角动量守恒课件

合集下载

角动量守恒定律ppt课件

角动量守恒定律ppt课件

数学补充知识:
点积
abba
aaa2
叉积
a b b a
a a 0
c ( a b ) a ( b c ) b ( a c )
点积的微商 叉积的微商
c ( a b ) a ( b c ) b ( c a )
d(a b )a db da b
L
Or v
(对圆心的)角动量:
m
L r p r ( m v ) m r v (r v )
大小:
L mrv
方向:满足右手关系,向上。
2.行星在绕太阳公转时的椭圆轨道运动
对定点(太阳)的角动量:
v
L r p m (r v)
大小: Lmvsrin
v
r
r
Sun
方向: 满足右手关系,向上。
L dm trv m ( a c o ti s b si t jn )
( asit in bco t j) s
m m ( a a k c bb (2 恒矢o t k 量 ) a ss b 2 i t k ) n
M
dL
0
!
dt
或由 M rF 直接计算力矩
r a co ti s b sit j n
(1)对C点的角动量是否守恒?
(2)对O点的角动量是否守恒?
C T
O
mg C'
(3)对竖直轴CC'的角动量是否守恒?
请同学思考!
质点系的角动量定理和角动量守恒定律
1.一对作用力、反作用力对定点(定轴)的合力
矩等于零。
证明:
M 1r1f1
M 2r2f2
r2
f2
r
M 1 M 2 r 1 f 1 r 2 f 2

《角动量守恒定律》课件

《角动量守恒定律》课件
未来对于角动量守恒定律的研究和应用,将会推动物理学和科技领域的 不断发展,为人类社会的进步提供更加坚实的理论基础和技术支持。
05
角动量守恒定律的拓展学习
与角动量相关的其他定律
角动量定理
描述角动量随时间变化的 规律,即角动量定理。
拉格朗日定理
与角动量守恒定律相关的 另一个重要定理,它描述 了系统在保守力作用下的 运动规律。
公式
L=r×p,其中L表示角动量,r表 示位置矢量,p表示动量。
Байду номын сангаас
角动量守恒的条件
无外力矩作用
系统内力的力矩相互抵消,或者系统受到的外力矩为零。
孤立系统
系统与外界没有能量交换或相互作用,即系统处于孤立状态 。
角动量守恒定律的应用场景
01
02
03
天体运动
行星绕太阳的旋转运动、 卫星绕地球的运动等都遵 循角动量守恒定律。
哈密顿原理
一个描述系统在保守力作 用下最短路径的原理,与 角动量守恒定律有密切联 系。
角动量守恒定律的深入学习资源
《经典力学》教材
深入探讨角动量守恒定律的理论 基础和应用,包括数学推导和实
例分析。
网络公开课
一些在线教育平台提供关于角动量 守恒定律的深入学习课程,可以作 为辅助学习资料。
学术论文
查阅相关学术论文,了解角动量守 恒定律在前沿科学研究中的应用和 最新研究成果。
们更好地设计和控制卫星轨道。
分子运动实例
总结词
分子转动是微观领域中角动量守恒的实例,对于理解化学反应机理和分子结构具有重要意义。
详细描述
分子转动是指分子中的原子或基团绕分子轴线的旋转运动。在分子转动过程中,分子的角动量是守恒的。这是因 为分子内部没有摩擦力矩,从而保证了角动量的守恒。了解和利用角动量守恒定律,可以帮助我们更好地理解和 预测化学反应机理和分子结构。

