22光的干涉_大学物理张三慧第三版课件!
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光的干涉ppt课件
振幅A＝A1+A2为最大，P点总是振动加强的地方，故出现亮纹。
（2）第一暗纹形成原因
S1
P1
S1
S2
P1
d
P
S2
d =λ/2
S1
P1
P1S1
S2
P1S2
d
P1
光程差d= λ/2 ，S1、S2在P1处步调相反，该点振动减弱。(暗）
（4）双缝干涉规律
P1
光程差： s
亮纹：
暗纹：
S1
L1 L2
减弱(波峰与波谷叠加);且振动加强的
区域与振动减弱的区域相互间隔.这种
现象叫波的干涉。
光是一种电磁波，那么光也应该发生干涉现象，怎样才能观察光的干涉现象呢？
干涉现象是波动独有的特征，如果光真的是一种波，就必然会观察到光
的干涉现象
思考1：光要发生干涉现象需要满足什么条件？
相干光源（频率相同,振动方向相同,相位差恒定）
L越大，相邻的亮纹间距越大
2、白光的干涉图样特点：
（1）明暗相间的彩色条纹；
（2）中央为白色亮条纹；
（3）干涉条纹是以中央亮纹为对称点排列的；
（4）在每条彩色亮纹中红光总是在外侧，紫光在内侧。
三、薄膜干涉
1、原理
水面上的油膜呈彩色
2、应用
平滑度检测
镀了增透膜的镜片
增透膜厚度：
薄膜厚度
d
在透镜表面涂上一层薄膜，当薄膜的厚度等于入
思考2：有没有什么方法可以获得相干光—频率相同的光呢？
天才的设想
巧妙解决了相干光问题
单缝
光
束
s0
双缝
屏幕
s1
s2
托马斯·杨
（2）第一暗纹形成原因
S1
P1
S1
S2
P1
d
P
S2
d =λ/2
S1
P1
P1S1
S2
P1S2
d
P1
光程差d= λ/2 ，S1、S2在P1处步调相反，该点振动减弱。(暗）
（4）双缝干涉规律
P1
光程差： s
亮纹：
暗纹：
S1
L1 L2
减弱(波峰与波谷叠加);且振动加强的
区域与振动减弱的区域相互间隔.这种
现象叫波的干涉。
光是一种电磁波，那么光也应该发生干涉现象，怎样才能观察光的干涉现象呢？
干涉现象是波动独有的特征，如果光真的是一种波，就必然会观察到光
的干涉现象
思考1：光要发生干涉现象需要满足什么条件？
相干光源（频率相同,振动方向相同,相位差恒定）
L越大，相邻的亮纹间距越大
2、白光的干涉图样特点：
（1）明暗相间的彩色条纹；
（2）中央为白色亮条纹；
（3）干涉条纹是以中央亮纹为对称点排列的；
（4）在每条彩色亮纹中红光总是在外侧，紫光在内侧。
三、薄膜干涉
1、原理
水面上的油膜呈彩色
2、应用
平滑度检测
镀了增透膜的镜片
增透膜厚度：
薄膜厚度
d
在透镜表面涂上一层薄膜，当薄膜的厚度等于入
思考2：有没有什么方法可以获得相干光—频率相同的光呢？
天才的设想
巧妙解决了相干光问题
单缝
光
束
s0
双缝
屏幕
s1
s2
托马斯·杨
大学物理光学--光的干涉 ppt课件
光波是电磁波, 包含 E和 H , 对人眼或感光物质 起作用的是 E, 称 E矢量为光矢量。 相对光强 I E 2 E是电场强度振幅
2、光源 光 是原子或分子的运动
状态变化时辐射出来 的 大量处于激发态的原子自发地 - 1.5 e V - 3.4 e V
跃迁到低激发态或基态时就辐 射电磁波（光波）。
即：光具有波粒二象性
ppt课件 3
§10.1 光的相干性
1、光的电磁理论要点
光速
光波是电磁波, 电磁波在真空中的传播速度
c
1
0 0
, 介质中 v
c
r r
而
c n r r v
1 nm =10-9 m
4
可见光的波长范围 400 nm — 760 nm
ppt课件
光强 I ——电磁波的能流密度
波 动 光 学
第10章
光的干涉
ppt课件 1
光是人类以及各种生物生活中不可或缺的要素
光的本性是什么？
两种不同的学说 ① 牛顿的“微粒说” 光是由“光微粒”组成 的。 特征：光的直线传播 、反射、折射等 ② 惠更斯的“波动说” 光是机械振动在一种所谓“以太”的 介质中传播的机械波。
特征：光的干涉、衍射和偏振等
r2
D
P x
