了迭代法的收敛性。此外, 还可以确定进行 LU 分解,若使用高斯消去法还可以省去选主元的工作。
二、问题分析与模型建立
2.1 微分方程上的符号说明 ������ ������, ������ = ������ ������ ������ ������, ������ = ������ ������ ������ ������, ������ = ������ + ������������ ������, ������ = ������ − ������ ������ ������, ������ = 1������ ������, ������ = y 2 e y x 2 e x e xy y 2 x 2 1 e xy 2.2 课本上差分方程的缺陷 课本上的差分方程为: ������������������ ������������������ − ������������−1,������ ������������−1,������ + ������������ ,������ −1 ������������ ,������ −1 + ������������ +1,������ ������������ +1,������ + ������������ ,������ +1 ������������ ,������ +1 = ������������������
一类二阶半线性椭圆型算子的Dirichlet问题
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第 3期
宋智鹏 , : 等 一类二 阶半线性椭 圆型算 子的 Dr he 问题 iclt i
5
2 主 要 结 果
定 理 是 R ( >2 中有 界 锥 形 区域 , 阶 N ) 二
( I 2 吉一 ) +
,
,u 一 n )d x
维普资讯
第2 6卷
第3 期
延安大学学报 ( 自然科学 版 )
Junl f aa nvrt N t a cec dt n ora o nnU i s y( a rl ineE io Y ei u S i
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引理 1 R lc — o dahv定 理 ) ( e i K n rc o lh 设 是
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与 中的一个 k 维超平面的交 , m是整数 , , . 『 , . 『 ≥0 m≥lP是实数, ≤ <+∞。 , lp () 1 如果 具 有 锥 性 质 且 m ≤r 则 下 列 嵌 入 p t ,
令 c gmn (() , iJ h t) , l f
20 07年 9月
一
类 二 阶半 线 性椭 圆型算 子 的 Dr he 问题 icl i t
宋智鹏 崔艳兰 刘红哲2 , ,
( . 安大学 计算机学 院,陕西 延安 7 60 ;2 1延 10 0 .陕西省 机 电工程学校 ,陕西 咸 阳 7 2 2 ) 10 5
山路引理及其在偏微分方程的应用
一、概述山路引理是一个在数学分析中广泛应用的原理,其最初的发展与平均值不等式有关。
随后,人们发现山路引理在偏微分方程的研究中有着重要的应用。
本文将首先介绍山路引理的定义和基本性质,然后探讨它在偏微分方程领域的应用。
二、山路引理的定义和基本性质1. 山路引理的定义山路引理是指在函数分析中用来研究梯度估计的一类方法。
具体来说,给定一个光滑函数$f:\mathbb{R}^n\rightarrow \mathbb{R}$,如果$f$在某点$x_0$的梯度$\nabla f(x_0)$不等于零,那么存在一个光滑曲线$\gamma:[0,1]\rightarrow\mathbb{R}^n$,满足$\gamma(0)=x_0$,$\gamma(1)$是$f$的极小点,且$\gamma'(t)$与$\nabla f(\gamma(t))$成比例。
这个曲线$\gamma$被称为$f$的山路。
2. 山路引理的基本性质(1)唯一性:对于一个给定的点$x_0$,存在唯一的山路$\gamma$使得$\gamma(1)$是$f$的极小点。
