大学物理第16章

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大学物理第16章麦克斯韦方程组和电磁辐射

大学物理第16章麦克斯韦方程组和电磁辐射

位移电流 全电流安培环路定理
稳恒磁场中,安培环路定理 H dl I j ds
l s
S1
L
-
S2
+ + + +
(以 L 为边做任意曲面 S ) H dl j ds I
L S1
I
H dl j ds 0
第16章 麦克斯韦方程组和电 磁辐射
本章主要内容
§16.1 Maxwell电磁场方程组
§16.2 电磁波和电磁辐射 §16.4 电磁波的性质 §16.5 电磁波的能量 §16.6 电磁波的动量 光压
第16章 麦克斯韦方程组和电磁辐射
电现象/磁现象
电场/磁场(稳恒态)
我国:周朝(BC8世)/战国(BC4-3世) 西方:BC6世/ AD15世末
B
2
计算得
r dQ H 2 2 π R dt
Q
0 r dQ
2 π R dt
2
代入数据计算得
Q
I d 1.1 A
B 1.1110 T
5
Ic
R
P *r
Ic
例2. 一平行板电容器的两极板都是圆形板,面积为S,其上 的电荷随时间变化,变化率为 q q sint
m
求: 1)电容器中位移电流密度的大小。
麦克斯韦18311879英国物理学家1865年麦克斯韦在总结前人工作的基础上提出完整的电磁场理论他的主要贡献是提出了有旋电场和位移电流两个假设从而预言了电磁波的存在并计算出电磁波的速度即光1888年赫兹的实验证实了他的预言麦克斯韦理论奠定了经典电动力学的基础为无线电技术和现代电子通讯技术发展开辟了广阔前景

大学物理课件:16-5 磁场的高斯定理和安培环路定理

大学物理课件:16-5 磁场的高斯定理和安培环路定理

B2
dl2
r2
l
B2
dl2
0I

d
B1
dl1
0I

d
B dl 0I d d
l
2π L1
L2
0I

0
第16章 稳恒磁场
8
大学
16-5 磁场的高斯定理和安培环路定理
物理
多电流情况
I1
I2
I3
B
B1
B2
B3
Bdl
l
0 (I 2
I3)
以上结果对任意形状
l
的闭合电流(伸向无限远 的电流)均成立.
第16章 稳恒磁场
2
大学
16-5 磁场的高斯定理和安培环路定理
物理
enB
s s
B
磁通量:通过某一曲 面的磁感线数为通过此曲 面的磁通量.
Φ BS cosBS
Φ B S B enS
B dS
dΦ B dS
B dΦ BdS cos
s
Φ s BdS
单位 1Wb 1T 1m2
第16章 稳恒磁场


O’
磁场磁力线:
••••••••••••••
R
为什么磁力 线画成均匀 的?
B
• • • • • • • • • • • • • •
R
A B1 B
D
B2C
作安培环路L ABCDA
B dl
L
0
L内
Ii
0
B dl L
AB
B1
dl
B dl
BC
CD B2 dl
3
大学
16-5 磁场的高斯定理和安培环路定理

大学物理 第16章量子力学基本原理-例题及练习题

大学物理 第16章量子力学基本原理-例题及练习题
2( 2k + 1) ( k = 0,1,2......)
∴ n = 2,6,10...... 时概率密度最大
nhπ 6 × 10 = =1时 (3) n=1时: E = =1 2mL L
2 2 2 2 2 −38
A 例题3 例题3 设粒子沿 x 方向运动,其波函数为 ψ ( x ) = 方向运动, 1 + ix
( n = 1,2,3,...)
E n=4
p2 E = 2m p= nπh nh 2 mE = = a 2a
n=3 n=2 n=1
h 2a λ= = p n
二者是一致的。 二者是一致的。
( n = 1, 2, 3,...)
o a
x
例题2 粒子质量为m, 在宽度为L的一维无限 的一维无限深势 例题2 P516例1:粒子质量为m, 在宽度为 的一维无限深势 中运动,试求( 粒子在0 阱中运动,试求(1)粒子在0≤x≤L/4区间出现的概率。并 ≤ / 区间出现的概率。 求粒子处于n=1 状态的概率。 在哪些量子态上, 求粒子处于 1和n=∞状态的概率。(2)在哪些量子态上, 状态的概率 (2)在哪些量子态上 L/4处的概率密度最大?(3)求n=1时粒子的能量 补充 。 /4处的概率密度最大 (3)求 =1时粒子的能量(补充 处的概率密度最大? =1时粒子的能量 补充)。 2 nπ x 由题得: 解:(1) 由题得: 概率密度 |ψ | = sin
2 2 2 2 0
2
2
2
2
0
0
k
0
2
2
2 k
0
k
k
k
0
h ∴λ = = p
hc 2E m c + E
2 k 0

大学物理 上海交通大学 16章 课后习题答案

大学物理 上海交通大学 16章 课后习题答案

习题1616-1.如图所示,金属圆环半径为R ,位于磁感应强度为B 的均匀磁场中,圆环平面与磁场方向垂直。

当圆环以恒定速度v 在环所在平面内运动时,求环中的感应电动势及环上位于与运动方向垂直的直径两端a 、b 间的电势差。

解:(1)由法拉第电磁感应定律i d dt εΦ=-,考虑到圆环内的磁通量不变,所以,环中的感应电动势0i ε=;(2)利用:()aab b v B dlε=⨯⋅⎰,有:22ab Bv R Bv Rε=⋅=。

【注:相同电动势的两个电源并联,并联后等效电源电动势不变】16-2.如图所示,长直导线中通有电流A I 0.5=,在与其相距cm 5.0=d 处放有一矩形线圈,共1000匝,设线圈长cm 0.4=l ,宽cm 0.2=a 。

不计线圈自感,若线圈以速度cm/s 0.3=v 沿垂直于长导线的方向向右 运动,线圈中的感生电动势多大?解法一:利用法拉第电磁感应定律解决。

首先用0l B dl I μ⋅=∑⎰求出电场分布,易得:02I B r μπ=, 则矩形线圈内的磁通量为:00ln 22x axI I l x a l dr r x μμππ++Φ=⋅=⎰,由i d Nd t εΦ=-,有:011()2i N I l d xx a x dt μεπ=--⋅+∴当x d =时,有:041.92102()i N I l a vVd a μεπ-==⨯+。

解法二:利用动生电动势公式解决。

由0l B dl Iμ⋅=∑⎰求出电场分布,易得:02I B r μπ=,考虑线圈框架的两个平行长直导线部分产生动生电动势,近端部分:11NB l v ε=, 远端部分:22NB lvε=,则:12εεε=-=00411() 1.921022()N I N I a l v l v Vd d a d d a μμππ--==⨯++。

16-3.如图所示,长直导线中通有电流强度为I 的电流,长为l 的金属棒ab 与长直导线共面且垂直于导线放置,其a 端离导线为d ,并以速度v 平行于长直导线作匀速运动,求金属棒中的感应电动势ε并比较U a 、U b 的电势大小。

大学物理第16章气体动理论

大学物理第16章气体动理论
N2
pA
lim N
NA N

1 2
抛硬币的 统计规律
2020/1/15
DUT 余 虹
4
16.1 理想气体的压强
一、分子的作用力与压强
总数N 个,分子质量m ,摩尔质量,
体积V,温度T。
F
气体分子频繁碰撞 容器壁——给容器
壁冲量。大量分子在t 时间内给予I
的冲量,宏观上表现为对器壁的平均
vf
v
d
v

0
f
vd v


0
vf
v d
v
麦克斯韦分布律
v 1.60 RT

2020/1/15
DUT 余 虹
21
(3)方均根速率 v 2
一段速率区间v1~v2的方均速率
f v
v122
v2 v 2 d N N v v2 2 f v d v
v1 v2 d N
作用力
F I t
气体对容器壁的压强
P F I S S t
2020/1/15
DUT 余 虹
5
二、P 与微观量 的关系
分子按速度区 间分组
第i 组: 速度 近vi 似~ 认vi 为 都dv是i v i
分子数N
i ,分子数密度
ni

Ni V
考察这组分子给面元A的冲量
一 碰壁前速度 vix viy viz
一、速率分布函数
处于平衡态的气体,每个分子 朝各个方向运动的概率均等。
可是大量分子速度分 量的方均值相等。
一个分子,某一时刻速度
v
通常 v xv y v z

v

大学物理 上册(第五版)重点总结归纳及试题详解第十六章 从经典物理到量子物理

大学物理 上册(第五版)重点总结归纳及试题详解第十六章 从经典物理到量子物理

第十六章 从经典物理到量子物理一、基本要求1. 了解描述热辐射的几个物理量及绝对黑体辐射的两条实验规律。

2. 理解普朗克的“能量子”假设的内容,了解普朗克公式。

3. 理解光电效应和康普顿效应的实验规律,以及爱因斯坦的光子理论对这两个效应的解释。

4. 理解爱因斯坦光电效应方程;红限概念和康普顿散射公式。

5. 理解光的波粒二象性以及光子的能量,质量和动量的计算。

6. 掌握氢原子光谱的实验规律,理解玻尔氢原子理论的三条基本假设的内容;并由三条假设出发,推导出氢原子的光谱规律。

二、基本内容1. 黑体辐射(1)绝对黑体在任何温度下都能全部吸收照射在其上的任何波长的电磁波的物体,称为绝对黑体。

绝对黑体是一种理想模型,其在任何温度下对任何波长入射辐射能的吸收比均为1。

(2)黑体辐射的实验规律斯特藩-玻尔兹曼定律40)(T T M σ=式中)(0T M 为绝对黑体在一定温度下的辐射出射度,σ=5.67×10-8W ·m -2·K -1为斯特藩常量。

维恩位移定律b T m =λ式中m λ为相应于)(0T M λ曲线极大值的波长,31089.2-⨯=b m ·K(3)普朗克的能量子假说辐射黑体是由原子分子组成的。