o
x r2 r1 d sin d tan d D
k x d 当 D ( 2k 1)
干涉加强, x 处为明纹 k=0,1,2,…
2
干涉相消, x 处为暗纹 k=1,2,3,…
11
式中 k 为条纹级次 ppt课件
明纹中心的位置
nr
2
r
大学物理第3章光的干涉精品PPT课件
sin
2
解 计算波程差
r AC BC
2 AC(1 cos 2)
2
AC h sin 极大时 r k
2 1
BC
2
h
A
sin (2k 1)
4h
取 k 1
1
arcsin
4h
注意
1
arcsin
20.010-2 m 4 0.5 m
5.74
考虑半波损失时，附加波程差取 / 2
均可，符号不同，k 取值不同，对问题实
此时
V Imax Imin 1 I max I min
条纹明暗对比鲜明
•当I1=I2时,
Imin 0
条纹明暗对比差
I Imin
I 4I0
2I0
-4 -2 0 2 4
-4 -2 0 2 4
•若用复色光源，则干涉条纹是彩色的。
在屏幕上x=0处各种波长的波程 差均为零，各种波长的零级条纹发生 重叠，形成白色明纹。由于各色光的 波长不同，其极大所出现的位置错开 而变成彩色的，且各种颜色级次稍高 的条纹将发生重叠而模糊不清。
u
★光程
★光程差
一、光程 光程差
• 真空中 • 媒质中
真
b
a
2
d
─真空中波长
媒
b
a
2 n
d
n─媒质中波长
a· λ b·
d
a· λn
n
b·
d
媒质
由波的折射定律
n21
u1 u2
c u2
u2
c n
n
即：n
c nv
nv
n
媒
2
nd
光干涉大学物理PPT课件
星体
b
R
利用空间相干性可以
测遥远星体的角直径
d
b
R
使d = d0 ，则条纹消失。
由
d0
R
b
，
有
d0
考虑到衍射的影响，有
1.22
d0
29
第29页/共71页
▲ 测星干涉仪：
利用干涉条纹消失测星体角直径
M1 反射镜 遥远星体相应的d0 几至十几米。
M2 M3
S1
S2 M4
迈克耳孙巧妙地用四块反
2k，（k = 0,1,2…） (2k 1) ，(k = 0,1,2…)
I Imax I1 I2 2 I1I2 I Imin I1 I2 2 I1I2
5
第5页/共71页
2. 条纹衬比度（对比度，反衬度）(contrast)
V Imax Imin Imax Imin
I I1 I2
I 合成光强
I +1L 非
0N 相
0M 0L
干 叠 加
1N
I 合成光强
x
第23页/共71页
x
23
二. 极限宽度 当光源宽度b增大到某个宽度b0时， 纹刚好消失：
L• b0 /2M•
N• 光源宽
度为 b0
S1 d /2
S2
R
D
I
合成光强
干涉条
I
+1L 非
0N 相
0M
0L 1N
干 叠 加
x D
-1N 0L
2.明、暗纹条件；
3.干涉条纹特点：
形状、
间距、
级次位置分布；
4.劳埃镜实验说明了什么？
重点搞清劳埃镜实验。
大学物理学第三版(张三慧)课件第22章光的干涉详解
因而 kr k 1 v
k v 390 1.08
r v 750 390
9
由于k只能取整数，故有从紫到红的排列清 晰的可见光谱只有正负一级，如下图所示
10
22.2 相干光
一、相干光源 一般光源的发光机制：被激发到较高能级 的原子跃迁到低能级时，辐射出能量。
⑴不同原子发出的光，一般不是相干光。
薄膜干涉（二）等倾条纹
迈克耳孙干涉仪
3
22.1 杨氏双缝干涉
一、双缝干涉
Thomas Young (1773-1829), 1801年做成实
验，确认了光的波动性。 X
r1
px
d
r2
O
D
几何： D>>d ( D/d~104 )
屏幕
很小 (~10-3 rad)
4
波程差：
r2
r1
d
sin
d
tg
d
x D
此绿光波长=546.1nm，谱线宽度
Δ=0.044nm ， 试 求 能 观 察 到 干 涉
条纹的级次和最大允许的光程差。
解：k / 546.1/ 0.044 1.241104
max
2
546.12 0.044
6.8 103 (m)