(2)局部性:山路引理成立的条件是$f$在点$x_0$的梯度不等于零,因此山路引理是一个局部性的结果。
三、山路引理在偏微分方程的应用1. 偏微分方程中的梯度估计偏微分方程的研究中经常需要估计解的梯度,以此来控制解的性质。
山路引理提供了一种有效的方法来估计解的梯度。
具体来说,假设我们考虑一个椭圆型偏微分方程$L[u]=f$,其中$L$是一个椭圆算子,$u$是未知函数,$f$是给定函数。
如果存在一个极小点$u(x_0)$,那么我们可以通过山路引理构造一个山路$\gamma$,使得$\gamma(1)=x_0$,并且$\gamma'(t)$与$u(\gamma(t))$的梯度成比例。
通过分析山路$\gamma$的性质,我们可以得到$u$在点$x_0$的梯度的估计。
这为解的梯度估计提供了一个有效的方法。
椭圆型偏微分方程的求解及其应用[文献综述]
毕业论文文献综述信息与计算科学椭圆型偏微分方程的求解及其应用一、 前言部分微积分产生以后,人们就开始把力学中的一些问题,归结为偏微分方程进行研究。
早在18世纪初,人们已经将弦线振动的问题归结为弦振动方程,并开始探讨了它的解法。
随后,人们又陆续了解了流体的运动、弹性体的平衡和振动、热传导、电磁相互作用、原子核和电子的相互作用、化学反应过程等等自然现象的基本规律,把它们写成偏微分方程的形式,并且求出了典型问题的解答,从而能通过实践,验证这些基本规律的正确性,显示了数学物理方程对于认识自然界基本规律的重要性。
有了基本规律,人们还要利用这些基本规律来研究复杂的自然现象和解决复杂的工程技术问题,这就需要求出数学物理方程中的许多特定问题的解答。
随着电子计算机的出现及计算技术的发展,即使是相当复杂的问题,也有可能计算出解得足够精确的数值来,这对于预测自然现象的变化(如天气预报)和进行各种工程设计(如机械强度的计算)都有着很重要的作用[1]。
许多复杂的自然现象,其运动规律、过程和状态都是通过微分方程这种数学形式来描述的。
当我们研究只有一个自变量的运动过程时出现的微分方程称为常微分方程。
当一个微分方程除了含有几个自变量和未知数外,还含有未知数的偏导数时,称为偏微分方程[2]-[6]。
在偏微分方程中,偏导数自然是不可缺少的。
例如: ()(),,u ua x y f x y x y∂∂+=∂∂ (1.1.1) 拉普拉斯方程22232220u u uu x y z∂∂∂∆=++=∂∂∂(1.1.2) 热传导方程()222,,u u a f x t u t x ∂∂=+∂∂(1.1.3) 波动方程()2222,,u a u f t x y t∂=∆+∂(1.1.4)等都是偏微分方程。
其中,u 为未知数,a 为常数,(),a x y 、f 为已知函数。
偏微分方程的一般形式为()112,,,,,,,,0n n x x F x x x u u u ⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅= (1.1.5) 其中:F 为已知函数;12,,,n x x x ⋅⋅⋅为自变量;u 是关于这些自变量的未知数。
一般二阶椭圆方程的差分方法【开题报告】
开题报告数学与应用数学一般二阶椭圆方程的差分方法一、综述本课题国内外研究动态, 说明选题的依据和意义一种求偏微分(或常微分)方程和方程组定解问题的数值解的方法, 简称差分方法.微分方程的定解问题就是在满足某些定解条件下求微分方程的解. 在空间区域的边界上要满足的定解条件称为边值条件. 如果问题与时间有关, 在初始时刻所要满足的定解条件, 称为初值条件. 不含时间而只带边值条件的定解问题, 称为边值问题. 与时间有关而只带初值条件的定解问题, 称为初值问题. 同时带有两种定解条件的问题, 称为初值边值混合问题.定解问题往往不具有解析解, 或者其解析解不易计算. 所以要采用可行的数值解法. 由于计算机只能存储有限个数据和做有限次运算, 所以任何一种用计算机解题的方法, 都必须把连续问题(微分方程的边值问题、初值问题等)离散化, 最终化成有限形式的线性代数方程组. 有限差分方法就是一种数值解法, 它将连续问题离散化的步骤是, 首先把问题的定义域进行网格剖分, 然后在网格点上, 按适当的数值微分公式把定解问题中的微商换成差商, 从而把原问题离散化为差分格式, 进而求出数值解. 