这些原子和分子的振动可看作线性谐振子,这些谐振子的能量只能是某一最小能量ε的整数倍,即ε,2ε,3ε...,n ε,物体发射或吸收的能量必须是这个最小单元的整数倍。

ε称为能量子,n 为正整数,叫量子数。

在黑体辐射理论中,能量子ε=hv ,其中h 是普朗克常量,v 是特定波长的辐射所对应的频率。

(4)普朗克黑体辐射公式)(0T M λ=11252-⋅T k hce hc λλπ 式中h 为普朗克常量,k 为玻尔兹曼常量,c 为真空中光速。

由此公式可推导出斯特藩-玻尔兹曼定律和维恩位移定律,而且在低频和高频情况下可分别化为瑞利-金斯公式和维恩公式。

2. 光电效应金属及其化合物在电磁辐射下发射电子的现象称为光电效应。

大学物理(第四版)下册(康颖主编)PPT模板

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光子假设
05
20.5德布罗 意物质波假

03
20.3康普顿 效应
06
20.6不确定 关系
第20章量子 物理基础
0 1
20.7薛定谔方 程
0 4
20.10固体的 能带
0 2
20.8氢原子
0 5
内容提要
0 3
20.9原子中电 子的分布
0 6
习题
第20章量子物理 基础
阅读材料14核磁共振
第21章现代技术的物理基
202X
大学物理(第四版)下册 (康颖主编)
演讲人
2 0 2 X - 11 - 11
01 第14章振动
第14章 振动
01 1 4 .1 简 谐运动
02 1 4 .2 微 振动的简谐
近似
03 1 4 .3 简 谐运动的旋 04 1 4 .4 简 谐运动的能
转矢量表示法

05
14.5 振动 方 向 相 互 平 06
05 第18章光的偏振
第18章光的偏振
18.1自然光和偏振光
18.3反射和折射时的 偏振布儒斯特定律 18.5偏振光的干涉
18.2起偏和检偏马吕 斯定律
18.4双折射现象
18.6人工双折射旋光 现象
第18章光的偏振
内容提要 习题 阅读材料13液晶
06 第19章狭义相对论基础
第19章狭义 相对论基础
0 6
15.6驻波
第15章波 动
15.7 声波
内容提 要
15.8多普 勒效应
习题
15.9 电磁波
阅读材料 10次声武

03 第16章光的干涉
A
16.1光矢 量光程

昆明理工大学物理习题集(下)第十六章元答案

昆明理工大学物理习题集(下)第十六章元答案

昆明理工大学物理习题集(下)第十六章元答案第十六章量子物理基础一、选择题:1. 关于光的波粒二象性,下述说法正确的是 [ D ](A )频率高的光子易显示波动性(B )个别光子产生的效果以显示粒子性(C )光的衍射说明光具有粒子性(D )光电效应说明光具有粒子性2. 金属的光电效应的红限依赖于:[ C ](A )入射光的频率(B )入射光的强度(C )金属的逸出功(D )入射光的频率和金属的逸出功3. 用频率为1ν单色光照射某种金属时,测得饱和电流为1I ,以频率为2ν的单色光照射该金属时,测得饱和电流为2I ,若21I I >,则:[ D ](A )21νν> (B )21νν<(C )21νν= (D )1ν与2ν的关系还不能确定4. 光电效应中光电子的最大初动能与入射光的关系是: [ C ](A )与入射光的频率成正比(B )与入射光的强度成正比(C )与入射光的频率成线性关系(D )与入射光的强度成线性关系5. 两束频率、光强都相同的光照射两种不同的金属表面,产生光电效应,则: [ C ](A )两种情况下的红限频率相同(B )逸出电子的初动能相同(C )在单位时间内逸出的电子数相同(D )遏止电压相同6. 钾金属表面被蓝光照射时,有光电子逸出,若增强蓝光强度,则:[ A ](A )单位时间内逸出的光电子数增加(B )逸出的光电子初动能增大(C )光电效应的红限频率增大(D )发射光电子所需的时间增长7. 用频率为1ν的单色光照射一金属表面产生光电效应,用频率为2ν的单色光照射该金属表面也产生光电效应,而且测得它们的光电子有E k 1>E k 2的关系,则:[ A ](A )1ν>2ν (B )1ν<2ν (C )1ν=2ν (D )不能确定8. 当照射光的波长从4000?变到3000?时,对同一金属,在光电效应实验中测得的遏止电压将:[ D ](A )减小V 56.0 (B )增大V 165.0 (C )减小V 34.0 (D )增大V 035.19. 钠光的波长是λ,设h 为普朗克恒量,c 为真空中的光速,则此光子的:[ C ](A )能量为c h /λ (B )质量为λc h / (C )动量为λ/h(D )频率为c /λ (E )以上结论都不对10. 以下一些材料的功函数(逸出功)为:铍—eV 9.3、钯—5.0eV 、铯—1.9eV 、钨—4.5eV 。

大学物理学(下册)(第二版)(李承祖主编)PPT模板

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3
费衍射光栅光谱和光
栅分辨本领
第四部分振动波动电磁波和波动光学
第21章波动光学(ⅲ)
21.1光的偏振 态偏振光的获 得
21.4偏振光的 干涉
21.2双折射现 象
*21.5人工双 折射
21.3偏振棱镜 波片圆和椭圆 偏振光的产生 和检验
问题和习题
04
o
n
e
第五部分相对论物理学中的对称性
第五部分相 对论物理学 中的对称性
01
o
n
e
前言
前言
02
o
n
e
第一版前言
第一版前言
03
o
n
e
第四部分振动波动电磁波和波动光学
第四部分振动波动 电磁波和波动光学
06
第21章波动 光学(ⅲ)
01
第16章振动
05
第20章波动 光学(ⅱ)
02
第17章机械 波

04
第19章波动 光学(ⅰ)
03
第18章电磁 波
第四部分振动波动电磁波和波动光学
01 1 7 .1 机 械波的产生 02 1 7 .2 平 面简谐波
和传播
03 1 7 .3 机 械波的能量 04 1 7 .4 惠 更斯原理波
密度和能流
的衍射、反射和折射
05 1 7 .5 波 的相干叠加 06 1 7 .6 多 普勒效应
驻波
第四部分振动波动电磁波和波动光学
第17章机械波
问题和习题
25.1对称性的概念 和描写方法
01
05
02
25.2时空 对称性和物 理量、物理 规律、物理 相互作用
04
03
*25.4动力学对称性

大学物理第十六章机械波第二节平面简谐波 波动方程

大学物理第十六章机械波第二节平面简谐波  波动方程

0.4
0.5
t=3T/4
波动方程的推导
(5)质点的最大速率
vm

A

A 2
T
0.5 102
2 m/s
1 30
0.94 m/s
(6)a、b两点相隔半个波长,b点处质点比a点处质点
的相位落后 。
(7)3T/4时的波形如下图中实线所示,波峰M1和M2已
分别右移3 4而到达
高等教育大学教学课件 大学物理
§16-2 平面简谐波 波动方程
平面简谐波传播时,介质中各质点都作同一频 率的简谐波动,在任一时刻,各点的振动相位一般 不同,它们的位移也不相同。据波阵面的定义可知, 任一时刻在同一波阵面上的各点有相同的相位,它 们离开各自的平衡位置有相同的位移。
波动方程:描述介质中各质点的位移随时间的变 化关系。
y /cm
M 1 和'
M 2处' 。
0.5 M1
M1' M2
M2'
0.4
0.2
a
0
b
0.2 10 20 30 40 50 60 70 x /cm
0.4
0.5
t=3T/4
谢谢欣赏!
Hale Waihona Puke A cos2