大学物理 角动量 角动量守恒定律课件

大学物理 角动量 角动量守恒定律课件

1 2 r gt , p mv mgt 2
r
v
2.4 角动量守恒定律
o
若以O为参考点,质点在任 意时刻的角动量为:
R
A
r
r
v
R
L0 r P ( R r ) p R mgt .
rmgt ; 方向垂直纸面向里
2.4 角动量守恒定律
• 若质点作匀速直线运动,以 O点为参考点,质点的角动 量为:
L0 r mv r mv const
L0 r mv sin r mv
• 注意:对不同的参考点有不同的角动量
开普勒第二定律 对于任一行星,由太阳 到行星的矢径在相等的 时间内扫过相等的面积
2.4 角动量守恒定律
3、质点系的角动量定理及守恒定律
质点系角动量对时间的变化率等 于质点系所受合外力矩,而与内 力矩无关。
写成积分式
dL 即: M 外 dt
L0

t
t0
L Mdt dL L L0 L
t0 L0
L Li ri pi ri mi vi
质点系的角动量守恒
当 M 外 0 时,L 恒矢量
2.4 角动量守恒定律 例1 一半径为 R 的光滑圆环置于竖直平面内.一质 量为 m 的小球穿在圆环上, 并可在圆环上滑动. 小球开始 时静止于圆环上的点 A (该点在通过环心 O 的水平面上), 然后从 A 点开始下滑.设小球与圆环间的摩擦略去不计.求 小球滑到点 B 时对环心 O 的角动量和角速度. 解 小球受重力和支持 力作用, 支持力的力矩为零, 重力矩垂直纸面向里

角动量角动量守恒PPT课件

角动量角动量守恒PPT课件

M M1 M2 M3
(2)刚体内作用力和反作用力的力矩互相抵消.
M ij
rj
j

O
d ri
i Fji
Fij
Mij M ji
M ji
(3)力矩必须明确是对哪个点(或轴) 8
三、角动量定理 角动量守恒
1.质点的角动量定理
将角动量 L r p 两边对时间求导
14
角动量守恒定律是一条普遍的规律,存在
于很多自然现象中,例如,行星受恒星引力作
用作椭圆轨道运动,引力的作用线始终通过恒
星中心,这样的力称为有心力。由于有心力对
力心的力矩恒为零,因此,受有心力作用的质
点对力心的角动量守恒。 掠面速度
·m
f
r
dS 1 r v dt 2
o r
vdt
12
将角动量定理的微分形式 M dL 两边乘以
dt 并积分得
t
dt
0 M dt L L0
t
0 M
dt :
质点或质点系的合外力矩的冲量矩;
L0 与L 分别是质点或质点系始末状态的角动量。
在一段时间内,质点(系)角动量的增量
等于作用于质点(系)的合外力矩的冲量
矩——质点(系)角动量定理的积分形式
Lrp
(xi yj zk ) (pxi py j pzk )
各坐标轴的分量
Lx ypz zpy Ly zpx xpz Lz xpy ypx
分别称为对 x、y 、z 轴的角动量
2
例 质点L沿某r一 p方向r作 m直v线运动,对O点的角动量 角动量大小为
L rm vsin m v d

第角动量角动量守恒定律PPT课件

第角动量角动量守恒定律PPT课件

(练习二,17)
解 设猴子、重物对地面的速度分别为

由猴、重物组成的系统角动量守恒,得
v1、v 2
v1 v2
R
∵ v1 v猴绳 v绳-地 v v绳-地
v1
v2
而 v绳地 v物地 v2 , 则 v1 v v2

v2
v 2
第23页/共29页
机械能不守恒
力物的猴拉加,力由速于上和轻爬相绳过等各程m,处中1又g张,因力绳为相对猴等猴和,的物所拉相以力同在大质另于量一猴,端的绳重对重T1
[ C]
第9页/共29页
第五章 角动量、角动量守恒定律
本章主要阐述三个问题:
1)角动量。 2)角动量守恒定律。 3)有心力与角动量守恒定律。 3)有心力与角动量守恒定律。
第10页/共29页
5-3 有心力与角动量守恒定律
自然界中有些力具有这样的性质:力的方向始终通过某一固定点,力的 大小仅依赖于质点与这个点之间的距离。我们称这样的力为有心力,相应的 固定点称为力心。例如,万有引力是有心力;静电作用力也是有心力。
作半径为 的m圆轨道运动。取圆周上 点R为参考点,如图所示,试求:①质P点
在图中点1处所受的力矩 和质点的角动量
的力矩 和质点的角动量 。
;②质m点
在图中点2处所受
M1
L1
m
M2
L2
解 ① 力矩 M 1
2
在点1处, 所m受引力指向 点,故 P M 1 0
角动量 L1
由 m作圆周运动的动力学方程,可得速度
A 另离一端系向一右质,运量绳O动子,处到于达松位的弛置物状体态时。。物开O现体始A在速时使度,物的物体方m体以向位与与于0绳.位5d垂k置垂g直直0。处.的2试,5初求m速物度间体的在距 处