此外, 还要研究差分格式的解的存在性和唯一性、解的求法、解法的数值稳定性、差分格式的解与原定解问题的真解的误差估计、差分格式的解当网格大小趋于零时是否趋于真解(即收敛性), 等等.椭圆型偏微分方程, 一类重要的偏微分方程. 早在1900年D.希尔伯特提的著名的23个问题中,就有三个问题(第19、20、23问题)是关于椭圆型方程与变分法的. 八十多年来, 椭圆型方程的研究获得了丰硕的成果. 椭圆型方程在流体力学、弹性力学、电磁学、几何学和变分法中都有应用. 拉普拉斯方程是椭圆型方程最典型的特例.许多定常的物理过程, 如稳定的热传导过程、牛顿引力理论及电磁理论中的位势、弹性薄膜的平衡、不可压流体的定常运动等, 提出形如 0222222=∂∂+∂∂+∂∂=∆zu y u x u u 的方程, 称之为拉普拉斯方程, 以及泊松方程),,(4222222z y x zu y u x u u πρ-=∂∂+∂∂+∂∂=∆式中ρ一般有密度的意义. 其定解问题为各种边值问题, 即要求解在某个区域D 内满足微分方程, 在边界上满足给定的边界条件.二阶椭圆型方程的研究甚早, 在50年代以前, 对方程2222(,)(,)0u u x y x y x y∂∂+=∂∂的一些基本边值问题的可解性就获得某些成果. 在几十年的发展中, 建立了各种解法, 例如, 绍德尔方法、泛函方法、差分法、变分法、积分方程法, 等等.椭圆型边值问题的求解, 只在很特殊情况下才能用解析方法, 一般情况下实际有效的途径是数值方法, 差分法是其中一类. 差分法的思想和做法是, 把定解区域剖分为网格, 在网格结点上以差商代替微商或用某种插值方式, 把微分方程化为包含有限个未知数的差分方程组. 差分法直观、简易、能普遍用于各种类型的微分方程和任意形状的区域. 因为它包含巨大的运算量, 所以只在电子计算机问世之后, 才得到广泛的应用和发展.许多物理现象随着时间而发生变化、如热传导过程、气体扩散过程和波的传播过程都与时间有关. 描述这些过程的偏微分方程具有这样的性质: 若初始时刻t =t 0的解已给定, 则t >t 0时刻的解完全取决于初始条件和某些边界条件. 利用差分法解这类问题, 就是从初始值出发, 通过差分格式沿时间增加的方向, 逐步求出微分方程的近似解.对于差分方程组的求解, 随着差分法的实际应用, 产生了在计算机上求解高阶稀疏矩阵问题的种种方法, 其中最简单而且常用的是点松弛法. 还有各种直接法和其他迭代法. 直接法大多是高斯消去法的变形, 其中心问题是如何采取适当的消去顺序, 使得在不影响解的精度的前提下, 尽可能在运算量、存贮量及程序复杂性等方面得到好处或达到某种平衡. 在迭代法方面, 则还有切比雪夫迭代和共轭斜量法, 它们也常作为加速手段与点松弛法结合使用. 对于特殊形状区域(如矩形域), 则有高效的快速傅里叶变换方法和交替方向法. 特别引人注目的是近年发展起来的多重网格法, 其运量可达到O (N )阶.在用差分方法求解时, 得构造逼近微分方程定解问题的差分格式. 一般的构造差分格式的方法: 直接差分法, 有限体积法和待定系数法. 显然, 我们可以构造出许多逼近方程的差分格式, 但并非任何格式都是可取的. 一个好的差分格式, 应该是以尽可能小的工作量(包括程序的准备和计算机的运算)获得所需精度的结果. 因此, 一方面, 差分格式应该结构简单、便于求解; 另一方面, 应具有尽可能高的逼近阶. 因此, 还要根据问题的特点, 对差分格式有其他的要求.差分格式的相容性 当t ∆和x ∆都趋于零时, 若差分格式的截断误差也趋于零, 则称差分格式与微分方程是相容的. 相容性说明t ∆和x ∆越小差分方程与微分方程越接近.差分格式的收敛性 设),(~~t x P 是求解区域中的一点, 取t ∆与x ∆使x j x ∆=~,t n t ∆=~用差分格式算出n j u . 如果当t ∆和x ∆趋于零时, ),(~~t x un u j -也趋于零, 则可用n j u 作微分方程的解),(t n x j u ∆∆的近似, 并称此差分格式是收敛的.