t

x



0

y(x,t) Acos( t k x 0) 其中 k 2
平面简谐波的波动表式
波动表式的意义:
x 一定。令x=x1,则质点位移y 仅是时间t 的函数。

y

A c os
t

2
x1

0

大学物理习题答案16

大学物理习题答案16

第十六章 电磁场P177.16.1 一条铜棒长为L = 0.5m ,水平放置,可绕距离A 端为L /5处和棒垂直的轴OO'在水平面内旋转,每秒转动一周.铜棒置于竖直向上的匀强磁场中,如图所示,磁感应强度B = 1.0×10-4T .求铜棒两端A 、B 的电势差,何端电势高.[解答]设想一个半径为R 的金属棒绕一端做匀速圆周运动,角速度为ω,经过时间d t 后转过的角度为d θ = ωd t ,扫过的面积为d S = R 2d θ/2,切割的磁通量为d Φ = B d S = BR 2d θ/2,动生电动势的大小为ε = d Φ/d t = ωBR 2/2.根据右手螺旋法则,圆周上端点的电势高.AO 和BO 段的动生电动势大小分别为22()2550AO B LBL ωωε==, 22416()2550BOB LBL ωωε==. 由于BO > AO ,所以B 端的电势比A 端更高,A 和B 端的电势差为2310BO AOBL ωεεε=-=242332π 1.010(0.5)1010BL ω-⨯⨯⨯=== 4.71×10-4(V). [讨论]如果棒上两点到O 的距离分别为L 和l ,则两点间的电势差为222()(2)222B L l Bl B L Ll ωωωε++=-=.16.2 一长直载流导线电流强度为I ,铜棒AB 长为L ,A 端与直导线的距离为x A ,AB 与直导线的夹角为θ,以水平速度v 向右运动.求AB 棒的动生电动势为多少,何端电势高?[解答]在棒上长为l 处取一线元d l ,在垂直于速度方向上的长度为 d l ⊥ = d l cos θ;线元到直线之间的距离为r = x A + l sin θ,直线电流在线元处产生的磁感应强度为图16.1图16.2002π2π(sin )A IIB rx l μμθ==+.由于B ,v 和d l ⊥相互垂直,线元上动生电动势的大小为0cos d d d 2π(sin )A Iv lBv l x l μθεθ⊥==+,棒的动生电动势为00cos d 2πsin LAIv lx l μθεθ=+⎰00cos d(sin )2πsin sin LA A Iv x l x l μθθθθ+=+⎰ 0sin cot ln2πA AIvx L x μθθ+=,A 端的电势高.[讨论](1)当θ→π/2时,cot θ = cos θ/sin θ→0,所以ε→0,就是说:当棒不切割磁力线时,棒中不产生电动势.(2)当θ→0时,由于sin sin sin lnln(1)A A A Ax L L L x x x θθθ+=+→,所以02πAIvLx με→,这就是棒垂直割磁力线时所产生电动势.16.3 如图所示,平行导轨上放置一金属杆AB ,质量为m ,长为L .在导轨上的一端接有电阻R .匀强磁场B 垂直导轨平面向里.当AB 杆以初速度v 0向运动时,求:(1)AB 杆能够移动的距离;(2)在移动过程中电阻R 上放出的焦耳热为多少? [分析]当杆运动时会产生动生电动势,在电路中形成电流;这时杆又变成通电导体,所受的安培力与速度方向相反,所以杆将做减速运动.随着杆的速度变小,动生电动势也会变小,因而电流也会变小,所受的安培力也会变小,所以杆做加速度不断减小的减速运动,最后缓慢地停下来.[解答](1)方法一:速度法.设杆运动时间t 时的速度为v ,则动生电动势为ε = BLv ,电流为I = ε/R ,所受的安培力为F = -ILB = -εLB/R = -(BL )2v/R ,负号表示力的方向与速度方向相反.取速度的方向为正,根据牛顿第二定律F = ma 得速度的微分方程为BA图16.32()d d BL v v m R t-=,即: 2d ()d v B L t v m R=-积分得方程的通解为21()ln BL v t C mR=-+.根据初始条件,当t = 0时,v = v 0,可得常量C 1 = ln v 0.方程的特解为20()exp[]BL v v t mR=-.由于v = d x /d t ,可得位移的微分方程20()d exp[]d BL x v t t mR=-,方程的通解为20()exp[]d BL x v t t mR =-⎰2022()exp[]()mRv BL t C BL mR-=-+, 当t = 0时,x = 0,所以常量为022()mRv C BL =. 方程的特解为202(){1exp[]}()mRv BL x t BL mR=--. 当时间t 趋于无穷大时,杆运动的距离为2()mRv x BL =. 方法二:冲量定理.根据安培力的公式可得F = -(BL )2v/R ,负号表示安培力与速度的方向相反.因此2()d d BL x F t R-=,根据冲量定理得d 0tF t mv=-⎰,即:杆所受的冲量等于杆的动量的变化量.积分后可得02()mv Rx BL =. (2)方法一:焦耳定律.杆在移动过程中产生的焦耳热元为222()d d d d BLv Q I R t t t R R ε===220()2()exp[]d BLv BL t t R mR=-整个运动过程中产生的焦耳热为2200()2()exp[]d BLv BL Q t t R mR ∞=-⎰222002()exp[]22mv mv BL t mR ∞-=-=, 即:焦耳热是杆的动能转化而来的.方法二:动能定理.由于I = ε/R ,其中ε = BLv = BL d x /d t ,而安培力为F = -ILB ,负号表示安培力的方向与杆运动的方向相反.因此焦耳热元为d Q = I 2R d t = I εd t = IBL d x = -F d x .负号表示安培力做负功.根据动能定理,磁场的安培力对杆所做的功等于杆的动能的增量,因此安培力在杆的整个运动过程中所做的功为201d (0)2W F x mv =-=--⎰, 所以产生的焦耳热为212Q W mv ==. [小结]在求杆的运动距离时,用冲量定理可避免解微分方程.在求焦耳热时用动能定理可避免积分运算.16.4 如图所示,质量为m 、长度为L 的金属棒AB 从静止开始沿倾斜的绝缘框架滑下.磁感应强度B 的方向竖直向上(忽略棒AB 与框架之间的摩擦),求棒AB 的动生电动势.若棒AB 沿光滑的金属框架滑下,设金属棒与金属框组成的回路的电阻R 为常量,棒AB 的动生电动势又为多少?[解答](1)棒的加速度为a = g sin θ,经过时间t ,棒的速度为v = at = (g sin θ)t ,而切割磁力线的速度为v ⊥ = v cos θ,所以棒的动生电动势为ε = BLv ⊥ = BLg (sin θcos θ)t = BLg (sin2θ)t /2.(2)设棒运动时间t 时的速度为v ,则动生电动势为图16.4ε = BLv cos θ,电流为I = ε/R ,所受的安培力的大小为F = ILB = εLB/R = (BL )2v cos θ/R ,其方向水平向右.安培力沿着斜面向上的分量为F' = F cos θ,其方向与速度的方向相反.取速度的方向为正,根据牛顿第二定律ΣF = ma 得速度的微分方程为2(cos )d sin d BL v vmg m R tθθ-=,即 2d d sin (cos )mRt v mgR BL vθθ=-, 方程可化为222d[sin (cos )]d (cos )sin (cos )mR mgR BL v t BL mgR BL vθθθθθ--=-. 积分得方程的通解为22ln[sin (cos )](cos )mR t mgR BL v C BL θθθ-=-+.根据初始条件,当t = 0时,v = 0,可得常量2ln(sin )(cos )mRC mgR BL θθ=, 方程的特解为22[sin (cos )]ln (cos )sin mR mgR BL v t BL mgR θθθθ--=, 棒的速度为22sin (cos ){1exp[]}(cos )mgR BL v t BL mRθθθ=--, 动生电动势为cos BLv εθ=2(cos )tan {1exp[]}mgR BL t BL mRθθ=--. [讨论]当时间t 趋于无穷大时,最终速度为2sin (cos )mgR v BL θθ=,最终电动势为tan mgRBL εθ=, 最终电流为tan mgI BLθ=. 另外,棒最终做匀速运动,重力做功的功率等于感生电流做功的功率,重力做功的功率为P = mg sin θv ,感生电流做功的功率为222(cos )BLv P I R R Rεθ===, 两式联立也可得2sin (cos )mgR v BL θθ=,由此可以求出最终电动势和电流.[注意]只有当物体做匀速运动时,重力所做的功才等于电流所做的功,否则,重力还有一部分功转换成物体的动能.16.5 电磁涡流制动器是一个电导率为ζ,厚度为t 的圆盘,此盘绕通过其中心的垂直轴旋转,且有一覆盖小面积为a 2的均匀磁场B 垂直于圆盘,小面积离轴r (r >>a ).当圆盘角速度为ω时,试证此圆盘受到一阻碍其转动的磁力矩,其大小近似地表达为M ≈B 2a 2r 2ωζt .[解答]电导率是电阻率的倒数ζ = 1/ρ.不妨将圆盘与磁场相对的部分当成长、宽和高分别为a 、a 和t 的小导体,其横截面积为S = at ,电流将从横截面中流过,长度为a ,因此其电阻为1l R S tρσ==. 宽为a 的边扫过磁场中,速度大小为v = r ω,产生的感生电动势为ε = Bav = Bar ω,圆盘其他部分的电阻远小于小导体的电阻,因此通过小导体的电流强度为I ≈ε/R = Bar ωζt ,所受的安培力为F = IaB ≈B 2a 2r ωζt ,其方向与速度方向相反.产生的磁力矩为M = Fr ≈B 2a 2r 2ωζt .其方向与角速度的方向相反.16.6 如图,有一弯成θ角的金属架COD 放在磁场中,磁感应强度B 的方向垂直于金图16.5t属架COD 所在平面,一导体杆MN 垂直于OD 边,并在金属架上以恒定速度v 向右滑动,v 与MN 垂直,设t = 0时,x = 0,求下列两情形,框架内的感应电动势εi .(1)磁场分布均匀,且B 不随时间改变; (2)非均匀的交变磁场B = Kx cos ωt . [解答](1)经过时间t ,导体杆运动的距离为X = vt ,杆的有效长度为l = X tan θ = v (tan θ)t , 动生电动势为εi = Blv = Bv 2(tan θ)t . (2)导体杆在t 时刻运动到X 处,在三角形中取一个面积元 d S = y d x , 由于y = x tan θ,所以d S = x tan θd x ,通过该面元的磁通量为d Φ = B d S = K cos ωt tan θx 2d x ,通过三角形的磁通量为20tan cos d XK t x x Φθω=⎰31tan cos 3K tX θω=331tan cos 3Kv t t θω=,感应电动势为d d i t Φε=-323tan (3cos sin )3kv t t t t θωωω=--,即: 32tan (sin 3cos )3i kv t t t t θεωωω=-.[注意]公式B = Kx cos ωt 中的x 是场点到O 点的距离,不一定是杆运动的距离,为了区别两个距离,杆的距离用X 表示.16.7 如图所示的回路,磁感应强度B 垂直于回路平面向里,磁通量按下述规律变化Φ = 3t 2 + 2t + 1,式中Φ的单位为毫韦伯,t 的单位为秒.求:(1)在t = 2s 时回路中的感生电动势为多少? (2)电阻上的电流方向如何?[解答](1)将磁通量的单位化为韦伯得 Φ = (3t 2 + 2t + 1)/103,感生电动势大小为ε = |d Φ/d t | = 2(3t + 1)/103.t = 2s 时的感生电动势为1.4×10-2(V).(2)由于原磁场在增加,根据楞次定律,感应电流所产生的磁场的方向与原磁场的方向相反,所以在线圈中感生电流的方向是逆时针的,从电阻的左边流向右边.O图16.6图16.716.8 如图所示的两个同轴圆形导体线圈,小线圈在大线圈上面.两线圈的距离为x ,设x 远大于圆半径R .大线圈中通有电流I 时,若半径为r 的小线圈中的磁场可看作是均匀的,且以速率v = d x /d t 运动.求x = NR 时,小线圈中的感应电动势为多少?感应电流的方向如何?[解答]环电流在轴线上产生的磁感应强度为20223/22()IR B x R μ=+, 当x >>R 时,磁感应强度为2032IRB xμ≈.小线圈的面积为S = πr 2,通过的磁通量为2203π2IR r BS x μΦ=≈, 当小线圈运动时,感应电动势为22043πd d 2IR r vt xμΦε=-≈, 当x = NR 时,感应电动势为20423π2Ir vN Rμε≈. 感应电流的磁场与原磁场的方向相同,感应电流的方向与原电流的环绕方向相同.16.9 如图所示,匀强磁场B 与矩形导线回路的法线n 成θ = 60°角,B = kt (k 为大于零的常数).长为L 的导体杆AB 以匀速v 向右平动,求回路中t 时刻的感应电动势的大小和方向(设t = 0时,x = 0).[解答]经过时间t ,导体杆运动的距离为 x = vt , 扫过的面积为 S = Lx = Lvt ,通过此面积的磁通量为Φ = B ·S = BS cos θ = Lvkt 2/2. 感应电动势的大小为ε = d Φ/d t = Lvkt .由于回路中磁通量在增加,而感应电流的磁通量阻碍原磁通量增加,其磁场与原磁场的方向相反,所以感应电动势的方向是顺时针的.16.10 长为b ,宽为a 的矩形线圈ABCD 与无限长直截流导线共面,且线圈的长边平行于长直导线,线圈以速度v 向右平动,t 时刻基AD 边距离长直导线为x ;且长直导线中的电流按I = I 0cos ωt 规律随时间变化,如图所示.求回路中的电动势ε.[解答]电流I 在r 处产生的磁感应强度为图16.8图16.902πIB rμ=,穿过面积元d S = b d r 的磁通量为0d d d 2πIbB S r rμΦ==,穿过矩形线圈ABCD 的磁通量为001d ln()2π2πx axIbIb x a r r xμμΦ++==⎰, 回路中的电动势为d d t Φε=-0d 11d [ln()()]2πd d b x a I x I x t x a x tμ+=-+-+ 00cos [ln()sin ]2π()I bx a av tt x x x a μωωω+=++. 显然,第一项是由于磁场变化产生的感生电动势,第二项是由于线圈运动产生的动生电动势. *16.11 如图,一个矩形的金属线框,边长分别为a和b (b 足够长).金属线框的质量为m ,自感系数为L ,忽略电阻.线框的长边与x 轴平行,它以速度v 0沿x 轴的方向从磁场外进入磁感应强度为B 0的均匀磁场中,B 0的方向垂直矩形线框平面.求矩形线框在磁场中速度与时间的关系式v = v (t )和沿x 轴方向移动的距离与时间的关系式x = x (t ).[解答]由于b 边很长,所以线框只有右边在做切割磁力线的运动.当线框速度为v 时,产生的动生电动势为ε = B 0av .当线框中的电流为i 时,产生的自感电动势的大小为d d L i Ltε=. 根据欧姆定律得ε + εL = iR ,由于不计电阻,所以有0d 0d iB av Lt+=. ① 右边所受的力为F = iaB 0,根据牛顿第二定律得0d d v iaB mt=, 微分得图16.10图16.11202d d d d i vaB m t t=, ②联立①和②式得微分方程2202()d 0d aB v v t mL+=, 这是简谐振动的微分方程,其通解为v A B =+.当t = 0时,v = v 0,所以A = v 0.加速度a t = d v /dt )A B =-+,当t = 0时,a t = 0,所以B = 0.速度方程为0v v =. 由于v = d x /d t ,所以0d d x v t v t ==⎰⎰00v C =+. 当t = 0时,x = 0,所以C = 0,所以位移方程为0x v =.16.12 如图所示的圆面积内,匀强磁场B 的方向垂直于圆面积向里,圆半径R = 12cm ,d B /d t = 10-2T·s -1.求图中a 、b 、c 三点的涡旋电场为多少(b 为圆心)?设ab = 10cm ,bc = 15cm . [解答](1)当点在磁场之中时,以b 为圆心,以r 为半径作一圆形环中,其周长为C = 2πr ,面积为S = πr 2.取环路的逆时针方向为正,根据右手螺旋法则,面积的法向方向垂直纸面向外。

