复旦固体物理讲义-15Bloch定理和能带概念

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~R l ~ ~ ˆ TR l n n n
用~符号放在字 母上表示矩阵
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Bloch定理和能带概念
• λ矩阵是以fn个相互正交本征函数为基的。可 由这些基函数,线性组合成新的基。在新的基 中,λ矩阵为对角形式对角化过程 R R R R , ,..., 0,..., 0 n n n n ,
l k R l k R m R p m p
l
l
• 注意:这里α必须是实数,所以k是实数!
* 否则,模不等于1 * 所以不衰减
• 注意:矢量k现在还只是一常矢量因子,还未 与波矢相联系
* 后面会看到,它就是波矢,一个描写状态的物理量
• 于是
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• n 就是新的基函数,而Λ是平移算符T在新的 基函数下的本征值,它们的关系就与非简并的 情况相同, Λ也应该只是个相因子,因此,可 以写成 R l e ik R l
n
• 这种矩阵满足与平移算符相同的乘法规则
~R l ~R m ~R p ˆ ˆ ˆ TR l TR m TR p n n n
Bloch定理和能带概念
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周期性势场
• Bloch定理的适用 条件(三个近似)
晶体周期性结构
R R R
0 J 0 J'
1、绝热近似;2、单 电子近似;3、周 0 V r R 期性势场近似 J' * 如前两个中的任何 一个不成立,周期 性势场也不会成立
V r vel N r R 0 J
* 周期性势场中的薛定谔方程的解是否也有同样的平 移周期性?
• 这看上去是很自然的:既然V(r+R)=V(r),似 乎应该有
2 [ r V (r )] n (r ) En n (r )
[ V (r R )] n (r R ) En n (r R )
2 r
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Sommerfeld也思考过同样的问题
• 经典电子比热被过高估计?成功!
* 当时也是不明白,对电流有很大贡献的自由电子, 为何对比热好象不起作用? * 由于过多地估计了能够对比热有贡献的电子数量 用费米统计,成功地解释了比热问题
• 电子平均自由程过小估计??
* 可比性会不会也是如此即能被离子散射的电子 数被过多估计,导致电子与离子的散射过于频繁? 就是试图用只有费米能级附近电子能被离子散射 来解释电子几乎不受离子实散射这个事实
• Sommerfeld还局限在这个思路上,错失良机
真是成也费米分布,败也费米分布
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ˆ ), En : (T R n n
ˆ (H ˆ ) T ˆ (E ) T R n R n n
ˆ (T ˆ ) E (T ˆ ) H R n n R n
Bloch定理和能带概念
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非简并情况
• 既然如此,除了一个相因子外,两者应该相同
ˆ T Rl n Rl n
p
• 它们表示的是与格矢有关的相因子,因此,可 以写成 R l e i l • 这样就有 • 即
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e
i l
e
i ( m p )
l m p
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• 这说明,只有当相位因子α与格矢R满足线性 关系时,平移算符的本征值才满足这样的关系 • 因此,可将αl改写成对所有α相同的常矢量k 和Rl的乘积(如果一维,很容易理解,三维矢 量) k R
1 fn 11 12 1 R l , R l ,..., R l 0, R l ,..., 0 n2 f n n2 n21 n22 ... ... R Rl R R l l l n , n ,..., n 0, 0,..., n f n fn fn fn 1 fn 2 l l l l
* 即,V(r+R)=V(r)是否成立?
• 当然成立,V=0!对任何平移变换都不变! • 那么它的解即平面波经平移变换应为
r R e ik r R e ik R e ik r e ik R r
• 很有意思!仅仅相差一个eik*Rl的相因子! • 就按这个思路,看F. Bloch如何演绎Bloch定 理,Bloch定理只能得出这个结论
ik R l ˆ TR l n (r ) e n (r )
• 综合非简并和简并情况,我们都有
• 就是平移算符的本征值是一个与k和格矢有关 的相因子
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4、Bloch定理的表述
• 由平移算符的本征值方程
ik R l ˆ TR l n (r ) e n (r )
R
• 评论:
2
l
1
* 该方程是平移算符的本征值方程 * 本征值与格矢有关
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• 因为格矢满足 • 平移算符也满足
Rl Rm R p
ˆ T ˆ T ˆ T Rl Rm R p
• 作用在波函数上,就有
R R R
l m