差分格式的稳定性 用一个差分格式计算n j u 时, 初值0j u 的误差必然要影响到后面的n j u , 但希望这误差的影响不要越来越大以致完全歪曲了差分方程的真解, 这便是稳定性问题.拉克斯等价定理 对于线性偏微分方程组的适定的初值问题, 一个与之相容的线性差分格式收敛的充分必要条件是这格式是稳定的.这个重要定理说明,在差分格式的收敛性与稳定性两个问题中, 对于适定的线性偏微分方程问题, 只须证明比较容易证明的相容性与稳定性.有限差分方法已成为解各类数学物理问题的主要数值方法, 也是计算力学中的主要数值方法之一. 有些解偏微分问题的方法(如特征线法、直线法)实质上也是差分方法的一种形式. 在固体力学中, 有限元方法出现以前, 主要采取差分方法; 在流体力学中, 差分方法仍然是主要的数值方法. 当然, 对于某些具有复杂的几何形状及复杂的流动现象的实际问题, 差分方法还有待进一步发展. 二、研究的基本内容, 拟解决的主要问题研究的基本内容: 一般二阶椭圆型方程的差分方法解决的主要问题: 1. 研究差分法在二阶椭圆型方程中的应用;2. 构造逼近椭圆方程的差分格式; 分析差分格式的解的存在性;3. 研究差分法在椭圆方程初值问题、边值问题中的应用.三、研究步骤、方法及措施研究步骤: 1. 查阅相关资料, 做好笔记;2.仔细阅读研究文献资料;3.在老师指导下, 确定整个论文的思路, 列出论文提纲, 撰写开题报告;4. 翻译英文资料;5.开题报告通过后,撰写毕业论文;6.上交论文初稿;7.反复修改论文, 修改英文翻译, 撰写文献综述;8.论文定稿.方法、措施: 通过到图书馆、上网等查阅收集资料,上数据库查找文章, 参考相关内容.在老师指导下, 研究、交流、讨论,用差分方法来解决问题.四、参考文献[1]R. L. Burden, J. D. Faires. 数值分析[M]. 北京: 高等教育出版社, 2005.[2]李荣华, 刘播. 微分方程数值解[M]. 第4版. 北京: 高等教育出版社, 2009.[3]袁东锦. 数值分析(英文版)[M]. 南京: 东南大学出版社, 2005.[4]T. Saue. 数值分析[M]. 北京: 人民邮电出版社, 2010.[5]王秋亮, 石东洋. 二阶椭圆特征值问题的一种新的混合有限元格式[J]. 商丘师范学院学报, 2010, 26(3): 11~13.[6]向新民. 二阶椭圆型方程的广义差分方法[J]. 高等学校计算数学学报, 1983, 2(2):114~126.[7]储德林, 胡显承. 求解二阶椭圆方程的区域分解方法——有限差分逼近[J]. 计算数学, 1994, 3(2): 233~246.[8]陈启佳, 魏保军. 椭圆方程广义差分的误差估计[J]. 信息工程大学学报, 2004, 5(4):12~15.[9]古超豪等. 数学物理方程[M]. 北京: 高等教育出版社, 2002.[10]R. L. Burden, J. D. Faires. Numerical Analysis[M]. Beijing: High Education Press, 2001.[11]T. K. Wang, J. Cao. The rational fitting method for determining the optimal parameters of iterative methods in finite difference discretization to Poisson's equations[J]. Mathematica Applicata, 2010, 23(2): 419~425.。
二阶椭圆型方程奇摄动边值问题的渐近解
二阶椭圆型方程奇摄动边值问题的渐近解
二阶椭圆型方程奇摄动边值问题的渐近解可以用振动方程的渐近解来近似解决。
这种方法通常是基于小摄动参数的近似来获得解。
二阶椭圆型方程奇摄动边值问题是指形如:
u''(x) + k^2(1+e*cos(x))u(x) = 0
其中e是摄动参数。
当e趋近于0时,我们可以近似地将原方程转化为一个纯振动方程:
u''(x) + k^2u(x) = 0
这样就可以使用纯振动方程的渐近解来求解原问题。
具体来说,可以通过在原方程中进行小摄动参数展开来近似解决原问题,即:
u(x) ≈ u0(x) + eu1(x) + e^2u2(x) + ...