大学物理第16章习题解答

大学物理第16章习题解答

两块平面晶体的中间,形成空气劈形膜,当单色光垂直入射时,产生等厚干涉条纹,如果滚
柱之间的距离 L 变小,则在 L 范围内干涉条纹的( )
(A) 数目减小,间距变大
(B) 数目减小,间距不变
(C) 数目不变,间距变小
(D) 数目增加,间距变小
题 16-3 图 分析与解 图(a)装置形成的劈尖等效图如图(b)所示.图中 d 为两滚柱的直径差, b 为两相邻明(或暗)条纹间距.因为 d 不变,当 L 变小时,θ 变大,L′、b 均变小.
2
Δ2 -Δ1 =(n -1)d =(k2 -k1 )λ 式中(k2 -k1 )可以理解为移过点 P 的条纹数(本题为 5).因此,对于这类问题,求解 光程差的变化量是解题的关键.
解 由上述分析可知,两介质片插入前后,对于原中央明纹所在点 O,有
∆2 − ∆1 = (n2 − 1)d = 5λ
将有关数据代入可得
第 5 条暗环的半径为 3.0 ×10−3 m 。求透镜凸面的曲率半径和 k 的值。
解 第 k 个暗环的半径为
4
,
(1)
当 时,为中心的暗点,当 个暗环,对应于 ,其半径为
时,为第 1 条暗环,等等。第 k 个暗环之外的第 5
(2) 将以上两式平方后相除,得
, 将数值代入并求出 k 值,得
, . 将 k 值代入式(1),可求得透镜凸面的曲率半径,为
解:根据牛顿环干涉的实验结果,有
根据已知条件
rk = kRλ / n
r1 = Rλ / n, r4 = 2 Rλ / n

∆r = Rλ / n ∆r ' = Rλ '/ n可得 因此有∆源自 (')2=
λ
'

大学物理课后习题答案 第十六章

大学物理课后习题答案 第十六章
大学物理练习册解答
大学物理下习题册八
1、 某黑体在某一温度时,辐射本领为 5.7W/cm2,试求这一辐射本领具有的峰值的 波长λ m?
解:根据斯忒藩定律 E(T) T4 ( 5.67108 J s m2 K3 ) 得
E(T) T4
再由维恩位移定律 Tm b (b 2.898103 m K)
10- 34 3? 108
sin2
90 2
=
0.00742nm
(2)由于光子散射角为 , 由动量守恒: 2
P0 P Pe
Pe P0 P
Pe
P02 P2
h 0
2
h
2
h
1 0
2
1
2
6.62 1034
1
2
0.05
10 1 0
1 0.07456 10
6、一实验用光电管的阴极是铜的(铜的逸出功为 4.47eV)。现以波长 0. 2m 的光照射此 阴极,若要使其不再产生光电流,所需加的截止电压为多大?
解:由爱因斯坦方程
hc
EK
A 及 EK
eU 0 得
U0
1 hc e
A
6.631034 3108 0.2106 1.61019
4.47
m
b T
b 2.898103 2.89 106 m
E(T)
5.7 104
4
5.67 108
2、在天文学中,常用斯特藩—玻尔兹曼定律确定恒星半径。已知某恒星到达地球的每单
位面积上的辐射能为1.2108 W / m2 ,恒星离地球距离为 4.31017 m ,表面温度为 5200
K。若恒星辐射与黑体相似,求恒星的半径。

大学物理学第十六章第八节(多普勒效应)

大学物理学第十六章第八节(多普勒效应)

实验步骤
将声源和接收器固定在相对位置,使 声源发出连续的声波,接收器接收声 波并转换为电信号,通过测量仪器记 录信号频率。
光波多普勒效应的实验
01
实验设备
光源、干涉仪、测量仪器(如光谱分析仪)
02 03
实验步骤
将光源发出的光波通过干涉仪分束,一束作为参考光,另一束作为信号 光,信号光照射到运动物体上反射回来后与参考光干涉,通过测量仪器 记录干涉条纹的变化。
实验结果
当运动物体靠近或远离光源时,干涉条纹会发生变化,表现为多普勒效 应。
实验结果分析
分析多普勒效应的规律
通过实验数据,分析多普勒效应的规律,包括频率变化与相对速 度之间的关系、波长与频率之间的关系等。
验证理论模型
将实验结果与理论模型进行比较,验证理论模型的正确性和适用范 围。
应用拓展
探讨多普勒效应在生产生活中的应用,如雷达测速、医学超声成像 等。
对未来学习的规划
深入研究多普勒效应
计划进一步深入学习多普勒效应的相关知识,了解其在不同领域 的应用。
探索物理学的其他领域
计划探索物理学其他领域的知识,如电磁学、光学等,以拓宽知识 面。
提高解决实际问题的能力
计划通过解决实际问题,提高运用物理知识解决实际问题的能力。
THANKS
感谢观看
05
结论
本节内容的总结
多普勒效应的定义
01
多普勒效应是指波源和观察者之间有相对运动时,观察者接收
到的波长会发生变化的现象。
多普勒效应的原理
02
当波源和观察者之间有相对运动时,观察者接收到的波的频率
会发生变化,这种现象称为多普勒效应。
多普勒效应的应用
03