《角动量守恒》课件

《角动量守恒》课件

瓶子里的小球
当一个小球在一个旋转的瓶 子中运动时,由于角动量守 恒,小球的运动轨迹将发生 奇妙的变化。
总结
1 角动量守恒定理在现实生活中的应用
角动量守恒定理在旋转机械、天体运动等方面有广泛的应用。
2 与其他物理量的关系
角动量与动量、力矩等物理量之间存在一定的关系。
3 角动量守恒定理的限制
角动量守恒定理只在没有外力作用时成立。
《角动量守恒》PPT课件
角动量守恒是力学中一个重要的概念。本课件将介绍角动量的基本概念、角 动量守恒定理以及其在物理世界中的应用。
基本概念
1 角动量的定义
2 角动量的单位
பைடு நூலகம்
角动量是物体在旋转时具有的物理量, 它由转动惯量和角速度的乘积组成。
角动量的单位是千克·米²/秒,记作 kg·m²/s。
角动量守恒定理
保持不变。
质点做圆周运动时的角动量 守恒
当质点绕着固定轴作圆周运动时, 它的角动量将保持不变。
实例分析
静止的物体受外力时的 角动量守恒
自转的刚体的角动量守 恒
当一个静止的物体受到外力 作用时,由于其角动量守恒, 它将发生旋转而不是直线运 动。
当一个刚体在自转时,由于 其角动量守恒,刚体的自转 速度将保持不变。
1 定义
角动量守恒定理指的是在没有外力作用下,物体的角动量保持不变。
2 守恒定理的意义
角动量守恒定理说明了物体在旋转过程中的稳定性和不变性。
3 质点系之间的角动量守恒
当质点系内部没有相互作用力时,质点系的总角动量将保持不变。
角动量定理的应用
1
刚体的转动
2
刚体的转动可以通过角动量定理来 解释,刚体在转动过程中其角动量

刚体定轴转动的角动量定理和角动量守恒定律课件

刚体定轴转动的角动量定理和角动量守恒定律课件
转动惯量的特性
只与刚体的质量和各质点到转动轴 的距离有关,与转动角速度的大小 无关。
02
角动量定理
角动量的定义与性质
角动量的定义
角动量是描述刚体转动状态的物理量 ,等于刚体的转动惯量乘以角速度。
角动量的性质
角动量是矢量,具有方向和大小;对 于定轴转动,角动量位于转轴上;角 动量是相对量,与参考系的选择有关 。
理解角动量守恒定律的证明方法是深入理解该定律的重要途径。
详细描述
证明角动量守恒定律的方法主要有两种,一种是基于牛顿第二定律和转动定理推导,另一种是通过分析系统的能 量变化来证明。通过这些证明方法,可以更深入地理解角动量守恒定律的物理意义和适用条件。
04
刚体定轴转动的实例 分析
刚体定轴转动的实例介绍
角动量守恒定律的内容及应用
总结词
掌握角动量守恒定律的内容及应用是解决实际问题的关键。
详细描述
角动量守恒定律表明,对于不受外力矩或所受外力矩的矢量和为零的系统,其总角动量保持不变。这 一原理在日常生活、工程技术和科学研究中有广泛的应用,如行星运动、陀螺仪、火箭飞行等。
角动量守恒定律的证明方法
总结词
陀螺仪
风扇
陀螺仪是一个典型的刚体定轴转动实 例,其工作原理就是角动量守恒定律 。
当风扇的扇叶旋转时,可以将其视为 刚体定轴转动,这个过程涉及到角动 量定理的应用。
自行车轮
自行车轮在转动时,也是一个刚体定 轴转动的例子,其转动惯量对于理解 角动量定理和角动量守恒定律非常有 帮助。
刚体定轴转动的角动量定理应用实例
舞蹈演员在进行旋转动作时,可以通过改变身体的姿势来改变转动惯量,从而控制旋转的 速度。
刚体定轴转动的角动量守恒定律应用实例

