8章应力分析·强度理论

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第8章 应力分析·强度理论

8.1 概 述

前面几章中，分别讨论了轴向拉伸与压缩、扭转和弯曲等几种基本变形构件横截面上的应力，并根据相应的实验结果，建立了危险点处只有正应力或只有切应力时的强度条件

[]max σσ≤或[]max ττ≤

式中：max σ或max τ为构件工作时最大的应力，由相关的应力公式计算；[]σ或[]τ为材料的许 用应力，它是通过直接实验（如轴向拉伸或纯扭），测得材料相应的极限应力，再除以安全因数获得的，没有考虑材料失效的原因。这些强度条件的共同特点是：其一，危险截面的危险点只有正应力或只有切应力作用；其二，都是通过实验直接确定失效时的极限应力。

上述强度条件对于分析复杂情形下的强度问题是远远不够的。例如，仅仅根据横截面上的应力，不能分析为什么低碳钢试样拉伸至屈服时，表面会出现与轴线成45°角的滑移线；也不能分析铸铁圆试样扭转时，为什么沿45°螺旋面断开；根据横截面上的应力分析和相应的实验结果，不能直接建立既有正应力又有切应力存在时的强度条件。

实际工程中，构件受力可能非常复杂，从而使得受力构件内截面上一点处往往既有正应力，又有切应力。对于这些复杂的受力情况，一方面要研究通过构件内某点各个不同方位截面上的应力变化规律，从而确定该点处的最大正应力和最大切应力及其所在的截面方位；另一方面需要研究材料破坏的规律，找出材料破坏的共同因素，通过实验确定这一共同因素的极限值，从而建立相应的强度条件。

本章主要研究受力构件内一点的应力状态，应力与应变之间的关系（广义胡克定律）以及关于材料破坏规律的强度理论，从而为在各种应力状态下的强度计算提供必要的理论基础。

8.2 一点的应力状态·应力状态分类

受力构件内一点处不同截面上应力的集合，称为一点的应力状态。为了描述一点的应力状态，在一般情况下，总是围绕这点截取一个3对面互相垂直且边长充分小的正六面体，这一六面体称为单元体。当受力构件处于平衡状态时，从构件内截取的单元体也是平衡的，单元体的任何一个局部也必是平衡的。所以，当单元体3对面上的应力已知，就可以根据截面法求出通过该点的任一斜截面上的应力情况。因此，通过单元体及其3对互相垂直面上的应力，可以描述一点的应力状态。

为了确定一点的应力状态，需要先确定代表这一点的单元体的6个面上的应力。为此，在单元体的截取时，应尽量使其各面上应力容易求得。

第8章 应力分析·强度理论

例如，在图8.1（a ）所示轴向拉伸构件内任意一点A 的周围，若以2个横截面和4个纵向截面截取单元体，将其放大为图8.1（b ），其平面图表示为图8.1（c ）。单元体的左右两 侧面是杆件横截面的一部分，面上的应力皆为F A

σ=。单元体的上、下、前、后4个截面都 是纵向截面，面上都没有应力。但若按图8.1（d ）的方式截取单元体，使其4个侧面与纸面垂直但与杆件的轴线不平行也不垂直，成为斜截面，则在这4个截面上，不仅有正应力而且有切应力。显然其应力的确定比图8.1（a ）更困难。

图8.1 围绕受拉构件内任意一点截取的单元体

在图8.1（b ）或图8.1（c ）中，单元体的各个面上均无切应力。这种无切应力作用的平面称为主平面。主平面上的正应力称为主应力。主平面的外法线方向称为主方向。若单元体的各个侧面均为主平面，则该单元体称为主单元体。

可以证明，受力构件内任一点都可找到3对互相垂直的主平面，即一定存在一个由主平面构成的主单元体。因而每一点都有3个主应力，通常用1σ，2σ，3σ来表示，并按它们代数值的大小顺序排列，即123σσσ≥≥，分别称为第一、第二和第三主应力。对轴向拉伸 （或压缩），3个主应力中只有1个不等于零，称为单向或单轴应力状态。若3个主应力中有2个不为零，称为二向或平面应力状态。当三个主应力皆不为零时，称为三向或空间应力状态。前面几种基本变形都只涉及到单向应力状态或纯剪应力状态，它们都属于简单应力状态；而除了纯剪应力状态外的其它二向和三向应力状态都属于复杂应力状态。

【例8.1】 如图8.2（a ）所示承受内压的圆柱形薄壁容器，平均直径为D ，壁厚为δ，承受内压为p （N/m 2）。试计算容器上由纵横截面组成的单元体A 上的应力。

【解】：在内压作用下，容器将产生沿轴向和径向方向的变形，故在容器的横截面和纵截面上均受到拉应力的作用。由于壁很薄，可认为应力沿壁厚均匀分布。

（1）横截面上的应力。

用横截面将容器截开，其受力如图8.2（b ）所示，根据平衡方程

0x F =∑：2ππ04x D D p σδ−=i i

可得 4x pD σδ

= （2）纵截面上的应力

在圆筒中部截取一段（单位长度），再用包含轴线的纵截面将之截开，其受力如图8.2（c ）

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所示，根据平衡方程

0y F =∑：2110y p D σδ−=i i i i

可得 2y pD σδ=

图8.2 例8.1图

因横向和纵向截面上均无切应力，且在单元体的第三个方向（与直径垂直的方向）上，虽然还有作用于内壁的压强p 和作用于外壁的大气压强，但都远小于x σ和y σ，可以忽略不计。故该单元体A 就是其主单元体，其3个主应力为

12pD σσ= 24pD σσ

= 30σ= 由上可见，纵截面上的应力比横截面上的应力大一倍，故容器受内压破裂时，其裂缝常沿纵截面发生。

8.3 平面应力状态·应力分析的解析法

在薄壁圆筒的筒壁上，以纵向和横向截面截取的单元体（图8.2（a ）），其周围各面皆为主平面，应力皆为主应力。但在其他情况下就未必如此。例如圆轴扭转时，横截面上除圆心外，任一点上皆有切应力，可见横截面不是它们的主平面；又如横力弯曲时，梁的横截面上除上、下边缘及中性轴处外，任一点上均有正应力和切应力，所以横截面不是这些点的主平面，弯曲正应力也不是这些点的主应力。本节要讨论的问题是：在平面应力状态下，已知通过一点的某些截面上的应力后，如何求出通过这一点的其他截面上的应力，从而确定该点的主应力、主平面以及最大切应力。