(大学物理 课件)波动方程

(大学物理 课件)波动方程

表示 x1 处质点的振动方程
结束
返回
2. t = t 1 (常数) y
o y = A cos ω ( t 1 x )+j u x
表示在 t 1 时刻的波形
结束
返回
3. t 与 x 都发生变化 x t = t1 y 1 = A cos ω ( t 1 u ) + j x t = t 1+Δ t y ´= A cos ω ( t 1+Δ t u ) + j y
波 动 方 程
返回16章 结束
波动方程 一、平面简谐波的波动方程 y u x
§16-2平面简谐波
o
B
x
参考点O点的振动方程为: y = A cos ( t + j ) ω
任意点(B点)的振动方程,即波动方程为: y = A cos ω ( t x ) + j u 结束 返回
平面简谐波的波动方程为: x j y = A cos ω ( t u ) + t x j y = A cos 2π ( T l ) +
A cos 2π (x +120 t ) = 60
π
3
例2. 有一列向 x 轴正方向传播的平面简 谐波,它在t = 0时刻的波形如图所示,其波 速为u =600m/s。试写出波动方程。 y(m)
u 5 x (m)
o
12
.
结束
返回
解: o 由图可知, 在t = 0时刻
y(m)
u 5 x (m)
12
.
y1 y´ ut
.
O
x

t
令 y 1= y ´
得: ´= x +uΔ t x 这表示相应于位移y1的相位,向前传播了 uΔ t的距离。 结束 返回

大学物理 第十六章 课后答案

大学物理 第十六章 课后答案

习题十六16-1 将星球看做绝对黑体,利用维恩位移定律测量m λ便可求得T .这是测量星球表面温度的方法之一.设测得:太阳的m 55.0m μλ=,北极星的m 35.0m μλ=,天狼星的m 29.0m μλ=,试求这些星球的表面温度.解:将这些星球看成绝对黑体,则按维恩位移定律:Km 10897.2,3⋅⨯==-b b T m λ对太阳:K103.51055.010897.236311⨯=⨯⨯==--mbT λ对北极星:K103.81035.010897.236322⨯=⨯⨯==--mbT λ对天狼星:K100.11029.010897.246333⨯=⨯⨯==--m bT λ16-2 用辐射高温计测得炉壁小孔的辐射出射度(总辐射本领)为22.8W ·cm -2,求炉内温度. 解:炉壁小孔视为绝对黑体,其辐出度242mW 108.22cm W 8.22)(--⋅⨯=⋅=T M B按斯特藩-玻尔兹曼定律:=)(T M B 4T σ41844)1067.5108.22()(-⨯⨯==σT M T B K 1042.110)67.58.22(3341⨯=⨯=16-3 从铝中移出一个电子需要4.2 eV 的能量,今有波长为2000οA 的光投射到铝表面.试问:(1)由此发射出来的光电子的最大动能是多少?(2)遏止电势差为多大?(3)铝的截止(红限)波长有多大?解:(1)已知逸出功eV 2.4=A据光电效应公式221mmv hv =A +则光电子最大动能:AhcA h mv E m -=-==λυ2max k 21eV0.2J 1023.3106.12.41020001031063.6191910834=⨯=⨯⨯-⨯⨯⨯⨯=----m2max k 21)2(mvE eUa==∴遏止电势差V0.2106.11023.31919=⨯⨯=--a U(3)红限频率0υ,∴000,λυυcA h ==又∴截止波长1983401060.12.41031063.6--⨯⨯⨯⨯⨯==Ahc λm 0.296m 1096.27μ=⨯=-16-4 在一定条件下,人眼视网膜能够对5个蓝绿光光子(m 105.0-7⨯=λ)产生光的感觉.此时视网膜上接收到光的能量为多少?如果每秒钟都能吸收5个这样的光子,则到 达眼睛的功率为多大? 解:5个兰绿光子的能量J1099.1100.51031063.65187834---⨯=⨯⨯⨯⨯⨯===λυhcn nh E功率 W1099.118-⨯==tE16-5 设太阳照射到地球上光的强度为8 J ·s -1·m -2,如果平均波长为5000οA ,则每秒钟落到地面上1m 2的光子数量是多少?若人眼瞳孔直径为3mm ,每秒钟进入人眼的光子数是多少?解:一个光子能量λυhch E ==1秒钟落到2m 1地面上的光子数为21198347ms1001.21031063.6105888----⋅⨯=⨯⨯⨯⨯⨯===hcEn λ每秒进入人眼的光子数为11462192s1042.14/10314.31001.24--⨯=⨯⨯⨯⨯==dnN π16-6若一个光子的能量等于一个电子的静能,试求该光子的频率、波长、动量. 解:电子的静止质量SJ 1063.6,kg 1011.934310⋅⨯=⨯=--h m当 20cm h =υ时,则Hz10236.11063.6)103(1011.92034283120⨯=⨯⨯⨯⨯==--h c m υο12A02.0m 104271.2=⨯==-υλc122831020122sm kg 1073.21031011.9sm kg 1073.2-----⋅⋅⨯=⨯⨯⨯=====⋅⋅⨯==c m c cm c E p cpE hp 或λ16-7 光电效应和康普顿效应都包含了电子和光子的相互作用,试问这两个过程有什么不同?答:光电效应是指金属中的电子吸收了光子的全部能量而逸出金属表面,是电子处于原子中束缚态时所发生的现象.遵守能量守恒定律.而康普顿效应则是光子与自由电子(或准自由电子)的弹性碰撞,同时遵守能量与动量守恒定律.16-8 在康普顿效应的实验中,若散射光波长是入射光波长的1.2倍,则散射光子的能量ε与反冲电子的动能k E 之比k E /ε等于多少? 解:由2200mc h cm hv +=+υ)(00202υυυυ-=-=-=h h h cm mcE kυεh =∴ 5)(00=-=-=υυυυυυεh h E k已知2.10=λλ由2.10=∴=υυλυc2.110=υυ则52.0112.110==-=-υυυ16-9 波长ο0A 708.0=λ的X 射线在石腊上受到康普顿散射,求在2π和π方向上所散射的X 射线波长各是多大?解:在2πϕ=方向上: ο1283134200A 0243.0m 1043.24sin1031011.91063.622sin2Δ=⨯=⨯⨯⨯⨯⨯==-=---πϕλλλcm h散射波长ο0A732.00248.0708.0Δ=+=+=λλλ 在πϕ=方向上ο120200A0486.0m 1086.422sin2Δ=⨯===-=-cm h cm h ϕλλλ散射波长 ο0A756.00486.0708.0Δ=+=+=λλλ16-10 已知X 光光子的能量为0.60 MeV ,在康普顿散射之后波长变化了20%,求反冲电子的能量.解:已知X 射线的初能量,MeV 6.00=ε又有000,ελλεhchc=∴=经散射后00020.1020.0λλλλ∆λλ=+=+=此时能量为 02.112.1ελλε===hc hc反冲电子能量MeV10.060.0)2.111(0=⨯-=-=εεE16-11 在康普顿散射中,入射光子的波长为0.030 οA ,反冲电子的速度为0.60c ,求散射光子的波长及散射角.解:反冲电子的能量增量为202022020225.06.01cm cm cm cm mcE =--=-=∆由能量守恒定律,电子增加的能量等于光子损失的能量,故有 20025.0cm hchc=-λλ散射光子波长ο121083134103400A043.0m 103.410030.0103101.925.01063.610030.01063.625.0=⨯=⨯⨯⨯⨯⨯⨯-⨯⨯⨯⨯=-=------λλλc m h h由康普顿散射公式2sin 0243.022sin22200ϕϕλλλ∆⨯==-=cm h可得 2675.00243.02030.0043.02sin2=⨯-=ϕ散射角为 7162'=οϕ 16-12 实验发现基态氢原子可吸收能量为12.75eV 的光子. (1)试问氢原子吸收光子后将被激发到哪个能级?(2)受激发的氢原子向低能级跃迁时,可发出哪几条谱线?请将这些跃迁画在能级图上.解:(1)2eV 6.13eV 85.0eV 75.12eV 6.13n -=-=+-解得 4=n或者 )111(22n Rhc E -=∆75.12)11.(1362=-=n解出 4=n题16-12图 题16-13图(2)可发出谱线赖曼系3条,巴尔末系2条,帕邢系1条,共计6条.16-13 以动能12.5eV 的电子通过碰撞使氢原子激发时,最高能激发到哪一能级?当回到基态时能产生哪些谱线?解:设氢原子全部吸收eV 5.12能量后,最高能激发到第n 个能级,则]11[6.135.12,eV 6.13],111[2221nRhc nRhc E E n -==-=-即得5.3=n ,只能取整数,∴ 最高激发到3=n ,当然也能激发到2=n 的能级.于是ο322ο222ο771221A 6563536,3653121~:23A 121634,432111~:12A1026m 10026.110097.18989,983111~:13===⎥⎦⎤⎢⎣⎡-=→===⎥⎦⎤⎢⎣⎡-=→=⨯=⨯⨯===⎥⎦⎤⎢⎣⎡-=→-R R R n R R R n RR R n λυλυλυ从从从可以发出以上三条谱线.