大学物理角动量守恒定律ppt课件

大学物理角动量守恒定律ppt课件
v M 外 dt
d J
dt
v L1 v L2
v L1
dL v
dL
J d
dt
L2 v L2
L1 v L1
积分
M轴 dt Jd J2 J1
当 M 轴合外 0 时
t1
1
J2 J1 恒量
定轴转动刚体 角动量守恒
若转动惯量有变化,则有:J22 J11 恒量 19
5.5 定轴转动刚体的转动定律 转动中的功和能
Jz Jc mh2
式中:
J
关于通过质心轴的转动惯量
c
m 是刚体质量, h 是 c 到 z 的距离
h Cz
J z 是对平行于质心轴的一个轴的转动惯量
23
2) 转动惯量叠加,如图
z B
Jz JA JB JC
A
C
式中:J A 是A球对z轴的转动惯量
JB 是B棒对z轴的转动惯量
J c 是C球对z轴的转动惯量
点的角动量
有 r
1 2
g
t
2
LA
r
p
1 2
mpt3gmvg
mgt 0
o
r
RA r
(2) 对 O 点的角动量
m
mv
r r R
LO r p (R r) p R p R mgt
Rg
LO Rmgt
4
2. 质点的角动量定理
角动量的时间变化率
dL
d
(r
v
r
O
B S
A r
[证明] (1) 行星对太阳O的角动量的大小为
L r p rmvsin
其中 是径矢 r 与行星的动量 p 或速度 v 之间的夹角.

大学物理5.3角动量守恒定律解析课件

大学物理5.3角动量守恒定律解析课件

6.3kms1
➢ 增加通讯卫星的可利用率
探险者号卫星偏心率高
近地
h1 160.9km
v1 3.38104 kms1 t小很快掠过
远地
h1 2.03105 km v1 1225kms1 t大充分利用
第10页,共33页。
➢ 地球同步卫星的定点保持技术 卫星轨道平面与地球赤道平面倾角为零
严格同步条件 轨道严格为圆形 运行周期与地球自转周期完全相同 (23小时56分4秒)
第24页,共33页。
回顾作业 P72 4 -11
CB
Ny o Nx
F轴 0
M轴 0
A
A、B、C系统
p不守恒;
A、B、C系统对 o 轴角动量守恒
mA mB v1R mA mB mc vR
第25页,共33页。
练习:已知 m = 20 克,M = 980 克 ,v 0 =400米/秒,绳 不可伸长。求 m 射入M 后共同的 v =?
“1987超新星事件” 杨桢
第32页,共33页。
解:内核坍缩过程不受外力矩作用, 对自转轴的角动量守恒
2 5
mR020
2 5
mR2
得坍缩后的角速度为:
R0 R
2
0
2 107 6 103
2
45
2
24 3600
17.9
rad s-1
第33页,共33页。
Lz 恒量
第15页,共33页。
例.已知:两平行圆柱在水平面内转动,
m1 , R1 , 10 ; m2 , R2
求:接触且无相对滑动时
1 ? 2 ?
, 20
10
20
m1
.o1
R1