6.8(mm)
对普通单色光源，就光的非单色性，实验
中总能观察到很多的干涉条纹。
测星干涉仪：
迈克耳孙巧妙地用四块反射 镜增大了双缝的缝间距。
屏上条纹消失时，M1M2 间的距离就是d0。猎户座
星 nm（橙色），
c1
S c2
b1 S1
a1·P a2
b2
S2
不能干涉
只有同一波列分成的两部分，经过不同的
《光的干涉》》课件
海森堡显微镜
原理和结构
海森堡显微镜是一种高级显微 镜，它使用一个非常小的探针 去观察对象，通过测量与对象 的相互作用来达到观察的目的。
相位问题
由于海森堡不确定原理，显微 镜对被观察物体的相位信息有 很强的依赖，所以需要精确的 探测仪器和适当的调节手段。
物理学中的应用
海森堡显微镜在物理学领域中 被广泛应用，尤其是在凝聚态 物理学中的成像、磁学和拓扑 半导体应用方面。
环实验和菲涅尔双缝实验。
3
实验原理
干涉实验是通过将光分为两束，在不同 的方向下交汇，使两束光发生叠加干涉， 以观察到干涉现象。
杨氏实验
原理和装置
杨氏实验是通过一个小孔将 光传递到分别放置于两个处 于同一直线上的小孔中，在 较远处形成干涉条纹。
常见干涉条纹图像
这些干涉条纹具有明暗相间 的特点，这取决于每个点的 光程差，因此可以用于测量 各种量，如光的波长。
菲涅尔双缝实验
1
实验原理
光从一个孔洞透过薄膜时会发生衍射，产生干涉模式。双缝实验是通过两个小孔 将光传递到同一位置，形成干涉条纹。
2
实验装置
光源、两缝板、透镜等构成，双缝板用于形成两个小的、相邻的光源，发出相同 频率的光线，透镜用于将双缝放置在同一位置。
3
光学中的应用
双缝实验是成像和测量的强大工具，常用于研究物质结构、电子结构、拓扑材料 和光学技术等领域。
实际生活应用
杨氏实验在物理、化学、生 物学中被广泛应用。
牛顿环实验
原理和装置
由凸透镜和平板玻璃组成，在两 者接触处点的 光程差来控制的。光程差越大， 干涉条纹间的半径越大。
工程实践中的应用
牛顿环实验在高精度光学制造、 垂直测量和微观镜头制造方面被 广泛应用。
光的干涉(共30张PPT)
r1
激光束
S 四、明（暗）条纹的间距
（2）当路程差为半波长的奇数倍时，形成暗条纹。 1
室内的白炽灯是各种独立的光源，不符合产生干涉的条件。 光的干涉
do 通过实验初步认识薄膜干涉现象，了解其应用。
r2
1、产生稳定干涉的条件：两列光的频率（颜色）相同。
S M 四、明（暗）条纹的间距
D．单色光f1照射时出现暗条纹,单色光f2照射时出现明条2纹
后面的屏上观察光的干涉情 况。
新课内容
二、双缝干涉图样
单色光
白光
新课内容
二、双缝干涉图样
图样有何特征？
屏
单色激光束
暗条纹的中心线
S1
暗条纹的中心线
亮条纹的中心线
S2
亮条纹的中心线
中央亮条纹
双缝
明暗相间
条纹等间距
思考讨论：光屏上何处出现亮条纹？何处出现暗条纹？
单色激光束
新课内容
三、决定明暗条纹的条件
第十三章 光
肥皂泡呈现五颜六色的原因是什么？
第3节
光的干涉
学习目标
1．通过实验观察认识光的干涉现象，知道干涉现象是光的波动性证 据。 2．理解光的双缝干涉现象的产生原理。知道光屏上出现亮条纹和暗 条纹的条件。
3.掌握明条纹（或暗条纹）间距的计算公式及推导过程。
4.观察双缝干涉图样，掌握实验方法。
5.通过实验初步认识薄膜干涉现象，了解其应用。
x l
d
新课内容
五、光的干涉应用
1.薄膜干涉---肥皂泡上的彩色条纹
此处发 生干涉 现象
空气
a b
S
B
A
薄膜
薄膜前后两个面的反 射光发生了干涉
《光的干涉》课件
实验原理：当光波入射到薄膜表面时 ，反射光和透射光会发生干涉，形成
特定的干涉条纹。
实验步骤
1. 制备不同厚度的薄膜样品。
2. 将光源对准薄膜，使光波入射到薄 膜表面。
3. 观察薄膜表面的干涉条纹，分析干 涉现象与薄膜厚度的关系。
迈克尔逊干涉仪
实验目的：利用迈克尔逊干涉仪观察不同波长的光的干 涉现象。 实验步骤
2. 将不同波长的光源依次对准迈克尔逊干涉仪。
实验原理：迈克尔逊干涉仪通过分束器将一束光分为两 束，分别经过反射镜后回到分束器，形成干涉。
