微波技术和天线 第四版 刘学观

本章内容
天线所接收的功率为
λ2 2r
t
in
r G
G
P
P⋅
=
π
π4
4r
lg 10in P L =)
dB ()dB ()km (lg 20)MHz (lg 2045.32g r t r
bf G G r f P −−++=结论
若不考虑天线的因素，则自由空间的传输损耗，是球面波在传播的过程中，随着距离的增大能量自然扩散而引起的，它反映了球面波的扩散损耗。

《微波技术与天线》
该损耗与电磁波的工作频率也成正比，频率愈高传输损耗愈大。

）dB (lg 10lg 10lg 10bf A L P P P P P P L r
r r in r in b −=′−=′=前三项为自由空间损耗L bf ，A 为实际信道的损耗，不同的传播方式传播媒质信道的传输损耗是不同的《微波技术与天线》
同的传播方式、传播媒质，信道的传输损耗是不同的。

最大
时延τ
为
一般情况下，信号带宽不能超过，称之为容许带宽，即τ1Δ1
=τ
f
电波传
播方向
改变
边缘绕射
表面波爬行
本节内容
发天线高度分别为时相互能看见的距离为收、发天线高度分别为h 2 及h 1时相互能看见的距离，简称视距。

2. 视距公式修正
，随着高度的增大，逐渐减小趋近于1，即r n ε=r εL >>>321n n n 当电波在大气层中依次通过每个薄层界面时，射线都将产生偏折。

衰减
设收、发射天线高度分别为21E h 2 及h 1 ，间距为d ，
为直射波，为反射波。

1θ2θE E E E +=E 为：2
1θθ⎪⎪⎧=−r f E E kr j 01e )(θθ接收点的场强为⎪⎪⎩
⎨′′=′−r f RE E r k j 02e )(θθ其中式中，为反射点处反
ϕj e R R =射系数，为天线方向函数。

)(θf ⎧′=θθ
，此时路径因子为：⎟⎠⎞⎜⎝⎛=−=−λπd h h F d h h k 21/2j 2sin 2e 12
1此时路径因子为
本节要点
电离层概况
在电离层信道
中的传播
辐射形成的。

其电子密度与日照密切相关——白天大，晚间小，而且
晚间D层消失；电离层电子密度又层消失电离层电子密度又随四季发生变化。

除此之外，太阳
的骚动与黑子活动也对电离层电子
密度产生很大影响。

当电波入射到空气—电离层界面时，由于电离层折射率小于空气折射率，折射角大于入射角，层折射率小于空气折射率折射角大于入射角
射线要向下偏折。

当电波进入电离层后，由于
电子密度随高度的增加而逐渐减小，电波将连
续下折，直至到达某一高度处电波开始折回地
面。

可见，电离层对电波的“反射”实质上是电波在电离层中连续折射的结果。

sec 8.80θi N f =
和微波不能以天波传播的原因。

和微波不能以天波传播的原因
的电波反射回来的最小入射角min0θ
的电波不能被电离层“反射”回来，使得以发射天线为中心的定半径的区域内就不可能有使得以发射天线为中心的一定半径的区域内就不可能有天波到达，这就形成了天波的静区(shadow effect)。

max
opt 85.0f f =，电离层的D 层对电波的吸收是很严重层消失，致使天波信号增强，这正是晚上能接收到更多短波电台的原因。

通常将传导电流密度和位移电流密度的比值1>>的媒质称为导体，否则，则为电介质或半导体。

)/(ωεσ般均呈良导体性质对常见的地质，在中、长波波段一般均呈良导体性质。

沿地表面形成较小的电场水平分量
场水平分
大地是理想导体，则接收天线接收到的仍垂直极化波大地是非理想导电信道，垂直极化波的电场沿地面传播时，沿地表面
是垂直极化波。

形成较小的电场水平分量，致使波
第七章
接收天线发射天线
工程上，通常在满足远区条件下靠近发。