角动量守恒PPT

角动量守恒PPT

i 1
可见即使对定轴转动,角动量L也不一定与方向相同
(本例中方向还一直在改变)。
第 49 页
z
本章中我们感兴趣的是定
L
ri
D Li
轴转动,即要研究角动量
v i 在z轴的分量Lz
q
Dmi
Ri
DLiz DLi cosq
O
Dmi Rivi cosq
Dmiri2
Lz DLiz (Dmiri2)
JZ
r 2dm
m
r2 r r (r h) (r h)
r2 h2 2h r
rdm 0 质心的定义 m
Jz
r2dm
m
h2dm 2h
m
m r2dm JC mh2
第 21 页
例3 一质量为 m ,半径为 R 的均匀薄圆盘,求通 过盘中心并与盘面垂直的轴的转动惯量。
解 dm 2 rdr
特别要注意: 转动惯量与转轴的位置有关。
转动惯量具有可相加性。
第 17 页
第 18 页
例2 计算质量为 m ,长为 l 的细棒绕通过其端点的 垂直轴的转动惯量。
解 J r2dm
dm dx m dx
l
J l x2 m dx 1 m x3 l
0l
3l 0
J 1 ml2 3
第 19 页
J r2dm
J 2 R r3dr 0 R4 1 mR2 22
r dr Ro
第 22 页
例4 质量m1、半径为 R的实心滑轮,可绕通过其质心 的轴无摩擦的转动。一根轻绳绕在其上,绳端挂一质
量为 m2的物体,绳子与滑轮间无相对滑动。求物体下 落的加速度和绳子的张力。

T
R

角动量守恒课件

角动量守恒课件
mg2 R s i n2
N
f
v
1 1 mv 2 k 2 R(1 COS ) 2 2 4 4 gR s i n2 kR2 (1 cos ) 2 m
2
an
mg
(2)分析B处受力:
f kl 2 R(1 cos )
v2 N f mg m R
2R h
v2 2 2 2 2 a a a a R 24 m / s an 1.08m / s n t t R ds v 2 ( 20 10t ) 2 20 10t an 2、 v R 20 dt dv 2 at 10m / s 2 当t 2s, an 80m / s dt
T m1a
m2
T m2 g m2 (
g a) 3
am1 对地 8.7i 3.3 j (m / s 2 ) am2 对 地 5.4 j ( m / s 2 )
力学(四)功与能 一、1 C 2 C 二、 1、a/2 c -(c+a/2)
y
A1
0
1 0 f1 dr f1 x dx f1 y dy
M H ( )2 h Mm
一、1A 2B 3A
二、 1、守恒
力学(七)角动量守恒、综合练习
L2 2mR 2
不守恒
3. 6.4 103 m / s
5. 2 glM m M
2
L2 L2 2, , , 2 2 2mR mR 2 2 m v 4. 2( M m )
三、 1
mv0 ( M m)v1
一、1E 2D 二、1、2m/s 5m/s 0 2、 x
力学(一)质点运动的描述

角动量守恒与行星运动课件

角动量守恒与行星运动课件
行星的轨道演化是一个漫长的过程,受到多种因素的共同影响。在演化过程中,行星的轨 道可能会发生变化,甚至导致行星被抛出太阳系或与其他行星发生碰撞。
轨道稳定性对地球生命的影响
地球的轨道稳定性对地球生命的存在至关重要。地球稳定的轨道参数(如偏心率、倾角和 岁差)是保证地球气候稳定和生命延续的重要因素。
04
角速度是描述物体旋转快慢的 物理量,等于物体的旋转角度 与时间的比值。
角动量守恒的条件
无外力矩作用
当系统所受外力矩为零时,系统角动 量守恒。
内力矩不影响角动量
封闭系统
系统不受外界作用时,其角动量保持 不变。
系统内部力矩不会改变系统的角动量。
角动量守恒的意义
01
02
03
预测行星运动
通过应用角动量守恒定律, 可以预测行星在恒星引力 作用下的运动轨迹。
角动量守恒是解释天体自转和公转运动规律的基础,有助于理解行星、恒星、星系 等天体的运动特征和演化过程。
角动量守恒在解释天体磁场、星云旋转等现象中也有着重要的应用,对于揭示宇宙 中物质和能量的分布和演化具有重要意义。
角动量守恒在其他领域的应用
角动量守恒不仅在天体物理学中有广 泛应用,还在地球物理学、流体力学、 电磁学等领域有着重要的应用。
在流体力学中,角动量守恒用于描述 流体旋转运动的规律,如龙卷风、旋 涡的形成和演化。
在地球物理学中,角动量守恒用于研 究地球的自转、地壳运动、地球磁场 等现象。
在电ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ学中,角动量守恒用于描述光 波、电磁波的传播和散射等。
角动量守恒的未来研究方向
01
02
03
04
随着观测技术和数值模拟方法 的不断发展,角动量守恒的研
  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