1. 调整迈克尔逊干涉仪，确保光路正确。
3. 观察不同波长光的干涉条纹，分析干涉现象与波长 的关系。
04
光的干涉的应用
光学干涉测量技术
干涉仪的基本原理
干涉仪利用光的干涉现象来测量长度、角度、折射率等物理量。干涉仪的精度极高，可以达到纳米级 别。
光的波动性是指光以波的形式传播， 具有振幅、频率和相位等波动特征。
光的干涉是光波动性的具体表现之一 ，当两束或多束相干光波相遇时，它 们会相互叠加产生加强或减弱的现象 。
波的叠加原理
波的叠加原理是物理学中的基本原理之一，当两列波相遇时，它们会相互叠加， 形成新的波形。
在光的干涉中，当两束相干光波相遇时，它们的光程差决定了干涉加强或减弱的 位置。
多功能性
光学干涉技术将向多功能化发展，实现同时进行 多种参数的测量和多维度的信息获取。
光学干涉技术的挑战与机遇
挑战
光学干涉技术面临着测量精度、 稳定性、实时性等方面的挑战， 需要不断改进和完善技术方法。
机遇
随着科技的不断进步和应用需求 的增加，光学干涉技术在科学研 究、工业生产、医疗等领域的应 用前景将更加广阔。
特定的干涉条纹。
实验步骤
1. 制备不同厚度的薄膜样品。
2. 将光源对准薄膜，使光波入射到薄 膜表面。
3. 观察薄膜表面的干涉条纹，分析干 涉现象与薄膜厚度的关系。
迈克尔逊干涉仪
实验目的：利用迈克尔逊干涉仪观察不同波长的光的干 涉现象。 实验步骤
2. 将不同波长的光源依次对准迈克尔逊干涉仪。
实验原理：迈克尔逊干涉仪通过分束器将一束光分为两 束，分别经过反射镜后回到分束器，形成干涉。
1. 调整迈克尔逊干涉仪，确保光路正确。
3. 观察不同波长光的干涉条纹，分析干涉现象与波长 的关系。
04
光的干涉的应用
光学干涉测量技术
干涉仪的基本原理
干涉仪利用光的干涉现象来测量长度、角度、折射率等物理量。干涉仪的精度极高，可以达到纳米级 别。
光的波动性是指光以波的形式传播， 具有振幅、频率和相位等波动特征。
光的干涉是光波动性的具体表现之一 ，当两束或多束相干光波相遇时，它 们会相互叠加产生加强或减弱的现象 。
波的叠加原理
波的叠加原理是物理学中的基本原理之一，当两列波相遇时，它们会相互叠加， 形成新的波形。
在光的干涉中，当两束相干光波相遇时，它们的光程差决定了干涉加强或减弱的 位置。
多功能性
光学干涉技术将向多功能化发展，实现同时进行 多种参数的测量和多维度的信息获取。
光学干涉技术的挑战与机遇
挑战
光学干涉技术面临着测量精度、 稳定性、实时性等方面的挑战， 需要不断改进和完善技术方法。
机遇
随着科技的不断进步和应用需求 的增加，光学干涉技术在科学研 究、工业生产、医疗等领域的应 用前景将更加广阔。
大学物理第22章光的干涉汇总PPT92页
大学物理第22章光的干涉汇总
1、合法而稳定的权力在使用得当时很 少遇到 抵抗。 ——塞 ·约翰 逊 2、权力会使人渐渐失去温厚善良的美 德。— —伯克
3、最大限度地行使权力总是令人反感 ；权力 不易确 定之处 始终存 在着危 险。— —塞·约翰逊 4、权力会奴化一切。——塔西佗
5、虽然权力是一头固执的熊，可是金 子可以 拉着它 的鼻子 走。— —莎士 比
▪
28、知之者不如好之者，好之者不如乐之者。——孔子
▪
பைடு நூலகம்
29、勇猛、大胆和坚定的决心能够抵得上武器的精良。——达·芬奇
▪
30、意志是一个强壮的盲人，倚靠在明眼的跛子肩上。——叔本华
谢谢！
92
▪
26、要使整个人生都过得舒适、愉快，这是不可能的，因为人类必须具备一种能应付逆境的态度。——卢梭
▪
27、只有把抱怨环境的心情，化为上进的力量，才是成功的保证。——罗曼·罗兰
1、合法而稳定的权力在使用得当时很 少遇到 抵抗。 ——塞 ·约翰 逊 2、权力会使人渐渐失去温厚善良的美 德。— —伯克
3、最大限度地行使权力总是令人反感 ；权力 不易确 定之处 始终存 在着危 险。— —塞·约翰逊 4、权力会奴化一切。——塔西佗
5、虽然权力是一头固执的熊，可是金 子可以 拉着它 的鼻子 走。— —莎士 比