0 J"


v r R
el N J
J
J
0 J'
R0 J
0 V ( r R el N J ) V r Fra Baidu bibliotek
V (r R ) V (r )
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2、周期势场下单电子波函数性质
• 设问:既然周期性势场,我们自然要推测:
• 两个哈密顿相等,它们的解是否也应该相等?
n r R ? n r
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• 错!
* 量子力学怎么表述的?
• 除了一个相因子外,两者相同! • 但这个结论也因此并非一无是处!差那么一 点!换个对象看相因子 • 设问:对自由电子,是不是满足周期性势场?
n (k , r R l ) e
ik R l
n (k , r )
• 这就是说:当对单电子波函数进行一个R的平 移变换,除了相因子eik.R,其他不变 • 下面我们具体考察这个平移操作平移算符
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3、定理证明平移算符的本征值
ik R l
n (k , r )
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* Bloch定理确定了波函数的形式——不衰减的波
n
~R l
~R l Rl n n '


• 即在新的基函数下,平移算符对本征函数作用 后,有 fn
Rl Rl ˆ TR l n n ' n ' n n
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'1
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• 我们知道,对每一个ψ,总是存在一个常数矢 量k,使ψ是平移算符TR的本征值为eik.R的本征 函数
* 即平移算符的本征值也依赖于k,因此, k也是一个 描写状态的量子数——后面再与波矢相联系
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Bloch定理和能带概念
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Bloch定理的数学形式 ˆ (k , r ) (k , r R ) T Rl n n l
3
2. 周期性势场中单电子波函数性质定理 3. 定理证明平移算符的本征值
4. Bloch定理的推论
5. 什么是能带?
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1、 Bloch定理所要解决的问题
• Bloch定理——能带理论的基础
* 1928年由年仅23岁的F. Bloch证明 * 由Schroedinger和Debye推荐,到莱比锡大学,跟 Heissenberg攻读博士学位,研究金属电导
• Bloch思考的问题
* 由自由电子气体知道,充满了离子实的金属内部对 电子运动来说,竟然好象是空的!简直难以想象! * 离子既然能够把芯电子束缚得不能离开,但为何惟 独对价电子却好象视而不见呢?
• ?谁动了我的离子实?
* 判断:散射必存在!但为何观察不到散射的效果? * 这个矛盾背后究竟隐含着什么?
e
ik R l
n (k , r )
• 这样的ψn(k,r)称为Bloch函数,其描写的电子 称为Bloch电子 • Bloch定理:周期性势场中运动的电子,其波 函数平移格矢Rl时,波函数增加一个eik.Rl的相 因子,即
n (k , r R l ) e
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R e ik R
l
l
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简并情况
• 如果是fn度简并的,即有fn个相互正交的本征函 数属于同一本征值,可以写成它们的线性组合
ˆ R l T R l n n ' n '
'1
fn
• 可通过上式用一个λ的矩阵表示
Rl Rl Rl , ,..., n1 fn n1 n11 n12 n1 Rl Rl l n2 R , ,..., n2 n21 n22 n2 f n ˆ TR l ... ... ... Rl Rl Rl n n fn n fn 1 , n fn 2 ,..., n fn fn fn
上讲回顾
• 能带理论的基础
* 绝热近似 * 单电子近似 * 周期性势场近似?
• 单电子近似
* Hartree-Fock方程 * 密度泛函理论+局域密度近似
• 密度泛函理论
* 电子分布函数作为变量观念改变带来问题的简化 * ?
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本讲内容
0 0 ˆ ˆ (H el H el-N ) (r, {R J }) E (r, {R J })
e 1, 1,2m 1
2
[ V (r )] n (r ) En n (r )
2
平移算符
V (r R ) V (r )
ˆ :r r R T R
H与T对 易,有共 同本征解
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Bloch正确地认识到——周期性势场
• Bloch摘到了果子——周期性势场中电子运动
* Bloch敏锐地觉察到:电子受到一个严格的周期性势 场的散射,因此不是无规的散射,而是一种相干散 射 * 受周期性势场的散射仅使电子波函数产生一个相因 子,因此,不会衰减!
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Bloch定理
• 单电子受这样的周期性势场散射
* 单电子同时意味着:它所受的离子势场和其他电子 的平均势场同时具有同样的周期性 * 单电子波函数的形式受到一定的限制运动性质
• Bloch定理
* 周期性势场中运动的单电子,当平移一个格矢Rl 时,其同一能量本征值的波函数只增加一个相因子 eik.R ,即除了一个与格矢有关的相因子外都相同
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第15讲、Bloch定理和能带概念
1. Bloch定理所要解决的问题
* * * * * * 电子平均自由程?周期势场对电子的相干散射 由Bloch定理得到它所必须具有的形式 非简并情况 简并情况 推论一 推论二
Bloch定理和能带概念
• Bloch定理
* 能带理论的基础固体物理最核心的内容 从过程中可以看到,如何修正一个近似模型? * Bloch定理要解决什么问题? * Bloch定理的证明
平移对称性
平移算符与H有共同的本征解 平移算符的本征值所应有的形式 Bloch定理 电子波函数应该具有什么性质 两个重要推论
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