M H ( )2 h Mm
一、1A 2B 3A
二、 1、守恒
力学(七)角动量守恒、综合练习
L2 2mR 2
不守恒
3. 6.4 103 m / s
5. 2 glM m M
2
L2 L2 2, , , 2 2 2mR mR 2 2 m v 4. 2( M m )
三、 1
mv0 ( M m)v1
0 0
axdx
1
0
0
x A2
( 0 ,0 ) (1,0)
1 0 f 2 dr f 2 x dx f 2 y dy
0 0
a bdy 2


1
0
cdx

0
0
dydy c
利用动能定理得其它力的功
a A ( c ) 2
2、85J 85W F 7i 6 j a 3.5i 3 j a x i a y j m 2
填空题2
Fdt Qvdt i Qvdt j
t+dt t
0
y
F Qvdtj
2Qv
2Qvdt
F
x
Qvdti
三、计算题 1、 (1)m、M系统在子弹穿透过 程中,水平方向动量守恒
y
l
设M获得初速为V
v0
m M VM
o
M
mv0 mv MVM
v
T
VM
x
m V (v 0 v ) M
v2 2 2 2 2 a a a a R 24 m / s an 1.08m / s n t t R ds v 2 ( 20 10t ) 2 20 10t an 2、 v R 20 dt dv 2 at 10m / s 2 当t 2s, an 80m / s dt
back
2、(1)、弹簧为原长时B的速度为V0
1 1 2 2 m B v 0 kx 0 (1) 2 2 A、B达到共同速度为V,则
A
B
m B v 0 ( m A m B )V ( 2)
一、1C 2B
二、1、60m/s
力学(二)圆周运动与相对运动 5.4 m / s
2
2、 v1 cos v 2
v1 sin
2 2 3、 2.5m / s, 8.66m / s , 5m / s , 20m
d d 8t 1( rad / s ) 8( rad / s 2 ) 三、1、(1) dt dt (2) v R 24 t 3 24 0.2 3 1.8m / s
dx v dt
,变加速直线运动

2、
dv kt 2 dt
1 3 v0 dv 0 kt dt, v v0 3 kt
v t 2
dx 1 v v 0 kt 3 dt 3

x
0
1 dx (v 0 kt 3 )dt 0 3
t
kt 4 x v0 t 12
Af r mgxm
AF Fxm
Af
Af r AF Af 0
1 2 Fx m mgxm kxm 0 2 2 x m ( F mg) k