题16-14图16-14 处于基态的氢原子被外来单色光激发后发出巴尔末线系中只有两条谱线,试求这两 条谱线的波长及外来光的频率.解:巴尔末系是由2>n 的高能级跃迁到2=n 的能级发出的谱线.只有二条谱线说明激发后最高能级是4=n 的激发态.ο1983424ο101983423222324A4872106.1)85.04.3(1031063.6A6573m 1065731060.1)51.14.3(10331063.6e 4.326.13e 51.136.13e 85.046.13=⨯⨯-⨯⨯⨯=-==⨯=⨯⨯-⨯⨯⨯⨯=-=∴-=∴-==-=-=-=-=-=-=-----E E hc E E hcE E hc E E hch VE V E V E a mn mn βλλλλυ基态氢原子吸收一个光子υh 被激发到4=n 的能态 ∴λυhcE E h =-=14Hz1008.310626.6106.1)85.06.13(15341914⨯=⨯⨯⨯-=-=--h E E υ16-15 当基态氢原子被12.09eV 的光子激发后,其电子的轨道半径将增加多少倍?解: eV09.12]11[6.1321=-=-n E E n26.1309.126.13n =-51.16.1309.12.1366.132=-=n , 3=n12r n r n =,92=n ,19r r n =轨道半径增加到9倍.16-16德布罗意波的波函数与经典波的波函数的本质区别是什么?答:德布罗意波是概率波,波函数不表示实在的物理量在空间的波动,其振幅无实在的物理意义,2φ仅表示粒子某时刻在空间的概率密度.16-17 为使电子的德布罗意波长为1οA ,需要多大的加速电压?解: ooA1A 25.12==u λ 25.12=U∴ 加速电压 150=U 伏16-18 具有能量15eV 的光子,被氢原子中处于第一玻尔轨道的电子所吸收,形成一个 光电子.问此光电子远离质子时的速度为多大?它的德布罗意波长是多少?解:使处于基态的电子电离所需能量为eV 6.13,因此,该电子远离质子时的动能为eV4.16.13152112=-=+==E E mvE k φ它的速度为31191011.9106.14.122--⨯⨯⨯⨯==mE v k -15s m 100.7⋅⨯=其德布罗意波长为:o953134A10.4m 1004.1100.71011.91063.6=⨯=⨯⨯⨯⨯==---mvh λ16-19 光子与电子的波长都是2.0οA ,它们的动量和总能量各为多少? 解:由德布罗意关系:2mc E =,λhmv p ==波长相同它们的动量相等. 1-241034sm kg 103.3100.21063.6⋅⋅⨯=⨯⨯==---λhp光子的能量eV102.6J 109.9103103.3316824⨯=⨯=⨯⨯⨯====--pc hch λυε电子的总能量2202)()(c m cp E +=,eV 102.63⨯=cp而eV100.51MeV 51.0620⨯==cm∴ cpcm >>2∴MeV51.0)()(202202==+=c m c m cp E16-20 已知中子的质量kg 1067.127n -⨯=m ,当中子的动能等于温度300K 的热平衡中子气体的平均动能时,其德布罗意波长为多少?解:kg 1067.127n -⨯=m ,S J 1063.634⋅⨯=-h ,-123K J 1038.1⋅⨯=-k中子的平均动能m pKT E k 2232==德布罗意波长 oA456.13===mkT hp hλ16-21 一个质量为m 的粒子,约束在长度为L 的一维线段上.试根据测不准关系估算这个粒子所具有的最小能量的值.解:按测不准关系,hp x x ≥∆∆,xx v m p ∆=∆,则hv x m x ≥∆∆,x m h v x ∆≥∆这粒子最小动能应满足222222min 22)(21)(21mL hxm hxm h m v m E x =∆=∆≥∆=16-22 从某激发能级向基态跃迁而产生的谱线波长为4000οA ,测得谱线宽度为10-4οA ,求该激发能级的平均寿命.解:光子的能量λυhch E ==由于激发能级有一定的宽度E ∆,造成谱线也有一定宽度λ∆,两者之间的关系为: λλ∆=∆2hcE由测不准关系,h t E ≥∆⋅∆,平均寿命t ∆=τ,则λλτ∆=∆=∆=c Eh t 2s103.51010103)104000(81048210----⨯=⨯⨯⨯⨯=16-23 一波长为3000οA 的光子,假定其波长的测量精度为百万分之一,求该光子位置的测不准量.解: 光子λhp =,λλλλ∆=∆-=∆22hhp由测不准关系,光子位置的不准确量为cm30A 103103000o962=⨯=====-λλ∆λλ∆λ∆∆p h x16-24波函数在空间各点的振幅同时增大D 倍,则粒子在空间分布的概率会发生什么变化?解:不变.因为波函数是计算粒子t 时刻空间各点出现概率的数学量.概率是相对值.则21、点的概率比值为:22212221φφφφD D =∴ 概率分布不变.16-25 有一宽度为a 的一维无限深势阱,用测不准关系估算其中质量为m 的粒子的零点能. 解:位置不确定量为a x =∆,由测不准关系:h p x x ≥∆⋅∆,可得:x h P x ∆≥∆,x h P P x x ∆≥∆≥∴222222)(22mahx m hm P E xx =∆≥=,即零点能为222ma h.16-26 已知粒子在一维矩形无限深势阱中运动,其波函数为:a xax 23cos1)(πψ=︒ )(a x a ≤≤- 那么,粒子在ax 65=处出现的概率密度为多少? 解: 22*)23cos 1(a x a πψψψ==aaaa a aa a 21)21(14cos1)4(cos 145cos12653cos122222===+===πππππ16-27 粒子在一维无限深势阱中运动,其波函数为:)sin(2)(a x n ax n πψ=)0(a x <<若粒子处于1=n 的状态,在0~a41区间发现粒子的概率是多少?解:xaxax w d sin2d d 22πψ==∴ 在4~0a区间发现粒子的概率为:⎰⎰⎰===42244)(d sin2d sin2aa ax a a xa ax axa dw p ππππ091.0)(]2cos 1[2124/0=-=⎰x a d a x a πππ16-28 宽度为a 的一维无限深势阱中粒子的波函数为xan A x πψsin)(=,求:(1)归一化系数A ;(2)在2=n 时何处发现粒子的概率最大? 解:(1)归一化系数⎰⎰==+∞∞-ax x 0221d d ψψ即⎰⎰=a a x a n x an An a x x an A 0222)(d sind sinππππ⎰-=ax a n x an An a2)(d )2cos1(2πππ12222===Aa n A n a ππ∴ =A a 2粒子的波函数 xa n a x πψsin2)(=(2)当2=n 时,xaaπψ2sin22=几率密度]4cos 1[12sin2222x a a x aaw ππψ-=== 令0d d =xw,即04sin4=x aaππ,即,04sin =x aπ,,2,1,0,4==k k x aππ∴ 4a kx =又因a x <<0,4<k ,∴当4a x =和ax 43=时w 有极大值,当2ax =时,0=w .∴极大值的地方为4a,a43处16-29 原子内电子的量子态由s l m m l n ,,,四个量子数表征.当l m l n ,,一定时,不同的量子态数目是多少?当l n ,一定时,不同的量子态数目是多少?当n 一定时,不同的量子态数目是多少? 解:(1)2)21(±=s m(2))12(2+l ,每个l 有12+l 个l m ,每个l m可容纳21±=s m 的2个量子态.(3)22n16-30求出能够占据一个d 分壳层的最大电子数,并写出这些电子的sl m m ,值.解:d 分壳层的量子数2=l ,可容纳最大电子数为10)122(2)12(2=+⨯=+=l Z l 个,这些电子的:=l m ,1±,2±,21±=s m16-31 试描绘:原子中4=l 时,电子角动量L 在磁场中空间量子化的示意图,并写出L 在磁场方向分量z L 的各种可能的值. 解: 20)14(4)1(=+=+=l l L题16-31图磁场为Z 方向,l Z m L =,0=l m ,1±,2±,3±,4±.∴ )4,3,2,1,0,1,2,3,4(----=Z L16-32写出以下各电子态的角动量的大小:(1)s 1态;(2)p 2态;(3)d 3态;(4)f 4态.解: (1)0=L (2)1=l , 2)11(1=+=L (3)2=l 6)12(2=+=L(4)3=l 12)13(3=+=L16-33 在元素周期表中为什么n 较小的壳层尚未填满而n 较大的壳层上就开始有电子填入?对这个问题我国科学工作者总结出怎样的规律?按照这个规律说明s 4态应比d 3态先填入电子.解:由于原子能级不仅与n 有关,还与l 有关,所以有些情况虽n 较大,但l 较小的壳层能级较低,所以先填入电子.我国科学工作者总结的规律:对于原子的外层电子,能级高低以)7.0(l n +确定,数值大的能级较高.s 4(即0,4==l n ),代入4)07.04()7.0(=⨯+=+l n)2,3(3==l n d ,代入4.4)27.03(=⨯+s 4低于d 3能级,所以先填入s 4壳层.。