▪
28、知之者不如好之者，好之者不如乐之者。——孔子
▪
பைடு நூலகம்
29、勇猛、大胆和坚定的决心能够抵得上武器的精良。——达·芬奇
▪
30、意志是一个强壮的盲人，倚靠在明眼的跛子肩上。——叔本华
谢谢！
92
▪
26、要使整个人生都过得舒适、愉快，这是不可能的，因为人类必须具备一种能应付逆境的态度。——卢梭
▪
27、只有把抱怨环境的心情，化为上进的力量，才是成功的保证。——罗曼·罗兰
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2
n = (E2-E1)/h E1
波列长L = c
辐射跃迁与波列
1.普通光源：自发辐射
·
独立
(不同原子发的光)
·
独立
(同一原子先后发的光)
普通光源发光(自发辐射)
一个原子发光是间歇的 不同原子发光是独立的
独立指： ·前后发光间隔； ·频率； ·相位关系； ·振动方向； ·传播方向
2.激光光源：受激辐射
·光在真空中走d长的路
b a 2 d
l l—真空中波长
·a
·b
d
(a)光在真空中传播
32
·光在媒质中走d长的路
b a 2
d ln
·a
·b n
d
媒质
(b)光在媒质中传播
ln—媒质中波长 光通过媒质时n 不变
00
介质中 u c r r
光在介质中
频率不变 u ln
折射率 n c u
rr
2、光强
E
I A2 A E0
S
H
二、光的单色性 同一频率的光为单色光。
可见光：
o
l 7700 A
o
3500 A
不同频率的光复合为复色光。
三、光源
光源的最基本发光单元是分子 、原子。
能级跃迁辐射
E
发光时间 ～10-8秒 波列
Chapter: 22-24
Wave Optics
光学研究对象: 光的现象、光的本性 和 光与物质相 互作用的学科
人类对光的研究已有3000余年的历史； 20世纪60年代激光问世后，光学有了 飞速的发展，形成了现代光学。
几何光学：以光的直线传播规律为基础 研究各种光学仪器的理论。
波动光学：研究光的电磁性质和传播 规律，特别是干涉、衍射、偏振 的理论和应用。
E
E
x与波长
成正比。
D和l不变, x与缝距d 成反比。
d
D
F
dD
F
*合成的最大光强是原光强的4倍。
Q A 2 A0 I A2
\ I 4I0 d
x
x3Dl d
x 2Dl d
x Dl d
x0
xDl d
x 2 Dl d
x 3 Dl d
4I0 I
27
三、其他分波面干涉实验 双面镜、 双棱镜、 洛埃镜
分布、条数、移动等) (4)光强公式、光强曲线
*分波阵面法
S1和S2是光源
S的子波
EF是接收屏
E
S1 S
S2
F
杨氏双缝干涉分析
1、光程差
单色光入射
S1
d
x
p
r1
x
r2
o
= r2 - r1
dsin
很小
sin tg = x/D
S2
D
单色光入射:D >> d
\ d x
D
x
2、相干光： S1
其他分波面干涉装置
28
（1）菲涅尔双棱镜
S1和S2是S
S1
E
的虚象—— 相干虚光源 S2
F
干涉条纹由S1和S2的光线叠加产生。 EF是干涉条纹范围。
29
（2）洛埃镜
干涉条纹由S1和S
的光叠加产生。
S
EF是干涉条纹范围。
M
E
F C
C 处出现的是暗条纹，S1说明光疏到光
密媒质的反射光有半波损失。
条纹与杨氏双缝的明暗纹刚好相反. 30
例 杨氏双缝的间距为0.2mm，距离屏幕为1m。 （1）若第一到第四明纹距离为7.5mm，求入射光波长。 （2）若入射光的波长为600nm，求相邻两明纹的间距。
解： xDkl k0,1,2,
d
x1,4x4x1D dk4k1l
ld x1,4 5107m
Dk4k1
xDl31 03m3mm
d
31
22.5 光程
n n = (E2-E1)/h
n E2
n E1
完全一样 (频率、相位、
振动方向)
激光光源发光(受激辐射)
光的叠加： 22.2 相干光 1.非相干叠加：I=I1+I2
同一时刻，各个分子、原子的各次发 光完全是相互独立、互不相关的。所发出 的光波的频率、振动方向和周相各不相同.