xm 时, EP 为
EP
1 2 2 kxm ( F mg) 2 2 k
一、1C 2B
二、
1、18J 6m/s
力学(七 )一(1)
地球上空圆形轨道绕在地球运动的卫星,由于受大气的摩擦作用 ,卫星运动鞋的速率将会:
(A)增大
(B)减小
(C)不变
(D)无法确实
EP
Mm G R
1 Mm 2 E k mv G 2 2R
Mm v2 G m 2 R R
Mm E E P E k G 2R
摩擦力作负功,机械能减少,R变小,EK增大
一、1C 2C 二、1、2g 0
A
f2
N1
力学(三)牛顿定律
2 0 . 56 m / s 2、
5.88N
N1 m A g f1 N1 m A g
f1
mA
B
F
a A g 0.98m / s 2
aA
mA g
N 2 N 1 mB g 0
mB
f1
N2
f2 N 2 F f 2 f 1 mB a B
等于分力的功之和。 0 R dx Fy dy 40( 3 1) 29.2J A2 F ds Fx
R 0
B F
2、解:运动中受摩擦力 f r ,弹性力 f
, 外力 F
1 2 kxm 2
设最大伸长量 xm,此时速度为0。过程中合力作功为0
mg2 R s i n2
N
f
v
1 1 mv 2 k 2 R(1 COS ) 2 2 4 4 gR s i n2 kR2 (1 cos ) 2 m
2
an
mg
(2)分析B处受力:
f kl 2 R(1 cos )
v2 N f mg m R
2R h
一、1E 2D 二、1、2m/s 5m/s 0 2、 x
力学(一)质点运动的描述
( l0 v0 t )2 h2
v0 ( l0 v0 t ) ( l0 v0 t ) h
2 2
9 j (m / s ); 5 j (m / s) 3、 10 j (m);
x3 3 (1).r 4ti ( 5 2t ) j ( m ), y 5 (m ) 三、1、 32 dr dx dy 2 ( 2) v i j 4i 6t j ( m / s ) dt dt dt dv y dvx dv a i j 12tj ( m / s 2 ) dt dt dt r (16i 123 j ) 5 j ( 3) v 4i 32 j ( m / s ) t 40 v ( 4i 96 j ) 4i a 24 j ( m / s 2 ) t 40
T m1a
m2
T m2 g m2 (
g a) 3
am1 对地 8.7i 3.3 j (m / s 2 ) am2 对 地 5.4 j ( m / s 2 )
力学(四)功与能 一、1 C 2 C 二、 1、a/2 c -(c+a/2)
y
A1
0
1 0 f1 dr f1 x dx f1 y dy
1 1 2 2 mgh ( m M )v 1 mv 0 2 2
Mv0 h 2( M m ) g
设m离开轨道时速度为 v,小车的速度为 V,则在入射到 离开小车的过程中
mv0 MV mv
1 1 1 2 mv 0 MV 2 mv 2 2 2 2 v ( M m) v0 M m
3
二、1、 a
3
b
a2 2b
a2 2b v0
v2
2
2mv M
2QV 与x轴成 135
v1
2mv M m
填空题1
F a bt 0
I
b t a

a b 0
Fdt

a b 0
a2 (a bt ) dt 2b
a2 I mv 0 2b a2 m 2bv o
y
o
m1
a
T
g 3
N
m2
g 3
a
T
x
m1g
m2g
设m1相对升降机的加速度 a ,方向向左; 则m2相对升降机的加速度 a ,方向向下。 则m1相对地的加速度如左上图 则m2相对地的加速度如右上图 8 2 g a g 8 . 7 m / s m1 N m1 g m1 3 9
2
mg
f

N
'
x 以v行驶时,有侧向摩擦力
2 mv x方 向 N ' si n f cos R
mg
y方向 N ' cos f sin mg 0

2
f N '
( v 0 v 2 ) Rg 2 2 2 R g v0 v 2
0.234
三、2、解 分别以m1和m2为研究对象,分析各自受力。
在M获得初速为VM后瞬时受力为T、Mg,它有加速度
MV 2 T Mg l 2 m 2 T M[ g ( v v ) ] 0 2 lM
T 26.5 N
(2)子弹受到的冲量I
I mv mv0 4.7i ( N S )
Mg
三、2、解 分三个过程来讨论: (1)m下滑过程中在水平方向上动量守恒、系统机械能守恒:设m 在底部速度v,A得到速度为VA 0=mv-MVA v 1 1 2 2 mgh mv MVA 2 2 (2)m从A底部匀速滑到B底部过程,速度不变。
v y 6m / s
3、 mg k
mg 2 2 gh k
1 mg k

m 2 g 2 2kmgh

0
h
x0
xmax v 0
vmax
1 2 1 2 mg( h x0 ) mv kx0 2 2 1 2 mg( h xmax ) kxmax 2
v
xmax
mg 2 2 gh k
1 mg m 2 g 2 2kmgh k
相关文档
最新文档