大学物理第十六章机械波第三节波的能量 波的强度

大学物理第十六章机械波第三节波的能量  波的强度
高等教育大学教学课件 大学物理
§16-3 波的能量 波的强度
弹性波传播到介质中的某处,该处将具有动能和势 能。在波的传播过程中,能量从波源向外传播。
1. 波的能量
考虑棒中的体积V,其质量为m(m=V )。
当波动传播到该体积元时,将具有动能Wk和弹性势
能Wp。 平面简谐波
y(x,t)

A cos t

x u


1 2
(V
)
A2
2
sin 2
t


x u

若考虑平面余弦弹性横波,只要把上述计算中的 y x 和 f 分别理解为体积元的切变和切力,用切变模量G 代替
杨氏模量Y,可得到同样的结果。
3. 波的强度
能流 在介质中垂直于波速方向取一面积S ,在单位时
u 间内通过S 的能量。
体积元弹性势能
Wp

1 k(y)2 2

1 2
YS X
(y)2

1 YS 2
x

y
2


x

波动能量的推导
由V=Sx,u Y ,结合波动表达式
y x

A
u
sin t


x u

最后得: Wp

1 2
pu
2
(V
)
A2

u
2 2
sin2 t

动传播能量,振动系统并不传播能量。
波的能量密度 w:介质中单位体积的波动能量。
w
W V

A2 2 sin2 t


x u

大学物理习题答案-第16章-电磁场

大学物理习题答案-第16章-电磁场

第16章 电磁场 参考答案一、选择题1(A),2(A),3(C),4(C),5(D),6(D),7(C),8(B),9(B),10(B) 二、填空题(1). )2/cos(/d d π+==t A NbB t x NbB ωωε 或t NBbA ωωεsin =. (2). πBnR 2, O . (3). 相同(或221R B ω), 沿曲线由中心向外.(4). 小于, 有关. (5). 0 (6). )8/(2220a I πμ. (7). 9.6 J.(8). ⎰⎰⋅∂∂S S D t ϖϖd 或 t D /d d Φ , ⎰⎰⋅∂∂-SS B t ϖϖd 或 t m /d d Φ-. (9). t E R d /d 02επ, 与E ϖ方向相同(或由正极板垂直指向负极板).(10).t B r d /d 21.三 计算题1. 如图所示,有一半径为r =10 cm 的多匝圆形线圈,匝数N =100,置于均匀磁场B ϖ中(B = 0.5 T ).圆形线圈可绕通过圆心的轴O 1O 2转动,转速 n =600 rev/min .求圆线圈自图示的初始位置转过π21时,(1) 线圈中的瞬时电流值(线圈的电阻R 为 100 Ω,不计自感);(2) 圆心处的磁感强度.(μ0 =4π×10-7 H/m)解:(1) 设线圈转至任意位置时圆线圈的法向与磁场之间的夹角为θ,则通过该圆线圈平面的磁通量为θΦcos 2r B π=, nt t π==2ωθ∴ nt r B ππ=2cos 2Φ在任意时刻线圈中的感应电动势为nt n r NB tNπππ=Φ-=2sin 2d d 2 nt n BNr ππ=2sin 222 t ΤI nt R n NBr R i m π=ππ==22sin 2sin 22 当线圈转过π /2时,t =T /4,则 987.0/22=π==2R NBn r I i m A(2) 由圆线圈中电流I m 在圆心处激发的磁场为==')2/(0r NI B m μ 6.20×10-4 T方向在图面内向下,故此时圆心处的实际磁感强度的大小500.0)(2/1220≈'+=B B B T 方向与磁场B ρ的方向基本相同.ϖ2. 如图所示,真空中一长直导线通有电流I (t ) =I 0e -λt (式中I 0、λ为常量,t 为时间),有一带滑动边的矩形导线框与长直导线平行共面,二者相距a .矩形线框的滑动边与长直导线垂直,它的长度为b ,并且以匀速v ϖ(方向平行长直导线)滑动.若忽略线框中的自感电动势,并设开始时滑动边与对边重合,试求任意时刻t 在矩形线框内的感应电动势 i 并讨论 i 方向.解:线框内既有感生又有动生电动势.设顺时针绕向为 i 的正方向.由 i = -d Φ /dt 出发,先求任意时刻t 的Φ (t )⎰⋅=S B t ρϖd )(Φy t x yt I ba ad )(2)(0⎰+π=μaba t x t I +π=ln )()(20μ 再求Φ (t )对t 的导数:)d d d d )((ln 2d )(d 0txI x t I b ba t t ++π=μΦ ab a t I t+-π=-ln )1(e 200λμλv )(t x v =∴ i ab a t I tt +-π=-=-ln )1(e 2d d 00λμΦλvi 方向:λ t <1时,逆时针;λ t >1时,顺时针.3. 如图所示,一根长为L 的金属细杆ab 绕竖直轴O 1O 2以角速度ω在水平面内旋转.O 1O 2在离细杆a 端L /5处.若已知地磁场在竖直方向的分量为B ϖ.求ab 两端间的电势差b a U U -.解:Ob 间的动生电动势:⎰⎰=⋅⨯=5/405/401d d )L L l Bl l B ωϖϖϖv ( 225016)54(21BL L B ωω== b 点电势高于O 点. Oa 间的动生电动势:⎰⎰⋅=⨯=5/05/02d d )L L l Bl l B ωϖϖϖv ( 22501)51(21BL L B ωω== a 点电势高于O 点. ∴ 22125016501BL BL U U b a ωω-=-=- 221035015BL BL ωω-=-=I (t )v ϖI (t ) x (t )b4. 有一很长的长方的U 形导轨,与水平面成θ角,裸导线ab 可在导轨上无摩擦地下滑,导轨位于磁感强度B ϖ竖直向上的均匀磁场中,如图所示.设导线ab 的质量为m ,电阻为R ,长度为l ,导轨的电阻略去不计,abcd 形成电路,t =0时,v =0. 试求:导线ab 下滑的速度v 与时间t 的函数关系.解:ab 导线在磁场中运动产生的感应电动势 θcos v Bl i = abcd 回路中流过的电流 θcos RBl R I ii v ==ab 载流导线在磁场中受到的安培力沿导轨方向上的分力为: θθθcos cos cos Bl RBl Bl I F i v ==由牛顿第二定律: t mBl R Bl mg d d cos cos sin vv =-θθθ mR l B g t θθ222cos sin d d v v-=令 θsin g A =,)/(cos 222mR l B c θ= 则 )/(d d v v c A t -=利用t = 0,v = 0 有⎰⎰⎰---=-=vv v v v v 000)d(1d c A c A c c A d t t Ac A ct v--=ln1 ∴ )e 1(cos sin )e 1(222ct ctl B mgR c A ---=-=θθv5. 一根长为l ,质量为m ,电阻为R 的导线ab 沿两平行的导电轨道无摩擦下滑,如图所示.轨道平面的倾角为θ,导线ab 与轨道组成矩形闭合导电回路abdc .整个系统处在竖直向上的均匀磁场B ϖ中,忽略轨道电阻.求ab 导线下滑所达到的稳定速度.解∶动生电动势θcos Bl i v = RBl RI iθcos v ==导线受到的安培力 lB I f m =ab 导线下滑达到稳定速度时重力和磁力在导轨方向的分力相平衡 θθcos sin m f mg =θθθcos cos sin lB RBl mg v =∴ θθ222cos sin l B mgR =vdϖ6. 已知,一根长的同轴电缆由半径为R 1的空心圆柱导体壳和另一半径为R 2的外圆柱导体壳组成,两导体壳间为真空.忽略电缆自身电阻,设电缆中通有电流i ,导体间电势差为U ,求(1) 两导体壳之间的电场强度E ϖ和磁感强度B ϖ. (2) 电缆单位长度的自感L 和电容C .解:(1) 根据安培环路定理i l B 0d μ⎰=⋅ϖϖ和长直条件及轴对称性可知,在R 2 >r > R 1 (r 为轴线到场点的半径)区域有 )2/(0r I B π=μB ϖ方向与内导体壳电流方向成右手螺旋关系.根据高斯定理:⎰⋅=0/d εQ S E ϖϖ和长直条件及轴对称性可知,在R 2 >r > R 1区域有r E 02/ελπ=E ϖ方向沿半径指向电势降落方向,式中λ为电缆内导体壳上单位长度上的电荷.由两导体间电势差U ,可求得 )/ln(2120R R U ελπ=, ∴ )/ln(12R R r UE =(2) 在电缆的两个导体壳之间单位长度的磁通量为 1200ln 2d 221R R ir riR R π=π=⎰μμΦ 单位长度电缆的自感系数为12ln2R R iL π==μΦ由电容定义又知单位长度电缆的电容应为 )/ln(2120R R UC ελπ==7. 两线圈顺接,如图(a),1、4间的总自感为1.0 H .在它们的形状和位置都不变的情况下,如图(b)那样反接后1、3之间的总自感为0.4 H .求两线圈之间的互感系数.解:设顺接的总自感为L S ,反接的总自感为L F . ∵ M L L L S 221++= M L L L F 221-+=∴ 4/)(F S L L M -== 0.15 H8. 如图所示,真空中一矩形线圈宽和长分别为2a 和b ,通有电流I 2,可绕其中心对称轴OO '转动.与轴平行且相距为d +a 处有一固定不动的长直电流I 1,开始时矩形线圈与长直电流在同一平面内,求:(1) 在图示位置时,I 1产生的磁场通过线圈平面的磁通量;(2) 线圈与直线电流间的互感系数. (3) 保持I 1、I 2不变,使线圈绕轴OO '转过90°外力要做多少功? 解:(1) 按题意是指图示位置时的Φ.123(a)顺接(b) 反接Ibdad bI bdx xI ad d2ln2210210+π=π=⎰+μμΦ (2) dad bI M 2ln201+π==μΦ(3)dad bI I I A 2ln22102+π==∆μΦ9. 一根电缆由半径为R 1和R 2的两个薄圆筒形导体组成,在两圆筒中间填充磁导率为μ 的均匀磁介质.电缆内层导体通电流I ,外层导体作为电流返回路径,如图所示.求长度为l 的一段电缆内的磁场储存的能量.解: ⎰∑⋅=i I l H ϖϖd , I rH =π2 (R 1< r < R 2)r I H π=2, r I H B π==2μμ2222)2(22r I B w m π==μμμ l r r w V w W m m m ⋅π==d 2d d r rl r Id 2)2(222ππ=μ∴ ⎰⎰π==2121d 4d 2R R R R m m rrl I W W μ122ln4R R lI π=μ四 研讨题1. 我们考虑这样一个例子: 设一个半径为R 的导体圆盘绕通过其中心的垂直轴在磁场中作角速度为ω的匀速转动,并假设磁场B 均匀且与轴线平行,如图所示。

大学物理习题解答 第十六章习题

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第十六章习题16.8 氧气瓶的容积为32L ,其中氧气的压强为1.27⨯107P а,氧气厂规定压强降到9.8⨯105P а时,就应重新充气,以免经常洗瓶。

某小型吹玻璃车间,平均每天用400L ,1个工程大气压下的氧气,问一瓶氧气能用多少天?(设使用过程中,温度不变,1个工程大气压=9.8⨯104 P а)。

分析:由于使用条件的限制,瓶中氧气不能完全被使用,因此可通过两条不同的思路进行分析和求解; 解法(一)从氧气质量的角度来分析:设原瓶中氧气的总质量为1m ,需充气时瓶中剩余氧气的质量为2m ,每天使用氧气的质量为3m 。

由理想气体的状态方程MpV RT μ=可得:111p V m RT μ= : 212p V m RT μ= 333p V m RT μ= 则一瓶氧气可用天数321)(m m m n -= 12133()p p V p V =-6.9≈天解法(二)从体积的角度来分析。