其中u0(x)是纯振动方程的解,u1(x), u2(x)等是摄动参数的高阶近似解。
这是二阶椭圆型方程奇摄动边值问题的渐近解的一种常见方法。
关于山路引理的注记
关于山路引理的注记
钟承奎
【期刊名称】《兰州大学学报(自然科学版)》
【年(卷),期】1992(000)002
【摘要】本文的主要目的是对山路引理给出一种构造性的陈述和直接的证明.这种陈述方式和证明在理论上可为山路型临界点的计算提供有效的途径.
【总页数】1页(P25)
【作者】钟承奎
【作者单位】无
【正文语种】中文
【中图分类】O177.2
【相关文献】
1.用山路引理证明拟线性方程组正解的存在性 [J], 祁瑞改;杨国英
2.一个广义形式的山路引理 [J], 熊彦
3.非共振二阶椭圆型方程解存在性的山路引理方法 [J], 潘建丹
4.应用山路引理证Duffing方程周期解的存在性 [J], 潘建丹;周伟灿
5.山路引理在一类渐近线性椭圆方程中的应用 [J], 黄欣;蒲志林;罗天琦
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一类二阶椭圆型特征方程的极值原理
一类二阶椭圆型特征方程的极值原理
郝江浩;张亚静
【期刊名称】《中北大学学报(自然科学版)》
【年(卷),期】2003(024)005
【摘要】应用 Hopf 极值原理, 对一类带有特征值的二阶椭圆型特征方程及其边值问题进行研究. 得到了方程解的泛函的极值原理, 并给出其应用.
【总页数】2页(P341-342)
【作者】郝江浩;张亚静
【作者单位】山西大学,数学系,山西,太原,030006;山西大学,数学系,山西,太
原,030006
【正文语种】中文
【中图分类】O175.9
【相关文献】
1.一类非线性椭圆型方程极值原理的新进展 [J], 张海亮;张武
2.可控增长条件下一类椭圆型方程弱解的局部极值原理 [J], 韩丕功
3.一类四阶椭圆型方程的极值原理 [J], 郝江浩;张亚静
4.一类四阶椭圆型微分方程的Alexandrov型极值原理 [J], 汤四平
5.Lp系数的二阶椭圆型主程弱解的存在性Ⅱ:弱极值原理及其应用 [J], 曹伟平;马吉溥
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4 在二阶椭圆型方程组中的应用接下来我们应用山路引理来证明变系数二阶椭圆型方程组边值问题的非平凡解的存在性。
问题 考虑变系数二阶椭圆型方程组⎪⎩⎪⎨⎧Ω∂∈==Ω∈-=+∇-Ω∈-=+∇-x v u x v u x h v x g v x b v a div x v u x h u x f u x b u a div ,0),,,(),()())x ((),,,(),()())x ((222111λλ )6( 的非平凡解的存在性。
其中Ω是)3(≥N R N 中的有界区域,且具有光滑的边界Ω∂。
0)(),(21>x a x a ;0)(),(21≥x b x b ;11:,R R g f →⨯Ω,1121:,R R h h ⨯⨯Ω是Caratheodory 方程,并且存在方程11:R R H ⨯⨯Ω满足)),,(),,,(()),,(),,,((),,(21v u x h v u x h v u x H v v u x H u v u x H =∂∂∂∂=∇不失一般性,我们设⎰+=),()0,0(21)),,(),,((),,(v u dv v u x h du v u x h v u x H现在我们考虑问题(6)的非平凡解的存在性,亦即考虑求泛函⎰⎰⎰⎰⎰ΩΩΩΩΩ+-+∇+-+∇=dxv u x H dx v x G dx v x b v x a dx u x F dx u x b u x a v u ),,(),(|)(||)(|21),(|)(||)(|21),(22222121λϕλ在)()(1010Ω⨯ΩH H 的临界点。