108 ~109
2. 相干光叠加： I = I1 + I2 + 2(I1I2)1/2cos
相干光：满足相干条件的光
相干条件：振动方向相同 频率相同 相位差恒定
相消
相长
2.相干叠加： I<I1+I2 或 I>I1+I2
—同频率、同振动方向、相差恒定的光叠加
A A 12A 222A 1A 2co s
2r2r1
l
干涉条件
光程差S1r2r1 S2
r2r 1 k2lk1l2P
明纹 暗纹
A1
2
d2
条纹间距： x D l
d
(2)条纹特点
·形状：明暗相间的直条纹(平行于缝)
·分布：条纹均匀 分布
条纹间距
x
x
=
Dl
d
观察屏 暗纹
+2级 +1级 0级亮纹 -1级 -2级
可由此测l。
单色光入射时双缝干涉的条纹
·级次：
中间条纹级次低。
x
某条纹级次 = 该条纹
相应的
r2 l
r1
之值
观察屏
2级 1级 中央明纹
p
r1
x
S1、S2发的光
d
r2
o
S2
D
波程差：r2r1dsindtg dD x
相位差：2lπ2lπdDx
3、干涉条纹
(1)条纹位置
明纹 = 2k
kl,xkD l,k0,1 ,2…
d
暗纹 = (2k+1)
l l (2 k 1 ) ,x (2 k 1 )D ,k 1 ,2 ,3 …
·白光入射：
x
-1级
• 0级明纹为白色 (可用来 定0级位置)， 其余明纹为
-2级
彩色条纹 (x l)。
白光入射时双缝干涉的条纹
二、光强公式 光强曲线 1 光强公式
由I = I1 + I2 + 2(I1I2)1/2cos
若I1 = I2 = I0 ，则有
I = 4I0cos2(2)
其中 =(2l)dsin
kP =0,1A, 2, A 级数
13
2
二、由普通光源获得相干光的途径
分波面法：S * 分振幅法：S *
P
·P
薄膜
两束相干 光在 P 点 相干叠加
14
22.1 杨氏双缝干涉
一、双缝干涉装置
观察屏
缝平面
x
x
l
dS1
r1
r2
·p
x1
x x
oI
x0
S2
x -1
D 双缝干涉
干涉问题要分析： (1)相干光? (2)波程差(光程差)计算 (3)条纹特点(形状、位置、
量子光学：以光的量子理论为基础， 研究光与物质相互作用的规律。
波动光学和量子光学，统称为物理光学。
第22章 光的干涉
22.1 杨氏双缝干涉 22.2 相干光 22.5 光程 22.6 薄膜干涉 22.8 迈克尔逊干涉仪
一、光的电磁波本质：
1、光速和折射率
真空中 c
1
=2.99792458×108 ms -1
I 4I0
-4
-2
x -2 -2(l/d)
-2
0
2
-1
0
1
x -1
0
x1
-(l/d)
0
(l/d)
双缝干涉的光强曲线
4 2
x2 2(l/d)
k x
sin
思考：第2级条纹开始可能出现重叠 为什么?
双缝干涉条纹照片
25
白光 干涉花样
*条纹间距 x 相等
x
xk 1
xk
k
1Dl
d
k
Dl
d
Dl
d
D和d不变,