利用等温膨胀条件,将原瓶中氧气由初态,pa p 711027.1(⨯=,331323210V L m ==⨯) 膨胀到需充气条件下的终态,5229.810,p pa V =⨯待求),比较可得2p 状态下实际使用掉的氧气的体积为21V V -,同样将每天的氧气由初态41333(9.810,400410)p Pa V L m -=⨯==⨯等温压缩到压强为2p 的终态,并算出此的体积'2V ,由此可得使用天数为:212()n V V V '=-。

对等温膨胀过程利用理想气体的状态方程可得压强为pa p 52108.9⨯=时体积为 2112V p V p =每天使用相同状态的氧气的体积为 2332V p V p '= 可得瓶内氧气的可用天数为212n V V V '=- =12133()p p V p V - 5.9≈天16.9 水银气压计重混进了一个空气泡,因此它的读数比实际的气压要小一些。

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0.0273(cm) 2nD 1 36(条) d
L
n=1 L 习题 16-13 用图
D
\
16-14 如图,与上题原理同,将金属带换成金属丝 D,用 589nm 的钠光照射,从图示 之劈尖正上方的中点处(即 L/2 处)观察到条纹向左移动了 10 条,求金属丝直径膨胀了多 少?若在金属丝 D 的上方观察又可看到几条条纹移动? 解: d L / 2
D k 6.08 103 (m) d
x2
D k 3.20 103 (m) d
x x1 x2 2.88 103 (m) 2.88(mm)
16-10 让一束水平的氦氖激光器发出波长为 632.8nm 的激光垂直照射双缝,在缝后 2.0m 处的墙上观察到中央明纹和第 1 级明纹的间隔为 14cm。 (1)求双缝的间距; (2)在中央条纹以上还能看到几条明纹? 解:(1) d
所以,反射最强的光为 584nm , 417.1nm , 324.4nm. 16-12 一折射率为 1.5 表面附有一层折射率为 1.32 油膜,今用一波长连续可调的单色 光束垂直照射油面。当波长为 485nm 时,反射光干涉相消。当波长增为 670nm 时,反射光 再次干涉相消。求油膜的厚度。 解: 2nd (2k 1)
第十六章
光的干射
16-1 汞弧灯发出的光通过一滤光片后照射双缝干涉装置。已知缝间距 d=0.60mm,观 察屏与双键相距 D=2.5m,并测得相邻明纹间距离Δx=2.27mm。试计算入射光的波长,并 指出属于什么颜色。 解:
xd 5.448 107 (m) 544.8(nm) ,黄绿色。 D
1 (k ) R 2
3 103 1 (k )1.03 2 2 590(nm) 3 4.60 10 [(k 5) 1 ]1.03 2 2
16-19 当牛顿环装置中的透镜与平面玻璃之间充以某种液体时,某一级干涉条纹直径 由 1.40cm 变成 1.27cm 时,试求该液体的折射率。
(2n 1)l 205
n 1.00028

2
取 k=1,则 d min 99.6(nm) 16 - 17 白光照射到折射率为 1.33 的肥皂膜上,若从 450 角方向观察薄膜呈现绿色 (500nm) ,试求薄膜最小厚度。若从垂直方向观察,肥皂膜正面呈现什么颜色? 解:(1) sin
1 sin i cos 0.85 n

2n
10
d L d L /2 2 5.89 103 (mm)
d L

2n
k
k 2 0条 ( )
16-15 如果观察到肥皂水薄膜(n=1.33)的反射光呈深黄色((=590.5nm) ,且这时薄 膜法线与视线间的角度为 i=450,问薄膜最薄的厚度是多少? 解: sin
1
2
2nd [2(k 1) 1]
2
2
其中 n 1.38 , 1 485nm , 2 670nm ,代入数据,可得
k 3,
d 643nm
16-13 如图,一长 10cm 的玻璃片,叠加在另一玻璃片上,并用 0.1mm 厚度的金属带 从一端塞入它们之间,使两玻璃片成一小角度。以波长为 546nm 的光从玻璃片顶上照射, 从反射光可以观察到每厘米有多少条干涉条纹? 解: d
16-8 用很薄的、折射率为 1.58 的云母片覆盖在双缝实验中的一条缝上,这时屏幕上的 零级明条纹移到原来的第七级明条纹位置上, 如果入射光波长为 550nm, 试问此云母片的厚 度为多少? b 解:零级明条纹移到第七级明条纹上,则 原来零级明纹的地方出现的为-7 级明纹,设 S1 1 r b 为云母片厚度,则 O 光程 1 为: r b nb r 2 S2 光程 2 为: r
2nd cos

2
k
4
当 k 1 时, d min 1.1110 (mm) (2) 2nd k=1, k=1,

2
k 590.5(nm)
590.5(nm) 黄色
196.8(nm) 舍去
16-18 用单色光观察牛顿环,测得某一明环的直径为 3.00mm,它外面第 5 个明环的直 径为 4.60mm。 ,平凸透镜的半径为 1.03m,求此单色光的波长 解: r
D 3.534 103 (m) x D D 1.767 103 (m) 1.767(mm) 2
M1
s
r
C
16-6 在菲涅耳双棱镜的实验中,若光源 离两镜交线的距离是 1m,屏距交线 2m,所 用单色光的波长是 500nm,所得干涉条纹的 间距为 lmm,试计算两反射镜的夹角。

(3)S 到 C 的几何路程为:
习题 2 用图
SC SA AB BC SA
S 到 C 的光程为:
d BC 0.111(m) cos 1
SA 1 AB n BC 1 0.114(m)
16-3 劳埃德镜干涉装置如图所示,光源 S0 和 它的虚像 S1 位于镜左后方 20cm 的平面内,镜长 30cm, 并在它的右边缘处放一毛玻璃屏幕。如果从 S0 到镜 的垂直距离为 2mm,单色光的波长为 720nm,试求 镜的右边缘到第一条明纹的距离。 解: d sin
r b nb r 7
解得: b 6.6 10 (mm)
3
习题 16-8 用图
16-9 用白光垂直入射到间距为 0.25mm 的双缝 上,距离缝 1.0m 处放置屏幕。求第二级干涉条纹中紫光和红光极大点的间距(白光的波长 范围是 400~760nm) 。 解: x1
1 sin i cos 0.85 n 2nd cos
i

2
k
ν
4
当 k 1 时, d min 1.3110 (mm) 16-16 若透镜表面涂一层 MgF2(n=1.38)透明物质薄膜,利 用干涉来降低玻璃表面的反射。试问,为了使透镜在可见光谱的中 心(550nm)处产生极小的反射,这层薄膜最少厚度多少? 解: 2nd (2k 1) 习题 16-15 用图

2 2L 534.9( nm) n

16-22 迈克耳孙干涉仪的两臂中,分别放入长 0.2m 的玻璃管,一个抽成真空,另一个 充以 1 atm 的氩气。今用汞绿线(=546nm 照明,在将氩气徐徐抽出最终也达到真空的过 程中,发现有 205 个条纹移过视场,问氩气在 1 atm 时的折射率是多少? 解: (2n 1)l
D 9.04 106 (m) x (2) d sin k sin 1 时, k 14
16-11 在空气中有一厚度为 5000A 的薄油膜(n=1.46) ,并用白光垂直照射到此膜上, 试问在 300nm 到 700nm 的范围内,哪些波长的光反射最强? 解: 2nd

2
k
习题 3 用图
d
x D 2 D x 4.5 105 (m) 2d
16-4 一双缝实验中两缝间距为 0.15mm,在 l.0m 远处测得第 l 级和第 10 级暗纹之间 的距离为 36mm。求所用单色光的波长。 解:
xd 600(nm) D
16-5 利用洛埃德镜观察干涉条纹,条纹间隔为 0.005cm,所用的波长为 589nm,如果 光源和屏的距离为 0.3m,问光源放在镜面上方多高的地方? 解: d
16-2 由光源 S 发出的λ=600nm 的单色光,自空气射入折射率 n=1.23 的一层透明物 质,再射入空气(如图)若透明物质的厚度 d=1cm,入射角θ=300,且 SA=BC=5cm。 求(1)θ1 为多大?(2)此单色光在这层透明物质里的频率、速度和波长各是多少? (3)S 到 C 的几何路程为多少?光程为多少? 解:(1)由折射定律

2
k

2nd k 1 / 2
k 1 k 3 k 5
2920 nm ( (舍 ))
k 2 k 4
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
9 7 3nm ( (舍 ) )
4 1 7 . nm 1(
)
5 8 4nm ( )
3 2 4 . nm 4(
)
k 6
2 6 5 . nm 4 ( (舍 ))
d
s1

s2
r
2
l
M2
r l 解: x 2r sin
d'
习题 16-6 用图

7.5 104 (rad )
16-7 沿南北方向相隔 3.0km 有两座无线发射台,它们同时发出频率为 2.0×105HZ 的无 线电波。南台比北台的无线电波的相位落后(/2。求在远处无线电波发生相长干涉的方位角 (相对于东西方向) 。 解: r d sin
sin n 可得: sin 1
1 arc sin
(2) vn
sin sin 30 arc sin( ) 24 n 1.23
n c 5.0 1014 ( Hz )
n

c 2.44 108 (m / s) n 4.88 107 (m)
解:
2nd
r2 2 2n 2 R 2 r 2dR
∵是等厚干涉,∴对于同一级条纹有: 1 2
2n1
r12 r2 2n2 2 2R 2 2R 2
其中 n1 1
n2
r12 1.21 r22
16-20 折射率为 n, 厚度为 d 的薄玻璃片放在迈克耳孙干涉仪的一臂上, 问两光路光程 差改变量是多少? 解: 2nd 2d 2(n 1)d 16 - 21 用 迈 克 耳 孙 干 涉 仪 可 以 测 量 光 的 波 长 , 某 次 测 得 可 动 反 射 镜 移 动 距 离 (L=0.3220mm 时,等倾条纹在中心处缩进 1204 条条纹,试求所用光的波长。 解: L n
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