其中⎰⎰==vudss x g v x G dss x f u x F 00),(),(),(),(和⎰+=),()0,0(21),,(),,(),,(v u dw w s x h ds w s x h v u x H接下来我们需要f(x,u)和F(x,u)分别满足以下假设条件:)(1f ),(R R C f ⨯Ω∈,对于某个0,220*1><<c p)|||(||),(|101-+≤p u u c u x f ;)(2f 存在0,211>>R α,使得对于任意的Ω∈>x R u ,||1),(),(01u x uf u x F ≤<α)(3f ελ-≤→10|/),(|lim u u x f u , 对Ω∈x 一致;)(4f ||/),(u u x f 是一个关于})0{\(R u u ∈的增函数;其中 ε 是一个很小的常数,1λ是算子∙⋅+∙⋅-)())((11x b x a div 在Dirichlet 零边界条件下的主特征值。
同样g(x,v)和G(x,v)满足以下条件:)(1g ),(R R C g ⨯Ω∈,对于某个0,220*2><<c p)|||(||),(|102-+≤p v v c v x g ;)(2g 存在0,221>>R β,使得对于任意的Ω∈>x R v ,||2),(),(01v x vg v x G ≤<β)(3g ελ-≤→20|/),(|lim v v x g v , 对Ω∈x 一致;)(4g ||/),(v v x g 是一个关于})0{\(R v v ∈的增函数;其中ε是一个很小的常数,2λ是算子∙⋅+∙⋅-)())((22x b x a div 在Dirichlet 零边界条件下的主特征值。
对于H(x,u,v),h 1(x,u,v)和h 2(x,u,v),我们需要以下的假设:)(1h )(1R R C H ⨯⨯Ω∈,并且对于任意的)(,1Ω∈H v u , ;0)0,,(),0,(),0,()0,,(2211====u x h v x h v x h u x h)(2h k v u x H ≥),,(,k 是一个非正的常数;)(3h 存在0,1,11111><<<<c ββαα,和R>0使得当R v u ≥+||||时,)|||(|1121βαv u d vh uh +≤+.我们首先定义在)()(1010Ω⨯ΩH H 空间中的范数为:2121||||||||||),(||v u v u +=其中⎰⎰ΩΩ+∇=+∇=dxv x b v x a dxu x b u x a u ])(||)([||v ||])(||)([||||2222221211下面我们来证明它是一个范数。
证: 首先由于||),(||v u 的定义,可以知道||),(||∙∙是一个非负函数。
接下来验证其满足范数的条件。
(a) 已知0||),(||≥v u 同时由||),(||v u 的构造我们可以得到)0,0(),(0||),(||=⇔=v u v u 。
(b) )()(),(),,(10102211Ω⨯Ω∈∀H H v u v u⎰⎰⎰⎰ΩΩΩΩ+∇∇++++∇∇++=+++=++∇+∇+++∇+∇=+dxv v x b v v x a v v dxu u x b u u x a u u v v u u dxv v x b v v x a dxu u x b u u x a v u v u ])()([2||||||||])()([2||||||||||||||||]))((||)([]))((||)([||),(),(||21221222222121121121221122212121221222122211221122211另一方面)||||||)(||||||||(||2||||||||||||||||||)),(||||),((||22221222121122222121221122211v u v u v v u u v u v u ++++++=+由柯西不等式可得)])(||)([])(||)([()])(||)([])(||)([()])()([])()([(2222222212212112122112112212212211211⎰⎰⎰⎰⎰⎰ΩΩΩΩΩΩ+∇++∇⋅+∇++∇≤+∇∇++∇∇dx v x b v x a dx u x b u x a dx v x b v x a dx u x b u x a dx v v x b v v x a dx u u x b u u x a所以可以得出||),(||||),(||||),(),(||22112211v u v u v u v u +≤+。
(c) )()(),(,10100Ω⨯Ω∈∀K ∈∀H H v u α||),(||])(||)([])(||)([]))((||)([]))((||)([||),(||022*******2022022012010v u dxv x b v x a dx u x b u x a dxv x b v x a dx u x b u x a v u ααααααα=+∇++∇=+∇++∇=⎰⎰⎰⎰ΩΩΩΩ故上述定义的||),(||v u 是一个范数。
定理4: 若f(x,u)和F(x,u)满足)()(41f f -,g(x,v)和G(x,v)满足)()(41g g -,并且H(x,u,v),),,(1v u x h 和),,(2v u x h 满足)()(31h h -,那么二阶椭圆型方程组(6)至少有一个非零解。
证明: 为了利用山路引理,我们需要逐条验证该引理的条件。
1 验证P.S.条件。
设)()()},({1010Ω⨯Ω⊂=H H v u w n n n ,满足 ⎩⎨⎧→→,0)(',)(n n w c w ϕϕλ )7(我们有)1(),,()()(21o c v u x H v u n n n n +=++⎰Ωλϕϕ )8(其中,),(])(||)([21)(,),(])(||)([21)(2222221211⎰⎰⎰⎰ΩΩΩΩ-+∇=-+∇=dx v x G dx v x b v x a v dx u x F dx u x b u x a u ϕϕ)1(),,(),()())((111o v u x h u x f u x b u x a div n n n n n +-=+∇-λ )9( )1(),,(),()())((222o v u x h v x g v x b v x a div n n n n n +-=+∇-λ )10(结合(9)与(10)我们可以得到212222212121||||||||),,(),(])(||)([),,(),(])(||)([n n n n n n n n n n n n n n n n v u dx v u x h v dx v x g v dx v x b v x a dxv u x h u dx u x f u dx u x b u x a --≥+-+∇++-+∇⎰⎰⎰⎰⎰⎰ΩΩΩΩΩΩλλ )11(取),min(211βα<<r ,不失一般性,我们设),min(111βαα=,从(8)与(11)我们得到(当n 足够大时)dxv u x h rv u x h r v u x H dx v x g v rv x G dx u x f u r u x F dxv x b v x a u x b u x a rv u c n n n n n n n n n n n n n n n n n n ⎰⎰⎰⎰ΩΩΩΩ--+----+∇++∇-≥+++)],,(1),,(1),,([)],(1),([)],(1),([])(||)()(||)([)121(||||||||1212222212121λ111222*********)|||(|)|||(|)||||||)(||121()),,(),,((),(),()||||||)(||121(1111M dx v u r d dx v u r r d v u r dx v u x h v v u x h u r M dx v x G r r dx u x F r r v u r n n n n n n n n n n n n n n n n ++-+-++-≥+-+-+-++-≥⎰⎰⎰⎰⎰ΩΩΩΩΩβαβαλαλβα其中11,,d M M 均为常数,由此}{},{n n v u 均为有界的,所以存在两个子列}{},{j j n n v u ,满足v v u u j j n n −→−−→−弱弱,。
由于)()(110Ω−−−→−Ωp L H 包含映射为紧致的[12],从(h 3)可以得到)||||()|||(|1)),,(),,((),,(11101211111βαβαβαv u d dttv tu td dtv tv tu x h u tv tu x h v u x H +≤+≤+=⎰⎰和),,(),(),,(),(),,(),(),,(),(2211v u x h v x g v u x h v x g v u x h u x f v u x h u x f j j j j j j n n n n n n λλλλ+−→−++−→−+弱弱由∙⋅+∙⋅-)())((11x b x a div 与∙⋅+∙⋅-)())((22x b x a div 的紧致性,与(9),(10)我们最终得到v v u u j j n n →→,。